Name: Espectroscopia de absorção de reflexão interna total (TIRAS) para a detecção de Solvated elétrons em uma Interface Plasma-líquido (Vídeo) | JoVE Journal
Uploaded: 2018-01-24T14:30:00.000+00:00
Duration: 8 min 50 s
Description: Aprenda a detectar elétrons solvatados em interface plasma-líquido usando espectroscopia TIRAS. Esta técnica permite medir radicais livres de curta duração com aplicações em tratamento de câncer e síntese química.

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Este trabalho foi financiado pelo Instituto de pesquisa dos EUA exército sob números de prêmio W911NF-14-1-0241 e W911NF-17-1-0119. DMB é suportado pelos E.U. departamento de energia escritório de ciência, escritório de energia ciências básicas sob prêmio DE número-FC02-04ER1553.

1. construir a instalação Experimental
Nota: Para executar este experimento, monte um sistema que consiste em um reator de plasma onde a reação terá lugar, componentes ópticos para medidas de absorvância e o sistema electrónico baseadas na amplificação para processar o sinal.
<ol><li>
Construa a célula eletroquímica do plasma.
	<ol>
<li>Fabricar uma célula de reator, constituído por um recipiente de vidro transparente, 50,8 mm (2 pol.) de diâmetro, com duas janelas ópticas em ângulos de aproximadamente 20° para baixo do avião normal.</li>
		<li>Construa uma tampa não-permeável contendo quatro orifícios, que serão usados para introduzir uma pequena mangueira para nivelar o espaço de cabeça com argônio (Ar), um ânodo de platina e o eletrodo de plasma. Nota: O quarto orifício permitirá Ar para ventilação do espaço da cabeça.</li>
		<li>Forma o ânodo, anexando um pedaço de folha de platina para uma haste de aço inoxidável.</li>
		<li>Formar o cátodo por afiar o fim de 1,58 mm (1/16) de diâmetro exterior, 0,178 mm (0,007 pol.) diâmetro interno inox capilar. Conecte uma mangueira de Ar à extremidade sem corte do capilar usando acessórios adequados.</li>
	</ol>
</li>
	<li>
Construa o aparato de medição óptica.
	<ol>
<li>Construa uma fonte de laser consiste em um laser de diodo 670 nm, uma íris ajustável e uma lente de 50mm todo montado em um sistema de gaiola óptico de 30 mm. Monte a gaiola de um goniômetro, para que todo o sistema pode ser girado em um ângulo de ° 19 com o laser direcionado para uma das janelas ópticas da célula eletroquímica. Nota: Outro laser de comprimentos de onda também podem ser usados, consulte16 Ref.</li>
		<li>Construa um fotodetector, consistindo de um fotodiodo de grande área com fio em um circuito de polarização reversa escapamento. Monte o fotodetector de um goniômetro para que ele pode receber a luz refletida pela janela óptica da célula eletroquímica, em frente a fonte de laser. Além disso, monte o detector de um filtro passa-banda, correspondente ao comprimento de onda do laser. Nota: Um diagrama de circuito da célula fotoeléctrica pode ser visto na Figura 1. Para tal um circuito, a tensão de saída é diretamente proporcional à intensidade do laser.</li>
	</ol>
</li>
	<li>
Construa o plasma de comutação de circuito e bloquear em circuito de amplificador. Nota: os componentes eletrônicos incluem uma fonte de alimentação de alta tensão, um circuito de comutação de alta tensão, um gerador de função, um voltímetro e um amplificador de fechamento-em.<ol>
<li>Conecte a fonte de alimentação de alta tensão, de modo que pode aplicar um viés de corrente contínua (CC) de aproximadamente-2.5 kV entre o eléctrodo de plasma e o anodo para gerar o plasma.</li>
		<li>Use um circuito de comutação custom-built para modular o plasma atual entre os valores de altas e baixas em uma frequência de portadora de 20 kHz. Nota: Um diagrama esquemático do circuito é mostrado na Figura 2. A alimentação de alta tensão de unidades da corrente em dois resistores de lastro conectada em paralelo. Enquanto uma pequena corrente flui continuamente através do resistor MΩ 3, a corrente através do kΩ 220 continuamente é trocada por um transistor de junção bipolar de porta isolada (IGBT). O gerador de função produz a 20 kHz frequência de condução e está conectado para o IGBT através de um isolador óptico, que isola a fonte de alimentação de alta tensão do gerador de função.</li>
