Name: Estimulada Stokes e Antistokes Raman Scattering em microparticulas Whispering Gallery Modo Resonators (Vídeo) | JoVE Journal
Uploaded: 2016-04-04T14:00:00.000+00:00
Duration: 12 min 21 s
Description: Aprenda a gerar novas frequências ópticas usando ressonadores de microesferas de sílica em modo de galeria susurrante para aplicações em fontes de laser compactas e sensoriamento bioquímico.

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Museo Storico della Fisica e Centro Studi e Ricerche Enrico Fermi
Ente Cassa di Risparmio di Firenze (No. 2014.0770A2202.8861)

1. Fabricação de Ultra Fator de Microesferas de qualidade <ol><li> Tira cerca de 1-2 cm de um modo único (SMF) de fibra de sílica padrão fora de seu revestimento acrílico usando uma stripper de óptica. </li><li> Limpe a parte descascada com acetona e pegará-lo. </li><li> Introduzir a ponta clivada em um braço de um splicer de fusão e produzir uma série de descargas de arco elétrico, utilizando o controlador splicer. Selecione &quot;operação manual&quot; no menu controlador splicer, defina os valores para o nível de potência do arco e arco duração de 60 e 800 ms, respectivamente; selecione &quot;arco&quot; e empurre a parte inferior &quot;+&quot;. </li><li> Uma vez que uma esfera está tomando forma, parar, girar a fibra em 90 ° e repita o passo 1.3. </li><li> Repetir o passo 1.3, pelo menos 4 vezes para obter uma microesfera de cerca de 160 um. Repetir 16 vezes para se obter uma microesfera de cerca de 260 uM. Nota: As descargas de arco eléctrico irá produzir a temperatura de fusão elevada necessária para fundir o vidro de sílica. o surface tensão vai chamar um esferóide a partir da ponta da fibra amolecidas; o tamanho das esferas é directamente proporcional ao número de disparos de arco, saturando com um diâmetro de cerca de 350 um, como pode ser visto na Figura 1 19. A rotação assegura uma forma esférica do dispositivo de ressonância. </li></ol> 2. Desenho de um Fiber Tapered Nota: A fibra cónica, também é necessário para o acoplamento de luz para os microresonators. O tamanho da microesfera vai determinar a cintura do cone. Para esfera diâmetros maiores que 125 um, o diâmetro do cone pode ser de cerca de 3-4 um. Por menores, o diâmetro do cone deve ser menor, digamos 1-2 uM. A fim de manter as perdas em baixo nível e a ter apenas um modo de na secção cónica (o fundamental), o afunilamento deve ser adiabática (transição gradual de espessura e diâmetro fino). O comprimento total típica da secção cónica adiabático é de cerca de 2 cm. FiguRE 2 mostra o dispositivo caseira para puxar a fibra e A Figura 3A mostra uma microfotografia de uma zona de cintura típico. <ol><li> Faixa de 3-4 cm de um modo único (SMF) de fibra de sílica padrão fora de seu revestimento acrílico usando uma stripper de óptica, e ligar as extremidades da fibra a um laser (entrada) e um medidor de potência (saída). Certifique-se de que a zona descascada é aproximadamente no meio da fibra, não numa das extremidades. Usar um terminador de fibra nua, a fim de ser capaz de ligar as extremidades das fibras para o medidor de energia laser e. Coloque o laser e o medidor de energia na parte superior da bancada de trabalho. </li><li> Coloque a fibra despojado dentro de um pequeno cilindro de alumina, e as pontas revestidas da fibra em duas fases de tradução que actuam simultaneamente durante o processo de puxar. </li><li> Aquece-se a cilindro de alumina (que actua como um forno) por uma chama de oxigénio-butano-se a uma temperatura próxima de um ponto de fusão de sílica (cerca de 2100 ° C). </li><li> Inferir a adiabaticity do cone do OBSErvação da transmissão de um laser que opera a 635 nm. Verifique se na saída uma mancha circular homogênea é preservada, enquanto afinando, indicando que nenhum modo de embaralhamento ocorre. Pare de puxar e retirar a chama quando a potência transmitida oscilo