Name: Caracterización de Emisiones láser infrarrojo lejano y la medición de sus frecuencias (Video) | JoVE Journal
Uploaded: 2015-12-18T15:00:00.000+00:00
Duration: 9 min 38 s
Description: Aprende a generar radiación láser infrarrojo lejano usando CH2F2 y medir sus frecuencias mediante la técnica heterodina de tres láseres. Este método permite identificar emisiones nuevas con precisión.

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Este trabajo fue apoyado en parte por el Washington Space Grant Consortium bajo el Premio NNX10AK64H.

1. Planificación de Experimentos <ol><li> Llevar a cabo una revisión de la literatura para evaluar el trabajo previo realizado utilizando el medio de láser de interés, que para este experimento es CH 2 F 2. Identificar todas las emisiones láser conocidos, junto con toda la información acerca de las líneas como su longitud de onda y frecuencia. Varias encuestas de emisiones láser conocidos están disponibles 13,31 - 37. </li><li> Compilar todas las investigaciones espectroscópicas de la molécula utilizada como medio de láser con un enfoque de Fourier antes transforman 34 y optoacústica estudios 38,39. </li></ol> 2. Emisiones Generación de infrarrojo lejano Láser <ol><li> Información general de seguridad. <ol><li> Desarrollar un procedimiento operativo estándar para el laboratorio que incluye la protección ocular adecuada cuando se trabaja con el CO 2 y sistemas de láser infrarrojo lejano. </li></ol></li><li> Alineación y calibración. <ol><li> Calibrar cada CO 2 laser usando un analizador de espectro a base de rejilla diseñado para el láser de CO 2 de acuerdo con el protocolo del fabricante. </li><li> Alinear los espejos finales y el espejo de acoplamiento en la cavidad láser de infrarrojo lejano usando un láser de He-Ne de manera que su radiación se enfoca sobre el detector de diodo MIM. </li><li> Dirigir la radiación desde el láser de bombeo CO 2 en la cavidad láser de infrarrojo lejano a través de una ventana de cloruro de sodio en un ángulo de aproximadamente 72 o con respecto al eje de la cavidad. </li><li> Dirigir la radiación a partir de los dos láseres CO 2 de referencia o bien a su respectiva celda de referencia de fluorescencia de baja presión o co-linealmente sobre el detector de diodo MIM usando divisores de haz y espejos adicionales. </li></ol></li><li> La detección de la radiación láser de infrarrojo lejano. <ol><li> Pulir la base Níquel cada varios días usando un pulidor de metales estándar. </li><li> Crimp un alambre de tungsteno de 25 micras en un puesto de cobre y doblar el cable en el configuración muestra en la Figura 3. </li><li> Ajustar la longitud del alambre de modo que sea entre 10 a 20 longitudes de onda de la radiación que se mide. </li><li> Electroquímicamente grabar la punta del alambre en una solución de hidróxido de sodio saturado (NaOH) al aplicar un voltaje (aproximadamente 3.5 a 5 VAC) a la solución. </li><li> Vuelva a grabar la punta con un voltaje bajo (menos de 1 VAC). Esto hace rugosa la punta del alambre y mejora el rendimiento del diodo. </li><li> Enjuague el alambre con agua destilada. </li><li> Inserte el poste de cobre en la carcasa del diodo MIM una vez que el alambre está seca. </li><li> Coloque el cable en contacto con la base de níquel utilizando un sistema de tornillo y el nivel bien. Contactos produciendo una resistencia a través del diodo de entre 100 y 500 Ω se utilizan típicamente cuando detección y medición de radiación láser de infrarrojo lejano. </li></ol></li><li> Generación de radiación láser de infrarrojo lejano. <ol><li> Ajuste el láser de bombeo de CO 2 en un em láser específicoisión, por ejemplo., 9 P 36. </li><li> Gire el micrómetro en el láser de bombeo de CO 2 de ida y vuelta para lograr la máxima intensidad en el tope de la viga. </li><li> Ajuste la inclinación de la rejilla de la bomba del láser de CO 2 para alcanzar la máxima intensidad en el tope de la viga. </li><li> Repita los pasos 2.4.2 y 2.4.3 hasta que la potencia de salida del láser de bombeo de CO 2 aparece optimizado en el tope de la viga. </li><li> Retire el tope de la viga de la trayectoria del láser de bombeo de CO 2. </li><li> Encienda y alinear el