Name: Messung und Analyse von atomarem Wasserstoff und Zweiatomige Molekulare AlO, C 2, CN, und TiO Spektren nach Laser-induzierten Breakdown Optical (Video) | JoVE Journal
Uploaded: 2014-02-14T14:45:00.000+00:00
Duration: 9 min 40 s
Description: Lernen Sie die zeitaufgelöste Laser-Induzierte Breakdown-Spektroskopie zur Analyse atomarer und molekularer Emissionen in Plasmen. Diese Methode ermöglicht präzise Temperaturbestimmungen aus diatomaren Rekombinationsspektren.

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Die Autoren danken Herrn JO Hornkohl für Zinsen und Diskussion über die Berechnung des zweiatomigen Moleküllinie Stärken. Diese Arbeit wird teilweise durch das Zentrum für Laseranwendungen an der University of Tennessee Space Institute unterstützt.

1. Optical System-Setup <ol><li> Legen Sie einen Strahlteiler am Ausgang des Lasers, so dass die 1.064 nm Wellenlänge Licht durchlassen und alle anderen transienten Laserstrahlung in eine Strahlfalle zu reflektieren. </li><li> Legen einen Hochgeschwindigkeits-PIN-Photodioden-Detektor, um einen Teil der Laserstrahlung aus dem Strahlenteiler reflektiert aufzuzeichnen. Verbinden dieses Detektors an das Oszilloskop mit Koaxialkabel, um die optische Impuls bezüglich Auslösung durch den Funktionsgenerator und das Auftreten der Q-Schaltung in der Nd überwachen: YAG-Laservorrichtung. </li><li> Richten drei IR reflektierenden Spiegel, um den Strahl parallel zu dem Schlitz des Spektrometers zu positionieren. </li><li> Positionieren Sie eine Linse über translationale Bühne, um den Strahl, um optische Durchbruch Plasma parallel zur Spektrometerspalt erzeugen konzentrieren. Ausrichten zwecks Abbilden der Plasma auf den Schlitz zwei Quarzlinsen. Die beiden Sammellinsen optimal passen die Spektrometer-Design, dh die endgültige Linse eine apertur zu erreichen af ​​# identisch mit der f # der internen Optik des Spektrometers. </li><li> Für Messungen über 380 nm, positionieren eine Kantenfilter zwischen den beiden Linsen für den Zweck der Blockierung Strahlung unterhalb 380 nm liegt. Der Kantenfilter unterdrückt möglich UV Beiträge (aufgrund 2. Ordnung des Gitters) auf die gemessenen Spektren. </li></ol> 2. Datenerfassung-Setup <ol><li> Schließen Sie eine Wellenform-Funktionsgenerator bietet eine dreieckige Welle bei 50 Hz auf einem speziell angefertigten Division durch fünf Kreis auf 10 Hz zu erhalten. Optisches Mehrkanal-Analysator (OMA) wird bei 50 Hz und der Blitzlampen der Nd betrieben: YAG-Laser werden synchron bei 10 Hz betrieben wird. Man kann ein ICCD anstelle der OMA zu verwenden, die synchron mit der Rate von der gepulsten Laserstrahlung als auch. </li><li> Verbinden Sie einen der Ausgänge des fertigten Division durch fünf Schaltung zu einem digitalen Verzögerungsgenerator. Verwenden Sie eine Ausgabe, die zu synchronisieren Nd: YAG-Blitzlampen und einen weiteren Ausgang zu control die Auslöser der linearen Dioden-Array-Verstärker und optische Mehrkanal-Analysator. Auch anstelle des verstärkten linearen Dioden-Array und OMA man eine ICCD verwenden. </li><li> Relais die einstellbaren Triggerausgang der Laservorrichtung auf einem Oszilloskop und einem Impulsgenerator. Das Oszilloskop wird verwendet, um zu überwachen, wenn das gepulste Laserstrahlung für die Erzeugung optischer Durchbruch oder Laserablation Verfügung. </li><li> Verbinden der Hochspannungsausgang des digitalen Impulsgenerator des verstärkten linearen Dioden-Array. </li><li> Das andere Ausgangssignal des Impulsgenerators mit dem Oszilloskop. </li><li> Verbinden Sie den verstärkten linearen Diodenarray-Ausgang mit dem OMA. </li></ol> 3. Synchronisation und Messung <ol><li> Stellen Sie die Wellenform-Funktionsgenerator zur Ausgabe eines Dreieckpuls bei 50 ± 1 Hz ist. Dieser Funktionsgenerator bietet die Master-Frequenz. Eine benutzerdefinierte gebaut Division durch fünf Schaltung und eine digitale Verzögerungsgenerator für ac verwendetkuratieren Synchronisation. </li><li> Initiieren Wasserkühlung und Stromversorgung für Laser-Gerät. Aktivieren