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Fabrication And Characterization Of Photonic Crystal Slow Light Waveguides And Cavities

Slow light has been one of the hot topics in the photonics community in the past decade, generating great interest both from a fundamental point of view ...

University of St Andrews

&#x5F00;&#x5173;&#x706F;&#x662F;&#x4E00;&#x79CD;&#x5149;&#x5B66;&#x7535;&#x8DEF;&#x7684;&#x6700;&#x57FA;&#x672C;&#x529F;&#x80FD;&#x4E4B;&#x4E00;&#x3002;&#x4E3A;&#x6B64;&#xFF0C;&#x5149;&#x5F00;&#x5173;&#x662F;&#x5728;&#x5149;&#x5B50;&#x5B66;&#xFF0C;&#x4E3B;&#x8981;&#x7814;&#x7A76;&#x8BFE;&#x9898;&#xFF0C;&#x5B9E;&#x73B0;&#x4E86;&#x8BB8;&#x591A;&#x7C7B;&#x578B;&#x7684;&#x4EA4;&#x6362;&#x673A;&#x3002;&#x5927;&#x591A;&#x6570;&#x5149;&#x5B66;&#x5F00;&#x5173;&#x64CD;&#x4F5C;&#x6240;&#x5F3A;&#x52A0;&#x7684;&#x8BBE;&#x5907;&#x76F4;&#x63A5;&#x4ECE;&#x4E00;&#x4E2A;&#x7AEF;&#x53E3;&#x5230;&#x53E6;&#x4E00;&#x4E2A;&#xFF0C;&#x5149;&#x6216;&#x5207;&#x6362;&#x6253;&#x5F00;&#x548C;&#x5173;&#x95ED;&#x7684;&#x4E3B;&#x8981;&#x5236;&#x7EA6;&#x56E0;&#x7D20;&#x662F;&#x5178;&#x578B;&#x7684;&#x6298;&#x5149;&#x6307;&#x6570;&#x53D8;&#x5316;&#x90FD;&#x5F88;&#x5C0F;&#x7684;&#x4E24;&#x4E2A;&#x8282;&#x4E4B;&#x95F4;&#x7684;&#x76F8;&#x79FB;&#x3002;&#x5E38;&#x89C4;&#x89E3;&#x51B3;&#x529E;&#x6CD5;&#x89E3;&#x51B3;&#x8FD9;&#x4E00;&#x95EE;&#x9898;&#xFF0C;&#x901A;&#x8FC7;&#x4F7F;&#x957F;&#x7684;&#x8BBE;&#x5907;&#xFF0C;&#x4ECE;&#x800C;&#x589E;&#x52A0;&#x5360;&#x5730;&#x9762;&#x79EF;&#xFF0C;&#x6216;&#x901A;&#x8FC7;&#x4F7F;&#x7528;&#x5171;&#x632F;&#x589E;&#x5F3A;&#xFF0C;&#x4ECE;&#x800C;&#x53EF;&#x4EE5;&#x51CF;&#x5C11;&#x5E26;&#x5BBD;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x63D0;&#x51FA;&#x4E00;&#x4E2A;&#x6162;&#x5149;&#x589E;&#x5F3A;&#x7684;&#x5149;&#x5B66;&#x5F00;&#x5173;&#x6BD4;&#x5E38;&#x89C4;&#x8BBE;&#x5907;&#x76F8;&#x540C;&#x7684;&#x6298;&#x5C04;&#x7387;&#x66F4;&#x6539;&#x77ED; 36 &#x500D;&#x548C;&#x5F00;&#x5173;&#x957F;&#x5EA6;&#x4E3A; 5.2 microm&#x3002;

&#x8D85;&#x5C0F;&#x578B;&#x548C;&#x4F4E;&#x529F;&#x8017;&#x5149;&#x5B66;&#x5F00;&#x5173;&#x57FA;&#x4E8E;&#x7845;&#x5149;&#x5B50;&#x6676;&#x4F53;&#x3002;

Switching light is one of the most fundamental functions of an optical circuit. As such, optical switches are a major research topic in photonics, and many types of switches have been realized. Most optical switches operate by imposing a phase shift between two sections of the device to direct light from one port to another, or to switch it on and off, the major constraint being that typical refractive index changes are very small. Conventional solutions address this issue by making long devices, thus increasing the footprint, or by using resonant enhancement, thus reducing the bandwidth. We present a slow-light-enhanced optical switch that is 36 times shorter than a conventional device for the same refractive index change and has a switching length of 5.2 microm.

Ultracompact and low-power optical switch based on silicon photonic crystals.

Lumi&egrave;re de commutation est une des fonctions fondamentales d&#39;un circuit optique. Par cons&eacute;quent, commutateurs optiques sont un sujet de recherche majeur en photonique, et plusieurs types de commutateurs ont &eacute;t&eacute; r&eacute;alis&eacute;es. La plupart des commutateurs optiques fonctionnent en imposant un d&eacute;phasage entre les deux sections de l&#39;appareil pour diriger la lumi&egrave;re d&#39;un port &agrave; l&#39;autre, ou de passer sous et hors tension, la contrainte principale &eacute;tant que les changements d&#39;indice de r&eacute;fraction typiques sont tr&egrave;s petites. Les solutions classiques r&eacute;soudre ce probl&egrave;me en rendant les dispositifs longs, augmentant ainsi l&#39;empreinte, ou &agrave; l&#39;aide de r&eacute;sonance mise en valeur, ce qui r&eacute;duit la bande passante. Nous pr&eacute;sentons un commutateur optique lent-lumi&egrave;re am&eacute;lior&eacute; qui est 36 fois plus courte qu&#39;un appareil classique pour le m&ecirc;me changement d&#39;indice de r&eacute;fraction et a une longueur de commutation de 5,2 microm.

Commutateur optique ultracompact et faible puissance issu des cristaux photoniques de silicium.

Wechsel von Licht ist eine der grundlegendsten Funktionen einer optischen Schaltung. Als solche optische Schalter sind ein wichtiger Forschungsthema in Photonics, und viele Arten von Schaltern verwirklicht wurden. Die meisten optische Schalter funktionieren zur Einf&uuml;hrung einer Phasenverschiebung zwischen beiden Abschnitten des Ger&auml;ts Licht von einem Hafen zum anderen zu lenken oder um ihn einzuschalten ein- und ausschalten, die gro&szlig;e Einschr&auml;nkung ist, dass typische Brechungsindex &Auml;nderungen sehr klein sind. Konventionelle L&ouml;sungen beheben dieses Problem durch Herstellung lange Ger&auml;te, wodurch sich des Fu&szlig;abdrucks, oder mithilfe von resonanten Verbesserung, wodurch die Bandbreite. Wir pr&auml;sentieren einen langsam-Licht-verbesserte optischen Schalter, der 36 mal k&uuml;rzer als ein herk&ouml;mmliches Ger&auml;t f&uuml;r die gleiche &Auml;nderung der Brechzahl und hat eine switching L&auml;nge von 5,2 Microm.

Ultrakompakt und stromsparende optische Schalter basierend auf Silizium Photonische Kristalle.

Commutazione della luce &egrave; una delle funzioni pi&ugrave; fondamentali di un circuito ottico. Come tale, interruttori ottici sono un argomento di ricerca pi&ugrave; importanti nella fotonica, e molti tipi di interruttori sono stati realizzati. La maggior parte dei interruttori ottici operano imponendo uno sfasamento tra le due sezioni del dispositivo per dirigere la luce da una porta a altra, o di accendere e spegnere, il vincolo principale &egrave; che l&#39;indice di rifrazione tipico cambiamenti sono molto piccole. Soluzioni convenzionali risolvere questo problema facendo lunghe dispositivi, aumentando cos&igrave; l&#39;impronta, o mediante valorizzazione risonante, riducendo cos&igrave; la larghezza di banda. Vi presentiamo un interruttore ottico lento-luce-enhanced che &egrave; 36 volte pi&ugrave; breve di un dispositivo convenzionale per il cambiamento stesso indice di rifrazione e ha una lunghezza di commutazione di 5,2 microm.

Ultracompatto e bassa potenza interruttore ottico basato su cristalli fotonici di silicio.

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&#xC2E4;&#xB9AC;&#xCF58; &#xAD11;&#xC790; &#xACB0;&#xC815;&#xC5D0; &#xB530;&#xB77C; ultracompact &#xBC0F; &#xC808;&#xC804; &#xAD11;&#xD559; &#xC2A4;&#xC704;&#xCE58;.

Cambio de luz es una de las funciones m&aacute;s fundamentales de un circuito &oacute;ptico. Como tal, interruptores &oacute;pticos son un tema de investigaci&oacute;n importante en fot&oacute;nica, y se han realizado muchos tipos de interruptores. Interruptores &oacute;pticos m&aacute;s operan mediante la imposici&oacute;n de un desplazamiento de fase entre dos secciones del dispositivo para dirigir la luz de un puerto a otro, o ponerlo encendido y apagado, el gran obst&aacute;culo es que los cambios t&iacute;picos de &iacute;ndice de refracci&oacute;n son muy peque&ntilde;os. Las soluciones convencionales abordar este tema haciendo largos dispositivos, aumentando as&iacute; la huella, o mediante realce resonante, reduciendo el ancho de banda. Presentamos un interruptor &oacute;ptico lento-luz-mejorado que es 36 veces m&aacute;s corto que un dispositivo convencional para el mismo cambio de &iacute;ndice de refracci&oacute;n y tiene una longitud de conmutaci&oacute;n de 5.2 microm.

Interruptor &oacute;ptico ultra compacto y de bajo consumo basado en cristales fot&oacute;nicos de silicio.

Wir pr&auml;sentieren ein systematisches Verfahren zum Entwerfen von &quot;flache B&auml;nder&quot; von Photonischer Kristall Wellenleiter f&uuml;r langsame Lichtausbreitung. Das Verfahren soll den Gruppe Index - Bandbreite-Produkt durch Umstecken der ersten beiden Zeilen der L&ouml;cher W1 Linie maximieren defekt Photonischer Kristall Wellenleiter. Ein nahezu konstante Gruppe Index - Bandbreite-Produkt ist f&uuml;r Gruppe-Indizes von 30-90 und als Beispiel erreicht, experimentell zeigen wir flache Band langsam Licht bei nahezu gleichbleibenden Gruppe-Indizes von 32,5, 44 und 49 &uuml;ber 14 nm, 11 nm und 9,5 nm Bandbreite um 1550 nm, beziehungsweise.

Systematische Gestaltung der flachen Band langsam Licht in Photonischer Kristall Wellenleiter.

Vi presentiamo una procedura sistematica per la progettazione &quot;flat band&quot; di cristallo fotonico guide d&#39;onda per la propagazione della luce lenta. La procedura intende massimizzare l&#39;indice di gruppo - prodotto banda variando la posizione delle prime due righe del fori della linea W1 difetto cristallo fotonico guide d&#39;onda. Un indice di gruppo quasi costante - prodotto di larghezza di banda &egrave; raggiunto per indici di gruppo di 30-90 e come un esempio, noi dimostrare sperimentalmente luce lenta piatto band con indici di gruppo quasi costante di 32,5, 44 e 49 sopra 14 nm, 11 nm e 9,5 nm banda intorno a 1550 nm, rispettivamente.

Progetto sistematico di piatto band lenta luce in cristallo fotonico guide d&#39;onda.

&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x7D50;&#x6676;&#x5C0E;&#x6CE2;&#x8DEF;&#x306E;&#x300C;&#x30D5;&#x30E9;&#x30C3;&#x30C8; &#x30D0;&#x30F3;&#x30C9;&#x300D;&#x9045;&#x3044;&#x5149;&#x306E;&#x4F1D;&#x64AD;&#x306E;&#x305F;&#x3081;&#x306E;&#x8A2D;&#x8A08;&#x4F53;&#x7CFB;&#x7684;&#x306A;&#x624B;&#x9806;&#x3092;&#x63D0;&#x793A;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x6B20;&#x9665;&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x7D50;&#x6676;&#x5C0E;&#x6CE2;&#x8DEF;&#x3092;&#x30D7;&#x30ED;&#x30B7;&#x30FC;&#x30B8;&#x30E3; &#x30B0;&#x30EB;&#x30FC;&#x30D7; &#x30A4;&#x30F3;&#x30C7;&#x30C3;&#x30AF;&#x30B9; - W1 &#x30E9;&#x30A4;&#x30F3;&#x306E;&#x7A74;&#x306E;&#x6700;&#x521D;&#x306E; 2 &#x3064;&#x306E;&#x884C;&#x306E;&#x4F4D;&#x7F6E;&#x3092;&#x5909;&#x66F4;&#x3059;&#x308B;&#x3053;&#x3068;&#x306B;&#x3088;&#x3063;&#x3066;&#x5E2F;&#x57DF;&#x5E45;&#x7A4D;&#x306E;&#x6700;&#x5927;&#x5316;&#x3092;&#x76EE;&#x6307;&#x3057;&#x3066;&#x3044;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x30B0;&#x30EB;&#x30FC;&#x30D7; &#x30A4;&#x30F3;&#x30C7;&#x30C3;&#x30AF;&#x30B9;&#x306E; 30-90&#x3001;&#x4F8B;&#x3068;&#x3057;&#x3066;&#x3001;&#x307B;&#x307C;&#x4E00;&#x5B9A;&#x306E;&#x30B0;&#x30EB;&#x30FC;&#x30D7;&#x306E;&#x30A4;&#x30F3;&#x30C7;&#x30C3;&#x30AF;&#x30B9; - &#x5E2F;&#x57DF;&#x5E45;&#x7A4D;&#x3092;&#x9054;&#x6210;&#x3001;&#x6211;&#x3005; &#x5B9F;&#x9A13; 14 &#x4EE5;&#x4E0A;&#x306E;&#x30D5;&#x30E9;&#x30C3;&#x30C8; &#x30D0;&#x30F3;&#x30C9;&#x9045;&#x3044;&#x5149; 32.5&#x3001;44&#x3001;49 &#x306E;&#x307B;&#x307C;&#x4E00;&#x5B9A;&#x306E;&#x30B0;&#x30EB;&#x30FC;&#x30D7;&#x306E;&#x30A4;&#x30F3;&#x30C7;&#x30C3;&#x30AF;&#x30B9;&#x3092;&#x6301;&#x3064;&#x3092;&#x793A;&#x3057;&#x3066; nm&#x3001;11 nm &#x304A;&#x3088;&#x3073; 1550 nm &#x306E;&#x5468;&#x308A; 9.5 nm &#x5E2F;&#x57DF;&#x305D;&#x308C;&#x305E;&#x308C;&#x3002;

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We present a systematic procedure for designing "flat bands" of photonic crystal waveguides for slow light propagation. The procedure aims to maximize the group index - bandwidth product by changing the position of the first two rows of holes of W1 line defect photonic crystal waveguides. A nearly constant group index - bandwidth product is achieved for group indices of 30-90 and as an example, we experimentally demonstrate flat band slow light with nearly constant group indices of 32.5, 44 and 49 over 14 nm, 11 nm and 9.5 nm bandwidth around 1550 nm, respectively.

Systematic design of flat band slow light in photonic crystal waveguides.

Nous pr&eacute;sentons une proc&eacute;dure syst&eacute;matique pour la conception de &laquo; bandes plates &raquo; de guides d&#39;ondes de cristal photonique pour propagation de lumi&egrave;re lente. La proc&eacute;dure veut maximiser l&#39;indice de groupe - produit bande passante en changeant la position des deux premi&egrave;res rang&eacute;es de trous de W1 ligne d&eacute;faut cristal photonique guides d&#39;ondes. Un indice de groupe presque constant - produit bande passante est atteint pour les indices de groupe des 30-90 et &agrave; titre d&#39;exemple, nous d&eacute;montrer exp&eacute;rimentalement la lumi&egrave;re lente de bande plate avec des indices de groupe presque constante de 32,5, 44 et 49 sur 14 nm, 11 nm et la largeur de bande 9,5 nm autour de 1550 nm, respectivement.

Conception syst&eacute;matique de lumi&egrave;re lente de bande plate dans les guides de cristal photonique.

&#x6211;&#x4EEC;&#x76EE;&#x524D;&#x8BBE;&#x8BA1;&quot;&#x6241;&#x5E26;&quot;&#x5149;&#x5B50;&#x6676;&#x4F53;&#x6CE2;&#x5BFC;&#x6162;&#x5149;&#x4F20;&#x8F93;&#x7684;&#x7CFB;&#x7EDF;&#x5316;&#x8FC7;&#x7A0B;&#x3002;&#x672C;&#x7A0B;&#x5E8F;&#x65E8;&#x5728;&#x6700;&#x5927;&#x9650;&#x5EA6;&#x5730;&#x7EC4;&#x7D22;&#x5F15;-&#x5E26;&#x5BBD;&#x4EA7;&#x54C1;&#x901A;&#x8FC7;&#x6539;&#x53D8; W1 &#x7EBF;&#x5B54;&#x7684;&#x524D;&#x4E24;&#x884C;&#x7684;&#x4F4D;&#x7F6E;&#x7F3A;&#x9677;&#x5149;&#x5B50;&#x6676;&#x4F53;&#x6CE2;&#x5BFC;&#x3002;&#x51E0;&#x4E4E;&#x6052;&#x5B9A;&#x7EC4;&#x7D22;&#x5F15;-&#x5E26;&#x5BBD;&#x4EA7;&#x54C1;&#x90FD;&#x80FD;&#x8FBE;&#x5230;&#x7EC4;&#x6307;&#x6570; 30-90 &#x7684;&#x548C;&#x4F5C;&#x4E3A;&#x4E00;&#x4E2A;&#x4F8B;&#x5B50;&#xFF0C;&#x6211;&#x4EEC;&#x901A;&#x8FC7;&#x5B9E;&#x9A8C;&#x8BC1;&#x660E;&#x6241;&#x5E26;&#x6162;&#x5149;&#x4E0E; 32.5&#x3001; 44&#x3001; 49 &#x51E0;&#x4E4E;&#x6052;&#x5B9A;&#x7EC4;&#x6307;&#x6570;&#x8D85;&#x8FC7; 14 nm&#xFF0C;11 nm &#x548C; 1550 nm&#xFF0C;&#x5468;&#x56F4; 9.5 nm &#x5E26;&#x5BBD;&#x5206;&#x522B;&#x3002;

&#x6241;&#x5E26;&#x6162;&#x5149;&#x5149;&#x5B50;&#x6676;&#x4F53;&#x6CE2;&#x5BFC;&#x4E2D;&#x7684;&#x7CFB;&#x7EDF;&#x8BBE;&#x8BA1;&#x3002;

&#xC6B0;&#xB9AC;&#xB294; &quot;&#xD50C;&#xB7AB; &#xBC34;&#xB4DC;&quot; &#xAD11;&#xD559;&#xC801; &#xD06C;&#xB9AC;&#xC2A4;&#xD0C8; &#xAD6C;&#xC131;&#xD488;&#xC758; &#xB290;&#xB9B0; &#xBE5B; &#xC804;&#xD30C;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xC124;&#xACC4;&#xB97C; &#xC704;&#xD55C; &#xCCB4;&#xACC4;&#xC801;&#xC778; &#xC808;&#xCC28;&#xB97C; &#xC81C;&#xC2DC;. &#xADF8;&#xB8F9; &#xC778;&#xB371;&#xC2A4;-W1 &#xB77C;&#xC778;&#xC758; &#xAD6C;&#xBA4D;&#xC758; &#xCC98;&#xC74C; &#xB450; &#xD589;&#xC758; &#xC704;&#xCE58;&#xB97C; &#xBCC0;&#xACBD; &#xD558; &#xC5EC; &#xC81C;&#xD488; &#xB300;&#xC5ED;&#xD3ED;&#xC744; &#xCD5C;&#xB300;&#xD654; &#xD558;&#xAE30; &#xC704;&#xD574; &#xD504;&#xB85C;&#xC2DC;&#xC800; &#xBAA9;&#xD45C;&#xB85C; &#xAD11;&#xD559;&#xC801; &#xD06C;&#xB9AC;&#xC2A4;&#xD0C8; &#xC560;&#xD50C;&#xB9AC;&#xCF00;&#xC774;&#xC158;&#xC73C;&#xB85C; &#xACB0;&#xD568;. &#xAC70;&#xC758; &#xC0C1;&#xC218; &#xADF8;&#xB8F9; &#xC778;&#xB371;&#xC2A4;-&#xB300;&#xC5ED;&#xD3ED; &#xC81C;&#xD488;&#xC758; 30-90&#xACFC; &#xC608;&#xB97C; &#xB4E4;&#xC5B4; &#xADF8;&#xB8F9; &#xC778;&#xB371;&#xC2A4;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xB2EC;&#xC131;, &#xC6B0;&#xB9AC;&#xAC00; &#xC2E4;&#xD5D8;&#xC801;&#xC73C;&#xB85C; 14 &#xBCF4;&#xB2E4; 32.5, 44 49&#xC758; &#xAC70;&#xC758; &#xBCC0;&#xD568; &#xC5C6;&#xB294; &#xADF8;&#xB8F9; &#xC778;&#xB371;&#xC2A4; &#xC0AC;&#xC6A9; &#xD558; &#xC5EC; &#xD50C;&#xB7AB; &#xBC34;&#xB4DC; &#xB290;&#xB9B0; &#xBE5B;&#xC744; &#xBCF4;&#xC5EC; nm, 11 nm&#xC640; 1550 nm &#xC8FC;&#xC704; 9.5 nm &#xB300;&#xC5ED;&#xD3ED; &#xAC01;&#xAC01;.

