Summary
Wir entwickeln und charakterisieren eine ungeordnete Polymer Optical Fiber, die quer Anderson-Lokalisierung verwendet als neuartige Wellenleiter-Mechanismus. Diese mikrostrukturierten Faser kann eine kleine lokalisierte Strahl mit einem Radius, der vergleichbar mit dem Strahlradius von herkömmlichen optischen Fasern transportieren.
Abstract
Wir entwickeln und charakterisieren eine ungeordnete Polymer Optical Fiber, die quer Anderson-Lokalisierung verwendet als neuartige Wellenleiter-Mechanismus. Das entwickelte polymere optische Faser von 80.000 Litzen von Poly (methylmethacrylat) (PMMA) und Polystyrol (PS), die zufällig gemischt sind, ausgenommen in einem quadratischen Querschnitt optischen Faser mit einer seitlichen Breite von 250 um besteht. Anfangs ist jeder Strang 200 um im Durchmesser und 8 cm lang. Beim Mischvorgang der ursprünglichen Faserstränge kreuzen sich die Fasern übereinander, jedoch gewährleistet eine große Streckverhältnis dass das Brechungsindexprofil invariant entlang der Länge der Faser mehrere zehn Zentimeter beträgt. Die große Brechungsindexdifferenz von 0,1 zwischen den ungeordneten Stellen führt zu einer kleinen lokalisierten Strahlradius, die vergleichbar mit der Strahlradius von herkömmlichen optischen Fasern ist. Die Eingabe Licht wird von einem Standard-Single-Mode-Glasfaser mit dem Hintern-Kopplung-Methode und die nea gestartetr-Feld Ausgangsstrahl von der ungeordneten Faser abgebildet wird unter Verwendung eines 40X-Objektiv und eine CCD-Kamera. Der Ausgang Strahldurchmesser stimmt gut mit den erwarteten Ergebnissen aus den numerischen Simulationen. Die ungeordneten optischen Faser in dieser Arbeit vorgestellten ist das erste Gerät-Ebene die Umsetzung von 2D-Anderson-Lokalisierung und kann potenziell für Bild Transport und Kurzstrecken-optischen Kommunikationssystemen verwendet werden.
Introduction
In einer theoretischen Arbeit von PW Anderson 1 wurde gezeigt, dass in Gegenwart von Störungen in einem Quanten-Elektronik entwickeln die Diffusion stoppt dieser lokalisierten elektronischen Zuständen. Anderson-Lokalisierung ist eine Welle Phänomen, das auch für klassische Wellen wie Licht auftreten können. Da die theoretische Vorhersage Anderson-Lokalisierung in der Optik 2,3, wurden viele Anstrengungen, dieses Phänomen zu erkennen experimentell mit elektromagnetischen Wellen 4,5. Es ist jedoch sehr schwierig gewesen, starke Lokalisierung erreichen, weil die optischen Streuquerschnitten oft zu klein aufgrund der geringen Brechungsindex Kontrast meisten optischen Materialien. 1989 zeigte De Raedt et al. 6, dass es möglich ist, die Anderson-Lokalisierung in einem quasi-zweidimensionalen ungeordneten optisches System mit niedrigem Brechungsindex Kontraste zu beobachten. Sie zeigten, dass, wenn die Störung in der Querebene eines Gegenstandes beschränkt istpropagierenden Welle in einer Längsrichtung invariant Medium kann der Strahl beschränkt bleiben auf einen kleinen Bereich in der Querrichtung durch starke transversale Streuung. Quer Anderson-Lokalisierung wurde in zweidimensionalen Wellenleiter, die mit Interferenzmuster in einem photorefraktiven Kristall 7 erstellt wurden beobachtet. Quarzglas ist das andere Medium, das zur Beobachtung der quer Anderson-Lokalisierung 8,9, wobei ungeordneten Wellenleiter geschrieben mit Femtosekunden-Pulsen entlang der Probe verwendet wurde. Die Brechungsindexdifferenz des ungeordneten Stellen in den oben genannten Systemen liegen in der Größenordnung von 10 -4, so dass die Lokalisierung Radius ist recht groß. Darüber hinaus sind die typischen Wellenleiter in der Regel nicht länger als einige Zentimeter, daher können sie nicht praktisch für geführten Wellen Anwendungen. Wir weisen darauf hin, dass die Beobachtung von Quer-Anderson-Lokalisierung in einem eindimensionalen ungeordneten Wellenleiter früher in Re wurde berichtet,f 10.
