Name: Stimulated Stokes und Antistokes Raman Scattering in Mikrosphärische Whispering Gallery-Modus Resona (Video) | JoVE Journal
Uploaded: 2016-04-04T14:00:00.000+00:00
Duration: 12 min 21 s
Description: Erfahren Sie die Herstellung hochwertiger Silizium-Mikrosphären und die Erzeugung neuer optischer Frequenzen durch stimulierte Raman-Streuung. Diese Methode ermöglicht kompakte abstimmbare Laserquellen.

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Museo Storico della Fisica e Centro Studi e Ricerche Enrico Fermi
Ente Cassa di Risparmio di Firenze (Nr. 2014.0770A2202.8861)

1. Herstellung von Ultraqualitätsfaktor Microspheres <ol><li> Entfernen Sie ca. 1-2 cm von einer Standard-Single-Mode (SMF) Silica-Faser aus seiner Acryl-Beschichtung einen optischen Stripper. </li><li> Reinigen Sie den abisolierten Teil mit Aceton und es spalten. </li><li> Einzuführen, um die gespaltene Spitze in einen Arm eines Fusionssplicers und produzieren die Spleißvorrichtung Controller eine Reihe von elektrischen Bogenentladungen verwendet wird. Wählen Sie &quot;Handbetrieb&quot; von der Splicer-Controller-Menü legen Sie die Werte für die Lichtbogenleistung und Lichtbogendauer bis 60 und 800 msec; wählen Sie &quot;Bogen&quot; und drücken Sie den Boden &quot;+&quot;. </li><li> Sobald eine Kugel nimmt Gestalt an, stoppen, drehen Sie die Faser um 90 ° und wiederholen Sie Schritt 1.3. </li><li> Wiederholen Sie Schritt 1.3 mindestens 4 mal eine Mikrokügelchens von etwa 160 um zu erhalten. 16 mal wiederholen, eines Mikrokügelchens von etwa 260 um zu erhalten. Hinweis: Die elektrische Bogenentladungen wird die hohe Schmelztemperatur erzeugen benötigt, um das Quarzglas zu verschmelzen. Die surface Spannung wird ein Sphäroid aus der besänftigt Faserspitze ziehen; Die Größe der Kugeln der Anzahl der Lichtbogenschüsse direkt proportional, bei einem Durchmesser von etwa 350 um zu sättigen, wie es in Abbildung 1 19 zu sehen ist. Die Rotation sorgt für eine sphärische Form des Resonators. </li></ol> 2. Zeichnen einer Kegel Fiber Hinweis: Der sich verjüngende Faser auch zum Einkoppeln von Licht in die Mikroresonatoren benötigt wird. Die Grße der Mikrokügelchen wird die Taille des Kegels bestimmen. Für Kugeldurchmesser größer ist als 125 um, kann der Durchmesser des Kegels von etwa 3-4 &amp; mgr; m sein. Für kleinere, sollte der Durchmesser des Kegels kleiner, etwa 1-2 um. Um Verluste auf einem niedrigen Niveau zu halten und nur einen Modus, in dem sich verjüngenden Abschnitt (die grundlegende eins) zu haben, hat die Verjüngung adiabatische (zu dünnen Durchmesser von dicken allmählichen Übergang) zu sein. Die typische Gesamtlänge des adiabatischen konischen Abschnitt ist etwa 2 cm. FiguRe 2 zeigt die hausgemachte Gerät die Faser und 3A zeigt eine Mikroskopaufnahme eines typischen Taillenzone zum Ziehen. <ol><li> Streifen 3-4 cm von einer Standard-Single-Mode (SMF) Silica-Faser aus seiner Acryl-Beschichtung einen optischen Stripper und verbinden die Faser einem Laser endet (Eingang) und einem Leistungsmesser (Output). Achten Sie darauf, dass die abisolierten Zone etwa in der Mitte der Faser ist, nicht an einem Ende. Verwenden Sie einen blanken Faser-Terminator, um der Lage sein, die Faser zu verbinden, endet mit dem Laser und Leistungsmesser. Setzen Sie den Laser und den Leistungsmesser oben auf der Werkbank. </li><li> Legen Sie die gestrippt Faser in einem kurzen Aluminiumoxidzylinder, und die beschichteten Enden der Faser in zwei Übersetzungsstufen, die gleichzeitig während des Ziehvorgangs betätigen. </li><li> Erhitzen Sie das Aluminiumoxidzylinder (das wirkt als Ofen) durch ein Sauerstoff-Butan-Flamme bis zu einer Temperatur nahe einem Schmelzpunkt von Silica (etwa 2.100 ° C). </li><li> Infer die Adiabasie der Verjüngung von der Observation der Übertragung eines Laserlicht bei 635 nm arbeitet. Überprüfen Sie, ob ein homogenes kreisförmiger Fleck am Ausgang erhalten wird, während sich verjüngenden, was darauf hinweist, dass kein Modus Scrambling auftritt. Stoppen Sie ziehen und die Flamme zurückziehen, wenn die Sendeleistung oszillierenden stoppt, und