Методическая статья

Измерение рассеяния нелинейности из Единого Плазмонное наночастицы

DOI:

10.3791/53338

⸱

3 января 2016 г.

 ,  ,  ,  ,  ,  ,  ,  ,  , 
1Department of Physics, National Taiwan University, 2Department of Applied Physics, Osaka University, 3Molecular Imaging Center, National Taiwan University

В этой статье

Краткое содержание

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Насыщаемое и обратное насыщаемое рассеяние были обнаружены в изолированных плазмонных частицах и приняты в качестве нового метода неотбеливающего контраста в микроскопии сверхвысокого разрешения. Здесь подробно объясняются экспериментальные процедуры обнаружения и выделения нелинейного рассеяния, а также способы повышения разрешения с помощью микроскопии насыщенного возбуждения.

Аннотация

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Плазмоника, основанная на коллективных колебаниях электронов из-за светового возбуждения, включает в себя сильно усиленные локальные электрические поля и, таким образом, имеет потенциальное применение в нелинейной оптике, которая требует необычайной оптической интенсивности. Одной из наиболее изученных нелинейностей в плазмонике является нелинейное поглощение, включая поведение насыщения и обратного насыщения. Хотя рассеяние и поглощение в наночастицах тесно коррелируют с теорией Ми, до недавнего времени не было сообщений о нелинейностях в плазмонном рассеянии.

В прошлом году впервые было продемонстрировано не только насыщение, но и обратное насыщение рассеяния в изолированной плазмонной частице. Результаты показали, что насыщенное рассеяние демонстрирует четкую зависимость от длины волны, которая, по-видимому, напрямую связана с локализованным поверхностным плазмонным резонансом (LSPR). В сочетании с измерениями, зависящими от интенсивности, результаты позволяют предположить возможность существования общего механизма, лежащего в основе нелинейного поведения рассеяния и поглощения. Эти нелинейности рассеяния от одной золотой наносферы (ГНС) широко применимы, в том числе в микроскопии сверхвысокого разрешения и оптических переключателях.

В этой статье подробно описано, как измерить нелинейность рассеяния в одном ВНП и как использовать метод сверхразрешения для повышения оптического разрешения изображения на основе насыщенного рассеяния. Это открытие представляет собой первую микроскопию сверхвысокого разрешения, основанную на нелинейном рассеянии, которая является новым методом невыбеливающего контраста, который может достигать разрешения до l/8 и потенциально может быть полезен в биомедицине и материаловедении.

Введение

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Изучение плазмоники привлекла большой интерес в связи с его применения в различных областях 1-4. Один из наиболее изученных месторождений в плазмоники поверхности Плазмоника, в которых коллектив колебаний электронов проводимости пары с внешней электромагнитной волны на границе раздела между металлом и диэлектриком. Поверхностные Плазмоника была изучена для ее потенциального применения в оптике, субволновую биофотонике и микроскопии 5,6. Сильный усиление поля в ультра-малых объема металлических наночастиц в связи с локализованной поверхностного плазмонного резонанса (LSPR) привлек широкое внимание не только из-за его исключительной чувствительности к размерам частиц, формы частиц, и диэлектрических свойств окружающей среды 7 -10, но также из-за его способность стимулировать сути слабые нелинейные оптические эффекты 11. Исключительная чувствительность LSPR является ценным для био-зондирования и около-тьфуметоды визуализации LD 12,13. С другой стороны, усиливается нелинейность плазмонных структур могут быть использованы в фотонных интегральных схем в таких приложениях, как оптической коммутации и полностью оптической обработки сигналов 14,15. Хорошо известно, что плазмонный поглощения линейно пропорциональна интенсивности возбуждения при низких уровней интенсивности. Когда возбуждение достаточно сильным, поглощение достигает насыщения. Интересно, при более высоких интенсивностях, поглощение снова возрастает. Эти нелинейные эффекты называются насыщаемым поглощения (SA), 15-17 и обратного поглощения насыщающегося (RSA) 18, соответственно.

