Name: Novas técnicas para observar a dinâmica estrutural de cristais líquidos de Photoresponsive (Vídeo) | JoVE Journal
Uploaded: 2018-05-29T14:00:00.000+00:00
Duration: 10 min 35 s
Description: Aprenda técnicas de espectroscopia vibracional infravermelha e difração de elétrons para estudar a dinâmica ultrarrápida de cristais líquidos fotoativos. Este método revela deformações estruturais locais em moléculas fotoexcitadas.

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Agradecemos o Dr. S. Tanaka no Tokyo Institute of Technology para medidas de espectroscopia vibracional de IR tempo-resolvido e Prof M. Hara e Dr. K. Matsuo na Universidade de Nagoya para medições de XRD. Também agradecemos a Prof S. Yamaguchi da Universidade de Nagoya, Prof R. Herges na Universidade de Kiel e Prof R. J. D. Miller no Instituto Max Planck para a estrutura e dinâmica da matéria para discussão valioso.
Este trabalho é apoiado pela tecnologia japonesa de ciência (JST), pronto, para financiar os projectos "tecnologia Molecular e criação de novas funções" (Grant Number de JPMJPR13KD, JPMJPR12K5 e JPMJPR16P6) e "Conversão química de energia da luz". Este trabalho é também parcialmente apoiado pela JSPS Grant números JP15H02103, JP17K17893, JP15H05482, JP17H05258, JP26107004 e JP17H06375.

