Name: 时间复用超解析技术成像的运动平台 (视频) | JoVE Journal
Uploaded: 2014-02-12T22:00:00.000+00:00
Duration: 6 min 25 s
Description: 了解时间复用超解析技术如何通过光学相位恢复和成像系统位移来合成增大镜头孔径，从而突破光学衍射极限并提升成像分辨率。该方法适用于航空成像系统等实际应用场景。

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1. 设置校准
<ol>
	<li>首先将激光器、扩束镜、透镜和相机大致对准在同一轴线上，该轴线即为光轴。</li>
	<li>开启激光器（不放置超声辅助光声断层成像目标物），确保光束通过透镜中心，并使用可调光阑进行验证。</li>
	<li>打开相机，确保光束聚焦在相机的中心位置。</li>
	<li>使用线性Z轴平移台将相机向后移动。由于系统逐渐失焦，光斑会扩大。需确保光斑的中心保持在同一横向位置。若发生偏移，应仔细调整成像系统的位置，并重复此步骤，直至光斑的中心位置在像素级别上保持不变。</li>
</ol>
2. 三个离焦平面的成像
<ol>
	<li>将测试目标置于扩束镜前方。放置目标时，确保穿过它的光能通过透镜的中心。</li>
	<li>采集一幅图像。该图像将作为基准点，其位置记为 z0,x0（其余所有图像的位置均相对于此点）。该图像记为 I1,b。</li>
	<li>将相机沿线性 z 轴向后移动 dz = 5.08 mm（或 0.2 in）的距离，并采集一幅图像。该图像记为 I2,b。</li>
	<li>再将相机向后移动 dz = 5.08 mm 的距离（相对于 z0 的总距离为 10.16 mm），并采集一幅图像。该图像记为 I3,b。</li>
	<li>返回至 z0 位置。</li>
</ol>
3. 扫描孔径
<ol>
	<li>使用线性 x 轴载物台将整个成像系统横向移动 dx = 2.5 mm 的距离，并采集一幅图像。该图像记为 I1,a。</li>
	<li>重复协议 2 中的步骤。&#160;使用线性 z 轴载物台将相机向后移动 dz = 5.08 mm 的距离，采集一幅图像（I2,a）；再将相机向后移动另一个 dz = 5.08 mm 的距离，采集一幅图像（I3,a）。</li>
	<li>现在，对另一侧重复上述操作。将成像系统移动 dx = -2.5 mm 的距离，并在三个 z 位置采集一组三幅图像（I1-3,c）。</li>
	<li>返回至 z0、x0 位置。</li>
</ol>
4. 相位恢复（数值计算）
<ol>
	<li>利用三平面法14，结合图像 I1-3,b，恢复图像 I1,b 的光学相位。根据所恢复的相位，定义 q1,b。</li>
	<li>监测 I1,b 与 |q1,b|2 之间的相关系数，以验证迭代过程是否收敛。为此，使用 MATLAB 中的 'corr2' 函数。</li>
	<li>对 I1-3,a 和 I1-3,c 重复相位恢复过程。</li>
</ol>
5. 超分辨图像（数值计算）
<ol>
	<li>利用菲涅耳自由空间传播（FSP）积分15，将场 q1,a-c 反向传播至透镜平面。这些场将表示为 Êlens,a-c+。</li>
	<li>将所得场 Êlens,a-c+ 乘以 exp(+πix02)/λf)，以实现反向通过透镜。这些场将表示为 Êlens,a-c-。</li>
	<li>为将场 Êlens,a 恢复至其原始位置，将其横向移动 dx = 2.5 mm 的距离。</li>
	<li>为将场 Êlens,c 恢复至其原始位置，将其横向移动 dx = -2.5 mm 的距离。</li>
	<li>对三个场 Êlens,a-c 进行叠加求和，以实现合并，并综合增大孔径尺寸。</li>
	<li>将所得场乘以 exp(-πix02)/λf)，然后通过自由空间传播至成像平面。</li>
	<li>在扫描方向上应观察到分辨力提高至原来的 3 倍。</li>
</ol>

