Name: Kryogene Flüssigkeitsstrahlen für Entdeckungsforschung mit hoher Wiederholrate (Video) | JoVE Journal
Uploaded: 2020-05-09T14:00:00.000+00:00
Duration: 8 min 34 s
Description: Lernen Sie den Aufbau und Betrieb kryogener Flüssigkeitsstrahlen für Laser-Plasma-Experimente mit hoher Wiederholrate. Diese Methode ermöglicht reproduzierbare Protonen- und Ionenstrahlbeschleunigung für Materialwissenschaften.

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Diese Arbeit wurde vom U.S. Department of Energy SLAC Contract No. DE- AC02-76SF00515 und durch das U.S. DOE Office of Science, Fusion Energy Sciences unter FWP 100182. Diese Arbeit wurde auch teilweise von der National Science Foundation im Rahmen des Grants Nr. 1632708 und von EC H2020 LASERLAB-EUROPE/LEPP (Vertrag Nr. 654148) unterstützt. C.B.C. bedankt sich für die Unterstützung durch den Natural Sciences and Engineering Research Council of Canada (NSERC). F.T. bedankt sich für die Unterstützung durch die National Nuclear Security Administration (NNSA).

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Die Autoren haben nichts zu verraten.

Der erfolgreiche Betrieb des kryogenen Flüssigkeitsstrahls erfordert akribische Sauberkeit und eine sorgfältige Überwachung der Temperaturstabilität. Einer der häufigsten und vermeidbarsten Fehler ist eine teilweise oder vollständige Verstopfung der mikrometergroßen Blende. Kupfer, Edelstahl oder Indium aus der Quelle oder Partikel in der Luft können bei jedem Schritt der Quellbaugruppe eingebracht werden. Alle Komponenten müssen einem robusten Reinigungsprozess mit indirekter Beschallung unterzogen werden. Die Montage und Lagerung in einem Reinraum der Klasse 10.000 oder besser verbessert die Erfolgsquote.
Ein weiterer kritischer Schritt des Verfahrens ist die Stabilisierung der kryogenen Quelltemperatur. Der Anwender muss sicherstellen, dass die Temperatur der Flüssigkeit, die aus der Quelle austritt, unabhängig von der variablen Wärme gemessen wird, die durch die kontinuierliche Verflüssigung im Reservoir freigesetzt wird. Dies wird erreicht, indem der Temperatursensor in der Nähe der Öffnung (z. B. am Quellenflansch) oder weit entfernt von der Wärmequelle platziert wird. Darüber hinaus müssen P-I-D-Parameter für jede Kombination aus Temperatur und Gegendruck manuell nach dem Ziegler-Nichols-Verfahren optimiert werden. Wenn die Temperaturschwankungen zu groß werden, können periodische Schwingungen am Strahl beobachtet werden, die manchmal zu einem periodischen Zerfall führen. Es ist zu beachten, dass eingebaute Autotuning-Funktionen oder Tiefpassfilter die Temperatur während des Jet-Betriebs nicht stabilisieren konnten.
Das kryogene Flüssigkeitsstrahlsystem ist zwar sehr anpassungsfähig, aber in Großanlagen mit etablierten Vakuumprotokollen nur schwer zu implementieren. Zum Beispiel sind differentielle Pumpstufen erforderlich, wenn vorgeschaltete Geräte empfindlich auf das Restgas reagieren (z. B. der Freie-Elektronen-Laser FLASH bei DESY oder das MeV-UED-Instrument am SLAC). Darüber hinaus erfordern Vakuumkammern mit großem Durchmesser, wie z. B. für Multi-PW-Laser, wahrscheinlich flexible Kryostate im Vakuum. Im Vergleich zu herkömmlichen Kryostaten mit fester Länge lassen sie sich leicht von Kammerschwingungen entkoppeln und haben einen kürzeren Hebelarm. Am Helmholtz-Zentrum Dresden-Rossendorf (HZDR) wurde bereits ein flexibler Kryostat im Vakuum mit dem Draco-Petawatt-Laser realisiert. Eine weitere Beobachtung ist, dass die Blende beschädigt werden kann, wenn der Strahl von einem ultrahochintensiven Laser zu nahe an der Quelle bestrahlt wird. Vor kurzem wurde ein mechanisches Häckselblatt (das mit 150 Hz arbeitet und mit dem Laserpuls synchronisiert ist) implementiert, um die Apertur zu schützen und von der Laser-Plasma-Wechselwirkung zu isolieren.
Dieses System erzeugt hochgradig abstimmbare, turbulenzfreie, laminare zylindrische und planare kryogene Flüssigkeitsstrahlen im Mikrometerbereich. Die laufende Entwicklung des kryogenen Flüssigkeitsstrahlsystems konzentriert sich auf fortschrittliche Blendenmaterialien und -design, Verbesserungen des Vakuumsystems und des Fängers sowie eine fortschrittliche Wasserstoffisotopenmischung. Dieses System wird den Übergang zu einer Wissenschaft mit hoher Wiederholrate und hoher Energiedichte ermöglichen und den Weg für die Entwicklung von Teilchenbeschleunigern der nächsten Generation ebnen.