batentes, e é constante ao longo do tempo. </li><li> Cole a fibra cónica para uma lâmina de microscópio de vidro em forma sob a forma de um U para acomodar o afilamento (ver figura 3b). Use uma lâmina de vidro de dimensões 76x26x1.2 mm. </li></ol> 3. Fabricação de Microesferas Pequenas Nota: As pequenas microsferas com diâmetros inferiores ao tamanho de uma fibra padrão folheado exige afilamento anterior da fibra. O diâmetro mínimo obtido usando este método é de cerca de 25 um. <ol><li> Seguindo a seção 2, desenhar uma fibra cônico, puxando até quebrar. </li><li> Siga todos os passos da secção 1 (fabricação de microesferas UHQ), mas na etapa 1.3, modifique os valores na co splicerntroller como se segue: o poder do arco 20, a duração de arco 1.200 ms. </li></ol> 4. acoplamento da luz para a microesfera Nota: Nós usamos o cone de luz casal no microesfera e medir as ressonâncias do microresonator. <ol><li> 4.1. Preparar um suporte / alumínio em forma de T de PVC com um canal no meio. Fixar a haste de fibra residual da microesfera com um pedaço de magia scotch ou fita adesiva de papel no suporte. Prenda o suporte com dois parafusos em uma fase de tradução com atuadores piezoelétricos e uma resolução de posicionamento de 20 nm. </li><li> Corrigir o cone colado à lâmina de vidro para outra fase de tradução com o plano de deslizamento posicionado perpendicularmente à haste de fibra de microesferas. Unir as extremidades do cone de cabos de fibra terminados. Conecte uma ponta a laser de diodo sintonizável e o outro a um detector de fotodiodo de InGaAs. </li><li> Use um tubo de microscópio com longa distância de trabalho (&gt; 20 mm) para control a lacuna entre o cone e microesfera. A fim de controlar o sistema em outro lugar direcção de um espelho a 45 ° em relação à direcção do tubo de modo que a posição do cone em relação ao equador da microesfera podem ser controlados. <ol><li> Posicionar o equador da microesfera em contacto com a fibra cónica. </li></ol></li><li> Ligue o laser e verificar o espectro de transmissão do sistema de microsferas atarraxamento num osciloscópio. <ol><li> Sintonize o laser CW operando a 1.550 nm até ressonâncias aparecer. As ressonâncias podem ser identificados como Lorentziana forma depressões no espectro. </li></ol></li><li> Medir a largura de linha de ressonância (full metade de largura máxima do mergulho em forma de Lorentz). Calcular o factor Q como a frequência da bomba dividida pela largura de linha de ressonância. </li><li> Reduzir / aumentar o fosso entre a esfera e o cone, alterando a largura de ressonância e profundidade para aumentar / diminuir a eficiência de acoplamento. </li></ol><pclass = &quot;jove_title&quot;&gt; 5. Stimulated Raman Scattering <ol><li> Inserir um érbio dopado amplificador de fibra (EDFA) entre o laser CW operando a 1.550 nm e o atenuador. O EDFA funciona na faixa de comprimento de onda de 1,530-1,570 nm. Nota: Isto irá aumentar a potência do laser, atingindo uma potência máxima de saída 2 efeitos não lineares W. precisa potências de entrada altas Figura 4 mostra um esboço da montagem experimental.. </li><li> Ligue uma extremidade do cone com cabos de fibra terminados para um divisor de 3 dBm. Conectar uma das fibras de saída do divisor para o analisador de espectro óptico e o outro para um fotodetector que está ligado ao osciloscópio. </li><li> Sintonize o laser de alta para baixas frequências até uma ressonância com uma deriva térmica comparável à velocidade de varredura de comprimento de onda do laser é encontrado. Quando o térmico de auto-travamento 20 é conseguido um alargamento da ressonância pode ser visto no osciloscópio. </li><li> Verifique a potência de saída transmitida através do conepara um analisador de espectro óptico. Aumentar o poder até que a linha de laser Raman aparece. É afinado, a partir do comprimento de onda da bomba a cerca de 13,5 THz. </li></ol>