<ol><li>De Loor, G. P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Possibilities+and+uses+of+radar+and+thermal+infrared+systems%5BTitle%5D)+AND+%22Photogrammetria%22%5BJournal%5D)">Possibilities and uses of radar and thermal infrared systems.</a> Photogrammetria. 24, 43-58 (1969).</li>
<li>Simonett, D. S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Remote+sensing+with+imaging+radar%3A+A+review%5BTitle%5D)+AND+%22Geoforum%22%5BJournal%5D)">Remote sensing with imaging radar: A review.</a> Geoforum. , 61-74 (1970).</li>
<li>Born, M., Wolf, E. <a target="_blank" href="http://scholar.google.com/scholar?hl=en&safe=off&q=author%3aBorn%2C+M+%22Principles+of+optics%3A+electromagnetic+theory+of+propagation%2C+interference+and+diffraction+of+light%22">Principles of optics: electromagnetic theory of propagation, interference and diffraction of light</a>. , Cambridge University Press. (1999).</li>
<li>Wiley, C. A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Synthetic+aperture+radars-a+paradigm+for+technology+evolution%5BTitle%5D)+AND+%22IEEE+Trans.+Aerospace+Elec.+Sys%22%5BJournal%5D)">Synthetic aperture radars-a paradigm for technology evolution.</a> IEEE Trans. Aerospace Elec. Sys. 21, 440-443 (1985).</li>
<li>Brown, W., Porcello, L. <a target="_blank" href="http://scholar.google.com/scholar?hl=en&safe=off&q=author%3aBrown%2C+W+%22An+introduction+to+synthetic-aperture+radar%22">An introduction to synthetic-aperture radar</a>. , Spectrum, IEEE. 52-62 (1969).</li>
<li>Cheney, M., Borden, B. Fundamentals of Radar Imaging. Siam. , (2008).</li>
<li>Otto, R., Fritz, L. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Die+lehre+von+der+bildentstehung+im+mikroskop+von+Ernst+Abbe%5BTitle%5D)+AND+%22Vieweg+Braunschweig%22%5BJournal%5D)">Die lehre von der bildentstehung im mikroskop von Ernst Abbe.</a> Vieweg Braunschweig. , (1910).</li>
<li>Gerchberg, W. R., Saxton, W. O. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((A+practical+algorithm+for+the+determination+of+phase+from+image+and+diffraction+plane+pictures%5BTitle%5D)+AND+%22Optik%22%5BJournal%5D)">A practical algorithm for the determination of phase from image and diffraction plane pictures.</a> Optik. 35, 237-246 (1972).</li>
<li>Misell, D. L. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((A+method+for+the+solution+of+the+phase+problem+in+electron+microscopy%5BTitle%5D)+AND+%22J.+Phys.+D+Appl.+Phys%22%5BJournal%5D)">A method for the solution of the phase problem in electron microscopy.</a> J. Phys. D Appl. Phys. 6, (1973).</li>
<li>Misell, D. L. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((An+examination+of+an+iterative+method+for+the+solution+of+the+phase+problem+in+optics+and+electron+optics%3A+I.+Test+calculations%5BTitle%5D)+AND+%22J.+Phys.+D+Appl.+Phys%22%5BJournal%5D)">An examination of an iterative method for the solution of the phase problem in optics and electron optics: I. Test calculations.</a> J. Phys. D Appl. Phys. 6, 2200-2216 (1973).</li>
<li>Misell, D. L. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((An+examination+of+an+iterative+method+for+the+solution+of+the+phase+problem+in+optics+and+electron+optics%5BTitle%5D)+AND+%22II.+Sources+of+error.+J.+Phys.+D+Appl.+Phys%22%5BJournal%5D)">An examination of an iterative method for the solution of the phase problem in optics and electron optics.</a> II. Sources of error. J. Phys. D Appl. Phys. 6, 2217-2225 (1973).</li>
<li>Fienup, J. R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Reconstruction+of+an+object+from+the+modulus+of+its+Fourier+transform%5BTitle%5D)+AND+%22Optics+Lett%22%5BJournal%5D)">Reconstruction of an object from the modulus of its Fourier transform.</a> Optics Lett. 3, 27-29 (1978).</li>
<li>Fienup, J. R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Phase+retrieval+algorithms%3A+a+comparison%5BTitle%5D)+AND+%22Appl.+Optics%22%5BJournal%5D)">Phase retrieval algorithms: a comparison.</a> Appl. Optics. 21, 2758-2769 (1982).</li>
<li>Gur, E., Zalevsky, Z. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Image+deblurring+through+static+or+time-varying+random+perturbation+medium%5BTitle%5D)+AND+%22J.+Electron.+Imaging%22%5BJournal%5D)">Image deblurring through static or time-varying random perturbation medium.</a> J. Electron. Imaging. 18, 033016-03 (2009).</li>
<li>Goodman, J. W. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Introduction+to+Fourier+Optics%5BTitle%5D)+AND+%22Roberts+%26+Company%22%5BJournal%5D)">Introduction to Fourier Optics.</a> Roberts & Company. , (2005).</li>
<li>Tippie, A. E., Kumar, A., Fienup, J. R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((High-resolution+synthetic-aperture+digital+holography+with+digital+phase+and+pupil+correction%5BTitle%5D)+AND+%22Optics+Express%22%5BJournal%5D)">High-resolution synthetic-aperture digital holography with digital phase and pupil correction.</a> Optics Express. 19, 12027-12038 (2011).</li>
<li>Lim, S., Choi, K., Hahn, J., Marks, D. L., Brady, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Image-based+registration+for+synthetic+aperture+holography%5BTitle%5D)+AND+%22Optics+Express%22%5BJournal%5D)">Image-based registration for synthetic aperture holography.</a> Optics Express. 19, 11716-11731 (2011).</li>
</ol>

