Name: Wachstum und elektrostatischen/chemischen Eigenschaften von Metall/LaAlO3/SrTiO3 Heterostrukturen (Video) | JoVE Journal
Uploaded: 2018-02-08T14:00:00.000+00:00
Duration: 11 min 54 s
Description: Erfahren Sie die Herstellung von Metall/LaAlO3/SrTiO3-Heterostrukturen mittels Pulsed-Laser-Deposition und Magnetron-Sputtern. Diese Methode ermöglicht die Untersuchung elektrostatischer und chemischer Wechselwirkungen im quasi-zweidimensionalen Elektronengas.

ai_agent_IP

ai_agent

maintenance

instantTrialDurationMinutes

isBiopharma

enableNewMyJoveSectionDesign

educationFeatures

seoMetaApi

ai_copilot_institution_blacklist

ai_chat_institution_blacklist

freeAccessWindow

ssoRoleCapture

scheduledMaintenanceBanner

joveLabsFeatures

disable_autoplay_for_bots

extended_trial_duration

5 minutes

Diese Arbeit erhielt Unterstützung von ERC Consolidator Grant #615759 "MINT", der Region Île-de-France DIM "Oxymore" (Projekt "NEIMO") und die ANR-Projekt "NOMILOPS". N. wurde teilweise durch die EPSRC-JSPS Core, Core, JSPS Beihilfe für wissenschaftliche Forschung (B) (#15 H 03548) unterstützt. A.S. wurde von der Deutschen Forschungsgemeinschaft (HO 53461-1; postdoctoral Fellowship, A.S.) unterstützt. D.C.V. Dank dem französischen Ministerium für Hochschulbildung und Forschung und CNRS zur Finanzierung seiner Doktorarbeit. J.s. Dank der Universität Paris-Saclay (D'Alembert Programm) und CNRS zur Finanzierung seines Aufenthalts am CNRS/Thales.

