Name: Haces Moleculares Espectrometría de Masas con luz ultravioleta sintonizable vacío Radiación (VUV) Sincrotrón (Video) | JoVE Journal
Uploaded: 2012-10-30T14:00:00.000+00:00
Duration: 9 min 53 s
Description: Aprende a analizar la estructura electrónica de moléculas y agregados en fase gaseosa mediante haces moleculares supersónicos y radiación sincrotrón VUV. Este método combina espectrometría de masas con curvas de eficiencia de fotoionización para cuantificar propiedades electrónicas con alta selectividad.

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Los experimentos se llevaron a cabo en la línea de luz Dinámica Química de la fuente de luz avanzada, Lawrence Berkeley National Laboratory y el apoyo de la Oficina de Ciencia, Oficina de Ciencias Básicas de la Energía, del Departamento de Energía de EE.UU. bajo el Contrato No. DE-AC02-05CH11231, a través de la División de Ciencias Químicas.

1. Muestra Cargando <ol><li> Retire la brida hacia atrás y desmontar de 3/8 &quot;tubo inoxidable boquilla del aparato (Ver Figura 1 y Figura 2) y asegúrese de que está limpio y el orificio de 100 mm es claro (Esto se puede hacer mirando a través de una fuente de luz ella). Para la limpieza, llenar el tubo con etanol ~ 1 ml y fregar el interior con puntas de algodón. Alternativamente, coloque la boquilla en un baño ultrasónico llenado con agua y jabón o etanol durante aproximadamente 20 minutos. Luego seque con aire comprimido. </li><li> El uso de un pequeño, espátula limpia lugar, aproximadamente 250 mg de muestra en la parte frontal de la boquilla, cerca del orificio, pero no lo bloquean. Un buen método para evitar el orificio que se bloquee es colocar una bola pequeña de papel de aluminio o lana de vidrio en frente del orificio y luego añadir el polvo de la muestra. Utilice una punta de algodón para empujar la muestra en el tubo para asegurar que esté en la parte delantera 25 mm del tubo. Esta parte frontal comprenderá el calentadazona. </li><li> Vuelva a colocar la boquilla en el aparato cuidadosamente para evitar mover la muestra de polvo en el interior. A continuación, conecte el adaptador de jaula (Ver Figura 2), el bloque calefactor y un termopar (Ver Figura 3). </li><li> Antes de cerrar la cámara de vacío, medir la distancia desde la superficie de la brida a la punta de la tobera es 22,5 pulgadas, lo que permitirá 0,5 pulgadas entre la boquilla y el skimmer. </li><li> Cuando la cámara de vacío está cerrado, probar el cartucho calentador y las conexiones de termopares para asegurarse de que están bien conectados a los conectores través de los piensos. </li><li> Asegúrese de que la válvula de entrada de gas portador está cerrado. </li><li> Cierre la válvula de ventilación (si se utiliza). </li><li> Lentamente comenzar a bombear la cámara utilizando las bombas de desbaste (4 válvulas), y cuando la presión en la cámara es &lt;1 torr, en marcha las bombas turbomoleculares (5 bombas). </li><li> Cuando la presión en la cámara es &lt;10 -6 torr, se aplican los voltajes a la óptica de ionesdel tiempo de vuelo espectrómetro de masas, y el detector de placa de micro-canales (el voltaje en el último debe ser activado gradualmente) (Ver Figura 1 para diferentes tensiones). </li><li> Abrir el obturador VUV para permitir que el haz de fotones en la cámara. </li><li> Abrir la válvula de entrada de gas portador y ajustar el regulador de presión de respaldo a 460 (esto es un regulador de vacío, que mide en una escala negativa desde 0 hasta -760 torr, por lo tanto, cuando se establece en 460 se regula la presión en la línea a 300 torr) . </li><li> Bajo estas condiciones, la presión en las cámaras del espectrómetro de origen y de masa debe ser ~ 1 x 10 -6 torr y 1 ~ x 10 -6 torr, respectivamente. </li></ol> 2. Adquisición de un espectro de masas <ol><li> Inicie la tarjeta FAST (número de modelo P7889, 100 ps / bin) de software en el equipo y dejarlo funcionando en segundo plano. </li><li> Abra el programa Labview de adquisición de datos: &quot;General Interface.vi&quot; * (Figura 4) </li></ol><html> (* Este software y el resto de los códigos Labview se desarrollaron en la línea de luz y están disponibles para compartir sin costo por parte del autor correspondiente) <ol start="3"><li> Uso de la ficha de control de la ELA en el software Labview, establezca la energía de los fotones de la longitud de onda deseada. </li><li> En la ficha de raspador, establecer el número de unidades de tiempo para ser desechado junto (típicamente 32), la gama (número de contenedores) y barridos (el número de espectros