helicóptero óptica en la trayectoria del haz del láser de bombeo de CO 2. </li><li> Abrir la válvula en el cilindro F 2 CH 2 para introducir el medio de láser de infrarrojo lejano en la cavidad láser de infrarrojo lejano. </li><li> Ajuste de la válvula dosificadora en la línea de entrada hasta una presión de aproximadamente 10 Pa se logra. Nota: Sólo es necesario la presión aproximada ya que se utiliza como una forma de escanear sistemáticamente el láser de infrarrojo lejano cavity. </li><li> Establecer la posición del acoplador de salida de tal manera que su punta más externa es de aproximadamente 1 cm desde el centro de la cavidad láser como se indica por una escala calibrada en el exterior de la cavidad láser. Nota: Sólo la ubicación aproximada es necesario ya que se utiliza como una forma de escanear sistemáticamente la cavidad láser de infrarrojo lejano. </li><li> Ajuste la posición del móvil espejo láser infrarrojo lejano en incrementos de aproximadamente 0,25 mm girando el dial de micrómetro calibrado de ida y vuelta. Simultáneamente sintonizar la frecuencia del láser de CO 2 de la bomba a través de su curva de ganancia cambiando el voltaje aplicado a través transductor piezoeléctrico la bomba de láser de CO 2 (PZT). </li><li> Si no se observa señal en la pantalla del osciloscopio, repetir el paso 2.4.10 La con el acoplador de salida se trasladó a su siguiente posición donde la punta es de aproximadamente 1,5 cm desde el centro de la cavidad láser como se indica por una escala calibrada en el exterior del láser cavidad. </li><li> Si no se observa señal en la pantalla del osciloscopio, repetir el paso 2.4.10 La con el acoplador de salida se trasladó a su siguiente posición donde la punta es de aproximadamente 2 cm desde el centro de la cavidad láser como se indica por una escala calibrada en el exterior del láser cavidad. </li><li> Si no se observa ninguna señal en la pantalla del osciloscopio, repita los pasos 2.4.9 través 02/04/12 con una presión de láser infrarrojo lejano de aproximadamente 19 Pa ajustado con la válvula dosificadora en la línea de entrada. </li><li> Si no se observa ninguna señal en la pantalla del osciloscopio, repita los pasos 2.4.9 través 02/04/12 con una presión de láser infrarrojo lejano de aproximadamente 27 Pa ajustado con la válvula dosificadora en la línea de entrada. </li><li> Si no se observa señal en la pantalla del osciloscopio, inserte la parada del haz en el camino del láser de bombeo CO 2 y cerrar la válvula en el CH 2 F 2 del cilindro hasta que la presión de láser de infrarrojo lejano es de aproximadamente 0 Pa. </li><li> Ajuste la bomba de CO 2láser para la próxima emisión láser, por ejemplo, 9 P 34, y optimizar la potencia de salida usando los pasos 2.4.2 a través de 2.4.4. </li><li> Repita los pasos 2.4.5 través 02/04/16 hasta se utilizan todas las emisiones generadas por el láser de bombeo de CO 2. Durante la búsqueda de líneas de láser infrarrojo lejano, coloque un enfoque en CO 2 emisiones láser de bombeo cuyas frecuencias se superponen con las regiones de absorción identificados en el paso 1.2. </li></ol></li><li> Caracterización de emisiones láser infrarrojo lejano. <ol><li> Simultáneamente ajustar la presión del medio de láser de infrarrojo lejano, la tensión aplicada al PZT la bomba de láser de CO 2, y la posición del acoplador de salida hasta que se maximiza la potencia de salida de la emisión láser de infrarrojo lejano (determinado por un pico-a-máximo pico de la señal desde el detector de diodo MIM como se observa en la pantalla del osciloscopio, similar a la Figura 4). </li><li> Gire el dial micrométrico en sentido horario hasta se observa en la emisión láser infrarrojo lejanola pantalla del osciloscopio. Anote la posición del micrómetro. </li><li> Gire el dial micrométrico agujas del reloj durante 20 modos correspondientes a la misma emisión láser infrarrojo lejano. Anote la posición del micrómetro. </li><li> Reste la posición del micrómetro en los pasos 2.5.2 y 2.5.3. Esta diferencia se dividirá por 10 para obtener la longitud de onda de la emisión láser de infrarrojo lejano. </li><li> Repita los pasos 2.5.2 a través de 2.5.4 un total de cinco veces y promediar