Hinweis: Alle 5 in diesem Protokoll beschriebenen Schritte können angehalten und neu gestartet zu jeder Zeit, mit der einzigen Bedingung, die die Probe unter Hochvakuum von 3,4 bis 5 Schritt gehalten wird.
1. STO(001) Substrat Kündigung:
<ol><li>Füllen Sie einen Ultraschall-Reiniger (mit 40 kHz-Wandler) mit Wasser und erhitzen Sie es auf 60 ° C. Füllen Sie einen Borosilikat Glas Becher mit Aceton. Unabhängig von der Größe des Bechers achten Sie darauf, füllen ihn mit mindestens 20 % seines maximalen Volumens, um sicherzustellen, dass die Substrate auch untergetaucht sind.<ol>
<li>Legen Sie eine Out of Box Mischung beendet einseitig poliert (001)-orientierte STO Einkristall Substrat (55 mm2 seitliche groß, 0,5 mm dick, miscut Winkel zwischen 0,01 ° und 0,02 °) in Borosilikat Glas Becher.</li>
		<li>Beschallen Sie das Substrat in Aceton für 3 min. trocken das Substrat mit einem Blasrohr Stickstoff mit einem Betriebsdruck von ca. 5 Bar.</li>
	</ol>
</li>
	<li>Wiederholen Sie den Vorgang der Schritt 1.1 aber mit Isopropanol und dann deionisiertes Wasser.</li>
	<li>Legen Sie den sauberen Untergrund in einen Probenhalter gemacht von Polyvinylidenfluorid PVDF, mit einer "Dipper" Form (Abbildung 1(ein). Füllen Sie einen zweite Borosilikat Glas Becher (Abbildung 1b) mit entionisiertem Wasser. Hinweis: Der Becher sollte groß genug sein, damit der Probenhalter in es passt.</li>
	<li>Legen Sie das Substrat in der Probenhalter.</li>
	<li>Entsprechenden Verschleißschutz, füllen einen Becher (Abbildung 1b), in der Regel aus Polytetrafluorethylen, PTFE, auf etwa 20 % seines maximalen Volumens eine gepufferte Flusssäure (HF)-Lösung (HF:NH4F = 1:7). Verwenden Sie etwa die gleiche Größe Becher wie die verwendet in Schritt 1.3.</li>
	<li>Tauchen der Probenhalter HF für genau 30 s und verschieben Sie ihn sofort in entionisiertem Wasser, alle nachfolgenden chemischen Reaktionen zu stoppen. Schütteln Sie es leicht.</li>
	<li>Nach 2 min entfernen der Probenhalter aus dem deionisiertes Wasser. Nehmen Sie das Substrat und trocknen Sie ihn mit einem Stickstoff-Blasrohr. Hinweis: Weitere Details finden Sie in Kawasaki Rezept11. Vorsicht: Die HF-Lösung verwendet ist stark ätzend und giftig. Die Manipulation und Entsorgung des verwendeten HF-Lösungen in geeignete Arbeitsumgebungen immer durchführen. Symptome der Vergiftung nach Kontakt mit einem Körperteil beginnen konnte, bis auf einen Tag nach der Exposition sichtbar und kann nicht in den ersten Stunden Schmerzen verursachen. Es ist auch möglich, einen alternative Kündigung Prozess anhand einer HCl-Druckaufschluss3 saure Lösung12 oder ein säurefreies Kündigung Rezept13zu verwenden.</li>
	<li>Legen Sie das Substrat in einem Rohrofen (Abbildung 1c) bei 20 ° C. Legen Sie den Ofen-Partialdruck etwa 1 atm von Sauerstoff. Rampe die Temperatur bis 1000 ° C mit einer Rate von 20 ° C/min. Tempern der Substrate für 3 Stunden bei 1000 ° C. Nach den 3 Stunden abkühlen der Probe bis zu 20 ° C. Das Substrat zu entfernen. Schließen Sie die Sauerstoffquelle.</li>
	<li>Wiederholen Sie Schritt 1.1 nachfolgende Oberfläche Kontaminationen während Glühen gefördert zu entfernen.</li>
</ol>2. Vorbereitung des Einkristall LAO Ziels:
<ol><li>Mechanisch Polieren Sie ein Einkristall LAO Ziel (1-Zoll Durchmesser) vorsichtig mit Schleifpapier und Isopropanol-Lösung als Schmiermittel. Trocknen Sie ihn mit einem Stickstoff-Blasrohr.</li>
	<li>Montieren Sie das Ziel in einem Karussell. Hinweis: Achten Sie darauf, dass das Karussell Ziel Drehung ermöglicht.</li>
	<li>Legen Sie das Karussell in die Klemmbalken Kammer (Abbildung 2). Lassen Sie das Ziel im Vakuum, Entgasen, während das kontinuierlich Pumpen der Kammers (bis zu einen Druck im Bereich von 10-8 Mbar). Übertragen Sie das Karussell der PLD-Kammer (Abbildung 3ein und 3 b). Warten Sie, bis der Basisdruck im Bereich von 10-9 Mbar ist. Hinweis: In Ermangelung einer Klemmbalken Kammer und im Vakuum -Transfer-System, das typische Wartezeit und Basisdruck erheblich beeinträchtigt.</li>
	<li>Überprüfen Sie die Laser-Energie mit einem Excimer-Laser-Energiezähler. Zu diesem Zweck, verwenden Sie einen rechteckigen Schlitz (6 x 16 mm) und ein externer Abschwächer direkt nach der Laserquelle um zu modulieren, die Form und die Energie des Strahls (Abbildung 4ein und 4 b). Ort der Energiezähler in den Pfad des Laserstrahls, zwischen der zweite Sammellinse und Quarz-Fenster. Dann schießen Sie die Laser mit einer beliebigen Frequenz und lesen Sie die Energie mit dem Energiezähler zu.</li>
	<li>Legen Sie die Energie gleich sein (oder geringfügig höher) während des Wachstums (Schritt 3.12) verwendet. Hinweis: Absolutwerte der Laserenergie variieren je nach der Geometrie des Setups. Für LAO Ablation ansprechen, verwenden jedoch eine Laser-Fluence von ca. 1 J/cm2 (Fluenz = Energie/Spot-Bereich). Verwenden Sie auch einen gepulsten KrF-Excimer-Laser der Wellenlänge λ = 248 nm, mit einer charakteristischen Pulsdauer von 25 ns und betrieben mit mindestens 21 kV (für verbesserte Reproduzierbarkeit von Puls zu Puls).</li>
	<li>Drehen Sie das LAO-Ziel bei ca. 10 u/min (mit der Drehung-Plattform des Karussells, wo das Ziel montiert).<ol>
<li>Anpassen der Zielgeschwindigkeit Drehung um die Punktgröße und laser-Wiederholrate, zwei aufeinander folgende überlappende Aufnahmen, möglicherweise führend zu einige lokale Überhitzungen oder Schmelzen des Ziels und anschließende aus Stöchiometrie zu vermeiden. Eine visuelle Beschreibung ist in Abbildung 4czur Verfügung gestellt.</li>
	</ol>
</li>