Laser. </li><li> Bestimmung der Zeit für die Laserstrahlung von der Austrittsöffnung des Nd fliegen: YAG-Lasers auf den Bereich vor der Spektrometerspalt wie folgt: Messen des Abstands des Lichtweges und berechnet die Laufzeit mit der Drehzahl-of-Licht. Konto für diese Übergangszeit bei der Einstellung der Gate-Verzögerungszeit im nächsten Schritt. </li><li> Auf der digitalen Pulsgenerator, stellen Sie die Gate-Breite für die Messung und die Verzögerungszeit von optischen Durchbruch oder Laser-Ablation-Impuls, und verwenden Sie das Oszilloskop, um die Verzögerungszeit zu überwachen. Die Verzögerungszeit wird bestimmen, wie lange die für die Datenerhebung zu warten, nachdem Schlag auftritt. Die Gatebreite bestimmt, wie lange der Diodenanordnung an Plasmastrahlung ausgesetzt. </li><li> Generieren optischen Durchbruch in Luft-und / oder legen Sie eine Probe auf der Bühne, so dass translationale Ablation auftreten. Bild der Mikroplasma auf den Spektrometerspalt. </li><li> Beginnen Messungen und Aufzeichnung von Daten mit der verstärkten linearen Diodenarray-und optische Mehrkanal-Analysator (oder mit einer ICCD). </li></ol> 4. Wellenlängenkalibrierung <ol><li> Rekord-Spektren von Standardkalibrierung Lampen: Neon-, Quecksilber-und Wasserstofflampen. Verwenden Sie die Versuchsanordnung mit Lampen an der Stelle, wo Plasma erzeugt wurde gestellt. </li><li> Mit den bekannten Wellenlängen von Lampen, eine lineare oder kubische fit, um das Pixel-Wellenlängen-Korrespondenz erhalten. Der Zweck einer genauen Kalibrierung ist, um Nichtlinearitäten, die normalerweise mit der Messung von Spektren werden korrigieren. </li><li> Wiederholen Kalibrierungen für H, C 2, CN, und TiO Spektralbereich von Interesse. </li></ol> 5. Intensity Calibration <ol><li> Schalten Sie eine Wolframlampe Kalibrierung und warten Sie, um sich aufzuwärmen. </li><li> Verwenden eines optischen Pyrometers, um die Temperatur des aktiven Lampe zu messen. </li><li> Verwenden Sie die Versuchsanordnung zu rEcord das Spektrum der aktiven Lampe. </li><li> Berechnen Sie ein Schwarzkörperkurve aus Plank Strahlungsgesetz mit der gemessenen Temperatur als Eingabeparameter. </li><li> Setzen Sie die berechnete Kurve mit dem Spektrum des aktiven Lampe. Bestimmen die Faktoren, mit denen die aufgezeichneten Intensitäten aus der berechneten Kurve. Anwenden dieser Faktoren zeichneten Spektren zur wellenlängenabhängigen Empfindlichkeit des Detektors korrigieren. </li><li> Wiederholen Sie diesen Vorgang für jede Region das Spektrometer verwendet wurde. </li></ol> 6. Datenübertragung <ol><li> Bereiten Medium für Dateiübertragungen. </li><li> Für jede Datenmessung, notieren Sie diesen auf das Medium. </li><li> Nehmen Sie dieses Medium und laden Sie die Dateien auf sie zu einer Arbeits Computer. </li></ol> 7. Dateivorbereitung <ol><li> Für jede Datei, analysieren sie in Abschnitte, eine mit aufgezeichneten Daten, und die anderen die Angabe ab Wellenlänge und Wellenlängenverschiebung durchschnittlich pro Datenpunkt. </li><li> Verwenden Sie diese Abschnitte, um eine neue Datei zu erstellen, entsprechenWellenlängen mit aufgezeichneten Daten. </li></ol> 8. Zweiatomige Molekulare Analyse <ol><li> Wählen Sie die Datei und Wellenlänge entsprechende Zeile Stärke Datei. </li><li> Wählen Sie die Basislinie kompensiert. <ol><li> Festlegen, ob der Offset ist konstant, linear oder quadratisch. </li><li> Stellen Sie die entsprechenden Koeffizienten zu festen oder variablen Werten. </li></ol></li><li> Stellen Sie die Auflösung und Temperatur, die beide entweder fest oder variiert werden. </li><li> Stellen Sie die Toleranz der Passung für das synthetische Spektren Anpassung an die gemessenen Spektren zu sein. </li><li> Setzen Sie den berechneten an die experimentellen Spektren mit einem Nelder-Mead-Algorithmus. </li><li> Unter Verwendung der am besten passenden Parameter des berechneten Spektren für jede Messung, schließen die in den verschiedenen Zeitverzögerungen und Gatebreiten beobachtet Mikroplasmaparameter. </li></ol>