<ol><li>Kozyreff, G., Dominguez-Juarez, J. L., Martorell, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Non+linear+optics+in+spheres%3A+from+second+harmonic+scattering+to+quasi-phase+matched+generation+in+whispering+gallery+modes%5BTitle%5D)+AND+%22Laser+Photon.+Rev%22%5BJournal%5D)">Non linear optics in spheres: from second harmonic scattering to quasi-phase matched generation in whispering gallery modes.</a> Laser Photon. Rev. 5 (6), (2011).</li>
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<li>Kippenberg, T. J., Spillane, S. M., Min, B., Vahala, K. J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Theoretical+and+experimental+study+of+stimulated+and+cascaded+Raman+scattering+in+ultrahigh+Q+optical+microcavities%5BTitle%5D)+AND+%22J.+Sel.+Quantum+Electron%22%5BJournal%5D)">Theoretical and experimental study of stimulated and cascaded Raman scattering in ultrahigh Q optical microcavities.</a> J. Sel. Quantum Electron. 10 (5), 1219-1228 (2004).</li>
<li>Bloembergen, N., Shen, Y. R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Coupling+between+vibrations+and+light+waves+in+Raman+laser+media%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Coupling between vibrations and light waves in Raman laser media.</a> Phys. Rev. Lett. 12 (18), 504-507 (1964).</li>
<li>Gorodestky, M. L., Pryamikov, A. D., Ilchenko, V. S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Rayleigh+scattering+in+high+Q+microspheres%5BTitle%5D)+AND+%22J.+Opt.+Soc.+Am.+B%22%5BJournal%5D)">Rayleigh scattering in high Q microspheres.</a> J. Opt. Soc. Am. B. 17 (6), 1051-1057 (2000).</li>
<li>Arnold, S., Ramjit, R., Keng, D., Kolchenko, V., Teraoka, I. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Microparticle+photophysics+illuminates+viral+bio-sensing%5BTitle%5D)+AND+%22Faraday+Discuss%22%5BJournal%5D)">Microparticle photophysics illuminates viral bio-sensing.</a> Faraday Discuss. 137, 65-83 (2008).</li>
<li>Ozdemir, S. K., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Highly+sensitive+detection+of+nanoparticle+with+a+self+referenced+and+self-heterodyned+whispering+gallery+Raman+microlaser%5BTitle%5D)+AND+%22Proc.+Natl.+Acad.+Sci+USA%22%5BJournal%5D)">Highly sensitive detection of nanoparticle with a self referenced and self-heterodyned whispering gallery Raman microlaser.</a> Proc. Natl. Acad. Sci USA. 11 (37), E3836-E3844 (2014).</li>
</ol>

Os autores declaram que não têm interesses financeiros concorrentes. D.F. é estudante de doutorado na Universidade de Parma.

As microesferas são osciladores lineares compacta e eficiente e que são muito fáceis de fabricar e manusear. fibras afilado pode ser utilizado para o acoplamento e extrair a luz no / a partir do ressonador. Ressonância contraste de até 95% e factores Q de cerca de 3 x 10 8 pode ser obtido. A principal limitação destas técnicas de fabricação é a produção e integração de massa. Limpeza das fibras é crítica para ambas as microesferas e cones, e por isso é de humidade. Ambos os dispos...