Das Ziel dieses Verfahrens ist es, einen schnellen, kryogenen Flüssigkeitsstrom zu erzeugen, der aus reinen Elementen oder chemischen Verbindungen besteht. Da kryogene Flüssigkeiten bei Umgebungstemperatur und -druck verdampfen, können Restproben aus dem Betrieb mit hohen Wiederholraten (z. B. 1 kHz) vollständig aus der Vakuumkammer1 evakuiert werden. Basierend auf den ersten Arbeiten von Grisenti et al.2 wurde dieses System erstmals unter Verwendung von kryogenem Wasserstoff für die hochintensive lasergetriebene Protonenbeschleunigung3 entwickelt. Es wurde später auf andere Gase ausgeweitet und in einer Reihe von Experimenten verwendet, darunter: Ionenbeschleunigung4,5, Beantwortung von Fragen der Plasmaphysik wie Plasmainstabilitäten6, schnelle Kristallisation und Phasenübergänge in Wasserstoff7 und Deuterium, und inelastische meV-Röntgenstreuung8 zur Auflösung akustischer Wellen in Argon im MEC-Instrument (Matter in Extreme Conditions) an der Linac Coherent Light Source (LCLS)9.
Bisher wurden andere alternative Methoden entwickelt, um feste kryogene Wasserstoff- und Deuteriumproben mit hoher Wiederholrate zu erzeugen. Garcia et al. entwickelten ein Verfahren, bei dem Wasserstoff in einem Reservoir verflüssigt und verfestigt und durch eine Öffnung10 extrudiert wird. Aufgrund des hohen Drucks, der für die Extrusion erforderlich ist, beträgt die (bisher) nachgewiesene Mindestprobendicke 62 μm11. Dieses System weist auch einen großen räumlichen Jitter12 auf. In jüngerer Zeit erzeugten Polz et al. einen kryogenen Wasserstoffstrahl durch eine Glaskapillardüse unter Verwendung eines Messgasrückdrucks von 435 psig (Pfund pro Quadratzoll, Manometer). Der resultierende zylindrische 10-μm-Strahl ist kontinuierlich, erscheint aber stark gewellt13.
Hier wird ein Verfahren vorgestellt, das zylindrische (Durchmesser = 5-10 μm) und planare Strahlen mit verschiedenen Aspektverhältnissen (1-7 μm x 10-40 μm) erzeugt. Der Zeige-Jitter nimmt linear mit dem Abstand von der Blende5 zu. Die Eigenschaften des Fluids und die Zustandsgleichung bestimmen die Elemente und chemischen Verbindungen, die in diesem System betrieben werden können. Zum Beispiel kann Methan aufgrund des Rayleigh-Zerfalls keinen kontinuierlichen Strahl bilden, aber es kann als Tröpfchenverwendet werden 14. Darüber hinaus variieren die optimalen Druck- und Temperaturbedingungen je nach Blendengröße erheblich. In den folgenden Abschnitten wird die Theorie vorgestellt, die zur Herstellung laminarer, turbulenzfreier kryogener Wasserstoffstrahlen erforderlich ist. Dies kann auf andere Gase ausgeweitet werden.
Das kryogene Jet-System besteht aus drei Hauptsubsystemen: (1) Messgaszufuhr, (2) Vakuum und (3) Kryostat und kryogene Quelle. Das in Abbildung 1 dargestellte System wurde so konzipiert, dass es für den Einbau in verschiedene Vakuumkammern sehr anpassungsfähig ist.
Das Gasversorgungssystem besteht aus einer ultrahochreinen Druckgasflasche, einem Gasregler und einem Massendurchflussregler. Der Gegendruck des Messgases wird durch den Gasregler eingestellt, während der Massendurchflussregler zur Messung und Begrenzung des an das System abgegebenen Gasstroms verwendet wird. Das Messgas wird zunächst in einer Flüssigstickstoff-Kühlfalle filtriert, um Schadgase und Wasserdampf auszufrieren. Ein zweiter Inline-Partikelfilter verhindert, dass Schmutz in das letzte Segment der Gasleitung gelangt.
Turbomolekularpumpen, die mit Scrollpumpen mit hohem Saugvermögen unterstützt werden, sorgen für hohe Vakuumbedingungen in der Probenkammer. Die Kammer- und Vorleitungsvakuumdrücke werden mit den Vakuummetern V1 bzw. V2 überwacht. Es ist zu beachten, dass der Betrieb des kryogenen Strahls beim Verdampfen der Flüssigkeit eine erhebliche Gasbelastung (proportional zum gesamten Probenstrom) in das Vakuumsystem einbringt.
Eine bewährte Methode zur Reduzierung der Gasbelastung besteht darin, die Restflüssigkeit aufzufangen, bevor es zu einer Massenverdampfung kommen kann. Das Jet-Catcher-System besteht aus einer unabhängigen Vakuumleitung, die von einer differentiellen Pumpöffnung ø800 μm abgeschlossen wird, die sich bis zu 20 mm von der kryogenen Quellkappe entfernt befindet. Die Leitung wird mit einer Pumpe evakuiert, die einen optimalen Wirkungsgrad im Bereich von 1 x 10-2 mBar aufweist (d. h. eine Wälzkolbengebläse-Vakuumpumpe oder eine Hybrid-Turbomolekularpumpe ) und wird von einem Vakuummeter V3 überwacht. In jüngerer Zeit ermöglicht der Fänger den Betrieb von kryogenen Wasserstoffstrahlen mit einer Größe von bis zu 7 μm x 13 μm mit einer Verbesserung des Vakuumkammerdrucks um zwei Größenordnungen.