la longitud de onda de la emisión láser infrarrojo lejano. Promedio de las longitudes de onda de láser medidos por la que atraviesa por lo menos 20 modos longitudinales adyacentes tienen una incertidumbre de una sigma de ± 0,5 m. </li><li> Medir la polarización de la radiación láser de infrarrojo lejano, con relación a la radiación de bombeo CO 2, utilizando un polarizador de rejilla de alambre oro (394 líneas / cm) o un polarizador de Brewster. </li></ol></li></ol> 3. La determinación de infrarrojo lejano Láser Frecuencias <ol><li> Identificaring las emisiones de CO 2 láser de referencia. <ol><li> Calcular la frecuencia de la emisión láser de infrarrojo lejano basado en su longitud de onda medido. </li><li> Identificar conjuntos de CO 2 de referencia líneas láser cuya diferencia de frecuencia está dentro de varios GHz de la frecuencia calculada para la emisión láser infrarrojo lejano 40. Una lista típica utilizada para tales mediciones se muestra en la Tabla 1. </li></ol></li><li> Busca la señal de batido heterodino. <ol><li> Identificar el primer conjunto de líneas de láser CO 2 de referencia y establecer cada láser CO 2 referencia en su respectiva emisión láser. </li><li> Optimizar la potencia de salida para cada láser de referencia de CO 2 mediante medidas 2.4.2 a través de 2.4.4 y el medidor de energía del monitor. <ol><li> Ajustar un iris, ya sea interna o externa a cada láser de referencia, de modo que la potencia de cada láser de referencia CO 2 es de aproximadamente 100 mW, medida por el medidor de potencia se muestra en el monitorLa Figura 2. </li></ol></li><li> Bloquear la radiación del láser de CO 2 de la bomba usando un haz de parada, mientras que el desbloqueo de la radiación de los láseres de referencia CO 2. </li><li> Encender y alinear el chopper óptico en la trayectoria del haz co-lineal de los láseres de CO 2 de referencia. </li><li> Optimizar para la tensión máxima de pico a pico de cada uno de CO 2 de referencia de emisión láser en el detector de diodo MIM usando varios espejos, divisores de haz, y una lente plano-convexa longitud ZnSe focal de 2,54 cm, mientras que la observación de la salida en el osciloscopio, similar a la Figura 5 . </li><li> Bloquear la radiación de los láseres de CO2 de referencia utilizando una parada rayo mientras desbloquear la radiación del láser de bombeo de CO 2. </li><li> Re-optimizar el láser de bombeo CO 2 y el láser de infrarrojo lejano, según sea necesario, de modo que la emisión láser de infrarrojo lejano tiene una tensión máxima de pico a pico como se observa en el osciloscopio. </li><li> Desconecte tél MIM de salida del detector de diodo del osciloscopio y conectarlo a un amplificador cuya salida se observa en un analizador de espectro. </li><li> Desbloquear la radiación de los láseres de referencia CO 2. </li><li> Retire los interruptores ópticos que modulan la bomba y de referencia de CO 2 lasers. </li><li> Ajuste el analizador de espectro en un lapso de 40 MHz y la búsqueda de la señal de ritmo de 1,5 GHz incrementos escaneando manualmente este rango de frecuencia utilizando la perilla de ajuste del analizador de espectro. </li><li> Si no se observa ninguna señal de batido, desconecte la salida del diodo MIM desde el amplificador y conéctelo al osciloscopio. </li><li> Bloquear la radiación de los rayos láser de referencia de CO 2 y vuelva a insertar el helicóptero óptica en el camino del láser de bombeo de CO 2. </li><li> Repetir los pasos a través 3.2.2 3.2.13, según sea necesario hasta que el analizador de espectro se ha utilizado para buscar la señal de batido entre 0 y 12 GHz. </li><li> Si no se observa señal de batido, repeen los pasos 3.2.2 través 3.2.14 con otro conjunto de líneas de láser de CO 2 de referencia hasta que se observa la señal de ritmo o todos los posibles conjuntos de líneas de láser CO 2 de referencia están agotados. </li></ol></li><li> La estabilización de las frecuencias de referencia de CO 2. <ol><li> Aplicar una tensión entre 0 y 900 V a PZT la primera de láser de referencia CO 2 para que la señal de su respectiva celda de referencia de fluorescencia está en el centro del hueco de cordero, que se ilustra en la Figura 6 y como se