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Article de méthode

Refroidissement d'un gaz ultrafroids Fermi Piégé par la conduite Optiquement périodique

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⸱

DOI :

10.3791/55409

⸱

30 mars 2017

 ,  , 
1Department of Physics, Indiana University–Purdue University Indianapolis (IUPUI)

Dans cet article

Résumé

Nous présentons une méthode de commande paramétrique pour refroidir un gaz de Fermi ultrafroid dans un piège dipolaire optique à faisceau croisé. Cette méthode élimine sélectivement les atomes de haute énergie du piège en modulant périodiquement la profondeur du piège avec des fréquences qui résonnent avec les composantes anharmoniques du potentiel de piégeage.

Résumé

Nous présentons une méthode de refroidissement pour un gaz de Fermi froid en pilotant paramétriquement les mouvements atomiques dans un piège dipolaire optique à faisceau croisé (ODT). Notre méthode utilise l’anharmonicité de l’ODT, dans laquelle les atomes les plus chauds au bord du piège ressentent les composants anharmoniques du potentiel de piégeage, tandis que les atomes plus froids au centre du piège ressentent les atomes harmoniques. En modulant la profondeur du piège avec des fréquences qui résonnent avec les composantes anharmoniques, nous excitons sélectivement les atomes les plus chauds hors du piège tout en gardant les atomes plus froids dans le piège, générant un refroidissement paramétrique. Ce protocole expérimental commence par un piège magnéto-optique (MOT) qui est chargé par un Zeeman plus lent. Les atomes prérefroidis dans le MOT sont ensuite transférés dans un ODT, et un champ magnétique de polarisation est appliqué pour créer un gaz de Fermi en interaction. Nous réduisons ensuite le potentiel de piégeage pour préparer un gaz Fermi froid proche de la température dégénérée. Après cela, nous balayons le champ magnétique jusqu’au régime sans interaction du gaz de Fermi, dans lequel le refroidissement paramétrique peut se manifester en modulant l’intensité des faisceaux de piégeage optique. Nous constatons que l’effet de refroidissement paramétrique dépend fortement des fréquences et des amplitudes de modulation. Avec la fréquence et l’amplitude optimisées, nous mesurons la dépendance de l’énergie du nuage sur le temps de modulation. Nous observons que l’énergie du nuage est modifiée de manière anisotrope, où l’énergie de la direction axiale est significativement réduite par le pilotage paramétrique. L’effet de refroidissement est limité à la direction axiale car l’anharmonicité dominante de l’ODT à faisceau croisé se situe le long de la direction axiale. Enfin, nous proposons d’étendre ce protocole aux potentiels de piégeage de grande anharmonicité dans toutes les directions, ce qui fournit un schéma prometteur pour le refroidissement des gaz quantiques à l’aide d’un entraînement externe.

Introduction

Au cours des deux dernières décennies, diverses techniques de refroidissement ont été développés pour produire des produits de condensation de Bose-Einstein (BEC) et dégénéré gaz de Fermi (DFG) des vapeurs atomiques chauds 1, 2, 3, 4, 5. BEC et DFG sont nouvelles phases de la matière qui existent dans des températures extrêmement basses, généralement un millionième de degré au-dessus du zéro absolu, température bien au-dessous de celles habituellement trouvées sur Terre ou dans l'espace. Pour obtenir de telles températures basses, la plupart des méthodes de refroidissement reposent sur la réduction du potentiel de piégeage pour refroidir les atomes évaporatif. Toutefois, le régime d' abaissement diminue également le taux de collision des atomes, ce qui limite l'efficacité du refroidissement lorsque le gaz atteint le régime quantique 6. Dans cet article, nous présentons une méthode « expulsion » pour refroidir un gaz de Fermi évaporatif ultrafroids dans un ODT sansl'abaissement de la profondeur du piège. Cette méthode est basée sur notre récente étude de refroidissement paramétrique 7, montrant plusieurs avantages par rapport aux schémas 7, 8 abaissement, 9.