1.time-resolvido infravermelha espectroscopia vibracional
<ol><li>
Preparação da amostra
	<ol>
<li>Solução: Dissolva as moléculas de π estendida Ciclooctatetraeno (COT-π) em diclorometano com concentração adequada (1 mmol/L).</li>
		<li>Fase de LC: derreter o pó de π-berço em um substrato de fluoreto de cálcio (CaF2) usando a placa de aquecimento à temperatura de 100 ° C. Refrigerar a amostra a uma temperatura de quarto. Nota: Temos de escolher um material (CaF2 ou bário flúor (BaF2)) que é transparente na faixa meados-IR.</li>
	</ol>
</li>
	<li>
Criar aparelhos
	<ol>
<li>Ligue o laser de titânio safira (Ti:sapphire) e o amplificador de pulso gorjeou. Termicamente estabilizá-los por várias horas.</li>
		<li>Verifique se que os alinhamentos estão corretos. Verifique a potência e a estabilidade da bomba ultravioleta (UV) e a sonda de meados-IR e re-alinhar o caminho óptico, se necessário. A configuração óptica de espectroscopia de infravermelho a tempo-resolvido é fornecida na Figura 5.</li>
		<li>Legal a matriz de detector de HgCdTe IR usando nitrogênio líquido. Certifique-se de que o espectrômetro situa-se corretamente para que essa quantidade razoável de luz é detectada na faixa de interesse. Calibre o espectrômetro utilizando espectros de absorção de materiais conhecidos como poliestireno ou polietileno tereftalato.</li>
		<li>Monte um exemplo que mostra a grande resposta transitória induzida por foto (bolacha de Si (1 mm) ou Re(bpy)(CO)3solução CN3Cl/CH) no porta-amostra. Localize o atraso de bomba-sonda para um valor positivo e otimizar a quantidade do sinal transiente agitando o feixe de bomba para garantir a sobreposição de bomba-sonda.</li>
		<li>Localize a configuração de origem de tempo tomando varredura de longo alcance sobre o atraso de bomba-sonda usando o programa casa construída (Figura 6). Verificar a posição onde o sinal transiente começam a surgir.</li>
		<li>Verifica a dinâmica da vibração simétrica e antisimétrica de CO, estendendo-se no Re(bpy)(CO)3Cl cujos momentos de dipolo são ortogonais. Observe que ambos devem mostrar exatamente a mesma dinâmica, quando a condição de ângulo mágico é preenchida corretamente.</li>
	</ol>
</li>
	<li>
Medição e aquisição de dados
	<ol>
<li>Solução: Monte a célula de fluxo construídos em casa. Configure o dispositivo de subida com gás inerte (nitrogênio (N2) ou argônio (Ar)) se necessário. Fase de LC: montar a amostra de π-berço revestido de rotação com o substrato no palco motorizado para mover continuamente as manchas do laser sobre a amostra para minimizar o dano induzido por laser.</li>
		<li>Doublecheck posição tempo zero com a amostra.</li>
		<li>Definir o intervalo de verificação do atraso bomba-sonda corretamente (início, fim e passo).</li>
		<li>Escolha um diretório para salvar os dados.</li>
		<li>Inicie a coleta de dados com o programa casa construída. Nota: Os dados são registrados automaticamente no diretório.</li>
	</ol>
</li>
</ol>2. difração de elétrons tempo-resolvido
<ol><li>
Fabricação de substrato de amostra
	<ol>
<li>Compra um wafer de silício (001) (200 µm de espessura), ambos os lados dos quais são previamente cobertos com nitreto de silício de ricos em silício 30-nm-grossa (Si3N4, ou simplesmente pecado) filme (Figura 11A). Corte a bolacha SiN/Si/SiN na Praça (15 × 15 mm2).</li>
		<li>Irradiar com Ar cluster íon vigas41 na fluência de 2,5 × 1016 íons/cm2 para um dos lados da bolacha do pecado/Si/pecado, porém, uma máscara de metal (Figura 12), que é suficiente para remover a película de pecado 30-nm-grossa (Figura 11 B, C). Nota: Um método alternativo para remover a película do pecado é a gravura de plasma ou gravura de feixes de iões.</li>
		<li>Prepare a solução aquosa de hidróxido de potássio (KOH) a uma concentração de 28%.</li>
		<li>Coloca a bolacha em solução KOH a uma temperatura de 60-70 ° C durante 1-2 dias (Figura 11D), que realizam mais gravura de wafer Si através de isotrópico químico gravura42. Nota: A taxa de gravura para Si por solução KOH é muito mais rápida do que para o pecado, então a película fina de pecado permanece como membranas autoportante (Figura 11E).</li>