ve en un osciloscopio como en la Figura 7. </li><li> Active la tensión de realimentación aplicada a la primera PZT de láser de referencia CO 2 usando un amplificador / servo hecha a la medida lock-in de modo que permanece bloqueado hasta el centro de la inmersión Cordero. </li><li> Repita los pasos 3.3.1 y 3.3.2 para el segundo láser de referencia de CO 2. </li><li> Supervisar visualmente la salida del pre-amplificador en un osciloscopio, como en la figura 7, a la norma ENde que los láseres de referencia permanece bloqueada. </li></ol></li><li> La medición de la frecuencia de batido. <ol><li> Centre la señal de batido en la pantalla del analizador de espectro y ajustar su amplitud para maximizar su tamaño en la pantalla. </li><li> Ajuste el analizador de espectro para ver dos trazas simultáneas de la señal de ritmo, como en la figura 8, mediante la selección de la función de escritura Borrar tanto Traza 1 y Traza 2. Una traza se mostrará la señal instantánea, mientras que el otro va a grabar la señal máxima (utilizando una función Hold Max en el analizador de espectro para la segunda traza). </li><li> Gire el dial de micrómetro en la cavidad láser infrarrojo lejano de ida y vuelta a través de la curva de ganancia para un modo de cavidad dado. </li><li> Utilice la función Ver en el analizador de espectro para congelar la segunda (Hold Max) traza una vez que se obtiene un patrón simétrico. </li><li> Gire ligeramente el micrómetro las agujas del reloj para disminuir la longitud de la cavidad láser infrarrojo lejano. Al mismo tiempo observar los submarinosequent pequeño cambio en la frecuencia de batido en el analizador de espectro debido a este ligero aumento en la frecuencia del láser de infrarrojo lejano. </li><li> Coloque marcadores en todo el ancho a la mitad de los puntos máximos del patrón simétrico (Hold rastro Max) utilizando la función de marcador con la función de Delta en el analizador de espectro. </li><li> Medir la frecuencia central de la señal de ritmo usando la función Span Par en el analizador de espectro. </li><li> Repita los pasos 3.4.1 a través de 3.4.7. </li><li> Desactivar el bloqueo de amplificador / servo para cada láser de CO2 de referencia para desbloquear cada láser de su frecuencia central y volver a optimizar cada láser de referencia de CO 2. </li><li> Vuelva a bloquear los rayos láser de referencia utilizando los pasos 3.3.1 a través de 3.3.4. </li><li> Repita los pasos 3.4.1 través 3.4.10 para un total de 6 mediciones. Una vez terminado, desbloquear cada láser CO 2 de referencia de su frecuencia central. </li><li> Calcular la frecuencia refundido de la emisión láser infrarrojo lejano usando estos fre ritmocuencias para obtener una predicción precisa de la segunda serie de líneas de láser de CO 2 de referencia. </li><li> Identificar un conjunto diferente de CO 2 de referencia líneas láser cuya diferencia de frecuencia está dentro de varios GHz de la frecuencia calculada para la emisión láser infrarrojo lejano. </li><li> Optimizar el siguiente conjunto de CO 2 líneas láser de referencia sobre el detector de diodo MIM y obtener la señal de batido usando los pasos 3.2.2 través 3.2.15 según sea necesario. </li><li> Bloquear el nuevo conjunto de CO 2 líneas láser de referencia utilizando los pasos 3.3.1 a través de 3.3.4. </li><li> Repita los pasos 3.4.1 través 3.4.10 para un total de 6 mediciones. Una vez terminado, desbloquear cada láser CO 2 de referencia de su frecuencia central. </li><li> Insertar haz detiene en los caminos de la bomba y de referencia de CO 2 lasers. </li></ol></li><li> Cálculo de la frecuencia del láser de infrarrojo lejano. <ol><li> Calcular la frecuencia del láser de infrarrojo lejano desconocido, ν FIR, utilizando el ser medidoa la frecuencia a través de la relación FIR = | ν CO2 (I) -ν CO2 (II) | ± | latido ν | Eq. 1 donde | ν CO2 (I) -ν CO2 (II) | es la magnitud de la diferencia de frecuencia sintetizada por los dos láseres de CO2 de referencia y | latido ν | es la magnitud de la frecuencia de batido. El signo ± en la ecuación. 1 se determina experimentalmente de la etapa 3.4.5. </li><li> Obtener una frecuencia media y calcular laincertidumbre. </li></ol></li></ol>