ist über die Zeit konstant. </li><li> Kleben Sie die verjüngte Faser in eine Folie Mikroskop Glas in Form eines U - förmigen die Verjüngung aufzunehmen (siehe Abbildung 3B). Verwenden Sie ein Mikroskop Objektträger aus Glas mit den Abmessungen 76x26x1.2 mm. </li></ol> 3. Fabrication of Small Microspheres Anmerkung: Kleine Mikrokugeln mit Durchmessern unterhalb der Größe einer Standard-Mantelfaser vorherigen Verjüngung der Faser erfordern. Der Mindestdurchmesser dieses Verfahren erhalten unter Verwendung von etwa 25 &amp; mgr; m. <ol><li> Mit dem folgenden Abschnitt 2, ziehen eine sich verjüngende Faser, ziehen, bis er bricht. </li><li> Befolgen Sie alle Schritte des § 1 (Herstellung von UHQ Mikrokügelchen), aber in Schritt 1.3, ändern Sie die Werte auf der Splicer controller wie folgt: Lichtbogenleistung 20, Bogendauer 1200 ms. </li></ol> 4. Einkopplung von Licht in die Mikrokugel Hinweis: Wir verwenden die Verjüngung, um Licht in die Mikrokügelchen und die Resonanzen der Mikroresonator messen. <ol><li> 4.1. Bereiten Sie eine T-förmige PVC / Alu-Halter mit einem Kanal in der Mitte. Befestigen Sie den Restfaserstamm der Mikrokügelchen mit einem Stück Tesa Magie oder Papier Klebeband in den Halter. Spannen Sie den Halter mit zwei Schrauben in einem Verschiebetisch mit Piezoaktoren und eine Positionsauflösung von 20 nm. </li><li> Befestigen Sie die geklebte Verjüngung zu dem Glasträger in eine andere Übersetzung Stufe mit dem Schiebe Ebene senkrecht zur Mikrokügelchen Faserstamm positioniert. Splice die Enden der Verjüngung beendet Faserkabeln. Verbinden eines Ende mit dem abstimmbaren Diodenlaser und die andere zu einer InGaAs-Photodiodendetektor. </li><li> Verwenden Sie ein Mikroskoptubus mit großem Arbeitsabstand (&gt; 20 mm) zusammenntrol die Lücke zwischen dem Konus und Mikrokügelchen. Um das System in der anderen Richtung statt einen Spiegel auf 45 ° in Bezug auf die Rohrrichtung zu überwachen, so dass die Position der Verjüngungs relativ zum Äquator der Mikrokügelchen gesteuert werden kann. <ol><li> Positionieren Sie den Äquator der Mikrokügelchen in Kontakt mit der sich verjüngenden Faser. </li></ol></li><li> Schalten Sie den Laser und überprüfen Sie das Transmissionsspektrum des Mikrokugeln Kegel System in einem Oszilloskop. <ol><li> Stellen Sie den CW-Laser bei 1.550 nm arbeitet, bis Resonanzen auftreten. Die Resonanzen identifiziert werden können als Lorentz Dips im Spektrum geformt. </li></ol></li><li> Messen Sie die Resonanzlinienbreite (Halbwertsbreite des Lorentz-förmigen dip). Berechne den Q-Faktor, wenn die Frequenz der Pumpe durch die Resonanzlinienbreite geteilt. </li><li> Verkleinern / erhöhen die Lücke zwischen der Kugel und der Verjüngung, ändert beide Resonanz Breite und Tiefe zur Erhöhung / Verringerung der Kopplungseffizienz. </li></ol><pclass = &quot;jove_title&quot;&gt; 5. Stimulierte Raman-Streuung <ol><li> Legen Sie eine Erbium-dotierte Faserverstärker (EDFA) zwischen dem CW-Laser bei 1.550 nm und das Dämpfungsglied arbeitet. Der EDFA arbeitet im Wellenlängenbereich von 1,530-1,570 nm. Hinweis: Dadurch wird die Laserleistung steigern, eine maximale Ausgangsleistung von 2 W. Nichtlineare Effekte müssen hohe Eingangsleistungen erreicht Abbildung 4 zeigt eine Skizze des experimentellen Aufbaus.. </li><li> Schließen Sie ein Ende des Konus mit terminierten Faserkabeln zu einem 3 dBm Splitter. Verbinden eines der Splitter Ausgangsfasern zu dem optischen Spektrum-Analysator und der andere zu einem Fotodetektor, der mit dem Oszilloskop verbunden ist. </li><li> Tune den Laser von hohen zu niedrigen Frequenzen, bis eine Resonanz mit einer thermischen Drift vergleichbar mit der Wellenlänge Abtastgeschwindigkeit des Lasers vorhanden. Wenn die thermische selbsthemmendes 20 eine Verbreiterung der Resonanz erreicht wird , kann auf dem Oszilloskop zu sehen ist. </li><li> Überprüfen Sie die Ausgangsleistung durch die Verjüngung übertragenin einen optischen Spektrumanalysator. Erhöhen Sie die Leistung, bis der Raman-Laserlinie erscheint. Es wird bei etwa 13,5 THz von der Pumpwellenlänge verstimmt. </li></ol>