Ein flüssiger Heliumkryostat mit fester Länge und kontinuierlichem Durchfluss wird verwendet, um die Quelle auf kryogene Temperaturen zu kühlen. Flüssiges Helium wird über eine Transferleitung aus einem Versorgungsdewar entnommen. Der Rücklauf ist mit einem einstellbaren Durchflussmessgerät verbunden, um die Kühlleistung zu regulieren. Die Temperatur des kalten Fingers und der kryogenen Quelle wird mit vier Blei-Silizium-Dioden-Temperatursensoren gemessen. Ein Proportional-Integral-Derivative-Temperaturregler (P-I-D) liefert variable Spannung an eine Heizung, die in der Nähe des kalten Fingers installiert ist, um die Temperatur einzustellen und zu stabilisieren. Das Messgas tritt durch eine kundenspezifische Durchführung am Kryostatflansch in die Vakuumkammer ein. In der Kammer wickelt sich die Gasleitung um den Kryostat, um das Gas vorzukühlen, bevor sie an eine feste Gasleitung an der kryogenen Quellenbaugruppe angeschlossen wird. Edelstahlschrauben und eine 51 μm dicke Indiumschicht dichten die kryogene Quelle thermisch gegen den kalten Finger ab.
Die kryogene Quelle (Abbildung 2) besteht aus sechs Hauptkomponenten: (1) einer Messgasleitung, (2) einem Quellkörper, (3) einem Quellflansch mit Inline-Partikelfilter, (4) einer Öffnung, (5) einer Ferrule und (6) einer Kappe. Der Quellkörper enthält einen Hohlraum, der als Probenreservoir dient. Ein gesinterter 0,5-μm-Edelstahlfilter von Swagelok mit Gewinde verhindert, dass Schmutz oder verfestigte Verunreinigungen in den Flüssigkeitskanal gelangen und die Öffnung verstopfen. Zwischen Apertur und Flüssigkeitskanal wird ein dickerer, 76 μm dicker Indiumring platziert, um die Verformungslänge zu erhöhen und die Apertur zuverlässig abzudichten. Wenn die Kappe auf den Quellflansch aufgeschraubt wird, wird das Indium komprimiert, um eine flüssige und thermische Abdichtung zu bilden. Die Aderendhülse und die Quellkappe zentrieren die Öffnung während der Installation.
Bei der anfänglichen Auslegung eines Systems für kryogene Flüssigkeitsstrahlen, die im kontinuierlichen, laminaren Bereich betrieben werden, gibt es eine Reihe von Gesamtüberlegungen. Die Benutzer müssen die Gesamtkühlleistung des Kryostaten, die thermischen Eigenschaften des kryogenen Quellendesigns, die Leistung des Vakuumsystems sowie die Temperatur und den Druck der Flüssigkeit abschätzen. Im Folgenden finden Sie den erforderlichen theoretischen Rahmen.
Überlegungen zur Kühlleistung
1) Verflüssigung von Wasserstoff15: Die minimale Kühlleistung, die erforderlich ist, um Wasserstoff von 300 K auf eine Temperatur <img alt="Equation 2" src="/files/ftp_upload/61130/61130eq2v2.jpg" style="font-size: 14px;"> zu verflüssigen, kann mit der folgenden Gleichung grob abgeschätzt werden: <img alt="Equation 1" src="/files/ftp_upload/61130/61130eq1v3.jpg">
Dabei gilt: <img alt="Equation 3" src="/files/ftp_upload/61130/61130eq3v2.jpg"> die spezifische Wärme bei konstantem Druck <img alt="Equation 4" src="/files/ftp_upload/61130/61130eq4v2.jpg">und <img alt="Equation 5" src="/files/ftp_upload/61130/61130eq5v2.jpg"> die latente Verdampfungswärme vonH2 bei der druckabhängigen Verflüssigungstemperatur <img alt="Equation 6" src="/files/ftp_upload/61130/61130eq6v2.jpg">. Zum Beispiel erfordert ein kryogener Wasserstoffstrahl, der mit einem Gasdruck von 60 psig betrieben und auf 17 K abgekühlt wird, mindestens 4013 kJ/kg. Bei einem Wasserstoffgasstrom von 150 sccm (Normkubikzentimeter pro Sekunde) entspricht dies einer Wärme von <img alt="Equation 7" src="/files/ftp_upload/61130/61130eq7v2.jpg"> 0,9 W.
Dabei ist zu beachten, dass der Verflüssigungsprozess nur ein Zehntel der gesamten benötigten Kühlleistung ausmacht. Um die Wärmebelastung des Kryostaten zu reduzieren, kann das Gas vor dem Eintritt in den Quellkörper auf eine Zwischentemperatur vorgekühlt werden.
2) Strahlungswärme: Um die kryogene Quelle auf einer Temperatur <img alt="Equation 2" src="/files/ftp_upload/61130/61130eq2v2.jpg">zu halten, muss der Kryostat die Strahlungswärme kompensieren. Dies kann abgeschätzt werden, indem die Differenz zwischen emittierter und absorbierter Schwarzkörperstrahlung mit der folgenden Gleichung ausgeglichen wird: <img alt="Equation 8" src="/files/ftp_upload/61130/61130eq8v2.jpg">
Dabei gilt: A ist die Fläche des Quellkörpers, <img alt="Equation 9" src="/files/ftp_upload/61130/61130eq9v2.jpg"> ist die Stefan-Boltzmann-Konstante und <img alt="Equation 10" src="/files/ftp_upload/61130/61130eq10v2.jpg"> ist die Temperatur der Vakuumkammer. Zum Beispiel erfordert eine typische Strahlquelle von A = 50cm2 , abgekühlt auf 17 K, eine minimale Kühlleistung von 2,3 W. <img alt="Equation 10" src="/files/ftp_upload/61130/61130eq10v2.jpg"> kann lokal verringert werden, indem ein aktiv gekühlter Strahlungsschutz hinzugefügt wird, der einen wesentlichen Teil der kryogenen Quelle abdeckt.
3) Restgasleitung: Obwohl im Ultrahochvakuum die Wärmestrahlung dominiert, wird der Beitrag durch die Leitung des Restgases während des Strahlbetriebs nicht zu vernachlässigen. Der Flüssigkeitsstrahl führt eine erhebliche Gasladung in die Kammer ein, was zu einer Erhöhung des Vakuumdrucks führt. Der Nettowärmeverlust aus der Wärmeleitung des Gases bei einem Druck p wird mit der folgenden Gleichung berechnet: <img alt="Equation 11" src="/files/ftp_upload/61130/61130eq11v2.jpg">