&#xAD11;&#xD559;&#xC801; &#xD06C;&#xB9AC;&#xC2A4;&#xD0C8; &#xAD6C;&#xC131;&#xD488;&#xC5D0; &#xD50C;&#xB7AB; &#xBC34;&#xB4DC; &#xB290;&#xB9B0; &#xBE5B;&#xC758; &#xCCB4;&#xACC4;&#xC801;&#xC778; &#xB514;&#xC790;&#xC778;.

Presentamos un procedimiento sistem&aacute;tico para el dise&ntilde;o de &quot;bandas planas&quot; de cristal fot&oacute;nico gu&iacute;as de lenta propagaci&oacute;n de luz. El procedimiento tiene como objetivo maximizar el &iacute;ndice de grupo - producto de ancho de banda por cambiar la posici&oacute;n de las primeras dos hileras de agujeros de W1 l&iacute;nea defecto cristal fot&oacute;nico gu&iacute;as de onda. Se logra un &iacute;ndice del grupo casi constante - producto de ancho de banda para los &iacute;ndices de grupo de 30-90 y como ejemplo, se demuestra experimentalmente luz lenta de banda plana con &iacute;ndices de grupo casi constante de 32.5, 44 y 49 sobre 14 nm, 11 nm y ancho de banda de 9.5 nm alrededor de 1550 nm, respectivamente.

Dise&ntilde;o sistem&aacute;tico de luz lenta de banda plana en gu&iacute;as de onda de cristal fot&oacute;nico.

Dimostriamo la riconfigurabilit&agrave; spettrale e spaziale delle cavit&agrave; doppia eterostruttura cristalli fotonici in silicio microfluidica infiltrazione dei fori d&#39;aria selezionate. Le lunghezze delle cavit&agrave; microfluidica sono cambiate regolando la regione dei fori infiltrati nei passaggi di alcuni micron. Indaghiamo sistematicamente la firma spettrale di queste cavit&agrave;, mostrando risonanze Q-factor elevate per una vasta gamma di lunghezze di cavit&agrave;. Il liquido pu&ograve; essere rimosso immergendo il dispositivo in toluene, offrendo completa riconfigurabilit&agrave;. Nostra cavit&agrave; scrittura tecnica permette tolleranze nel processo di infiltrazione e fornisce la flessibilit&agrave; pu&ograve; essere impiegato in qualsiasi momento dopo la fabbricazione di cristalli fotonici.

Cavit&agrave; di lastra di microfluidica riconfigurabile cristallo fotonico.

&#x79C1;&#x9054;&#x306B;&#x3088;&#x3063;&#x3066;&#x9078;&#x629E;&#x3055;&#x308C;&#x305F;&#x7A7A;&#x6C17;&#x7A74;&#x306E;&#x30DE;&#x30A4;&#x30AF;&#x30ED;&#x6D41;&#x4F53;&#x6D78;&#x900F;&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x7D50;&#x6676;&#x30B7;&#x30EA;&#x30B3;&#x30F3; &#x30C0;&#x30D6;&#x30EB;&#x30D8;&#x30C6;&#x30ED;&#x7A7A;&#x6D1E;&#x306E;&#x5206;&#x5149;&#x3068;&#x7A7A;&#x9593;&#x306E;&#x518D;&#x69CB;&#x6210;&#x3092;&#x30C7;&#x30E2;&#x30F3;&#x30B9;&#x30C8;&#x30EC;&#x30FC;&#x30B7;&#x30E7;&#x30F3;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x30DE;&#x30A4;&#x30AF;&#x30ED;&#x6D41;&#x4F53;&#x306E;&#x30AD;&#x30E3;&#x30D3;&#x30C6;&#x30A3;&#x9577;&#x3055;&#x6570;&#x30DF;&#x30AF;&#x30ED;&#x30F3;&#x306E;&#x624B;&#x9806;&#x3067;&#x6D78;&#x900F;&#x3057;&#x305F;&#x7A74;&#x306E;&#x9818;&#x57DF;&#x3092;&#x8ABF;&#x6574;&#x3059;&#x308B;&#x3053;&#x3068;&#x306B;&#x3088;&#x3063;&#x3066;&#x5909;&#x66F4;&#x3055;&#x308C;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x4F53;&#x7CFB;&#x7684;&#x306B;&#x9AD8; Q &#x5024;&#x5171;&#x632F;&#x30AD;&#x30E3;&#x30D3;&#x30C6;&#x30A3;&#x9577;&#x3055;&#x306E;&#x5E83;&#x3044;&#x7BC4;&#x56F2;&#x3092;&#x793A;&#x3059;&#x3053;&#x308C;&#x3089;&#x306E;&#x30AD;&#x30E3;&#x30D3;&#x30C6;&#x30A3;&#x306E;&#x30B9;&#x30DA;&#x30AF;&#x30C8;&#x30EB; &#x30B7;&#x30B0;&#x30CD;&#x30C1;&#x30E3;&#x3092;&#x8ABF;&#x67FB;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x6D41;&#x4F53;&#x306F;&#x3001;&#x5B8C;&#x5168;&#x306A;&#x518D;&#x69CB;&#x6210;&#x3092;&#x63D0;&#x4F9B;&#x3059;&#x308B;&#x30C8;&#x30EB;&#x30A8;&#x30F3;&#x5185;&#x306E;&#x30C7;&#x30D0;&#x30A4;&#x30B9;&#x3092;&#x6D78;&#x3059;&#x3053;&#x3068;&#x306B;&#x3088;&#x3063;&#x3066;&#x524A;&#x9664;&#x3067;&#x304D;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x6280;&#x8853;&#x3092;&#x66F8;&#x304F;&#x79C1;&#x305F;&#x3061;&#x30AD;&#x30E3;&#x30D3;&#x30C6;&#x30A3;&#x6D78;&#x900F;&#x904E;&#x7A0B;&#x306E;&#x516C;&#x5DEE;&#x3068;&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x7D50;&#x6676;&#x4F5C;&#x88FD;&#x5F8C;&#x3044;&#x3064;&#x3067;&#x3082;&#x7528;&#x3044;&#x308B;&#x3053;&#x3068;&#x304C;&#x3067;&#x304D;&#x308B;&#x3088;&#x3046;&#x3001;&#x67D4;&#x8EDF;&#x6027;&#x3092;&#x63D0;&#x4F9B;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;

&#x518D;&#x69CB;&#x6210;&#x53EF;&#x80FD;&#x306A;&#x30DE;&#x30A4;&#x30AF;&#x30ED;&#x6D41;&#x4F53;&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x7D50;&#x6676;&#x30B9;&#x30E9;&#x30D6;&#x5171;&#x632F;&#x5668;&#x3002;

&#x6211;&#x4EEC;&#x6240;&#x9009;&#x7684;&#x7A7A;&#x6C14;&#x5B54;&#x5FAE;&#x6D41;&#x63A7;&#x6E17;&#x5165;&#x8BC1;&#x660E;&#x5149;&#x5B50;&#x6676;&#x4F53;&#x7845;&#x4E2D;&#x7684;&#x53CC;&#x5F02;&#x8D28;&#x7ED3;&#x5FAE;&#x8154;&#x53EF;&#x91CD;&#x6784;&#x7684;&#x5149;&#x8C31;&#x548C;&#x7A7A;&#x95F4;&#x6027;&#x3002;&#x5FAE;&#x6D41;&#x63A7;&#x8154;&#x7684;&#x957F;&#x5EA6;&#x66F4;&#x6539;&#x901A;&#x8FC7;&#x8C03;&#x6574;&#x8BE5;&#x5730;&#x533A;&#x7684;&#x6E17;&#x900F;&#x5728;&#x6B65;&#x9AA4;&#x4E2D;&#x7684;&#x51E0;&#x4E2A;&#x5FAE;&#x7C73;&#x7684;&#x5B54;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x6709;&#x7CFB;&#x7EDF;&#x5730;&#x8C03;&#x67E5;&#x8FD9;&#x4E9B;&#x7A7A;&#x8154;&#x7684;&#x5149;&#x8C31;&#x7B7E;&#x540D;&#x663E;&#x793A;&#x4E3A;&#x8303;&#x56F4;&#x5E7F;&#x6CDB;&#x7684;&#x7A7A;&#x8154;&#x957F;&#x5EA6;&#x7684;&#x9AD8; q &#x8C10;&#x632F;&#x3002;&#x6D41;&#x4F53;&#x53EF;&#x4EE5;&#x901A;&#x8FC7;&#x6D78;&#x6CE1;&#x4E2D;&#x7532;&#x82EF;&#x3001; &#x63D0;&#x4F9B;&#x5B8C;&#x6574;&#x7684;&#x53EF;&#x91CD;&#x6784;&#x6027;&#x7684;&#x8BBE;&#x5907;&#x4E2D;&#x5220;&#x9664;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x5199;&#x4F5C;&#x6280;&#x5DE7;&#x7684;&#x8154;&#x5141;&#x8BB8;&#x6E17;&#x900F;&#x8FC7;&#x7A0B;&#x4E2D;&#x7684;&#x516C;&#x5DEE;&#xFF0C;&#x5E76;&#x63D0;&#x4F9B;&#x4E86;&#x7075;&#x6D3B;&#x6027;&#xFF0C;&#x56E0;&#x4E3A;&#x5B83;&#x53EF;&#x4EE5;&#x53D7;&#x96C7;&#x4E8E;&#x5149;&#x5B50;&#x6676;&#x4F53;&#x5236;&#x5907;&#x540E;&#x7684;&#x4EFB;&#x4F55;&#x65F6;&#x95F4;&#x3002;

&#x53EF;&#x91CD;&#x6784;&#x5FAE;&#x6D41;&#x63A7;&#x5149;&#x5B50;&#x6676;&#x4F53;&#x677F;&#x8154;&#x3002;

We demonstrate the spectral and spatial reconfigurability of photonic crystal double-heterostructure cavities in silicon by microfluidic infiltration of selected air holes. The lengths of the microfluidic cavities are changed by adjusting the region of infiltrated holes in steps of several microns. We systematically investigate the spectral signature of these cavities, showing high Q-factor resonances for a broad range of cavity lengths. The fluid can be removed by immersing the device in toluene, offering complete reconfigurability. Our cavity writing technique allows for tolerances in the infiltration process and provides flexibility as it can be employed at any time after photonic crystal fabrication.

Reconfigurable microfluidic photonic crystal slab cavities.

Nous d&eacute;montrons la reconfigurabilit&eacute; spectrale et spatiale des cavit&eacute;s double-h&eacute;t&eacute;rostructure cristaux photoniques en silicium en microfluidique infiltration de certains trous d&#39;air. Les longueurs des cavit&eacute;s microfluidiques sont chang&eacute;s en ajustant la r&eacute;gion de trous infiltr&eacute;s dans les &eacute;tapes de quelques microns. Nous &eacute;tudions syst&eacute;matiquement la signature spectrale de ces cavit&eacute;s, montrant des r&eacute;sonances de facteur Q &eacute;lev&eacute;s pour un large &eacute;ventail de longueurs de cavit&eacute;. Le fluide peut &ecirc;tre enlev&eacute; en plongeant l&#39;appareil dans le tolu&egrave;ne, offrant la possibilit&eacute; de reconfiguration compl&egrave;te. Notre cavit&eacute; &eacute;criture technique permet pour les tol&eacute;rances dans le processus d&#39;infiltration et fournit la flexibilit&eacute; car il peut &ecirc;tre utilis&eacute; &agrave; tout moment apr&egrave;s la fabrication de cristaux photoniques.

Cavit&eacute;s de dalle microfluidique reconfigurable cristal photonique.

Wir demonstrieren die spektrale und r&auml;umliche Rekonfigurierbarkeit von Photonischer Kristall Doppel-Heterostrukturen Hohlr&auml;umen im Silizium durch mikrofluidische Infiltration der ausgew&auml;hlten Luftl&ouml;cher. Die L&auml;ngen der Microfluidic Hohlr&auml;ume werden ge&auml;ndert, durch Anpassen der Region infiltrierte L&ouml;cher in Schritten von mehreren Mikrometern. Wir untersuchen systematisch die spektrale Signatur diese Hohlr&auml;ume, zeigen hohe Q-Faktor-Resonanzen f&uuml;r eine breite Palette von Hohlraum L&auml;ngen. Die Fl&uuml;ssigkeit kann entfernt werden, indem man das Ger&auml;t in Toluol, bietet komplette Rekonfigurierbarkeit. Unsere Hohlraum schreiben Technik erm&ouml;glicht Toleranzen in der Infiltrationsvorgang und bietet Flexibilit&auml;t, da es jederzeit nach Photonischer Kristall Fertigung eingesetzt werden kann.

Rekonfigurierbare mikrofluidische Photonischer Kristall Platte Hohlr&auml;ume.

&#xC2E4;&#xB9AC;&#xCF58;&#xC5D0; &#xAD11;&#xC790; &#xD06C;&#xB9AC;&#xC2A4;&#xD0C8; &#xB354;&#xBE14; heterostructure &#xCDA9; &#xCE58;&#xC758; &#xC2A4;&#xD399;&#xD2B8;&#xB7FC; &#xBC0F; &#xACF5;&#xAC04; &#xAC16;&#xCD94;&#xC5C8;&#xC744; &#xC120;&#xD0DD;&#xD55C; &#xACF5;&#xAE30; &#xAD6C;&#xBA4D;&#xC758; &#xACB0;&#xD569; &#xCE68;&#xD22C; &#xD558; &#xC5EC; &#xBCF4;&#xC5EC; &#xC90D;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xBBF8;&#xC138; &#xCDA9; &#xCE58;&#xC758; &#xAE38;&#xC774; &#xBA87; &#xBBF8;&#xD06C;&#xB860;&#xC758; &#xB2E8;&#xACC4;&#xC5D0;&#xC11C; &#xCE68;&#xD22C; &#xAD6C;&#xBA4D;&#xC758; &#xC601;&#xC5ED;&#xC744; &#xC870;&#xC815; &#xD558; &#xC5EC; &#xBCC0;&#xACBD; &#xB429;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC6B0;&#xB9AC;&#xB294; &#xCCB4;&#xACC4;&#xC801;&#xC73C;&#xB85C; &#xBCF4;&#xC5EC;&#xC8FC;&#xB294; &#xAD11;&#xBC94;&#xC704; &#xD55C; &#xCE90;&#xBE44;&#xD2F0; &#xAE38;&#xC774; &#xB300; &#xD55C; &#xB192;&#xC740; Q &#xACC4;&#xC218; &#xACF5;&#xBA85; &#xC774;&#xB7EC;&#xD55C; &#xCDA9; &#xCE58;&#xC758; &#xC2A4;&#xD399;&#xD2B8;&#xB7FC; &#xC11C;&#xBA85;&#xC744; &#xC870;&#xC0AC;. &#xC7A5;&#xCE58;&#xC5D0;&#xC11C; &#xC81C;&#xACF5; &#xD558;&#xB294; &#xC644;&#xC804; &#xD55C; &#xAC16;&#xCD94;&#xC5C8;&#xC744; &#xD1A8;&#xB8E8;&#xC5D4; &#xC561; &#xC561;&#xCCB4;&#xB97C; &#xC81C;&#xAC70;&#xD560; &#xC218; &#xC788;&#xC2B5;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC6B0;&#xB9AC;&#xC758; &#xCE90;&#xBE44;&#xD2F0; &#xAE30;&#xC220;&#xC744; &#xC4F0;&#xB294; &#xCE68;&#xD22C; &#xACFC;&#xC815;&#xC5D0;&#xC11C; &#xACF5;&#xCC28;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xD5C8;&#xC6A9; &#xD558; &#xACE0; &#xAD11;&#xD559;&#xC801; &#xD06C;&#xB9AC;&#xC2A4;&#xD0C8; &#xC81C;&#xC870; &#xD6C4; &#xC5B8;&#xC81C; &#xB4E0; &#xC9C0; &#xC0AC;&#xC6A9;&#xD560; &#xC218; &#xC788;&#xC2B5;&#xB2C8;&#xB2E4;&#xC73C;&#xB85C; &#xC720;&#xC5F0;&#xC131;&#xC744; &#xC81C;&#xACF5; &#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;.

&#xC7AC;&#xAD6C;&#xC131; &#xAC00;&#xB2A5;&#xD55C; &#xBBF8;&#xC138; &#xAD11;&#xC790; &#xACB0;&#xC815; &#xC2AC; &#xB798; &#xBE0C; &#xCDA9; &#xCE58;&#xC785;&#xB2C8;&#xB2E4;.

Demostramos la reconfigurabilidad espectral y espacial de las cavidades de doble-heteroestructura de cristal fot&oacute;nico de silicio por infiltraci&oacute;n de microflu&iacute;dica de agujeros de aire seleccionadas. Las longitudes de las cavidades de microfluidos cambian mediante el ajuste de la regi&oacute;n de agujeros infiltradas en pasos de varias micras. Investigamos sistem&aacute;ticamente la firma espectral de estas cavidades, mostrando altas resonancias de factor Q para una amplia gama de longitudes de la cavidad. El l&iacute;quido puede eliminarse sumergiendo el dispositivo en tolueno, ofreciendo reconfigurabilidad completa. Nuestra cavidad escritura t&eacute;cnica permite tolerancias en el proceso de infiltraci&oacute;n y proporciona flexibilidad, como puede ser empleado en cualquier momento despu&eacute;s de la fabricaci&oacute;n de cristal fot&oacute;nico.

Cavidades de losa de cristal fot&oacute;nico de microfluidos reconfigurable.

&#x6211;&#x4EEC;&#x8868;&#x73B0;&#x51FA;&#x57FA;&#x4E8E;&#x7845;&#x5149;&#x5B50;&#x6676;&#x4F53;&#x5E73;&#x9762;&#x5149;&#x6CE2;&#x5BFC;&#x5728;&#x6CBF;&#x5CB8;&#x6D77;&#x9053;&#x6D4B;&#x91CF;&#x5FAE;&#x6D41;&#x63A7;&#x53CC;&#x5F02;&#x8D28;&#x7ED3;&#x8154;&#x3002;&#x8154;&#x7ED3;&#x6784;&#x662F;&#x901A;&#x8FC7;&#x9009;&#x62E9;&#x6027;&#x6D41;&#x4F53;&#x6E17;&#x900F;&#x7684;&#x7A7A;&#x6C14;&#x5B54;&#x4F7F;&#x7528;&#x73BB;&#x7483;&#x5FAE;&#x9525;&#xFF0C;&#x5BFC;&#x81F4;&#x5E73;&#x5747;&#x6298;&#x5C04;&#x7387;&#x7684;&#x5149;&#x5B50;&#x6676;&#x4F53;&#x7684;&#x5C40;&#x90E8;&#x53D8;&#x5316;&#x6765;&#x5B9E;&#x73B0;&#x7684;&#x3002;&#x8154;&#xFF0C;&#x63A2;&#x6D4B;&#x500F;&#x8026;&#x5408;&#x4ECE;&#x7845;&#x7EB3;&#x7C73;&#x7EBF;&#x3002;57 000 &#x5185;&#x5728;&#x8D28;&#x91CF;&#x56E0;&#x7D20;&#xFF0C;&#x662F;&#x4ECE;&#x6211;&#x4EEC;&#x7684;&#x6D4B;&#x91CF;&#xFF0C;&#x4EE3;&#x8868;&#x6211;&#x4EEC;&#x8BA4;&#x4E3A;&#x8981;&#x5728;&#x5FAE;&#x6D41;&#x63A7;&#x5149;&#x5B50;&#x6676;&#x4F53;&#x5FAE;&#x8154;&#x5230;&#x76EE;&#x524D;&#x4E3A;&#x6B62;&#x770B;&#x5230;&#x7684;&#x6700;&#x5927;&#x503C;&#x6D3E;&#x751F;&#x7684;&#x3002;

&#x57FA;&#x4E8E;&#x7845;&#x7684;&#x4E8C;&#x7EF4;&#x5149;&#x5B50;&#x6676;&#x4F53;&#x7ED3;&#x6784;&#x4E2D;&#x7684;&#x9AD8; Q &#x5FAE;&#x6D41;&#x63A7;&#x8154;&#x3002;

We demonstrate postprocessed microfluidic double-heterostructure cavities in silicon-based photonic crystal slab waveguides. The cavity structure is realized by selective fluid infiltration of air holes using a glass microtip, resulting in a local change of the average refractive index of the photonic crystal. The microcavities are probed by evanescent coupling from a silica nanowire. An intrinsic quality factor of 57,000 has been derived from our measurements, representing what we believe to be the largest value observed in microfluidic photonic crystal cavities to date.

High-Q microfluidic cavities in silicon-based two-dimensional photonic crystal structures.

Nous d&eacute;montrons microfluidique retouche double-h&eacute;t&eacute;rostructure cavit&eacute;s dans les guides de dalle de cristaux photoniques &agrave; base de silicium. La structure de la cavit&eacute; est r&eacute;alis&eacute;e par une infiltration de liquide s&eacute;lective des trous d&#39;air &agrave; l&#39;aide d&#39;un verre de microtip, conduisant &agrave; un changement local de l&#39;indice de r&eacute;fraction moyen du cristal photonique. Les microcavit&eacute;s sont d&eacute;tect&eacute;es par un couplage &eacute;vanescent d&#39;un nanofil de silice. Un facteur de qualit&eacute; intrins&egrave;que de 57 000 a &eacute;t&eacute; d&eacute;riv&eacute; de nos mesures, ce qui repr&eacute;sente ce que nous croyons pour &ecirc;tre la plus grande valeur observ&eacute;e dans des cavit&eacute;s de cristal photonique microfluidique &agrave; ce jour.