<ol><li>Kozyreff, G., Dominguez-Juarez, J. L., Martorell, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Non+linear+optics+in+spheres%3A+from+second+harmonic+scattering+to+quasi-phase+matched+generation+in+whispering+gallery+modes%5BTitle%5D)+AND+%22Laser+Photon.+Rev%22%5BJournal%5D)">Non linear optics in spheres: from second harmonic scattering to quasi-phase matched generation in whispering gallery modes.</a> Laser Photon. Rev. 5 (6), (2011).</li>
<li>Farnesi, D., Barucci, A., Righini, G. C., Berneschi, S., Soria, S., Nunzi Conti, G. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Optical+frequency+generation+in+silica+microspheres%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Optical frequency generation in silica microspheres.</a> Phys. Rev. Lett. 112 (9), 093901(2014).</li>
<li>Liang, W., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Miniature+multioctave+light+source+based+on+a+monolithic+microcavity%5BTitle%5D)+AND+%22Optica%22%5BJournal%5D)">Miniature multioctave light source based on a monolithic microcavity.</a> Optica. 2 (1), 40-47 (2015).</li>
<li>Maker, A. J., Armani, A. M. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Fabrication+of+Silica+Ultra+High+Quality+Factor+Microresonators%5BTitle%5D)+AND+%22J.+Vis.+Exp%22%5BJournal%5D)">Fabrication of Silica Ultra High Quality Factor Microresonators.</a> J. Vis. Exp. (65), e4164(2012).</li>
<li>Coillet, A., Henriet, R., Phan Huy, K., Jacquot, M., Furfaro, L., Balakireva, I., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Microwave+Photonics+Systems+Based+on+Whispering-gallery-mode+Resonators%5BTitle%5D)+AND+%22J.+Vis.+Exp%22%5BJournal%5D)">Microwave Photonics Systems Based on Whispering-gallery-mode Resonators.</a> J. Vis. Exp. (78), e50423(2013).</li>
<li>Han, K., Kim, K. H., Kim, J., Lee, W., Liu, J., Fan, X., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Fabrication+and+Testing+of+Microfluidic+Optomechanical+Oscillators%5BTitle%5D)+AND+%22J.+Vis.+Exp%22%5BJournal%5D)">Fabrication and Testing of Microfluidic Optomechanical Oscillators.</a> J. Vis. Exp. (87), e51497(2014).</li>
<li>Arnold, S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Microspheres%2C+Photonic+Atoms%2C+and+the+Physics+of+Nothing%5BTitle%5D)+AND+%22American+Scientist%22%5BJournal%5D)">Microspheres, Photonic Atoms, and the Physics of Nothing.</a> American Scientist. 89 (5), 414-421 (2001).</li>
<li>Chiasera, A., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Spherical+whispering+gallery+mode+microresonators%5BTitle%5D)+AND+%22Laser+Photon.+Rev%22%5BJournal%5D)">Spherical whispering gallery mode microresonators.</a> Laser Photon. Rev. 4 (3), 457-482 (2010).</li>
<li>Helt, L. G., Liscidini, M., Sipe, J. E. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((How+does+it+scale%3F+Comparing+quantum+and+classical+nonlinear+optical+processes+in+integrated+devices%5BTitle%5D)+AND+%22J.+Opt.+Soc.+Am.+B%22%5BJournal%5D)">How does it scale? Comparing quantum and classical nonlinear optical processes in integrated devices.</a> J. Opt. Soc. Am. B. 29 (8), 2199-2212 (2012).</li>
<li>Leach, D. H., Chang, R. K., Acker, W. P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Stimulated+anti-Stokes+Raman+scattering+in+microdroplets%5BTitle%5D)+AND+%22Opt.+Lett%22%5BJournal%5D)">Stimulated anti-Stokes Raman scattering in microdroplets.</a> Opt. Lett. 17 (6), 387-389 (1992).</li>
<li>Farnesi, D., Cosi, F., Trono, C., Righini, G. C., Nunzi Conti, G., Soria, S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Stimulated+Antistokes+Raman+scattering+resonantly+enhanced+in+silica+microspheres%5BTitle%5D)+AND+%22Opt.+Lett%22%5BJournal%5D)">Stimulated Antistokes Raman scattering resonantly enhanced in silica microspheres.</a> Opt. Lett. 39 (20), 5993-5996 (2014).</li>
<li>Qian, S. X., Chang, R. K. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Multiorder+Stokes+emission+from+micrometer+size+droplets%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Multiorder Stokes emission from micrometer size droplets.</a> Phys. Rev. Lett. 56 (9), 926-929 (1986).</li>
<li>Lin, H. B., Campillo, A. J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((CW+nonlinear+optics+in+droplet+microcavities+displaying+enhanced+gain%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">CW nonlinear optics in droplet microcavities displaying enhanced gain.</a> Phys. Rev. Lett. 73 (18), 2440-2443 (1994).</li>