de masa añadido el uno encima del otro para formar el espectro de masa final), entonces Haga clic en Aceptar, por lo que estos valores serán almacenados y utilizados. </li><li> A continuación, haga clic en obtener datos para iniciar la adquisición de datos. Cuando la adquisición es más, el espectro de masas aparecerá en la pantalla. </li><li> Guarde el espectro de masas haciendo clic en el botón Guardar. (El eje X del espectro obtenido se corresponde con el tiempo de vuelo de iones en 100 unidades PS) </li></ol>tle &quot;3&gt;. Adquisición de una curva de eficiencia de fotoionización (PIE) <ol><li> Uso de la ficha ALS Scan (Figura 5) en el software Labview, es posible adquirir datos durante la afinación uno de los motores en línea de haz. En este caso, seleccione el motor &quot;energía Mono T3&quot; para sintonizar a través de diferentes energías de fotones (El ondulador dentro del sincrotrón se moverá automáticamente para que coincida con la longitud de onda deseada). Establecer la energía del fotón en el valor deseado (en eV). </li><li> Entre el inicio y parada de energías (en eV), así como el tamaño de paso. </li><li> No ingrese el número de barridos - esto será actualizado automáticamente por el valor que introdujo en el paso 2.4. </li><li> Haga clic en lectura actual de K486 a leer la fotocorriente medida por el fotodiodo. </li><li> A continuación, haga clic en Iniciar para iniciar la exploración. Se le pedirá que elija un nombre de archivo donde los datos se almacenan en el final de la carrera. </li><li> La primera columna en el archivo de datos conmantener el número de bin (Bin #) y deben ser convertidos a unidades de masa 13. Los valores típicos son: Masa = 0,6 + 1xE-3 (Bin #) + 5xE-7 (Bin #) ^ 2 (A calibración de masa más precisa se ​​puede hacer usando una mezcla conocida de los gases o incluso la habitación aire es decir, principalmente O 2, N 2 y H 2 O mezcla y ajustando su hora de llegada a un polinomio de segundo orden) </li><li> Guardar el fichero de datos con la columna primero se convierte en masa. </li><li> Para trazar una curva PIE, una forma fácil es usar un segundo programa Labview llamado &quot;ALS energía scan.vi&quot;, que está diseñado para analizar los datos de la exploración y producción de las EIP. </li></ol> 4. Trazar una curva de eficiencia de fotoionización (PIE) <ol><li> Como se ha señalado anteriormente, el análisis se puede hacer a través del &quot;ELA energía scan.vi&quot; del programa (ver Figura 6), sin embargo también describiremos aquí los pasos necesarios para analizar los datos sin ella. </li><li> Al iniciar el programa se le pedirá que seleccione el archivo containing de los datos. Este es el archivo que guardó en el paso 3.7 y contienen masas en los primeros recuentos de columna y de iones a diferentes energías de fotones en las columnas siguientes. Tenga en cuenta que las filas primera y segunda en el archivo de indicar la energía del fotón y de la fotocorriente de los datos de la columna, respectivamente. </li><li> En el panel superior hay un complot en 2D de los datos, mover el marcador horizontal roja selecciona un espectro de masas a una energía específica de fotones que se mostrará en el panel inferior. </li><li> El siguiente paso es integrar los recuentos de iones de una masa específica a cada energía fotónica mientras que restar la señal de fondo. En el panel inferior los dos marcadores verticales de color rojo se debe establecer alrededor del pico de masa a ser integrada, mientras que los dos marcadores azules alrededor de una región cercana sin datos que pueden servir como valor de fondo. El software se presentarán los datos integrados, menos el fondo en el panel de la derecha. </li><li> Presentar una curva PIE cierto hay que corregir los conteos de iones para el flujo de fotones variar unt cada paso. Esto se hace automáticamente por el software. Si decide omitir esta corrección, haga clic para desactivar el botón de corrección actual a la derecha del panel superior. Si usted decide hacer este paso manualmente, la eficiencia cuántica del fotodiodo por la energía fotónica tiene que ser considerado también (obtenido del fabricante del fotodiodo y disponible a través del autor correspondiente), véase la ecuación 1. De lo contrario, todo esto es hecho automáticamente por el software. </li></ol><img alt="Ecuación 1" fo:src="/files/ftp_upload/50164/50164eq1highres.jpg" src="/files/ftp_upload/50164/50164eq1.jpg" /><ol start="6"><li> Haga clic en Guardar espectro en la esquina inferior derecha para guardar la curva PIE corregido. </li></ol>