Известно, что из-за LSPR, рассеяние особенно сильна в плазмонных структур. На основании фундаментальных электромагнитных, реакция рассеяния по сравнению с интенсивности падающего должна быть линейной. Тем не менее, в наночастицах, рассеяние и поглощение тесно связаны через теории Ми, и оба могут быть электроннойxpressed точки зрения реальных и мнимых частей диэлектрической проницаемости. В предположении, что один ГНС ведет себя как диполь под светового облучения, коэффициент рассеяния (Q SCA) и коэффициент поглощения (Q абс) из одного плазмонного наночастицы согласно теории Ми может быть выражена как 19

figure-introduction-1

где х 2 П А / λ, а есть радиус сферы, а м 2 ε м / ε d. Здесь ε ε м и д соответствуют диэлектрических констант металла и окружающих диэлектриков, соответственно. Так виде коэффициента рассеяния аналогичен гокоэффициент поглощения е, поэтому оно должны соблюдать насыщающегося рассеяние в одном плазмонного наночастицы 20.

Недавно нелинейной насыщающийся рассеяние в изолированной плазмонного частицы была продемонстрирована в первый раз 21. Примечательно, что при глубоком насыщении, интенсивность рассеяния на самом деле немного снизился, когда интенсивность возбуждения увеличивается. Еще более удивительно, когда интенсивность возбуждения продолжала расти после рассеяния насыщается, интенсивность рассеяния воскрес, показывающий влияние обратного рассеяния насыщающийся 20. Wavelength- и зависящие от размера исследования показали тесную взаимосвязь между LSPR и нелинейного рассеяния 21. Интенсивность и длина волны плазмонного зависимости рассеяния очень похожи на те, поглощения, предлагая общий механизм, лежащий в основе этих нелинейных поведения.

С точки зрения приложений, это хорошо KNOWn, что нелинейность помогает улучшить оптическое разрешение микроскопа. В 2007 году насыщенный возбуждения (SAX) микроскопии было предложено, что может повысить разрешение путем экстракции насыщенный сигнал через временной синусоидальной модуляции пучка 22 возбуждения. SAX микроскопия основана на концепции, что для фокального пятна лазерного интенсивность сильнее в центре, чем на периферии. Если сигнал (или флуоресценции или рассеяния) имеет поведение насыщения, насыщение должно начать от центра, в то время как линейный отклик остается на периферии. Таким образом, если существует способ, чтобы извлечь только часть насыщенный, он оставит только центральную часть, отклоняя периферийную часть, таким образом, эффективно повышение пространственного разрешения. В принципе, нет нижнего предела разрешения в SAX микроскопии, так долго, как глубокое насыщение достигается и нет никаких повреждений образца из-за интенсивного освещения.

Было показано, что Resolutioп флуоресценции может быть значительно повышена за счет использования техники SAX. Однако флуоресценции страдает от фотообесцвечивания эффекта. Сочетание открытие рассеяния нелинейности и концепцию SAX, супер-разрешение микроскопии на основе рассеяния могут быть реализованы 21. По сравнению с обычными микроскопии сверхвысокого разрешения, метод рассеяния на основе обеспечивает новый способ контрастности без отбеливания. В этой статье, описание шаг за шагом дано наметить процедуры, необходимые для получения и извлечения нелинейность плазмонного рассеяния. Методы выявления рассеяния нелинейности, вносимые изменения интенсивности падающего описаны. Более подробная информация будет предоставлена ​​разгадать, как эти нелинейности влияют изображения одиночных наночастиц и как пространственное разрешение может быть повышена соответственно по методике SAX.

Доступ ограничен. Войдите в систему или начните пробный период, чтобы просмотреть этот контент.