<li>Spillane, S. M., Kippenberg, T. J., Vahala, K. J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Ultralow+threshold+Raman+laser+using+a+spherical+dielectric+microcavity%5BTitle%5D)+AND+%22Nature%22%5BJournal%5D)">Ultralow threshold Raman laser using a spherical dielectric microcavity.</a> Nature. 415 (6872), 621-623 (2002).</li>
<li>Kippenberg, T. J., Spillane, S. M., Vahala, K. J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Kerr-Nonlinearity+optical+parametrical+oscillation+in+an+ultrahigh+Q+toroid+microcavity%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Kerr-Nonlinearity optical parametrical oscillation in an ultrahigh Q toroid microcavity.</a> Phys. Rev. Lett. 93 (8), 083904(2004).</li>
<li>Hill, S. C., Leach, D. H., Chang, R. K. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Third+order+sum+frequency+generation+in+droplets%3A+model+with+numerical+results+for+third-harmonic+generation%5BTitle%5D)+AND+%22J.+Opt.+Soc.+Am.+B%22%5BJournal%5D)">Third order sum frequency generation in droplets: model with numerical results for third-harmonic generation.</a> J. Opt. Soc. Am. B. 10 (1), 16-33 (1993).</li>
<li>Kozyreff, G., Dominguez Juarez, J. L., Martorell, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Whispering+gallery+mode+phase+matching+for+surface+second+order+nonlinear+optical+processes+in+spherical+microresonators%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+A%22%5BJournal%5D)">Whispering gallery mode phase matching for surface second order nonlinear optical processes in spherical microresonators.</a> Phys. Rev. A. 77 (4), 043817(2008).</li>
<li>Jouravlev, M. V., Kurizki, G. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Unified+theory+of+Raman+and+parametric+amplification+in+nonlinear+microspheres%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+A%22%5BJournal%5D)">Unified theory of Raman and parametric amplification in nonlinear microspheres.</a> Phys. Rev. A. 70 (5), 053804(2004).</li>
<li>Brenci, M., Calzolai, R., Cosi, F., Nunzi Conti, G., Pelli, S., Righini, G. C. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Microspherical+resonators+for+biophotonic+sensors%5BTitle%5D)+AND+%22Proc.+SPIE%22%5BJournal%5D)">Microspherical resonators for biophotonic sensors.</a> Proc. SPIE. 6158, 61580S(2006).</li>
<li>Carmon, T., Yang, L., Vahala, K. J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Dynamical+thermal+behavior+and+thermal+self-stability+of+microcavities%5BTitle%5D)+AND+%22Opt.+Express%22%5BJournal%5D)">Dynamical thermal behavior and thermal self-stability of microcavities.</a> Opt. Express. 12 (20), 4742-4750 (2004).</li>
<li>Kippenberg, T. J., Spillane, S. M., Min, B., Vahala, K. J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Theoretical+and+experimental+study+of+stimulated+and+cascaded+Raman+scattering+in+ultrahigh+Q+optical+microcavities%5BTitle%5D)+AND+%22J.+Sel.+Quantum+Electron%22%5BJournal%5D)">Theoretical and experimental study of stimulated and cascaded Raman scattering in ultrahigh Q optical microcavities.</a> J. Sel. Quantum Electron. 10 (5), 1219-1228 (2004).</li>
<li>Bloembergen, N., Shen, Y. R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Coupling+between+vibrations+and+light+waves+in+Raman+laser+media%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Coupling between vibrations and light waves in Raman laser media.</a> Phys. Rev. Lett. 12 (18), 504-507 (1964).</li>
<li>Gorodestky, M. L., Pryamikov, A. D., Ilchenko, V. S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Rayleigh+scattering+in+high+Q+microspheres%5BTitle%5D)+AND+%22J.+Opt.+Soc.+Am.+B%22%5BJournal%5D)">Rayleigh scattering in high Q microspheres.</a> J. Opt. Soc. Am. B. 17 (6), 1051-1057 (2000).</li>
<li>Arnold, S., Ramjit, R., Keng, D., Kolchenko, V., Teraoka, I. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Microparticle+photophysics+illuminates+viral+bio-sensing%5BTitle%5D)+AND+%22Faraday+Discuss%22%5BJournal%5D)">Microparticle photophysics illuminates viral bio-sensing.</a> Faraday Discuss. 137, 65-83 (2008).</li>
<li>Ozdemir, S. K., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Highly+sensitive+detection+of+nanoparticle+with+a+self+referenced+and+self-heterodyned+whispering+gallery+Raman+microlaser%5BTitle%5D)+AND+%22Proc.+Natl.+Acad.+Sci+USA%22%5BJournal%5D)">Highly sensitive detection of nanoparticle with a self referenced and self-heterodyned whispering gallery Raman microlaser.</a> Proc. Natl. Acad. Sci USA. 11 (37), E3836-E3844 (2014).</li>
</ol>