		<li>Integre o bloqueio-no amplificador para permitir a saída do fotodetector para ser conectado a ele. Nota: O amplificador de bloquear em filtrará ruído fora da banda de 20 kHz. Suas saídas, ou seja, a amplitude e fase do sinal de absorbância, devem ser registadas por um computador. Um programa in-house foi usado para gravar a saída.</li>
	</ol>
</li>
</ol>2. preparar a solução de NaClO4 como um eletrólito condutor fundo
<ol><li>Para preparar uma solução de4 NaClO 0,163 M, que é a concentração utilizada neste experimento, dissolva 10 g de NaClO4 em 500 mL de água desionizada. Nota: NaClO4 foi escolhido como um eletrólito porque não reagir com solvated elétrons. A concentração de 0,163 M é o único representante, e diferentes concentrações podem ser usadas, normalmente na ordem de 0,001-0.1 M.</li>
	<li>60 mL de NaClO4 despeje o reator de plasma.</li>
</ol>3. preparar a instalação para medições
<ol><li>
Preparar a instalação de células eletroquímicas e purgar o reator.
	<ol>
<li>Inserir a tampa não permeável ao ânodo através do orifício apropriado. Mergulhe parcialmente o ânodo abaixo da superfície da solução.</li>
		<li>Se conectar o eletrodo de plasma (cátodo capilar) a um medidor de fluxo de massa conectado a um tanque de Ar e inserir o capilar através da tampa. Suspenda a ponta do capilar aproximadamente 1-2 mm acima da superfície de uma solução. Use uma câmera para medir a distância entre o capilar e a superfície líquida.</li>
		<li>Ligue o tubo pequeno com um medidor de fluxo de massa conectado a um tanque de Ar e insira a mangueira através de um dos orifícios da tampa; Isto dá forma a linha de purga.</li>
		<li>Com o cátodo, ânodo e linha de purga de Ar no lugar, fixe a tampa não permeável à parte superior da célula de reator.</li>
		<li>Liga o fluxo de Ar através do tubo de purga para aproximadamente 250 cm3/min durante pelo menos 5 minutos retirar o ar do headspace do reator de plasma. Nota: A taxa de fluxo e a duração do fluxo aplicada dependem do volume do reator e o volume de solução no reator; os valores usados aqui são representativos. Falha para retirar o ar vai levar a reações colaterais, conduzidas pelo oxigênio dissolvido na solução (ver ref. 21).</li>
	</ol>
</li>
	<li>
Alinhe a medição.
	<ol>
<li>Defina o fluxo de Ar através do eletrodo de plasma de aproximadamente 10 cm3/min. alinhar o reator para que o laser atinge a interface plasma-líquido. Faça isso, observando a luz sendo espalhadas fora a covinha pelo fluxo de gás de Ar.</li>
		<li>Fechar o fluxo de Ar para o eletrodo de plasma e esperar o ponto do laser retornar ao seu tamanho normal. Quando isso acontecer, alinhe o fotodetector para que o laser atinge o centro do detector.</li>
	</ol>
</li>
	<li>
Medir a intensidade de sinal de linha de base e preparar o sistema elétrico.
	<ol>
<li>Conecte a saída de célula fotoeléctrica de um voltímetro e medir a tensão indicada pelo laser. Grave esse valor, como será usado mais tarde para normalizar o sinal de absorbância medidos. Nota: Esse valor é diretamente proporcional à intensidade incidente 0.</li>
		<li>Depois de medir a intensidade incidente, desconecte o cabo do fotodetector e conectá-lo à entrada do bloqueio-no amplificador para bloquear o sinal com a frequência de portadora de 20 kHz.</li>
		<li>Conecte a saída de lógica transistor-transistor do gerador de função para a entrada de frequência do amplificador fechamento-em.</li>
		<li>Certifique-se que o bloqueio no amplificador, gerador de função e fonte de alimentação de alta tensão estão ativadas. Nota: O experimento está agora pronto para ser iniciado.</li>