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</ol>

Alle Autoren erklären, dass sie keine finanziellen Interessen konkurrieren.

Die zeitaufgelöste Messprotokoll und repräsentative Ergebnisse werden hier weiter diskutiert. Es ist wichtig, die Laserpulse, erzeugt bei einer Rate von 10 Hz zu synchronisieren, mit der 50 Hz Arbeitsfrequenz des verstärkten linearen Dioden-Array und OMA (oder ICCD). Weiterhin ist eine genaue Zeitsteuerung der Laserimpulse und die Öffnung des Gate des verstärkten linearen Dioden-Array (oder alternativ ICCD) wesentlich. Der Wellengenerator, in dem Versuchsschema anzug, wird verwendet, um die Laserimpulse synchronisieren ...

Laser-Induced Breakdown-Spektroskopie (LIBS)-Techniken 5.1-Anwendungen haben in der Atom 6-12 und molekulare Untersuchungen von Plasma 13-20 mit Laserstrahlung erzeugt. Zeitaufgelösten Spektroskopie ist wichtig für die Bestimmung der Übergangscharakteristiken des Plasmas. Temperatur-und Elektronendichte, um nur zwei Plasmaparameter, gemessen vorgesehen eine vernünftige theoretische Modell der Plasma Aufschlüsselung verfügbar ist. Trennung von Freie-Elektronen-Strahlung von Atom-und Molekül Emissionen ermöglicht es uns, genau vorübergehende Phänomene zu erforschen. Durch die Fokussierung auf ein bestimmtes Zeitfenster, kann man &quot;einfrieren&quot; Plasma-Zerfall und damit erhalten genaue spektroskopische Fingerabdrücke. LIBS hat eine Vielzahl von Anwendungen und vor kurzem Interesse an LIBS-Diagnose zeigt einen deutlichen Anstieg bei der Zahl der Forscher Veröffentlichung im Feld gemessen. Pico-und Femtosekunden erzeugte Mikroplasma ist der laufendenForschungsinteresse jedoch historisch Versuchsanordnungen nutzen LIBS-Nanosekunden-Laserstrahlung. Abbildung 1 zeigt einen typischen Versuchsanordnung zur laserinduzierten Plasmaspektroskopie. Aus diesem Protokoll ist die funktionelle Bruchenergie für den ersten Strahl in der Größenordnung von 75 mJ Puls, auf den Infrarot-Wellenlänge von 1.064 nm aufweist. Diese Impulsenergie kann nach Bedarf eingestellt werden. . Das Plasma wird durch das Spektrometer dispergiert und mit einem verstärkten linearen Dioden-Array und OMA oder alternativ auf einen 2-dimensionalen Verstärkter Charge Coupled Device (ICCD) abgebildet gemessen Figur 2 zeigt das Zeitdiagramm für die zeitaufgelöste Experimente: Synchronisation der Impuls Laserstrahlung mit Anzeige-, Laser-Puls-Trigger-, Laser-Feuer-und Gate-Verzögerung geöffnet. Erfolgreiche zeitaufgelöste Spektroskopie erfordert verschiedene Kalibrierungsverfahren. Diese Verfahren umfassen Wellenlängenkalibrierung zurückGrundkorrektur, und am wichtigsten, eine Empfindlichkeitskorrektur des Detektors. Empfindlichkeit korrigierten Daten sind wichtig für den Vergleich der gemessenen und modellierten Spektren. Eine Erhöhung des Signal-zu-Rausch-Verhältnis, werden mehrere Laser-Emissionsspektrometrie Ereignisse aufgezeichnet.