		<li>Limpe a bolacha com membranas de pecado em água desionizada e seque-o com gás nitrogênio.</li>
	</ol>
</li>
	<li>
Preparação da amostra
	<ol>
<li>Dissolva as moléculas de π-berço em clorofórmio em uma concentração de 10 mg/mL.</li>
		<li>Programar a rotação-aplicador: acelerar a 2000 rpm em 5 s, manter a rotação por 30 s e a paragem da rotação. Rotação-casaco solução sobre o substrato de membrana de pecado como mostrado na Figura 11Fπ-berço. Nota: Um tamanho apropriado da bolacha para revestimento de rotação deve ser mais de 10 × 10 mm2, desde que a tensão de superfície, às vezes interfere com rotação-revestimento de materiais em pequenas pastilhas, por exemplo, uma grade de membrana de pecado para microscopia eletrônica de transmissão.</li>
		<li>Colocar a amostra revestida sobre o substrato de membrana de pecado em uma placa de aquecimento a uma temperatura de 100 ° C, derretê-lo e resfriá-lo gradualmente a temperatura ambiente (Figura 11G).</li>
	</ol>
</li>
	<li>
Medições
	<ol>
<li>Montar a amostra no porta-amostras com um parafuso e colocar o porta-amostras na câmara de vácuo (câmara de amostra).</li>
		<li>Selar a câmara de vácuo com uma tampa e coloque uma bomba giratória para evacuar a câmara até um nível de vácuo de menos de 1000 PA. Em seguida, liga as bombas molecular turbo até a câmara de canhão de elétrons é o nível de vácuo de ~ 10-6 Pa (geralmente para mais de 12 h).</li>
		<li>Ligar o laser de Ti:sapphire e o amplificador de pulso chilro e termicamente estabilizá-los, por mais de 1h. A instalação experimental da difração do elétron tempo-resolvido é fornecida na Figura 9. Defina a taxa de repetição de 500 Hz.</li>
		<li>Ligue o thriller da câmara dispositivo de carga acoplada (CCD) e resfriá-lo a 10 ° C.</li>
		<li>Ligar a alimentação eléctrica e ajustar a tensão de 75 kV. Nota: A fuga de corrente da fonte de alimentação não deve flutuar fora da escala de 0.1 µA.</li>
		<li>Sobreposição de especial. Abra o programa automático de laboratório-codificado (Figura 10A) e defina o tempo de exposição (50 ms). Encontre a posição do feixe de elétrons com uma pinhole equipado no suporte de amostra, usando o programa, definindo o tipo de início para Z_overlap para a sobreposição do eixo z e Y_overlap e pressionar o botão Iniciar .</li>
		<li>Ajuste o feixe de elétrons na posição do pinhole e alinhar a laser da bomba com a luz refletida da bomba, o pinhole.</li>
		<li>Medir a tempo-zero posição com um material inorgânico (Bi2Te3) no suporte de amostra usando um programa automático de laboratório-codificado (Figura 10B) configurando começar tipo tempo-resolvido e prensagem Botão Iniciar. Para este processo, ajuste a fluência de bomba para 2 mJ/cm2.</li>
		<li>Coloque o copo de Faraday para a passagem do feixe de elétron e medir a fluência do feixe de elétrons com uma picoammeter de laboratório-construído e ajustá-lo girando o filtro ND ajustável na linha de sonda. Ajuste thefluence do pulso bomba girando o waveplate na linha de bomba.</li>
		<li>Mover para a posição de amostra e definir o tempo de exposição da câmera CCD. Obter a imagem de difração de elétrons usando o programa automático de laboratório-codificado (Figura 10B) configuração Iniciar tipo único e pressionando o botão Iniciar .</li>
		<li>Ligar o elemento Peltier da câmera CCD e resfriá-lo até a temperatura de-20 ° C.</li>
		<li>Definir o tempo-passo e número de etapas para as medições de tempo-resolvido. Obter as imagens de difração de elétrons tempo-resolvido usando o programa automático de laboratório-codificado (Figura 10B) definindo o tipo do começo de tempo-resolvido e pressionando o botão Iniciar .</li>
		<li>Obter a imagem de fundo de tempo-resolvido com a fonte de alimentação de aceleração de elétrons desligar usando o programa automático de laboratório-codificado (Figura 10B), definindo o tipo do começo de tempo-resolvido e pressionar o botão Iniciar .</li>
	</ol>
</li>
</ol>