<ol><li>Golan, A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Ionization+of+dimethyluracil+dimers+leads+to+facile+proton+transfer+in+the+absence+of+hydrogen+bonds%5BTitle%5D)+AND+%22Nat.+Chem%22%5BJournal%5D)">Ionization of dimethyluracil dimers leads to facile proton transfer in the absence of hydrogen bonds.</a> Nat. Chem. 4, 323-329 (2012).</li>
<li>Belau, L. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Vacuum-Ultraviolet+Photoionization+Studies+of+the+Microhydration+of+DNA+Bases+%28Guanine%2C+Cytosine%2C+Adenine%2C+and+Thymine%29%5BTitle%5D)+AND+%22The+Journal+of+Physical+Chemistry+A%22%5BJournal%5D)">Vacuum-Ultraviolet Photoionization Studies of the Microhydration of DNA Bases (Guanine, Cytosine, Adenine, and Thymine).</a> The Journal of Physical Chemistry A. 111, 7562-7568 (2007).</li>
<li>Golan, A., Ahmed, M. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Ionization+of+Water+Clusters+Mediated+by+Exciton+Energy+Transfer+from+Argon+Clusters%5BTitle%5D)+AND+%22The+Journal+of+Physical+Chemistry+Letters%22%5BJournal%5D)">Ionization of Water Clusters Mediated by Exciton Energy Transfer from Argon Clusters.</a> The Journal of Physical Chemistry Letters. 3, 458-462 (2012).</li>
<li>Nicolas, C. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Vacuum+Ultraviolet+Photoionization+of+C3%5BTitle%5D)+AND+%22Journal+of+the+American+Chemical+Society%22%5BJournal%5D)">Vacuum Ultraviolet Photoionization of C3.</a> Journal of the American Chemical Society. 128, 220-226 (2005).</li>
<li>Kamarchik, E. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Spectroscopic+signatures+of+proton+transfer+dynamics+in+the+water+dimer+cation%5BTitle%5D)+AND+%22Journal+of+Chemical+Physics%22%5BJournal%5D)">Spectroscopic signatures of proton transfer dynamics in the water dimer cation.</a> Journal of Chemical Physics. 132, (2010).</li>
<li>Khistyaev, K. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((The+effect+of+microhydration+on+ionization+energies+of+thymine%5BTitle%5D)+AND+%22Faraday+Discussions%22%5BJournal%5D)">The effect of microhydration on ionization energies of thymine.</a> Faraday Discussions. 150, 313-330 (2011).</li>
<li>Bravaya, K. B. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((The+effect+of+pi-stacking%2C+H-bonding%2C+and+electrostatic+interactions+on+the+ionization+energies+of+nucleic+acid+bases%3A+adenine-adenine%2C+thymine-thymine+and+adenine-thymine+dimers%5BTitle%5D)+AND+%22Physical+Chemistry+Chemical+Physics%22%5BJournal%5D)">The effect of pi-stacking, H-bonding, and electrostatic interactions on the ionization energies of nucleic acid bases: adenine-adenine, thymine-thymine and adenine-thymine dimers.</a> Physical Chemistry Chemical Physics. 12, 2292-2307 (2010).</li>
