Name: Medição rápida da flutuação da taxa de repetição de cristais de soliton em um microresonator (Vídeo) | JoVE Journal
Uploaded: 2021-12-15T13:00:00.000+00:00
Duration: 7 min 42 s
Description: Aprenda a gerar cristais de soliton em microressonadores de anel usando método de sintonia térmica. Este protocolo demonstra medição precisa de flutuações da taxa de repetição por heterodina auto-atrasada.

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Este trabalho foi apoiado pela Fundação Nacional de Ciências Naturais da China (NSFC) (Grant 62075238, 61675231) e pelo Programa de Pesquisa Estratégica Prioritária da Academia Chinesa de Ciências (Grant No. XDB24030600).

1. Acoplamento óptico
<ol><li>Polir a face final do MRR em uma placa de moagem usando 1,5 μm de pó abrasivo (óxido de alumínio) misturado com água por 5 min.</li>
	<li>Corrija o MRR com uma luminária de chip e coloque uma FA de oito canais em um estágio de acoplamento de seis eixos, que inclui três estágios lineares com resolução de 50 nm e três estágios angulares com resolução de 0,003°. As manchas do MRR e fa são de 250 μm.</li>
	<li>Use um laser de 1.550 nm como fonte óptica para monitoramento em tempo real da eficiência do acoplamento. Ajuste cuidadosamente a posição da FA até que a perda de entrada atinja o valor mínimo, tipicamente inferior a 6 dB, correspondendo a uma perda de acoplamento inferior a 3 dB por faceta.</li>
	<li>Use um adesivo curvo ultravioleta (UV)(Tabela de Materiais) para colar o MRR e fa. Coloque o adesivo na borda lateral da superfície de contato, o que garante que não haja cola no caminho óptico.</li>
	<li>Exponha o adesivo curvo UV a uma lâmpada UV por 150 s e asse em uma câmara a 120 °C por mais de 1h.</li>
</ol>2. Embalagem do dispositivo
<ol><li>Conglutinar um chip TEC de 10,2 mm x 6,05 mm com potência máxima de 3,9 W para a placa base de um pacote de borboleta padrão de 14 pinos usando cola prateada. Soldar os dois eletrodos do chip TEC para dois pinos do pacote borboleta.</li>
	<li>Cole uma placa de 5 mm × 5 mm × tungstênio de 1 mm na superfície do chip TEC usando cola prateada. Use a placa de tungstênio como um dissipador de calor para preencher a lacuna entre a TEC e a MRR.</li>
	<li>Cole o dispositivo MRR na parte superior da placa de tungstênio usando cola prateada e fixar a trança da FA na porta de saída do pacote borboleta.</li>
	<li>Cole um chip de ormistor na superfície do chip TEC usando cola prateada. Conecte um eletrodo do ormistor à superfície superior do chip TEC. Ligue o outro eletrodo do ormistor e a superfície superior do chip TEC a dois pinos do pacote borboleta usando rosca dourada.</li>
	<li>Asse o dispositivo embalado a 100 °C por 1h para solidificar a cola prateada.</li>
	<li>Sele o pacote de borboletas. A Figura 1 mostra o dispositivo embalado.</li>
</ol>3. Geração de SCs
<ol><li>
A Figura 2 mostra a configuração dos experimentos. Use um amplificador de fibra dotado de erbium (EDFA) para impulsionar a bomba para a geração de micro-pente. Controle o estado de polarização da bomba usando um controlador de polarização de fibra (FPC). Conecte todos os dispositivos usando fibras de modo único (SMF).</li>