Sussurrando ressonadores Gallery Mode (WGMR) mostram duas propriedades únicas, uma vida inteira de fótons de comprimento e volume de modo pequeno que permitem a redução do limiar de fenômenos não lineares 1-3. Whispering modos galeria são modos ópticos que são confinadas na interface ar dieléctrico por reflexão total interna. O volume pequeno modo é devido à alta confinamento espacial enquanto que o confinamento temporal é relacionado com o factor de qualidade Q de cavidade. WGMR pode ter diferentes geometrias e há técnicas de fabricação diferentes adequados para a obtenção de ressonadores High Q 4-6 cavidades tensão de superfície, tais como microesferas de sílica exposição perto de rugosidade escala atômica, o que se traduz em fatores de alta qualidade. Ambos os tipos de confinamento reduzir significativamente o limiar para os efeitos não lineares, devido à forte acumulação de energia no interior do WGMR. Ele também permite contínuas onda (CW) não lineares óptica. WGMR pode ser descrito usando the números quânticos n, L, M e o seu estado de polarização, num forte analogia com o átomo de hidrogénio 7. A simetria esférica permite a separação em radial e dependências angulares. A solução radial é dada por funções de Bessel, os angulares pelos harmônicos esféricos 8. Vidro de sílica é centrossimétrico e, portanto, segundo fenômenos de ordem relacionadas com Χ (2) interações são proibidos. Na superfície da microesfera, a inversão de simetria é quebrada e Χ (2) os fenómenos pode ser observada uma. No entanto, as condições de casamento de fase para a geração de frequência de segunda ordem são mais problemáticas do que o equivalente em geração de terceira frequência ordem, especialmente porque os comprimentos de onda envolvidas são bastante diferentes e o papel de dispersão pode ser muito importante. O segundo interações de ordem são extremamente fracos. As escalas de energia gerados com Q 3 enquanto que para um thifim rd interação das escalas de energia gerados com Q 4. 9 Por essa razão, o foco deste trabalho é de terceira ordem óptica susceptibilidade não-linear Χ (3) interações tais como Stimulated Raman Scattering (SRS) e estimulou Antistokes Raman Scattering (SARS) , sendo SARS a interação menos exploradas 10,11. Chang 12 e Campillo 13 foi pioneiro nos estudos de fenômenos não lineares usando gotículas de materiais altamente não-lineares como WGMR mas o laser da bomba foi pulsado em vez de CW. Microesferas de sílica 14,10 e microtoroids 15 instaladas plataformas mais estáveis ​​e robustos em comparação com os micro-gotas, ganhando muita atenção nas últimas décadas. Particularmente, microesferas de sílica são muito fáceis de fabricar e manusear. SRS é um processo de ganho puro que pode ser facilmente alcançada em sílica WGMR 14,15, desde que atingiu um limiar é suficiente. Neste caso, o elevado circulating intensidade dentro do WGMR garante Raman de laser, mas para oscilações paramétricos não é suficiente. Nestes casos, as oscilações eficientes requerem fase e correspondência modo, a energia ea lei de conservação de impulso e uma boa sobreposição espacial de todos os modos de ressonância a ser cumprida 16-18. Este é o caso de SARS e FWM em geral.

<table><tbody><tr><td>Fibra óptica</td><td>Corning</td><td>SMF28</td><td></td></tr><tr><td>Fiber coating stripper</td><td>Thorlabs</td><td>T06S13</td><td>Disponível de outros fornecedores também</td></tr><tr><td>Cutelo de fibra</td><td>Fitel</td><td>S325A</td><td>Disponível de outros fornecedores também</td></tr><tr><td>Splicer de fusão</td><td>Furakawa</td><td>S177A-1R</td><td>Disponível de outros fornecedores também</td></tr><tr><td>Butano e oxigênio Gás</td><td>n/a</td><td></td><td>qualquer fornecedor</td></tr><tr><td>Tubo de microscópio</td><td>Navitar</td><td>Zoom 6000</td><td>Kit Modular</td></tr><tr><td>CCD câmera</td><td>n/a</td><td>N/A</td><td>qualquer um se encaixa</td></tr><tr><td>Monitor</td><td>n/a</td><td>N/A</td><td>qualquer monitor é válido</td></tr><tr><td>Estágio de 3 eixos</td><td>PI Instrumentos, Thorlabs, Melles</td><td></td><td></td></tr><tr><td>Postes e montagens sortidos</td><td>Thorlabs</td><td></td><td>Disponível de outros fornecedores também</td></tr><tr><td>Controle de polarização</td><td>Thorlabs</td><td>FPC030</td><td>Disponível também de outros fornecedores</td></tr><tr><td>Atenuador</td><td>Throlabs</td><td>VOA50</td><td></td></tr><tr><td>Fotodiodo</td><td>Thorlabs</td><td>PDA400</td><td>descontinuado, substituído por PDA10CS-EC</td></tr><tr><td>Osciloscópio</td><td>Tektronix</td><td>DPO7104</td><td></td></tr><tr><td>Analisador de espectro óptico</td><td>Ando</td><td>AQ6317B</td><td></td></tr><tr><td>Amplificador de fibra dopada com érbio</td><td>IPG TÚNICAS YENISTA</td> do laser ajustável da fotônica <td>EAD-2K-C</td><td></td></tr><tr><td></td><td></td><td></td><td></td></tr></tbody></table>

estimulada stokes e antistokes raman scattering em microparticulas whispering gallery modo resonators