Haute-Q microfluidique cavit&eacute;s dans les structures des cristaux photoniques bidimensionnels &agrave; base de silicium.

Wir zeigen postprocessed mikrofluidische Doppel-Heterostrukturen Hohlr&auml;ume in Silizium-basierten Photonischer Kristall Tafel Wellenleiter. Die Hohlraum-Struktur wird durch selektive Fl&uuml;ssigkeit Eindringen von Luft-L&ouml;cher mit einem Glas Microtip, eine lokale Ver&auml;nderung von der durchschnittlichen Brechungsindex von Photonischer Kristall realisiert. Die Mikrokavit&auml;ten sind mit fl&uuml;chtig Kupplung ein Kiesels&auml;ure-Nanodraht durchsucht. Eine systeminterne Qualit&auml;tsfaktor von 57.000 hat abgeleitet aus unseren Messungen, darstellt, was wir glauben, dass der gr&ouml;&szlig;te Wert in mikrofluidische Photonischer Kristall Hohlr&auml;ume bisher beobachtet werden.

Hoch-Q mikrofluidische Hohlr&auml;ume in Silizium-basierten zweidimensionaler Photonischer Kristall-Strukturen.

Dimostriamo microfluidic postprocessed doppia eterostruttura cavit&agrave; nelle guide d&#39;onda lastra di cristallo fotonico basati sul silicio. La struttura della cavit&agrave; &egrave; realizzata da infiltrazione di fluido selettiva di fori per l&#39;aria con un vetro microtip, risultante in un cambiamento locale dell&#39;indice di rifrazione medio di cristallo fotonico. Le microcavit&agrave; sono sondati da evanescente accoppiamento da un nanofilo di silice. Un fattore di qualit&agrave; intrinseca di 57.000 deriva dalle nostre misurazioni, che rappresenta ci&ograve; che riteniamo per essere il pi&ugrave; grande valore osservato nelle cavit&agrave; cristallo fotonico microfluidica per Data.

High-Q microfluidica cavit&agrave; nelle strutture dei cristalli fotonici bidimensionali basati sul silicio.

&#x6211;&#x3005; &#x306F;&#x30B7;&#x30EA;&#x30B3;&#x30F3;&#x3092;&#x7528;&#x3044;&#x305F;&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x7D50;&#x6676;&#x30B9;&#x30E9;&#x30D6;&#x5C0E;&#x6CE2;&#x8DEF;&#x306B;&#x304A;&#x3051;&#x308B;&#x30DD;&#x30B9;&#x30C8;&#x30D7;&#x30ED;&#x30BB;&#x30C3;&#x30B7;&#x30F3;&#x30B0;&#x6E08;&#x307F;&#x30DE;&#x30A4;&#x30AF;&#x30ED;&#x6D41;&#x4F53;&#x30C0;&#x30D6;&#x30EB;&#x30D8;&#x30C6;&#x30ED;&#x7A7A;&#x6D1E;&#x3092;&#x30C7;&#x30E2;&#x30F3;&#x30B9;&#x30C8;&#x30EC;&#x30FC;&#x30B7;&#x30E7;&#x30F3;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x30AD;&#x30E3;&#x30D3;&#x30C6;&#x30A3;&#x69CB;&#x9020;&#x7A7A;&#x6C17;&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x7D50;&#x6676;&#x306E;&#x5C48;&#x6298;&#x7387;&#x5E73;&#x5747;&#x306E;&#x30ED;&#x30FC;&#x30AB;&#x30EB;&#x306E;&#x5909;&#x66F4;&#x306E;&#x7D50;&#x679C;&#x3001;&#x30AC;&#x30E9;&#x30B9; &#x30DE;&#x30A4;&#x30AF;&#x30ED;&#x63A2;&#x91DD;&#x3092;&#x4F7F;&#x3063;&#x3066;&#x7A74;&#x306E;&#x9078;&#x629E;&#x7684;&#x6D41;&#x4F53;&#x6D78;&#x900F;&#x306B;&#x3088;&#x3063;&#x3066;&#x5B9F;&#x73FE;&#x3055;&#x308C;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x5FAE;&#x5C0F;&#x30B7;&#x30EA;&#x30AB; &#x30CA;&#x30CE;&#x30EF;&#x30A4;&#x30E4;&#x304B;&#x3089;&#x30A8;&#x30D0;&#x30CD;&#x30C3; &#x30BB;&#x30F3;&#x30C8;&#x7D50;&#x5408;&#x306B;&#x3088;&#x3063;&#x3066;&#x8ABF;&#x67FB;&#x3055;&#x308C;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x306A;&#x7D44;&#x307F;&#x8FBC;&#x307F;&#x306E;&#x54C1;&#x8CEA;&#x8981;&#x56E0;&#x306E; 57,000 &#x6211;&#x3005; &#x30DE;&#x30A4;&#x30AF;&#x30ED;&#x6D41;&#x4F53;&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x7D50;&#x6676;&#x5171;&#x632F;&#x5668;&#x65E5;&#x4ED8;&#x306B;&#x898B;&#x3089;&#x308C;&#x308B;&#x6700;&#x5927;&#x5024;&#x3092;&#x3042;&#x308B;&#x3068;&#x4FE1;&#x3058;&#x308B;&#x3082;&#x306E;&#x3092;&#x8868;&#x3059;&#x3001;&#x6211;&#x3005; &#x306E;&#x6E2C;&#x5B9A;&#x304B;&#x3089;&#x6D3E;&#x751F;&#x3057;&#x3066;&#x3044;&#x307E;&#x3059;&#x3002;

&#x30DE;&#x30A4;&#x30AF;&#x30ED;&#x6D41;&#x4F53;&#x9AD8; Q &#x7A7A;&#x6D1E;&#x30B7;&#x30EA;&#x30B3;&#x30F3;&#x3092;&#x7528;&#x3044;&#x305F; 2&#x6B21;&#x5143;&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x7D50;&#x6676;&#x69CB;&#x9020;&#x3067;&#x306F;&#x3002;

Postprocessed &#xBBF8;&#xC138; &#xB354;&#xBE14; heterostructure &#xCDA9; &#xCE58; &#xC2E4;&#xB9AC;&#xCF58; &#xAD11;&#xC790; &#xACB0;&#xC815; &#xC2AC; &#xB798; &#xBE0C; &#xAD6C;&#xC131;&#xD488;&#xC5D0; &#xBCF4;&#xC5EC; &#xC90D;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xCE90;&#xBE44;&#xD2F0; &#xAD6C;&#xC870;&#xB294; &#xAD11;&#xD559;&#xC801; &#xD06C;&#xB9AC;&#xC2A4;&#xD0C8;&#xC758; &#xD3C9;&#xADE0; &#xAD74;&#xC808;&#xB960;&#xC758; &#xB85C;&#xCEEC; &#xBCC0;&#xACBD;&#xC5D0; &#xB530;&#xB978; &#xC720;&#xB9AC; microtip&#xC744; &#xC0AC;&#xC6A9; &#xD558; &#xC5EC; &#xACF5;&#xAE30; &#xAD6C;&#xBA4D;&#xC758; &#xC120;&#xD0DD;&#xC801; &#xC720;&#xCCB4; &#xCE68;&#xD22C;&#xC5D0; &#xC758;&#xD574; &#xC2E4;&#xD604; &#xB41C;&#xB2E4;. Microcavities &#xC2E4;&#xB9AC; &#xCE74; &#xB098;&#xB178;&#xC640;&#xC774;&#xC5B4;&#xC5D0;&#xC11C; &#xC0AC;&#xB77C;&#xC838;&#xAC00; &#xCEE4;&#xD50C;&#xB9C1;&#xC5D0; &#xC758;&#xD574; &#xC870;&#xC0AC; &#xB429;&#xB2C8;&#xB2E4;. 57000&#xC758; &#xBCF8;&#xC9C8;&#xC801;&#xC778; &#xD488;&#xC9C8; &#xACC4;&#xC218;&#xB97C; &#xB098;&#xD0C0;&#xB0B4;&#xB294; &#xB0A0;&#xC9DC;&#xB97C; &#xBBF8;&#xC138; &#xAD11;&#xD559; &#xD06C;&#xB9AC;&#xC2A4;&#xD0C8; &#xCDA9; &#xCE58;&#xC5D0; &#xAC00;&#xC7A5; &#xD070; &#xAC12;&#xC774; &#xB418;&#xB3C4;&#xB85D; &#xC6B0;&#xB9AC;&#xAC00; &#xBB34;&#xC5C7;&#xC744; &#xBBFF;&#xB294; &#xC6B0;&#xB9AC;&#xC758; &#xCE21;&#xC815;&#xC5D0;&#xC11C; &#xC720;&#xB798; &#xD588;&#xB2E4;.

&#xD558;&#xC774;-Q &#xBBF8;&#xC138; &#xCDA9; &#xCE58; &#xC2E4;&#xB9AC;&#xCF58; &#xAE30;&#xBC18;&#xC758; 2 &#xCC28;&#xC6D0; &#xAD11;&#xC790; &#xACB0;&#xC815; &#xAD6C;&#xC870;.

Demostramos microflu&iacute;dicos posprocesamiento doble-heteroestructura cavidades en cristal fot&oacute;nico basadas en silicio losa gu&iacute;as de onda. La estructura de la cavidad se realiza por infiltraci&oacute;n de l&iacute;quido selectiva de agujeros de aire con una micropunta de vidrio, dando por resultado un cambio local del promedio &iacute;ndice de refracci&oacute;n del cristal fot&oacute;nico. Las microcavidades son sondeados por acoplamiento evanescente de un Nanocable de s&iacute;lice. Un factor de calidad intr&iacute;nseca de 57.000 se ha derivado de nuestras mediciones, que representa lo que creemos que el mayor valor observado en cavidades de cristal fot&oacute;nico de microfluidos hasta la fecha.

High-Q microflu&iacute;dicos cavidades en estructuras de cristal fot&oacute;nico bidimensional basadas en silicio.

&#x6211;&#x4EEC;&#x62A5;&#x544A;&#x975E;&#x7EBF;&#x6027;&#x6D4B;&#x91CF; 80microm &#x7845;&#x5149;&#x5B50;&#x6676;&#x4F53;&#x6CE2;&#x5BFC;&#xFF0C;&#x65E8;&#x5728;&#x652F;&#x6301;&#x6563;&#x5C04;&#x6162;&#x5149;&#x4E0E;&#x7FA4;&#x901F;&#x5EA6; c/20 &#x548C; c/50 &#x4E4B;&#x95F4;&#x3002;Picoseconds &#x8109;&#x51B2;&#x53D1;&#x5C04;&#x5149;&#x6CE2;&#x5BFC;&#x5165;&#x548C;&#x6BD4;&#x8F83;&#x5176;&#x8F93;&#x51FA;&#x7684;&#x5149;&#x8C31;&#x7279;&#x5F81;&#x4E2D;&#xFF0C;&#x6211;&#x4EEC;&#x5C55;&#x793A;&#x5982;&#x4F55;&#x81EA;&#x76F8;&#x4F4D;&#x8C03;&#x5236;&#x7531;&#x4E8E;&#x6162;&#x5149;&#x589E;&#x5F3A;&#x8BF1;&#x5BFC;&#x975E;&#x7EBF;&#x6027;&#x5149;&#x8C31;&#x5C55;&#x5BBD;&#x3002;&#x8109;&#x51B2;&#x4F20;&#x64AD;&#x7684;&#x6570;&#x503C;&#x6A21;&#x62DF;&#x548C;&#x6D4B;&#x91CF;&#x7684;&#x6BD4;&#x8F83;&#xFF0C;&#x9610;&#x660E;&#x786E;&#x5B9A;&#x8F93;&#x51FA;&#x8109;&#x51B2;&#x5F62;&#x72B6;&#x548C;&#x6CE2;&#x5BFC;&#x4F20;&#x9012;&#x51FD;&#x6570;&#x7684;&#x5404;&#x79CD;&#x5F71;&#x54CD;&#x7684;&#x8D21;&#x732E;&#x3002;&#x5C24;&#x5176;&#x662F;&#xFF0C;&#x5B9E;&#x9A8C;&#x548C;&#x6A21;&#x62DF;&#x7ED3;&#x679C;&#x7A81;&#x51FA;&#x663E;&#x793A;&#x4E24;&#x4E2A;&#x5149;&#x5B50;&#x5438;&#x6536;&#x548C;&#x7845;&#x6CE2;&#x5BFC;&#x514D;&#x8D39;&#x627F;&#x8FD0;&#x4EBA;&#x548C;&#x5176;&#x52A0;&#x56FA;&#x7F13;&#x6162;&#x8F7B;&#x5236;&#x5EA6;&#x4E2D;&#x7684;&#x91CD;&#x8981;&#x4F5C;&#x7528;&#x3002;

&#x5728;&#x7845;&#x4E2D;&#x7684;&#x975E;&#x7EBF;&#x6027;&#x6548;&#x5E94;&#x7684;&#x6162;&#x5149;&#x589E;&#x5F3A;&#x5DE5;&#x7A0B;&#x5149;&#x5B50;&#x6676;&#x4F53;&#x6CE2;&#x5BFC;&#x3002;

We report nonlinear measurements on 80microm silicon photonic crystal waveguides that are designed to support dispersionless slow light with group velocities between c/20 and c/50. By launching picoseconds pulses into the waveguides and comparing their output spectral signatures, we show how self phase modulation induced spectral broadening is enhanced due to slow light. Comparison of the measurements and numerical simulations of the pulse propagation elucidates the contribution of the various effects that determine the output pulse shape and the waveguide transfer function. In particular, both experimental and simulated results highlight the significant role of two photon absorption and free carriers in the silicon waveguides and their reinforcement in the slow light regime.

Slow light enhancement of nonlinear effects in silicon engineered photonic crystal waveguides.

Nous rapportons des mesures non lin&eacute;aires sur les guides de cristal photonique silicium 80microm qui sont con&ccedil;us pour supporter la lumi&egrave;re lente compl&eacute;t&eacute;e avec des vitesses de groupe entre c/20 et c/50. En lan&ccedil;ant les impulsions picosecondes dans les guides d&#39;ondes et en comparant leurs signatures spectrales de sortie, nous montrons comment soi modulation de phase &eacute;largissement spectral induite est renforc&eacute;e en raison de la faible lumi&egrave;re. Comparaison des mesures et des simulations num&eacute;riques de la propagation des impulsions &eacute;lucide la contribution des divers effets qui d&eacute;terminent la forme d&#39;impulsions de sortie et la fonction de transfert de guide d&#39;ondes. En particulier, les r&eacute;sultats tant exp&eacute;rimentales que simul&eacute;es soulignent le r&ocirc;le important de deux absorption des photons et des porteurs libres dans les guides d&#39;ondes silicium et leur renforcement dans le r&eacute;gime de lumi&egrave;re lent.

Lente am&eacute;lioration l&eacute;g&egrave;re des effets non lin&eacute;aires dans le silicium con&ccedil;u cristal photonique guides d&#39;ondes.

Wir berichten Nichtlineare Messungen &uuml;ber 80microm Silizium Photonischer Kristall Wellenleiter, die dispersionless langsam Licht mit Gruppe Geschwindigkeiten zwischen c/20 und c/50 unterst&uuml;tzen sollen. Picosekunden Impulse in den Wellenleiter und vergleichen ihre Ausgabe spektralen Signaturen, wir zeigen, wie selbst Phasenmodulation wird die induzierte spektralen Verbreiterung durch langsames Licht verbessert. Vergleich von Messungen und numerischen Simulationen der Puls Ausbreitung erl&auml;utert den Beitrag der verschiedenen Effekte, die die Ausgabe-Impulsform und die Waveguide-&Uuml;bertragungsfunktion bestimmen. Insbesondere markieren sowohl experimentelle als auch simulierte Ergebnisse die bedeutende Rolle der zwei PHOTONENABSORPTION und freie Tr&auml;ger in der Silizium-Wellenleiter und ihre Verst&auml;rkung in das langsame Licht Regime.

Langsam leichte Verbesserung der nichtlinearen Effekte in Silizium entwickelt Photonischer Kristall Wellenleiter.

Segnaliamo le misurazioni non lineare su 80microm silicio cristallo fotonico vari che sono progettate per supportare dispersionless luce lenta velocit&agrave; di gruppo tra c/20 e 50/c. Lancia impulsi picosecondi in guide d&#39;onda e confrontando le firme spettrali di uscita, ci mostrano come auto modulazione di fase indotta allargamento spettrale &egrave; rafforzata a causa della luce lenta. Confronto delle misurazioni e simulazioni numeriche di propagazione di impulsi chiarisce il contributo dei vari effetti che determinano la forma di impulsi di uscita e la funzione di trasferimento della guida d&#39;onda. In particolare, risultati sperimentali e simulati evidenziano il ruolo significativo di due assorbimento di fotoni e vettori gratis in silicio guide d&#39;onda e loro rinforzo in regime di luce lento.

Lento miglioramento leggero di effetti non lineari in silicio progettati cristallo fotonico guide d&#39;onda.

&#x7121;&#x5206;&#x6563;&#x9045;&#x3044;&#x5149;&#x7FA4;&#x901F;&#x5EA6; c/20 &#x3068; c/50 &#x306E;&#x9593;&#x3067;&#x30B5;&#x30DD;&#x30FC;&#x30C8;&#x3059;&#x308B;&#x3088;&#x3046;&#x306B;&#x8A2D;&#x8A08;&#x3055;&#x308C;&#x3066; 80microm &#x30B7;&#x30EA;&#x30B3;&#x30F3; &#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x7D50;&#x6676;&#x5C0E;&#x6CE2;&#x8DEF;&#x306E;&#x975E;&#x7DDA;&#x5F62;&#x6E2C;&#x5B9A;&#x3092;&#x5831;&#x544A;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x30D4;&#x30B3;&#x79D2;&#x30D1;&#x30EB;&#x30B9;&#x5149;&#x5C0E;&#x6CE2;&#x8DEF;&#x306B;&#x8D77;&#x52D5;&#x3057;&#x3066;&#x3069;&#x306E;&#x3088;&#x3046;&#x306B;&#x81EA;&#x5DF1;&#x4F4D;&#x76F8;&#x5909;&#x8ABF;&#x3092;&#x793A;&#x3059;&#x3001;&#x51FA;&#x529B;&#x30B9;&#x30DA;&#x30AF;&#x30C8;&#x30EB; &#x30B7;&#x30B0;&#x30CD;&#x30C1;&#x30E3;&#x3092;&#x6BD4;&#x8F03;&#x8A98;&#x8D77;&#x30B9;&#x30DA;&#x30AF;&#x30C8;&#x30EB;&#x5E83;&#x5E2F;&#x57DF;&#x5316;&#x306E;&#x305F;&#x3081;&#x306B;&#x9045;&#x3044;&#x5149;&#x304C;&#x5F37;&#x5316;&#x3055;&#x308C;&#x3066;&#x3044;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x30D1;&#x30EB;&#x30B9;&#x4F1D;&#x642C;&#x306E;&#x6570;&#x5024;&#x30B7;&#x30DF;&#x30E5;&#x30EC;&#x30FC;&#x30B7;&#x30E7;&#x30F3;&#x3068;&#x6E2C;&#x5B9A;&#x5024;&#x306E;&#x6BD4;&#x8F03;&#x51FA;&#x529B;&#x30D1;&#x30EB;&#x30B9;&#x5F62;&#x72B6;&#x3068;&#x5C0E;&#x6CE2;&#x7BA1;&#x306E;&#x4F1D;&#x9054;&#x95A2;&#x6570;&#x3092;&#x6C7A;&#x5B9A;&#x3059;&#x308B;&#x69D8;&#x3005; &#x306A;&#x52B9;&#x679C;&#x306E;&#x5BC4;&#x4E0E;&#x3092;&#x89E3;&#x660E;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x7279;&#x306B;&#x3001;&#x5B9F;&#x9A13;&#x3068;&#x30B7;&#x30DF;&#x30E5;&#x30EC;&#x30FC;&#x30B7;&#x30E7;&#x30F3;&#x306E;&#x7D50;&#x679C;&#x306F;&#x3001;2 &#x3064;&#x306E;&#x5149;&#x5B50;&#x5438;&#x53CE;&#x3068;&#x81EA;&#x7531;&#x30AD;&#x30E3;&#x30EA;&#x30A2;&#x306E;&#x30B7;&#x30EA;&#x30B3;&#x30F3;&#x5C0E;&#x6CE2;&#x8DEF;&#x3068;&#x305D;&#x306E;&#x88DC;&#x5F37;&#x9045;&#x3044;&#x5149;&#x9818;&#x57DF;&#x3067;&#x306E;&#x91CD;&#x8981;&#x306A;&#x5F79;&#x5272;&#x3092;&#x5F37;&#x8ABF;&#x8868;&#x793A;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;