Die optische Faser entwickelt hier hat mehrere Vorteile gegenüber den bisherigen Realisierungen quer Anderson-Lokalisierung für geführten Wellen Anwendungen 11,12. Zuerst wird der große Unterschied Brechungsindex von 0,1 zwischen den Seiten Störung der Faser führt zu einer kleinen lokalisierten Strahl vergleichbar mit dem Strahlradius der regelmäßigen optischen Fasern. Zweitens kann das Polymer ungeordnet Lichtleitfaser viel länger als die ungeordneten Wellenleiter außen in photorefraktiven Kristallen oder Quarzglas geschrieben werden. Wir konnten quer Anderson-Lokalisierung in einem 60 cm langen Faser 11 zu beobachten. Drittens ist das Polymer ungeordneten optischen Faser flexibel, so dass es praktisch für realen Welt Device-Level-Anwendungen, die auf den Transport von Lichtwellen in Fasern 13 verlassen.
Um die ungeordneten optischen Faser herzustellen, wurden 40.000 Litzen von PMMA und 40.000 Stränge PS zufällig gemischt, wobei jeder strund war 8 cm lang und 250 um im Durchmesser. Die zufällig gemischten Stränge wurden in einem quadratischen Querschnitt Vorform mit einer Seite-Breite von etwa 2,5 Zoll montiert. Die Vorform wurde dann auf einem quadratischen optischen Faser mit einer seitlichen Breite von etwa 250 um (Fig. 1) gezogen. Um zufällig mischen die ursprünglichen Faserbündel, verbreiten wir eine Schicht von PMMA-Stränge auf einem großen Tisch, zusätzliche Ebene der PS-Stränge, und dann nach dem Zufallsprinzip gemischt sie zusammen. Die Prozedur wurde mehrmals wiederholt, bis eine gute Zufallszahlen Mischung erhalten wurde.
Wir verwendeten ein Rasterelektronenmikroskop (SEM) zum Abbilden des Brechungsindexprofil der ungeordneten optischen Polymerfasern. Regelmäßige Spaltung Techniken wie mit einem scharfen beheizten Klinge kann verwendet werden, um die Faser Proben für die REM-Abbildung der Faserenden ihre Brechungsindexprofil Karte herzustellen, weil die Klinge Schäden die Morphologie des Faserende. Polieren der Faser eine ähnliche nachteilige Auswirkungen auf the Qualität des Faserende. Um qualitativ hochwertige Proben für die REM-Bildgebung bereiten wir jede Faser in flüssigem Stickstoff für mehrere Minuten unter Wasser und dann brach die Faser; wenn auf genügend Ballaststoffe Proben durchgeführt, die Ergebnisse dieser Methode in ein paar gute Stücke Faser (rund 15% Erfolg Rate) mit sehr hoher Qualität und glatte Oberflächen Ende für die SEM-Bildgebung. Dann verwendet ein 70% Ethylalkohol-Lösung bei 60 ° C für etwa 3 min auf der PMMA-Stellen auf dem Faserende lösen, längere Belichtung kann das ganze Faserende zerfallen. Wir haben dann die Proben mit Au / Pd beschichtet und legte sie in die Kammer SEM. Die vergrößerten REM-Aufnahme der ungeordneten Polymer Optical Fiber ist in Abbildung 2 dargestellt. Die hellgrauen Seiten sind PS und die dunklen Seiten sind PMMA. Die Gesamtbreite des Bildes ist 24 um, wo die kleinsten Strukturgrößen in diesem Bild sind ~ 0,9 um, entsprechend den einzelnen Standort Größen der Faserbündel, nach der Auslosung Prozess.