Os autores não têm nada para divulgar.

A etapa crucial do processo durante as medições de difração de elétrons tempo-resolvido é manter a alta voltagem (75 keV) sem flutuação atual desde a distância entre o ânodo e o fotocátodo placa é somente ~ 10 mm. Se a corrente flutua acima da faixa de 0,1 µA antes ou durante os experimentos, aumentar a tensão de aceleração até 90 keV para descarga e configurá-lo novamente para 75 keV. Este processo de condicionamento tem que ser feito até que a corrente oscila na faixa de 0,1 µA. O projeto apropriado da fonte de elétron...

Cristais líquidos (LCs) têm uma variedade de funções e são amplamente utilizados em aplicações científicas e tecnológicas,1,2,3,4,5,6. O comportamento do LCs pode ser atribuído à sua ordenação como orientação tão bem quanto a alta mobilidade de suas moléculas. Estrutura molecular dos materiais LC é tipicamente caracterizada por um núcleo de mesogen e cadeias de carbono longo e flexível que garantem alta mobilidade das moléculas do LC. Sob estímulos externos7,8,9,10,11,12,13,14,15 , tais como luz, campos elétricos, mudanças de temperatura ou pressão mecânica, pequena intra e intermoleculares moções de LC moléculas causa drásticas estruturais reordenação do sistema, levando ao seu comportamento funcional. Para entender as funções de materiais da LC, é importante determinar a estrutura molecular da escala na fase de LC e identificar os movimentos principais das conformações moleculares e deformações de embalagem.
Difração de raios x (XRD) é comumente empregada como uma ferramenta poderosa para a determinação de estruturas de LC materiais16,17,18. No entanto, o padrão de difração, proveniente de um núcleo funcional de estímulos-responsivo é muitas vezes escondido por um padrão de larga auréola de cadeias de carbono de longa. Uma solução eficaz para esse problema é fornecida pela análise de difração de tempo determinado, que permite observações diretas de dinâmica molecular, usando photoexcitation. Esta técnica extrai informações estruturais sobre o moiety aromáticos photoresponsive usando as diferenças entre os padrões de difração obtidos antes e depois photoexcitation. Essas diferenças fornecem os meios para remover o ruído de fundo e observar diretamente as mudanças estruturais de interesse. Análises dos padrões de difração diferencial revelaram os sinais modulados do moiety fotoativa sozinho, assim, excluindo a efeito deletéria difração de cadeias de carbono não-photoresponsive. Uma descrição do método de análise de difração diferencial é fornecido em Hada, M. et al.19.
Medições de tempo-resolvido difração podem fornecer informações estruturais sobre os rearranjos atômicos que ocorrem durante a transição de fase em materiais20,21,22,23, 24 , 25 , 26 , 27 , 28 , 29 e produto químico reações entre moléculas30,31,32,33,34. Com esses aplicativos em mente, notáveis progressos no desenvolvimento do ultrabright e pulsado ultracurtos raio x35,36 e elétron37,38,39 , 40 fontes. No entanto, difração de tempo-resolvido só foi aplicada a moléculas simples, isoladas ou para single - ou poli-cristais, em que ordenou altamente reticulado inorgânico ou moléculas orgânicas produzem padrões de difração bem resolvido fornecendo estrutural informações. Em contraste, análises estruturais ultra rápidas de materiais macios mais complexas foram dificultadas por causa de suas fases menos ordenadas. Neste estudo, vamos mostrar o uso de difração de elétrons tempo-resolvido bem como espectroscopia de absorção transitória e espectroscopia vibracional de tempo-resolvido infravermelho (IR) para caracterizar a dinâmica estrutural de materiais de LC fotoativa usando este metodologia de difração-extraído19.