<table><tbody><tr><td>Custom Box</td><td>UTSI</td><td>None</td><td>Signalteiler und -konditionierer. An dessen Stelle kann ein Oszilloskop verwendet werden.</td></tr><tr><td>Digitaler Verzögerungs-/Impulsgenerator mit vier Kanälen</td><td>Stanford Research Systems, Inc.</td><td>Modell DG535</td><td>Firmen: Tequipment, diyAudio</td></tr><tr><td>Vier Kanal Farbe Digital Phosphor Oszilloskop</td><td>Tektronix</td><td>TDS 3054</td><td>500 MHz - 5 GS/sec, Firmen: Amazon, Tektronix, Fluke, Agilent Technologies, Pico Technology</td></tr><tr><td>Wavetek FG3C Funktionsgenerator</td><td>Wavetek</td><td>FG3C</td><td>Firmen: Tequipment, Stanford Research Systems, BK Precision</td></tr><tr><td>Nd:YAG Laser</td><td>Quanta-Ray</td><td>DCR-2A(10) PS</td><td>Laserstrahlung, Klasse IV. Firmen: Lambda Photometrics, Continuum, Ellipse, Newport</td></tr><tr><td>Si Biased Detector</td><td>Thorlabs</td><td>DET10A/M</td><td>200-1.100 nm, mit ND10A Reflexionsfilter. Firmen: Canberra, Edmund Optics</td></tr><tr><td>Nd:YAG Laser Line Mirror, 1,064 nm</td><td>Thorlabs</td><td>NB1-K13</td><td>Firmen: Edmund Optics, Newport</td></tr><tr><td>1 in Fused Silica Bi-Convex Lens, uncoated</td><td>Newport</td><td>SBX031</td><td>Firmen: Edmund Optics, Thorlabs</td></tr><tr><td>2 in Fused Silica Plano-Convex Linse, unbeschichtet</td><td>Newport</td><td>SPX049</td><td>Konvexe Linse, f/4.&nbsp; Firmen: Edmund Optics, Thorlabs</td></tr><tr><td>Spectrograph</td><td>Instruments S.A. Geschäftsbereich Jobin-Yvon</td><td>HR 640</td><td>Firmen: Andor, Newport, Horiba</td></tr><tr><td>Manuelle und elektronische Steuerung für Spectrograph</td><td>Instruments S.A. Geschäftsbereich Jobin-Yvon</td><td>Model 980028</td><td>Manuelle und elektronische Steuerung für Spectrograph</td></tr><tr><td>Mega 4000</td><td>Mega</td><td>Model 129709</td><td>Computerschnittstelle für Spektrograph</td></tr><tr><td>Gateway 2000 Crystal Scan 1024 Monitor</td><td>Gateway</td><td>PMV14AC</td><td>Monitor für Computerschnittstelle</td></tr><tr><td>20 MHz Oszilloskop</td><td>BK Precision</td><td>Model 2125</td><td>Unternehmen: Amazon, Tektronix, Fluke, Agilent Technologies, Pico Technology</td></tr><tr><td>6040 Universal Pulse Generator</td><td>Berkeley Nucleonics Corporation</td><td>Model 6040</td><td>Unternehmen: Agilent Technologies, Tektronix, Quantum Composers</td></tr><tr><td>Separate Komponente für 6040 Universal Pulse Generator</td><td>Berkeley Nucleonics Corporation</td><td>Modell 202 H</td><td>Separate Komponente für 6040 Universal Pulse Generator</td></tr><tr><td>ICCD Kamera</td><td>EG& G Parc</td><td>Modell 46113</td><td>Unternehmen: Andor, Standford Computer Optics, LaVision, Hamamatsu</td></tr><tr><td>OMA III</td><td>EG& G Parc</td><td>Modell 1460</td><td>Spektrale Datenerfassung und -analyse. Das Gerät wird nicht mehr hergestellt und durch Software ersetzt, die auf den Computern installiert ist.</td></tr></tbody></table>

