6.4
Considérons une sinusoïde et son phaseur correspondant.
La dérivée de la sinusoïde dans le domaine temporel est égale à son phaseur multiplié par j-oméga dans le domaine du phasor.
De même, lors de l’intégration d’une sinusoïde dans le domaine temporel, elle se transforme en son phaseur divisé par j-oméga dans le domaine du phaseur.
Ces transformations donnent la solution sinusoïdale à l’état stationnaire sans connaître les valeurs initiales.
Considérons maintenant deux phaseurs de forme rectangulaire et polaire. Pour ajouter ces deux phaseurs, leurs formes rectangulaires sont utilisées.
La partie réelle du phaseur résultant est la somme des parties réelles des deux phaseurs, et sa partie complexe est la somme des parties complexes des phaseurs individuels.
De même, pour soustraire deux phaseurs, leurs formes rectangulaires sont utilisées. Les parties réelles et complexes du phaseur résultant sont les différences entre les parties réelles et imaginaires des phaseurs individuels.
Les formes polaires sont utilisées pour multiplier et diviser deux phaseurs, et le conjugué complexe d’un phaseur peut être exprimé à la fois sous des formes rectangulaires et polaires.
Les phaseurs et leurs sinusoïdes correspondantes sont interdépendants, offrant des informations uniques sur le comportement des circuits à courant alt…
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