Die Autoren erklären, dass sie keine konkurrierenden finanziellen Interessen haben. D.F. ist Doktorand an der Universität Parma.

Microspheres sind kompakte und effiziente nichtlineare Oszillatoren und sie sind sehr leicht herzustellen und zu handhaben. Tapered Fasern können zum Ankoppeln und das Extrahieren des Lichts in / aus dem Resonator verwendet werden. Resonance Kontrast bis zu 95% und Q - Faktoren von etwa 3 x 10 8 erhalten werden. Die wichtigste Einschränkung dieser Herstellungstechniken ist die Massenproduktion und Integration. Sauberkeit der Fasern ist kritisch sowohl auf Mikrokügelchen und verjün...

Whispering - Gallery - Mode - Resonatoren (WGMR) zeigen zwei einzigartige Eigenschaften, eine lange Lebensdauer und Photonen kleinen Modenvolumen, das die Reduzierung der Schwelle der nichtlinearen Phänomene 1-3 ermöglichen. Whispering-Gallery-Modi sind optischen Moden, die auf der dielektrischen Luft-Grenzfläche durch Totalreflexion beschränkt sind. Die kleine Modenvolumen ist aufgrund der hohen räumlichen Confinement während die zeitliche Beschränkung auf den Gütefaktor Q des Resonators verbunden ist. WGMR können unterschiedliche Geometrien aufweisen und es gibt verschiedene Herstellungstechniken geeignet ist zum Erhalten hoher Q - Resonatoren 4-6 Oberflächenspannung Hohlräume wie Siliciumdioxid - Mikrokugeln weisen in der Nähe von atomarer Skala Rauhigkeit, der in hoher Qualitätsfaktoren übersetzt. Beide Arten der Entbindung signifikant die Schwelle für nichtlineare Effekte aufgrund der starken Energieaufbau im Inneren des WGMR reduzieren. Es ermöglicht auch kontinuierliche Welle (CW) der nichtlinearen Optik. WGMR kann mit th beschriebene Quantenzahlen n, l, m und deren Polarisationszustand in einem starken Analogie mit dem Wasserstoffatom 7. Die Kugelsymmetrie ermöglicht die Trennung in Radial- und Winkelabhängigkeiten. Die radiale Lösung wird durch Bessel - Funktionen, die Winkel diejenigen durch die sphärischen Harmonischen 8 gegeben. Quarzglas ist zentrosymmetrischen und deshalb zweiter Ordnung Phänomene im Zusammenhang mit Χ (2) Wechselwirkungen verboten sind. An der Oberfläche des Mikrokügelchens ist die Umkehrung der Symmetrie gebrochen und Χ (2) Phänomene 1 beobachtet werden. Allerdings Phasenanpassungsbedingungen für die zweite Ordnung Frequenzerzeugung sind problematischer als das Äquivalent in dritter Ordnung Frequenzerzeugung, vor allem, weil die beteiligten Wellenlängen sehr unterschiedlich sind und die Rolle der Dispersion kann sehr wichtig sein. Die zweite Ordnung Wechselwirkungen sind extrem schwach. Die erzeugte Energie Skalen mit Q 3 , während für eine thidritter Ordnung Interaktion die erzeugte Leistung Skalen mit Q 4. 9 Aus diesem Grund liegt der Schwerpunkt dieser Arbeit ist es dritte optische Ordnung nichtlinearen Suszeptibilität Χ (3) Wechselwirkungen wie Stimulated Raman Scattering (SRS) und stimulierte Antistokes Raman Scattering (SARS) , 10,11 SARS die weniger erforschten Wechselwirkung zu sein. Chang 12 und Campillo 13 Pionierarbeit geleistet , die Studien der nichtlinearen Phänomene Tröpfchen von hochgradig nichtlinearen Materialien wie WGMR verwenden , aber der Pumplaser anstelle von CW gepulst. Silica - Mikrokugeln 14,10 und 15 versehen Mikrotoroide stabiler und robuster Plattformen im Vergleich zu den Mikrotröpfchen, in den letzten Jahrzehnten viel Aufmerksamkeit gewinnen. Insbesondere sind Siliciumoxidmikrokügelchen sehr leicht herzustellen und zu handhaben. SRS ist ein reiner Gewinn Prozess, der leicht in Siliciumdioxid WGMR erreicht werden kann , 14,15, da eine Schwelle erreicht genug ist. In diesem Fall ist die hohe circulating Intensität innerhalb des WGMR garantiert Raman Laser, aber für die parametrische Schwingungen nicht ausreichend. In diesen Fällen erfordern eine effiziente Schwingungen Phase und Modenanpassung, Energie- und Impulserhaltungsgesetz und eine gute räumliche Überlappung aller Resonanzmoden 16-18 erfüllt werden. Dies ist der Fall für SARS und FWM im Allgemeinen.

<table><tbody><tr><td>Optische Faser</td><td>Corning</td><td>SMF28</td><td></td></tr><tr><td>Abisolierer für Faserbeschichtung</td><td>Thorlabs</td><td>T06S13</td><td>Auch von anderen Herstellern erhältlich</td></tr><tr><td>Faserspalter</td><td>Fitel</td><td>S325A</td><td>Auch von anderen Anbietern erhältlich</td></tr><tr><td>Fusionsspleißer</td><td>Furakawa</td><td>S177A-1R</td><td>Auch von anderen Anbietern erhältlich</td></tr><tr><td>Butan und Sauerstoffgas</td><td>n/a</td><td></td><td>beliebiger Anbieter</td></tr><tr><td>Mikroskoptubus</td><td>Navitar</td><td>Zoom 6000</td><td>Modularer Bausatz</td></tr><tr><td>CCD-Kamera</td><td>n/a</td><td>N/A</td><td>beliebig passend</td></tr><tr><td>für Monitor</td><td>n/a</td><td>N/A</td><td>jeder Monitor ist gültig</td></tr><tr><td>3-Achsen-Tisch</td><td>PI Instruments, Thorlabs, Melles</td><td></td><td></td></tr><tr><td>Verschiedene Pfosten und Halterungen</td><td>Thorlabs</td><td></td><td>Auch von anderen Anbietern erhältlich</td></tr><tr><td>Polarisationskontrolle</td><td>Thorlabs</td><td>FPC030</td><td>Auch von anderen Anbietern erhältlich</td></tr><tr><td>Abschwächer</td><td>Throlabs</td><td>VOA50</td><td></td></tr><tr><td>Fotodiode</td><td>Thorlabs</td><td>PDA400</td><td>abgekündigt, ersetzt durch PDA10CS-EC</td></tr><tr><td>Oszilloskop</td><td>Tektronix</td><td>DPO7104</td><td></td></tr><tr><td>Optischer Spektrumanalysator</td><td>Ando</td><td>AQ6317B</td><td></td></tr><tr><td>Erbium dotierter Faserverstärker</td><td>IPG Photonik</td><td>EAD-2K-C</td><td></td></tr><tr><td>Abstimmbarer Laser</td><td>Yenista</td><td>TUNIKEN</td><td></td></tr></tbody></table>

stimulated stokes und antistokes raman scattering in mikrosphärische whispering gallery-modus resona

Stimulated Stokes and Antistokes Raman Scattering in Microspherical Whispering Gallery Mode Resonators