Um characterize die Wellenleitereigenschaften der ungeordneten optischen Faser, verwendeten wir ein He-Ne-Laser mit 633 nm Wellenlänge. Die He-Ne-Laser mit einer einzigen Mode SMF630hp optische Faser mit einem Modenfelddurchmesser von etwa 4 um, die dann an die ungeordneten polymeren optischen Faser unter Verwendung eines hochpräzisen motorisierten Tisch gekoppelten stumpf verbunden. Der Ausgang wird dann auf einer CCD-Kamera Strahlprofilierer mit einem 40X-Objektiv abgebildet wird.
In der ersten Reihe von Experimenten haben wir uns 20 verschiedene Proben ungeordneten Fasern, die jeweils 5 cm lang, das 5 cm Länge wurde gewählt, um die Ausbreitung Länge im numerischen Simulation entsprechen. Die numerischen Simulationen der ungeordneten Fasern sind in der Regel sehr zeitaufwendig, auch auf einem High Performance Computing Cluster mit 1.100 Elementen. Der vollständige quer Anderson-Lokalisierung für die Wellenlänge von 633 nm passiert erst nach ca. 2,5 cm Ausbreitungsrichtung 11,12, daher haben wir beschlossen, dass die 5-cm Länge ausreichend für unsere Zwecke. Aufgrund der stochastic Natur des Anderson-Lokalisierung, mussten wir sowohl die Experimente und die Simulationen für 100 Realisierungen zu wiederholen, um eine ausreichende Statistik zu sammeln, um die experimentellen und numerischen Werte des durchschnittlichen Strahldurchmesser vergleichen. In der Praxis werden 100 verschiedene Messungen, indem fünf räumlich voneinander getrennte Messungen an jedem der 20 verschiedenen ungeordneten Faser entnommenen Proben.
Es ist ziemlich schwierig, die ungeordneten optischen Polymerfasern zur Messung vorzubereiten, verglichen mit optischen Glasfasern. Zum Beispiel, kann man nicht die erweiterte Spaltung und Polieren Werkzeuge und Techniken, die für Standard-Silica-basierte Faser gut entwickelt. Ein verfeinertes Verfahren zur Spaltung und Polieren optischer Polymerfasern wurde von Abdi et al berichtet 14;. Wir nutzten ihre Methoden mit einigen geringfügigen Änderungen an unseren Faserproben vorzubereiten. Zur Abspaltung eines Polymers ungeordneten optischen Faser ist eine gekrümmte X-Acto Klinge auf 65 °, C, und die Faser bis 37 ° C. Die Spitze der Faser auf einer Schneidfläche so ausgerichtet, dass eine saubere, senkrechtem Schnitt vorgenommen werden kann. Die Klinge ist an der Seite der Faser angeordnet und sehr zügig über. Das gesamte Verfahren soll Spaltung so schnell wie möglich durchzuführen, um sicherzustellen, dass die Temperaturen der Klinge und Faser nicht wesentlich verändern. Nach der Spaltung der Faser und Inspektion unter einem optischen Mikroskop wird die Faser Ende poliert mit Standard-Faser Läppen Blatt (0,3 um Thorlabs LFG03P Aluminiumoxid-Poliermittel Papier), um sicherzustellen, dass alle kleine Unvollkommenheiten entfernt werden. Um das Faserende zu polieren, wird es in einer Pinzette mit der Pinzette Halten der Faser etwa 1,5 mm von der Stirnseite poliert wird gehalten. Die Faser wird über das Papier in ein Inch lang gezogene Zahl-8-förmigen Pfade, etwa achtmal. Das Polieren der Faser ergibt glattere Kanten unter dem optischen Mikroskop untersucht. Darüber hinaus erleichtert Polieren richtige Kopplung an einem StandortLized Ort in der Faser, die wiederum die Dämpfung sowohl in der Kupplung und auch in der ursprünglichen Ausbreitungsrichtung Abstand vor der lokalisierten Stelle gebildet wird.