Протокол

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

1. ГНС для подготовки образцов

  1. Перед приготовлением образца, соникатные 1 мл ГНС коллоидный раствор, по крайней мере 15 мин при температуре около 40 кГц, чтобы предотвратить агрегацию частиц, которые могут вызвать пик LSPR меняться.
  2. Оставьте 100-200 мкл ГНС коллоида на предметное стекло с коммерческой алюмосиликат магния (MAS) покрытия для фиксации GNSS.
  3. После по меньшей мере 1 мин, удалить лишнюю коллоид промывкой дистиллированной водой. Время ожидания зависит от требуемой плотности распределения GNSS. Как правило, 1-3 мин приводит к соответствующей плотности, что позволяет частицам быть легко идентифицированы, поскольку большинство из них изолированы друг от друга. Значительное скопление может произойти, если время ожидания слишком долго.
  4. Сушат образец, продувки газообразным азотом.
  5. (Необязательно) Чтобы отобразить GNSS на стекле с высоким разрешением, выполните сканирующей электронной микроскопии (SEM) на данном этапе 23. Пример изображения обеспечивается в Figurе 1, показывая характерную плотность GNSS. Используйте поле излучения SEM приобрести изображение. После добавления масла на образец (следующий шаг), то будет трудно удалить масло и наблюдать образца с SEM.
  6. Добавить каплю масла с таким же показателем преломления на образец, чтобы покрыть GNSS и устранить сильное отражение от стеклянной подложки.
  7. Поставьте покровного стекла в верхней части образца и запечатать его с лаком для ногтей.
  8. Подождите, по крайней мере, 5 мин, пока лак для ногтей не высохнет. Образец готов.

2. Выравнивание Главная построенный конфокальный микроскоп

  1. На рисунке 2 схемы установки. Совместите белый свет подсветки путь самого тела микроскопа. Включите галогенной источника света микроскопа, и по инструкции микроскопом производителя для достижения освещенности состояние Колер. Убедитесь, что белые галогена световые лучи почти параллельны на заднейапертура объектива, частично отражается 50/50 светоделитель, а затем распространяются в сторону лазера.
  2. Включите Galvano зеркал, чтобы обеспечить, что они остаются в правильном исходном положении, то есть в центре области сканирования.
  3. Поместите по крайней мере, две цели, сделанные тонкого листа бумаги с концентрическими кольцами на нем, по пути галогенные света, и совместите их с галогенной луча.
  4. Для выполнения изображений, выберите 532 нм лазера. Для проведения измерений спектроскопии, выберите супер-континуум лазера. Во выравнивания, мощность лазеров должна быть не менее 10 мкВт на задней отверстия объектива, чтобы избежать нелинейности. Затем коллимации падающего лазерного пучка, противоположную исходящего галогена пучка с помощью двух целей. Когда этот процесс будет завершен, грубый выравнивание лазерного луча была достигнута.
  5. Выравнивание лазерный луч через центр задней апертуры в объектива. Как правило, использовать OIл-иммерсионный объектив. Добавить каплю масла между нефтью погружения объектива и образцом ГНС. Используйте ФЭУ (ФЭУ) в качестве детектора для сбора рассеяния сигналов ГНСС.
  6. Поставьте крошечное отверстие 20 мкм диаметр перед ФЭУ, чтобы блокировать фокуса рассеяния сигналов. Включите гальваника зеркал и ФЭУ (через домашний построенный программного обеспечения), отрегулируйте положение обскуры и высоту сцены образца максимального обратного рассеяния сигналов ГНСС, а затем наблюдать отдельные GNS на экране компьютера. Образец ху образ GNSS с правильного выравнивания показан на рисунке 2B.
  7. Немного изменить высоту сцены образца для проверки концентричности фокуса. Если это не концентрические, регулировки пучка с двумя зеркалами в передней части сканера до центра GNS остается в том же положении, а высота ступени выборки изменяется. Убедитесь, что XZ образ PSF похож на рис 2Счтобы обеспечить правильное выравнивание луча. Процесс эти два изображения с низким проход и гауссовских гладких фильтров.