	<li>Fügen Sie Sauerstoff in der Kammer, bis ein Sauerstoff-Partialdruck von 2 x 10-4 Mbar erreicht ist. Entfernen der Energiezähler. Pre-Abtragen der LAO-Ziel bei 3 oder 4 Hz für 20000 Impulse. Hinweis: Der Laser sollte eingerichtet werden, so dass der Winkel zwischen den Balken und das Ziel 45° (Abbildung 4d ist). Diese relativ lange Ablation von der LAO einzelnes Ziel erwies sich als eine entscheidende Rolle in LAO/STO Probe zu Probe Reproduzierbarkeit haben.</li>
</ol>(3) PLD-Wachstum:
<ol><li>Führen Sie einen Rasterkraftmikroskop Microscopy (AFM) Scan der zuvor beendeten STO Substratoberfläche, Kündigung, Morphologie und Sauberkeit (Abbildung 5) zu überprüfen.</li>
	<li>Mit Silberpaste, kleben Sie das Substrat mit der gekündigten Oberfläche zeigt nach oben, um einen Probenhalter. Obwohl die Ausrichtung des Substrates nicht relevant ist, achten Sie darauf, dass es in der Mitte des Halters (Abbildung 6eine) platziert ist.</li>
	<li>Erhitzen Sie es bis etwa 100 ° C für 10 Minuten, damit das Lösungsmittel verdunstet und die Paste (für optimale Wärmeleitung verfestigt). Der Probenhalter lassen Sie abkühlen.</li>
	<li>Der Probenhalter innerhalb der Klemmbalken einfügen. Mit dem Arm innerhalb des Clusters übertragen der Probenhalter der XPS-Kammer die Sauerstoff, Carbon und Titan Gipfeln zu analysieren (siehe Schritt 5 für weitere Details).</li>
	<li>Übertragen Sie der Probenhalter auf der PLD-Kammer mit dem Substrat nach unten in Richtung des Ziels LAO (Abb. 6b).</li>
	<li>Fügen Sie Sauerstoff innerhalb der Kammer eine Sauerstoff-Partialdruck von 2 x 10-4 Mbar erreichen. Erhöhen Sie die Temperatur der Probenhalter bis 730 ° C (bei 25 ° C/min).</li>
	<li>Mit reflektierenden hochenergetische Elektronenbeugung (RHEED), Ausrichten des Elektronenstrahls am Winkel (zwischen 1° und 3°) mit der Substratoberfläche Weiden, so dass die Beugung Flecken auf dem Phosphor-Bildschirm beobachtet werden. Überwachen Sie die Intensität von jedem Ort mit einer CCD-Kamera und Bild-Analyse-Software in Echtzeit. Verwenden Sie eine Source-Spannung von 30 kV und Strom von 40 µA.</li>
	<li>Ort der Probenhalter 63 mm Weg vom Ziel. Hinweis: Der Ziel-Substrat Abstand erfordern ein gewisses Maß an Optimierung abhängig von der Geometrie des PLD-Setup verwendet.</li>
	<li>Den Laser zu schießen, um die Energie zu kalibrieren, so dass es etwa 1 J/cm2 (in der gleichen Weise wie in Schritt 2.4) entspricht. Verwenden Sie erneut einen rechteckigen Schlitz (6 x 16 mm) und ein externer Abschwächer direkt nach der Laser-Ausfahrt um zu modulieren, die Form und die Energie des Strahls (Abbildung 4ein und 4 b).</li>
	<li>Die Laser-Frequenz auf 1 Hz. Stopp den Laser schießen und entfernen Sie der Energiezähler.</li>
	<li>Starten Sie die Drehung des LAO Ziels (analog zu Schritt 2.6). Die RHEED Schwingungen lesen zu initiieren. Warten Sie, bis es stabilisiert.</li>
	<li>Starten Sie den Laser schießen. Beobachten Sie die Plume (Abbildung 6c) und die RHEED Schwingungen (Abbildung 6d). Stoppen Sie den Laser an der Spitze eines der Oszillation abhängig von der gewünschten Dicke. Hinweis: Denken Sie daran, dass jede Schwingung eine Elementarzelle (Uc) gewachsen ist. Für die Zwecke dieses Experiment wachsen Sie 1 und 2 Uc für Transport und spektroskopischen Experimenten bzw..</li>
	<li>Nach dem Wachstum ist fertig, Abschaltung der RHEED-Waffe und mit dem Post-Glühen Schritt fortfahren. Hinweis: Der Post-Glühen Schritt ist getan, gleich nachdem das Wachstum beendet ist.<ol>
<li>Um die Post-Glühen zu starten, erhöhen Sie der Sauerstoff-Partialdruck in der Kammer von 2 x 10-4 Mbar (Wachstum Druck) bis 1 x 10-1 Mbar und verringern Sie die Temperatur der Probenhalter von 730 ° C (Temperatur Wachstum) bis 500 ° C.</li>
		<li>Nach Temperatur und Druck stabilisiert sind, stellen Sie eine statische Sauerstoffpartialdruck von ca. 300 Mbar, unter Beibehaltung der Temperatur der Probe-Inhaber bei 500 ° C. Lassen Sie die Probe unter diesen Bedingungen für 60 min.</li>
	</ol>
</li>
	<li>Abkühlen der Probe bei 25 ° C/min während man selbst in der gleichen Sauerstoff-Partialdruck, bis es Zimmertemperatur erreicht hat.</li>
	<li>Übertragen die Probe auf die XPS-Kammer möglich Valence Änderungen in den Titan-Gipfel oder die relative La/Al-Konzentration zu untersuchen (siehe Schritt 5 für weitere Details).</li>
	<li>Um sicherzustellen, dass die LAO Oberfläche unberührten gehalten wird, übermitteln die Probe im Vakuum Sputter Kammer (Abbildung 7ein), die überhaupt gehalten ist mal bei einem Druck im Bereich von 10-8 Mbar. Hinweis: Durchführung dieser Experimente ex-Situ wird dazu führen, dass die Akkumulation von Kohlenstoff und Wasser auf der Oberfläche führt letztlich zu verändert Ergebnisse.</li>
</ol>4. das Magnetron-Sputtern von metallischen sind:
Hinweis: Abhängig von dem gewünschten Metall, Parameter wie Ar Druck könnte Ablagerung Strömungen und Ziel-Substrat Entfernungen leicht variieren. Es wird empfohlen, jede Ablagerung Prozessoptimierung, abhängig von der Geometrie des Sputter-Setups verwendet. Das folgende Verfahren beschreibt die Ablagerung von 3 nm von Co.
<ol><li>Legen Sie die Probe mit der Oberfläche nach unten in Richtung des Ziels.</li>
	<li>Fügen Sie ein reines Ar in der Sputter-Kammer um eine Atmosphäre der über 4.5x10-4 Mbar (ca. 100 Sccm) zu erreichen.</li>
	<li>Positionieren Sie das Substrat (LAO/STO) etwa 7 cm von der Co-Ziel entfernt.</li>
	<li>Mit dem Verschluss verschlossen, Rampe den Strom bis zu etwa 100 mA (36 W), dass das Plasma gezündet wird.</li>
	<li>Ein stabiles Plasma (Abb. 7b), senken den Strom zu 80 mA (Ablagerung aktuelle) sowie den Zufluss von Ar zu 5.2 Sccm. Stellen Sie sicher, dass das Plasma stabil bleibt.</li>