Wir verwendeten eine CCD-Kamera Beam Profiler, um Bild die Ausgabe Strahlintensität. Nahfeld-Intensitätsprofil erfasst wurde unter Verwendung eines 40X-Objektiv. Um die Grenzen der Faser zu finden, gesättigt wir die CCD indem die Leistung des einfallenden Lichts aus der Faser SMF630hp. Nach dem Erfassen des Intensitätsprofils des lokalisierten Strahls in Bezug auf die Grenzen setzen wir den CCD Strahlprofilierer der Belichtungsautomatik Option. Wir haben das Bild von der Intensität Profil, um die effektive Strahlradius berechnen. Um die Wirkung der Umgebungsgeräusche zu entfernen, wir Bildverarbeitungsprozedur kalibriert, um sicherzustellen, dass wir die erwarteten Strahldurchmesser des SMF630hp Faser zu erhalten. Die durchschnittliche gemessene Wert der Strahlradius und seine Variationen um den Mittelwert stimmen gut mit den numerische Simulationen, wie in Lit. gezeigt. 11. Der Ausgang Strahlprofil in die Polymerfaser eindeutig folgt eine Änderung in der Position des einfallenden Strahls, wie in Lit. gezeigt. 11,12,13.
Eine umfassende Studie über die Auswirkungen der Design-Parameter wie die Störung vor Ort Größen und der einfallenden Wellenlänge auf der Strahlradius der lokalisierten Strahl wurde in Refs vorgestellt. 12,15.
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Protocol
1. Herstellen einer ungeordneten Polymer Optical Fiber
- Verteilt über 200 der PMMA-Stränge auf einem Tisch ausgebreitet und die gleiche Anzahl von PS-Stränge auf der Oberseite des PMMA. Mischen und verpacken Sie die Stränge. Wiederholen Sie diesen Vorgang, bis 40.000 Stränge PMMA zufällig mit 40.000 PS Stränge miteinander vermischt werden.
- Montieren Sie die zufällig gemischt Stränge in ein Quadrat mit einer Seitenlänge Vorform Breite von etwa 2,5 Zoll.
- Zeichnen der Vorform in eine optische Faser mit einem Durchmesser von 250 um. Die Vorform wird bei Paradigm Optics GmbH mit ihren Standard-Verfahren 16 gezogen.
2. Imaging die Brechzahlprofils des Disordered Fiber
- Verwenden Sie eine SEM wie Topcon ABT zur Abbildung der Brechzahlprofils des resultierenden optischen Faser.
- Tauchen Sie die Polymer Optical Fiber Proben in flüssigem Stickstoff für etwa 10 min und dann in der Hälfte brechen.
- Tauchen Sie die gebrochenen Spitzen der Proben in Ethylalkohol. Keep die Temperatur der Lösung bei etwa 65 ° C. Lassen Sie die Proben in der Lösung für ca. 3 min, bis der Ethylalkohol löst die PMMA Websites in der Faser.
- Coat jede Probe mit einer 10 nm dicken Schicht aus Au / Pd und legen Sie die Probe in der Kammer des SEM.
3. Vorbereitung der Proben für Fiber Optische Charakterisierung
- Bereiten 5 cm lange Faser Proben.
- Erhitzen Sie eine gebogene Klinge bis 65 ° C, und die Faser bis 37 ° C. Mit den richtigen Temperaturen verhindert die Verformung der Faserspitze, die in der Spaltebene auftreten können.
- Ausrichten der Spitze der Faser auf einer Schneidfläche, so dass eine saubere, senkrecht geschnitten hergestellt werden kann. Platzieren Sie die Klinge an der Seite der Faser, und dann schnell über rollen.
- Überprüfen Sie die Faser Spitze mit einem optischen Mikroskop, um sicherzustellen, dass die Faser Spitze senkrecht zu den Fasern Seiten gespalten. Halten der Rasierklinge in einem rechten Winkel in der Spaltvorgang, um ein Kippen zu verhindern the Spitze.
- Verwenden Sie ein Poliertuch Papier wie Thorlabs LFG03P Aluminiumoxid-Poliermittel-Papier (0,3 um), um die Faserproben polieren. Um die Faser Ende polieren, halten Sie es in einer Pinzette, mit der Pinzette greifen die Faser etwa 1,5 mm vom Gesicht weg poliert ist. Zeichnen Sie die Faser über das Papier in einem Zoll lang Figur-8-förmige Pfade, etwa achtmal. Figur-8-förmigen Pfade zu gewährleisten, dass die gesamte Spitze poliert wird.