Die dielektrische Mikrokugeln können für eine lange Zeit durch hohe Qualitätsfaktor Whispering-Gallery-Modi (WGM) Licht und Ton beschränken. kompakte Laserquellen, hochempfindliche biochemische Sensoren und nichtlineare Phänomene: Glasmikrokugeln können mit einer großen Vielfalt von Anwendungen als Energiespeicher angesehen werden. Ein Protokoll für die Herstellung von sowohl den Mikrokügelchen und Kupplungssystem gegeben. Die Kuppler hier beschriebenen tapered fibers. Effiziente Erzeugung von nicht - lineare Phänomene dritter Ordnung optische nichtlineare Zusammenhang Anfälligkeit Χ (3) Wechselwirkungen in dreifach resonanten Siliciumoxidmikrokügelchen wird in diesem Papier. Die Wechselwirkungen hier berichtet wird, sind: Stimulated Raman Scattering (SRS) und Vierwellenmischverfahren, umfassend Stimulated Anti-Stokes Raman Scattering (SARS). Ein Nachweis des Hohlraumes-enhanced Phänomen wird durch das Fehlen von Korrelation zwischen dem Pump-, Signal- und Idler gegeben: ein Resonanzmodus, um zu bestehen hat das Paar zu erhalten,von Signal und Idler. Im Falle von hyperparametric Schwingungen (Vierwellenmischung und stimuliert Anti-Stokes-Raman-Streuung), müssen die Modi der Energie- und Impulserhaltung und last but not least erfüllen, haben eine gute räumliche Überlappung.

Die Q - Faktoren der Mikrokügelchen , hergestellt nach dem oben beschriebenen Protokoll sind in mehr als 10 8 (Figur 5) für den großen Durchmessern (&gt; 200 um) und von mehr als 10 6 bei kleinen Durchmessern (&lt;50 um). Resonance Kontrast von über 95% (in der Nähe kritischer Kopplung) leicht beobachtet werden. Für hohe zirkulierende Intensitäten können die folgenden nichtlineare Effekte im Infrarotbereich beobachtet werden: stimulierte Raman - Str...

Effiziente Erzeugung von nicht - lineare Phänomene dritter Ordnung optische nichtlineare Zusammenhang Anfälligkeit Χ (3) Wechselwirkungen in dreifach resonanten Siliciumoxidmikrokügelchen wird in diesem Papier. Die Wechselwirkungen hier berichtet wird, sind: Stimulated Raman Scattering (SRS) und Vierwellenmischverfahren, umfassend Stimulated Anti-Stokes Raman Scattering (SARS).

Stimulated Stokes und Antistokes Raman Scattering in Mikrosphärische Whispering Gallery-Modus Resona

Dielectric microspheres can confine light and sound for a length of time through high quality factor whispering gallery modes (WGM). Glass microspheres ...