	</ol>
</li>
</ol>4. Inicie o experimento e coleta de dados
Nota: Um programa interno é usado para coleta de dados. Além disso, este sistema é automatizado para garantir precisão e reduzir o erro humano. O processo subjacente desta automatização é descrito nas etapas a seguir.
<ol><li>Ligar o laser e começar a medir a absorvância. Prazo para o barulho ser integrado a um nível suficientemente baixo.</li>
	<li>Definir a fonte de alimentação de alta tensão a uma diferença de tensão de aproximadamente-2.5 kV para inflamar o plasma. Nota: Uma fotografia da descarga de plasma a uma distância de 1 mm da superfície do líquido é mostrada na Figura 3.</li>
	<li>Espere cerca de meio minuto para a amplitude medido pelo amplificador de fechamento-em chegar a um estado estacionário e, posteriormente, gravar o sinal por aproximadamente 2 min.</li>
	<li>Desligue o laser e aguardar o sinal do laser alcançar um estado estacionário. Posteriormente, medir a absorvância por meio minuto. Nota: Esta medida será subtraída as medições anteriores de absorvância para dar conta do barulho do plasma.</li>
	<li>Desligue o plasma desligando a fonte de alimentação de alta tensão.</li>
	<li>Para repetir um experimento, certifique-se que o eletrodo de plasma ainda é alinhado. Para fazer isso, retrair o plasma eletrodo pelo menos 1 cm e em seguida, abra o fluxo de Ar através do capilar. Repita as etapas de 3,2 a 4,5.</li>
	<li>Se não mais experiências serão repetidas, desligar todos os instrumentos eletrônicos, tire a tampa da célula eletroquímica e dispose do NaClO4 apropriadamente.</li>
</ol>5. análise de dados
Nota: Saída do amplificador bloquear em contém informações sobre a amplitude R e fase ϕ do sinal de absorbância de 20 kHz. Isto pode ser representado por cosseno e componentes de seno, X e Y, respectivamente. Porque as medidas de bloqueio-no amplificador da amplitude modulada do sinal entre as correntes de altas e baixas, definido na etapa 1.3.2, o X e Y representam as diferenças entre estes dois sinais e são usados para medir a diferença de absorvância entre os Estados altos e baixos, Δeu.
<ol><li>Para analisar corretamente os dados, normalizar os vetores X e Y do tempo dividindo-os pela tensão de intensidade incidente 0. Nota: Esta tensão, que foi medido na etapa 3.3.1, é diretamente proporcional à intensidade óptica, como os componentes de sinal X e Y. Portanto, dividir-se por este valor de X e Y deve produzir vetores adimensionais que representa os componentes em fase e fora de fase do sinal de absorbância de 20 kHz.</li>
	<li>Obter a média de X/0 e Y/0 desde o momento em estado estacionário foi alcançado depois que o plasma foi ativado até que o laser foi desligado. Nota: A Figura 4 mostra que a magnitude do RMS normalizado absorvância R medidos durante todo o experimento. O plasma foi ligado após 30 s, o sinal de absorbância atingido o estado estacionário numa altura de 50 s e o plasma foi desligado em um momento de 150 s.</li>
	<li>Da mesma forma, obter a média de X/0 e Y/0 a partir do momento o laser foi desligado até que o plasma foi desligado para obter os componentes cosseno e seno do ruído do plasma. Nota: Na Figura 4, o plasma foi desligado em um momento de 150 s e a medição de ruído foi a absorvância média detectada a partir de uma altura de 170 s para 200 s.</li>
	<li>Para obter os cosseno e seno componentes do sinal de absorbância, subtrai as médias obtidas na etapa 5.3 das médias obtidas em 5.2.</li>
	<li>Para calcular a absorbância de verdade, calcule a raiz quadrada da soma dos quadrados dos componentes X e Y do sinal obtido na etapa 5.4 como é mostrado na equação 1. <img alt="Equation 1" src="/files/ftp_upload/56833/56833eq1v5.jpg">(1)</li>
</ol>6. extração de parâmetros