4. Messung der Breite Profil des propagierten Breite in der Faserproben
- Paar des He-Ne-Laser in eine SMF630hp Faser mit einem 20x-Objektiv und zwei flachen Spiegeln. Legen Sie die flachen Spiegeln auf Bühnen mit zwei Freiheitsgraden. Legen Sie das Ziel auf einer Bühne mit drei Freiheitsgraden. Zunächst halten die SMF-Faser ein Abstand von 8 mm von der Spitze Ziel. Mit den Knöpfen auf den Spiegelhalter und dem Ziel-Halter, beleuchten das Laserlicht auf die Spitze der Faser. Verbinden Sie die andere Seite der SMF einem Leistungsmesser. Paar Strom in das SMF mit den Reglern auf dem Spiegel Inhaber als auch die transversale Knöpfe auf dem Ziel-Halter. Die Effizienz der Kopplung kann durch den Einsatz der Anordnung in Längsrichtung Knopf an der Objektivhalterung erhöht werden. Eine gekoppelte Leistung von 1 mW reicht für die Messungen.
- Paar die SMF630hp Fiber to the Polymer Optical Fiber mit Thorlabs MAX343 motorisierten Bühne. Die motorisierten Tisch in den drei kartesischen Richtungen bewegt werden. Mit den transversale Freiheitsgrade, die SMF-Faser Paar zum Zentrum der Polymerfaser Spitze. Verwenden der Längsverschiebung der Bühne, platzieren die SMF-Faser so nah wie möglich an der Polymerfaser. Ein kleiner Luftspalt zwischen der SMF und Polymerfaser reduziert die Aufweitung des Strahls. Legen Sie das gesamte Setup auf einer zweiten Stufe, die motorisiert in der Längsrichtung bewegt. Die zweite motorisierten Tisch zum Abbilden verwendet, wie in 4.4 beschrieben.
- Mit Hilfe eines optischen microscope und eine rechtwinklige Spiegel, zur Überwachung der Position des SMF und Polymerfaser, um sicherzustellen, dass die SMF in der Mitte der Polymer-Faser gekoppelt ist, und dass der Luftspalt zwischen den beiden Fasern ist so klein wie möglich. Eine kleine Neigung in der Polymer-Faser Spitze oder Verformungen in der Polymer-Faser Spitze wegen der Spaltung oder Polieren Prozesse begrenzen die minimale Luftspalt zwischen SMF und Polymer-Faser. Ein kleiner Spalt zwischen den Fasern ist notwendig, weil die SMF-Faser sollte in der Lage zu bewegen, an der Spitze der Polymerfaser. Legen Sie das SMF in der Mitte der Polymerfaser ausschließlich um die Kopplung Prozess einfacher. Während des Experiments quer Auslaufen des einfallenden Strahls, das aus der SMF über die Spitze der Polymerfaser die Lokalisation in verschiedenen Regionen der Polymerfaser beobachten.
- Verwenden Sie eine CCD-Kamera Beam Profiler, um den Ausgang der Faser mit einem 40X-Objektiv messen. Zuerst Sättigung der CCD-Kamera, um die Grenzen der Polymerfaser überwachen.Mit den Knöpfen auf dem Ziel-Halter, stellen Sie sicher, dass die Kunststoff-Faser Grenzen auf dem CCD beobachtet werden können.
- Verwenden Sie einen motorisierten Tisch, die das ganze Setup (beschrieben in 4.2) in Längsrichtung, stellen Sie sicher, das Bild auf dem CCD, indem Sie den Setup weg oder in Richtung des 40X-Objektiv, während die CCD und objektiv festgelegt werden fokussiert bewegt. Als Metrik für die Fokussierung, sollte ein abgebildetes Profil auf dem CCD die Mindestgröße im Fokus haben. Ein fokussiertes Bild des Strahls sollte nicht visuell Wicklung.