Das übergeordnete Ziel dieses Verfahrens besteht darin, neue optische Frequenzen mithilfe von mikrokugelförmigen Wisperecho-Modus-Resonatoren aus Siliciumdioxid zu erzeugen, die in der Optik und Photonik Anwendung finden, beispielsweise bei kompakten Laserquellen oder der biochemischen Sensorik. In Wisperecho-Modus-Mikroresonatoren kann Licht mit einer einzigartigen Kombination aus starker räumlicher Konfinierung und langer Kavitätslebensdauer geführt werden. Geringe Verluste sorgen für hohe Gütefaktoren.Solche Resonatoren eignen sich ideal für nichtlineare optische Wechselwirkungen. Insbesondere zeigen Silica-Mikrokugeln ein großes Potenzial als Frequenzgeneratoren für kompakte, kontinuierliche, schmalbandige und abstimmbare Quellen. Das Interesse an der Verwendung von Fusionsverfahren zur Herstellung der elektrischen Mikrokugel beruht darauf, dass niedrige Streuverluste erzielt werden können und folglich sehr hohe Gütefaktoren möglich sind.Wir verwendeten eine selbstgezogene Taper-Faser, um Licht in die Mikrokugeln einzukoppeln. Die hohe Koppeleffizienz und der hohe Resonator-Aufbaufaktor können nichtlineare Kerr-Effekte bereits bei geringer kontinuierlicher Pumpleistung hervorrufen. Die Demonstration des Taper-Verfahrens erfolgt durch Franco Cosi, einen Techniker aus unserem Labor.Um eine Mikrokugel herzustellen, besorgen Sie sich zunächst ein Stück Faser. Sammeln Sie die Ausrüstung, die benötigt wird, um eine Mikrokugel aus einmodiger Silikafaser herzustellen. Dazu gehören die Faser, Aceton, ein optischer Beschichtungsentferner und ein Faserspalter.Stellen Sie außerdem einen Fusionsplemper bereit. Entfernen Sie mit dem Abisolierwerkzeug etwa 1–2 cm der Acrylbeschichtung vom Ende der Faser. Reinigen Sie danach den abisolierten Bereich mit einem sauberen Tuch und Aceton.Platzieren Sie das Ende der Faser in den Faserabspliter und schneiden Sie sie ab, um den abisolierten Bereich zu isolieren. Sammeln Sie die abgeschnittene Faser vom Abspliter auf. Bewegen Sie die Faserspitze zum Fusionsspleißer.Positionieren Sie dort die Faser und halten Sie sie gemäß den Anweisungen des Herstellers fest. Schließen Sie die Abdeckung, überprüfen Sie, ob die Lichtbogenleistung und die Lichtbogendauer korrekt eingestellt sind, und starten Sie anschließend den Lichtbogen. Überwachen Sie den Fortschritt auf dem Display.Während der Lichtbogen das Glas schmilzt, beginnt sich die Faserform aufgrund der Oberflächenspannung zu einer Kugel zu formen. Sobald die Kugelform entsteht, stoppen Sie den Lichtbogen und öffnen Sie die Abdeckung. Greifen Sie die Faser in der Halterung an, drehen Sie sie um 90 Grad, um die kugelförmige Gestalt zu bewahren, und befestigen Sie die Faser danach erneut fest. Schließen Sie die Abdeckung und starten Sie den Lichtbogen erneut. Durch mindestens drei solcher 90-Grad-Drehungen innerhalb von fünf bis zehn Minuten entsteht eine Mikrokugel von etwa 160 Mikrometern. Wenn Sie die Mikrokugel zusammen mit ihrem Faserstiel entfernen, sollten Sie vorbereitet sein, sie zu lagern oder innerhalb eines Tages zu verwenden.Dieser T-förmige Halter kann auf einer Translationsstufe montiert werden und wird für Lichtkoppel-Experimente verwendet. In der Mitte verfügt er über einen Kanal für den Faserstumpf der Mikrokugel. Platziere das verbleibende Ende des Faserstumpfs der Mikrokugel in dem Kanal, sodass die Mikrokugel oberhalb des Halters ungehindert ist.Befestigen Sie den Stamm mit durchsichtigem Klebeband. Erstellen Sie nun eine konische Faser, um Licht in die Mikrokugel einzukoppeln. Dazu benötigen Sie ein Gerät, das die Faserenden langsam auseinanderziehen kann.Beginnen Sie mit einem Stück Einmoden-Siliciumdioxidfaser und bestimmen Sie deren Mittelpunkt. Entfernen Sie mithilfe eines optischen Ummantelungsabstreifers etwa 3–4 cm der Ummantelung um diesen Punkt herum. Danach schieben Sie einen Aluminiumoxidzylinder über den abisolierten Bereich der Faser, der als Ofen fungieren soll.Verbinden Sie anschließend ein Ende der Faser mit einem Laser, der bei 635 Nanometern arbeiten kann, indem Sie einen blanken Faser-Stecker verwenden. Schließen Sie das andere Ende der Faser an ein Leistungsmessgerät an. Sobald die Faser positioniert ist, richten Sie eine Sauerstoff-Butan-Flamme so ein, dass sie den Aluminiumoxid-Zylinder auf eine Temperatur nahe dem Schmelzpunkt von Siliziumdioxid, etwa 2.100 Grad Celsius, erhitzt.Starten Sie den Faserauszug, sodass sich die beiden Enden langsam voneinander entfernen. Überwachen Sie bei eingeschaltetem 635-Nanometer-Laser die durch die Faser übertragene Leistung mit dem Leistungsmessgerät. Sich ändernde Werte spiegeln den laufenden Taperprozess wider.Zu diesem Zeitpunkt das Ziehen der Faser stoppen und die Flamme löschen. Gelegentlich die Faser vom Eingang des Leistungsmessgeräts entfernen, um das Faserende auf eine Strahlkarte zu projizieren und zu überprüfen, ob während des Taperprozesses ein homogener, kreisförmiger Lichtfleck erhalten bleibt. Arbeiten Sie mit der Faser, nachdem sie von allen Geräten, einschließlich des Zylinders, befreit wurde.Platzieren Sie eine auf U-Form zugeschnittene Glasobjektträgerplatte in der Nähe der Verjüngung der Faser. Danach legen Sie die Faser mit der Verjüngung mittig auf die U-Form. Halten Sie die Faser straff und tragen Sie Klebstoff an den Stellen auf, wo Faser und Objektträger überlappen, um die Faser zu fixieren. Bereiten Sie nun die Kopplung von Licht in die Mikrokugel mittels der verjüngten Faser vor.Verwenden Sie hierfür separate Translationsstufen für die Mikrokugel und die abgeschliffene Faser. Befestigen Sie den T-förmigen Halter mit der Mikrokugel auf einer Stufe mit piezoelektrischen Aktuatoren, sodass die Mikrokugel nach oben weist. Auf