Dabei gilt: <img alt="Equation 12" src="/files/ftp_upload/61130/61130eq12v2.jpg"> ist ein Koeffizient in Abhängigkeit von der Gasspezies (~3,85 x 10-2 W/cm2/K/mBar fürH2) und ist der Akkommodationskoeffizient, der von der Gasspezies, der Geometrie der Quelle und der Temperatur der Quelle und <img alt="Equation 13" src="/files/ftp_upload/61130/61130eq13v2.jpg"> des Gases abhängt16,17. Beim Betrieb eines kryogenen Wasserstoffstrahls bei 17 K, unter der Annahme einer zylindrischen Geometrie der Quelle und der Tatsache, dass Wasserstoff das Hauptgas in der Vakuumkammer ist, erzeugt die Gasleitung Wärme, die mit der folgenden Gleichung abgeschätzt werden kann: <img alt="Equation 14" src="/files/ftp_upload/61130/61130eq14v2.jpg">
So erzeugt beispielsweise die Gasleitung bei einem Vakuumdruck von 4,2 x 10-3 mBar so viel Wärme wie Wärmestrahlung. Daher wird der Vakuumdruck während des Strahlbetriebs in der Regel unter 1 x 10-3 mBar gehalten, wodurch dem System eine Wärmelast von ~0,55 W hinzugefügt wird (A = 50 cm2).
Die während des Betriebs in die Kammer eingeleitete Gaslast wird durch die Strömung des kryogenen Strahls erreicht. Der resultierende Vakuumdruck wird dann durch das effektive Saugvermögen des Vakuumsystems und das Volumen der Vakuumkammer bestimmt.
Um den Kryostrahl zu betreiben, muss der Kryostat ausreichend Kühlleistung erzeugen, um die verschiedenen Wärmequellen (z. B. 3,75 W) zu kompensieren, wobei die Wärmeverluste des Kryostatsystems selbst nicht mitgerechnet werden. Beachten Sie, dass die Kryostat-Effizienz auch stark von der gewünschten Kaltfingertemperatur abhängt.
Abschätzung von Strahlparametern
Um eine kontinuierliche laminare Strömung zu erreichen, müssen mehrere Bedingungen erfüllt sein. Der Kürze halber wird hier der Fall einer zylindrischen Flüssigkeitsströmung gezeigt. Die Bildung planarer Jets bringt zusätzliche Kräfte mit sich, was zu einer komplexeren Herleitung führt, die den Rahmen dieser Arbeit sprengenwürde 18.
1) Druck-Drehzahl-Beziehung: Für inkompressible Flüssigkeitsströmungen ergibt die Energieerhaltung die Bernoulli-Gleichung, wie folgt: <img alt="Equation 15" src="/files/ftp_upload/61130/61130eq15v2.jpg">
Wobei: <img alt="Equation 16" src="/files/ftp_upload/61130/61130eq16v2.jpg"> ist die Atomdichte des Fluids, ist die Geschwindigkeit des Fluids, <img alt="Equation 17" src="/files/ftp_upload/61130/61130eq17v2.jpg"> <img alt="Equation 18" src="/files/ftp_upload/61130/61130eq18v2.jpg"> ist die potentielle Gravitationsenergie und p ist der Druck. Wendet man die Bernoulli-Gleichung über die Apertur an, so kann die funktionelle Beziehung zwischen der Strahlgeschwindigkeit und dem Gegendruck der Probe mit der folgenden Gleichung geschätzt werden: <img alt="Equation 19" src="/files/ftp_upload/61130/61130eq19v2.jpg">
2) Strahlbetriebsregime: Das Regime eines zylindrischen Flüssigkeitsstrahls kann mit Hilfe der Reynolds- und der Ohnesorge-Zahlen abgeleitet werden. Die Reynoldszahl, definiert als das Verhältnis zwischen den Trägheits- und viskosen Kräften innerhalb des Fluids, wird mit der folgenden Gleichung berechnet: <img alt="Equation 20" src="/files/ftp_upload/61130/61130eq20v2.jpg">
Dabei gilt: <img alt="Equation 16" src="/files/ftp_upload/61130/61130eq16v2.jpg">, , und <img alt="Equation 22" src="/files/ftp_upload/61130/61130eq22v2.jpg"> sind die Dichte, <img alt="Equation 17" src="/files/ftp_upload/61130/61130eq17v2.jpg"><img alt="Equation 21" src="/files/ftp_upload/61130/61130eq21v2.jpg">die Geschwindigkeit, der Durchmesser bzw. die dynamische Viskosität des Fluids. Laminare Strömung tritt auf, wenn die Reynoldszahl kleiner als ~2.000 ist. In ähnlicher Weise vergleicht die Weber-Zahl die relative Größe der Trägheit mit der Oberflächenspannung und wird mit der folgenden Gleichung berechnet: <img alt="Equation 23" src="/files/ftp_upload/61130/61130eq23v2.jpg">
Dabei gilt: σ ist die Oberflächenspannung der Flüssigkeit. Die Ohnesorge-Zahl errechnet sich dann wie folgt: <img alt="Equation 24" src="/files/ftp_upload/61130/61130eq24v2.jpg">
Diese geschwindigkeitsunabhängige Größe wird in Kombination mit der Reynolds-Zahl verwendet, um die vier Flüssigkeitsstrahlregime zu identifizieren: (1) Rayleigh, (2) erster windinduzierter, (3) zweiter windinduzierter und (4) Zerstäubung. Für eine laminare turbulentenfreie kryogene Flüssigkeitsströmung sollten Parameter so gewählt werden, dass sie innerhalb des Rayleigh-Regimes19 (d. h. ) arbeiten. <img alt="Equation 25" src="/files/ftp_upload/61130/61130eq25v2.jpg"> In diesem Bereich bleibt die Flüssigkeitssäule kontinuierlich mit einer glatten Oberfläche bis zur sogenannten intakten Länge, die wie folgt geschätzt wird20: <img alt="Equation 26" src="/files/ftp_upload/61130/61130eq26v2.jpg">
Die verschiedenen Fluidparameter für einen zylindrischen kryogenen Wasserstoffstrahl mit einem Durchmesser von 5 μm, der mit 60 psig und 17 K betrieben wird, sind in Abbildung 3 zusammengefasst. Um einen kontinuierlichen Strahl über längere Strecken aufrechtzuerhalten, muss die Flüssigkeit ausreichend nahe am Phasenübergang zwischen Flüssigkeit und Feststoff abgekühlt werden (Abbildung 4), damit die Verdunstungskühlung, die auftritt, sobald sich der Strahl im Vakuum ausbreitet, den Strahl vor dem Einsetzen des Rayleigh-Zerfalls verfestigt 3,21.