无任何披露内容。

本文提出的光学合成孔径雷达（OSAR）概念是一种新的超分辨方法，该方法结合使用G-S算法和扫描技术，以提高物体在扫描方向上的空间分辨率。成像平台的运动可通过机载或卫星平台自主产生。与许多时分复用超分辨技术不同，我们的方法无需任何 先验的 除了成像过程中物体保持静止这一事实外，无需任何关于该物体的先验信息。所提出的该技术可在扫描方向上实现分辨力提升3倍。此处的3倍提升仅为示例，更大的提升倍数同样可行。然而，合成孔径的改善效果存在限制，无法获得合成F数小于1的结果。为了将超分辨扩展至二维，需在y方向重复扫描过程。所提出的光学概念类似于应用于微波波段的合成孔径雷达（SAR）分辨力提升技术。
为了提高该装置的适用性，可以进行多项改进。例如，使用分束器，可在装置中引入三台相机，同时采集三幅离焦图像。
所呈现结果的总运行时间约为30小时，该结果包含100,000次迭代和三个横向位置。每次G-S迭代耗时约0.3秒。若在实时程序中执行该算法并针对相应处理器进行优化，处理时间可缩短约100,000倍，因此总处理时间仅需几秒钟。...

在雷达成像中，通过安装在平台上的天线发射一束窄角度的脉冲射频（RF）。雷达信号以侧视方向朝向地表发射1,2反射信号从表面向后散射，并由同一根天线接收。2接收到的信号被转换为雷达图像。在实孔径雷达（Real Aperture Radar, RAR）中，方位向分辨率与波长成正比，与孔径尺寸成反比。3因此，更高的方位分辨率需要更大的天线。然而，将大型天线安装到飞机和卫星等移动平台存在困难。1951年，Wiley4 提出了一种名为合成孔径雷达（Synthetic Aperture Radar, SAR）的新雷达技术，该技术利用成像平台运动所产生的多普勒效应。在SAR中，接收到的信号的幅度和相位均被记录。5。这是可能的，因为SAR的光学频率约为1-100 GHz6 并使用安装在平台顶部的参考局部谐振器记录相位。在光学成像中，采用较短的波长，例如可见光和近红外光（NIR），其波长约为1 μm。 即 约10的频率14&#160;赫兹。检测的是场强而非场本身，因为光学相位变化过快，无法使用基于硅的标准探测器进行检测。
在通过光学系统对物体成像时，光学元件的孔径起到低通滤波器的作用，因此物体会丢失高频空间信息。7本文旨在分别解决上述每个问题， 即 相位丢失和衍射极限效应。
Gerchberg 和 Saxton (G-S)8 提出，可以通过迭代过程恢复光学相位。Misell9-11 将该算法推广至任意两个输入和输出平面。这些方法已被证明能够收敛到具有最小均方误差（MSE）的相位分布12,13。Gur 和 Zalevsky14 提出了一种三平面方法，可改进 Misell 算法。
我们提出并实验证明，通过在移动成像透镜的同时恢复相位，如同合成孔径雷达（SAR）应用中对天线所进行的操作，可合成地增加沿扫描轴方向的有效孔径尺寸，从而最终提高成像分辨率。
合成孔径雷达（SAR）在利用干涉测量和全息技术进行光学成像中的应用是众所周知的16,17。然而，所提出的方法旨在模拟一种扫描成像平台，使其适用于非相干成像（例如侧视机载平台）。因此，依赖参考光束的全息技术概念并不适用于此类应用。取而代之的是，采用改进的Gerchberg-Saxton算法来恢复相位信息。