3. Характеристика рассеяния нелинейности

  1. В низкой интенсивностью возбуждения (менее 10 4 Вт / см 2), получить изображение наночастиц золота, следуя протоколу 2.6.
  2. Откройте изображение в ImageJ (или любое другое программное обеспечение для анализа изображений). Нарисуйте линию поперек одной из ГНСС в изображении (рис 2B), и использовать анализ -> земля профиль из ImageJ инструментов для извлечения профиля интенсивности рассеяния. Установите профиль выбранного PSF функцией Гаусса:
    figure-protocol-1
    где у значение считывания ФЭУ, у 0 фоновое значение (если таковые имеются), А максимальная амплитуда, ш ширина х равен от пространственной координаты, а х С является центром coordinatе гауссовой функции. Полувысоте соответствующего PSF является (½ln2) ж. Основываясь на числовой апертурой (NA) объектива, теоретическая полуширина конфокальной PSF может быть оценена приблизительно в 0.43l / Н.А., где л длина волны возбуждения. Сравните эти два числа, чтобы проверить выравнивание системы формирования изображения.
  3. Увеличение интенсивности возбуждения, вручную изменив нейтральной плотности (ND) фильтр на рисунке 2А, и записывать обратного рассеяния изображения на каждом уровне интенсивности. Возьмите значение сигнала рассеяния от центра каждого GNS на разных уровнях возбуждения, и кривую рассеяния сигналов в сравнении интенсивностей возбуждения. Проверьте линейность первых пунктов, которые должны обладать линейную зависимость, когда интенсивность возбуждения адекватно низкой. Нарисуйте линию на основе линейной арматуры из первых пунктов. Если интенсивность рассеяния последующих пунктов упасть ниже этого линейного тренда saturatioп произошло.
  4. После наблюдения насыщающегося рассеяние, постепенно уменьшить интенсивность ниже порога насыщения, и то же самое изображение GNSS раз, чтобы обеспечить обратимость нелинейных поведения.

4. Измерение спектра рассеяния Единого Gold Nanosphere

  1. Для измерения обратного рассеяния спектр от одного GNS, использовать супер-континуум лазера в качестве источника лазерного излучения. Начальное длины волны лазера, в диапазоне от 450 нм до 1750 нм. Чтобы удалить избыток мощность инфракрасного излучения, что может привести к повреждению образца и оптических компонентов, разместить один или два зеркала сразу после супер-континуума лазера для отражения видимого света, а также использовать ловушках для сбора избыточного инфракрасного света.
  2. Выполните процедуры, выравнивания в разделе 2, чтобы направить супер-лазер континуум в лазерной сканирующей конфокальной микроскопии. Использовать широкополосный 50/50 BS для обеспечения спектральный диапазон по всей видимой области.
  3. ПриобрестиОбраз ГНСС на стекле. Найдите одиночные GNS в изображении, и зафиксировать фокус широкополосного света, падающего на частицу.
  4. Используйте листать зеркало перед ФЭУ, чтобы направить сигнал обратного рассеяния в направлении спектрометра, который оборудован с зарядовой связью, а затем принять спектр выбранных одиночных GNS. Будьте осторожны, что спектр здесь представляет собой смесь ГНС рассеяния и фона из-за отражений от других поверхностей.
  5. Вернитесь к детектору ФЭУ, и сделать еще один снимок, чтобы подтвердить, что позиция частицы не изменилась. Затем перенести центр в точке, в которой частица не присутствует. Переключитесь на спектрометре, а сделать еще один спектр, который представляет фон.
  6. Вычтите фоновый спектр с шагом 4,5 из спектра, начиная с шага 4.4 для получения четкого обратного рассеяния спектр одного GNS.