<li>Kostko, O. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Ionization+of+cytosine+monomer+and+dimer+studied+by+VUV+photoionization+and+electronic+structure+calculations%5BTitle%5D)+AND+%22Physical+Chemistry+Chemical+Physics%22%5BJournal%5D)">Ionization of cytosine monomer and dimer studied by VUV photoionization and electronic structure calculations.</a> Physical Chemistry Chemical Physics. 12, 2860-2872 (2010).</li>
<li>Bravaya, K. B. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Electronic+Structure+and+Spectroscopy+of+Nucleic+Acid+Bases%3A+Ionization+Energies%2C+Ionization-Induced+Structural+Changes%2C+and+Photoelectron+Spectra%5BTitle%5D)+AND+%22Journal+of+Physical+Chemistry+A%22%5BJournal%5D)">Electronic Structure and Spectroscopy of Nucleic Acid Bases: Ionization Energies, Ionization-Induced Structural Changes, and Photoelectron Spectra.</a> Journal of Physical Chemistry A. 114, 12305-12317 (2010).</li>
<li>Leone, S. R., Ahmed, M., Wilson, K. R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Chemical+dynamics%2C+molecular+energetics%2C+and+kinetics+at+the+synchrotron%5BTitle%5D)+AND+%22Physical+Chemistry+Chemical+Physics%22%5BJournal%5D)">Chemical dynamics, molecular energetics, and kinetics at the synchrotron.</a> Physical Chemistry Chemical Physics. 12, 6564-6578 (2010).</li>
<li>Scoles, G., Bassi, D., Buck, U. <a target="_blank" href="http://scholar.google.com/scholar?hl=en&safe=off&q=author%3aScoles%2C+G+%22Atomic+and+Molecular+Beam+Methods%22">Atomic and Molecular Beam Methods</a>. 1, (1988).</li>
<li>Pauly, H. <a target="_blank" href="http://scholar.google.com/scholar?hl=en&safe=off&q=author%3aPauly%2C+H+%22Atom%2C+Molecule+and+Cluster+Beams+I%22">Atom, Molecule and Cluster Beams I</a>. , Springer-Verlag. Berlin. (2000).</li>
<li>Wiley, W. C., McLaren, I. H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Time-of-Flight+Mass+Spectrometer+with+Improved+Resolution%5BTitle%5D)+AND+%22Review+of+Scientific+Instruments%22%5BJournal%5D)">Time-of-Flight Mass Spectrometer with Improved Resolution.</a> Review of Scientific Instruments. 26, 1150-1157 (1955).</li>
<li>Levy, D. H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((The+Spectroscopy+of+Very+Cold+Gases%5BTitle%5D)+AND+%22Science%22%5BJournal%5D)">The Spectroscopy of Very Cold Gases.</a> Science. 214, 263-269 (1981).</li>
</ol>