messung und analyse von atomarem wasserstoff und zweiatomige molekulare alo, c<sub&gt; 2</sub&gt;, cn, und tio spektren nach laser-induzierten breakdown optical

Measurement and Analysis of Atomic Hydrogen and Diatomic Molecular AlO, C2, CN, and TiO Spectra Following Laser-induced Optical Breakdown

In dieser Arbeit präsentieren wir zeitaufgelöste Messungen von Atom-und zweiatomigen Spektren nach laserinduzierten optischen Durchbruch. Eine typische LIBS Anordnung verwendet. Hier betreiben wir ein Nd: YAG-Laser bei einer Frequenz von 10 Hz bei der Grundwellenlänge von 1.064 nm auf. Die 14 ns Pulse mit anenergy von 190 mJ / Impuls zu einer 50 um Fleckgröße fokussiert, um einen Plasma von optischen Durchbruch oder Laser-Ablation in der Luft zu erzeugen. Der Mikroplasma wird auf den Eintrittsspalt eines Spektrometers abgebildet 0,6 m, und die Spektren werden mit einem 1800 Rillen / mm Gitter eine verstärkte lineare Diodenanordnung und der optischen Mehrkanal-Analysator (OMA) oder eine ICCD aufgezeichnet. Von Interesse sind Stark-verbreiterten Atomlinien des Wasserstoffs Balmer-Serie, um die Elektronendichte schließen. Temperaturmessungen erarbeiten wir auch zweiatomige Emissionsspektren der Aluminiumgehalt (AlO), Kohlenstoff (C 2), Cyan (CN) und Titanmonoxid (TiO). Die experimentellen Verfahren umfassen wellenlänge und Empfindlichkeit Kalibrierungen. Analyse der molekularen Spektren aufgezeichnet wird durch den Einbau von Daten tabellarisch Linienstärken erreicht. Darüber hinaus werden von Monte-Carlo-Simulationen durchgeführt, um Art der Fehlermargen zu schätzen. Zeitaufgelöste Messungen sind für die transiente Plasma häufig in LIBS angetroffen unerlässlich.

LIBS gepulste Laserstrahlung verwendet, um eine Probe ausreichend ionisiert, um Plasma zu bilden. Laser-induzierten Abbau von gasförmigen Stoffen wird Plasma, das über den Fokusbereich des Anregungsstrahls zentriert ist, zu schaffen, während der Laserablation an festen Oberflächen wird Plasma über der Oberfläche der Probe zu erzeugen. Das Plasma wird durch die Konzentration der optischen Strahlung in der Größenordnung von 100 GW / cm 2 ns Bruchimpulse erzeugt. Laserablation Plasma zu erzeugen, typischerweise ...