&#x30B7;&#x30EA;&#x30B3;&#x30F3;&#x975E;&#x7DDA;&#x5F62;&#x52B9;&#x679C;&#x306E;&#x9045;&#x3044;&#x5149;&#x5897;&#x5F37;&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x7D50;&#x6676;&#x5C0E;&#x6CE2;&#x8DEF;&#x3092;&#x8A2D;&#x8A08;&#x3002;

&#xC6B0;&#xB9AC; dispersionless &#xB290;&#xB9B0; &#xBE5B; c/20 c/50 &#xC0AC;&#xC774; &#xADF8;&#xB8F9; &#xC18D;&#xB3C4; &#xC9C0; &#xC6D0;&#xD558;&#xB294; 80microm &#xC2E4;&#xB9AC;&#xCF58; &#xAD11;&#xC790; &#xACB0;&#xC815; &#xAD6C;&#xC131;&#xD488;&#xC5D0; &#xBE44;&#xC120;&#xD615; &#xCE21;&#xC815; &#xBCF4;&#xACE0;&#xC11C;. &#xC870;&#xBD84; &#xD384;&#xC2A4;&#xB97C; &#xAD6C;&#xC131;&#xD488;&#xC73C;&#xB85C; &#xC2DC;&#xC791; &#xD558; &#xACE0; &#xC6B0;&#xB9AC;&#xAC00; &#xC5B4;&#xB5BB;&#xAC8C; &#xC790;&#xAE30; &#xC704;&#xC0C1; &#xBCC0;&#xC870;&#xB97C; &#xBCF4;&#xC5EC;&#xC90D;&#xB2C8;&#xB2E4; &#xADF8;&#xB4E4;&#xC758; &#xCD9C;&#xB825; &#xC2A4;&#xD399;&#xD2B8;&#xB7FC; &#xC11C;&#xBA85;&#xC744; &#xBE44;&#xAD50; &#xD558; &#xC5EC; &#xC720;&#xB3C4; &#xB41C; &#xC2A4;&#xD399;&#xD2B8;&#xB7FC;&#xC744; &#xB113;&#xD600; &#xB290;&#xB9B0; &#xBE5B;&#xC73C;&#xB85C; &#xC778;&#xD574; &#xD5A5;&#xC0C1; &#xB41C;. &#xCE21;&#xC815;&#xC758; &#xBE44;&#xAD50; &#xBC0F; &#xD384;&#xC2A4; &#xC804;&#xD30C;&#xC758; &#xC218;&#xCE58; &#xC2DC;&#xBBAC;&#xB808;&#xC774;&#xC158; &#xBCF4;&#xD1B5; &#xCD9C;&#xB825; &#xD384;&#xC2A4; &#xD615;&#xD0DC;&#xC640;&#xB3C4; &#xD30C; &#xAD00; &#xC804;&#xC1A1; &#xAE30;&#xB2A5;&#xC744; &#xACB0;&#xC815; &#xD558;&#xB294; &#xB2E4;&#xC591; &#xD55C; &#xD6A8;&#xACFC;&#xC758; &#xAE30;&#xC5EC;. &#xD2B9;&#xD788;, &#xC2E4;&#xD5D8; &#xBC0F; &#xC2DC;&#xBBAC;&#xB808;&#xC774;&#xC158; &#xACB0;&#xACFC; &#xB450; &#xAD11;&#xC790; &#xD761;&#xC218; &#xBC0F; &#xC2E4;&#xB9AC;&#xCF58; &#xAD6C;&#xC131;&#xD488;&#xC5D0; &#xBB34;&#xB8CC;&#xB85C; &#xC0AC;&#xC5C5;&#xC790; &#xBC0F; &#xB290;&#xB9B0; &#xBE5B; &#xC815;&#xAD8C;&#xC5D0;&#xC11C; &#xADF8;&#xB4E4;&#xC758; &#xBCF4;&#xAC15;&#xC758; &#xC911;&#xC694; &#xD55C; &#xC5ED;&#xD560;&#xC744; &#xAC15;&#xC870;.

&#xB290;&#xB9B0; &#xBE5B; &#xAC15;&#xD654; &#xC2E4;&#xB9AC;&#xCF58; &#xBE44;&#xC120;&#xD615; &#xD6A8;&#xACFC;&#xC758; &#xAD11;&#xD559;&#xC801; &#xD06C;&#xB9AC;&#xC2A4;&#xD0C8; &#xAD6C;&#xC131;&#xD488; &#xC124;&#xACC4;.

Divulgamos las mediciones no lineales sobre gu&iacute;as de cristal fot&oacute;nico de silicio de 80microm que est&aacute;n dise&ntilde;ados para soportar dispersionless luz lenta con velocidades de grupo entre c/20 y c/50. Lanzamiento pulsos picosegundos en las gu&iacute;as de onda y comparando sus firmas espectrales de salida, mostramos c&oacute;mo auto modulaci&oacute;n de la fase inducida ampliaci&oacute;n espectral es mayor debido a la lenta luz. Comparaci&oacute;n de las mediciones y simulaciones num&eacute;ricas de la propagaci&oacute;n del pulso aclara la contribuci&oacute;n de los diversos efectos que determinan la forma del pulso de salida y la funci&oacute;n de transferencia de gu&iacute;a de onda. En particular, los resultados experimentales y simulados destacan el importante papel de dos fotones absorci&oacute;n y portadores libres en las gu&iacute;as de onda de silicio y su refuerzo en el r&eacute;gimen de luz lento.

Lenta mejora ligera de efectos no lineales en silicio hab&iacute;a dise&ntilde;ado gu&iacute;as de onda de cristal fot&oacute;nico.

Wir pr&auml;sentieren einen Polarisations-Konverter mit eindimensionalen Gitter Prinzipien. Das Ger&auml;t basiert auf schr&auml;ge Schlitze, die tief in einem InP/InGaAsP-Heterostrukturen ge&auml;tzt. Fast vollst&auml;ndige Polarisation-Konvertierung, mit einem 14 dB-Aussterben-Verh&auml;ltnis ist f&uuml;r ein Ger&auml;t beobachtet lange weniger als 2 Microm.

Kompakte Polarisation-Konverter in InP-basierte Material.

Vi presentiamo un convertitore di polarizzazione utilizzando principi reticolo unidimensionale. Il dispositivo &egrave; basato su slot inclinato inciso profondamente in un&#39;eterostruttura InP/InGaAsP. Conversione di polarizzazione quasi completa, con un coefficiente di estinzione 14 dB, &egrave; osservato per un dispositivo lungo meno di 2 microm.

Convertitore compatto polarizzazione in materiale a base di InP.

&#x6211;&#x4EEC;&#x76EE;&#x524D;&#x4F7F;&#x7528;&#x4E00;&#x7EF4;&#x5149;&#x6805;&#x539F;&#x7406;&#x504F;&#x632F;&#x8F6C;&#x6362;&#x5668;&#x3002;&#x8BE5;&#x8BBE;&#x5907;&#x57FA;&#x4E8E;&#x659C;&#x69FD;&#x6DF1;&#x8680;&#x523B;&#x5230; InP/InGaAsP &#x5F02;&#x8D28;&#x7ED3;&#x6784;&#x3002;&#x51E0;&#x4E4E;&#x5B8C;&#x5168;&#x504F;&#x632F;&#x8F6C;&#x6362;&#xFF0C;&#x4E0E; 14 dB &#x6D88;&#x5149;&#x6BD4;&#xFF0C;&#x89C2;&#x5BDF;&#x8BBE;&#x5907;&#x957F;&#x65F6;&#x95F4;&#x5C11;&#x4E8E; 2 microm&#x3002;

&#x7D27;&#x51D1;&#x6781;&#x5316; InP &#x57FA;&#x6750;&#x6599;&#x4E2D;&#x7684;&#x8F6C;&#x6362;&#x5668;&#x3002;

We present a polarization converter using one-dimensional grating principles. The device is based on slanted slots etched deeply into an InP/InGaAsP heterostructure. Almost complete polarization conversion, with a 14 dB extinction ratio, is observed for a device less than 2 microm long.

Compact polarization converter in InP-based material.

Nous pr&eacute;sentons un convertisseur de polarisation en utilisant les principes de la grille unidimensionnelle. Le dispositif est bas&eacute; sur des emplacements inclin&eacute;s grav&eacute;s profond&eacute;ment dans une h&eacute;t&eacute;rostructure InP/InGaAsP. Conversion de polarisation quasi compl&egrave;te, avec un rapport d&#39;extinction de 14 dB, on observe pour un dispositif moins 2 microm long.

Convertisseur de polarisation compact en mat&eacute;riau &agrave; base de InP.

&#x4E00;&#x6B21;&#x5143;&#x30B0;&#x30EC;&#x30FC;&#x30C6;&#x30A3;&#x30F3;&#x30B0;&#x306E;&#x539F;&#x7406;&#x3092;&#x7528;&#x3044;&#x305F;&#x504F;&#x6CE2;&#x30B3;&#x30F3;&#x30D0;&#x30FC;&#x30BF;&#x30FC;&#x3092;&#x63D0;&#x6848;&#x3059;&#x308B;.&#x30C7;&#x30D0;&#x30A4;&#x30B9;&#x306F;&#x3001;Inp &#x7CFB;&#x30D8;&#x30C6;&#x30ED;&#x69CB;&#x9020;&#x306B;&#x6DF1;&#x304F;&#x30A8;&#x30C3;&#x30C1;&#x30F3;&#x30B0;&#x659C;&#x3081;&#x30B9;&#x30ED;&#x30C3;&#x30C8;&#x306B;&#x57FA;&#x3065;&#x3044;&#x3066;&#x3044;&#x307E;&#x3059;&#x3002;14 DB &#x306E;&#x6D88;&#x5149;&#x3068;&#x306E;&#x307B;&#x307C;&#x5B8C;&#x5168;&#x306A;&#x504F;&#x6CE2;&#x5909;&#x63DB;&#x304C;&#x89B3;&#x6E2C;&#x7528;&#x306E;&#x30C7;&#x30D0;&#x30A4;&#x30B9;&#x3092;&#x3088;&#x308A;&#x5C11;&#x306A;&#x3044; 2 microm &#x9577;&#x3044;&#x3002;

&#x5C0F;&#x578B;&#x504F;&#x6CE2;&#x30B3;&#x30F3;&#x30D0;&#x30FC;&#x30BF;&#x30FC; inp &#x7CFB;&#x6750;&#x6599;&#x3067;&#x306F;&#x3002;

1 &#xCC28;&#xC6D0; &#xACA9;&#xC790; &#xC6D0;&#xCE59;&#xC744; &#xC0AC;&#xC6A9; &#xD558; &#xC5EC; &#xD3B8;&#xAD11; &#xBCC0;&#xD658;&#xAE30;&#xB97C; &#xC18C;&#xAC1C; &#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC7A5;&#xCE58; InP/InGaAsP heterostructure&#xC5D0; &#xAE4A;&#xC774; &#xC0C8;&#xACA8;&#xC838; &#xACBD;&#xC0AC; &#xC2AC;&#xB86F;&#xC744; &#xAE30;&#xBC18;&#xC73C;&#xB85C; &#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;. 14 DB &#xC18C; &#xAD11; &#xBE44;&#xC640; &#xAC70;&#xC758; &#xC644;&#xC804; &#xD55C; &#xD3B8;&#xAD11; &#xBCC0;&#xD658; &#xC7A5;&#xCE58;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xAD00;&#xCC30; 2 microm &#xAE34;.

InP &#xAE30;&#xBC18; &#xC18C;&#xC7AC;&#xC5D0; &#xC18C;&#xD615; &#xD3B8;&#xAD11; &#xBCC0;&#xD658;&#xAE30;&#xC785;&#xB2C8;&#xB2E4;.

Presentamos un convertidor de polarizaci&oacute;n usando principios de reja unidimensional. El dispositivo se basa en las ranuras inclinadas grabadas profundamente en un heteroestructura InP/InGaAsP. Conversi&oacute;n de polarizaci&oacute;n casi completa, con una proporci&oacute;n de extinci&oacute;n de 14 dB, se observa un dispositivo mucho menos 2 microm.

Convertidor compacto polarizaci&oacute;n en material a base de InP.

&#x6211;&#x4EEC;&#x4F5C;&#x4E3A;&#x51FD;&#x6570;&#x7684; W1 &#x5149;&#x5B50;&#x6676;&#x4F53; &#xFF08;PhC&#xFF09; &#x6CE2;&#x7684;&#x7FA4;&#x901F;&#x5EA6;&#x7814;&#x7A76;&#x4F20;&#x64AD;&#x635F;&#x8017;&#x7684;&#x969C;&#x788D;&#x9020;&#x6210;&#x7684;&#x5F71;&#x54CD;&#x3002;&#x969C;&#x788D;&#x662F;&#x6545;&#x610F;&#x548C; controllably &#x5F15;&#x5165;&#x7684;&#x5149;&#x5B50;&#x6676;&#x4F53;&#x7684; pseudo-randomly &#x53D6;&#x4EE3;&#x5149;&#x5B50;&#x6676;&#x683C;&#x7684;&#x5B54;&#x3002;&#x8FD9;&#x4F7F;&#x6211;&#x4EEC;&#x80FD;&#x591F;&#x660E;&#x786E;&#x533A;&#x5206;&#x4E24;&#x79CD;&#x7C7B;&#x578B;&#x7684;&#x635F;&#x5931;&#x3002;&#x5E26;&#x8FB9;&#x548C;&#x9002;&#x5EA6;&#x6162;&#x5149; &#xFF08;&#x7EC4;&#x901F;&#x5EA6; c/20-c/30&#xFF09; &#x635F;&#x5931; sub-linearly &#x4E0E;&#x6BD4;&#x4F8B;&#x7EC4;&#x901F;&#x5EA6;&#xFF0C;&#x800C;&#x4E50;&#x961F;-&#x8FB9;&#x7F18;&#x9644;&#x8FD1;&#xFF0C;&#x53CD;&#x5C04;&#x635F;&#x8017;&#x5927;&#x5927;&#x589E;&#x52A0;&#x7684;&#x8FB9;&#x5E26;&#x968F;&#x673A;&#x548C;&#x5730;&#x65B9;&#x8F6C;&#x79FB;&#x3002;&#x5149;&#x5B66;&#x5206;&#x6790;&#x8FD8;&#x663E;&#x793A;&#xFF0C;&#x6211;&#x4EEC;&#x7684;&#x7ED3;&#x6784;&#x7684;&#x968F;&#x673A;&#x5236;&#x9020;&#x9519;&#x8BEF;&#x5BF9;&#x6807;&#x51C6;&#x7535;&#x5B50;&#x675F;&#x5149;&#x523B;&#x7CFB;&#x7EDF;&#xFF0C;&#x5747;&#x4F4E;&#x4E8E; 1 nm &#x5747;&#x65B9;&#x6839;&#x3002;

&#x5BF9;&#x5149;&#x5B50;&#x6676;&#x4F53;&#x6CE2;&#x5BFC;&#x4E2D;&#x7684;&#x7FA4;&#x901F;&#x5EA6;&#x4F9D;&#x8D56;&#x5916;&#x5728;&#x7684;&#x635F;&#x5931;&#x3002;

We examine the effects of disorder on propagation loss as a function of group velocity for W1 photonic crystal (PhC) waveguides. Disorder is deliberately and controllably introduced into the photonic crystal by pseudo-randomly displacing the holes of the photonic lattice. This allows us to clearly distinguish two types of loss. Away from the band-edge and for moderately slow light (group velocity c/20-c/30) loss scales sub-linearly with group velocity, whereas near the band-edge, reflection loss increases dramatically due to the random and local shift of the band-edge. The optical analysis also shows that the random fabrication errors of our structures, made on a standard e-beam lithography system, are below 1 nm root mean square.

Dependence of extrinsic loss on group velocity in photonic crystal waveguides.

Nous examinons les effets du trouble sur les pertes de propagation en fonction de la vitesse de groupe de guides d&#39;ondes de cristal photonique (PhC) W1. Le trouble est d&eacute;lib&eacute;r&eacute;ment et de fa&ccedil;on contr&ocirc;l&eacute;e introduit dans le cristaux photoniques en d&eacute;pla&ccedil;ant Pseudo-al&eacute;atoirement les trous du R&eacute;seau photonique. Cela nous permet de distinguer clairement deux types de perte. Loin du bord de bande pour la lumi&egrave;re mod&eacute;r&eacute;ment lente (groupe vitesse c/20-c/30) perte &eacute;chelles et sub-linearly avec la vitesse de groupe, alors que pr&egrave;s de la bande-edge, perte de r&eacute;flexion augmente de fa&ccedil;on spectaculaire en raison de la Maj al&eacute;atoire et local de la bande-edge. L&#39;analyse optique montre aussi que les erreurs de fabrication au hasard de nos structures, faite sur un syst&egrave;me de lithographie par faisceau &eacute;lectronique standard, sont inf&eacute;rieurs &agrave; 1 nm moyenne quadratique.

D&eacute;pendance &agrave; l&#39;&eacute;gard des pertes extrins&egrave;ques sur la vitesse de groupe dans les guides de cristal photonique.

Wir untersuchen die Auswirkungen der St&ouml;rung auf Vermehrung Verlust als Funktion der Gruppengeschwindigkeit f&uuml;r W1 Photonischer Kristall (PhC) Wellenleiter. St&ouml;rung ist absichtlich und Seilbremsen in der Photonischer Kristall eingef&uuml;hrt, randomly verschiebt die L&ouml;cher der photonischen Gitter. Dies erlaubt uns, zwei Arten von Verlust klar zu unterscheiden. Von der Band-Kante und f&uuml;r m&auml;&szlig;ig Licht (Gruppe Geschwindigkeit c/20-c/30) skaliert Verlust sub-linearly mit Gruppengeschwindigkeit, w&auml;hrend nahe am Band-Rand sich Reflexion Verlust aufgrund der zuf&auml;lligen und lokale Verschiebung der Band-Rand drastisch erh&ouml;ht. Die optische Analyse zeigt auch, dass die zuf&auml;lligen Herstellung Fehler unserer Strukturen sind auf einem standard e-Beam Lithografie System, unter 1 nm-Root-Mean-Square.

Abh&auml;ngigkeit von der extrinsischen Verlust Gruppengeschwindigkeit in Photonischer Kristall Wellenleiter.

Si esaminano gli effetti di disturbo sulla perdita di propagazione in funzione della velocit&agrave; di gruppo per le guide d&#39;onda W1 cristallo fotonico (PhC). Disturbo &egrave; deliberatamente e controllably introdotto in cristallo fotonico pseudo spostando i fori del reticolo fotonico. Questo ci permette di distinguere chiaramente due tipi di perdita. Lontano da band-edge per luce moderatamente lento (gruppo velocit&agrave; c/20-c/30) perdita di scale e sub-linearly con velocit&agrave; di gruppo, mentre vicino la band-edge, perdita di riflessione aumenta drammaticamente a causa lo spostamento casuale e locale della band-edge. L&#39;analisi ottica indica anche che gli errori di fabbricazione casuale delle nostre strutture, realizzato su un sistema di litografia e-beam standard, sono di sotto di 1 nm root mean square.

Dipendenza della perdita estrinseca sulla velocit&agrave; di gruppo in cristallo fotonico guide d&#39;onda.