	<li>Pre-sputter-Co-Ziel für ca. 5 min, oxidierte Schicht zu entfernen, die an der Oberfläche gebildet haben können.</li>
	<li>Mit der Probe bei Raumtemperatur und der Verschluss geöffnet und Kaution für 25 nahe den Auslöser s., um die Abscheidung zu schließen.<ol>
<li>Für Transport-Experimente, hinterlegen eine nachfolgende Capper Schicht von ca. 3 nm Al (dessen Oberfläche passiviert, bilden eine Schutzschicht AlOx bei Kontakt mit Luft) zur Oxidation der zugrunde liegenden metallischen Schicht zu verhindern. Hinweis: Die Wachstumsrate wird nicht direkt im Inneren der Kammer gemessen. Um dies zu tun, wachsen Sie verschiedene Proben mit unterschiedlichen Ablagerung Zyklus-und mit den gleichen Parametern. Dann messen Sie die Dicke von jeder Probe mittels Röntgen Reflectometry. Tun Sie dieses Verfahren einmal für jedes metallische Ziel verwendet.</li>
	</ol>
</li>
	<li>Rampe des Stroms auf Null, die Ar-Quelle in der Nähe und die Kammer zu Pumpen.</li>
	<li>Transfer einmal mehr der Probenhalter zum XPS Kammer (Abbildung 8eine) möglich Valence Änderung überprüfen bei der Ti-2P-Niveau sowie eine mögliche Oxidation an der Grenzfläche Metall/LAO (siehe Schritt 5 für weitere Informationen).</li>
</ol>(5) in Situ Röntgen-Photoelektronen-Spektroskopie:
<ol><li>Legen Sie die Probe mit der Oberfläche normal Parallel ausgerichteten zur Elektron Analyzer Achse (Abb. 8b).</li>
	<li>Nähern sich die x-ray Gun so nah wie möglich zum Beispiel (Vermeidung von mechanischen Kontakt zwischen dem Ende der Waffe und der Probenhalter um Beschädigungen zu vermeiden) und schalten Sie ihn ein.<ol>
<li>Verwenden Sie in diesem Experiment eine Mg Kα-Quelle mit einem Anregungsenergie 1253,6 eV. Legen Sie das Filament zu einer Emission Strom von 20 mA bei einer Anode Spannung von 15 kV. Bezüglich der Analysator Elektronenoptik wählen Sie eine Einlauföffnung von 2 mm Durchmesser und einen Ausgang mit rechteckiger Form von 5 x 11 mm Schlitz. Hinweis: Finden Sie im Handbuch des XPS-Setups für Informationen über maximale Emission Ströme und Spannungen der Anode verwendet. Darüber hinaus kann die Größe von ein- und Ausgang rutscht für andere spezifische Setups abweichen. Der Analyzer unterschiedliche Spezifikationen, wählen Sie die Schlitze in einer Weise, zu hohen Intensität in die Zähleinheit Elektron zu vermeiden.</li>
	</ol>
</li>
	<li>Nach dem Einschalten der x-ray Gun sicherstellen Sie, dass die Kammer in Ultrahoch-Vakuum-Bedingungen (10-10 Mbar-Bereich). Sammeln Sie die Umfrage-Spektren (zwischen 0 und 1200 eV Bindungsenergie) mit einem ausgewählten Schritt von 0,05 eV eine Verweilzeit von 0,5 s, eine Passenergie zwischen 30 und 60 eV und eine angemessene Lupenmodus das kleinste Punktgröße mögliche zu erreichen. Passen Sie die Werte abhängig von der Auflösung bestimmt.<ol>
<li>Platzieren Sie die entsprechenden Gipfel (Abbildung 8c). Für verbesserte Statistiken messen jede Spitze mehrmals und durchschnittlich die Spektren gesammelt.</li>
	</ol>
</li>
	<li>Analysieren Sie die Spektren mit angemessenen XPS-Processing-Software.<ol>
<li>Um die Elektronen von einem bestimmten Übergang zu identifizieren, definieren Sie eine Energie, die den Gipfel analysieren umfasst.</li>
		<li>Erstellen Sie eine entsprechenden Hintergrund-Kurve (normalerweise ein Shirley Hintergrund14) und subtrahieren sie von den ursprünglichen Daten.</li>
		<li>Mit Literaturangaben15, finden Sie die möglich Gipfel, die den gemessenen Gipfel zu komponieren. Besonderes Augenmerk auf die tabellierten Abstände und relativen Intensitäten für verschiedenen Gipfeln. Hinweis: Mehr in tiefen Einblick in die XPS-Daten finden Sie in der "Vertreter" Ergebnisteil ebenso wie in Nr.7.</li>
	</ol>
</li>
</ol>6. Magnetotransport Experimente:
<ol><li>Verwenden ein Ultraschallgerät Keil-Bonding, Draht-Bindung der Metall/LAO/STO-Probe mit Al oder Au Drähte an die vergrabenen Schnittstelle ( Abbildung 9ein). Hinweis: Wählen Sie eine geeignete Keil-Probe-Abstand, Kraft und Zeit, je nach Setup verwendet und die Art der Beförderung Messung Halter.</li>
	<li>Verwenden Sie eine 8-adrig Geometrie (van der Pauw - Kanal 1 - 4 und 4 in der Halle Geometrie - Kanal 2-). Zu diesem Zweck starten Sie durch Kontaktaufnahme mit einem der Kanäle von Transport-Messung-Halter an den vier Ecken der Probe in van der Pauw Geometrie. Dann wenden Sie sich an einen zweiten Kanal zu den Kontakten, die zuvor in der Probe (Abbildung 9b).</li>
	<li>Prüfen Sie, ob die Kontakte gut sind durch Messung des Widerstandes mit einem Multimeter. Um sicherzustellen, dass die Probe gleichmäßig ist, überprüfen Sie, dass der Widerstand gemessen in verschiedene Richtungen etwa gleich, so dass die van der Pauw R100≈R010 Bedingung erfüllt ist. Hinweis: Wenn R-100 und R-010 erheblich unterschiedlich sind, sollte die van-der-Pauw-Messung in beide Richtungen (nach Nr.16) durchgeführt werden. Frühere Studien berichten stark anisotropen elektrischen Transporteigenschaften in LAO/STO17.</li>
	<li>Befestigen Sie die Halterung in einem Transport-Setup.<ol>
<li>Messen Sie den Widerstand (Kanal 1) bis zu 2 K.</li>
		<li>Bei niedrigen Temperaturen sourcing Maßnahme nacheinander der Tunnelwiderstand (Kanal 1) und Hall-Effekt (Kanal 2) durch eine externe und senkrecht Magnetfeld (-9 bis 9 T), kehren einen Strom von in der Regel 10 bis 100 µA für Metall/LAO/STO Proben.</li>
		<li>Wiederholen Sie Schritt 6.4.2. für 5 K, 10 K, 50 K, 100 K, 200 K und 300 K, um die Tunnelwiderstand Evolution mit der Temperatur zu beobachten.</li>
	</ol>
</li>
</ol>