Stimulated Stokes and Antistokes Raman Scattering in Microspherical Whispering Gallery Mode Resonators

microesferas dielétricos pode confinar luz e som para um período de tempo através do fator sussurrando modos galeria de alta qualidade (WGM). microesferas de vidro pode ser pensado como uma reserva de energia com uma enorme variedade de aplicações: fontes de laser compacta, sensores bioquímicos muito sensíveis e fenômenos não lineares. Um protocolo para o fabrico de ambos os micro-esferas e sistema de acoplamento é dada. Os acopladores aqui descritas são fibras afuniladas. Geração eficiente de fenômenos não lineares relacionadas com a terceira ordem susceptibilidade não-linear óptico Χ (3) interações em microesferas de sílica triplamente ressonantes é apresentada neste artigo. As interações aqui relatados são: Stimulated Raman Scattering (SRS), e quatro processos onda mistura compreendendo Stimulated Anti-Stokes Raman Scattering (SARS). Uma prova do fenómeno-cavidade reforçada é dada pela falta de correlação entre a bomba, sinal e complementar: um modo de ressonância tem de existir, a fim de obter o parde sinal e complementar. No caso de oscilações hyperparametric (mistura de quatro ondas e estimulou anti-Stokes espalhamento Raman), os modos deve cumprir a conservação de energia e impulso e, por último mas não menos importante, ter uma boa sobreposição espacial.

Os factores Q das microesferas fabricadas seguindo o protocolo descrito acima estão em excesso de 10 8 (Figura 5) para grandes diâmetros (&gt; 200 um) e um excesso de 10 6 para diâmetros pequenos (&lt;50 um). contraste de ressonância acima de 95% (perto de acoplamento crítico) pode ser facilmente observado. Para altas intensidades circulantes, podem ser observados os seguintes efeitos não lineares na região do infravermelho: estimulada espalhamento ...

Geração eficiente de fenômenos não lineares relacionadas com a terceira ordem susceptibilidade não-linear óptico Χ (3) interações em microesferas de sílica triplamente ressonantes é apresentada neste artigo. As interações aqui relatados são: Stimulated Raman Scattering (SRS), e quatro processos onda mistura compreendendo Stimulated Anti-Stokes Raman Scattering (SARS).

Estimulada Stokes e Antistokes Raman Scattering em microparticulas Whispering Gallery Modo Resonators

Dielectric microspheres can confine light and sound for a length of time through high quality factor whispering gallery modes (WGM). Glass microspheres ...

O objetivo geral deste procedimento é gerar novas frequências ópticas utilizando ressoadores microesféricos de sílica em modo de galeria de sussurros para aplicações ópticas e fotônicas que vão desde fontes de laser compactas até sensores bioquímicos. Em microressonadores de modo de galeria de sussurros, a luz pode ser guiada com uma combinação única de forte confinamento espacial e longa duração da cavidade. Baixas perdas garantem fatores de qualidade elevados.Esses ressoadores são idealmente adequados para interações ópticas não lineares. Em particular, microesferas de sílica mostram um grande potencial como geradores de frequência para fontes contínuas, compactas, de largura de linha estreita e sintonizáveis. O interesse pelo uso de técnicas de fusão para a fabricação da microesfera elétrica baseia-se no fato de que baixas perdas por espalhamento podem ser alcançadas e, consequentemente, fatores de qualidade muito elevados.Utilizamos uma fibra afunilada caseira para acoplar a luz nas microesferas. O alto rendimento de acoplamento e o elevado fator de acumulação da cavidade podem induzir efeitos não lineares de Kerr com baixa potência de bomba contínua. A demonstração do procedim

stimulated-stokes-antistokes-raman-scattering-microspherical

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Engenharia

Um sensor de alta sensibilidade fotónica micro foi desenvolvido para a detecção de campos eléctricos. O sensor explora os modos ópticos de uma esfera dielétrica. Mudanças no campo elétrico externo perturbar a morfologia esfera levando a mudanças em seus modos ópticos. A intensidade do campo eléctrico é medida por monitorização destas mudanças ópticas.