<table><tbody><tr><td>Amplificador de pulso chilreado</td><td>Spectra Physics Inc.</td><td>Spitfire ACE</td><td>Para espectroscopia de vibração IR resolvida no tempo</td></tr><tr><td>Amplificador de pulso chirped&nbsp;</td><td>Spectra Física Inc.</td><td>Spitfire XP</td><td>Para difratometria de elétrons resolvida no tempo</td></tr><tr><td>Laser de femtossegundo</td><td>Spectra Physics Inc.</td><td>Tsunami</td><td>Para espectroscopia de vibração IR resolvida no tempo</td></tr><tr><td>Laser de femtossegundo</td><td>Spectra Physics Inc.</td><td>Tsunami</td><td>Para difratometria de elétrons resolvida no tempo</td></tr><tr><td>Amplificador paramétrico óptico</td><td>Light Conversion Ltd.</td><td>TOPAS prime</td><td></td></tr><tr><td>64 canais mercúrio cádmio telúrio IR detector matriz</td><td>Infrared Systems Development Corporation</td><td>FPAS-6416-D</td><td></td></tr><tr><td>FT-IR espectrômetro</td><td>Shimadzu Corporation</td><td>IR Prestige-21</td><td></td></tr><tr><td>Fornecimento de alta tensão</td><td>Matsusada precisão</td><td>HER-100N0.1</td><td></td></tr><tr><td>Bomba rotativa</td><td>Edwards</td><td>RV12</td><td></td></tr><tr><td>Molecular turbo bombas</td><td>Agilent Technologies Japan, Ltd.</td><td>Twis Torr 304FS</td><td></td></tr><tr><td>Medidores de vácuo</td><td>Pfeiffer sistemas de vácuo gmbh</td><td>PKR251</td><td>Para flange ICF70</td></tr><tr><td>Monitores de vácuo</td><td>Pfeiffer sistemas de vácuo gmbh</td><td>TPG261</td><td></td></tr><tr><td>Câmera CCD acoplada a fibra</td><td>Andor Technology Ltd.</td><td>iKon-L HF</td><td></td></tr><tr><td>BaF2 e CaF2 substratos</td><td>Óptica</td><td></td> de cais <td>Espessura 3 mm</td></tr><tr><td>Cristal AgGaS2</td><td>Phototechnica Corporation</td><td></td><td>Encomenda personalizada</td></tr><tr><td>Cristais BBO</td> Tokyo <td>Instruments, Inc.</td><td></td><td>SHG &theta;=29,2 graus THG &;=44,3 graus</td></tr><tr><td>cristais de calcita</td><td>Tokyo Instruments, Inc.</td><td></td><td>Espessura 1mm</td></tr><tr><td>Espelhos ópticos</td><td>Thorlabs</td><td>PF10-03-F01 PF10-03-M01 UM10-45A</td><td>Espelhos de revestimento de alumínio Espelhos de revestimento de au Espelhos ultrarrápidos</td></tr><tr><td>Espelhos ópticos</td><td>HIKARI,Inc.</td><td></td><td>Espelhos de banda larga</td></tr><tr><td>Espelhos dicróicos</td><td>HIKARI,Inc.</td><td></td><td>Pedido personalizado Reflexão: 266 nm Transmissão: 400, 800 nm</td></tr><tr><td>Helicóptero óptico</td><td>Newport Corporation</td><td>3501 Obturadores</td><td></td></tr><tr><td>ópticos</td><td>Thorlabs Inc.</td><td>SH05 / M < / > SC10</td><td></td></tr><tr><td>Persianas ópticas</td><td>SURUGA SEIKI CO., LTD.</td><td>F116-1</td><td></td></tr><tr><td>Divisores de viga</td><td>Thorlabs Inc.</td><td>BSS11R</td><td></td></tr><tr><td>Lentes de sílica fundida</td><td>Thorlabs Inc.</td><td>Lente LA4663 LA4184</td><td></td></tr><tr><td>BaF2</td><td>Thorlabs Inc.</td><td>LA0606-E</td><td></td></tr><tr><td>Espelhos polarizados</td><td>Sigmakoki Co.,Ltd</td><td></td><td>Custom-order Projetado para 800 nm Reflexão: luz polarizada s Transmissão: luz polarizada p</td></tr><tr><td>Meia placa de onda</td><td>Thorlabs Inc.</td><td>WPH05M-808</td><td></td></tr><tr><td>Montagens de espelho</td><td>Thorlabs Inc.</td><td>POLARIS-K1 KM100</td><td>Suportes de espelho cinemático</td></tr><tr><td>Suportes de espelho</td><td>Sigmakoki Co.,Ltd</td><td>MHAN-30M MHAN-30S</td><td>Suportes de espelho de cardan</td></tr><tr><td>Montagens de espelho</td><td>Newport Corporation</td><td>ACG-3K-NL Suportes de</td><td>espelho de cardan</td></tr><tr><td>Filtros ND variáveis</td><td>Thorlabs Inc.</td>O divisor <td>de feixe NDC-25C-2M</td><td></td></tr><tr><td>monta</td><td>Thorlabs Inc.</td><td>KM100S</td><td></td></tr><tr><td>Montagens de lente</td><td>Thorlabs Inc.</td>Suportes rotacionais <td>LMR1/M</td><td></td></tr><tr><td></td><td>Thorlabs Inc.</td>Retrorrefletor <td>RSP1/M</td><td></td></tr><tr><td></td><td>Edmund Optics</td><td>63.5MM X 30" EN-AL&nbsp;</td><td></td></tr><tr><td>espectrômetros</td><td>oceânicos fotônicos</td><td>USB-4000</td><td></td></tr><tr><td>Medidor de potência</td><td>Ophir</td><td>30A-SH</td><td>Usado para monitor de intensidade do medidor de potência CPA</td></tr><tr><td></td><td>Thorlabs Inc.</td><td>S120VC PM100USB</td><td>Usado para medições de intensidade de fotodiodos de pulso de bomba</td></tr><tr><td></td><td>Thorlabs Inc.</td><td>DET36A/M DET25K/M</td><td></td></tr><tr><td>DC fonte de alimentação</td><td>TEXIO</td><td>PW18-1.8AQ</td><td>Usado para lente magnética</td></tr><tr><td>Lente magnética</td><td>Nissei ETC Co.,Ltd</td><td></td><td>Estágios de ordem personalizada</td></tr><tr><td></td><td>Newport Corporation</td><td>M-MVN80V6 LTAHLPPV6</td><td>Usado para lente magnética</td></tr><tr><td>Controlador de palco</td><td>Newport Corporation</td><td>SMC100</td><td></td></tr><tr><td>Estágios& nbsp;</td><td>Sigmakoki Co.,Ltd</td><td>SGSP20-35(X) SGSP20-85(X)</td><td>Usado para a posição da amostra</td></tr><tr><td>Estágios&nbsp;</td><td>Sigmakoki Co.,Ltd</td><td>SGSP26-200(X) OSMS26-300(X)</td><td>Usado para gerador de tempo de atraso</td></tr><tr><td>Controlador de palco</td><td>Sigmakoki Co.,Ltd</td><td>SHOT-304GS</td><td></td></tr><tr><td>Picoamperímetro</td><td></td><td></td><td>Laboratório construído</td></tr><tr><td>spin coater</td><td>MIKASA Co.,Ltd</td><td>1H-D7</td><td></td></tr><tr><td>placa quente</td><td>IKA&reg; &nbsp;</td><td>C-MAG HP7</td><td></td></tr><tr><td>SiN wafer</td><td>Silson Ltd</td><td></td><td>Solução</td></tr><tr><td>aquosa KOH sob encomenda (50%)</td><td>Hiroshima Wako Co.,Ltd.</td><td>168-20455</td><td></td></tr><tr><td>Clorofórmio</td><td>Hiroshima Wako Co., Ltd.</td><td>038-18495</td><td></td></tr><tr><td>Diclorometano</td><td>Hiroshima Wako Co., Ltd.</td><td>132-02456</td><td></td></tr><tr><td>Computadores pessoais para os programas de controle</td><td>Epson Corporate</td><td>Endeavor MR7300E-L</td><td>Sistema operacional de 32 bits</td></tr><tr><td>Programa para o controle do equipamento</td><td>National Instruments Corporation</td><td>Labview2016</td><td></td></tr><tr><td>Programa para a análise de dados</td><td>The MathWorks, Inc.</td><td>Matlab2015b</td><td></td></tr></tbody></table>