Los monómeros y dímeros se generan en una expansión de chorro supersónico que da lugar a un haz molecular. Una pequeña muestra de la base de ADN se coloca en una fuente de vaporización térmica y se calienta para generar presión de vapor suficiente. El gas argón lleva los vapores a través de un orificio de 100 micras y se pasa un skimmer mm 2 para producir un haz molecular frío 14. Alternativamente, una fuente de haz efusiva se puede utilizar, donde la muestra se coloca en un horno calentado unido a la placa d...

<table border="1"&gt;<tr&gt;<td<strong&gt; Nombre del reactivo / material</strong</td&gt;<td<strong&gt; Empresa</strong</td&gt;<td<strong&gt; Número de Catálogo</strong</td&gt;<td<strong&gt; Comentarios</strong</td&gt;</tr&gt;<tr&gt;<td&gt; Uracil</td&gt;<td&gt; Sigma</td&gt;<td&gt; U0750</td&gt;<td</td&gt;</tr&gt;<tr&gt;<td&gt; 1,3-dimetiluracilo</td&gt;<td&gt; Aldrich</td&gt;<td&gt; 349801</td&gt;<td</td&gt;</tr&gt;</table

haces moleculares espectrometría de masas con luz ultravioleta sintonizable vacío radiación (vuv) sincrotrón

Molecular Beam Mass Spectrometry With Tunable Vacuum Ultraviolet (VUV) Synchrotron Radiation

Ajustable de ionización suave acoplado a espectrometría de masas es un poderoso método para investigar moléculas aisladas, los complejos y los grupos y su dinámica y espectroscopia 1-4. Los estudios fundamentales de procesos de fotoionización de biomoléculas proporcionar información acerca de la estructura electrónica de estos sistemas. Además determinaciones de energías de ionización y otras propiedades de las biomoléculas en la fase gaseosa no son triviales, y estos experimentos proporcionan una plataforma para generar estos datos. Hemos desarrollado una técnica de vaporización térmica junto con haces moleculares supersónicos que proporciona una manera suave para el transporte de estas especies en la fase gaseosa. Combinación juiciosa de gas de la fuente y de la temperatura permite la formación de dímeros y mayores clusters de las bases de ADN. El enfoque de este trabajo en particular es sobre los efectos de las interacciones no covalentes, es decir, enlaces de hidrógeno, apilamiento y las interacciones electrostáticas, en las energías de ionización yde transferencia de protones de biomoléculas individuales, sus complejos y en micro-hidratación por agua 1, 5-9. Se ha realizado la caracterización experimental y teórico de la dinámica de fotoionización de uracilo en fase gaseosa y dímeros 1,3-dimetiluracilo utilizando haces moleculares, junto con radiación sincrotrón en la línea de luz Dinámica Química 10 ubicada en la fuente de luz avanzada y los detalles experimentales se visualizan aquí. Esto nos permitió observar la transferencia de protones en el dímero 1,3-dimetiluracilo, un sistema con pi apilamiento geometría y sin un enlaces de hidrógeno. Haces moleculares proporcionan una manera muy conveniente y eficiente para aislar la muestra de interés de las perturbaciones ambientales que a su vez permite la comparación exacta con los cálculos de estructura electrónica 11, 12. Al ajustar la energía de los fotones del sincrotrón, una eficiencia de fotoionización (PIE) se puede trazar la curva que nos informa sobre el catiónicaelectrónicos de los estados. Estos valores se pueden comparar con los modelos teóricos y los cálculos y, a su vez, explicar en detalle la estructura electrónica y la dinámica de las especies investigadas 1, 3.

La Figura 7 muestra un espectro de masa típica de la expansión supersónica de los vapores 1,3-dimetiluracilo (A) y las curvas de sectores de las tres características principales del monómero (a m / z 140, monómero protonado a m / z 141, y el 1 ,3-dimetiluracilo dímero a m / z 280) como se extrae de una exploración VUV entre 8 eV y 10 eV (B). La sombra gris es la desviación estándar de tres exploraciones consecutivas. <img alt="Figura 1" f...

Un haz molecular acoplada a espectrómetro ultravioleta de vacío ajustable masa fotoionización en un sincrotrón es una cómoda herramienta para explorar la estructura electrónica de las moléculas aisladas de fase gaseosa y clusters. Mecanismos de transferencia de protones en dímeros de bases de ADN fueron determinadas con esta técnica.

Haces Moleculares Espectrometría de Masas con luz ultravioleta sintonizable vacío Radiación (VUV) Sincrotrón

Tunable soft ionization coupled to mass spectroscopy is a powerful method to investigate isolated molecules, complexes and clusters and their spectroscopy ...