L'idée principale du régime paramétrique est d'employer le anharmonicité du ODT-faisceaux croisés, ce qui rend les atomes les plus chauds à proximité du bord du potentiel de piégeage sentent les fréquences de piégeage plus faibles que les atomes froids dans le centre. Cette anharmonicité permet aux atomes chauds pour être sélectivement expulsés du piège lors de la modulation du potentiel de piégeage aux fréquences de résonance avec les atomes de haute énergie.

Le protocole expérimental de refroidissement paramétrique nécessite un gaz de Fermi pré-refroidie sans interaction proche de la température dégénérée. Pour mettre en oeuvre ce protocole, un modulateur acoustico-optique (AOM) est utilisé pour moduler l'intensité des faisceaux de piégeage par controlling la fréquence de modulation, de la profondeur et du temps. Pour vérifier l'effet de refroidissement, le nuage atomique est sondé par imagerie par absorption de temps de vol (TOF), où un faisceau laser résonnant éclaire le nuage atomique et l'ombre d'absorption est capturée par une caméra à dispositif à couplage de charge (CCD). Les propriétés des nuages, tels que le nombre d'atomes, d'énergie, et la température, sont déterminées par la densité de la colonne. Pour caractériser l'effet de refroidissement, on mesure la dépendance des énergies de nuages ​​sur les différents temps de modulation.

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Protocole

NOTE: Ce protocole nécessite un appareil d'atomes ultrafroids intégré à la maison comprenant les équipements suivants: deux diodes lasers à cavité externe (PCIE), une installation de verrouillage pour le verrouillage de décalage de fréquence PCIE 10, un laser à fibre pour l'ODT, un AOM pour la modulation de l' intensité du laser , un système d'antenne de radiofréquence (RF) avec un générateur de source et un amplificateur de puissance, un système d'imagerie par absorption avec une caméra CCD, un programme d'ordinateur pour la séquence de synchronisation et d'acquisition de données (DAQ), un programme informatique pour le traitement d'imagerie et d'analyse de données, une paire d'électro - aimants pour les champs magnétiques MOT et polarisation, et une chambre à vide ultra élevé comprenant un four à vapeur 6 Li et un Zeeman plus lent (représenté sur la figure 1).

Attention: Trois lasers de différentes puissances et longueurs d'onde sont utilisées. S'il vous plaît consulter les fiches techniques pertinentes de sécurité laser et choisir les lunettes de sécurité appropriées au laser.

1. Calendrier ContROL

NOTE: Toutes les séquences de synchronisation sont contrôlées par une carte PCI DAQ 128 canaux grâce à un programme de contrôle de synchronisation. La résolution de la séquence de synchronisation est de 100 us. Plusieurs programmes de contrôle d'instrumentation sont utilisés pour commander les réglages des instruments, tels que générateur de fonction arbitraire de lasers à fibres (AFG), ODT AFG, générateur d'impulsions arbitraire (APG), modulation paramétrique AFG, multiplexeur MOT, générateur RF, etc.

  1. Ouvrez le programme de contrôle de synchronisation et les programmes de contrôle pour les instruments.
    NOTE: Le programme de commande de synchronisation envoie des signaux TTL (transistor logic-transistor) aux bornes de commande pour exécuter les fichiers de contrôle de synchronisation. Certains instruments sont connectés à l'ordinateur par GPIB (IEEE 488) pour le contrôle en temps réel.
  2. Ecrire le fichier de synchronisation d'expérience et définir les paramètres de synchronisation comme indiqué dans le tableau 1.
    REMARQUE: La séquence de synchronisation après MOT est également illustrée par la figure 2.

2. Préparation caméra CCD

REMARQUE: caméra CCD est utilisée pour enregistrer l'image d'absorption des atomes froids, ce qui est le principal outil de diagnostic d'atomes froids.

  1. Allumez le pilote de la caméra CCD et son programme de contrôle. Réglez l'appareil photo CCD en mode image particules vélocimétrie (PIV) 11. Réglez le temps d'exposition CCD à 5 ms.
    NOTE: Le mode PIV réduit l'écart de temps entre la trame de signal et de référence, ce qui augmente le rapport signal sur bruit de l'imagerie par absorption.
  2. Utiliser un déclencheur externe pour contrôler l'exposition du capteur CCD
    REMARQUE: Le temps de déclenchement CCD est indiqué dans le tableau 1.