<ol><li>Calcule a concentração de solvated elétrons na solução, assumindo um estado estável entre a taxa na qual solvated elétrons são introduzidos a solução pelo plasma e a taxa em que eles são consumidos. Nota: O consumo de solvated elétrons, na ausência de outras reações, ocorre através da recombinação de segunda ordem de elétrons, conforme mostrado na equação 2. <img alt="Equation 2" src="/files/ftp_upload/56833/56833eq2v7.jpg">(2)<ol>
<li>Usar a lei de Beer, conforme mostrado na equação 3, para encontrar a concentração de solvated elétrons em função de um desconhecido penetração profundidade l, onde ε é o coeficiente de extinção molar, e θ é o ângulo de incidência (definido como 19 ° etapa 1.2). Nota: É o coeficiente de extinção do elétron solvated ~ 19.000 L mol-1 cm-1 conforme descrito em ref. 18. <img alt="Equation 3" src="/files/ftp_upload/56833/56833eq3v5.jpg">(3)</li>
		<li>Para extrapolar a profundidade de penetração do desconhecido, combinar 3 equação com a equação 4, que assume que os elétrons são introduzidos em uma taxa proporcional à densidade do plasma, onde k é a constante de reação da segunda corrente recombinação de ordem, q é a carga elementar, j é a densidade de corrente e NA é o número de Avogadro. Nota: Um fator de 2 está incluído na equação 4 para denotar que dois elétrons são consumidos pela reação na equação 2. <img alt="Equation 4" src="/files/ftp_upload/56833/56833eq4v5.jpg">(4) A penetração de comprimento l e a concentração [(e–)aq] pode ser determinada a partir do sinal medido usando equações 3 e 4.</li>
	</ol>
</li>
</ol>7. estimativa de taxa de reação
Nota: Quando elétrons solvente em uma solução com eletrólitos ́ como NaClO4, solvated elétrons só são consumidos pela reação na equação 2. No entanto, solvated elétrons têm a capacidade de reduzir uma ampla variedade de cátions e ânions espécies neutras. Quando qualquer um dos catadores elétrons são dissolvidos em solução aquosa, reagem com os elétrons solvated. Isto reduz a concentração de equilíbrio e leva a uma redução da absorvância detectada, que permite que a metodologia TIRAS estimar as constantes de velocidade de reação destas reações. Quando é introduzida uma nova reação, o equilíbrio da taxa torna-se: <img alt="Equation 5" src="/files/ftp_upload/56833/56833eq5v5.jpg">(5) onde [(S)aq] é a concentração do limpador de elétrons na solução, e k2 é a constante de velocidade de reação associada com sua reação. No entanto, se a concentração ao tesouro é suficientemente grande, a equação 5 pode ser simplificada para: 
 <img alt="Equation 6" src="/files/ftp_upload/56833/56833eq6v5.jpg">(6) Equação 3 pode ser então combinada com a equação 6 para obter uma relação entre a absorvância e a concentração ao tesouro. <img alt="Equation 7" src="/files/ftp_upload/56833/56833eq7v5.jpg">(7)
<ol><li>Para medir a constante de velocidade de reação de solvated elétrons com um limpador de elétron, comece dissolvendo o limpador na solução NaClO4 , que foi elaborada na etapa 1. Nota: O não-reativo de NaClO4 na solução garante uma condutividade de solução altamente bastante para a estabilidade do plasma. A concentração do limpador deve ser alta o suficiente para competir com a segunda recombinação de ordem, caso contrário, a reação não ocorrerá.</li>
	<li>Repita as etapas de 2.2 para 6.1.2 com concentrações diferentes ao tesouro e medir a diferença de absorvância calculada na etapa 5.5, no que diz respeito a solução de4 NaClO pura.</li>
	<li>Fazer um gráfico da absorvância em função do [aqdo (S)]-1. Nota: Se a concentração ao tesouro é suficientemente grande para a equação 6 ser válido, plotando a absorvância em função do [aqdo (S)]-1 irá produzir uma linha reta com uma inclinação depende da taxa constante k2.</li>
	<li>Extrapolar a reação taxa constante k2 da inclinação da linha. Nota: Para obter detalhes adicionais, bem como exemplos de como isto foi aplicado para as reações de há2–(aq)há3–(aq)e H2O2(aq), CO2(aq) com solvated elétrons, ver ref. 16,19.</li>
</ol>