5. Выравнивание SAX микроскоп

  1. См Рисунок 3для схемы SAX микроскопом, где идеально синусоидальной временной модуляции получается из частоты биений между двумя акустооптических модуляторов (АОМ). Во-первых, регулировать размер луча лазера, чтобы удовлетворить требование последующих АОМ. Сплит 532 нм лазерный свет на два луча с помощью разветвителя 50/50 луча.
  2. Руководство двух пучков через два АОМ, с одним пучок, проходящий через каждую АОМ. Модулирующие частоты двух АОМ должны быть разными. Например, один может быть в 40.000 МГц, а другой на 40.010 МГц, что дает разностную частоту 10 кГц. Эта разница частоты будет фундаментальная частота модуляции F м для SAX сигналов.
  3. Возьмите первого порядка дифракционных пучков с обеих АОМ, и объединить два луча с помощью другой сплиттер 50/50 луча. Отрегулируйте зеркала после АОМ коллимировать двух пучков.
  4. Добавить фотодетектор, который подключен к осциллографу для наблюдения за временной modulatioп. Сплит небольшую часть лазера с предметном стекле, и отправить его на фотодетектор, как показано на рисунке 3. При правильном модуляции и пучка перекрытия, наблюдать синусоидальную модуляцию интенсивности на основной частоте F M, аналогично сигнала, показанного на рисунке 4.
    Примечание: Фон модуляции должна быть как можно более низкой, чтобы обеспечить максимальную глубину модуляции. Кроме того, используйте функцию Фурье анализа осциллографа проверить, что гармонические искажения модуляции уменьшается. Для достижения успешного осуществления SAX, обеспечивают идеальную синусоидальную модуляцию интенсивности возбуждения при минимальной начальной нелинейности.
  5. Отключите электрический выход фотоприемника с осциллографа и подключиться к опорному входу усилителя замком в.
  6. Как показано на рисунке 3, совместите луч лазера в конфокальной системе следующую предыдущих протоколов. ЧАСпрежде чем подключить электрический выход ФЭУ к усилителю блокировки в качестве входного сигнала.
  7. Используйте пустой покровного стекла в качестве образца, и проверить линейность электрической системы обнаружения, постепенно увеличивая мощность возбуждения ,, как показано на рисунке 5, где детектор линейной ниже значения считывания 1-V. Во всех последующих измерений, заботиться, чтобы сдерживать считывания ниже этой величины.
  8. Установите выход усилителя блокировки для экспорта абсолютную величину сигнала напряжения. Изменяя настройки гармонической составляющей в опорном канале, получить амплитуд сигналов, SAX A 1, A 2, и так далее.
  9. Экспорт линейных и нелинейных сигналов от усилителя блокировки, чтобы карты сбора данных, который также принимает сигналы напряжения возбуждения растрового сканирования гальваника зеркал. С помощью настроенной программы LabVIEW, синхронизировать сигналы усилителя блокировки в агальвано- зеркал для формирования изображения.
  10. Для оптимизации соотношения сигнал-шум на изображениях, выберите соответственно приобретение пикселей и времени интеграции усилителя блокировки в. Например, когда главный частота модуляции F M возбуждения 10 кГц, то есть, когда период 100 мкс, установить время интеграции замка-усилителем, по крайней мере в три раза дольше, чем период. Добавление времени движения гальваника зеркало, скорость сбора устанавливается на 1500 пикселей в секунду в режиме изображения SAX.

Доступ ограничен. Войдите в систему или начните пробный период, чтобы просмотреть этот контент.

Результаты

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Рисунок 6 показывает измеренный спектр от 80 нм GNS. Расчетное кривая на основе теории Ми дается в том же участке, показывая отличную соглашение. Пик LSPR около 580 нм. В следующем эксперименте, длина волны лазера 532 нм, который был выбран, поскольку он расположен внутри плазмонного группы, чтобы повысить оптическую рассеяние с плазмонного эффекта и позволяют насыщенность 21 рассеяния.

Рисунок 7 представляет рассеяния изображения одного золота на...

Доступ ограничен. Войдите в систему или начните пробный период, чтобы просмотреть этот контент.

Обсуждение

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

В протоколе, есть несколько важных шагов. Во-первых, при изготовлении образцов, плотность наночастиц не должна быть слишком высокой, чтобы избежать плазмонных сцепление между частицами. Если два или более частицы очень близко друг к другу, результаты связи в длине волны сдвига LSPR в длинноволновую сторону, таким образом, значительно уменьшая нелинейность. Тем не менее, этот метод визуализации на самом деле отображает распределение плазмонных мод, а не самих частиц. Таким образом, можно ожидать, что при соответствующем ...