<table><tbody><tr><td>Kryo-Schürze</td><td>Tempshield</td><td>Kryo-Schürze</td><td>Kern-Körperschutz vor kryogenen Flüssigkeiten</td></tr><tr><td>Kryo-Gesichtsschutz</td><td>3M</td><td>82783-00000</td><td>ANSI Z87.1 für Vollgesichtsschutz vor kryogenen Flüssigkeiten</td></tr><tr><td>Kryo-Handschuhe</td><td>Tempshield</td><td>Kryo-Handschuhe MA</td><td>Handschutz vor kryogenen Flüssigkeiten</td></tr><tr><td>Kryogene Quellkomponenten</td><td>SLAC National Accelerator Maßgeschneiderte</td><td></td><td>Laborkomponenten bestehen aus sauerstofffreiem Kupfer (OFC), um die Wärmeleitfähigkeit bei kryogenen Temperaturen zu maximieren.</td></tr><tr><td>Kryostat und Transferleitung</td><td>Advanced Research Systems</td><td>LT-3B</td><td>Erhältlich in kundenspezifischen Längen bis zu 1250 mm für Kompatibilität mit bestehenden Vakuumbehältern. Die Länge und der Stil der Transferleitung können je nach Platzbeschränkungen des Systems oder des Labors ausgewählt werden.</td></tr><tr><td>Zylindrische Aperturen</td><td>SPI Supplies</td><td>P2005-AB</td><td>Kommerzielle zylindrische Aperturen können einzeln erworben werden</td></tr><tr><td>Isopropanol in elektronischer Qualität</td><td>Sigma Aldrich</td><td>733458-4L</td><td>99,999%, minimale Partikel/Spurenmetalle, trocknet rückstandsfrei</td></tr><tr><td>Regler für brennbare Gase</td><td>Matheson</td><td>M3816A-350</td><td>Druckregelung von Messgas (z. B. Wasserstoff, Deuterium)</td></tr> <tr><td>Indium</td><td>Indium Corporation</td><td>Custom</td><td>99,99%, 50-75&Mikro; m dick, für thermische und flüssige Dichtungen in kryogenen Quellen</td></tr><tr><td>Strahlfängersystem</td><td>SLAC National Accelerator Laboratory</td><td>Custom</td><td>Bestehend aus Skimmer, Vakuumhardware und Durchführungen, Vakuummeter, Wälzkolben-Vakuumpumpe</td></tr><tr><td>Aceton in Laborqualität</td><td>Sigma Aldrich</td><td>179973-4L</td><td>Wird verwendet, um Fett und Fotolack von Komponenten zu entfernen. Reinheit und Gehalt sind nicht kritisch, da bei der Endreinigung Isopropanol in elektronischer Qualität verwendet</td></tr><tr><td>wird Leak Detector Matheson</td><td>SEQ8067</td><td></td><td>Um sicherzustellen, dass die Düsenöffnungen vor dem Abpumpen von flüssigem Helium abgedichtet wurden</td></tr><tr><td></td><td>Airgas</td><td>HE 100LT</td><td>Top-Loading-Dewar, Der Verbrauch hängt vom Kryostaten, den Abmessungen der Quelle und dem Gesamtgasfluss ab. Typischerweise 3-5 L/h.</td></tr><tr><td>Flüssigstickstoff</td><td>Airgas</td><td>NI 160LT22</td><td>Gesamtvolumen der Kühlfalle 4 l, Verbrauch ca. 2 l/h während des Strahlbetriebs</td></tr><tr><td>LN-Dewargefäß (4 l)</td><td>ThermoFisher Scientific</td><td>4150-4000</td><td>Für die Flüssigstickstoff-Kühlfalle</td></tr><tr><td>LN-Transferschlauch</td><td>Cryofab</td><td>CFUL-Serie</td><td>Unisolierter Kryoschlauch mit Phasentrenner zum Transfer von LN vom Lagerdewar zum LN-Dewarkolben für die Kühlfalle</td></tr><tr><td>Manueller XY-Manipulator</td><td>Pfeiffer Vacuum</td><td>420MXY100-25</td><td>Kurseinstellung (+/- 12,5 mm) der kryogenen Quelle.&nbsp;</td></tr><tr><td>Manueller Z-Manipulator</td><td>McAllister Technical Services</td><td>ZA12</td><td>Kurseinstellung der Kryostatenlänge für die Austauschbarkeit auf verschiedenen Vakuumbehältern. Zusätzlich wird die kryogene Quelle vom Wechselwirkungspunkt zurückgezogen.</td></tr><tr><td>Massendurchflussregler</td><td>MKS Instruments</td><td>P9B, GM50A</td><td>Zur Steuerung und Überwachung des Gasflusses</td></tr><tr><td>Planare Aperturen</td><td>Norcada</td><td>Custom</td><td>Kundenspezifische Nanofabrikation von planaren</td></tr><tr><td>Aperturen Positionierantriebe</td><td>Newport</td><td>LTAHLPPV6, 8303-V</td><td>Hochpräzise (< 2&Mikro; m), motorisierte Strahlpositionierung</td></tr><tr><td>Rotationstisch</td><td>McAllister Technical Services</td><td>DPRF600</td><td>Präzisionsausrichtung der</td></tr><tr><td>Strahlausrichtung Schutzbrille</td><td>3M</td><td>S1101SGAF</td><td>ANSI Z87.1 für die Arbeit mit Druckgasen</td></tr></tbody></table>