El objetivo general del siguiente experimento es explorar la estructura electrónica de moléculas aisladas en fase gaseosa y grupos con haces moleculares y radiación sincrotrón. Esto se logra generando una expansión supersónica de una molécula sembrada en un gas portador en un aparato de haz molecular. Como segundo paso, el haz molecular resultante se integra con la radiación de sincrotrón y se realiza espectrometría de masas.A continuación, se genera una curva de eficiencia de fotoionización con el fin de descifrar y cuantificar las propiedades electrónicas del sistema estudiado. Se obtienen resultados que pueden ser comparados con los cálculos teóricos, y posteriormente se puede determinar la estructura electrónica de las moléculas. La principal ventaja de esta técnica sobre otras es que la radiación de sincrotrón permite un método de ionización muy selectivo pero universal para sondear moléculas y grupos en la fase gaseosa.Se nos ocurrió esta idea hace unos años, ya que queríamos poner las moléculas de ADN en la fase gaseosa y medir las energías de ionización. Este método proporciona un acceso sin precedentes a las estructuras electrónicas de moléculas y grupos, particularmente cuando se realiza la fotoionización de la base del ADN. Para comenzar, retire la brida trasera y desmonte el tubo de acero inoxidable de tres octavos de pulgada del aparato.Asegúrese de que esté limpio y que el orificio de 100 micras esté despejado mirando a través de él a una fuente de luz para limpiarlo. Llene el tubo con aproximadamente un mililitro de etanol y frote el interior con puntas de algodón. A continuación, seque el tubo con aire comprimido.Para evitar la obstrucción del orificio. Coloque una pequeña bola de papel de aluminio o una pared de vidrio frente al orificio. A continuación, utilice una espátula pequeña y limpia para colocar unos 250 miligramos de muestra en la parte delantera de la boquilla.Cerca de la bola de papel de aluminio o lana de vidrio. Use una punta de algodón para empujar la muestra dentro del tubo para asegurarse de que esté en los 25 milímetros delanteros del tubo. Esta parte delantera comprenderá la zona calefactada.Vuelva a colocar la boquilla en el aparato con cuidado para evitar mover el polvo de muestra adentro. A continuación, conecte el adaptador de jaula para pájaros, el bloque calefactor y el termopar antes de cerrar la cámara de vacío. Mida la distancia desde la superficie de la brida hasta la punta de la boquilla para que sea de 22,5 pulgadas.Esto permitirá 0.5 pulgadas entre la boquilla y el skimmer. Cuando la cámara de vacío esté cerrada, pruebe las conexiones del cartucho calefactor y del termopar para asegurarse de que estén bien conectadas a los conectores de alimentación. Asegúrese de que la válvula de entrada de gas portador esté cerrada.Cierre la válvula de ventilación. Comience a bombear lentamente la cámara utilizando las bombas de desbaste. Cuando la presión en la cámara sea inferior a una vuelta, encienda las bombas turbomoleculares.Cuando la presión en la cámara es inferior a 10 por menos seis, aplique los voltajes a la óptica de hierro del espectrómetro de masas de tiempo de vuelo. A continuación, abra el obturador para permitir que el haz de fotones entre en la cámara. Abra la válvula de entrada de gas portador y ajuste el regulador de presión de respaldo a cuatro 60.Se trata de un regulador de vacío que mide en una escala negativa de cero a menos 7 62. Por lo tanto, cuando se establece en cuatro 60, regulará la presión en la línea a 300 tor. En estas condiciones.La presión en las cámaras de la fuente y del espectrómetro de masas debe ser aproximadamente una vez 10 por menos cuatro tor y dos por 10 por menos seis tor, respectivamente. Para adquirir el espectro de masas primero, inicie el software de la tarjeta rápida en la computadora y deje que se ejecute en segundo plano. Abra la interfaz general del programa de adquisición de datos LabVIEW.fi usando la pestaña de control a LS en el software LabVIEW. Ajuste la energía del fotón a la longitud de onda deseada en la pestaña del escalador. Establezca el número de unidades de tiempo que estarán juntas.Establezca también el rango o el número de bins y barridos, que es el número de espectros de masas añadidos uno encima del otro para formar el espectro de masas final. A continuación, haga clic en aceptar para que estos valores se almacenen y utilicen. A continuación, haga clic en obtener datos para comenzar la adquisición de datos.Cuando finalice la adquisición, el espectro de masas aparecerá en la pantalla. Guarde el espectro de masas haciendo clic en el botón Guardar. Utilizando la