&#x6211;&#x3005; &#x306F; W1 &#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x7D50;&#x6676; (PhC) &#x5C0E;&#x6CE2;&#x8DEF;&#x306E;&#x7FA4;&#x901F;&#x5EA6;&#x306E;&#x95A2;&#x6570;&#x3068;&#x3057;&#x3066;&#x306E;&#x4F1D;&#x642C;&#x640D;&#x5931;&#x306E;&#x969C;&#x5BB3;&#x306E;&#x5F71;&#x97FF;&#x3092;&#x8ABF;&#x3079;&#x308B;&#x3002;&#x969C;&#x5BB3;&#x3053;&#x306E;&#x610F;&#x56F3;&#x7684;&#x306B;&#x304A;&#x3088;&#x3073;&#x5236;&#x5FA1;&#x7528;&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x7D50;&#x6676;&#x306B;&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x683C;&#x5B50;&#x306E;&#x7A74;&#x3092;&#x64EC;&#x4F3C;&#x30E9;&#x30F3;&#x30C0;&#x30E0;&#x5909;&#x4F4D;&#x306B;&#x3088;&#x3063;&#x3066;&#x5C0E;&#x5165;&#x3055;&#x308C;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x3053;&#x308C;&#x306F;&#x79C1;&#x305F;&#x3061; 2 &#x3064;&#x306E;&#x30BF;&#x30A4;&#x30D7;&#x306E;&#x640D;&#x5931;&#x3092;&#x660E;&#x78BA;&#x306B;&#x533A;&#x5225;&#x3059;&#x308B;&#x3053;&#x3068;&#x304C;&#x3067;&#x304D;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x30D0;&#x30F3;&#x30C9;&#x7AEF;&#x8FD1;&#x304F;&#x30D0;&#x30F3;&#x30C9;&#x7AEF;&#x306E;&#x30E9;&#x30F3;&#x30C0;&#x30E0;&#x3068;&#x30ED;&#x30FC;&#x30AB;&#x30EB;&#x306E;&#x30B7;&#x30D5;&#x30C8;&#x306B;&#x3088;&#x308A;&#x53CD;&#x5C04;&#x640D;&#x5931;&#x304C;&#x5927;&#x5E45;&#x306B;&#x5897;&#x52A0;&#x306B;&#x5BFE;&#x3057;&#x8DDD;&#x96E2;&#x30D0;&#x30F3;&#x30C9;&#x7AEF;&#x304B;&#x3089;&#x3068;&#x9069;&#x5EA6;&#x306B;&#x9045;&#x3044;&#x5149; (&#x30B0;&#x30EB;&#x30FC;&#x30D7;&#x901F;&#x5EA6; c/20-c/30) &#x306E;&#x640D;&#x5931; sub-linearly &#x7FA4;&#x901F;&#x5EA6;&#x3092;&#x30B9;&#x30B1;&#x30FC;&#x30EA;&#x30F3;&#x30B0;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x5149;&#x306E;&#x89E3;&#x6790;&#x3082;&#x3001;&#x308F;&#x308C;&#x308F;&#x308C;&#x306E;&#x69CB;&#x9020;&#x306E;&#x30E9;&#x30F3;&#x30C0;&#x30E0;&#x88FD;&#x9020;&#x30A8;&#x30E9;&#x30FC;&#x304C;&#x8868;&#x793A;&#x3055;&#x308C;&#x307E;&#x3059;&#x6A19;&#x6E96;&#x96FB;&#x5B50;&#x30D3;&#x30FC;&#x30E0;&#x9732;&#x5149;&#x30B7;&#x30B9;&#x30C6;&#x30E0;&#x306B;&#x4F5C;&#x3089;&#x308C;&#x305F;&#x3001;1 nm &#x4E8C;&#x4E57;&#x5E73;&#x5747;&#x5E73;&#x65B9;&#x6839;&#x4EE5;&#x4E0B;&#x3067;&#x3059;&#x3002;

&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x7D50;&#x6676;&#x5C0E;&#x6CE2;&#x8DEF;&#x306E;&#x7FA4;&#x901F;&#x5EA6;&#x306E;&#x4F9D;&#x5B58;&#x6027;&#x5916;&#x56E0;&#x6027;&#x306E;&#x640D;&#x5931;&#x306F;&#x3002;

&#xC6B0;&#xB9AC;&#xB294; W1 &#xAD11;&#xD559;&#xC801; &#xD06C;&#xB9AC;&#xC2A4;&#xD0C8; (PhC) &#xAD6C;&#xC131;&#xD488;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xADF8;&#xB8F9; &#xC18D;&#xB3C4;&#xC758; &#xD568;&#xC218;&#xB85C; &#xC7A5;&#xC560; &#xC804;&#xD30C; &#xC190;&#xC2E4;&#xC5D0; &#xBBF8;&#xCE58;&#xB294; &#xC601;&#xD5A5;&#xC744; &#xAC80;&#xC0AC;. &#xC7A5;&#xC560;&#xB294; &#xC2E0;&#xC911; &#xD558; &#xAC8C; &#xD558; &#xACE0; controllably&#xC5D0; &#xB3C4;&#xC785; &#xAD11;&#xD559;&#xC801; &#xD06C;&#xB9AC;&#xC2A4;&#xD0C8; pseudo-randomly &#xAD11;&#xD559;&#xC801; &#xACA9;&#xC790; &#xAD6C;&#xBA4D; &#xC5EC;. &#xBA85;&#xD655; &#xD558; &#xAC8C; &#xC190;&#xC2E4;&#xC758; &#xB450; &#xC885;&#xB958;&#xB97C; &#xAD6C;&#xBCC4;&#xD560; &#xC218; &#xC788;&#xC2B5;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xBC34;&#xB4DC; &#xAC00;&#xC7A5;&#xC790;&#xB9AC;&#xC5D0;&#xC11C; &#xD558; &#xACE0; &#xC801;&#xB2F9;&#xD788; &#xB290;&#xB9B0; &#xBE5B; (&#xADF8;&#xB8F9; &#xC18D;&#xB3C4; c/20-c/30)&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xC190;&#xC2E4; &#xC870;&#xC815; sub-linearly &#xADF8;&#xB8F9; &#xC18D;&#xB3C4;&#xC640; &#xBC34;&#xB4DC; &#xAC00;&#xC7A5;&#xC790;&#xB9AC; &#xADFC;&#xCC98;&#xC5D0; &#xBC18;&#xC0AC; &#xC190;&#xC2E4; &#xBC34;&#xB4DC; &#xAC00;&#xC7A5;&#xC790;&#xB9AC;&#xC758; &#xBB34;&#xC791;&#xC704; &#xBC0F; &#xC9C0;&#xC5ED; &#xC774;&#xB3D9;&#xC73C;&#xB85C; &#xC778;&#xD574; &#xADF9;&#xC801;&#xC73C;&#xB85C; &#xC99D;&#xAC00; &#xD558;&#xB294; &#xBC18;&#xBA74;. &#xAD11;&#xD559; &#xBD84;&#xC11D; &#xB610;&#xD55C; &#xC6B0;&#xB9AC;&#xC758; &#xAD6C;&#xC870;&#xC758; &#xC784;&#xC758; &#xC81C;&#xC791; &#xC624;&#xB958;&#xAC00; &#xD45C;&#xC2DC; &#xD558;&#xB294; &#xD45C;&#xC900; &#xC804;&#xC790; &#xBE54; &#xB9AC;&#xC18C; &#xADF8;&#xB798;&#xD53C; &#xC2DC;&#xC2A4;&#xD15C;&#xC5D0; &#xC81C;&#xC791;, 1 nm &#xC81C;&#xACF1; &#xD3C9;&#xADE0; &#xC544;&#xB798; &#xC788;&#xC2B5;&#xB2C8;&#xB2E4;.

&#xC678;&#xBD80; &#xC190;&#xC2E4;&#xC758; &#xAD11;&#xD559;&#xC801; &#xD06C;&#xB9AC;&#xC2A4;&#xD0C8; &#xAD6C;&#xC131;&#xD488;&#xC5D0; &#xADF8;&#xB8F9; &#xC18D;&#xB3C4;&#xC5D0; &#xC758;&#xC874;.

Examinamos los efectos del trastorno en p&eacute;rdida de propagaci&oacute;n en funci&oacute;n de la velocidad del grupo de gu&iacute;as de onda de cristal fot&oacute;nico (PhC) W1. Trastorno es introducido deliberadamente y controllably en el cristal fot&oacute;nico por pseudoaleatoriamente desplazar los agujeros del enrejado de la fot&oacute;nico. Esto permite distinguir dos tipos de p&eacute;rdida. Lejos del borde de la banda y para luz moderadamente lenta (Grupo velocidad c/20-c/30) escala sub-linearly p&eacute;rdida con velocidad del grupo, mientras que cerca del banda-borde, p&eacute;rdida de reflexi&oacute;n aumenta dr&aacute;sticamente debido al cambio al azar y local del banda-borde. El an&aacute;lisis &oacute;ptico tambi&eacute;n muestra que los errores aleatorios de la fabricaci&oacute;n de nuestras estructuras, realizado en un sistema de litograf&iacute;a est&aacute;ndar e-beam, est&aacute;n por debajo de 1 nm cuadr&aacute;tico.

Dependencia de extr&iacute;nseca p&eacute;rdida de velocidad del grupo en gu&iacute;as de onda de cristal fot&oacute;nico.

&#x6211;&#x4EEC;&#x62A5;&#x544A;&#x7684;&#x8BBE;&#x8BA1;&#x3001; &#x5236;&#x9020;&#x3001; &#x53CA;&#x65B0;&#x7684;&#x7EB3;&#x7C73;&#x5149;&#x5B50;&#x5668;&#x4EF6;&#x7EC4;&#x6210;&#x7684;&#x4E8C;&#x7EF4;&#x5149;&#x5B50;&#x6676;&#x4F53; &#xFF08;PhC&#xFF09; &#x955C;&#x5934;&#x7684;&#x5927;&#x5C0F; 3 x 4 microm &#x634F;&#x9020;&#x7684;&#x7EDD;&#x7F18;&#x4F53;&#x4E0A;&#x7845;&#x8868;&#x5F81;&#x3002;PhC &#x955C;&#x5934;&#x6295;&#x5165;&#x7684;&#x5E73;&#x9762;&#x6CE2;&#x5BFC;&#x7684;&#x5BBD;&#x5EA6; 4.5 microm &#x5BF9;&#x592B;&#x5987;&#x5149;&#x8F93;&#x51FA;&#x5BBD;&#x5EA6;&#x7684;&#x5E73;&#x9762;&#x6CE2;&#x5BFC; 1 microm&#xFF0C;&#x4E24;&#x6CE2;&#x5BFC;&#x7684;&#x957F;&#x5EA6;&#x4E3A; 5 &#x6BEB;&#x7C73;&#x3002;&#x8F83;&#x5C0F;&#x7684;&#x6CE2;&#x5BFC; 1 microm &#x79BB;&#x8F74;&#x4F4D;&#x79FB;&#x5BFC;&#x81F4;&#x8F93;&#x51FA;&#x5149;&#x5F3A;&#x5EA6;&#xFF0C;&#x8FD9;&#x610F;&#x5473;&#x7740;&#x5728;&#x8F93;&#x51FA;&#x4E2D;&#x7845;&#x7684; PhC &#x900F;&#x955C;&#x7684;&#x7126;&#x70B9;&#x73B0;&#x8D27;&#x5C3A;&#x5BF8;&#x5C0F;&#x4E8E; 1 microm 8 &#x6298;&#x51CF;&#x3002;&#x6A21;&#x62DF;&#x8868;&#x660E; PhC &#x955C;&#x5934;&#x6709;&#x7740;&#x6700;&#x5927;&#x900F;&#x5149;&#x7387;&#x5728; 1.55 microm&#xFF0C;&#x4EE5; 73%&#x7684;&#x8026;&#x5408;&#x6548;&#x7387;&#x3002;&#x7126;&#x6591;&#x5C3A;&#x5BF8;&#x7684;&#x8BA1;&#x7B97;&#x5728;&#x534A;&#x7A7A;&#x4E2D;&#x662F;&#x955C;&#x5934;&#x7684; 0.32lambda &#xFF08;lambda &#x662F;&#x955C;&#x5934;&#x7684;&#x6CE2;&#x957F;&#xFF09;&#x3002;

&#x5149;&#x5B50;&#x6676;&#x4F53;&#x8026;&#x5408;&#x4E24;&#x6CE2;&#x5BFC;&#x7684;&#x955C;&#x5934;&#x3002;

We report the design, fabrication, and characterization of a new nanophotonic device comprising a two-dimensional photonic crystal (PhC) lens of size 3x4 microm fabricated in silicon-on-insulator. The PhC lens is put at the output of a planar waveguide of width 4.5 microm to couple light into a planar waveguide of width 1 microm, with two waveguides being of length 5 mm. A 1 microm off-axis displacement of the smaller waveguide leads to an 8-fold reduction of output light intensity, which means that the focal spot size at output of the PhC lens in silicon is less than 1 microm. The simulation has shown that the PhC lens has maximal transmittance at 1.55 microm, with the coupling efficiency being 73%. The focal spot size of the lens in air calculated at the FWHM is 0.32lambda (where lambda is the wavelength).

Photonic crystal lens for coupling two waveguides.

Nous rapportons la conception, la fabrication et la caract&eacute;risation d&#39;un nouveau dispositif nanophotoniques comprenant une lentille de cristal photonique bidimensionnel (SSP) de taille 3 x 4 microm fabriqu&eacute;e en silicium sur isolant. L&#39;objectif de soins de sant&eacute; primaires est mis &agrave; la sortie d&#39;un guide d&#39;onde plane de largeur 4.5 microm couple l&eacute;ger dans un guide d&#39;onde plane de largeur 1 microm, avec deux guides d&#39;ondes &eacute;tant de longueur 5 mm. 1 D&eacute;placement hors-axe microm de guide d&#39;ondes plus petite m&egrave;ne &agrave; une 8 fois la r&eacute;duction de l&#39;intensit&eacute; lumineuse de sortie, ce qui signifie que la taille de tache focale &agrave; la sortie de l&#39;objectif de soins de sant&eacute; primaires dans le silicium est inf&eacute;rieure &agrave; 1 microm. La simulation a montr&eacute; que l&#39;objectif des soins de sant&eacute; primaires a transmission maximale &agrave; 1,55 microm, avec l&#39;efficacit&eacute; du couplage en 73 %. La taille de tache focale de la lentille dans l&#39;air, calcul&eacute; &agrave; la FWHM est 0.32lambda (o&ugrave; lambda est la longueur d&#39;onde).

Lentille de cristal photonique pour coupler deux guides d&#39;ondes.

Wir berichten &uuml;ber Design, Herstellung und Charakterisierung von ein neues nanophotonischen-Ger&auml;t, bestehend aus einem zweidimensionalen Photonischer Kristall (PhC) Objektiv der Gr&ouml;&szlig;e 3 x 4 Microm hergestellt in Silicon-on-Insulator. Die PhC-Linse auf gelegt wird am Ausgang eine planare Wellenleiter Breite 4.5 Microm paar Licht eine planare Wellenleiter Breite 1 Microm, wobei zwei Wellenleiter, L&auml;nge 5 mm. 1 Microm achsversetzten Wasserverdr&auml;ngung der kleineren Waveguide f&uuml;hrt zu einer 8-fold Reduzierung der Ausgabe Lichtst&auml;rke, was bedeutet, dass die fokale Spotgr&ouml;&szlig;e am Ausgang der PhC-Linse aus Silikon weniger als 1 Microm. Die Simulation hat gezeigt, dass die PhC-Linse maximale Lichtdurchl&auml;ssigkeit bei 1,55 Microm, mit der Kupplung-Effizienz wird 73 %. Die fokale Spotgr&ouml;&szlig;e der Linse in der Luft berechnet die FWHM ist 0.32lambda (wo Lambda die Wellenl&auml;nge).

Photonischer Kristall-Objektiv zur Kopplung von zwei Wellenleiter.

Riportiamo la progettazione, la fabbricazione e la caratterizzazione di un nuovo dispositivo di nanofotonico composto da una lente di cristallo fotonico bidimensionale (PhC) di dimensioni 3 x 4 microm fabbricato in silicon-on-insulator. La lente PhC &egrave; mettere l&#39;output di una guida d&#39;onda planare di larghezza 4.5 microm alla coppia luce in una guida d&#39;onda planare di larghezza 1 microm, con due guide d&#39;onda di lunghezza 5 mm. Una cilindrata di fuori-asse 1 microm della guida d&#39;onda pi&ugrave; piccola conduce ad una riduzione dell&#39;intensit&agrave; della luce di uscita, che significa che la dimensione dello spot focale all&#39;uscita della lente PhC in silicio &egrave; meno di 1 microm posizionamento. La simulazione ha dimostrato che la lente PhC ha trasmittanza massima a 1,55 microm, con l&#39;efficienza di accoppiamento essendo 73%. Dimensione dello spot focale della lente in aria calcolato presso il fascio luminoso &egrave; 0.32lambda (dove lambda &egrave; la lunghezza d&#39;onda).

Lente cristallo fotonico per accoppiamento due guide d&#39;onda.

&#x8A2D;&#x8A08;&#x3001;&#x88FD;&#x4F5C;&#x3001;&#x304A;&#x3088;&#x3073;&#x30B7;&#x30EA;&#x30B3;&#x30F3; &#x30AA;&#x30F3; &#x30A4;&#x30F3;&#x30B7;&#x30E5;&#x30EC;&#x30FC;&#x30BF;&#x3067;&#x4F5C;&#x88FD;&#x3057;&#x305F;&#x30B5;&#x30A4;&#x30BA; 3 x 4 microm &#x306E;&#x4E8C;&#x6B21;&#x5143;&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x7D50;&#x6676; (PhC) &#x30EC;&#x30F3;&#x30BA;&#x304B;&#x3089;&#x6210;&#x308B;&#x65B0;&#x3057;&#x3044;&#x30CA;&#x30CE;&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF; &#x30C7;&#x30D0;&#x30A4;&#x30B9;&#x306E;&#x7279;&#x6027;&#x8A55;&#x4FA1;&#x3092;&#x5831;&#x544A;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;PhC &#x30EC;&#x30F3;&#x30BA;&#x306F;&#x3001;&#x5E73;&#x9762;&#x5C0E;&#x6CE2;&#x8DEF;&#x5E45; 4.5 microm &#x30AB;&#x30C3;&#x30D7;&#x30EB;&#x5149;&#x3078;&#x306E;&#x51FA;&#x529B;&#x5E45;&#x306E;&#x5E73;&#x9762;&#x5C0E;&#x6CE2;&#x8DEF;&#x306B; 2 &#x3064;&#x306E;&#x5C0E;&#x6CE2;&#x8DEF;&#x4E2D;&#x306E;&#x9577;&#x3055;&#x3001;1 microm &#x3092;&#x7F6E;&#x304F;&#x3067;&#x3059; 5 mm&#x3002;&#x5C0F;&#x3055;&#x3044;&#x5C0E;&#x6CE2;&#x7BA1;&#x306E; 1 microm &#x30AA;&#x30D5;&#x8EF8;&#x5909;&#x4F4D;&#x51FA;&#x529B;&#x30B7;&#x30EA;&#x30B3;&#x30F3;&#x3067; PhC &#x30EC;&#x30F3;&#x30BA;&#x306E;&#x7126;&#x70B9;&#x30B9;&#x30DD;&#x30C3;&#x30C8; &#x30B5;&#x30A4;&#x30BA;&#x672A;&#x6E80; 1 microm &#x3064;&#x307E;&#x308A;&#x51FA;&#x529B;&#x5149;&#x5F37;&#x5EA6;&#x306E; 8 &#x306E;&#x524A;&#x6E1B;&#x306B;&#x3064;&#x306A;&#x304C;&#x308A;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x30B7;&#x30DF;&#x30E5;&#x30EC;&#x30FC;&#x30B7;&#x30E7;&#x30F3; PhC &#x30EC;&#x30F3;&#x30BA;&#x6700;&#x5927;&#x900F;&#x904E;&#x7387; 1.55 microm &#x3067; 73% &#x306E;&#x7D50;&#x5408;&#x52B9;&#x7387;&#x3092;&#x6301;&#x3063;&#x3066;&#x793A;&#x3057;&#x3066;&#x3044;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x534A;&#x5024;&#x5E45;&#x3067;&#x8A08;&#x7B97;&#x7A7A;&#x6C17;&#x3067;&#x30EC;&#x30F3;&#x30BA;&#x306E;&#x7126;&#x70B9;&#x30B9;&#x30DD;&#x30C3;&#x30C8; &#x30B5;&#x30A4;&#x30BA; 0.32lambda (&#x30E9;&#x30E0;&#x30C0;&#x6CE2;&#x9577;&#x3067;&#x3059;&#xFF09; &#x3067;&#x3059;&#x3002;

2 &#x3064;&#x306E;&#x5C0E;&#x6CE2;&#x8DEF;&#x7D50;&#x5408;&#x306E;&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x7D50;&#x6676;&#x30EC;&#x30F3;&#x30BA;&#x3002;

&#xC6B0;&#xB9AC; &#xB514;&#xC790;&#xC778;, &#xC81C;&#xC870;, &#xBC0F; &#xD06C;&#xAE30; 3 x 4 microm &#xC808;&#xC5F0;&#xCCB4;&#xC5D0; &#xC2E4;&#xB9AC;&#xCF58;&#xC5D0; &#xC870;&#xC791;&#xC758; 2 &#xCC28;&#xC6D0; &#xAD11;&#xC790; &#xACB0;&#xC815; (PhC) &#xB80C;&#xC988;&#xB294; &#xC0C8;&#xB85C;&#xC6B4; nanophotonic &#xC18C;&#xC790;&#xC758; &#xD2B9;&#xC131;&#xC744; &#xBCF4;&#xACE0; &#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;. PhC &#xB80C;&#xC988;&#xB294; &#xD22C;&#xC785; &#xD3ED; 4.5 microm &#xCEE4;&#xD50C; &#xBE5B;&#xC758; &#xD3C9;&#xBA74;&#xB3C4; &#xD30C; &#xAD00;&#xC758; &#xCD9C;&#xB825;&#xC5D0; &#xD3C9;&#xBA74;&#xB3C4; &#xD30C; &#xAD00; &#xD3ED;&#xC758; &#xAE38;&#xC774; &#xB418; &#xACE0; &#xB450; &#xAC1C;&#xC758; &#xAD6C;&#xC131;&#xD488; 1 microm 5mm. &#xC791;&#xC740; &#xD30C; &#xAD00;&#xC758; 1 microm &#xC624;&#xD504; &#xCD95; &#xBCC0;&#xC704; &#xC6D0;&#xC8C4; &#xC989; &#xC2E4;&#xB9AC;&#xCF58;&#xC5D0;&#xC11C; PhC &#xB80C;&#xC988;&#xC758; &#xCD9C;&#xB825;&#xC5D0;&#xC11C; &#xCD08;&#xC810; &#xC790;&#xB9AC; &#xD06C;&#xAE30;&#xC785;&#xB2C8;&#xB2E4; 1 microm &#xCD9C;&#xB825; &#xBE5B;&#xC758; &#xAC15;&#xB3C4; &#xAC10;&#xC18C;&#xB97C; &#xC774;&#xB04C;&#xC5B4; &#xB0B8;&#xB2E4;. &#xC2DC;&#xBBAC;&#xB808;&#xC774;&#xC158; PhC &#xB80C;&#xC988;&#xB294; &#xCD5C;&#xB300;&#xD55C; &#xD22C;&#xACFC;&#xC728; 1.55 microm&#xC5D0;&#xC11C; 73% &#xCEE4;&#xD50C;&#xB9C1; &#xD6A8;&#xC728;&#xC744; &#xBCF4;&#xC774;&#xACE0; &#xC788;&#xB2E4;. &#xACF5;&#xAE30;&#xB294; FWHM &#xACC4;&#xC0B0;&#xC5D0;&#xC11C; &#xB80C;&#xC988;&#xC758; &#xCD08;&#xC810; &#xC2A4;&#xD31F; &#xC0AC;&#xC774;&#xC988; (&#xB78C;&#xB2E4;&#xB294; &#xD30C;&#xC7A5;) 0.32lambda&#xC785;&#xB2C8;&#xB2E4;.