	<li>Fixar o comprimento de onda do laser da bomba a 1.556,3 nm. Ajuste manualmente a temperatura de operação através de um controlador TEC comercial externo.</li>
	<li>Monitore o espectro óptico de saída com um analisador de espectro óptico. Detecte o traço de energia de saída com um fotodetector de 3 GHz e grave com um osciloscópio.</li>
	<li>Defina a saída do EDFA para 34 dBm, correspondente a uma potência on-chip de 30,5 dBm (considerando a perda de acoplamento do MRR e FA, inserção da perda do FPC), o que garante que haja energia suficiente acoplada à R MRR para geração de micro-pente.</li>
	<li>Coloque o estermistor em 2 kΩ, correspondendo a uma temperatura de operação de 66 °C. Em seguida, diminua lentamente a temperatura de operação alterando o valor definido do avaliador. Nestes experimentos, quando o ormistor foi definido para 5,8 kΩ, correspondendo a 38 °C, uma ressonância do MRR passou pela bomba e um traço de potência de forma triangular foi registrado.</li>
	<li>Sintonize a polarização da bomba pelo FPC até que um passo sc seja observado na borda caindo do traço de energia de transmissão triangular. A Figura 3 mostra um traço típico de energia de transmissão óptica.</li>
	<li>Diminua lentamente a temperatura de operação de ~66 °C e pare quando um espectro óptico semelhante à palma da mão for observado no analisador de espectro óptico. O valor do avaliador foi de cerca de 5,6 kΩ nesses experimentos. As Figuras 4A e Figura 5B mostram os espectros ópticos de SCs e SCs perfeitos com uma única vaga, respectivamente.</li>
</ol>4. Medição da flutuação da taxa de repetição
<ol><li>Conecte os SCs gerados a um filtro de bandpass tunable (TBPF) para extrair uma linha de pente individual. Defina a banda de passagem do TBPF para 0,1 nm. Seu comprimento de onda central pode ser sintonizado ao longo de toda a banda C e L. A inclinação do filtro é de 400 dB/nm.</li>
	<li>Junte a linha de pente selecionada a um interferômetro assimétrico Mach-Zehnder (AMZI). A frequência óptica em um braço do AMZI é deslocada por 200 MHz usando um modulador acousto-óptico (AOM). O campo óptico no outro braço é atrasado por um segmento de fibra óptica. Fibras de atraso de 2 km e 25 km são utilizadas nesses experimentos.</li>
	<li>Detecte o sinal óptico de saída com um fotodiodo e analise o espectro PSD usando um analisador de espectro elétrico.</li>
	<li>Sintonize o comprimento de onda central do TBPF. Meça os PSDs de cada linha de pente usando o método descrito. A Figura 4B,C mostra o espectro PSD para pentes das linhas S1 e S2 dos SCs perfeitos com as fibras ópticas de 2 km e 25 km de atraso, respectivamente.</li>
	<li>Utilizando o mesmo método, meça as curvas PSD das SCs com uma vaga. Registre a largura de banda de 3 dB da curva PSD e encaixe linearmente em pedaços, como mostrado na Figura 5B,C. Foram derivadas flutuações de taxa de repetição de ~53,24 Hz dentro de 10 μs e ~509,32 Hz dentro de 125 μs.</li>
</ol>