En este documento se identifican ciertos equipos comerciales para fomentar la comprensión. Dicha identificación no implica recomendación o respaldo por parte de los autores, ni implica que el equipo identificado sea necesariamente el mejor disponible para el propósito.

Hay varios pasos críticos en el protocolo que requiere alguna discusión adicional. Cuando se mide la longitud de onda de láser de infrarrojo lejano, como se indica en el paso 2.5.3, es importante para garantizar el mismo modo de la emisión láser de infrarrojo lejano se está utilizando. Múltiples modos de una longitud de onda de láser de infrarrojo lejano (es decir, TEM 00, TEM 01, etc.) pueden ser generados dentro de la cavidad láser y por lo tanto es importante identificar los modos de la...

La medición de frecuencias láser infrarrojo lejano se realizó por primera vez por Hocker y compañeros de trabajo en 1967. Se midió las frecuencias para los 311 y 337 m de las emisiones de la descarga directa de láser cianuro de hidrógeno mezclándolos con altos armónicos de orden de una señal de microondas en un diodo de silicio 1. Para medir las frecuencias más altas, una cadena de láser y dispositivos de mezcla de armónicos se utiliza para generar los armónicos láser 2. Eventualmente de dos estabilizada de dióxido de carbono (CO 2) láseres fueron elegidos para sintetizar la diferencia necesaria frecuencias de 3,4. Hoy en día, las frecuencias de láser de infrarrojo lejano hasta 4 THz se puede medir con esta técnica utilizando sólo la primera armónica de la frecuencia diferencia generado por dos estabilizado láseres de CO2 de referencia. Emisiones láser de frecuencia más altas también se pueden medir utilizando el segundo armónico, tales como las emisiones de láser 9 THz de la isotopólogos metanol CHD 2 OH y CH 3 </sub&gt; 18 OH. 5,6 Con los años, la medición precisa de frecuencias láser ha impactado una serie de experimentos científicos 7,8 y permitido la adopción de una nueva definición del metro por la Conferencia General de Pesos y Medidas de París en 1983. 9-11 Heterodino técnicas, tales como los descritos, han sido muy beneficioso en la medición de las frecuencias de láser de infrarrojo lejano generados por los láseres bombeados ópticamente moleculares. Desde el descubrimiento del láser molecular bombeado ópticamente por Chang y los puentes 12, miles de bombeo óptico emisiones láser de infrarrojo lejano se han generado con una variedad de medios de comunicación por láser. Por ejemplo, difluorometano (CH 2 F 2) y sus isotopólogos generan más de 250 emisiones láser cuando se bombea ópticamente por un láser de CO 2. Sus longitudes de onda van desde aproximadamente 95.6 a 13 micras 1714,1. - </shasta&gt; 15 Casi el 75% de estas emisiones láser han tenido midieron sus frecuencias, mientras que varios han sido espectroscópicamente asignado 16 - 18. Estos láseres y sus frecuencias medidas con precisión, han jugado un papel crucial en el avance de la espectroscopia de alta resolución. Proporcionan información importante para los estudios espectrales de infrarrojos de los gases de láser. A menudo, estas frecuencias láser se utilizan para verificar el análisis de los espectros de infrarrojo y de infrarrojo lejano, ya que proporcionan conexiones entre los niveles estatales vibracionales excitados que a menudo son directamente inaccesibles desde espectros de absorción 19. También sirven como fuente de radiación principal de los estudios que investigan transitorios, los radicales libres de corta duración con la técnica de resonancia magnética láser 20. Con esta técnica extremadamente sensibles, los espectros de Zeeman de rotación y ro-vibracional en los átomos paramagnéticos, moléculas, iones moleculares y puede ser recorded y analizado junto con la capacidad para investigar las velocidades de reacción utilizados para crear estos radicales libres. En este trabajo, un láser bombeado ópticamente molecular, que se muestra en la Figura 1, se ha utilizado para generar la radiación láser de infrarrojo lejano de difluorometano. Este sistema consiste en una onda continua (cw) CO 2 láser de bombeo y una cavidad láser de infrarrojo lejano. Un espejo interno a la cavidad del láser de infrarrojo lejano redirige la radiación láser CO 2 hacia abajo el tubo de cobre pulido, de someterse a veintiséis reflexiones antes de terminar en el extremo de la cavidad, dispersando cualquier radiación de bombeo restante. Por lo tanto el medio de láser infrarrojo lejano se excita mediante una geometría de bombeo transversal. Para generar la acción del láser, varias variables se ajustan, algunos de forma simultánea, y todos están optimizados posteriormente una vez que se observa la radiación láser. En este experimento, la radiación láser de infrarrojo lejano es monitoreado por un metal insu-lador de metal (MIM) el servicio del detector de diodo. El detector de diodo MIM ha sido utilizado para las mediciones de frecuencia del láser desde 1969. 21-23 En mediciones de frecuencia láser, el detector de diodo MIM es un mezclador armónico entre dos o más fuentes de radiación incidente sobre el diodo. El detector de diodo MIM consiste en un alambre de tungsteno afilado en contacto con una base ópticamente níquel pulido 24. La base de níquel tiene una delgada capa de óxido natural que es la capa aislante. Una vez que se detecta una emisión de láser, su longitud de onda, la polarización, la fuerza y la presión de funcionamiento optimizado se registraron mientras que su frecuencia se midió utilizando la técnica heterodina de tres láser 25 - 27 siguiendo el método descrito originalmente en la Ref. 4. La Figura 2 muestra el láser bombeado ópticamente molecular con dos cw láseres de CO2 de referencia adicionales que tiene sta independiente de la frecuenciasistemas estabiliza- que utilizan el chapuzón Cordero en la señal de fluorescencia de 4,3 micras de una celda de referencia externa, baja presión 28. Este manuscrito describe el proceso utilizado para buscar emisiones láser de infrarrojo lejano, así como el método para estimar su longitud de onda y en la determinación con precisión su frecuencia. Dan detalles sobre la técnica heterodina de tres láser, así como los diversos componentes y los parámetros de funcionamiento del sistema se pueden encontrar en la Tabla Suplementaria A, junto con las referencias 4, 25-27, 29, y 30.