novas técnicas para observar a dinâmica estrutural de cristais líquidos de photoresponsive

Novel Techniques for Observing Structural Dynamics of Photoresponsive Liquid Crystals

Discutimos neste artigo as medições experimentais das moléculas na fase de cristal líquido (LC) utilizando a espectroscopia vibracional de tempo-resolvido infravermelho (IR) e difração de elétrons tempo-resolvido. Fase de cristal líquido é um estado importante de matéria que existe entre as fases sólidas e líquidas, e é comum em sistemas naturais, bem como na eletrônica orgânica. Cristais líquidos são ordenados orientationally mas vagamente embalados, e portanto, as conformações internas e alinhamentos dos componentes moleculares do LCs podem ser modificados por estímulos externos. Embora avançado tempo-resolvido técnicas de difração revelaram dinâmica molecular picosegundo-escala de monocristais e polycrystals, observações diretas de embalagem estruturas e dinâmica ultra rápida de materiais macios foram dificultados pela embaçada padrões de difração. Aqui, nós relatamos espectroscopia vibracional resolvido a tempo de IR e difratometria de elétron para adquirir instantâneos ultra rápidos de um material de LC colunar tendo um moiety núcleo fotoativa. Análises de diferencial-deteção da combinação de tempo resolvido por espectroscopia vibracional IR e difração de elétrons são ferramentas poderosas para caracterizar estruturas e dinâmica de participação de materiais macios.