<table><tbody><tr><td>红色激光模块</td><td>Thorlabs</td><td>&lt;a href=&quot;http://thorlabs.com/thorProduct.cfm?partNumber=LDM635">LDM635&lt;/a&gt;</td><td></td></tr><tr><td>10倍伽利略式光束扩束器</td><td>Thorlabs</td><td>&lt;a href=&quot;http://thorlabs.com/thorProduct.cfm?partNumber=BE10M-A">BE10M-A&lt;/a&gt;</td><td></td></tr><tr><td>负性1951年美国空军测试标板</td><td>Thorlabs</td><td>&lt;a href=&quot;http://thorlabs.com/thorProduct.cfm?partNumber=R3L3S1N">R3L3S1N&lt;/a&gt;</td><td></td></tr><tr><td>2英寸方形滤膜过滤器支架</td><td>Thorlabs</td><td>&lt;a href=&quot;http://thorlabs.com/thorProduct.cfm?partNumber=FH2">FH2&lt;/a&gt;</td><td></td></tr><tr><td>1号线性平移台</td><td>Thorlabs</td><td>&lt;a href=&quot;http://thorlabs.com/thorProduct.cfm?partNumber=PT1">PT1&lt;/a&gt;</td><td>2x</td></tr><tr><td>透镜支架用于 &amp;Oslash;光学领域第1名</td><td>Thorlabs</td><td>&lt;a href=&quot;http://thorlabs.com/thorProduct.cfm?partNumber=LMR1">LMR1&lt;/a&gt;</td><td></td></tr><tr><td>透镜 f = 100.0 mm</td><td>Thorlabs</td><td>&lt;a href=&quot;http://thorlabs.com/thorProduct.cfm?partNumber=AC254-100-A">AC254-100-A&lt;/a&gt;</td><td></td></tr><tr><td>渐进式环形调节虹膜光圈</td><td>Thorlabs</td><td>&lt;a href=&quot;http://www.thorlabs.com/thorproduct.cfm?partnumber=SM1D12C">SM1D12C&lt;/a&gt;</td><td></td></tr><tr><td>2.5 mm × 2.5 mm 孔径 &amp;Oslash;1 英寸</td><td></td><td></td><td>室内生产</td></tr><tr><td>高分辨率CMOS相机</td><td>Thorlabs</td><td>&lt;a href=&quot;http://thorlabs.com/thorProduct.cfm?partNumber=DCC1545M">DCC1545M&lt;/a&gt;</td><td></td></tr></tbody></table>

运动平台上成像的时间复用超分辨技术

Time Multiplexing Super Resolving Technique for Imaging from a Moving Platform

我们提出一种方法，用于提高物体的分辨率，并克服安装在移动成像系统（如机载平台或卫星）上的光学系统的衍射极限。分辨率的提升通过两个步骤实现。首先，采集三幅不同离焦程度的低分辨率图像，并采用改进的迭代型Gerchberg-Saxton算法恢复光学相位。相位恢复后，可将光场在数值上反向传播至孔径平面。其次，移动成像系统并重复第一步操作。将获得的孔径平面上的光学场进行合成，沿运动方向生成等效增大的合成孔径，从而实现更高的成像分辨率。该方法类似于微波波段中一种广为人知的技术——合成孔径雷达（Synthetic Aperture Radar, SAR），后者通过沿平台运动方向合成增大天线尺寸来提升分辨率。本文通过实验室实验验证了所提出方法的有效性。