<ol><li>Ohtomo, A., Hwang, H. Y. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((A+high-mobility+electron+gas+at+the+LaAlO3%2FSrTiO3+heterointerface%5BTitle%5D)+AND+%22Nature%22%5BJournal%5D)">A high-mobility electron gas at the LaAlO3/SrTiO3 heterointerface.</a> Nature. 427, 423-426 (2004).</li>
<li>Stornaiuolo, D., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Tunable+spin+polarization+and+superconductivity+in+engineered+oxide+interfaces%5BTitle%5D)+AND+%22Nat.+Mater%22%5BJournal%5D)">Tunable spin polarization and superconductivity in engineered oxide interfaces.</a> Nat. Mater. 15 (3), 278-283 (2015).</li>
<li>Chen, Y. Z., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Extreme+mobility+enhancement+of+two-dimensional+electron+gases+at+oxide+interfaces+by+charge-transfer-induced+modulation+doping%5BTitle%5D)+AND+%22Nat.+Mater%22%5BJournal%5D)">Extreme mobility enhancement of two-dimensional electron gases at oxide interfaces by charge-transfer-induced modulation doping.</a> Nat. Mater. 14 (8), 801-806 (2015).</li>
<li>R&ouml;del, T. C., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Universal+Fabrication+of+2D+Electron+Systems+in+Functional+Oxides%5BTitle%5D)+AND+%22Adv.+Mater%22%5BJournal%5D)">Universal Fabrication of 2D Electron Systems in Functional Oxides.</a> Adv. Mater. 28 (10), 1976-1980 (2016).</li>
<li>Xie, Y., Hikita, Y., Bell, C., Hwang, H. Y. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Control+of+electronic+conduction+at+an+oxide+heterointerface+using+surface+polar+adsorbates%5BTitle%5D)+AND+%22Nat.+Commun%22%5BJournal%5D)">Control of electronic conduction at an oxide heterointerface using surface polar adsorbates.</a> Nat. Commun. 2, 494(2011).</li>
<li>Scheiderer, P., Pfaff, F., Gabel, J., Kamp, M., Sing, M., Claessen, R. <a target="_blank" href="https://www.researchgate.net/publication/284283255_Surface-interface_coupling_in_an_oxide_heterostructure_Impact_of_adsorbates_on_LaAlO_3_SrTiO_3">Surface-interface coupling in an oxide heterostructure: Impact of adsorbates on LaAlO3/SrTiO3.</a> Phys. Rev. B. 92 (19), (2015).</li>
<li>Vaz, D. C., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Tuning+Up+or+Down+the+Critical+Thickness+in+LaAlO3%2FSrTiO3+through+In+Situ+Deposition+of+Metal+Overlayers%5BTitle%5D)+AND+%22Adv.+Mater%22%5BJournal%5D)">Tuning Up or Down the Critical Thickness in LaAlO3/SrTiO3 through In Situ Deposition of Metal Overlayers.</a> Adv. Mater. 29 (28), 1700486(2017).</li>
<li>Schlom, D. G. <a target="_blank" href="http://aip.scitation.org/doi/full/10.1063/1.4919763">Perspective: Oxide molecular-beam epitaxy rocks.</a> APL Mater. 3 (6), 1-6 (2015).</li>
<li>Segal, Y., Ngai, J. H., Reiner, J. W., Walker, F. J., Ahn, C. H. <a target="_blank" href="https://journals.aps.org/prb/abstract/10.1103/PhysRevB.80.241107">X-ray photoemission studies of the metal-insulator transition in LaAlO3/SrTiO3 structures grown by molecular beam epitaxy.</a> Phys. Rev. B. 80 (24), 241107(2009).</li>
<li>Dildar, I. M., et al. <a target="_blank" href="http://aip.scitation.org/doi/full/10.1063/1.4923285">Growing LaAlO3/SrTiO3 interfaces by sputter deposition.</a> AIP Adv. 5 (6), 67156(2015).</li>
<li>Kawasaki, M., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Atomic+control+of+the+SrTiO3+crystal+surface%5BTitle%5D)+AND+%22Science+%2880-%29%22%5BJournal%5D)">Atomic control of the SrTiO3 crystal surface.</a> Science (80-). 266, 1540(1994).</li>
<li>Zhang, J., et al. <a target="_blank" href="http://aip.scitation.org/doi/abs/10.1063/1.3093671?journalCode=apl">Depth-resolved subsurface defects in chemically etched SrTiO3.</a> Appl. Phys. Lett. 94 (9), 1-4 (2009).</li>
<li>Connell, J. G., Isaac, B. J., Ekanayake, G. B., Strachan, D. R., Seo, S. S. A. <a target="_blank" href="http://aip.scitation.org/doi/abs/10.1063/1.4773052?journalCode=apl">Preparation of atomically flat SrTiO3 surfaces using a deionized-water leaching and thermal annealing procedure.</a> Appl. Phys. Lett. 101 (25), 98-101 (2012).</li>
<li>van der Heide, P. <a target="_blank" href="http://scholar.google.com/scholar?hl=en&safe=off&q=author%3avan+der+Heide%2C+P+%22X-ray+Photoelectron+Spectroscopy%3A+An+introduction+to+Principles+and+Practices%22">X-ray Photoelectron Spectroscopy: An introduction to Principles and Practices</a>. 2011, (2011).</li>
<li>Wagner, C. D., Riggs, W. M., Davis, L. E., Moulder, J. F. <a target="_blank" href="http://scholar.google.com/scholar?hl=en&safe=off&q=author%3aWagner%2C+CD+%22Handbook+of+X-ray+Photoelectron+Spectroscopy%22">Handbook of X-ray Photoelectron Spectroscopy</a>. , John Wiley & Sons, Inc. Eden Prairie, Minnesota, USA. (1979).</li>
<li>van der Pauw, L. J. <a target="_blank" href="http://www.scirp.org/(S(351jmbntvnsjt1aadkposzje))/reference/ReferencesPapers.aspx?ReferenceID=1320944">A method of measuring the resistivity and Hall coefficient on lamellae of arbitrary shape.</a> Philips Tech. Rev. 20, 220-224 (1958).</li>
<li>Brinks, P., Siemons, W., Kleibeuker, J. E., Koster, G., Rijnders, G., Huijben, M. <a target="_blank" href="http://aip.scitation.org/doi/abs/10.1063/1.3600339?journalCode=apl">Anisotropic electrical transport properties of a two-dimensional electron gas at SrTiO3-LaAlO3 interfaces.</a> Appl. Phys. Lett. 98 (24), 242904(2011).</li>
<li>Lesne, E. <a target="_blank" href="http://scholar.google.com/scholar?hl=en&safe=off&q=%22Non-Equilibrium+Spin+Accumulation+Phenomenon+at+the+LaAlO3%2FSrTiO3%28001%29+Quasi-Two-Dimensional+Electron+System%22">Non-Equilibrium Spin Accumulation Phenomenon at the LaAlO3/SrTiO3(001) Quasi-Two-Dimensional Electron System</a>. , Université Pierre et Marie Curie. France. Ph.D. Thesis (2015).</li>
<li>Sato, H. K., Bell, C., Hikita, Y., Hwang, H. Y. <a target="_blank" href="http://aip.scitation.org/doi/abs/10.1063/1.4812353?journalCode=apl">Stoichiometry control of the electronic properties of the LaAlO3/SrTiO3 heterointerface.</a> Appl. Phys. Lett. 102 (25), 251602(2013).</li>
<li>Warusawithana, M. P., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((LaAlO3+stoichiometry+is+key+to+electron+liquid+formation+at+LaAlO3%2FSrTiO3+interfaces%5BTitle%5D)+AND+%22Nat.+Commun%22%5BJournal%5D)">LaAlO3 stoichiometry is key to electron liquid formation at LaAlO3/SrTiO3 interfaces.</a> Nat. Commun. 4, (2013).</li>
<li>Arras, R., Ruiz, V. G., Pickett, W. E., Pentcheva, R. <a target="_blank" href="https://journals.aps.org/prb/abstract/10.1103/PhysRevB.85.125404">Tuning the two-dimensional electron gas at the LaAlO3/SrTiO3(001) interface by metallic contacts.</a> Phys. Rev. B. 85 (12), (2012).</li>
<li>Fu, Q., Wagner, T. <a target="_blank" href="http://www.sciencedirect.com/science/article/pii/S0167572907000635">Interaction of nanostructured metal overlayers with oxide surfaces.</a> Surf. Sci. Rep. 62 (11), 431-498 (2007).</li>
<li>Chen, Y., et al. <a target="_blank" href="https://pdfs.semanticscholar.org/d56c/e42bb63ce44cb83ddb312805727d8215ac51.pdf">Metallic and Insulating Interfaces of Amorphous SrTiO3-based Oxide Heterostructures.</a> Nano Lett. 11 (9), 3774-3778 (2011).</li>
<li>Posadas, A. B., et al. <a target="_blank" href="http://aip.scitation.org/doi/abs/10.1063/1.4978248?journalCode=jap">Scavenging of oxygen from SrTiO3 during oxide thin film deposition and the formation of interfacial 2DEGs.</a> J. Appl. Phys. 121 (10), (2017).</li>
<li>Sing, M., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Profiling+the+interface+electron+gas+of+LaAlO3%2FSrTiO3+heterostructures+with+hard+x-ray+photoelectron+spectroscopy%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Profiling the interface electron gas of LaAlO3/SrTiO3 heterostructures with hard x-ray photoelectron spectroscopy.</a> Phys. Rev. Lett. 102 (17), (2009).</li>
<li>Hasegawa, S. Reflection High-Energy Electron. Charact. Mater. , (October 2012) 1925-1938 (2012).</li>
<li>Wrobel, F., et al. <a target="_blank" href="http://aip.scitation.org/doi/abs/10.1063/1.4975005?journalCode=apl">Comparative study of LaNiO3/LaAlO3 heterostructures grown by pulsed laser deposition and oxide molecular beam epitaxy.</a> Appl. Phys. Lett. 110 (4), 0-5 (2017).</li>
<li>Blank, D. H. A., Dekkers, M., Rijnders, G. <a target="_blank" href="https://research.utwente.nl/en/publications/pulsed-laser-deposition-in-twente-from-research-tool-towards-indu">Pulsed laser deposition in Twente: from research tool towards industrial deposition.</a> J. Phys. D. Appl. Phys. 47 (3), 34006(2014).</li>
<li>Preziosi, D., Sander, A., Barthélémy, A., Bibes, M. <a target="_blank" href="http://aip.scitation.org/doi/full/10.1063/1.4975307">Reproducibility and off-stoichiometry issues in nickelate thin films grown by pulsed laser deposition.</a> AIP Adv. 7 (1), (2017).</li>
<li>Hensling, F. V. E., Xu, C., Gunkel, F., Dittmann, R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Unraveling+the+enhanced+Oxygen+Vacancy+Formation+in+Complex+Oxides+during+Annealing+and+Growth%5BTitle%5D)+AND+%22Sci.+Rep%22%5BJournal%5D)">Unraveling the enhanced Oxygen Vacancy Formation in Complex Oxides during Annealing and Growth.</a> Sci. Rep. 7, 39953(2017).</li>
<li>Xu, C., Bäumer, C., Heinen, R. A., Hoffmann-Eifert, S., Gunkel, F., Dittmann, R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Disentanglement+of+growth+dynamic+and+thermodynamic+effects+in+LaAlO3%2FSrTiO3+heterostructures%5BTitle%5D)+AND+%22Sci.+Rep%22%5BJournal%5D)">Disentanglement of growth dynamic and thermodynamic effects in LaAlO3/SrTiO3 heterostructures.</a> Sci. Rep. 6, 22410(2016).</li>
<li>Breckenfeld, E., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Effect+of+growth+induced+%28non%29stoichiometry+on+interfacial+conductance+in+LaAlO3%2FSrTiO3%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Effect of growth induced (non)stoichiometry on interfacial conductance in LaAlO3/SrTiO3.</a> Phys. Rev. Lett. 110 (19), (2013).</li>
</ol>