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</ol>

Os autores não têm nada para divulgar.

Os resultados mostram que a medição da absorvância da luz na interface plasma-líquido é um método eficaz para detectar e medir a concentração de plasma-solvated elétrons em solução aquosa. A medição subsequente em comprimentos de onda diferentes resultados na medição do espectro de absorção. Embora esta experiência foi feita em uma solução aquosa de4 NaClO, a metodologia deve ser válida para uma grande variedade de outros líquidos, desde que os elétrons podem solvatar no líquido.
Um...

Interações de plasma-líquido representam uma área de interesse crescente na Comunidade de engenharia e ciência de plasma. A complexa interface entre plasmas e líquidos, que contém uma variedade de radicais livres altamente reativos, tem encontrado aplicações em muitas áreas, incluindo a química analítica, medicina de plasma, água e tratamento de águas residuais e síntese de nanomateriais 1,2,3,4,5,6. Embora existam várias configurações que podem ser usadas para trazer uma TV de plasma em contacto com um líquido7, talvez o mais simples é o plasma analógico de uma célula eletrolítica, onde um dos eletrodos metálicos padrão é substituído com uma descarga de plasma ou gás 8. a célula eletroquímica plasma consiste em uma embarcação de reator, um eletrodo de metal submerso e uma descarga de plasma, que pode funcionar como o cátodo ou ânodo (ou ambos). Quando a descarga de plasma é usada como um cátodo, os elétrons gasoso gerados no plasma são injetados para a solução. Depois os elétrons entre a solução, sua energia cinética dissipa-se na escala de tempo de femtoseconds9,10,11 , principalmente através da dispersão inelástica fora as moléculas de solventes. Uma vez que os elétrons atingiram uma energia cinética de perto-thermal, prendem e dissolve em uma cavidade formada, envolvendo moléculas de solventes. Dependendo do solvente e da temperatura, esses elétrons "solvated" podem ser estáveis até que reagem com algumas espécies redutíveis na solução ou com outro solvated elétrons. Em solução aquosa, solvated elétrons são também referidos como elétrons hidratados12.
Este processo de solvatação tem sido conhecido, e a detecção de elétrons hidratados gerados por procedimentos como radiolise de pulso ou fotólise de flash tem sido estudada desde a década de 1960,13,14,15. No tradicional Radiolise e fotólise, solvated elétrons são produzidos através da ionização das moléculas do solventes; no entanto, solvated elétrons na interface plasma-líquido são injetados de plasma gasoso16. Experiências anteriores determinaram que elétrons hidratados absorvem luz vermelha perto de 700 nm13,14,,17, que lhes permite ser estudados experimentalmente através de espectroscopia de absorção óptica. Outros experimentos têm medido suas constantes de difusão, suas taxas de reação com centenas de espécies químicas, seu raio de giração e sua mobilidade de carga, entre outras propriedades de interesse12,18.
Dentro da literatura, foram relatados vários métodos para detectar solvated elétrons, que podem ser separadas em dois tipos: dosimetria em massa, onde a presença de solvated elétrons é inferida da análise química de seus produtos de reação em massa, e espectroscopia de absorção transitória direto, onde a absorvância dos elétrons é medida como a reação ocorre. A última categoria, na qual se baseia a metodologia apresentada aqui, tem a vantagem de prova directa e imediata, bem como a capacidade de monitorar reações intermediárias.
A lógica por trás do desenvolvimento da metodologia de espectroscopia (TIRAS) de reflexão interna total absorção foi estudar diretamente o papel do solvated elétrons na interface plasma-líquido. A geometria de reflexão foi escolhida, porque a produção de solvated elétrons usando uma descarga de plasma, ao contrário de métodos como Radiolise ou fotólise, ocorre na interface entre o plasma e o líquido. Quando um laser sonda correr na superfície em um ângulo de incidência superficial, é totalmente refletida de volta para a solução e irem para um detector, menos a pequena quantidade de luz absorvida pelos elétrons. Com nenhuma luz escapar para o plasma, a técnica experimental apenas medidas radicais livres na fase líquida, logo abaixo da interface e, portanto, é uma técnica de medição interfacial altamente sensíveis. Além disso, o fenômeno de reflexão interna total tem a vantagem de eliminar o ruído desde a mudança das reflexões parciais devido a flutuações de superfície, que caso contrário poderiam dominar o sinal.
O protocolo TIRAS descrito neste artigo tem três características essenciais. A primeira é uma célula eletroquímica de plasma, que consiste de uma proveta de vidro transparente, com duas janelas ópticas em ângulos de aproximadamente 20° virada para baixo e um headspace controlada de gás argônio. A segunda característica é o sistema de medição óptica, que inclui um laser de diodo, uma gaiola de óptica e um detector de fotodiodo. O laser fornece a luz que é absorvida por solvated elétrons e é montada em consonância com uma íris ajustável e uma lente de 50mm em uma gaiola de óptica. Este arranjo é montado sobre um goniômetro, que lhe permite ser girados a um ângulo de incidência desejado. A intensidade da luz transmitida é então medida pelo fotodetector, que consiste em um fotodiodo de grande área com fio em um circuito de polarização reversa escapamento. Finalmente, por causa de sua alta reatividade, solvated elétrons penetram somente ~ 10 nm na solução, que produz um sinal extremamente pequena absorção óptica de ~ 10-5 densidade óptica. Para garantir uma relação sinal-ruído suficientemente elevada, o terceiro componente essencial é um sistema de baseadas na amplificação, que consiste em um circuito de comutação de plasma e um amplificador de fechamento-em. No circuito de comutação, um circuito de relé de estado sólido modula o plasma atual entre um alto e um baixo valor em uma frequência de portador de 20kHz, definido por um gerador de função. Este, por sua vez, também modula a concentração de elétrons solvated na interface e a sua absorvância óptica. O amplificador de bloqueio-no então pega o sinal do fotodetector e filtra todo barulho lá fora a frequência portadora.
O método TIRAS tem um grande potencial para revelar importantes processos químicos em experimentos de plasma-líquido, particularmente em eletroquímica de plasma. As vias de oxidação e redução são conduzidas principalmente por uma variedade de radicais de curta duração na interface plasma-líquido, e a detecção das espécies é extremamente importante para a compreensão da química interfacial. O em situ recursos de TIRAS de monitoramento ajudará a estabelecer uma maior compreensão das importantes orientados para o elétron reações envolvidas na interface plasma-líquido. TIRAS, por exemplo, possibilita a medição de taxas de reação na presença de catadores de elétron. Estudos anteriores concentraram-se na redução do n º2–(aq), não há3–(aq), e H2O2(aq) os catadores dissolvidos em solução aquosa16, bem como a redução de dissolvido CO2(aq)19. Outros estudos têm-se centrado sobre o efeito do gás plasma transportadora em plasma-solvated elétrons química20.