Zeitaufgelöste Atom-und zweiatomigen Molekülspezies mit LIBS gemessen. Die Spektren werden in verschiedenen Zeitverzögerungen nach der Erzeugung optischer Durchbruch Plasma gesammelt Nd: YAG-Laserstrahlung und analysiert werden, um die Elektronendichte und Temperatur abzuleiten.

Messung und Analyse von atomarem Wasserstoff und Zweiatomige Molekulare AlO, C<sub&gt; 2</sub&gt;, CN, und TiO Spektren nach Laser-induzierten Breakdown Optical

In this work, we present time-resolved measurements of atomic and diatomic spectra following laser-induced optical breakdown. A typical LIBS arrangement ...

Das übergeordnete Ziel des folgenden Experiments besteht darin, zeitaufgelöste spektrale Signaturen von Atom- und/oder Molekül-Emissionen nach der Erzeugung eines laserinduzierten Funkens zu messen und zu analysieren. Dies wird erreicht, indem gepulste Laserstrahlung mit einer Wellenlänge von 1064 Nanometern auf einen Zielbereich fokussiert wird, um eine Durchschlagstelle in Luft oder eine Probenaufschlussablation zu erzeugen. Als zweiter Schritt wird die Zeitverzögerung zwischen der optischen Plasmaproduktion und dem Detektor eingestellt, um zeitlich aufgelöste atomare und/oder molekulare Spektren zu messen.Anschließend werden Wellenlänge und Intensität kalibriert, um die aufgezeichneten Daten vorzubereiten. Zum Vergleich mit theoretischen Vorhersagen werden Ergebnisse erhalten, die zeigen, dass die Technik zur Bestimmung der Temperatur aus Spektren diatomarer Rekombination verwendet werden kann und die zeitliche Entwicklung atomarer und molekularer Spezies im Plasma untersucht werden kann. Der Hauptvorteil dieser Technik gegenüber bestehenden Methoden wie elektrischer Entladung besteht darin, dass die laserinduzierte optische Durchbruchserzeugung relativ einfach durchzuführen ist.Diese Methode kann dabei helfen, zentrale Fragen im Bereich der Verbrennungsforschung zu beantworten, beispielsweise zur Laserzündung brennbarer Flüssigkeiten, Feststoffe und Gase. Atomare und molekulare Spektren sind ebenfalls hilfreich beim Verständnis von Verbrennungsprozessen. Obwohl diese Methode Einblicke in laserinduzierte Phänomene ermöglicht, kann sie auch auf andere Systeme angewandt werden, wie beispielsweise die Impulsverdampfungsabscheidung.Außerdem kann eine detaillierte spektrale Analyse zum Verständnis von astrophysikalischem Plasma beitragen. Im Allgemeinen werden Personen, die neu in dieser Methode sind, aufgrund der Anforderungen an eine hohe Genauigkeit in Bezug auf Wellenlänge, Kalibrierung und Intensitätskalibrierung Schwierigkeiten haben, eine gute, präzise Zeitauflösung zu erreichen und ein gutes Signal-Rausch-Verhältnis in den experimentellen Daten zu erhalten. Visuelle Demonstrationen dieser Methode sind entscheidend.Da frühe Zeitschritte aufgrund verschiedener konkurrierender Plasmadynamik-Phänomene schwer zu erfassen sind, sind die Bestandteile dieses Experiments auf zwei optischen Tischen angeordnet. Der Laser befindet sich auf einem Tisch, das Spektrometer auf dem anderen.Ein Überblick über diesen Versuchsaufbau ist in diesem Schema dargestellt, das die Durchführung der Experimente beschreibt: Beginnen Sie mit einem Neodym-YAG-Laser und leiten Sie dessen Ausgang zu einem Strahlteiler, der Licht mit einer Wellenlänge von 1064 Nanometern durchlässt. Verwenden Sie einen schnellen