Desenvolvimento de Whispering Gallery Modo poliméricos Micro-ópticos sensores do campo eléctrico

Os sensores fluorescentes de núcleo microcavidade empregar um alto índice de revestimento quantum dot-no canal de sílica microcapilares. As mudanças no índice de refracção dos fluidos bombeados para a causa do canal capilar se desloca no espectro de fluorescência microcavidade que pode ser utilizado para analisar o meio do canal.

Síntese e Operação de Fluorescente-core microcavidades de Sensoriamento refractométricos

São apresentadas as técnicas personalizadas desenvolvidas em nosso laboratório para a construção de sistemas de fotônica de microondas baseado em ultra-alta Q galeria de sussurros modo ressonadores. Os protocolos para obter e caracterizar esses ressonadores são detalhados, e uma explicação de algumas das suas aplicações em fotônica de microondas é dado.

Microwave Systems Fotônica Baseado Ressonadores-gallery de modo Whispering

Uma técnica interferômetro de referência, que é projetado para remover indesejável ruído jitter laser para nanodetection, é utilizado para sondar um fator microcavidade ultra-alta qualidade. Instruções de montagem, instalação e aquisição de dados são fornecidos, juntamente com o processo de medição para especificar o fator de qualidade da cavidade.

Implementação de um interferômetro de Referência para Nanodetection

Excitações optomecânicas paramétricas foram recentemente demonstradas experimentalmente em ressonadores optomecânicos microfluídicos por meio de pressão de radiação óptica e espalhamento de Brillouin estimulado. Este artigo descreve a fabricação desses ressonadores microfluídicos juntamente com metodologias para gerar e verificar oscilações optomecânicas.

Fabricação e Teste de microfluídicos optomechanical osciladores

Podemos descrever a construção de um espectrómetro de (CW-SBS) continuous-wave-estimulada-Brillouin-dispersão rápida. O espectrômetro emprega lasers de diodo de frequência única e um entalhe vapor atômico-filtro para adquirir espectros de transmissão das amostras turvas/não-turvo com alta-resolução espectral em velocidades de até 100-fold mais rápido do que aqueles de espectrômetros de CW-SBS existentes. Esta melhoria permite a análise de material de alta velocidade Brillouin.<br...

Espectrômetro de espalhamento Brillouin estimulado assemelhace de alta velocidade para análise de Material

São apresentados protocolos para a síntese de microesferas a partir de polímeros, manipulação de microesferas e medições de micro-fotoluminescência.

Fabricação de Microsferas de Polímeros para Resonadores Ópticos e Aplicações Laser

Neste manuscrito, é descrita a implementação de um microscópio de espalhamento Raman (SRS) estimulado, obtido pela integração de um conjunto experimental de SRS com um microscópio de varredura a laser. O microscópio de SRS é baseado em duas fontes do laser do femtossegundo (FS), em um ti-safira (ti: SA) e em oscilador paramétrico ótico sincronizado (OPO).

Implementação de um microscópio não-linear baseado em espalhamento Raman estimulado

São descritos detalhes da geração e otimização de sinais, medição, aquisição de dados e manuseio de dados para um espectrômetro de Raman estimulado por tempo femtosegundo. Um estudo de Raman quase infravermelho estimulado sobre a dinâmica de estado animado de β-caroteno no tolueno é mostrado como uma aplicação representativa.

Mediçãos de Raman estimuladas do tempo ultrarrápido de sistemas funcionais de πconjugados

Apresentamos um protocolo para adquirir imagens químicas com microscopia de dispersão Raman estimulada por banda larga (SRS). Baseado em um microscópio SRS que opera com detecção diferencial de bloqueio multicanal, o protocolo descreve a preparação da amostra, o ajuste do aparelho SRS e a quimiometria para desembaraçar diferentes constituintes de amostras quimicamente heterogêneas.

Multiplex Imagem química baseada em banda larga estimulada raman dispersão microscopia

Aprenda a gerar novas frequências ópticas usando ressonadores de microesferas de sílica em modo de galeria susurrante para aplicações em fontes de laser compactas e sensoriamento bioquímico.

Estimulada Stokes e Antistokes Raman Scattering em microparticulas Whispering Gallery Modo Resonators

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