<table><tbody><tr><td>Gerador de Função</td><td>Protek</td><td>B8055</td><td></td></tr><tr><td>Amplificador de Bloqueio</td><td>Stanford Research Systems</td><td>SR830</td><td></td></tr><tr><td>Fonte de Alimentação de Alta Tensão</td><td>Stanford Research Systems</td><td>PS325</td><td></td></tr><tr><td>Fotodetector</td> Medidor <td>de Vazão Autoconstruído</td><td></td><td></td></tr><tr><td></td><td>Instrumentos-chave</td><td>60310 R5</td><td></td></tr><tr><td>Controlador</td> <td>de fluxoCâmera Omega Engineering</td><td>FMA 5400A/5500A</td><td></td></tr><tr><td></td><td>Dino-lite</td><td>Dinocapture 2.0</td><td></td></tr><tr><td>Voltímetro</td> Sistema de Gaiola Óptica <td>Amprobe</td><td>AM-510</td><td></td></tr><tr><td></td><td>Thorlabs</td><td></td><td>Sistema de gaiola de 30 mm</td></tr><tr><td>Goniômetros</td><td>Thorlabs</td><td>RP01 - &Oslash; 2</td><td>Estágios de rotação manual</td></tr><tr><td>Lasers de diodo</td><td>Thorlabs</td><td></td><td></td></tr><tr><td>Célula eletroquímica</td><td>Adams & Chittenden Scientific Glass</td> Produto <td></td><td>feito sob medida</td></tr><tr><td>Capilar de aço inoxidável</td><td>Restek</td><td></td><td>0.007 in. </td></tr><tr><td>Cabo Coaxial ID SHV</td><td>SRS</td><td>Produto</td><td></td>feito sob medida</tr><tr><td>Perclorato de Sódio</td><td>Sigma-Aldrich</td><td></td><td>ACS reagente, &ge; 98,0%</td></tr><tr><td>Argon</td><td>Airgas</td><td>AR UHP300</td><td>Ultra-alta pureza</td></tr><tr><td>LabVIEW</td><td>National Instruments</td><td></td><td>Software usado para gerar programa interno usado para coletar dados</td></tr></tbody></table>

espectroscopia de absorção de reflexão interna total (tiras) para a detecção de solvated elétrons em uma interface plasma-líquido

Total Internal Reflection Absorption Spectroscopy (TIRAS) for the Detection of Solvated Electrons at a Plasma-liquid Interface

O método de espectroscopia (TIRAS) de absorção de reflexão interna total apresentado neste artigo usa um laser de diodo barato para detectar solvated elétrons produzidos por uma TV de plasma de baixa temperatura em contato com uma solução aquosa. Solvated elétrons são poderosos agentes redutores, e foi postulado que desempenham um papel importante na química interfacial entre um plasma gasoso ou descarga e um líquido condutor. No entanto, devido as altas concentrações locais de espécies reactivas na interface, eles têm um curto tempo de vida médio (~ 1 µs), que os torna extremamente difícil de detectar. A técnica TIRAS usa uma geometria única reflexão interna total combinada com amplitude modulada baseadas na amplificação para distinguir o sinal de absorbância dos solvated elétrons de outras fontes de ruído espúrio. Isto permite a detecção em situ de curta duração intermediários na região interfacial, em oposição a medição do volume de produtos estáveis na solução. Essa abordagem é especialmente atraente para o campo da eletroquímica de plasma, onde grande parte a química importante é dirigida pela curta duração dos radicais livres. Esse método experimental tem sido usado para analisar a redução de nitrito (há2–(aq)), nitrato (há3–(aq)), hidrogênio (H2O.2(aq)) do peróxido e dissolvido dióxido de carbono (CO2 ( AQ)) por plasma-solvated elétrons e deduzir constantes de taxa efetiva. Limitações do método podem surgir na presença de reações paralelas não intencionais, como a contaminação do ar no plasma, e medidas de absorvância também podem ser prejudicadas pela precipitação de redução eletroquímicas produtos. No geral, o método TIRAS pode ser uma poderosa ferramenta para estudar a interface plasma-líquido, mas sua eficácia depende da particular sistema e reação química sob estudo.