<ol><li>Herr, T., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Temporal+solitons+in+optical+microresonators%5BTitle%5D)+AND+%22Nature+Photonics%22%5BJournal%5D)">Temporal solitons in optical microresonators.</a> Nature Photonics. 8, 145-152 (2014).</li>
<li>Li, J., Lee, H., Chen, T., Vahala, K. J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Low-pump-power%2C+low-phase-noise%2C+and+microwave+to+millimeter-wave+repetition+rate+operation+in+microcombs%5BTitle%5D)+AND+%22Physical+Review+Letters%22%5BJournal%5D)">Low-pump-power, low-phase-noise, and microwave to millimeter-wave repetition rate operation in microcombs.</a> Physical Review Letters. 109, 1-5 (2012).</li>
<li>Trocha, P., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Ultrafast+optical+ranging+using+microresonator+soliton+frequency+combs%5BTitle%5D)+AND+%22Science%22%5BJournal%5D)">Ultrafast optical ranging using microresonator soliton frequency combs.</a> Science. 359, 887-891 (2018).</li>
<li>Myoung-Gyun, S., Qi-Fan, Y., Ki Youl, Y., Xu, Y., Kerry, L. V. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Microresonator+soliton+dual-comb+spectroscopy%5BTitle%5D)+AND+%22Science%22%5BJournal%5D)">Microresonator soliton dual-comb spectroscopy.</a> Science. 354, 600-603 (2016).</li>
<li>Marin-Palomo, P., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Microresonator-based+solitons+for+massively+parallel+coherent+optical+communications%5BTitle%5D)+AND+%22Nature%22%5BJournal%5D)">Microresonator-based solitons for massively parallel coherent optical communications.</a> Nature. 546, 274-279 (2017).</li>
<li>Fang-Xiang, W., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Quantum+key+distribution+with+dissipative+Kerr+soliton+generated+by+on-chip+microresonators%5BTitle%5D)+AND+%22arXiv%22%5BJournal%5D)">Quantum key distribution with dissipative Kerr soliton generated by on-chip microresonators.</a> arXiv. , (2018).</li>
<li>Spencer, D. T., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((An+optical-frequency+synthesizer+using+integrated+photonics%5BTitle%5D)+AND+%22Nature%22%5BJournal%5D)">An optical-frequency synthesizer using integrated photonics.</a> Nature. 557, 81-85 (2018).</li>
<li>Del'Haye, P., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Phase-coherent+microwave-to-optical+link+with+a+self-referenced+microcomb%5BTitle%5D)+AND+%22Nature+Photonics%22%5BJournal%5D)">Phase-coherent microwave-to-optical link with a self-referenced microcomb.</a> Nature Photonics. 10, 516-520 (2016).</li>
<li>Huang, S. W., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((A+broadband+chip-scale+optical+frequency+synthesizer+at+2.7x10-16+relative+uncertainty%5BTitle%5D)+AND+%22Science+Advance%22%5BJournal%5D)">A broadband chip-scale optical frequency synthesizer at 2.7x10-16 relative uncertainty.</a> Science Advance. 2, 1501489(2016).</li>
<li>Liang, W., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((High+spectral+purity+Kerr+frequency+comb+radio+frequency+photonic+oscillator%5BTitle%5D)+AND+%22Nature+Communications%22%5BJournal%5D)">High spectral purity Kerr frequency comb radio frequency photonic oscillator.</a> Nature Communications. 6, 7957(2015).</li>