der anderen Translationsstufe befestigen Sie den Objektträger, wobei die Faser senkrecht zum Stamm der Mikrokugelfaser ausgerichtet ist.Verwenden Sie ein abgeschlossenes Glasfaserkabel, um ein Ende der abgesetzten Faser mit einem abstimmbaren Diodenlaser zu verbinden. Schließen Sie das andere Ende an einen Indium-Gallium-Arsenid-Photodiodendetektor an. Platzieren Sie nun beide Translationsstufen unterhalb des Mikroskoprohrs, das zur Beobachtung des Spalts zwischen der Mikrokugel und dem Absatz verwendet wird.Beide sollten so angeordnet werden, dass sich der Fasertaper und die Mikrokugel innerhalb der Hubweite der Translationsstufen befinden. Zusätzlich sollte ein Spiegel in einem Winkel von 45 Grad zur Mikroskopröhre platziert werden, um die vertikale Position des Tapers zu überwachen. Positionieren Sie die Mikrokugel mithilfe ihrer Translationsstufe und des Rückmeldesignals der Mikroskopröhre.Das Ziel besteht darin, den Äquator der Mikrokugel mit dem Taper in Kontakt zu bringen. Sobald dies erreicht ist, schalten Sie den Dauerstrichlaser ein und überwachen das Transmissionsspektrum auf einem Oszilloskop. Stimmen Sie den Laser so ab, bis im Spektrum lorentzförmige Einbrüche aufgrund von Resonanzen erscheinen.Messen Sie die Resonanzlinienbreiten und berechnen Sie den Gütefaktor. Fahren Sie das Experiment fort, indem Sie die Kopplungseffizienz in Abhängigkeit vom Abstand zwischen dem Taper und der Kugel untersuchen. Die Faserkopplung ist entscheidend, um eine gute Resonanz zur Anregung nichtlinearer Effekte zu finden.Eine gute Resonanz ist schmal und weist bei geringer Leistung einen hohen Kontrast auf. Bereiten Sie den Aufbau zur Realisierung der stimuliulierten Raman-Streuung vor. Licht von einem abstimmbaren Diodenlaser, der bei 15.015 Nanometern arbeitet, tritt in die abgesetzte Faser ein.Hinter dem Laser befindet sich ein mit Erbium dotierter Faser-Verstärker, um die Laserleistung zu erhöhen und den nichtlinearen Effekt zu erzielen. Danach folgt ein Dämpfungsglied und anschließend ein integrierter Faserpolarisator. Das Licht durchläuft dann den Taper, der mit einer Mikrokugel gekoppelt ist.Nach dem Durchlaufen des Mikrosphärenresonators befindet sich ein 3-Dezibel-Milliwatt-Teiler. Ein Ausgang des Teilers führt zu einem optischen Spektrumanalysator. Der andere führt zu einem Photodetektor, der mit einem Oszilloskop verbunden ist.Stellen Sie den Laser von hohen zu niedrigen Frequenzen ein, um eine thermische Selbstverriegelung zu erreichen. Beobachten Sie auf dem Oszilloskop eine Resonanz, deren thermische Drift vergleichbar mit der Wellenlängen-Scan-Geschwindigkeit ist. Die Resonanz wird sich verbreitern, sobald die thermische Selbstverriegelung erreicht ist.Überprüfen Sie die Ausgangsleistung, die zum optischen Spektrumanalysator gelangt. Verstellen Sie den Dämpfungsglied, um die Leistung zu erhöhen, bis die Raman-Laserlinie erscheint. Die Raman-Laserlinie ist um etwa 13,5 Terahertz gegenüber der Pumpwellenlänge verschoben.Dies ist eine Messung eines Mikrokügelchens mit einem Durchmesser von 50 Mikrometern, das bei etwa 1.547 Nanometern gepumpt wird. Auf beiden Seiten der Pumpwellenlänge befinden sich zwei Viererwellenmischungs-Linien in einem Abstand von etwa 13 Nanometern. Zwei stimulierten Raman-Streu-Linien liegen bei etwa 1.610 und 1.710 Nanometern.Die Messungen einer 98 Nanometer großen Kugel ergaben ähnliche Ergebnisse. In diesem Fall liegt das Pumpmaximum bei 1.551 Nanometern. Die stimulierte Raman-Streuungslinie ist bei 1.646 Nanometern zentriert.Die stimulierte anti-Stokes-Raman-Streuungslinie liegt bei etwa 1.452 Nanometern. Die symmetrischen Linien in der Nähe der stimulierte anti-Stokes-Linie stammen von entarteter Vier-Wellen-Mischung. Ein Raman-Konus ist bei 1.666 Nanometern zentriert.Das Spektrum von einem Mikrosphäre mit 40-Mikrometer-Durchmesser liefert Hinweise auf eine verstärkte anti-Stokes-Emission, wenn ihre Frequenz mit dem Hohlraummodus resonant ist und phasenabgestimmt mit der Pumpe und dem stimulierte Stokes-Signal. Die Pumpfrequenz beträgt 1.540 Nanometer, die Stokes-Linie liegt bei 1.630 Nanometern und die anti-Stokes-Linie bei 1.460 Nanometern. Dieses Spektrum von einer 65-Mikrometer-Mikrosphäre weist ein Verhältnis von stimulierte anti-Stokes- zu stimulierte Stokes-Streuung nahezu eins auf.Die Pumpfrequenz liegt bei 1.572 Nanometern, die Stokes-Linie bei 1.640 Nanometern, die Anti-Stokes-Linie bei 1.490 Nanometern. Nachdem Sie sich dieses Video angesehen haben, sollten Sie ein gutes Verständnis dafür haben, wie man hochwertige Silica-Mikrokugeln herstellt, wie man einen Fasertaper zieht und wie man Licht effizient in einen Mikroresonator einkoppelt, um grundlegende Licht-Materie-Wechselwirkungen zu untersuchen. Die elektrischen Mikrokugeln sind photonische Plattformen, die in der modernen Optik eine äußerst wichtige Rolle spielen.Sie können aufgrund ihrer Fähigkeit, Licht über lange Zeiträume in sehr kleinen Volumina zu konfinieren, für die nichtlineare Frequenzumwandlung im kontinuierlichen Wellenbetrieb (CW) genutzt werden. Die bereits demonstrierten Mikroresonator-Technologien lassen sich ebenfalls effektiv für die Biosensorik einsetzen. Unsere Gruppe erzielt auf diesem Gebiet hervorragende Ergebnisse.

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Research

Forschung

JoVE Journal

Engineering

Ingenieurwesen

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Entwicklung von Whispering Gallery-Modus polymeren Mikro-optische Electric Field Sensoren

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Synthese und Betrieb von Leuchtstofflampen-core Mikrokavitäten für Refraktometrische Sensing

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