九幅捕获图像的示例（三个离焦图像在三个横向位置）如图3所示。
G-S收敛的一个示例如图4所示。中心图像I1,b的相关系数高于0.95，侧边图像I1,a和I1,c的相关系数高于0.85（在完整的数值模拟中，它们均超过0.99）。
图5展示了超分辨率（SR）图像的代表性结果。在低分辨率（LR）图像中，无法看到任何分辨力条纹。然而，在超分辨率图像中，水平条纹清晰可见，直至右侧第三个元素。需要注意的是，由于我们的方法仅在x方向（运动方向）上合成了更大的孔径，因此垂直条纹的分辨能力没有得到改善。
<img alt="用于校准和测试的光路装置，包含相机、镜头、光阑、激光器和USAF靶标。" fo:content-width="5in" fo:s...

介绍了一种克服光学衍射极限的方法。该方法包括两个步骤：首先利用迭代的Gerchberg-Saxton算法进行光学相位恢复，然后对成像系统进行位移并重复第一步。沿移动方向合成了增大的透镜孔径，从而实现了更高的成像分辨率。

我们提出一种方法，用于提高物体的分辨率，并克服安装在移动平台上的光学系统的衍射极限。

本实验的总体目标是通过合成方式增大扫描成像平台的镜头孔径。该目标的实现首先需要沿系统的光轴方向移动，采集目标物体的三幅低分辨率但不同程度离焦的图像；第二步是将整个成像系统垂直平移，然后再次采集目标物体的三幅离焦图像。接下来，将成像系统移至光轴的另一侧，并对目标采集另外三幅离焦图像。最后一步是通过数值方法重构光学相位，以确定光学场，然后将其进行适当合并，从而获得超分辨图像。最终，在运动方向上合成了一个等效增大的透镜孔径，从而实现了更高的成像分辨率。与其它时分复用超分辨方法相比，本技术的主要优势在于其被动性，因此无需投射编码图案，避免了在获取超分辨图像过程中使用后即丢弃的冗余投影。该实验通常在相对黑暗的环境中进行。然而，部分视频在光照条件下拍摄，以便更清晰地展示实验流程。开始设置时，首先将激光扩束镜与相机大致对准在同一光轴上。将透镜和相机均安装在平移台上，以便可在垂直于光轴的方向进行微调移动。此外，将相机安装在平移台上，以实现沿光轴方向的微小移动。打开激光器，并使用孔径光阑确保光线通过透镜中心。接着，开启相机，并利用线性Z轴平台检查激光光束的准直情况。当准直完成后，使相机离焦只会改变光斑的大小，而不会导致光斑发生横向偏移。准直完成后，在扩束镜前方插入美国空军分辨率测试板。放置测试板时，应使透过它的光线穿过透镜的中心。使用线性Z轴平台来对目标进行聚焦。相机的这一初始xz位置将作为锚定点。一旦完成聚焦，插入0.1英寸的方形光阑，并拍摄目标的第一幅图像。现在调整线性Z轴平台。将其用于将相机从目标位置移开0.2英寸。拍摄目标的第二幅图像，再将相机向后移动0.2英寸。拍摄第三张图像。这三张图像将被称为B系列。在继续操作前，将相机恢复至其原始锚定位置。返回锚点位置后，开始使用线性 X 轴平移。整个成像系统向侧面移动正 0.1 英寸的距离。此时成像系统已偏离激光束的中心位置。从该位置拍摄目标物的图像。调节Z轴载物台，使相机远离目标物0.2英寸，拍摄一张图像，然后再次向回移动0.2英寸并拍摄图像。拍摄目标的第三张图像。这三张图像将被称为A系列。将相机返回至锚点位置。从锚点位置开始，将相机向负方向移动 0.1 英寸。在与其他序列相同的 Z 位置处再采集三幅图像。这些图像将构成 C 系列。由于相机仅能捕捉到光场强度，光学相位信息会丢失。为了恢复相位信息并重建光场，需采用数值三平面法。在获得每组图像的光场分布后，利用菲涅尔自由空间积分，将B系列的光场反向传播至A系列对应的透镜平面。确保该区域已移动，以反映其相对于光轴的位置。将光场在自由空间传播至透镜平面。对位于光轴下方的C系列重复上述步骤。将三个场相加以合并它们，并综合增大孔径尺寸。最后，将所得场在自由空间中传播至像平面。实验中使用的目标物是1951年USAF负性测试靶标，其高分辨率图像如图所示。与此相比，光学轴上锚点位置拍摄的低分辨率图像中，超分辨图像中无法看到任何分辨率条。右侧的垂直条纹仅能分辨到第三个元素。由于孔径仅在水平方向X上增大，因此水平条纹的分辨率没有得到改善。观看本视频后，您应能够充分理解如何构建一种被动式超分辨率系统，该系统通过成像平台的运动和数值计算，合成地增大镜头孔径。尽管您所看到的演示是在光学平台上进行的，但所提出的概念同样适用于实际的机载成像系统。