- Bewegen Sie den einfallenden Strahl am Eingang Spitze und messen Sie den Ausgang Strahlintensität für verschiedene Positionen einfallenden Strahls. Sammeln von Daten für 5 verschiedene Stellungen des einfallenden Strahls. Führen Sie die Messungen für 20 Faserproben und sammeln insgesamt 100 verschiedene Messungen.
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Representative Results
Die REM-Aufnahme der polierten Faser ist in Abbildung 1 dargestellt. Die REM-Aufnahme in Abbildung 1 zeigt, dass für die meisten Regionen der Faser Spitze, die Qualität ist gut polieren. Die REM-Aufnahme der Faserproben mit ihren Enden in Ethylalkohollösung, Bild 2, zeigt die PMMA gelöst Websites in den dunklen und PS Websites in grauen Farben. Die REM-Aufnahme in Abbildung 2 liegt auf einem 24 um Breite der Faser erkennen. Für SEM Bebilderung werden die Faser-Proben mit einer 10 nm dicken Schicht aus Au / Pd beschichtet.
Der Messaufbau in diesem Experiment verwendet, ist in 3 gezeigt. Der Ausgang Strahlintensität von der CCD Strahlprofilierer in einer Probe der Länge von 5 cm gemessen wird in 4 gezeigt. Das Intensitätsprofil zeigt, dass der Strahl in der Querrichtung des ungeordneten Fasern lokalisiert ist. Zur Abbildung der Intensität Profil, das Umgebungsgeräusche Korrekturmöglichkeit des CCD-c Amera sollte an sein. Allerdings kann diese Option nicht vollständig wirksam. Um den gesamten Schallpegel im Intensitätsprofil Bild zu berechnen, auch abgebildet das Intensitätsprofil des SMF630hp Faser und dem Modenfelddurchmesser berechnet. Für einen gewählten Geräuschpegel wird die experimentelle Messung von Modenfelddurchmessers mit den gemeldeten Daten Hersteller abgestimmt. Der gleiche Wert des Geräuschpegels muss für die Auslegung von 4 verwendet werden. Hundert verschiedene Intensitätsprofile der lokalisierten Strahlen werden durch Bewegen des Eingangs SMF630hp Faser in der transversalen Positionen an der Kopplung mit der Polymerfaser für 20 verschiedene Proben Hundert Messungen der Trägerprofile gemittelt werden, um die Quer-Anderson-Lokalisierung in einem ungeordneten zeigen gemessen Optische Faser nach Ref. 11 dargestellt.
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Abbildung 1. Poliert Fiber Gesicht. SEM-Bild der polierten Faser Spitze. Die Qualität der Politur ist gut für die meisten Regionen der Faser Spitze.
Abbildung 2. Brechzahlprofils. Die Brechzahlprofils des ungeordneten Polymerfasern. PMMA Seiten sind in dunkler Farbe und PS Seiten sind hellgrau. Die Breite des Bildes beträgt 24 um.
Abbildung 3. Versuchsaufbau. Der Versuchsaufbau für die Messungen. CCD-Kamera (A) und Ziel
Abbildung 4. Intensity Profil. Intensitätsprofil des Strahls propagiert nach 5 cm Ausbreitungsrichtung. Die Breite des Bildes ist 250 um.
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Discussion
In der Faserzieheinheit Verfahren erst Brechungsindexprofil bleiben nicht mehr als einem Meter konstant, sowohl wegen der Überkreuzungen der ursprünglichen Faserstränge und auch wegen der Schwankungen des Faserdurchmessers in dem Ziehverfahren. Wir erwarten, dass ein stabiler Ziehprozess wird dazu beitragen, eine optische Faser, die invariant ist über längere Faserlängen im Vergleich zu hier berichteten herzustellen.
Bei der Herstellung einer Probe für die SEM Bildgebung der Faser Spitze, müssen wir sicherstellen, dass die Probe in der 70% e thyl Alkohol-Lösung bleibt für eine ausreichend lange Zeit (ca. 3 Min.) und bleibt in der richtigen Temperatur (65 ° C) . Wenn die Probe bleibt in der E thyl Alkohollösung viel länger als die 3 min erforderlich Wegätzen der oberen Schicht aus PMMA, kann die Faserspitze zerfallen.