<li>Liao, P. C., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Dependence+of+a+microresonator+Kerr+frequency+comb+on+the+pump+linewidth%5BTitle%5D)+AND+%22Optics+Letters%22%5BJournal%5D)">Dependence of a microresonator Kerr frequency comb on the pump linewidth.</a> Optics Letters. 42, 779-782 (2017).</li>
<li>Wang, W. Q. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Robust+soliton+crystals+in+a+thermally+controlled+microresonator%5BTitle%5D)+AND+%22Optics+Letters%22%5BJournal%5D)">Robust soliton crystals in a thermally controlled microresonator.</a> Optics Letters. 43, 2002-2005 (2018).</li>
<li>Chaitanya, J., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Thermally+controlled+comb+generation+and+soliton+modelocking+in+microresonators%5BTitle%5D)+AND+%22Optics+Letters%22%5BJournal%5D)">Thermally controlled comb generation and soliton modelocking in microresonators.</a> Optics Letters. 41, 2565-2568 (2016).</li>
<li>Lu, Z. Z., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Deterministic+generation+and+switching+of+dissipative+Kerr+soliton+in+a+thermally+controlled+micro-resonator%5BTitle%5D)+AND+%22AIP+Advances%22%5BJournal%5D)">Deterministic generation and switching of dissipative Kerr soliton in a thermally controlled micro-resonator.</a> AIP Advances. 9, 025314(2019).</li>
<li>Jost, J. D., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Counting+the+Cycles+of+Light+using+a+Self-Referenced+Optical+Microresonator%5BTitle%5D)+AND+%22Optica%22%5BJournal%5D)">Counting the Cycles of Light using a Self-Referenced Optical Microresonator.</a> Optica. 2, 706-711 (2014).</li>
<li>Brasch, V., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Self-referenced+photonic+chip+soliton+Kerr+frequency+comb%5BTitle%5D)+AND+%22Light%3A+Science+%26+Applications%22%5BJournal%5D)">Self-referenced photonic chip soliton Kerr frequency comb.</a> Light: Science & Applications. 6, 16202-16206 (2017).</li>
<li>Cole, D. C., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Soliton+crystals+in+Kerr+resonators%5BTitle%5D)+AND+%22Nature+Photonics%22%5BJournal%5D)">Soliton crystals in Kerr resonators.</a> Nature Photonics. 11, 671-676 (2017).</li>
<li>Little, B. E. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((A+VLSI+photonics+platform%5BTitle%5D)+AND+%22Conference+on+Optical+Fiber+Communication%22%5BJournal%5D)">A VLSI photonics platform.</a> Conference on Optical Fiber Communication. 86, 444-445 (2003).</li>
<li>Wang, W. Q., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Dual-pump+kerr+micro-cavity+optical+frequency+comb+with+varying+FSR+spacing%5BTitle%5D)+AND+%22Scientific+Report%22%5BJournal%5D)">Dual-pump kerr micro-cavity optical frequency comb with varying FSR spacing.</a> Scientific Report. 6, 28501(2016).</li>
<li>Kessler, T., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((A+sub-40-m+Hz-linewidth+laser+based+on+a+silicon+single-crystal+optical+cavity%5BTitle%5D)+AND+%22Nature+Photonics%22%5BJournal%5D)">A sub-40-m Hz-linewidth laser based on a silicon single-crystal optical cavity.</a> Nature Photonics. 6, 687-692 (2012).</li>
</ol>