&#xB450; &#xAC1C;&#xC758; &#xC560;&#xD50C;&#xB9AC;&#xCF00;&#xC774;&#xC158;&#xC73C;&#xB85C; &#xCEE4;&#xD50C;&#xB9C1;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xAD11;&#xD559;&#xC801; &#xD06C;&#xB9AC;&#xC2A4;&#xD0C8; &#xB80C;&#xC988;&#xC785;&#xB2C8;&#xB2E4;.

Divulgamos el dise&ntilde;o, fabricaci&oacute;n y caracterizaci&oacute;n de un nuevo dispositivo de nanophotonic que incluye una lente de cristal fot&oacute;nico bidimensional (APS) de tama&ntilde;o 3 x 4 microm fabricado en silicon-on-insulator. La lente de APS se pone a la salida de una gu&iacute;a de onda plana de ancho 4.5 microm a pareja luz en una gu&iacute;a de onda plana de anchura 1 microm, siendo dos gu&iacute;as de onda de longitud 5 mm. 1 Microm desplazamiento fuera del eje de la gu&iacute;a de onda m&aacute;s peque&ntilde;a conduce a una reducci&oacute;n de ocho veces de intensidad de luz de salida, que significa que el tama&ntilde;o del punto focal en la salida de la lente de la APS en silicio es inferior a 1 microm. La simulaci&oacute;n ha demostrado que la lente de APS tiene transmitancia m&aacute;xima en 1.55 microm, con la eficiencia de acoplamiento que 73%. El tama&ntilde;o del punto focal de la lente en aire calculado en el FWHM es 0.32lambda (donde lambda es la longitud de onda).

Lente de cristal fot&oacute;nico para acoplar dos gu&iacute;as de onda.

We directly investigate both experimentally and numerically the influence of optical nonlinear loss dynamics on a silicon waveguide based all-optical device. The dynamics of these nonlinear losses are explored through the analysis of optical limiting of an amplitude distorted 10 Gbit/s signal in a slow-light silicon photonic crystal waveguide. As the frequency of the distortion approaches the free-carrier recombination rate, free-carrier absorption reaches a steady state, leaving two-photon absorption the dominant dynamic nonlinear loss. Our results highlight the importance of engineering the free-carrier lifetime in silicon waveguides for high speed all-optical processing applications.

Nonlinear loss dynamics in a silicon slow-light photonic crystal waveguide.

&#x6211;&#x4EEC;&#x76F4;&#x63A5;&#x8C03;&#x67E5;&#x4E24;&#x4E2A;&#x5B9E;&#x9A8C;&#x5E76;&#x5BF9;&#x7845;&#x6CE2;&#x5BFC;&#x7684;&#x5149;&#x5B66;&#x975E;&#x7EBF;&#x6027;&#x635F;&#x5931;&#x52A8;&#x529B;&#x5B66;&#x5F71;&#x54CD;&#x57FA;&#x4E8E;&#x6570;&#x5B57;&#x7684;&#x6240;&#x6709;&#x5149;&#x5B66;&#x8BBE;&#x5907;&#x3002;&#x8FD9;&#x4E9B;&#x975E;&#x7EBF;&#x6027;&#x635F;&#x5931;&#x7684;&#x52A8;&#x6001;&#x901A;&#x8FC7;&#x5149;&#x5B66;&#x9650;&#x5236;&#x7684;&#x626D;&#x66F2;&#x632F;&#x5E45;&#x7684;&#x5206;&#x6790;&#x63A2;&#x8BA8;&#x6162;&#x5149;&#x7845;&#x5149;&#x5B50;&#x6676;&#x4F53;&#x6CE2;&#x5BFC;&#x4E2D;&#x7684; 10 Gbit/s &#x4FE1;&#x53F7;&#x3002;&#x968F;&#x7740;&#x9891;&#x7387;&#x7684;&#x5931;&#x771F;&#x7684;&#x4E34;&#x8FD1;&#x514D;&#x8D39;&#x627F;&#x8FD0;&#x4EBA;&#x91CD;&#x7EC4;&#x7387;&#xFF0C;&#x514D;&#x8D39;&#x627F;&#x8FD0;&#x4EBA;&#x5438;&#x6536;&#x8FBE;&#x5230;&#x7A33;&#x5B9A;&#x72B6;&#x6001;&#xFF0C;&#x79BB;&#x5F00;&#x53CC;&#x5149;&#x5B50;&#x5438;&#x6536;&#x5360;&#x4E3B;&#x5BFC;&#x5730;&#x4F4D;&#x7684;&#x52A8;&#x6001;&#x975E;&#x7EBF;&#x6027;&#x635F;&#x5931;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x7684;&#x7814;&#x7A76;&#x7ED3;&#x679C;&#x7A81;&#x51FA;&#x663E;&#x793A;&#x5DE5;&#x7A0B;&#x9AD8;&#x901F;&#x5168;&#x5149;&#x5904;&#x7406;&#x5E94;&#x7528;&#x7A0B;&#x5E8F;&#x7684;&#x514D;&#x8D39;&#x627F;&#x8FD0;&#x4EBA;&#x5BFF;&#x547D;&#x7845;&#x6CE2;&#x5BFC;&#x4E2D;&#x7684;&#x91CD;&#x8981;&#x6027;&#x3002;

&#x5728;&#x7845;&#x4E2D;&#x7684;&#x975E;&#x7EBF;&#x6027;&#x635F;&#x5931;&#x52A8;&#x529B;&#x5B66;&#x6162;&#x5149;&#x5149;&#x5B50;&#x6676;&#x4F53;&#x6CE2;&#x5BFC;&#x3002;

Nous &eacute;tudions directement les deux exp&eacute;rimentalement et num&eacute;riquement le dispositif tout-optique de base de l&#39;influence de la dynamique de la perte non lin&eacute;aires optiques sur un guide d&#39;ondes de silicium. La dynamique de ces pertes non lin&eacute;aires est explor&eacute;e dans le cadre de l&#39;analyse de limiter l&#39;optique d&#39;une amplitude d&eacute;form&eacute;e 10 signal Gbit/s sur un guide d&#39;onde de cristal photonique silicium lumi&egrave;re lente. La fr&eacute;quence de la distorsion &agrave; l&#39;approche du taux de recombinaison des porteurs libres, libres-transporteur absorption atteint un &eacute;tat stable, en laissant l&#39;absorption biphotonique la perte non lin&eacute;aire dynamique dominante. Nos r&eacute;sultats mettent en &eacute;vidence l&#39;importance de la dur&eacute;e de vie de porteurs libres dans les guides de silicium pour des applications de traitement tout optique haute vitesse d&#39;ing&eacute;nierie.

Dynamique non lin&eacute;aire de perte dans un silicium lente-lumi&egrave;re guide d&#39;onde de cristal photonique.

Wir untersuchen sowohl direkt experimentell und numerisch der Einfluss der optischen nichtlineare Verlust Dynamik auf einem Silizium-Waveguide-basierten rein optisches Ger&auml;t. Die Dynamik dieser nichtlinearen Verluste werden durch die Analyse der optischen Begrenzung eine Amplitude verzerrt erforscht 10 Gbit/s-Signal in ein langsam-Licht Silizium Photonischer Kristall Wellenleiter. Die H&auml;ufigkeit der Verzerrung die frei-Carrier Recombination Rate n&auml;her r&uuml;ckt, erreicht frei Frachtf&uuml;hrer Resorption ein Steady-State, verlassen zwei-Photonen-Absorption des dominanten dynamischen nichtlinearen Verlusts. Unsere Ergebnisse unterstreichen die Bedeutung der technischen Lebensdauer frei Frachtf&uuml;hrer in Silizium Wellenleiter f&uuml;r high-Speed-rein optischen Bildverarbeitungs-Anwendungen.

Nichtlineare Verlust Dynamik in einem Silizium langsam-Licht Photonischer Kristall Wellenleiter.

Indaghiamo direttamente sia sperimentalmente e numericamente l&#39;influenza delle dinamiche di perdita ottica non lineare su una guida d&#39;onda silicio basato su dispositivo all-optical. La dinamica di queste perdite non lineari &egrave; esplorata attraverso l&#39;analisi di limitazione ottica di un&#39;ampiezza distorta segnale di 10 Gbit/s in una guida d&#39;onda di luce lenta silicio cristallo fotonico. La frequenza della distorsione si avvicina la frequenza di ricombinazione di vettore libero, porta-assorbimento raggiunge uno stato stazionario, lasciando due-fotone assorbimento la dominante perdita dinamica non lineare. I nostri risultati sottolineano l&#39;importanza dell&#39;ingegneria la durata di vettore libero nelle guide d&#39;onda silicio per applicazioni di elaborazione ottica ad alta velocit&agrave;.

Perdita nonlinear dynamics in silicio lento-luce cristallo fotonico guida d&#39;onda.

&#x79C1;&#x9054;&#x304C;&#x5B9F;&#x9A13;&#x7684;&#x4E21;&#x65B9;&#x3092;&#x76F4;&#x63A5;&#x8ABF;&#x67FB;&#x3057;&#x3001;&#x5168;&#x5149;&#x30C7;&#x30D0;&#x30A4;&#x30B9; &#x30B7;&#x30EA;&#x30B3;&#x30F3;&#x5C0E;&#x6CE2;&#x8DEF;&#x306E;&#x5149;&#x975E;&#x7DDA;&#x5F62;&#x640D;&#x5931;&#x30C0;&#x30A4;&#x30CA;&#x30DF;&#x30AF;&#x30B9;&#x306E;&#x5F71;&#x97FF;&#x3092;&#x6570;&#x5024;&#x306B;&#x57FA;&#x3065;&#x3044;&#x3066;&#x3044;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x3053;&#x308C;&#x3089;&#x306E;&#x975E;&#x7DDA;&#x5F62;&#x306E;&#x640D;&#x5931;&#x306E;&#x30C0;&#x30A4;&#x30CA;&#x30DF;&#x30AF;&#x30B9;&#x5149;&#x5B66;&#x3072;&#x305A;&#x307F;&#x632F;&#x5E45;&#x306E;&#x5236;&#x9650;&#x306E;&#x5206;&#x6790;&#x3092;&#x901A;&#x3058;&#x3066;&#x691C;&#x8A0E;&#x3057;&#x3066;&#x3044;&#x308B;&#x9045;&#x3044;&#x5149;&#x30B7;&#x30EA;&#x30B3;&#x30F3; &#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x7D50;&#x6676;&#x5C0E;&#x6CE2;&#x8DEF;&#x306B;&#x304A;&#x3051;&#x308B; 10 Gbit/s &#x4FE1;&#x53F7;&#x3002;&#x7121;&#x6599;&#x30AD;&#x30E3;&#x30EA;&#x30A2;&#x518D;&#x7D50;&#x5408;&#x30EC;&#x30FC;&#x30C8;&#x6B6A;&#x307F;&#x306E;&#x5468;&#x6CE2;&#x6570;&#x306B;&#x8FD1;&#x3065;&#x304F;&#x306B;&#x3064;&#x308C;&#x3066;&#x3001;&#x81EA;&#x7531;&#x30AD;&#x30E3;&#x30EA;&#x30A2;&#x5438;&#x53CE;&#x652F;&#x914D;&#x7684;&#x306A;&#x52D5;&#x7684;&#x975E;&#x7DDA;&#x5F62;&#x640D;&#x5931; 2 &#x5149;&#x5B50;&#x5438;&#x53CE;&#x3092;&#x96E2;&#x308C;&#x308B;&#x304C;&#x5B9A;&#x5E38;&#x72B6;&#x614B;&#x306B;&#x9054;&#x3059;&#x308B;&#x3002;&#x6211;&#x3005; &#x306E;&#x7D50;&#x679C;&#x306F;&#x30B7;&#x30EA;&#x30B3;&#x30F3;&#x5C0E;&#x6CE2;&#x8DEF;&#x306B;&#x304A;&#x3051;&#x308B;&#x81EA;&#x7531;&#x30AD;&#x30E3;&#x30EA;&#x30A2;&#x5BFF;&#x547D;&#x9AD8;&#x901F;&#x5168;&#x5149;&#x51E6;&#x7406;&#x30A2;&#x30D7;&#x30EA;&#x30B1;&#x30FC;&#x30B7;&#x30E7;&#x30F3; &#x30A8;&#x30F3;&#x30B8;&#x30CB;&#x30A2; &#x30EA;&#x30F3;&#x30B0;&#x306E;&#x91CD;&#x8981;&#x6027;&#x3092;&#x5F37;&#x8ABF;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;

&#x30B7;&#x30EA;&#x30B3;&#x30F3;&#x306B;&#x304A;&#x3051;&#x308B;&#x975E;&#x7DDA;&#x5F62;&#x640D;&#x5931;&#x30C0;&#x30A4;&#x30CA;&#x30DF;&#x30AF;&#x30B9;&#x9045;&#x3044;&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x7D50;&#x6676;&#x5C0E;&#x6CE2;&#x8DEF;&#x3092;&#x5149;&#x3002;

&#xC6B0;&#xB9AC;&#xAC00; &#xC9C1;&#xC811; &#xBAA8;&#xB450; &#xC2E4;&#xD5D8;&#xC801;&#xC73C;&#xB85C; &#xC870;&#xC0AC; &#xD558; &#xACE0; &#xC22B;&#xC790;&#xB85C; &#xBE44;&#xC120;&#xD615; &#xAD11;&#xD559; &#xC190;&#xC2E4; &#xC5ED;&#xD559; &#xC2E4;&#xB9AC;&#xCF58;&#xB3C4; &#xD30C; &#xAD00;&#xC5D0; &#xC601;&#xD5A5;&#xC744; &#xBBF8;&#xCE58;&#xB294; &#xBAA8;&#xB4E0; &#xAD11;&#xD559; &#xC7A5;&#xCE58; &#xAE30;&#xBC18;. &#xC65C;&#xACE1; &#xB41C; &#xC9C4;&#xD3ED;&#xC758; &#xAD11; &#xC81C;&#xD55C;&#xC758; &#xBD84;&#xC11D;&#xC744; &#xD1B5;&#xD574; &#xC774;&#xB7EC;&#xD55C; &#xBE44;&#xC120;&#xD615; &#xC190;&#xC2E4;&#xC758; &#xC5ED;&#xD559;&#xC744; &#xD0D0;&#xD5D8; &#xD558;&#xB294; &#xB290;&#xB9B0; &#xBE5B; &#xC2E4;&#xB9AC;&#xCF58; &#xAD11;&#xC790; &#xACB0;&#xC815;&#xB3C4; &#xD30C; &#xAD00;&#xC5D0;&#xC11C; 10 Gbit/s &#xC2E0;&#xD638;. &#xC65C;&#xACE1;&#xC758; &#xC8FC;&#xD30C;&#xC218; &#xBB34;&#xB8CC; &#xCE90;&#xB9AC;&#xC5B4; &#xC7AC;&#xACB0;&#xD569; &#xC18D;&#xB3C4; &#xC811;&#xADFC;, &#xBB34;&#xB8CC; &#xCE90;&#xB9AC;&#xC5B4; &#xD761;&#xC218; &#xB5A0;&#xB098;&#xB294; 2 &#xAD11;&#xC790; &#xD761;&#xC218; &#xC9C0;&#xBC30;&#xC801;&#xC778; &#xB3D9;&#xC801; &#xBE44;&#xC120;&#xD615; &#xC190;&#xC2E4; &#xC815;&#xC0C1; &#xC0C1;&#xD0DC;&#xC5D0; &#xB3C4;&#xB2EC; &#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC6B0;&#xB9AC;&#xC758; &#xACB0;&#xACFC; &#xACE0;&#xC18D; &#xBAA8;&#xB4E0; &#xAD11;&#xD559; &#xCC98;&#xB9AC; &#xC751;&#xC6A9; &#xD504;&#xB85C;&#xADF8;&#xB7A8;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xC2E4;&#xB9AC;&#xCF58; &#xC560;&#xD50C;&#xB9AC;&#xCF00;&#xC774;&#xC158;&#xC73C;&#xB85C; &#xBB34;&#xB8CC; &#xCE90;&#xB9AC;&#xC5B4; &#xC218;&#xBA85; &#xACF5;&#xD559;&#xC758; &#xC911;&#xC694;&#xC131;&#xC744; &#xAC15;&#xC870;.

&#xC2E4;&#xB9AC;&#xCF58;&#xC758; &#xBE44;&#xC120;&#xD615; &#xC190;&#xC2E4; &#xC5ED;&#xD559; &#xB290;&#xB9B0; &#xBE5B; &#xAD11;&#xC790; &#xD06C;&#xB9AC;&#xC2A4;&#xD0C8;&#xB3C4; &#xD30C; &#xAD00;.

Directamente tanto investigar experimentalmente y num&eacute;ricamente la influencia de la din&aacute;mica de p&eacute;rdida &oacute;ptica no lineal en una gu&iacute;a de onda de silicio todo-&oacute;ptico dispositivo basado en. La din&aacute;mica de estas p&eacute;rdidas no lineales se explora a trav&eacute;s del an&aacute;lisis de limitar &oacute;ptico de una amplitud distorsionada 10 se&ntilde;al Gbit/s en una gu&iacute;a de onda de cristal fot&oacute;nico de silicio de lento-luz. Como la frecuencia de la distorsi&oacute;n acerca a la tasa de recombinaci&oacute;n libre-carrier, portador libre absorci&oacute;n alcanza un estado estacionario, dejando la absorci&oacute;n de dos fotones la dominante p&eacute;rdida din&aacute;mica no lineal. Los resultados destacan la importancia de la vida libre-portador en gu&iacute;as de onda de silicio para aplicaciones de procesado todo-&oacute;ptico de alta velocidad de la ingenier&iacute;a.

Din&aacute;mica no lineal de la p&eacute;rdida en un silicio lento-luz gu&iacute;a de onda de cristal fot&oacute;nico.

&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x7D50;&#x6676;&#x306E;&#x5C48;&#x6298;&#x7387;&#x306E;&#x865A;&#x6570;&#x90E8;&#x5206;&#x306B;&#x3088;&#x3063;&#x3066;&#x5F62;&#x6210;&#x3055;&#x308C;&#x307E;&#x3059;&#x3002;

&#xAD74;&#xC808;&#xB960;&#xC758; &#xD5C8;&#xC218; &#xBD80;&#xBD84;&#xC5D0; &#xC758;&#xD574; &#xD615;&#xC131; &#xB41C; &#xAD11;&#xD559;&#xC801; &#xD06C;&#xB9AC;&#xC2A4;&#xD0C8;.

Cristal fot&oacute;nico formada por la parte imaginaria del &iacute;ndice de refracci&oacute;n.

&#x5149;&#x5B50;&#x6676;&#x4F53;&#x7684;&#x6298;&#x5C04;&#x7387;&#x865A;&#x90E8;&#x7684;&#x5F62;&#x6210;&#x3002;

Photonic crystal formed by the imaginary part of the refractive index.

Cristal photonique form&eacute; par la partie imaginaire de l&#39;indice de r&eacute;fraction.

Photonischer Kristall durch den imagin&auml;ren Teil des Brechungsindexes gebildet.

Cristallo fotonico formata dalla parte immaginaria di indice di rifrazione.