Die Autoren haben nichts preisgeben.

Während Substrat Kündigung sollte man sehr vorsichtig sein mit die abtauchende Zeit in HF-Lösung. Wir beobachten unter und over - etched Oberflächen durch unterschiedliche nur 5 s in Bezug auf das original-Rezept. Darüber hinaus beobachten wir eine Abhängigkeit zwischen Substrat Schrittgröße und Zeit eintauchen. Für kleinere Schrittweiten (weniger als 100 nm) Untertauchen 30 s führen zu übermäßigen Radierung, obwohl danach das Glühen Verfahren möglicherweise ausreichend, um die Oberfläche richtig zu rekonstruieren. Aufgr...

Quasi-2D-Elektronen-Systemen (q2DES) ausgiebig als gedient haben einen Spielplatz, um eine Vielzahl von niedrigdimensionalen zu studieren und Quantenphänomene. Ausgehend von der Samen-Papier auf dem LaAlO3/SrTiO3 System (LAO/STO)1, ein Platzen der verschiedenen Systeme, die neue Grenzflächen elektronische Phasen hosten erstellt worden sein. Kombination verschiedener Materialien führte zu die Entdeckung des q2DESs mit zusätzlichen Eigenschaften wie elektrische Feld abstimmbaren Spin Polarisation2, extrem hohe Elektron Mobilitäten3 oder Ferroelectricity-gekoppelte Phänomene4. Obwohl eine riesige Körper der Arbeit gewidmet worden, um die Erstellung und Bearbeitung dieser Systeme zu entwirren, haben einige Experimente und Techniken widersprüchliche Ergebnisse, auch in eher ähnliche Bedingungen gezeigt. Darüber hinaus fand die Balance zwischen elektrostatischen und chemische Wechselwirkungen unbedingt richtig zu verstehen, dass die Physik an5,6,7spielen.
In diesem Artikel beschreiben wir gründlich das Wachstum der verschiedenen Metall/LAO/STO Heterostrukturen mit einer Kombination aus pulsed Laser Deposition (PLD) und in Situ Magnetron-Sputtern. Dann, um die Wirkung der verschiedenen Oberflächenbeschaffenheiten in vergrabenen q2DES an der LAO/STO-Schnittstelle zu verstehen, eine elektronische und chemische Untersuchung erfolgt über Transport und Elektron-Spektroskopie-Experimenten.
Da bereits mehrere Methoden verwendet wurden, um kristalline LAO auf STO wachsen, die Wahl der geeigneten Ablagerung Techniken ist ein entscheidender Schritt für die Herstellung von qualitativ hochwertigen Oxid Heterostrukturen (neben Kosten und Zeit beschränkt). Im PLD trifft einen intensiven und kurzen Laserpuls das Ziel, das gewünschte Material, die dann abgetragen und auf dem Substrat als dünner Film hinterlegt wird. Eines der großen Vorteile dieser Technik ist die Fähigkeit, zuverlässig die Stöchiometrie des Ziels auf den Film, ein wesentliches Element zur Erreichung die gewünschten Phase Bildung übertragen. Darüber hinaus die Fähigkeit der Schicht für Schicht Wachstum (überwacht in Echtzeit mittels Reflexion hochenergetische Elektronenbeugung - RHEED) eine Vielzahl von komplexen Oxide, die Möglichkeit, mehrere Ziele innerhalb der Kammer auf die gleiche Zeit (Ausführung so dass das Wachstum der verschiedenen Materialien ohne Vakuum) und die Einfachheit des Aufbaus machen diese Technik eine der effektivsten und vielseitig.
Doch erlauben andere Techniken wie Molekularstrahl-Epitaxie (MBE) das Wachstum von noch höherer Qualität epitaktische Wachstum. Anstatt ein Ziel eines bestimmten Materials in MBE ist jedes spezifische Element gegenüber dem Substrat sublimiert wo sie gut definierte Atomlagen bilden miteinander reagieren. Darüber hinaus ermöglicht das Fehlen von hochenergetischen Arten und mehr gleichmäßige Energieverteilung die Herstellung von extrem scharfen Schnittstellen8. Diese Technik ist jedoch sehr viel komplexer als PLD, wenn es darum geht, das Wachstum von Oxiden, da es in extrem hohe ausgeführt werden muss Vakuum Bedingungen (so dass die lange meine freie Weglänge nicht zerstört) und erfordert im Allgemeinen eine größere Investition, Kosten - und zeitlich. Obwohl das Wachstum in den ersten LAO/STO-Publikationen verwendet PLD war, haben Proben mit ähnlichen Merkmalen von MBE9angebaut. Es ist auch erwähnenswert, dass LAO/STO Heterostrukturen mit Sputter10angebaut wurden. Obwohl atomar scharfe Schnittstellen bei hohen Temperaturen (920 ° C) und hohe Sauerstoff-Druck (0,8 Mbar) erreicht wurden, wurde Grenzflächen Leitfähigkeit nicht erreicht.
Für das Wachstum der metallischen Schichten Deckelung verwenden wir Magnetron Sputtern, da sie eine gute Balance zwischen Qualität und Flexibilität bietet. Ndere chemical Vapor Deposition basiert jedoch sein verwendet, um ähnliche Ergebnisse zu erzielen.
Zu guter Letzt ist ein Beispiel für die Kombination aus Transport- und Spektroskopie Techniken zeigte in diesem Artikel systematisch sondieren elektronische und chemische Wechselwirkungen, betonend, wie wichtig es ist, sprechen unterschiedliche Ansätze zu verstehen die vielen Funktionen dieser Arten von Systemen.