pestaña de escaneo LS en el software de vista de laboratorio, es posible adquirir datos mientras se ajusta uno de los motores de la línea de luz.En este caso, seleccione el motor mono T de tres energías para sintonizar diferentes energías de fotones. La ondulación dentro del sincrotrón se moverá automáticamente para coincidir con la longitud de onda deseada. Introduzca las energías de inicio y parada en las bóvedas de electrones, así como el tamaño del paso.No introduzca el número de barridos, ya que se actualizará automáticamente con el valor ya introducido. Haga clic en leer corriente de K 4 86 para leer la corriente medida por el fotodiodo. A continuación, haga clic en iniciar para comenzar el escaneo.A continuación, se solicita al usuario que elija un nombre de archivo en el que se almacenarán los datos al final de la ejecución. La primera columna del archivo de datos contiene el número de ubicación y debe convertirse a unidades de masa como se describe en el protocolo escrito. Acompañando a este vídeo, guarde el archivo de datos con la primera columna convertida a masa a más una curva PIE.Se puede utilizar un segundo programa de LabVIEW llamado ALS Energy Scan VI, que está diseñado para analizar y trazar los datos de escaneo. Al iniciar el programa A ALS Energy Scan VI, se solicita al usuario que seleccione el archivo que contiene los datos. Este es el archivo guardado anteriormente y contiene masas en la primera columna y recuentos de iones a diferentes energías de fotones en las siguientes columnas.Tenga en cuenta que la primera y la segunda fila del archivo indican la energía del fotón y la fotocorriente de los datos de esa columna respectivamente. En el panel superior hay un gráfico 2D de los datos. Al mover el marcador horizontal rojo, se selecciona un espectro de masa a una energía de fotón específica que se mostrará en el panel inferior.El siguiente paso es integrar los recuentos de iones de una masa específica a cada energía de fotón mientras se resta la señal de fondo. En el panel inferior, los dos marcadores rojos verticales deben colocarse alrededor del pico de masa que se va a integrar. Los dos marcadores azules deben establecerse alrededor de una región cercana sin datos, que pueden servir como valor de fondo.El software presentará los datos integrados menos el fondo en el panel de la derecha. Para presentar una verdadera curva PIE, se deben corregir los recuentos de iones al flujo de fotones variable en cada paso. Esto se hace automáticamente por el software.Para omitir esta corrección, haga clic para desactivar el botón de corrección actual a la derecha del panel superior. Consulte el protocolo escrito. Si realiza este paso manualmente, haga clic en guardar espectro en la esquina inferior derecha para guardar la curva PIE corregida.Aquí se muestra un espectro de masa típico de la expansión supersónica de tres vapores de dimetiluracilo y las curvas PIE de las tres características principales extraídas de un escaneo VUV entre 8,0 electronvoltios y 10,0 electrones voltios. Se muestra un dímolo de tres con sobrecarga de masa 140, uno prototonado, tres dimetiluracilo con una sobrecarga de masa 141 y el dímero de tres dimetiluracilo con una sobrecarga de masa 280. La sombra gris es la desviación estándar de tres escaneos consecutivos una vez dominados y realizados correctamente.Estos procedimientos tardan entre una y ocho horas si el sincrotrón se comporta bien para usted ese día en particular. A continuación, utilizamos cálculos electrónicos de la estructura para visualizar la dinámica de la fotoanimación de las moléculas que acabamos de poner en la fase gaseosa. Después de ver este video, espero que tenga una buena comprensión de cómo se puede usar la radiación de sincrotrón y los haces moleculares para sondear la estructura electrónica de moléculas y grupos en la fase gaseosa.

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Ingeniería

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Fabricación de puerta-sintonizables grafeno dispositivos de escaneo de Estudios microscopía de efecto túnel con Coulomb impurezas

La microtomografía de rayos X dura basada en sincrotrón se utiliza para obtener imágenes del crecimiento electroquímico de las dendritas de un electrodo de metal de litio a través de una membrana de electrolito de polímero sólido.

Análisis de Falla en Baterías Utilizando Microtomografía duro de rayos X a base de Sincrotrón

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Haces Moleculares Espectrometría de Masas con luz ultravioleta sintonizable vacío Radiación (VUV) Sincrotrón

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