&#x6211;&#x4EEC;&#x5728;&#x4F7F;&#x7528;&#x8870;&#x8361;&#x5149;&#x6FC0;&#x52B1;&#x7845;&#x5149;&#x5B50;&#x6676;&#x4F53; nanocavity &#x76EE;&#x524D;&#x53D8;&#x9891;&#x7684;&#x540C;&#x65F6;&#x7B2C;&#x4E8C;&#x6B21;&#x548C;&#x4E09;&#x6B21;&#x8C10;&#x6CE2;&#x4EE3;&#x9996;&#x6B21;&#x5C55;&#x793A;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x89C2;&#x5BDF;&#x5230;&#x660E;&#x4EAE;&#x7684;&#x53CC;&#x6CE2;&#x957F;&#x53D1;&#x5C04;&#x7684;&#x84DD;/&#x7EFF; &#xFF08;450-525 nm&#xFF09; &#x548C;&#x7EA2;&#x8272; &#xFF08;675 790 nm&#xFF09; &#x53EF;&#x89C1;&#x7A97;&#x53E3;&#x4E0E;&#x6CF5;&#x7684;&#x6743;&#x529B;&#x4F4E;&#x7535;&#x4FE1;&#x5E26;&#x533A;&#xFF0C;&#x8F6C;&#x6362;&#x6548;&#x7387;&#x7684; &sim; 10 (-5) &#x4E2D;&#x5C11;&#x5FAE;&#x74E6;/&#x74E6;&#x548C; &sim; 10 / W(2) &#x4E3A;&#x7B2C;&#x4E8C;&#x548C;&#x7B2C;&#x4E09;-&#x6B21;&#x8C10;&#x6CE2;&#xFF0C;&#x5206;&#x522B;&#x3002;&#x7F29;&#x653E;&#x884C;&#x4E3A;&#x4F5C;&#x4E3A;&#x51FD;&#x6570;&#x7684;&#x6CF5;&#x529F;&#x7387;&#x548C;&#x8154;&#x54C1;&#x8D28;&#x56E0;&#x6570;&#x90FD;&#x6F14;&#x793A;&#x8FD9;&#x4E24;&#x4E2A;&#x7B2C;&#x4E8C;-&#x548C;&#x4E09;&#x9636;&#x8FC7;&#x7A0B;&#x3002;&#x6D4B;&#x91CF;&#x548C;&#x8BA1;&#x7B97;&#x6392;&#x653E;&#x6A21;&#x5F0F;&#x7684;&#x6210;&#x529F;&#x6BD4;&#x8F83;&#x6307;&#x793A;&#x4E09;&#x6B21;&#x8C10;&#x6CE2;&#x662F;&#x6279;&#x91CF;&#x6548;&#x679C;&#x800C;&#x4E8C;&#x6B21;&#x8C10;&#x6CE2;&#x662F;&#x4FA7;&#x58C1;&#x5B54;&#x8FB9;&#x754C;&#x66F2;&#x9762;&#x76F8;&#x5173;&#x6548;&#x679C;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x7684;&#x7814;&#x7A76;&#x7ED3;&#x679C;&#x5F88;&#x6709;&#x5E0C;&#x671B;&#x83B7;&#x5F97;&#x5B9E;&#x9645;&#x4F4E;&#x529F;&#x8017;&#xFF0C;&#x8FDE;&#x7EED;&#x6CE2;&#x548C;&#x5E7F;&#x6CDB;&#x53EF;&#x8C03;&#x8C10;&#x591A;&#x6B21;&#x8C10;&#x6CE2;&#x5728;&#x7845;&#x82AF;&#x7247;&#x4E0A;&#x3002;

&#x4F4E;&#x529F;&#x8017;&#x8870;&#x8361;&#x4E2D;&#x7845;&#x5149;&#x5B50;&#x6676;&#x4F53; nanocavities &#x53EF;&#x89C1;&#x8C10;&#x6CE2;&#x7684;&#x4E00;&#x4EE3;&#x3002;

We present the first demonstration of frequency conversion by simultaneous second- and third-harmonic generation in a silicon photonic crystal nanocavity using continuous-wave optical excitation. We observe a bright dual wavelength emission in the blue/green (450-525 nm) and red (675-790 nm) visible windows with pump powers as low as few microwatts in the telecom bands, with conversion efficiencies of âˆ¼ 10 (-5) /W and âˆ¼ 10/ W(2) for the second- and third-harmonic, respectively. Scaling behaviors as a function of pump power and cavity quality-factor are demonstrated for both second- and third order processes. Successful comparison of measured and calculated emission patterns indicates that third-harmonic is a bulk effect while second-harmonic is a surface-related effect at the sidewall holes boundaries. Our results are promising for obtaining practical low-power, continuous-wave and widely tunable multiple harmonic generation on a silicon chip.

Low-power continuous-wave generation of visible harmonics in silicon photonic crystal nanocavities.

Nous pr&eacute;sentons la premi&egrave;re d&eacute;monstration de la conversion de la fr&eacute;quence de g&eacute;n&eacute;ration des deuxi&egrave;me et troisi&egrave;me-harmonique simultan&eacute;e dans une nanocavity de cristal photonique silicium utilisant l&#39;excitation optique onde continue. Nous observons une &eacute;mission lumineuse double longueur d&#39;onde dans le bleu/vert (450-525 nm) et les fen&ecirc;tres visibles de rouge (675-790 nm) avec pompe alimente aussi bas que quelques microwatts dans les bandes de t&eacute;l&eacute;com, avec des rendements de conversion de &sim; 10 (-5) / w et &sim; 10 / W(2) pour la seconde et troisi&egrave;me-harmonique, respectivement. Mise &agrave; l&#39;&eacute;chelle des comportements en fonction de la puissance de la pompe et de la cavit&eacute;-facteur de qualit&eacute; sont d&eacute;montr&eacute;s pour les deux second- et processus du troisi&egrave;me ordre. Comparaison avec succ&egrave;s des mod&egrave;les des &eacute;missions mesur&eacute;es et calcul&eacute;es indique que troisi&egrave;me harmonique est un effet de masse tandis que la seconde harmonique est un effet de surface li&eacute;s aux limites de trous de la paroi lat&eacute;rale. Nos r&eacute;sultats sont prometteurs pour l&#39;obtention de pratique faible puissance, onde continue et largement accordable g&eacute;n&eacute;ration d&#39;harmoniques multiples sur une puce de silicium.

Faible puissance onde continue g&eacute;n&eacute;ration d&#39;harmoniques visible dans nanocavities de cristal photonique silicium.

Wir pr&auml;sentieren die erste Demonstration einer Frequenz durch gleichzeitige zweite und dritte-harmonische Generation in einer Silizium-Photonischer Kristall-Nanocavity mit Modul optische Anregung. Wir beobachten eine helle dual Wellenl&auml;nge-Emission in die blau/gr&uuml;n (450-525 nm) und rot (675-790 nm) sichtbaren Fenster mit Pumpe Befugnisse so niedrig wie wenigen Mikrowatt in den Telekom-Bands mit Conversion-Effizienz von &sim; 10 (-5) / w und &sim; 10 / W(2) f&uuml;r die zweite und dritte-harmonische bzw.. Skalierung Verhalten als Funktion der Pumpe macht und Hohlraum-Qualit&auml;tsfaktor sind demonstrierten f&uuml;r beide Sekunde- und drittens, um Prozesse. Erfolgreiche Vergleich der gemessenen und berechneten Emissionen Muster zeigt, dass Dritte-harmonische eine Massen-Wirkung ist, w&auml;hrend zweite-harmonische einer oberfl&auml;chenorientierten Effekt an der Seitenwand L&ouml;cher Grenzen. Unsere Ergebnisse sind vielversprechend f&uuml;r den Erhalt der praktischen Low-Power, das Modul und weit tunable mehrere harmonische Erzeugung auf einem Siliziumchip.

Low-Power Modul Generation sichtbar Oberschwingungen in Silizium Photonischer Kristall Nanocavities.

Vi presentiamo la prima dimostrazione di conversione di frequenza di generazione simultanea di seconda e terza armonica in un nanocavity di cristallo fotonico silicio usando un eccitazione ottica. Osserviamo un&#39;emissione luminosa doppia lunghezza d&#39;onda nel blu/verde (450-525 nm) e finestre visibili rosso (675-790 nm) con pompa alimenta pi&ugrave; basso come pochi microwatt nelle bande di telecom, con efficienze di conversione di &sim; 10 (-5) / w e &sim; 10 / W(2) per la seconda - e terza-armonica, rispettivamente. Scaling comportamenti in funzione della potenza della pompa e della cavit&agrave; sono dimostrato fattore di qualit&agrave; per entrambi secondo- e terzo ordine dei processi. Successo confronto dei modelli di emissione misurati e calcolati indica quella terza armonica &egrave; un effetto di massa mentre la seconda armonica &egrave; un effetto di superficie ai contorni di fori laterali. I nostri risultati sono promettenti per ottenimento pratico low-power, un e ampiamente sintonizzabile generazione armoniche multiple su un chip di silicio.

Bassa potenza un generazione di armoniche visibile in silicio cristallo fotonico nanocavities.

&#x6211;&#x3005; &#x306F;&#x9023;&#x7D9A;&#x767A;&#x632F;&#x5149;&#x52B1;&#x8D77;&#x3092;&#x7528;&#x3044;&#x305F;&#x3001;&#x30B7;&#x30EA;&#x30B3;&#x30F3;&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x7D50;&#x6676;&#x5171;&#x632F;&#x306E;&#x5468;&#x6CE2;&#x6570;&#x5909;&#x63DB;&#x306B;&#x3088;&#x3063;&#x3066; 2 &#x756A;&#x76EE;&#x3068;&#x7B2C;&#x4E09;&#x9AD8;&#x8ABF;&#x6CE2;&#x540C;&#x6642;&#x767A;&#x751F;&#x306E;&#x6700;&#x521D;&#x306E;&#x30C7;&#x30E2;&#x3092;&#x63D0;&#x793A;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x9752;/&#x7DD1; (450 525 nm) &#x306E;&#x660E;&#x308B;&#x3044;&#x30C7;&#x30E5;&#x30A2;&#x30EB;&#x6CE2;&#x9577;&#x767A;&#x5149;&#x3092;&#x89B3;&#x5BDF;&#x3057;&#x3001;&#x8D64; &#xFF08;675 790 nm&#xFF09; &#x76EE;&#x306B;&#x898B;&#x3048;&#x308B; windows &#x30DD;&#x30F3;&#x30D7;&#x529B;&#x4F4E;&#x3068;&#x3057;&#x3066;&#x3067;&#x304D;&#x308B;&#x3060;&#x3051;&#x5C11;&#x306A;&#x3044;&#x30DE;&#x30A4;&#x30AF;&#x30ED;&#x30EF;&#x30C3;&#x30C8; &#x30C6;&#x30EC;&#x30B3;&#x30E0; &#x30D0;&#x30F3;&#x30C9; &sim; 10 (-5) &#x306E;&#x5909;&#x63DB;&#x52B9;&#x7387;&#x3092;&#x6301;&#x3064;/W &#x3068; &sim; 10/W(2) &#x7528;&#x3001;2 &#x756A;&#x76EE;- &#x3068;&#x7B2C;&#x4E09;&#x9AD8;&#x8ABF;&#x6CE2;&#x3001;&#x305D;&#x308C;&#x305E;&#x308C;&#x3002;&#x30D3;&#x30D8;&#x30A4;&#x30D3;&#x30A2;&#x30FC;&#x3092;&#x30B9;&#x30B1;&#x30FC;&#x30EA;&#x30F3;&#x30B0; &#x30DD;&#x30F3;&#x30D7;&#x96FB;&#x6E90;&#x304A;&#x3088;&#x3073;&#x30AD;&#x30E3;&#x30D3;&#x30C6;&#x30A3;&#x306E;&#x95A2;&#x6570;&#x3068;&#x3057;&#x3066;&#x306E;&#x54C1;&#x8CEA;&#x8981;&#x56E0;&#x3042;&#x308B;&#x5B9F;&#x8A3C;&#x306E;&#x4E21;&#x65B9;&#x306E; 2 &#x756A;&#x76EE;- &#x3068; 3 &#x756A;&#x76EE;&#x306E;&#x30D7;&#x30ED;&#x30BB;&#x30B9;&#x3067;&#x6CE8;&#x6587;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x6210;&#x529F;&#x306E;&#x6BD4;&#x8F03;&#x5B9F;&#x6E2C;&#x5024;&#x3068;&#x8A08;&#x7B97;&#x3055;&#x308C;&#x305F;&#x653E;&#x5C04;&#x30D1;&#x30BF;&#x30FC;&#x30F3;&#x306E;&#x7B2C;&#x4E09;&#x9AD8;&#x8ABF;&#x6CE2;&#x4E00;&#x62EC;&#x52B9;&#x679C;&#x5074;&#x58C1;&#x7A74;&#x306E;&#x5883;&#x754C;&#x3067;&#x30B5;&#x30FC;&#x30D5;&#x30A7;&#x30B9;&#x95A2;&#x9023;&#x306E;&#x52B9;&#x679C;&#x7B2C; 2 &#x9AD8;&#x8ABF;&#x6CE2;&#x3068;&#x306A;&#x3063;&#x3066;&#x3044;&#x308B;&#x3092;&#x793A;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x6211;&#x3005; &#x306E;&#x7D50;&#x679C;&#x306F;&#x30B7;&#x30EA;&#x30B3;&#x30F3; &#x30C1;&#x30C3;&#x30D7;&#x4E0A;&#x306E;&#x8907;&#x6570;&#x306E;&#x9AD8;&#x8ABF;&#x6CE2;&#x767A;&#x751F;&#x306E;&#x5B9F;&#x7528;&#x7684;&#x306A;&#x4F4E;&#x96FB;&#x529B;&#x3001;&#x9023;&#x7D9A;&#x6CE2;&#x3068;&#x5E83;&#x5E2F;&#x57DF;&#x6CE2;&#x9577;&#x53EF;&#x5909;&#x3092;&#x53D6;&#x5F97;&#x3059;&#x308B;&#x305F;&#x3081;&#x306B;&#x6709;&#x671B;&#x3067;&#x3042;&#x308A;&#x307E;&#x3059;&#x3002;

&#x4F4E;&#x96FB;&#x529B;&#x30B7;&#x30EA;&#x30B3;&#x30F3; &#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x7D50;&#x6676;&#x30CA;&#x30CE;&#x5171;&#x632F;&#x5668;&#x306B;&#x304A;&#x3051;&#x308B;&#x76EE;&#x306B;&#x898B;&#x3048;&#x308B;&#x9AD8;&#x8ABF;&#x6CE2;&#x306E;&#x9023;&#x7D9A;&#x6CE2;&#x4E16;&#x4EE3;&#x3002;

&#xC120;&#xBB3C;&#xC774; &#xC5F0;&#xC18D;&#xD30C; &#xAD11; &#xC5EC;&#xAE30;&#xB97C; &#xC0AC;&#xC6A9; &#xD558; &#xC5EC; &#xC2E4;&#xB9AC;&#xCF58; &#xAD11;&#xC790; &#xACB0;&#xC815; nanocavity&#xC5D0; &#xB3D9;&#xC2DC; 2 &#xCC28; &#xBC0F; &#xC81C; 3 &#xACE0;&#xC870;&#xD30C; &#xBC1C;&#xC0DD; &#xD558; &#xC5EC; &#xC8FC;&#xD30C;&#xC218; &#xBCC0;&#xD658;&#xC758; &#xCCAB; &#xBC88;&#xC9F8; &#xB370;&#xBAA8;&#xC785;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xBE14;&#xB8E8;/&#xADF8;&#xB9B0; (450-525 nm)&#xC5D0; &#xBC1D;&#xC740; &#xB4C0;&#xC5BC; &#xD30C;&#xC7A5; &#xBC29;&#xCD9C; &#xAD00;&#xCC30; &#xBC0F; &sim; 10 (-5)&#xC758; &#xBCC0;&#xD658; &#xD6A8;&#xC728;&#xC131;&#xACFC; &#xD568;&#xAED8; &#xD1B5;&#xC2E0; &#xB300;&#xC5ED;&#xC5D0;&#xC11C; &#xC801;&#xC740; microwatts &#xB0AE;&#xC740; &#xB2A5;&#xB825;&#xC744; &#xD38C;&#xD504;&#xC640; &#xB808;&#xB4DC; (675-790 nm) &#xD45C;&#xC2DC; &#xB41C; &#xCC3D;&#xC744; /w&#xC640; &sim; 10 / W(2)&#xC5D0;&#xB294; &#xB450; &#xBC88;&#xC9F8;-&#xADF8;&#xB9AC;&#xACE0; &#xC81C; 3 &#xACE0;&#xC870;&#xD30C;, &#xAC01;&#xAC01;. &#xB3D9;&#xC791; &#xD655;&#xC7A5; &#xD38C;&#xD504; &#xC804;&#xC6D0; &#xBC0F; &#xAD6C;&#xBA4D;&#xC758; &#xD568;&#xC218;&#xB85C; &#xD488;&#xC9C8; &#xACC4;&#xC218;&#xB294; &#xC2DC;&#xC5F0;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xB450; &#xBC88;&#xC9F8;-3 &#xD504;&#xB85C;&#xC138;&#xC2A4;&#xB97C; &#xC8FC;&#xBB38; &#xD558; &#xACE0;. &#xCE21;&#xC815; &#xBC0F; &#xACC4;&#xC0B0; &#xB41C; &#xBC29;&#xCD9C; &#xD328;&#xD134;&#xC758; &#xC131;&#xACF5;&#xC801;&#xC778; &#xBE44;&#xAD50;&#xB294; &#xC81C; 3 &#xACE0;&#xC870;&#xD30C;&#xB294; &#xB300;&#xB7C9; &#xD6A8;&#xACFC; 2 &#xCC28; &#xACE0;&#xC870;&#xD30C;&#xB294; sidewall &#xAD6C;&#xBA4D; &#xACBD;&#xACC4;&#xC5D0;&#xC11C; &#xD45C;&#xBA74; &#xAD00;&#xB828; &#xD6A8;&#xACFC; &#xB098;&#xD0C0;&#xB0C5;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC6B0;&#xB9AC;&#xC758; &#xACB0;&#xACFC; &#xC2E4;&#xC6A9;&#xC801;&#xC778; &#xB0AE;&#xC740; &#xC804;&#xB825;, &#xC5F0;&#xC18D;&#xD30C;&#xC640; &#xAD11;&#xBC94;&#xC704; &#xD558; &#xAC8C; &#xAC00;&#xBCC0; &#xC2E4;&#xB9AC;&#xCF58; &#xCE69;&#xC5D0; &#xC5EC;&#xB7EC; &#xAC1C;&#xC758; &#xACE0;&#xC870;&#xD30C; &#xC0DD;&#xC131;&#xC744; &#xC5BB;&#xAE30;&#xC704;&#xD55C; &#xC720;&#xB9DD;.

&#xC800;&#xC804;&#xB825; &#xC2E4;&#xB9AC;&#xCF58; &#xAD11;&#xC790; &#xD06C;&#xB9AC;&#xC2A4;&#xD0C8; nanocavities &#xD45C;&#xC2DC; &#xACE0;&#xC870;&#xD30C;&#xC758; &#xC5F0;&#xC18D;&#xD30C; &#xC138;&#xB300;.

Presentamos la primera demostraci&oacute;n de la conversi&oacute;n de frecuencia por generaci&oacute;n simult&aacute;nea segundo y tercer arm&oacute;nico en un nanocavidad de cristal fot&oacute;nico de silicio con onda continua excitaci&oacute;n &oacute;ptica. Observamos una emisi&oacute;n brillante doble longitud de onda en el azul/verde (450-525 nm) y ventanas visibles rojo (675-790 nm) con bomba alimenta tan bajo como pocos microvatios en las bandas de telecom, con eficiencias de conversi&oacute;n de &sim; 10 (5) /W y &sim; 10 / W(2) para el arm&oacute;nico segundo y tercero, respectivamente. Escala de comportamientos en funci&oacute;n de la potencia de la bomba y cavidad factor de calidad se han demostrado para ambos segundo- y procesos de la orden tercera. Exitosa comparaci&oacute;n de patrones de emisi&oacute;n medidos y calculados indica eso tercer arm&oacute;nico es un efecto de a granel, mientras que el segundo arm&oacute;nico es un efecto de superficie-relacionada en los l&iacute;mites de agujeros de la pared lateral. Nuestros resultados son prometedores para la obtenci&oacute;n de pr&aacute;ctica baja potencia, onda continua y ampliamente sintonizable harm&oacute;nica m&uacute;ltiples en un chip de silicio.

Generaci&oacute;n de onda continua de baja potencia de arm&oacute;nicos visible en nanocavities de cristal fot&oacute;nico de silicio.

&#x6211;&#x4EEC;&#x8868;&#x73B0;&#x51FA;&#x4F4E;&#x635F;&#x8017;&#x5149;&#x5B50;&#x6676;&#x4F53;&#x6CE2;&#x5BFC;&#x4E2D;&#x786B; (Ge(33)As(12)Se(55)) &#x773C;&#x955C;&#x3002;&#x8861;&#x91CF;&#x7684;&#x635F;&#x5931;&#x662F;&#x4F4E;&#x81F3; 21 &#x5206;&#x8D1D;/cm&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x901A;&#x8FC7;&#x5B9E;&#x9A8C;&#x786E;&#x5B9A;&#x662F; n &#x7684;&#x8584;&#x819C;&#x786B;&#x73BB;&#x7483;&#x7684;&#x6298;&#x5C04;&#x7387; = 2.6 &#x548C;&#x8BC1;&#x660E;&#x53EF;&#x4EE5;&#x5230;&#x5434;&#x7FA4;&#x6307;&#x6807;&#x5B8C;&#x6210;&#x5206;&#x6563;&#x5DE5;&#x7A0B; = 40 &#x8FD9;&#x4E2A;&#x76F8;&#x5BF9;&#x8F83;&#x4F4E;&#x7684;&#x6298;&#x5C04;&#x7387;&#x5BF9;&#x6BD4;&#x7CFB;&#x7EDF;&#x4E2D;&#x3002;

&#x4F4E;&#x635F;&#x8017;&#x8272;&#x6563;&#x5236;&#x4F5C;&#x5DE5;&#x7A0B;&#x5316;&#x786B;&#x5149;&#x5B50;&#x6676;&#x4F53;&#x3002;

We demonstrate low loss photonic crystal waveguides in chalcogenide (Ge(33)As(12)Se(55)) glasses. The measured losses are as low as 21 dB/cm. We experimentally determine the refractive index of the thin film chalcogenide glass to be n = 2.6 and demonstrate that dispersion engineering can be performed up to a group index of ng = 40 in this relatively low refractive index contrast system.

Fabrication of low loss dispersion engineered chalcogenide photonic crystals.