<table><tbody><tr><td>Gepulste Laserabscheidung</td><td>SURFACE</td><td>PLD Workstation + UHV-Cluster-System</td><td></td></tr><tr><td>KrF Excimer-Laser</td><td>Kohärent</td><td>Compex Pro 201F</td><td></td></tr><tr><td>Reflexion Hochenergetische Elektronenbeugung (Elektronenkanone)</td><td>R-Dec Co., Ltd.</td><td>RDA-003G</td><td>wird in Europa von SURFACE vertrieben.</td></tr><tr><td>Reflexion Hochenergie-Elektronenbeugung (CCD-Kamera)</td><td>k-Space Associates, Inc.</td><td>kSA 400</td><td></td></tr><tr><td>Variabler Laserstrahlabschwächer</td><td>Metrolux</td><td>ML 2100</td><td></td></tr><tr><td>Excimer Laser Sensor</td><td>Coherent</td><td>J-50MUV-248</td><td></td></tr><tr><td>LaAlO3 target</td><td>CrysTec</td><td></td><td>Einkristall-Target</td></tr><tr><td>SrTiO3 Subtrate</td><td>CrysTec</td><td></td><td>Mehrere verschiedene Größen. Möglichkeit, TiO2 zu bestellen.</td></tr><tr><td>Gepufferte HF-Säure</td><td>Technic</td><td>BOE 7:1</td><td>gepufferte Flusssäure = BOE 7:1 (HF : NH4F = 12,5 : 87,5%) in&nbsp; VLSI-Qualität.</td></tr><tr><td>Silberpaste</td><td>DuPont</td><td>4929N</td><td>Leitfähiger Silberverbundwerkstoff.</td></tr><tr><td>Ultraschallreiniger</td><td>Bransonic</td><td>12</td><td>Ultraschallreinigung</td></tr><tr><td>Badewannenrohrofen</td><td>AET Technologies</td><td>Wärmebehandlungsofen</td><td></td></tr><tr><td>Borosilikatglasbecher</td><td>VWR</td><td>213-1128</td><td>Iow Form</td></tr><tr><td>PTFE Becher</td><td>Dynalon</td><td>PTFE Becher</td><td></td></tr><tr><td>Substrathalter "Löffel"</td><td>Eberl&eacute;</td><td></td><td>Sonderanfertigung</td></tr><tr><td>Löffel Magnetron Sputtern</td><td>PLASSYS</td><td>Sputtersystem</td><td>5 Kammern für Targets.</td></tr><tr><td>Metall zielt auf</td><td>Neyco S.A.</td> ab<td></td><td>Reinheit > 99,9 %</td></tr> <tr><td>Röntgen-Photoelektronenspektroskopie-System</td><td>Omicron</td><td>Custom XPS System</td><td></td></tr><tr><td>Röntgenquelle</td><td>Omicron</td><td>DAR 400</td><td>Twin Anode Röntgenquelle.</td></tr><tr><td>Energieanalysator</td><td>Omicron</td><td>EA 125</td><td></td></tr><tr><td>Rasterkraftmikroskopie</td><td>Bruker</td><td>Innova AFM</td><td></td></tr><tr><td>Rasterkraftmikroskopie-Sonden</td><td>Olympus</td><td>OMCL-AC160TS-R3</td><td>Mikro-Ausleger</td></tr><tr><td>Drahtbonden</td><td>Kulicke & Soffa</td><td>4523AD</td><td></td></tr><tr><td>PPMS</td><td>Quantum Design</td><td>PPMS Dynacool</td><td>9T Magnet.</td></tr></tbody></table>

wachstum und elektrostatischen/chemischen eigenschaften von metall/laalo3/srtio3 heterostrukturen

Growth and Electrostatic/chemical Properties of Metal/LaAlO3/SrTiO3 Heterostructures

Die quasi-2D-Elektron-System (q2DES), das an der Schnittstelle zwischen LaAlO3 (LAO) und SrTiO3 (STO) bildet hat viel Aufmerksamkeit von der Oxid-Elektronik-Gemeinschaft angezogen. Eines seiner Markenzeichen-Features ist die Existenz einer kritischen LAO-Dicke von 4 Einheit-Zellen (Uc) für Grenzflächen Leitfähigkeit entstehen. Obwohl in der Vergangenheit zu beschreiben, die Existenz dieser kritischen Dicke elektrostatische Mechanismen vorgeschlagen wurden, hat die Bedeutung der chemischen Mängel vor kurzem akzentuiert worden. Hier beschreiben wir das Wachstum der Metall/LAO/STO Heterostrukturen in eine ultrahohe Vakuum (UHV) Cluster-System kombiniert gepulste Laser Deposition (zu den LAO wachsen), das Magnetron-Sputtern (um das Metall zu wachsen) und Röntgen-Photoelektronen-Spektroskopie (XPS). Wir lernen Schritt für Schritt die Entstehung und Entwicklung der q2DES und der chemischen Wechselwirkungen zwischen Metall und der LAO/STO, die auftreten. Darüber hinaus erläutern Magnetotransport Experimente auf den Transport und die elektronischen Eigenschaften der q2DES. Diese systematische Arbeit nicht nur zeigt einen Weg, um die elektrostatische und chemischen Zusammenspiel zwischen der q2DES und seiner Umgebung zu studieren, sondern auch entsperrt die Möglichkeit paar multifunktionale Capper Schichten mit der reichen Physik in zweidimensionalen beobachtet Elektronen-Systemen, ermöglicht die Herstellung neuer Arten von Geräten.

Das volle experimentelle System verwendet für Wachstum und Charakterisierung ist in Abbildung 2dargestellt. Mit verschiedenen Setups einer Verteilerkammer im UHV durchgeschaltet wird dringend empfohlen, um sicherzustellen, dass die Oberfläche der Probe nach jeder Wachstumsprozess unberührten gehalten wird. Die PLD Kammer (Abbildung 3), Magnetron Sputtern (Abbildung 7) und XPS Kammer (<strong class="x...

Wir fertigen Metall/LaAlO3/SrTiO3 Heterostrukturen mit einer Kombination aus pulsed Laser Deposition und in Situ Magnetron-Sputtern. Durch Magnetotransport und in Situ Röntgen-Photoelektronen-Spektroskopie-Experimenten untersuchen wir das Zusammenspiel von elektrostatischen und chemische Phänomene des quasi zweidimensionale Elektron Gases in diesem System gebildet.

Wachstum und elektrostatischen/chemischen Eigenschaften von Metall/LaAlO3/SrTiO3 Heterostrukturen

The quasi 2D electron system (q2DES) that forms at the interface between LaAlO3 (LAO) and SrTiO3 (STO) has attracted much attention from the oxide ...