PIN-Photodetektor, um einen Teil der vom Strahlteiler reflektierten Laserstrahlung aufzuzeichnen. Schließen Sie diesen Photodetektor mit einem Koaxialkabel an ein Oszilloskop an, um den optischen Puls zu überwachen.Hinter dem Strahlteiler leitet ein linienförmiger infrarotreflektierender Spiegel den Strahl parallel zum Spalt des Spektrometers. Dieser Spiegel lenkt den Strahl parallel zum Spalt und in Richtung eines fokussierenden Elements. Verwenden Sie eine Linse auf einer Translationsstufe, um den Strahl zu fokussieren und ein optisches Entladungsplasma parallel zum Spektrometerspalt zu erzeugen.Als Nächstes richten Sie zwei Quarzlinsen aus, um das Plasma auf dem Spalt abzubilden, um Messungen oberhalb von 380 Nanometern durchzuführen. Platzieren Sie einen Schnittfilter zwischen den beiden Linsen. Sobald ein Plasma erzeugt ist, wird sein Spektrum durch das Spektrometer zerlegt.Das Spektrum wird mit einem verstärkten linearen Diodenarray aufgezeichnet, der mit einem optischen Mehrkanalanalysator verbunden ist. Bereiten Sie die Datenaufnahme vor, indem Sie einen Funktionsgenerator anschließen, der eine Dreieckswelle mit 50 Hertz an eine durch fünf teilende Schaltung („divide by five circuit“) weitergibt. Verwenden Sie das 10-Hertz-Signal von einem Ausgang der durch fünf teilenden Schaltung als Eingang für einen digitalen Verzögerungsgenerator.Verwenden Sie einen Ausgang des digitalen Verzögerungsgebers, um die Neodym-YAG-Blitzlampen auf eine Betriebsfrequenz von 10 Hertz zu synchronisieren. Nutzen Sie einen weiteren Ausgang des digitalen Verzögerungsgebers über die Sink-Box, um die Trigger des Diodenarray-Verstärkers und des optischen Mehrkanalanalysators, die mit 50 Hertz arbeiten, zu steuern. Leiten Sie anschließend den einstellbaren Trigger-Ausgang des Lasers an ein Oszilloskop und einen Impulsgenerator weiter.Verbinden Sie anschließend die Ausgänge des Impulsgenerators mit dem verstärkten linearen Diodenarray und dem Oszilloskop. Schließen Sie abschließend den verstärkten linearen DDE an den optischen Mehrkanalanalysator an. Treffen Sie die erforderlichen Sicherheitsvorkehrungen für die Arbeit mit Lasern.Beginnen Sie die Messungen, indem Sie den Funktionsgenerator so einstellen, dass er einen dreieckförmigen Impuls mit 50 Hertz ausgibt. Bereiten Sie den Laser für den Betrieb vor, indem Sie sein Kühlsystem und seine Stromversorgung aktivieren. Schalten Sie ihn anschließend am digitalen Impulsgenerator ein.Stellen Sie die Gatterbreite ein, um festzulegen, wie lange das DIO-Array der Plasmastrahlung ausgesetzt ist. Stellen Sie außerdem die Verzögerungszeit ein, die bestimmt, wie lange nach der Zündung des optischen Durchschlags gewartet wird, bevor die Datenaufnahme beginnt. Erzeugen Sie einen optischen Durchschlag in Luft, bilden Sie das Mikroplasma auf den Spalt des Spektrometers ab und nehmen Sie die Daten auf.Nachdem die Plasmadaten gesammelt wurden, schalten Sie den Laser aus, um die Kalibrierung des optischen Systems einzuleiten, einschließlich des Spektrometers, des DIO-Arrays und des optischen Mehrkanalanalysators, um Nichtlinearitäten zu korrigieren. Platzieren Sie bei den Plasma-Messungen Standard-Kalibrierlampen an der Stelle, an der das Plasma erzeugt wurde. Passen Sie die gesammelten Daten an bekannte Wellenlängen an, um die Zuordnung von Pixeln zu Wellenlängen in den