Como mencionado na etapa 5 do procedimento, este experimento mede os componentes cosseno e seno do sinal de absorbância, o ângulo de fase entre eles e a magnitude do sinal. Um enredo a amplitude do sinal e seus dois componentes é mostrado na Figura 4.
Ocasionalmente, haverá medidas que podem não ser ideal, ou mesmo inutilizável. Isto pode ser devido um desalinhamento do laser com o feixe de plasma o...

Este artigo apresenta um método de espectroscopia (TIRAS) de absorção de reflexão interna total de medição de curta duração os radicais livres em uma interface plasma-líquido. Em particular, TIRAS é usado para identificar solvated elétrons baseados sua absorvância óptica da luz vermelha perto de 700 nm.

Espectroscopia de absorção de reflexão interna total (TIRAS) para a detecção de Solvated elétrons em uma Interface Plasma-líquido

The total internal reflection absorption spectroscopy (TIRAS) method presented in this article uses an inexpensive diode laser to detect solvated ...

O objetivo geral deste experimento é detectar diretamente elétrons solvatados na interface plasma-líquido. Este método pode ajudar a responder a questões importantes sobre a química dos radicais livres criada por um plasma em contato com uma solução aquosa. A principal vantagem dessa técnica é que ela fornece medição direta de um radical livre de vida curta, o elétron solvatado, por meio de sua absorção de luz.As implicações dessa técnica se estendem à medicina, já que o plasma de baixa temperatura está sendo testado como uma forma de tratamento contra o câncer. Este método também pode fornecer informações sobre técnicas de síntese química, já que plasmas de baixa temperatura são usados em muitos processos indóceis. Para este método, use uma célula eletroquímica de plasma personalizada, com duas polegadas de diâmetro, com duas janelas ópticas, em ângulos de aproximadamente 20 graus abaixo do plano normal.Use uma tampa de célula de PTFE bem ajustada, com quatro portas para os eletrodos e linhas de gás. Use um ânodo feito de um pedaço de folha de platina preso a uma haste de aço inoxidável e um cátodo feito de um capilar de aço inoxidável afiado. Use como fonte de luz de espectroscopia de absorção um laser de diodo de 670 nanômetros alinhado com uma íris ajustável e uma lente de 50 milímetros, todos montados em um sistema de gaiola óptica de 30 milímetros montado no goniômetro para permitir o ajuste do ângulo de incidência.Use como fotodetector um fotodiodo de grande área conectado em circuito de vazamento de polarização reversa com um filtro passa-banda de 670 nanômetros na frente do detector. Monte o fotodetector em um segundo goniômetro. Certifique-se de que os goniômetros estejam posicionados de forma que o laser seja direcionado para uma das janelas ópticas da célula eletroquímica e a luz seja refletida através da outra janela óptica para o fotodetector.Use um circuito de relé de estado sólido para modular a corrente de plasma em uma frequência portadora de 20 kilohertz, incluindo um amplificador de bloqueio para obter uma relação sinal-ruído suficientemente alta para detectar os sinais absorventes ópticos extremamente pequenos de elétrons solvatados. Por fim, projete um programa automatizado de coleta de dados para controlar o instrumento e registrar sinais do amplificador de bloqueio. Para iniciar a configuração, coloque na célula eletroquímica 60 mililitros de uma solução molar de 0,163 de perclorato de sódio e água deionizada.Insira o ânodo de folha de platina na tampa da célula eletroquímica e coloque a tampa na célula. Insira o ânodo de folha de platina na tampa da célula eletroquímica. Mergulhe o ânodo cerca de um centímetro abaixo da superfície da solução.Certifique-se de que apenas a folha de platina entre em contato com a solução. Em seguida, conecte a extremidade romba do capilar do eletrodo de plasma de aço inoxidável a uma linha de gás argônio por meio de um medidor de fluxo de massa. Insira a extremidade afiada do capilar de plasma através da tampa de modo que a ponta fique cerca de um a dois milímetros acima da superfície da solução.Confirme a distância entre a solução e a ponta capilar com uma câmera. Em seguida, conecte uma mangueira estreita a uma linha de gás argônio por meio de outro medidor de fluxo de massa. Insira a mangueira através de uma das portas na tampa da célula eletroquímica para