In Hintern-Kopplung des SMF630hp Faser an das Polymer-Faser, ist es wichtig, dass der Vorfall Faser so nah wie möglich an die Polymerfaser zur Vermeidung wesentlicher diffraktiven Aufweitung des Strahls, bevor sie den ungeordneten Fasern erreicht. Wir müssen auch einen Index-Matching-Flüssigkeit zu verwenden, um die Streuung von Licht an der Kupplung zu reduzieren.
Wir sollten beachten, dass Bewegen des einfallenden Feldes über die Stirnfläche des ungeordneten Fasern die Position des lokalisierten Strahl am Ausgang. In verschiedenen Regionen der Polymerfaser beobachten wir, Variationen in der lokalisierten Strahlradius, wie aus der statistischen Natur der Anderson-Lokalisierung erwartet. Einige dieser Variante auch auf die Qualität der Politur Faserende zurückzuführen. Da die REM-Aufnahme der polierten Faser zeigt, ist die Qualität der Politur nicht das gleiche in allen Regionen der Faser Ende. Wegen dieser Einschränkung, verwendeten wir das kleinste lokalisierten Stelle, dass wir über das Faserende für jedes Experiment finden konnte, und dann erfolgt die verbleibenden Messungen in der Nachbarschaft der am besten lokalisierten Stelle.
NHALT "> Entfernen der Umgebungsgeräusche ist für die Berechnung des Strahlradius des lokalisierten Strahl von entscheidender Bedeutung. Wird sie nicht entfernt, die Umgebungsgeräusche kann ein Fehler in der Berechnung der Strahlradius der CCD Strahlprofilierer Bildern führen. Wir kalibriert unsere Analyse dass man den richtigen Wert des Strahldurchmessers von etwa 4 um die Faser zu erhalten SMF630hp bei 633 nm Wellenlänge.Numerische Simulation des Lichts Lokalisation in Polymer ungeordneten Fasern in Ref 11,12 zur verlustfreien Materialien zeigt, dass die Welle vollständig in der Querrichtung der Faser ohne Dämpfung in Leistung beschränken. Auf der anderen Seite ist die Absorption im Material Fasern erheblich und die Dämpfung der Faser auf der Ebene von 0,5 - 1,0 dB / cm. Wir erwarten, dass der Verlust deutlich niedriger in Silica-basierte ungeordneten Fasern.
In Zukunft erwarten wir eine Verbesserung der Verlust Eigenschaften von ungeordneten Fasern, die durch die Verbesserung der Herstellung procedure (z. B. eine stabilere draw-Prozess) und auch mit niedrigeren Verlust Komponenten. Die ideale ungeordneten optischen Faser aus Glas mit zufälligen Luftlöcher werden bei 50%-Verhältnis besteht. Wie wir in Ref. 12 gezeigt haben, erwarten wir, dass der größere Unterschied in den Brechungsindizes der beiden Materialien führt zu einer verminderten Schwankungen des lokalisierten Strahlradius. Wir haben vor kurzem unsere erste Ergebnisse präsentiert in optischen Glasfaser mit ungeordneten Luftloch Websites in Ref. 17 und erwarten weitere Fortschritte in Glas-basierten ungeordneten Fasern.
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Disclosures
Die Autoren erklären, dass sie keine finanziellen Interessen haben.
Acknowledgments
Diese Forschung wird durch Grantnummer 1029547 von der National Science Foundation unterstützt. Die Autoren bedanken sich bei DJ Welker von Paradigm Optics Inc. bestätigen für die Bereitstellung der ersten Fasersegmente und die Neufestlegung der abschließenden optischen Faser. Autoren erkennen auch Steven Hardcastle und Heather A. Owen für SEM Bildgebung.
Materials
| Name | Company | Catalog Number | Comments |
| poly (methyl methacrylate) (PMMA) | |||
| polystyrene (PS) | |||
| 70% ethyl alcohol solution at 65 °C |
References
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