time-multiplexing-super-resolving-technique-for-imaging-from-moving

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科研

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Engineering

工程

时间复用超解析技术成像的运动平台

用于双色荧光显微镜的双相机发射分光系统能够生成具有优异光学和时间分辨率的实时图像序列，这是某些活细胞检测（包括平行板流动腔黏附实验）所必需的。当使用软件将同时获取的发射通道图像进行合并时，可生成伪彩图像序列。...

同时利用双相机发射分光系统在两个发射通道中捕获实时图像：在细胞黏附研究中的应用

我们展示了如何利用荧光光激活定位显微技术（FPALM）同时对细胞内多种荧光标记的分子 进行成像。所述技术可在单个细胞内实现数千至数十万个荧光标记蛋白的定位，精密度达到数十纳米 。...

同时多色成像生物结构的荧光光激活定位显微技术

我们展示了一种利用荧光标记抗体的连续结合与洗脱，以单分子精度对异质纳米结构内多种分子进行成像的方法。...

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白细胞和血小板的募集是动脉生成过程中侧支动脉有效生长所必需的关键组成部分。多光子显微镜是一种能够以高时空分辨率追踪细胞动态的高效工具。 体内...

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本文介绍了光谱聚焦模块与双输出脉冲激光器的集成，实现了对金纳米颗粒和癌细胞的快速高光谱成像。本研究旨在展示在标准激光扫描显微镜上实现多模态非线性光学技术的详细方法。...

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我们提出了一种利用宽带受激拉曼散射（SRS）显微技术获取化学图像的实验方案。该方案基于采用多通道差分锁相检测的SRS显微镜，详细描述了样品制备、SRS仪器调节以及化学计量学方法，用于解析化学非均质样品中不同组分的成分信息。...

基于宽带受激拉曼散射显微技术的多重化学成像

多重条形码成像分析技术最近显著改进了对肿瘤微环境的表征，使得能够全面研究细胞组成、功能状态以及细胞间相互作用。本文中，我们描述了一种染色与成像方案，该方案利用寡核苷酸偶联抗体的条形码技术和循环成像，从而实现高维成像 分析技术的应用。...

用于石蜡组织样本单细胞分析中免疫谱型与空间定位特征的多重条形码图像分析

本文介绍了一种用于表征腹膜转移灶三维结构的多重免疫荧光染色方案。...

采用迭代漂白扩展多重性方法对荷瘤组织进行三维成像

本方案概述了使用配备光学光子重分配功能的转盘共聚焦显微镜进行深层全细胞单分子定位显微镜（SMLM）成像的实验步骤，从而无需定制光学元件或复杂照明即可实现DNA-PAINT成像。...

全细胞超分辨率成像 通过 使用光学光子重分配的旋转盘共聚焦显微镜进行DNA-PAINT成像

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超分辨率成像与共享管理：一种用于多通道检测共聚焦显微镜的实验方案

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运动平台上成像的时间复用超分辨技术

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