<table><tbody><tr><td>Bomba de vacío</td><td>Leybold</td><td>Trivac D4A</td><td>HE-175 aceite; Cantidad = 3</td></tr><tr><td>Bomba de vacío</td><td>Leybold</td><td>Trivac D8B o D16B</td><td>Fomblin Fluid; Cantidad = 1 de cada</td></tr><tr><td>bomba de vacío</td><td>Leybold</td><td>Trivac D25B</td><td>HE-175 aceite; Cantidad = 1</td></tr><tr><td>Cortador óptico con controlador</td><td>Stanford Research Systems</td><td>SR540</td><td></td></tr><tr><td>Amplificador de bloqueo</td><td>Stanford Research Systems</td><td>SR830</td><td></td></tr><tr><td>Analizador de espectro</td><td>Agilent</td><td>E4407B</td><td>ESA-E Series, 9 kHz a 26.5 GHz Amplificador analizador de espectro</td></tr><tr><td>&nbsp;</td><td>Miteq</td><td>AFS-44</td><td>Proporciona amplificación de señales entre 2 y 18 GHz. El amplificador está alimentado por una fuente de alimentación de CC de triple salida Hewlett Packard, modelo E3630A.</td></tr><tr><td>Amplificador&nbsp;</td><td>Avantek</td><td>AWL-1200B</td><td>Proporciona amplificación de señales de menos de 1,2 GHz.</td></tr><tr><td>Fuente de alimentación</td><td>Hewlett Packard</td><td>E3630A Fuente</td><td>de alimentación DC de bajo voltaje para amplificador.</td></tr><tr><td>Fuente de alimentación</td><td>Glassman</td><td>KL Series</td><td>Fuente de alimentación de alto voltaje para los láseres CO2; Cantidad = 2; polaridad negativa</td></tr><tr><td>Fuente de alimentación</td><td>Fluke</td><td>412B</td><td>Fuente de alimentación de alto voltaje utilizada con el detector de amplificador de HV asimétrico del NIST</td></tr><tr><td></td><td>Judson Infrared Inc</td><td>J10D</td><td>Para celda de fluorescencia; Cantidad = 2</td></tr><tr><td>CO2 analizador de espectro láser</td><td>Optical Engineering&nbsp;</td><td>16-A</td><td>Actualmente vendido por Macken Instruments Inc.</td></tr><tr><td>Placas termográficas con luz ultravioleta</td><td>Optical Engineering&nbsp;</td><td></td><td>Se utiliza principalmente para alinear los láseres de referencia CO2. Actualmente vendido por Macken Instruments Inc.</td></tr><tr><td>Resistencias</td><td>Ohmite&nbsp;</td><td>L225J100K</td><td>100 kW, 225 W. Se utilizan entre 4 y 6 resistencias en cada sistema de balasto. Cada láser CO2 tiene su propio sistema de lastre. Los ventiladores se utilizan para enfriar las resistencias.</td></tr><tr><td>Relé de alta tensión, SPDT</td><td>CII Technologies</td><td>H-17</td><td>Cantidad = 3; uno para cada 2</td></tr><tr><td>láser Amplificador&nbsp;</td><td>Princeton Applied Research</td><td>PAR 113</td><td>Utilizado con célula de fluorescencia; Cantidad = 2</td></tr><tr><td>Osciloscopio</td><td>Tektronix</td><td>2235A</td><td>También se utilizan modelos similares; Cantidad = 2</td></tr><tr><td>Osciloscopio/Amplificador diferencial</td><td>Osciloscopio Tektronix</td><td>7903 con amplificador diferencial 7A22 Medidor de</td><td></td></tr><tr><td>potencia con sensor</td><td>Coherent</td><td>200</td><td>Para uso inferior a 10 W. Este es el medidor de potencia que se muestra en la Figura 2.</td></tr><tr><td>Medidor de potencia con sensor</td><td>Scientech, Inc</td><td>Vector S310</td><td>Para uso por debajo de 30 W</td></tr><tr><td>Multímetro</td><td>Fluke</td><td>73III</td><td>También se utilizan modelos similares; Cantidad = 3</td></tr><tr><td>Adquisición de datos</td> Chasis National <td>Instruments</td><td>NI cDAQ 9174 con módulo de entrada NI 9223</td><td>Utiliza el software LabVIEW</td></tr><tr><td>Pulido Simichrome</td><td>Happich GmbH</td><td></td><td>Pulido para la base de níquel utilizada en el detector de diodos MIM. Aunque la base de níquel se puede usar inmediatamente después del pulido, generalmente se recomienda un tiempo de entrega de 12 horas.</td></tr><tr><td>Manómetro</td><td>Wallace and Tiernan</td><td>61C-1D-0050</td><td>Serie 300; para láser CO2; Cantidad = 3</td></tr><tr><td>Manómetro con controlador</td><td>Granville Phillips</td><td>Serie 375</td><td>Para láser de infrarrojo lejano</td></tr><tr><td>Fieltro de óxido de circonio</td><td>Zircar Fieltro Zirconia</td><td>ZYF</td><td>Utilizado como tope</td></tr><tr><td>de haz Tablero de óxido de circonio</td><td>Zircar Tablero</td><td>ZYZ-3</td><td>Utilizado como tope de haz; Cantidad = 4</td></tr><tr><td>Lámina de teflón</td><td>Scientific Commodities, Inc</td><td>BB96312-1248 1</td><td>/32 de pulgada de grosor; utilizado para la ventana de salida del láser de infrarrojo lejano</td></tr><tr><td>Protectores de lámina de</td><td>polipropileno</td> C-Line <td>61003</td><td>utilizado para la ventana de salida del láser de infrarrojo lejano</td></tr><tr><td>Grasa de vacío</td><td>Apiezon</td><td></td><td></td></tr><tr><td>Fuente de alimentación</td><td>Kepco</td><td>NTC 2000</td><td>PZT Tubo</td></tr><tr><td>PZT</td><td>Morgan Advanced Materials</td><td></td><td>1 pulgada de largo, 1 pulgada de diámetro exterior, 0,062 pulgadas de grosor, polaridad inversa (voltaje positivo en el exterior); Cantidad = 3</td></tr><tr><td>ZnSe (recubierto de AR)</td><td>II-VI Inc</td><td></td><td>CO2 ventana láser (Cantidad = 3), lente y divisor de haz (Cantidad 3)</td></tr><tr><td>Ventana de NaCl</td><td>Edmond Optics</td><td></td><td>Cantidad = 1</td></tr><tr><td>ventana CaF</td><td>Edmond Optics</td><td></td><td>Cantidad = 2</td></tr><tr><td>Espejos y rejillas láser</td><td>Hyperfine, Inc</td><td></td><td>Recubiertos de oro; Incluye espejos de posicionamiento</td></tr><tr><td>Tubos láser de vidrio y celdas de referencia</td><td>Allen Scientific Detector</td> de diodos MIM de vidrio <td></td><td></td></tr><tr><td></td><td>Custom Microwave, Inc</td><td></td><td></td></tr><tr><td>Otros</td><td></td><td></td><td>otros materiales incluyen bases magnéticas, placas base, abrazaderas de base, etapa de traducción XYZ, etc.</td></tr></tbody></table>