kryogene flüssigkeitsstrahlen für entdeckungsforschung mit hoher wiederholrate

Cryogenic Liquid Jets for High Repetition Rate Discovery Science

Dieses Protokoll stellt ein detailliertes Verfahren für den Betrieb von kontinuierlichen, mikrometergroßen kryogenen zylindrischen und planaren Flüssigkeitsstrahlen vor. Bei hier beschriebenem Betrieb weist der Strahl eine hohe Laminarität und Stabilität für Zentimeter auf. Der erfolgreiche Betrieb eines kryogenen Flüssigkeitsstrahls im Rayleigh-Regime erfordert ein grundlegendes Verständnis der Fluiddynamik und Thermodynamik bei kryogenen Temperaturen. Theoretische Berechnungen und typische Erfahrungswerte dienen als Orientierungshilfe für den Entwurf eines vergleichbaren Systems. In diesem Bericht wird die Bedeutung sowohl der Sauberkeit bei der Montage der kryogenen Quelle als auch der Stabilität der Temperatur der kryogenen Quelle nach der Verflüssigung hervorgehoben. Das System kann für lasergetriebene Protonenbeschleunigungen mit hoher Wiederholrate verwendet werden, wobei eine Anwendung in der Protonentherapie angestrebt wird. Weitere Anwendungen sind die Astrophysik im Labor, die Materialwissenschaften und Teilchenbeschleuniger der nächsten Generation.