Escolhemos um esqueleto43,de π-berço em forma de sela44 como uma unidade de núcleo fotoativa da molécula de LC, porque ela forma uma estrutura de empilhamento colunar bem definida e o anel central de berço oito membros é esperado para mostrar um participação conformacional se transformar em uma forma plana devido o estado excitado aromaticidade19,45. Processo sintético des...

Aqui, apresentamos os protocolos de análises de diferencial-deteção de tempo-resolvido infravermelho vibracional espectroscopia e elétron difração que permitem observações das deformações de estruturas locais ao redor de moléculas de photoexcited em um colunar cristal líquido, dando uma perspectiva atômica, sobre a relação entre a estrutura e a dinâmica deste material fotoativa.

Novas técnicas para observar a dinâmica estrutural de cristais líquidos de Photoresponsive

We discuss in this article the experimental measurements of the molecules in liquid crystal (LC) phase using the time-resolved infrared (IR) vibrational ...

Este método pode ajudar a resolver um problema comum na pesquisa de cristal líquido. Que é que o pico de movimento molecular durante a fotorresposta não pode ser determinado por métodos convencionais. A principal vantagem dessas técnicas é que a estrutura e a dinâmica ultrarrápida do cristal líquido fotoexcitado são obtidas tanto do espectro diferencial de infravermelho quanto de padrões diferenciais de difração de elétrons.Estarei demonstrando a espectroscopia de vibração IR resolvida no tempo. Para preparar uma amostra de fase de solução para espectroscopia vibracional IR resolvida no tempo, dissolva 0,025 milimoles de pi-COT em 25 mililitros de diclorometano, para obter uma solução de 1 milimole por litro. Para preparar uma amostra de fase de cristal líquido, cubra um substrato de fluoreto de cálcio de 3 milímetros de espessura em pó pi-COT.Coloque o substrato em uma placa quente e derreta o pó a 100 graus Celsius. Desligue a placa quente e deixe a amostra esfriar até a temperatura ambiente. Depois de preparar a amostra, ligue o laser de titânio-safira e o amplificador de pulso chiado e deixe-os estabilizar termicamente.Defina a duração do pulso para 120 femtossegundos, a taxa d

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Research

JoVE Journal

Chemistry

Química

Relatamos que o limite de difração da litografia óptica convencional pode ser superado explorando as transições de derivados fotocrômicos orgânicos induzidos por sua fotoisomerização em baixas intensidades de luz. 1-3 Este artigo descreve nossa técnica de fabricação e dois mecanismos de travamento, a saber: dissolução de um fotoisômero e oxidação eletroquímica.

Patterning via ópticos de saturação Transitions - Fabricação e caracterização

Demonstramos a preparação de elastômeros de cristal líquido (LCEs) à base de siloxano e epóxi e nanocompósitos LCE. Os LCEs são caracterizados em relação à deformação reversível, ordenação de cristal líquido e rigidez. Como uma aplicação potencial, demonstramos seu uso como substratos responsivos à forma em um dispositivo personalizado para cultura de células ativas.

Preparação de Monodomain cristal líquido elastômeros e de cristal líquido Elastomer nanocompósitos

Aqui, fabricamos micro / nano estruturas poliméricas 3D nas quais tanto a forma quanto o alinhamento molecular podem ser projetados com precisão em escala nanométrica pelo uso de escrita direta a laser. A deformação induzida por luz de vários tipos de microestruturas de elastômero cristalino líquido pode ser controlada em escala microscópica.

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