Доступ ограничен. Войдите в систему или начните пробный период, чтобы просмотреть этот контент.

Раскрытие информации

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Авторы заявляют, что у них нет конкурирующих финансовых интересов.

Благодарности

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Эта работа поддержана Министерством науки и технологий в соответствии с NSC-101-2923-M-002-001-MY3 и NSC-102-2112-M-002-018-MY3. Это исследование также поддерживается Японским обществом содействия науке (JSPS) в рамках «Программы финансирования следующего поколения ведущих мировых исследователей (NEXT Program)», инициированной Советом по научно-технической политике (CSTP) и Азиатской программой JSPS CORE.

Доступ ограничен. Войдите в систему или начните пробный период, чтобы просмотреть этот контент.

Материалы

Список материалов, использованных в этой статье
ИмяКомпанияКаталожный номерКомментарии
корпус микроскопаOlympus, Японияобъектив BX-51
объектив Olympus, ЯпонияUPlanSapo, 100X, NA 1.4
80-нм золото коллоидBBI Solutions, UKEM. GC80
суперконтинуумный лазерFianium, ВеликобританияSC400-2-PP
широкополосные диэлектрические зеркалаThorlabs, СШАBB1-E02
полевое излучение SEMJEOL, ЯпонияJSM-6330Fопциональный
спектрометрAndor Technology, ВеликобританияShamrock 163
устройство с зарядовой связьюAndor Technology, ВеликобританияiDus Акустооптические модуляторы DV420A-OE
IntraAction Corp., СШАУсилитель блокировки AOM-402AF1
Stanford Research Systems, СШАSR-830
Стекло с покрытием MASMatsunami Glass, Япония,S9215