Im Anschluss an Schritt 5.4 werden Schattendiagramme mit hoher Vergrößerung verwendet, um die Laminarität, den Positionierungsjitter und die Langzeitstabilität während des Jet-Betriebs zu bewerten. Es ist wichtig, eine gepulste Beleuchtung im Sub-Nanosekunden-Bereich zu verwenden, um ein sofortiges Bild des Jets aufzunehmen, damit die Jetbewegung (~0,1 μm/ns für H2) Oberflächenunregelmäßigkeiten oder Turbulenzen nicht verwischt. Beispielbilder von 2 x 20 μm 2 H 2, 4 x 12 μm 2 H 2 und 4 x 20 μm 2 D 2 Jets sind in Abbildung 5 dargestellt.
Ein zusätzliches Bildgebungssystem mit hoher Vergrößerung wird verwendet, um den kryogenen Flüssigkeitsstrahl präzise im Raum zu positionieren. Der Einfachheit halber sind die Bildgebungssysteme so konzipiert, dass sie Vorder- und Seitenansichten des Jets ermöglichen. Besonders wichtig ist es, die Strahlstabilität zu beurteilen und die Ausrichtung der planaren Strahlen zu bestimmen. Eine Untersuchung des räumlichen Jitters eines 2 x 20 μm 2 H2 als Funktion des Abstands von der Blende, die während eines einzigen Tests über mehrere Stunden durchgeführt wurde, ist in Abbildung 6 dargestellt. Der Positionierungsjitter von 1σ für jeden Datenpunkt in Abbildung 6A wurde aus 49 Bildern berechnet, die bei 10 Hz aufgenommen wurden. Dabei wurde die Strahlposition relativ zu einer festen Referenzposition bestimmt. Abbildung 6B zeigt beispielhaft die normierten Histogramme der Jet-Position bei 23 mm. Eine detailliertere Studie findet sich bei Obst et al.5. Im Durchschnitt nimmt der räumliche Jitter linear von der Düse weg zu.
Typische Systembeobachtungen während der Verflüssigung und des Jet-Betriebs (gemäß Abschnitt 5) eines 4 x 20μm2 kryogenen Deuteriumstrahls sind in Abbildung 7 dargestellt. Die sorgfältige Überwachung der Temperatur, des Durchflusses, des Probenrückdrucks und des Vakuumdrucks ermöglicht es dem Bediener, Unregelmäßigkeiten schnell zu erkennen und entsprechend zu reagieren. Verlässt der Strahl beispielsweise den Fänger, was durch ein gestricheltes Kästchen gekennzeichnet ist, erhöhen sich die Vakuumkammer und der Vorleitungsdruck deutlich. Dann wird zusätzliche Kühlleistung benötigt, um die Solltemperatur zu halten.
Nach der Stabilisierung sollten alle Observablen konstant sein und minimale Oszillationen aufweisen. Jede langfristige Drift deutet auf ein Problem hin (z. B. Lecks, Gasverunreinigung, Leistungsabfall des Vakuumsystems, Positionierungsdrift im Fänger). Die Wahl der Öffnung bestimmt stark die Betriebsparameter des Jets im Rayleigh-Regime. Sobald die optimalen Parameter für einen bestimmten Gas- und Blendentyp identifiziert sind, ist der resultierende Strahl hochgradig reproduzierbar. Geringfügige Abweichungen in der Blende erfordern jedoch eine Neuoptimierung ausgehend von den zuvor ermittelten Werten. Typische Betriebsparameter sind in Tabelle 1 zusammengefasst.
<img alt="Figure 1" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/61130/61130fig1.jpg"> Abbildung 1: R&amp;I-Diagramm einer typischen kryogenen Flüssigstrahl-Förderplattform. Dargestellt sind die Messgas-, Vakuum- und Kryo-Subsysteme. Die Drücke der Vakuumkammer, der Turbomolekularpumpe und des Strahlfängers werden mit den Vakuummetern V1, V2 bzw. V3 überwacht. Die Kryostattemperatur wird aktiv über einen P-I-D-Temperaturregler geregelt. <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/61130/61130fig1large.jpg" target="_blank">Bitte klicken Sie hier, um eine größere Version dieser Abbildung zu sehen.</a>
<img alt="Figure 2" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/61130/61130fig2.jpg"> Abbildung 2: Dreidimensionale Explosionszeichnung der kryogenen Quellenbaugruppe. Indiumdichtungen werden zwischen dem kalten Finger und dem Quellenkörper, dem Quellenkörper und dem Flansch sowie dem Quellenflansch und der Öffnung installiert. <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/61130/61130fig2large.jpg" target="_blank">Bitte klicken Sie hier, um eine größere Version dieser Abbildung zu sehen.</a>
<img alt="Figure 3" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/61130/61130fig3.jpg"> Abbildung 3: Zusammenfassung der strömungsdynamischen Parameter. Die Parameter werden unter der Annahme eines zylindrischen kryogenen Wasserstoffstrahls ø5 μm angegeben, der mit 60 psig und 17 K betrieben wird. Die Werte für Dichte, Viskosität und Oberflächenspannung stammen vom NIST. 15. <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/61130/61130fig3large.jpg" target="_blank">Bitte klicken Sie hier, um eine größere Version dieser Abbildung zu sehen.</a>
<img alt="Figure 4" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/61130/61130fig4.jpg"> Abbildung 4: Zustandsgleichung des Wasserstoffs bei kryogenen Temperaturen15. Die kritischen und dreifachen Punkte werden durch blau bzw. orange gefüllte Kreise angezeigt. Der Jet-Betrieb folgt einer Isobar durch den Gas-Flüssig-Phasenübergang. Der Strahl erstarrt durch Verdunstungskühlung in der Vakuumkammer. Das graue Kästchen zeigt den Bereich der Gegendrücke (40-90 psia) und Temperaturen (17-20 K) an, die abgetastet werden, um die Stabilität eines zylindrischen kryogenen Wasserstoffstrahls ø5 μm zu optimieren. <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/61130/61130fig4large.jpg" target="_blank">Bitte klicken Sie hier, um eine größere Version dieser Abbildung zu sehen.</a> 
<img alt="Figure 5" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/61130/61130fig5.jpg"> Abbildung 5: Repräsentative Schattendiagramme mit 20-facher Vergrößerung von turbulenzfreien, laminaren kryogenen Flüssigkeitsstrahlen mit einem Laser mit einer Wellenlänge von 10 ps/1057 nm. (A) Apertur = 2 x 20 μm 2, Gas = H2, T = 15,8 K, P = 188 psig. (B) Apertur = 4 x 12 μm 2, Gas = H 2, T =17,2 K, P = 80 psig. (C) Apertur = 4 x 20 μm 2, Gas: D2, T = 20 K, P = 141 psig. <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/61130/61130fig5large.jpg" target="_blank">Bitte klicken Sie hier, um eine größere Version dieser Abbildung zu sehen.</a> 
<img alt="Figure 6" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/61130/61130fig6.jpg"> Abbildung 6: Strahlpositionsstabilität für 2 x 20 μm2 kryogenen Wasserstoffstrahl. Die Parameter sind 18 K, 60 psig und Re <img alt="Equation 27" src="/files/ftp_upload/61130/61130eq27v2.jpg" style="font-size: 14px;"> 1887. (A) Positionierungs-Jitter als Funktion des Abstands von der Blende. Der longitudinale (laterale) Jitter entspricht einer Bewegung parallel zur kurzen (langen) Achse des rechteckigen Blechs. (B ) Normalisiertes Histogramm der Strahlposition zur Bestimmung des lateralen Jitters (σ = 5,5 μm) und des longitudinalen Jitters (σ = 8,5 μm) 23 mm von der Düse entfernt. <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/61130/61130fig6large.jpg" target="_blank">Bitte klicken Sie hier, um eine größere Version dieser Abbildung zu sehen.</a>
<img alt="Figure 7" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/61130/61130fig7.jpg"> Abbildung 7: Repräsentative Strömung und Drücke während des kryogenen Jet-Betriebs. (A) Links: Messgasströmung, rechts: Messgasgegendruck in Abhängigkeit von der Zeit. Semi-Log-Diagramm des Vakuumkammerdrucks (V1; B), Turbomolekularpumpen-Vorleitungsdruck (V2; C) und Strahlfängerdruck (V3; D) als Funktionen der Zeit. Einkreiste Zahlen kennzeichnen Änderungen im System, die während Abschnitt 5 des Protokolls beobachtet wurden. <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/61130/61130fig7large.jpg" target="_blank">Bitte klicken Sie hier, um eine größere Version dieser Abbildung zu sehen.</a> 
<table border="1" fo:keep-together.within-page="1" fo:keep-with-next.within-page="always"><tbody><tr><td>Messgas</td>
			<td>Blende</td>
			<td>Temperatur (K)</td>
			<td>Druck (psig)</td>
			<td>Durchfluss (sccm)</td>
		</tr><tr><td>Wasserstoff</td>
			<td>ø5 μm zylindrisch</td>
			<td>17</td>
			<td>60</td>
			<td>150</td>
		</tr><tr><td>50% Wasserstoff, 50% Deuterium</td>
			<td>ø5 μm zylindrisch</td>
			<td>20</td>
			<td>30, 30</td>
			<td>130</td>
		</tr><tr><td>Deuterium</td>
			<td>ø5 μm zylindrisch</td>
			<td>22</td>
			<td>75</td>
			<td>80</td>
		</tr><tr><td>Wasserstoff</td>
			<td>1 μm x 20 μm planar</td>
			<td>18</td>
			<td>182</td>
			<td>150</td>
		</tr><tr><td>Wasserstoff</td>
			<td>2 μm x 20 μm planar</td>
			<td>18</td>
			<td>218</td>
			<td>236</td>
		</tr><tr><td>Wasserstoff</td>
			<td>4 μm x 20 μm planar</td>
			<td>17.5</td>
			<td>140</td>
			<td>414</td>
		</tr><tr><td>Deuterium</td>
			<td>4 μm x 20 μm planar</td>
			<td>20.5</td>
			<td>117</td>
			<td>267</td>
		</tr><tr><td>Argon</td>
			<td>ø5 μm zylindrisch</td>
			<td>90</td>
			<td>50</td>
			<td>18.5</td>
		</tr><tr><td>Methan</td>
			<td>ø5 μm zylindrisch</td>
			<td>100</td>
			<td>75</td>
			<td>46</td>
		</tr></tbody></table>Tabelle 1: Beispielhafte Betriebsbedingungen des Jets.