caracterización de emisiones láser infrarrojo lejano y la medición de sus frecuencias

Characterizing Far-infrared Laser Emissions and the Measurement of Their Frequencies

La generación y la posterior medición de la radiación de infrarrojo lejano ha encontrado numerosas aplicaciones en alta resolución de la espectroscopia, la radioastronomía y las imágenes Terahertz. Durante unos 45 años, la generación de radiación coherente, de infrarrojo lejano se ha logrado usando el láser bombeado ópticamente molecular. Una vez que se detecta la radiación láser de infrarrojo lejano, las frecuencias de estas emisiones láser se miden utilizando una técnica heterodina de tres láser. Con esta técnica, la frecuencia desconocido del láser bombeado ópticamente molecular se mezcla con la diferencia de frecuencia entre dos frecuencias de referencia, infrarrojos estabilizadas. Estas frecuencias de referencia son generados por los láseres de dióxido de carbono independientes, cada uno estabilizado utilizando la señal de fluorescencia de una, célula de referencia de baja presión externa. El ritmo resultante entre las frecuencias de láser conocidos y desconocidos se controla mediante un punto de contacto detector de diodo metal-aislante-metal cuya salida se observa en un specanalizador trum. La frecuencia de batido entre estas emisiones láser se mide y se combina con las frecuencias de referencia conocidos para extrapolar la frecuencia del láser de infrarrojo lejano desconocido posteriormente. El sigma-incertidumbre fraccionada resultante para frecuencias láser medido con esta técnica es de ± 5 partes en 10 7. Determinar con precisión la frecuencia de las emisiones de láser de infrarrojo lejano es crítico ya que se utilizan a menudo como una referencia para otras mediciones, como en el alto investigaciones espectroscópicas -Resolución de radicales libres utilizando resonancia magnética láser. Como parte de esta investigación, difluorometano, CH 2 F 2, fue utilizado como el medio de láser infrarrojo lejano. En total, se midieron ocho frecuencias láser de infrarrojo lejano para la primera vez con frecuencias que van desde 0,359 a 1.273 THz. Tres de estas emisiones láser fueron descubiertos durante esta investigación y se reportan con su presión óptima de funcionamiento, la polarización con respecto a las emisiones de CO 2 </sub&gt; bombear láser, y la fuerza.

Como se ha mencionado, la frecuencia informado para una emisión de láser infrarrojo lejano es un promedio de al menos doce mediciones realizadas con al menos dos conjuntos diferentes de CO líneas de láser 2 de referencia. La Tabla 2 resume los datos registrados para la emisión 235,5 micras de láser cuando se utiliza el 9 P 04 CO 2 láser de bombeo. Por esta emisión láser de infrarrojo lejano, se registraron catorce mediciones individuales de la frecuencia de batido. El prim...

Describimos la generación de radiación infrarroja lejana utilizando un láser molecular bombeado ópticamente junto con la medición de sus frecuencias con técnicas heterodinas. El sistema experimental y las técnicas se demuestran utilizando difluorometano (CH2F2) como medio láser, cuyos resultados incluyen tres nuevas emisiones láser y ocho frecuencias láser medidas.

Caracterización de Emisiones láser infrarrojo lejano y la medición de sus frecuencias

The generation and subsequent measurement of far-infrared radiation has found numerous applications in high-resolution spectroscopy, radio astronomy, and ...