Os autores declaram que não têm interesses financeiros concorrentes.

Os DKSs on-chip fornecem novas fontes ópticas compactas coerentes e exibem excelentes perspectivas de aplicação em metrologia óptica, espectroscopia molecular e outras funções. Para aplicações comerciais, fontes compactas de micro-pente embaladas são essenciais. Este protocolo fornece uma abordagem prática para fazer um microcodíb pente embalado que se beneficie da conexão confiável e de baixa perda de acoplamento entre o MRR e o FA, bem como um robusto método de geração DKS controlado por térmicas. Portanto, nossos expe...

Os DKSs constantes em microresonadores, onde a dispersão da cavidade é equilibrada pela não linearidade de Kerr, bem como o ganho de Kerr e a dissipação da cavidade1,têm atraído grande interesse na comunidade de pesquisa científica por sua taxa de repetição ultra-alta, tamanho compacto e baixo custo2. No domínio do tempo, os DKSs são trens de pulso estáveis que têm sido usados para medição de alta velocidade3 e espectroscopia molecular4. No domínio de frequência, os DKSs possuem uma série de linhas de frequência com espaçamento de frequência igual que são adequados para sistemas de comunicação de divisão de comprimento de onda-multiplex (WDM)5,6, síntese de frequência óptica7,8, e ultra-baixa geração de ruído de micro-ondas9,10,etc. O ruído de fase ou largura de linha das linhas de pente afetam diretamente o desempenho desses sistemas de aplicação. Foi provado que todas as linhas de pente têm uma largura de linha semelhante com a bomba11. Portanto, usar um laser de largura de linha ultra-estreita como bomba é uma abordagem eficaz para melhorar o desempenho dos DKSs. No entanto, as bombas dos DKSs mais relatados são lasers de diodo de cavidade externa (ECDLs), que sofrem de ruído relativamente alto e têm uma ampla largura de linha na ordem de dezenas a centenas de kHz. Comparados com lasers tunable, lasers de frequência fixa têm menos ruído, larguras de linha mais estreitas e menor volume. Por exemplo, os sistemas Menlo podem fornecer produtos laser ultra-estáveis com uma largura de linha inferior a 1 Hz. O uso de um laser fixo de frequência como uma bomba pode reduzir significativamente o ruído dos DKSs gerados. Recentemente, métodos de ajuste térmico baseados em microheater ou termelétrico (TEC) têm sido usados para a geração DKSsgeração 12,13,14.
A estabilidade da taxa de repetição é outro parâmetro importante dos DKSs. Geralmente, os contadores de frequência são usados para caracterizar a estabilidade de frequência de DKSs dentro de um tempo de portão, que geralmente está na ordem de um microssegundo para mil segundos15,16. Limitados pela largura de banda do fotodetetor e contador de frequência, moduladores eletro-ópticos ou lasers de referência são tipicamente usados para diminuir a frequência detectada quando a faixa livre-espectral (FSR) dos DKSs é superior a 100 GHz. Isso não só aumenta a complexidade dos sistemas de teste, mas também produz erros adicionais de medição causados pela estabilidade das fontes de RF ou lasers de referência.
Neste artigo, um ressonador de micro-anéis (MRR) é embalado por borboletas com um chip TEC comercial que é usado para controlar a temperatura de operação. Usando um laser fixo de frequência com uma largura de linha de 100 Hz como bomba, cristais de soliton (SCs) são gerados com estaca por diminuição manual da temperatura de operação; estes são DKSs especiais que podem encher completamente um ressonador com conjuntos ordenados coletivamente de solitons copropagantes17. Pelo que sabemos, esta é a bomba de largura de linha mais estreita nos experimentos de geração DKSs. O espectro de densidade espectral de poder (PSD) de cada linha de pente é medido com base em um método de interferômetro auto-heterodyne atrasado (DSHI). Beneficiando-se da largura de linha ultra-estreita das linhas de pente, a instabilidade da taxa de repetição dos cristais de soliton (SCs) é derivada da deriva de frequência central das curvas PSD. Para o SC com uma única vaga, obtivemos uma instabilidade de taxa de repetição de ~53,24 Hz dentro de 10 μs e ~509,32 Hz dentro de 125 μs.
O protocolo consiste em vários estágios principais: Primeiro, o MRR é acoplado a uma matriz de fibras (FA) usando um estágio de acoplamento de seis eixos. O MRR é fabricado por uma plataforma de vidro de sílica dopada de alto índice18,19. Em seguida, o MRR é embalado em um pacote de borboleta de 14 pinos, o que aumenta a estabilidade para os experimentos. Os SCs são gerados usando um método controlado por térmicas. Finalmente, as flutuações da taxa de repetição das SCs são medidas por um método DSHI.

<table><tbody><tr><td>Estágio de acoplamento de 6 eixos</td><td>Suruga Seiki</td><td>KXC620G KGW060</td><td>Contém 3 estados de translação motorizados lineares e 3 estágios rotacionais motorizados angulares. Estado linear: Passo mínimo: 0,05 &mu; m; Curso: 20mm; Velocidade máxima: 25 mm / s; Repetibilidade: +/-0,3 &mu; m; Estágio de rotação: Viagem: &plusmn; 8&deg;; Resolução/pulso: 0,003 graus; Repetibilidade:&plusmn; 0,005&graus;</td></tr><tr><td>Pó abrasivo</td><td>Shenyang Kejing Auto-Instrument Co., LTD</td><td>2980002</td><td>carboneto de silício, granularidade: 1,5 &mu; m</td></tr><tr><td>Cola 3410</td><td>Electronic Materials Incorporated</td><td>Optocast 3410</td><td>Optocast 3410 é um epóxi curável por luz ultravioleta e calor adequado para montagem optoeletrônica. Cura rapidamente quando exposto à luz UV em 320-380 nm.</td></tr><tr><td>Vidro de sílica dopado de alto índice</td><td>Feito em casa</td> <td>-</td> <td>O MRR é fabricado por uma plataforma de vidro de sílica dopada de alto índice. A seção do guia de ondas é 2&times; 3 &mu; m e raio é 592,1 &mu; m, correspondendo a FSR de 49 GHz.</td></tr><tr><td>Bomba de laser</td><td>NKT Photonics</td><td>E15</td><td>É um laser de fibra de onda contínua com largura de linha de 100 Hz.</td></tr><tr><td>Ultrastable Laser</td><td>Menlosystems</td><td>ORS</td><td>Largura de linha de última geração (< 1Hz) e estabilidade (< 2 x 10-15 Hz)</td></tr></tbody></table>

medição rápida da flutuação da taxa de repetição de cristais de soliton em um microresonator