Das übergeordnete Ziel dieses Verfahrens ist die Herstellung und Untersuchung von Heterostrukturen vom Typ Metall Lanthan-Aluminat-Strontium unter Verwendung einer Kombination aus gepulster Laserabscheidung, Magnetron-Sputtern, Röntgen-Photoemissionsspektroskopie und Magnetotransport-Experimenten. Diese Methode kann dazu beitragen, wichtige Fragen über das Zusammenspiel zwischen elektrostatischen und chemischen Phänomenen des quasi zweidimensionalen Elektronengases, das in solchen Systemen gebildet wird, zu beantworten. Die Hauptvorteile dieser Technik sind ihre Einfachheit und Vielseitigkeit, die zusammen ein qualitativ hochwertiges schichtweises Wachstum von ultradünnen Multi-Power-Schichten ermöglichen.Füllen Sie zunächst einen 40 Kilohertz Ultraschallreiniger mit Wasser und erhitzen Sie das Bad auf 60 Grad Celsius. Geben Sie in ein Becherglas aus Borosilikatglas so viel Aceton, dass das Becherglas auf mindestens 20 % seines maximalen Volumens gefüllt ist. In das Becherglas wird ein sofort einsatzbereites, mixterminiertes, einseitig poliertes, 001-orientiertes STO-Einkristallsubstrat eingesetzt.Beschallen Sie das Substrat drei Minuten lang mit Aceton. Trocknen Sie das Substrat u

growth-electrostaticchemical-properties-metallaalo3srtio3

Research

Forschung

JoVE Journal

Engineering

Ingenieurwesen

Oxid-Nanostrukturen bieten neue Möglichkeiten für Wissenschaft und Technologie.  Die Grenzflächenleitfähigkeit zwischen LaAlO3 und SrTiO3 kann mit Hilfe einer konduktiven Rasterkraftmikroskopie nahezu atomare Präzision gesteuert werden.  Das Protokoll zur Erzeugung und Messung leitfähiger Nanostrukturen an LaAlO3/SrTiO3-Grenzflächen wird demonstriert.

Schreiben und Niedertemperatur-Charakterisierung von Nanostrukturen

Diese Arbeit beschreibt die Verfahren für das Wachstum und die Charakterisierung von kristallinen SrTiO 3 direkt auf Germaniumsubstrate durch Atomlagenabscheidung. Das Verfahren veranschaulicht die Fähigkeit eines all-chemischen Wachstumsverfahren zu Oxiden monolithisch auf Halbleitern für die Metalloxid-Halbleitervorrichtungen integriert werden.

Epitaxie Perowskit Strontiumtitanat auf Germanium über Atomic Layer Deposition

Durch die Sulfurization der bereits hinterlegten Übergangsmetalle können großflächige und vertikale 2D Hetero-Kristallstrukturen hergestellt werden. Die Übertragung von Film und Gerät Herstellung Verfahren sind auch in diesem Bericht gezeigt.

Herstellung von großflächigen vertikale 2D Crystal Hetero-Strukturen durch Sulfurization Übergangsmetall Filme für Gerät Herstellung

Hier präsentieren wir ein Protokoll für die Synthese von porösen Barium-Titanat (BaTiO3) Dünnschicht durch ein Tensid-gestützte Sol-Gel-Methode, in der selbst-zusammengebauten amphipathische Tensid Micellen als Bio-Vorlage verwendet werden.

Chemische Synthese von porösen Barium-Titanat Dünnschicht und thermische Stabilisierung der ferroelektrischen Phase von Porosität-induzierten Belastung

Hier präsentieren wir Ihnen ein Protokoll zur LSMO Nanopartikeln wachsen und (Gd) BCO Filme auf (001) SrTiO3 (STO)-Einkristall Substrate durch Radiofrequenz (RF)-Sputtern.

Radiofrequenz das Magnetron-Sputtern GdBa2Cu3O7−δ/ La0,67Sr0,33MnO3 quasi-Bilayer Filme auf SrTiO3 (STO) Einkristall Substraten

Oxidmaterialien weisen viele exotische Eigenschaften auf, die durch die Abstimmung des Sauerstoffgehalts gesteuert werden können. In dieser Arbeit demonstrieren wir die Einstellung des Sauerstoffgehalts in Oxiden durch Variation der gepulsten Laserabscheidungsparameter und durch Nachglühen. Beispielsweise werden die elektronischen Eigenschaften von SrTiO-3-basierten Heterostrukturen durch Wachstumsmodifikationen und Annealing eingestellt.

Einstellen der Oxideigenschaften durch Sauerstoff-Fehlstellen-Kontrolle während des Wachstums und Glühens

In dieser Studie wird eine rückstandsfreie Herstellungsmethode vorgestellt, mit der einzelne Flocken aus zweidimensionalen Materialien hergestellt und zu komplexen Heterostrukturen zusammengesetzt werden können, wobei nur Van-der-Waals-Wechselwirkungen verwendet werden. Die Technik macht externe Substanzen und spezifische experimentelle Bedingungen überflüssig und ermöglicht komplexe Heterostrukturanordnungen durch Bottom-up-, Top-down- und modulare Stapelprozesse.

Rückstandsfreie Herstellung von van der Waals-Heterostrukturen aus zweidimensionalen Materialien

Organische Photovoltaik (OPV) Materialien sind von Natur aus inhomogenen auf der Nanometerskala. Nanoscale Inhomogenität der OPV-Materialien beeinflusst die Leistung von Photovoltaik-Geräte. In diesem Papier beschreiben wir ein Protokoll für quantitative Messungen der elektrischen und mechanischen Eigenschaften der OPV Materialien mit sub-100 nm Auflösung.

Concurrent Quantitative Leitfähigkeit und mechanische Eigenschaften Measurements of Organic Photovoltaic Materials mittels AFM

Dieser Artikel beschreibt eine einfache Methode, um vertikal ausgerichtete Kohlenstoff-Nanoröhrchen-Arrays durch CVD herzustellen und anschließend stimmen ihre Benetzungseigenschaften, indem sie sie Glühen oder trocken Oxidationsbehandlung Vakuum.

Dry Oxidation und Vakuumtempern Behandlungen für Tuning der Benetzungseigenschaften von Carbon Nanotube-Arrays

Ein Verfahren zur Epitaxie-Schichten von geordneten Legierungen durch Sputtern vorbereiten beschrieben. Das B2-geordnete FeRh Verbindung als ein Beispiel verwendet, da es eine Übergangs metamagnetischen, die empfindlich auf den Grad der chemischen Ordnung und der genauen Zusammensetzung der Legierung abhängt zeigt.

Sputter Wachstum und Charakterisierung von metamagnetische B2-geordneten FeRh Epitaxieschichten

Erfahren Sie die Herstellung von Metall/LaAlO3/SrTiO3-Heterostrukturen mittels Pulsed-Laser-Deposition und Magnetron-Sputtern. Diese Methode ermöglicht die Untersuchung elektrostatischer und chemischer Wechselwirkungen im quasi-zweidimensionalen Elektronengas.

Wachstum und elektrostatischen/chemischen Eigenschaften von Metall/LaAlO₃/SrTiO₃ Heterostrukturen

Weitere Videos entdecken