El objetivo general de este procedimiento es generar radiación láser de infrarrojo lejano y medir las frecuencias de las emisiones láser generadas utilizando una técnica heterodina de tres láseres. Esto se logra primero enviando radiación láser de dióxido de carbono a una cavidad láser de infrarrojo lejano. El segundo paso consiste en variar los parámetros de funcionamiento de ambas cavidades láser para generar radiación láser de infrarrojo lejano y observar la radiación detectada mediante un osciloscopio.A continuación, la radiación infrarroja lejana se mezcla con dos frecuencias de láser de dióxido de carbono de referencia. Luego se identifica la frecuencia de batido resultante. El paso final consiste en medir múltiples frecuencias de batido para calcular la frecuencia del láser de infrarrojo lejano.En última instancia, durante esta investigación, se utiliza la técnica de heterodina láser para medir ocho frecuencias láser en el infrarrojo lejano generadas por metano Diora. Aunque, por primera vez, los resultados de este método pueden aportar información sobre la espectroscopia de la molécula láser. También puede aplicarse a sistemas que requieren frecuencias precisas, como la esp

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Research

Investigación

JoVE Journal

Engineering

Ingeniería

Una técnica de interferómetro de referencia, que está diseñado para eliminar el ruido de fluctuación de fase láser indeseable para nanodetection, se utiliza para sondear un factor microcavidad de ultra-alta calidad. Instrucciones para el ensamblaje, la instalación y adquisición de datos se proporcionan, junto con el proceso de medida para especificar el factor de calidad de la cavidad.

Implementación de un interferómetro de referencia para Nanodetection

Este es un documento de instrucción para guiar la construcción y el diagnóstico de los láseres de diodos externos cavidad (SIVCE), incluyendo la selección de componentes y la alineación óptica, así como los aspectos básicos de las mediciones de espectroscopía de referencia de frecuencia y ancho de línea de láser para aplicaciones en el campo de la física atómica.

Construcción y caracterización de Exteriores Cavidad diodo láser de Física Atómica

Especies moleculares atómicas y diatómicas Tiempo de resolver se miden usando LIBS. Los espectros se recogieron en varios retardos de tiempo después de la generación de plasma de rotura óptica con Nd: la radiación láser YAG y se analizan para inferir la densidad electrónica y la temperatura.

Medición y Análisis de hidrógeno atómico y molecular diatómico AlO, C<sub&gt; 2</sub&gt;, CN, y el TiO Spectra siguiente desglose óptica inducida por láser

El manuscrito describe un método de espectroscopía de fluorescencia cuasi-resonante asistida por fonones que incorpora tanto la espectroscopia de resolución limitada por láser como la espectroscopia de fotoluminiscencia (PL). Este método utiliza fonones ópticos para proporcionar espectros de resolución limitada por ancho de línea de estructuras semiconductoras similares a átomos en el dominio de la energía. El método también se realiza fácilmente con una configuración de espectroscopia óptica...

De alta resonancia cuasi-asistida Phonon Resolución espectroscopia de fluorescencia

Presentamos un protocolo de sondaje ultrarrápidos coherencias vibracionales en poliatómico cationes radicales que resultan de la disociación molecular.

Medición de coherencias vibracionales ultrarrápidos en cationes radicales poliatómico con campo de fuerte ionización adiabático

Aquí, presentamos un protocolo para realizar espectroscopia de gas sensible, espacialmente resuelto en la región del infrarroja medio, utilizando mezcla de cuatro ondas degenerado combinado con la detección de conversión ascendente.

Onda de cuatro degenerados infrarrojo mezcla con detección de Upconversion para detección cuantitativa de Gas

Se describen los detalles de la generación y optimización de señales, la medición, la adquisición de datos y el manejo de datos para un espectrómetro Raman de ir cercano a un intervalo de femtosegundos, que se resuelve en el tiempo. Un estudio Raman estimulado por infrarrojos cercanos sobre la dinámica de estado excitado del caroteno en el tolueno se muestra como una aplicación representativa.

Ultrafast Time-resolved Near-IR Stimulated Raman Measurements of Functional - conjugate Systems

Este protocolo describe la aplicación de la microscopía de fuerza atómica y la espectroscopia infrarroja a nanoescala para evaluar el rendimiento de la espectroscopia infrarroja fototérmica a nanoescala en la caracterización de muestras multipoliméricas tridimensionales.

Avances en espectroscopía infrarroja a nanoescala para explorar sistemas poliméricos multifásicos

Este artículo presenta la técnica de Termoreflectancia en el Dominio de la Frecuencia (FDTR) para la caracterización y obtención de imágenes térmicas no destructivas locales.

La técnica de termoreflectancia en el dominio de la frecuencia para mediciones de propiedades térmicas

Una estrategia general para el desarrollo de la carga de separación de semiconductores compuestos de nanocristales de despliegue para la producción de energía solar se presenta. Se demuestra que el montaje de donante-aceptor dominios de nanocristales en una geometría sola nanopartícula da lugar a una función fotocatalítica, mientras que para cargas masivas de heterouniones de donante-aceptor películas nanocristal puede ser utilizado para la conversión de energía fotovoltaica.

Captación de energía solar por medio de carga de separación nanocristales y sus sólidos

Aprende a generar radiación láser infrarrojo lejano usando CH2F2 y medir sus frecuencias mediante la técnica heterodina de tres láseres. Este método permite identificar emisiones nuevas con precisión.

Caracterización de Emisiones láser infrarrojo lejano y la medición de sus frecuencias

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