Nous d&eacute;montrons des guides d&#39;ondes de faible perte cristal photonique dans chalcog&eacute;nures (verres Ge(33)As(12)Se(55)). Les pertes mesur&eacute;es sont aussi faibles que 21 dB/cm. Nous d&eacute;terminer exp&eacute;rimentalement l&#39;indice de r&eacute;fraction du verre mince chalcog&eacute;nure n = 2,6 et d&eacute;montrer que le g&eacute;nie de dispersion peut &ecirc;tre effectu&eacute;e jusqu&#39;&agrave; un indice de groupe de ng = 40 dans ce syst&egrave;me de contraste relativement faible indice de r&eacute;fraction.

Fabrication de dispersion faible perte d&#39;ing&eacute;nierie chalcog&eacute;nure cristaux photoniques.

Wir demonstrieren verlustarm Photonischer Kristall Wellenleiter in Chalkogenid (Ge(33)As(12)Se(55)) Gl&auml;ser. Die gemessenen Verluste sind so niedrig wie 21 dB/cm. Wir experimentell bestimmen, der Brechungsindex von der D&uuml;nnschicht-Chalkogenidgl&auml;ser sein n = 2.6 und zeigen, dass die Dispersion Technik bis zu einer Gruppe Index ng ausgef&uuml;hrt werden kann = 40 in diesem relativ niedrigen Brechungsindex-Kontrast-System.

Herstellung von verlustarm Dispersion entwickelt Chalkogenid Photonische Kristalle.

Dimostriamo bassa perdita cristallo fotonico guide d&#39;onda in calcogenuri (Ge(33)As(12)Se(55)) occhiali. Le perdite misurate sono basse quanto 21 dB/cm. Noi di determinare sperimentalmente l&#39;indice di rifrazione del vetro a film sottile calcogenuri n = 2.6 e dimostrare che ingegneria dispersione pu&ograve; essere eseguita fino a un indice di gruppo di ng = 40 in questo sistema di contrasto relativamente basso indice di rifrazione.

Fabbricazione di dispersione bassa perdita engineered calcogenuri cristalli fotonici.

&#x6211;&#x3005; &#x4F4E;&#x640D;&#x5931;&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x7D50;&#x6676;&#x5C0E;&#x6CE2;&#x8DEF;&#x30AB;&#x30EB;&#x30B3;&#x30B2;&#x30CA;&#x30A4;&#x30C9; (Ge(33)As(12)Se(55)) &#x773C;&#x93E1;&#x3092;&#x5B9F;&#x8A3C;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x6E2C;&#x5B9A;&#x3055;&#x308C;&#x305F;&#x640D;&#x5931;&#x306F; 21 dB/cm &#x3068;&#x3057;&#x3066;&#x4F4E;&#x3044;&#x3067;&#x3059;&#x3002;&#x5C48;&#x6298;&#x7387; n &#x306E;&#x8584;&#x819C;&#x30AB;&#x30EB;&#x30B3;&#x30B2;&#x30CA;&#x30A4;&#x30C9; &#x30AC;&#x30E9;&#x30B9;&#x306E;&#x5B9F;&#x9A13;&#x7684;&#x6C7A;&#x5B9A; = 2.6 &#x3068; ng &#x306E;&#x30B0;&#x30EB;&#x30FC;&#x30D7; &#x30A4;&#x30F3;&#x30C7;&#x30C3;&#x30AF;&#x30B9;&#x307E;&#x3067;&#x5206;&#x6563;&#x30A8;&#x30F3;&#x30B8;&#x30CB;&#x30A2; &#x30EA;&#x30F3;&#x30B0;&#x3092;&#x5B9F;&#x884C;&#x3067;&#x304D;&#x308B;&#x3053;&#x3068;&#x3092;&#x793A;&#x3059;&#x3053;&#x306E;&#x6BD4;&#x8F03;&#x7684;&#x4F4E;&#x5C48;&#x6298;&#x30B3;&#x30F3;&#x30C8;&#x30E9;&#x30B9;&#x30C8; &#x30B7;&#x30B9;&#x30C6;&#x30E0;&#x3067; = 40&#x3002;

&#x4F4E;&#x640D;&#x5931;&#x5206;&#x6563;&#x306E;&#x4F5C;&#x88FD;&#x30AB;&#x30EB;&#x30B3;&#x30B2;&#x30CA;&#x30A4;&#x30C9;&#x7CFB;&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x7D50;&#x6676;&#x3092;&#x8A2D;&#x8A08;&#x3002;

&#xCE7C;&#xCF54;&#xAC8C;&#xB098;&#xC774;&#xB4DC; (Ge(33)As(12)Se(55)) &#xC548;&#xACBD;&#xC5D0;&#xC11C;&#xC5D0;&#xC11C; &#xB0AE;&#xC740; &#xC190;&#xC2E4; &#xAD11;&#xD559; &#xD06C;&#xB9AC;&#xC2A4;&#xD0C8; &#xC560;&#xD50C;&#xB9AC;&#xCF00;&#xC774;&#xC158;&#xC73C;&#xB85C; &#xC2DC;&#xC5F0;. &#xCE21;&#xC815; &#xB41C; &#xC190;&#xC2E4; 21 dB/cm&#xB85C; &#xB0AE;&#xB2E4;. &#xC6B0;&#xB9AC;&#xAC00; &#xC2E4;&#xD5D8;&#xC801;&#xC73C;&#xB85C; &#xACB0;&#xC815; &#xB420; n &#xBC15;&#xB9C9; chalcogenide &#xC720;&#xB9AC;&#xC758; &#xAD74;&#xC808;&#xB960; = 2.6 &#xBC0F; &#xBD84;&#xC0B0; &#xC5D4;&#xC9C0;&#xB2C8;&#xC5B4;&#xB9C1; ng&#xC758; &#xADF8;&#xB8F9; &#xC778;&#xB371;&#xC2A4;&#xAE4C;&#xC9C0; &#xC218;&#xD589;&#xD560; &#xC218; &#xC788;&#xC2B5;&#xB2C8;&#xB2E4; &#xBCF4;&#xC5EC;&#xC774; &#xC0C1;&#xB300;&#xC801;&#xC73C;&#xB85C; &#xB0AE;&#xC740; &#xAD74;&#xC808;&#xB960; &#xB300;&#xBE44; &#xC2DC;&#xC2A4;&#xD15C; = 40.

&#xC800; &#xC190;&#xC2E4; &#xBD84;&#xC0B0;&#xC758; &#xC81C;&#xC870; &#xC124;&#xACC4; &#xCE7C;&#xCF54;&#xAC8C;&#xB098;&#xC774;&#xB4DC; &#xAD11;&#xC790; &#xACB0;&#xC815;.

Demostramos gu&iacute;as de onda de cristal fot&oacute;nico peque&ntilde;as p&eacute;rdidas en chalcogenide (Ge(33)As(12)Se(55)) gafas. Las p&eacute;rdidas medidas comienzan como 21 dB/cm. Determinamos experimentalmente el &iacute;ndice de refracci&oacute;n del vidrio calc&oacute;geno pel&iacute;cula fina que n = 2.6 y demostrar que se puede realizar ingenier&iacute;a de dispersi&oacute;n hasta un &iacute;ndice de grupo de ng = 40 en este sistema de contraste de &iacute;ndice de refracci&oacute;n relativamente bajo.

Fabricaci&oacute;n de dispersi&oacute;n baja p&eacute;rdida hab&iacute;a dise&ntilde;ado chalcogenide cristales fot&oacute;nicos.

&#x6211;&#x4EEC;&#x8BC1;&#x660E;&#x56DB;&#x6CE2;&#x6DF7;&#x9891;&#x5434;&#x7FA4;&#x6307;&#x6807; 396 &mu; m &#x957F;&#x5EA6;&#x7684;&#x7845;&#x5149;&#x5B50;&#x6676;&#x4F53;&#x6CE2;&#x5BFC;&#x7684;&#x8FDE;&#x7EED;&#x6CE2; = 30&#x3002;&#x89C2;&#x5BDF;&#x5230;&#x7684;&#x8F6C;&#x6362;&#x6548;&#x7387;&#x6700;&#x9AD8;&#x662F; 90 &#x5146;&#x74E6;&#x8026;&#x5408;&#x8F93;&#x5165;&#x7684;&#x6CF5;&#x529F;&#x7387;&#x4E3A;-24 &#x5206;&#x8D1D;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x89E3;&#x51B3;&#x7684;&#x5173;&#x952E;&#x95EE;&#x9898;&#x662F;&#x7B2C;&#x56DB;&#x6743;&#x529B;&#x4F9D;&#x8D56;&#x7684;&#x8F6C;&#x6362;&#x6548;&#x7387;&#x653E;&#x7F13;&#x56E0;&#x5B50; (&eta;&asymp;S4) &#x9884;&#x6D4B;&#x53EF;&#x4EE5;&#x786E;&#x5B9E;&#x770B;&#x5230;&#x5728;&#x6B64;&#x7CFB;&#x7EDF;&#x4E2D;&#xFF0C;&#x662F;&#x5426;&#x4EE5;&#x53CA;&#x5982;&#x4F55;&#x8F6C;&#x6362;&#x6548;&#x7387;&#x53D6;&#x51B3;&#x4E8E;&#x8BBE;&#x5907;&#x957F;&#x5EA6;&#x4E0B;&#x7E41;&#x6B96;&#x7684;&#x635F;&#x5931;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x627E;&#x5230;&#x9884;&#x671F;&#x7684;&#x4F9D;&#x8D56;&#x5173;&#x7CFB;&#x4E3E;&#x884C;&#xFF0C;&#x53EA;&#x8981;&#x8003;&#x8651;&#x5230;&#x73B0;&#x5B9E;&#x7684;&#x635F;&#x5931;&#x548C;&#x4E0E;&#x7ECF;&#x6D4E;&#x653E;&#x7F13;&#x56E0;&#x7D20;&#x7684;&#x6A21;&#x5F0F;&#x5F62;&#x72B6;&#x7684;&#x53D8;&#x5316;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x65E2;&#x5DF2;&#x8FBE;&#x5230;&#x4E00;&#x4E2A;&#x597D;&#x7684;&#x534F;&#x8BAE;&#xFF0C;&#x4E00;&#x4E2A;&#x7B80;&#x5355;&#x7684;&#x5206;&#x6790;&#x6A21;&#x578B;&#x548C;&#x5B9E;&#x9A8C;&#x4E4B;&#x95F4;&#xFF0C;&#x8FD8;&#x9884;&#x6D4B;&#x53EF;&#x4EE5;&#x5B9E;&#x73B0;&#x76F8;&#x540C;&#x7684;&#x8F93;&#x5165;&#x529F;&#x7387;&#xFF0C;&#x4F46;&#x8BBE;&#x5907;&#x957F;&#x5EA6;&#x662F; 50 &#x500D;&#x77ED;&#x4E2D;&#x5DF2;&#x7ECF;&#x89C2;&#x5BDF;&#x5230;&#x7EB3;&#x7C73;&#x7EBF;&#x7684;&#x76F8;&#x540C;&#x8F6C;&#x6362;&#x6548;&#x7387;&#x7684;&#x7ED3;&#x6784;&#x3002;

&#x56DB;&#x6CE2;&#x6DF7;&#x9891;&#x4E2D;&#x5149;&#x5B50;&#x6676;&#x4F53;&#x6CE2;&#x5BFC;&#xFF1A; &#x6162;&#x5149;&#x589E;&#x5F3A;&#x548C;&#x9650;&#x5236;&#x3002;

We demonstrate continuous wave four-wave mixing in silicon photonic crystal waveguides of 396 Î¼m length with a group index of ng=30. The highest observed conversion efficiency is -24 dB for 90 mW coupled input pump power. The key question we address is whether the predicted fourth power dependence of the conversion efficiency on the slowdown factor (Î·â‰ˆS4) can indeed be observed in this system, and how the conversion efficiency depends on device length in the presence of propagation losses. We find that the expected dependencies hold as long as both realistic losses and the variation of mode shape with slowdown factor are taken into account. Having achieved a good agreement between a simple analytical model and the experiment, we also predict structures that can achieve the same conversion efficiency as already observed in nanowires for the same input power, yet for a device length that is 50 times shorter.

Four-wave mixing in photonic crystal waveguides: slow light enhancement and limitations.

Nous d&eacute;montrons, m&eacute;lange &agrave; quatre ondes ondes entretenues dans les guides de cristal photonique silicium de 396 &mu;m longueur avec un indice de groupe de ng = 30. La plus grande efficacit&eacute; de conversion observ&eacute;e est-24 dB de puissance de pompe d&#39;entr&eacute;e 90 mW coupl&eacute;. Nous abordons la question-cl&eacute; est si la pr&eacute;dite de la quatri&egrave;me puissance d&eacute;pendent de l&#39;efficacit&eacute; de la conversion du facteur de ralentissement (&eta;&asymp;S4) peut en effet &ecirc;tre observ&eacute;e dans ce syst&egrave;me, et comment le rendement de conversion d&eacute;pend de la longueur du dispositif en pr&eacute;sence de pertes de propagation. Nous trouvons que les d&eacute;pendances pr&eacute;vus tenir aussi longtemps que les pertes r&eacute;alistes et la variation de la forme de la mode avec le facteur de ralentissement sont pris en compte. Apr&egrave;s avoir atteint une bonne concordance entre un mod&egrave;le analytique simple et l&#39;exp&eacute;rience, nous pr&eacute;disons &eacute;galement des structures qui peuvent atteindre le m&ecirc;me rendement de conversion comme d&eacute;j&agrave; observ&eacute; en nanofils pour la m&ecirc;me puissance d&#39;entr&eacute;e, mais pour une longueur de dispositif qui est 50 fois plus courte.

M&eacute;lange &agrave; quatre ondes dans les guides de cristal photonique : lente am&eacute;lioration l&eacute;g&egrave;re et limitations.

Wir demonstrieren, continuous wave vier-Wellen-Mischung in Silizium Photonischer Kristall Wellenleiter 396 &mu;m L&auml;nge mit einem Konzern-Index von ng = 30. Die beobachteten h&ouml;chsten Wirkungsgrad ist-24 dB f&uuml;r 90 mW gekoppelt Eingang Pumpe macht. Die entscheidende Frage, die wir ansprechen ist ob die vorhergesagten vierte macht Abh&auml;ngigkeit der Umwandlungswirkungsgrad von der Verlangsamung-Faktor (&eta;&asymp;S4) in der Tat in diesem System beobachten kann und wie der Wirkungsgrad h&auml;ngt von L&auml;nge der Ger&auml;te in Anwesenheit von Vermehrung Verluste. Wir finden, dass die erwarteten Abh&auml;ngigkeiten zu halten, solange realistische Verluste und die Variation der Modus Form mit Verlangsamung Faktor ber&uuml;cksichtigt werden. Ein gutes Abkommen zwischen einem einfachen analytischen Modell und das Experiment erreicht zu haben, Vorhersagen wir auch Strukturen, die den gleichen Wirkungsgrad als bereits beobachteten in Nanodr&auml;hte f&uuml;r die gleiche Leistung, aber f&uuml;r ein Ger&auml;t L&auml;nge betr&auml;gt 50 mal k&uuml;rzer zu erreichen.

Vier-Wellen in Hohlleitern Photonischer Kristall mischen: leichte Verbesserung und Einschr&auml;nkungen verlangsamen.

Dimostriamo che quattro-onda onda continua miscelazione in silicio cristallo fotonico vari di 396 &mu;m di lunghezza con un indice di gruppo di ng = 30. La pi&ugrave; alta efficienza di conversione osservato &egrave;-24 dB per 90 mW accoppiato ingresso pompa alimentazione. La domanda chiave cui che ci rivolgiamo &egrave; se il predetto quarto potere dipende l&#39;efficienza di conversione il fattore di rallentamento (&eta;&asymp;S4) in effetti pu&ograve; essere osservati in questo sistema, e come l&#39;efficienza di conversione dipende dalla lunghezza del dispositivo in presenza di perdite di propagazione. Troviamo che le dipendenze attese tengono, purch&eacute; sia realistiche delle perdite e la variazione della forma di modalit&agrave; con fattore di rallentamento sono presi in considerazione. Avendo raggiunto un buon accordo tra un semplice modello analitico e l&#39;esperimento, abbiamo anche prevedere le strutture che possono raggiungere la stessa efficienza di conversione come gi&agrave; osservato in nanocavi per la stessa potenza in ingresso, ancora per una lunghezza di dispositivo che &egrave; 50 volte pi&ugrave; breve.

Four-wave mixing in cristallo fotonico guide d&#39;onda: lento miglioramento leggero e limitazioni.

&#x79C1;&#x305F;&#x3061; ng &#x306E;&#x30B0;&#x30EB;&#x30FC;&#x30D7; &#x30A4;&#x30F3;&#x30C7;&#x30C3;&#x30AF;&#x30B9;&#x4ED8;&#x304D;&#x30B7;&#x30EA;&#x30B3;&#x30F3; &#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x7D50;&#x6676;&#x5C0E;&#x6CE2;&#x8DEF; 396 &mu; m &#x306E;&#x9577;&#x3055;&#x306E;&#x9023;&#x7D9A;&#x6CE2; 4 &#x6CE2;&#x6DF7;&#x5408;&#x3092;&#x793A;&#x3059; = 30&#x3002;&#x6700;&#x9AD8;&#x306E;&#x89B3;&#x6E2C;&#x5909;&#x63DB;&#x52B9;&#x7387;&#x306F; 90 mW &#x306E;&#x7D50;&#x5408;&#x5165;&#x529B;&#x30DD;&#x30F3;&#x30D7;&#x96FB;&#x6E90;&#x7528;-24 dB &#x3067;&#x3059;&#x3002;&#x6211;&#x3005; &#x5BFE;&#x51E6;&#x91CD;&#x8981;&#x306A;&#x554F;&#x984C;&#x306F;&#x3001;&#x5909;&#x63DB;&#x52B9;&#x7387;&#x306E; 4 &#x756A;&#x76EE;&#x306E;&#x30D1;&#x30EF;&#x30FC;&#x4F9D;&#x5B58;&#x6E1B;&#x901F;&#x4FC2;&#x6570; (&eta;&asymp;S4) &#x304C;&#x4E88;&#x6E2C;&#x3055;&#x308C;&#x308B;&#x78BA;&#x304B;&#x306B;&#x3053;&#x306E;&#x30B7;&#x30B9;&#x30C6;&#x30E0;&#x3067;&#x306F;, &#x89B3;&#x5BDF;&#x3067;&#x304D;&#x308B;&#x304B;&#x3069;&#x3046;&#x304B;&#x3001;&#x304A;&#x3088;&#x3073;&#x30C7;&#x30D0;&#x30A4;&#x30B9;&#x9577;&#x4F1D;&#x642C;&#x640D;&#x5931;&#x306E;&#x5B58;&#x5728;&#x4E0B;&#x3067;&#x5909;&#x63DB;&#x52B9;&#x7387;&#x306B;&#x4F9D;&#x5B58;&#x65B9;&#x6CD5;&#x3067;&#x3059;&#x3002;&#x73FE;&#x5B9F;&#x7684;&#x306A;&#x640D;&#x5931;&#x3084;&#x666F;&#x6C17;&#x6E1B;&#x901F;&#x8981;&#x56E0;&#x3068;&#x30E2;&#x30FC;&#x30C9;&#x5F62;&#x72B6;&#x306E;&#x5909;&#x5316;&#x3092;&#x8003;&#x616E;&#x3057;&#x3066;&#x3044;&#x308B;&#x9650;&#x308A;&#x3001;&#x4E88;&#x60F3;&#x3055;&#x308C;&#x308B;&#x4F9D;&#x5B58;&#x95A2;&#x4FC2;&#x3092;&#x4FDD;&#x6301;&#x3059;&#x308B;&#x3053;&#x3068;&#x3092;&#x898B;&#x3064;&#x3051;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x7C21;&#x6613;&#x89E3;&#x6790;&#x30E2;&#x30C7;&#x30EB;&#x3068;&#x5B9F;&#x9A13;&#x306E;&#x826F;&#x3044;&#x5408;&#x610F;&#x304C;&#x9054;&#x6210;&#x3057;&#x305F;&#x3001;&#x6211;&#x3005; &#x3082;&#x65E2;&#x306B;&#x3092;&#x89B3;&#x5BDF;&#x3057;&#x305F;&#x30CA;&#x30CE;&#x30EF;&#x30A4;&#x30E4;&#x30FC; 50 &#x56DE;&#x77ED;&#x3044;&#x30C7;&#x30D0;&#x30A4;&#x30B9;&#x306E;&#x9577;&#x3055;&#x306E;&#x305F;&#x3081;&#x307E;&#x3060;&#x6295;&#x5165;&#x96FB;&#x529B;&#x304C;&#x540C;&#x3058;&#x305F;&#x3081;&#x540C;&#x3058;&#x5909;&#x63DB;&#x52B9;&#x7387;&#x3092;&#x9054;&#x6210;&#x3067;&#x304D;&#x308B;&#x69CB;&#x9020;&#x3092;&#x4E88;&#x6E2C;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;

4 &#x6CE2;&#x6DF7;&#x5408;&#x306B;&#x304A;&#x3051;&#x308B;&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x7D50;&#x6676;&#x5C0E;&#x6CE2;&#x8DEF;: &#x9045;&#x3044;&#x5149;&#x306E;&#x5F37;&#x5316;&#x3068;&#x5236;&#x9650;&#x3002;

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Liam O'Faolain

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