Rapid Repetition Rate Fluctuation Measurement of Soliton Crystals in a Microresonator

Os solitons temporais têm atraído grande interesse nas últimas décadas por seu comportamento em um estado estável, onde a dispersão é equilibrada pela não linearidade em um meio kerr de propagação. O desenvolvimento de solitons kerr dissipativos (DKSs) em microcavidades de alto Q impulsiona uma nova fonte de soliton, compacta e em escala de chip. Quando os DKSs servem como pulsos femtosegundos, a flutuação da taxa de repetição pode ser aplicada à metrologia de alta precisão, amostragem óptica de alta velocidade e relógios ópticos, etc. Neste artigo, a rápida flutuação da taxa de repetição dos cristais de soliton (SCs), um estado especial de DKSs onde os solitons semelhantes a partículas são firmemente embalados e ocupam plenamente um ressonador, é medido com base no conhecido método auto-heterodyne atrasado. Os SCs são gerados usando um método controlado térmico. A bomba é um laser fixo de frequência com uma largura de linha de 100 Hz. O tempo integral nas medições de flutuação de frequência é controlado pelo comprimento da fibra de atraso. Para um SC com uma única vaga, as flutuações da taxa de repetição são ~53,24 Hz dentro de 10 μs e ~509,32 Hz dentro de 125 μs, respectivamente.

A Figura 3 mostra o traço de energia de transmissão enquanto uma ressonância térmica estava sintonizada em toda a bomba. Havia um passo óbvio de poder que indicava a geração de SCs. A etapa tinha potência semelhante em relação ao seu precursor, o pente de instabilidade modulacional. Portanto, a geração de SCs não era dependente de velocidade de ajuste. Os SCs apresentaram uma grande variedade de estados, incluindo vagas (defeitos de Schottky), defeitos de Frenkel e superestrutura<sup class="...

Aqui, apresentamos um protocolo para gerar cristais de soliton em um ressonador de micro-anéis embalado por borboletas usando um método térmico afinado. Além disso, as flutuações da taxa de repetição de um cristal de soliton com uma única vaga são medidas usando um método de auto-heterodyne atrasado.

Medição rápida da flutuação da taxa de repetição de cristais de soliton em um microresonator

Temporal solitons have attracted great interest in the past decades for their behavior in a steady state, where the dispersion is balanced by the ...

Nos últimos anos, o dissipativo Kerr soliton tornou-se uma nova fonte de luz coerente em escala de chip, que tem atraído grande atenção pelo enorme valor na pesquisa de física de soliton e aplicações práticas. Dissipativo Kerr soliton tem alta taxa de repetição. Portanto, é um desafio medir os parâmetros relativos, especialmente a flutuação da taxa de repetição.Em nosso trabalho, descobrimos uma maneira de obtê-lo. Enquanto isso, um pacote robusto é necessário para aplicações práticas. Nosso protocolo fornece um método eficaz para embalagens de ressonador de micro-anéis no chip, geração de soliton e medição da flutuação da taxa de repetição.Para começar, conserte o ressonador de micro-anéis com uma luminária de chip. Em um estágio de acoplamento de seis eixos, que inclui três estágios lineares com resolução de 50 nanômetros e três estágios angulares com resolução de 0,003 graus, coloque uma matriz de fibra de oito canais. Use um laser de 1.550 nanômetros como fonte óptica para monitoramento em tempo real da eficiência do acoplamento.Ajuste cuidadosamente a posição da matriz de fibras. Meça a potência de entrada e a potência de saída por um medidor óptico de energia. Mantenha a perd

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