Ссылки

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,
  1. Fang, N., Lee, H., Sun, C., Zhang, X. Sub-diffraction-limited optical imaging with a silver superlens. Science. 308 (5721), 534-537 (2005).
  2. Lee, B., Kim, S., Kim, H., Lim, Y. The use of plasmonics in light beaming and focusing. 34 (2), 47-87 (2010).
  3. Lal, S., Link, S., Halas, N. J. Nano-optics from sensing to waveguiding. Nature Photon. 1 (11), 641-648 (2007).
  4. Kawata, S., Inouye, Y., Verma, P. Plasmonics for near-field nano-imaging and superlensing. Nature Photon. 3 (7), 388-394 (2009).
  5. Homola, J., Yee, S. S., Gauglitz, G. Surface plasmon resonance sensors: review. Sensor. Actuat. B-Chem. 54 ((1-2)), 3-15 (1999).
  6. Nie, S., Emory, S. R. Probing single molecules and single nanoparticles by surface-enhanced Raman scattering. Science. 275 (5303), 1102-1106 (1997).
  7. Hache, F., Ricard, D., Flytzanis, C. Optical nonlinearities of small metal particles - surface-mediated resonance and quantum size effects. J. Opt. Soc. Am. B. 3 (12), 1647-1655 (1986).
  8. Balamurugan, B., Maruyama, T. Evidence of an enhanced interband absorption in Au nanoparticles: Size-dependent electronic structure and optical properties. Applied Physics Letters. 87 (14), 143105(2005).
  9. Link, S., El-Sayed, M. A. Size and temperature dependence of the plasmon absorption of colloidal gold nanoparticles. J. Phys. Chem. B. 103 (21), 4212-4217 (1999).
  10. Kelly, K. L., Coronado, E., Zhao, L. L., Schatz, G. C. The optical properties of metal nanoparticles: The influence of size, shape, and dielectric environment. J. Phys. Chem B. 107 (3), 668-677 (2003).
  11. Kauranen, M., Zayats, A. V. Nonlinear plasmonics. Nature Photon. 6 (11), 737-748 (2012).
  12. Homola, J. Present and future of surface plasmon resonance biosensors. Anal Bioanal Chem. 377 (3), 528-539 (2003).
  13. Jain, P. K., El-Sayed, I. H., El-Sayed, M. A. Au nanoparticles target cancer. Nano Today. 2 (1), 18-29 (2007).
  14. Wada, O. Femtosecond all-optical devices for ultrafast communication and signal processing. New J. Phys. 6 (183), Forthcoming.
  15. Elim, H. I., Yang, J., Lee, J. Y., Mi, J., Ji, W. Observation of saturable and reverse-saturable absorption at longitudinal surface plasmon resonance in gold nanorods. Appl. Phys. Lett. 88 (8), 083107(2006).
  16. Ros, I., Schiavuta, P., Bello, V., Mattei, G., Bozio, R. Femtosecond nonlinear absorption of gold nanoshells at surface plasmon resonance. Phys. Chem. Chem. Phys. 12 (41), 13692-13698 (2010).
  17. De Boni, L., Wood, E. L., Toro, C., Hernandez, F. E. Optical Saturable Absorption in Gold Nanoparticles. Plasmonics. 3 (4), 171-176 (2008).
  18. Gurudas, U., et al. Saturable and reverse saturable absorption in silver nanodots at 532 nm using picosecond laser pulses. J. Appl. Phys. 104 (7), 073107(2008).
  19. Bohren, C. F., Huffman, D. R. Absorption and scattering of light by small particles. , John Wiley & Sons Inc. (1983).
  20. Chu, S. W., et al. Saturation and reverse saturation of scattering in a single plasmonic nanoparticle. ACS Photon. 1 (1), 32-37 (2014).
  21. Chu, S. W., et al. Measurement of a saturated emission of optical radiation from gold nanoparticles: application to an ultrahigh resolution microscope. Phys. Rev. Lett. 112 (1), 017402(2014).
  22. Fujita, K., Kobayashi, M., Kawano, S., Yamanaka, M., Kawata, S. High-resolution confocal microscopy by saturated excitation of fluorescence. Phys. Rev. Lett. 99 (22), 228105(2007).
  23. Smith, K. C. A., Oatley, C. W. The scanning electron microscope and its fields of application. Brit. J.Appl. Phys. 6 (11), (1955).
  24. Yu, J. Y., et al. A diffraction-limited scanning system providing broad spectral range for laser scanning microscopy. Rev. Sci. Instru. 80 (11), 113704(2009).
  25. Lee, H., et al. Point spread function analysis with saturable and reverse saturable scattering. Opt. Express. 22 (21), 26016-26022 (2014).
  26. Gustafsson, M. G. L. Nonlinear structured-illumination microscopy: Wide-field fluorescence imaging with theoretically unlimited resolution. Proc. Natl. Acad. Sci. U. S. A. 102 (37), 13081-13086 (2005).
  27. Yonemaru, Y., Yamanaka, M., Smith, N. I., Kawata, S., Fujita, K. Saturated Excitation Microscopy with Optimized Excitation Modulation. ChemPhysChem. 15 (4), 743-749 (2014).
  28. Betzig, E., et al. Imaging intracellular fluorescent proteins at nanometer resolution. Science. 313 (5793), 1642-1645 (2006).
  29. Hell, S. W. Far-field optical nanoscopy. Science. 316 (5828), 1153-1158 (2007).
  30. Huang, B., Wang, W. Q., Bates, M., Zhuang, X. W. Three-dimensional super-resolution imaging by stochastic optical reconstruction microscopy. Science. 319 (5864), 810-813 (2008).
  31. Heintzmann, R., Jovin, T. M., Cremer, C. Saturated patterned excitation microscopy - a concept for optical resolution improvement. J. Opt. Soc. Am. A. 19 (8), 1599-1609 (2002).
  32. Tzang, O., Pevzner, A., Marvel, R. E., Haglund, R. F., Cheshnovsky, O. Super-Resolution in Label-Free Photomodulated Reflectivity. Nano Lett. 15 (2), 1362-1367 (2015).

Доступ ограничен. Войдите в систему или начните пробный период, чтобы просмотреть этот контент.

Перепечатки и разрешения

Запросить разрешение на повторное использование текста или иллюстраций этой статьи JoVE

Запросить разрешение

Теги

Похожие статьи