In diesem Protokoll werden die Funktionsweise und die Prinzipien von zylindrischen und planaren kryogenen Flüssigkeitsstrahlen im Mikrometerbereich vorgestellt. Bisher wurde dieses System als Target mit hoher Wiederholrate in Laser-Plasma-Experimenten verwendet. Die erwarteten interdisziplinären Anwendungen reichen von der Astrophysik im Labor über die Materialwissenschaften bis hin zu Teilchenbeschleunigern der nächsten Generation.

Kryogene Flüssigkeitsstrahlen für Entdeckungsforschung mit hoher Wiederholrate

This protocol presents a detailed procedure for the operation of continuous, micron-sized cryogenic cylindrical and planar liquid jets. When operated as ...

Das in diesem Protokoll beschriebene System hat zu einer hohen Wirkungswirkung bei der Beschleunigung von Protonen- und Ionenstrahlen geführt. Zukünftige Anwendungen dieses Systems werden die Astrophysik im Labor, die Materialwissenschaften und die nächste Generation von Teilchenbeschleunigern erforschen, was zu Spitzenleistungen in der Größenordnung von Gigawatt führt. Insbesondere Wasserstofftargets haben attraktive Eigenschaften für die Beschleunigung von Laserionen, was zu energiereichen, reinen Protonenstrahlen führt.Christopher Schoenwaelder, ein Doktorand in meinem Labor, wird in dem Verfahren demonstrieren, dass die gesamte Vorbereitung und Montage der kryogenen Quellkomponenten in einer sauberen Umgebung mit der entsprechenden Reinraumkleidung durchgeführt werden sollte. Beginnen Sie mit der indirekten Ultraschallreinigung, um Verunreinigungen von den Komponenten der kryogenen Quelle zu entfernen. Füllen Sie einen Ultraschallgerät mit destilliertem Wasser und fügen Sie ein Tensid hinzu, um die Oberflächenspannung zu verringern.Legen Sie kryogene Quellteile in einzelne Glasbecher, tauchen Sie sie vollständig in Isopropanol in Elektronikqualität und decken Sie die Becher locker mit Aluminiumfolie ab, um die Verdunstung zu reduzieren und eine Kontamination zu verhindern. Stellen Sie die Becher in den Reinigungskorb oder einen Becherständer im Ultraschallgerät und achten Sie darauf, dass sie den Boden des Ultraschallgeräts nicht berühren. Schalten Sie das Ultraschallgerät 60 Minuten lang ein und untersuchen Sie dann das Isopropanol mit einem hellen weißen Licht auf Schwebstoffe oder Rückstände.Wenn Partikel sichtbar sind, spülen Sie die Teile mit sauberem Isopropanol ab und ersetzen Sie das Isopropanolbad. In Zyklen von 60 Minuten beschallen, bis keine Partikel oder Rückstände mehr sichtbar sind. Wenn Sie fertig sind, legen Sie die Teile auf eine abgedeckte, saubere Oberfläche, um sie vor der Montage mindestens 30 Minuten lang zu trocknen.Wiederholen Sie den Reinigungsvorgang für den Edelstahlfilter, die Quellkappe, die Ferrule und die Montageschrauben. Schneiden Sie ein Stück Indium, um die Verbindung zwischen dem kryogenen Quellkörper und dem kalten Finger des Kryostaten maximal zu bedecken. Legen Sie es dann auf die kryogene Quelle und halten Sie es bündig mit dem kalten Finger des Kryostaten.Ziehen Sie die Halteschrauben fest und stellen Sie sicher, dass das Indium flach bleibt, um eine thermische Abdichtung zwischen den Komponenten herzustellen. Nicht zu fest anziehen, da die Kupfergewinde leicht beschädigt werden können. Schrauben Sie den Edelstahl-Gewindefilter auf den Flansch der kryogenen Quelle.Platzieren Sie eine Indiumdichtung auf dem Flansch der Quelle und befestigen Sie den Flansch der Quelle mit den Flanschschrauben am Körper der kryogenen Quellen. Ziehen Sie dann die Schrauben diagonal statt nacheinander um den Umfang an. Setzen Sie die Aderendhülse in die Kappe ein.Setze dann mit einer sauberen Pinzette die Öffnung in die Zwinge ein. Tippen Sie auf die Kappe, um die Blende in der Zwinge zu zentrieren. Lassen Sie einen Indiumring auf die Blende fallen.Tippen Sie dann erneut auf den Rand der Kappe, um den Indiumring auf der Blende zu zentrieren. Ziehen Sie die Kappe von Hand am Flansch der Quelle fest, bis ein minimaler Widerstand festgestellt wird. Heben Sie die Begrenzung der Durchflussmenge am Massendurchflussregler auf, indem Sie den Sollwert auf 500 Normkubikzentimeter pro Minute erhöhen und den Gasdruck am Druckregler auf ca. 50 PSI einstellen.Ziehen Sie die Öffnung mit einem Schraubenschlüssel jeweils um einige Grad fest, bis die Durchflussrate abnimmt. Überprüfen Sie die Leckrate an der Oberseite der Kappe mit dem hochempfindlichen Lecksucher und stoppen Sie das Festziehen, wenn die gemessene Leckrate nicht mehr abnimmt. Deaktivieren Sie die Temperaturrampe und ändern Sie die Solltemperatur auf deutlich unter die theoretische Übergangstemperatur der Dampf-Flüssigphase.Erhöhen Sie zu Beginn der Verflüssigung den Heliumfluss, damit zusätzliche Kühlleistung den Phasenübergang schnell passieren kann. Wenn das Reservoir vollständig verflüssigt ist, sprüht zunächst ein Gemisch aus Gas und Flüssigkeit aus der Öffnung und geht nacheinander in einen kontinuierlichen Strahl über. Verwenden Sie eine Schattengraphie mit hoher Vergrößerung und gepulster Delumination im Sub-Nanosekunden-Bereich, um die Stabilität und Laminarität des Strahls zu visualisieren.Wenn das Experiment einen vorgegebenen Ort für die Probe hat, verschieben Sie die kryogene Quelle mit einem mehrachsigen Manipulator am Kryostatflansch oder motorisierten Druckstiftantrieben in der Vakuumkammer. Optimieren Sie die PID-Parameter und den Heliumfluss, um sicherzustellen, dass die Temperaturstabilität besser als plus oder minus 0,02 Kelvin ist. Beachten Sie, dass die Gesamtstabilität des Strahls stark vom Druck der Vakuumkammer, dem Gasvordruck und der Temperatur abhängt.Schattendiagramme mit hoher Vergrößerung werden verwendet, um die Laminarität, den Positionierungsjitter und die Langzeitstabilität während des Jet-Betriebs zu beurteilen. Es ist wichtig, eine gepulste Beleuchtung im Sub-Nanosekunden-Bereich zu verwenden, um ein sofortiges Bild des Jets aufzunehmen, damit die Jet-Bewegung Oberflächenunregelmäßigkeiten oder Turbulenzen nicht verwischt. Eine Studie des räumlichen Jitterns eines 2 x 20 Mikrometer großen Wasserstoffstrahls in Abhängigkeit vom Abstand von der Apertur wurde während eines einzigen Tests über mehrere Stunden durchgeführt.Der Positionierungs-Jitter für jeden Datenpunkt wurde aus 49 Bildern berechnet, die bei 10 Hertz aufgenommen wurden. Die Düsenposition wurde relativ zu einer festen Referenzposition bestimmt. Als Beispiel sind die normierten Histogramme der Jet-Position bei 23 Millimetern dargestellt.Typische Systemobservablen während der Verflüssigung und des Strahlbetriebs eines 4 x 20 Mikrometer großen kryogenen Deuteriumstrahls sind hier dargestellt. Die sorgfältige Überwachung von Temperatur, Durchfluss, Probenrückdruck und Vakuumdruck ermöglicht es dem Bediener, Unregelmäßigkeiten schnell zu erkennen und entsprechend zu reagieren. Typische Betriebsparameter sind hier zusammengefasst.Sobald die optimalen Parameter für ein bestimmtes Gas und einen bestimmten Aperturtyp identifiziert sind, ist der resultierende Strahl hochgradig reproduzierbar. Eventuelle Abweichungen in der Blende erfordern eine erneute Optimierung ausgehend von den zuvor identifizierten Werten. Wenn Sie dieses Protokoll befolgen, ist es wichtig zu beachten, dass plötzliche Druck- oder Temperaturänderungen den flüssigen Wasserstoff im Reservoir schnell verdampfen können.Um einen Ausfall des Vakuumsystems zu vermeiden, sollte der Bediener den Gasfluss einschränken und empfindliche Hardware isolieren. Das System kann auch auf andere Aperturgeometrien und Messgase erweitert werden. Schwerere Elemente lassen sich unter anderem nutzen, um fundamentale Plasmaprozesse wie Ionenschallwellen oder den Übergang in eine Phase der Materie zu untersuchen, ein Zustand, der im Inneren von Gasriesen und Exoplaneten vermutet wird.Ionenstrahlen mit hoher Helligkeit aus diesem Zielsystem werden verwendet, um einen gerichteten Neutronenstrahl mit hohem Fluss zu erzeugen. Diese Technik hat den Weg für die zerstörungsfreie Inspektion von Materialien geebnet und kann zu Untersuchungen der Nukleosynthese im Labor beitragen.

cryogenic-liquid-jets-for-high-repetition-rate-discovery-science

Research

Forschung

JoVE Journal

Engineering

Ingenieurwesen

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