servir como linha de purga.Deixe a quarta porta desobstruída como um respiradouro. Certifique-se de que a tampa não se mova durante o experimento. Em seguida, complete o circuito eletroquímico conectando o capilar à fonte de tensão e o ânodo ao terra.Purgue a célula com argônio a 250 centímetros cúbicos por minuto por pelo menos cinco minutos antes de preceder. Em seguida, defina o fluxo de gás argônio através do capilar plasmático para cerca de dez centímetros cúbicos por minuto. Ligue o laser de diodo e alinhe o laser de modo que ele atinja a interface do plasma líquido conforme indicado pela luz sendo espalhada pela covinha pelo fluxo de argônio.Pare o fluxo de argônio através do capilar e espere que o ponto do laser retorne ao seu tamanho normal. Deixe o argônio fluindo pela linha de purga principal a 250 centímetros cúbicos por minuto. Alinhe o fotodetector de forma que o reflexo do laser atinja o centro do detector.Conecte a saída do detector de fotos a um voltímetro. E meça a tensão produzida pelo sinal absorvente pelo laser. Registre a tensão a ser usada posteriormente para normalizar os dados de absorbância do amplificador de bloqueio.O amplificador de bloqueio mede essencialmente uma tensão CA do fotodetector. Essa tensão deve ser normalizada pela intensidade absoluta do laser, medida como o deslocamento CC do detector. Em seguida, conecte a saída do fotodetector à trava na entrada do amplificador.Conecte a saída lógica do transistor do transistor do gerador de funções à entrada de frequência da trava no amplificador. Ligue o gerador de funções, trave o amplificador e a fonte de alimentação de alta tensão. Certifique-se de que os instrumentos estejam se comunicando com o programa de coleta de dados e que o bloqueio no amplifier está bloqueado com um sinal na frequência portadora de 20 kilohertz.Inicie o experimento e monitore o sistema enquanto o laser é ligado automaticamente e o plasma é inflamado. Observe os sinais registrados, pois os dados de estado estacionário são registrados com e sem o laser. Só esperamos ver a absorção óptica dos elétrons solvato quando o laser e o plasma estiverem ligados.Portanto, o sinal apenas com o laser e sem plasma, ou vice-versa, deve ser relativamente pequeno em comparação. Uma vez concluída a coleta automatizada de dados, calcule a média dos dados, subtraia o ruído e calcule a concentração de elétrons solvatados na solução ao longo do tempo. As informações sobre amplitude e fase em relação ao circuito de comutação foram obtidas a partir dos componentes cosseno e seno do sinal absorvente, ou x e y.A amplitude do sinal poderia então ser usada para estimar a concentração de elétrons solvatados e constantes de taxa de reação de várias espécies químicas. A amplitude da absorbância era de cerca de 10 partes por milhão, enfatizando a necessidade de uma relação sinal-ruído suficientemente grande para um experimento bem-sucedido. Se o ruído desconhecido afetar significativamente o sinal, é melhor descartar os dados e repetir o experimento.Uma vez dominado, uma medição com este procedimento não deve levar mais de 30 minutos. É fundamental fornecer uma atmosfera inerte, como o argônio, e alinhar adequadamente o laser. Vestígios de oxigênio podem extinguir rapidamente quaisquer elétrons livres no plasma e impedi-los de entrar na solução.Deve-se notar também que este método não mede diretamente a concentração de elétrons solvatados. Em vez disso, ele mede a amplitude CA da absorbância óptica, que é proporcional à amplitude CA da corrente de plasma de 20 quilohertz. Após seu desenvolvimento, essa técnica rendeu informações importantes sobre a cinética de reação rápida de elétrons solvato em uma interface plasmática-líquido.Eventualmente, gostaríamos de estender isso a outros radicais livres produzidos por plasmas em contato com líquidos. Por fim, não se esqueça de que trabalhar com altas tensões pode ser perigoso. Precauções como aterrar a mesa óptica e outros equipamentos devem ser tomadas antes de realizar este procedimento.

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Research

JoVE Journal

Chemistry

Química

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Espectroscopia de absorção de reflexão interna total (TIRAS) para a detecção de Solvated elétrons em uma Interface Plasma-líquido

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