spektralen Bereichen von Interesse zu erhalten, um die Intensitätskalibrierung zu beginnen.Schalten Sie eine Wolframlampe ein und lassen Sie sie aufheizen. Messen Sie anschließend mit einem optischen Porometer ihre Temperatur. Stellen Sie danach die Lampe an die Stelle, an der das Plasma erzeugt wurde, und nehmen Sie mit der Apparatur dessen Spektrum auf.Verwenden Sie die gemessene Temperatur, um eine Schwarzkörperstrahlungskurve zu berechnen, und vergleichen Sie diese mit dem gemessenen Spektrum für jeden Spektralbereich, in dem das Spektrometer verwendet wurde. Bestimmen Sie das Verhältnis der idealen zu den aufgezeichneten Intensitäten als Funktion der Wellenlänge. Wenden Sie diese Faktoren an, um aufgezeichnete Spektren in der nachfolgenden Datenanalyse zu korrigieren.Hier wurde die Apparatur verwendet, um die Wasserstoff-Balmer-Alpha-Linie in gasförmigem Wasserstoff bei 107 Kilopascal aufzuzeichnen. Die Spektren von 1000 aufeinanderfolgenden optischen Durchbruchereignissen sind entlang der Spalthöhe des Spektrometers für eine Zeitverzögerung von 42 Nanosekunden aufgelöst. Die maximale Rotverschiebung beträgt 1,2 Nanometer.Die maximale Elektronendichte beträgt 0,32 mal 10 hoch 25 Elektronen pro Kubikmeter. Gezeigt ist das Spektrum für die elektronische Übergänge von Titanoxid vom ersten angeregten Triplett-PHI-Zustand in den Grundzustand mit Vibrationsniveaudifferenzen gleich null. Das gemessene Spektrum in Schwarz wurde mit einer Zeitverzögerung von 95 Mikrosekunden aufgezeichnet, und als rote Kurve ist eine Anpassung an die Daten mittels eines Elder-Mead-Anpassungsalgorithmus dargestellt, unter Verwendung einer spektralen Auflösung von 0,09 Nanometern und einer Temperatur von 3.300 Kelvin.Als weiteres Beispiel folgt das rotationsvibrationsspektrum von Aluminiummonoxid. Der Übergang erfolgt vom zweiten angeregten Dublett-Sigma-plus-Zustand in den Grundzustand, wobei die Differenz der Schwingungsniveaus gleich null ist.Auch hier ist das gemessene Spektrum in Schwarz dargestellt. In diesem Fall betrug die Zeitverzögerung 45 Mikrosekunden und die Gatterbreite fünf Mikrosekunden. Das angepasste Spektrum in Rot wurde mit einer spektralen Auflösung von 0,09 Nanometern und einer Temperatur von 3.900 Kelvin berechnet.Bei der Durchführung dieses Verfahrens ist es wichtig, zentrale Parameter der Laserstrahlung zu dokumentieren, wie beispielsweise die Pulsbreite, die Pulsform im Fokus und die Energie pro Puls. Außerdem ist es wichtig, die aufgezeichneten Daten gemäß diesem Verfahren zu kalibrieren und erneut zu kalibrieren. Andere Methoden, wie die laserinduzierte Fluoreszenz, können verwendet werden, um zusätzliche Fragen zu beantworten, beispielsweise zur räumlichen Verteilung von Spezies im Plasma.Nach seiner frühen Entwicklung ebnete diese Technik den Weg für die laserinduzierte Spektroskopie, um Proben aus der Ferne zu analysieren, beispielsweise marsianische Gesteine auf dem Mars. Nachdem Sie dieses Video angesehen haben, sollten Sie ein gutes Verständnis dafür haben, wie zeitauflöste Messungen aufgezeichnet werden.Spektren Vergessen Sie nicht, dass Laserstrahlung äußerst gefährlich sein kann und dass stets Vorsichtsmaßnahmen wie das Tragen von Laserschutzbrillen getroffen werden sollten, während der Laser eingeschaltet ist.

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