3. 671 nm Laser Préparation

REMARQUE: Un PCIE à fréquence unique 671 nm à 500 mW de puissance de sortie est utilisé pour générer le refroidissement de la MOT et poutres de piégeage. Un autre est utilisé 671 nm PCIE de 35 mW pour l'imagerie par absorption. Procédé de modulation de courant laser numérique (DLCM)est appliqué à la stabilisation de la fréquence du laser 10. Les associés 6 niveaux d'énergie Li sont représentées sur la figure 3a. stabilité de la température ambiante de 20 ± 1 ° C est nécessaire pour la stabilité optimale de verrouillage de fréquence de laser.

  1. MOT laser Préparation
    REMARQUE: La configuration optique et des résultats pertinents de la méthode DLCM est présentée dans la référence 10.
    1. Allumer le 6 Li dispositif de chauffage de pile à vapeur atomique et chauffer à 340 ° C.
    2. Chauffer le laser à blocage AOM pendant 1 h.
    3. Allumez le contrôleur de verrouillage de fréquence laser et ouvrir son logiciel. Allumez la modulation réseau et courant laser du ECDL dans le logiciel.
      REMARQUE: La fréquence de modulation et une amplitude de la modulation de réseau sont mis à 5 Hz et 1,0 V respectivement. La fréquence de modulation et l' amplitude de la modulation de courant sont réglées sur 100 kHz et 0,0015 V pp , respectivement , pour réduire la largeur de raie du laser 10.
    4. Allumez l'émission ECDL.
      REMARQUE: La lumière laser passe à travers la configuration optique de la MOT et atteint la chambre à vide de l'expérience.
    5. Ajuster légèrement le courant du laser PCIE manuellement pour régler la fréquence du laser jusqu'à ce que le signal d'erreur de verrouillage dans la ligne de 6 Li D 2 est observée, comme le montre la figure 3b.
    6. Définir le point de verrouillage dans le logiciel de commande à la 2 2 S 1/2 (F = 3/2) P → 2 2 3/2 transition (voir les figures 3a, 3b). Puis verrouiller la fréquence du laser à cette transition, et régler le point de verrouillage pour le centre de la transition 10.
      NOTE: Une fois que la fréquence du laser est bloqué, le signal d'erreur de verrouillage en montre une petite fluctuation au niveau du point de verrouillage correspondant à la fluctuation de fréquence autour du point de verrouillage.
  2. Imagerie laser Préparation
    REMARQUE: La configuration optique et des résultats pertinents de la méthode de verrouillage de décalage sont présentés dans la référence 10.
    1. Allumer le générateur de signal RF de blocage de décalage.
    2. Allumer la modulation de la grille, et d'augmenter l'amplitude de modulation à 2 V.
    3. Répéter le processus de réglage de fréquence dans 3.1.4.-3.1.5. pour obtenir la fréquence du laser signal d'erreur de battement dans l'oscilloscope et l'analyseur de spectre RF.
    4. Verrouiller la fréquence du laser au signal de battement de blocage de décalage par l'intermédiaire de deux modules de rétroaction PID.
      NOTE: Une fois que la fréquence du laser est verrouillé, le spectre du signal de battement dans le spectre RF arrête au niveau du point de verrouillage.

4. Absorption Imagerie Préparation

NOTE: Les atomes sont sondées avec l'imagerie par absorption, qui a besoin de deux trames d'image. Le premier avec les atomes est la trame de signal, et le second sans atomes est la trame de référence.

  1. Activer un APGet le faisceau de formation d'image AOM.
  2. Régler la durée d'impulsion d'imagerie à 10 us, et régler le temps de séparation entre les deux trames d'imagerie à 5,5 ms.
  3. Réglez l'intensité du faisceau de formation d'image à environ 0,3 I sat, où I sat = 2,54 mW / cm 2 est l'intensité d'absorption saturé de 6 Li ligne D 2.

5. Atomes de refroidissement avec MOT

REMARQUE: MOT est une méthode de refroidissement largement utilisé dans les expériences des atomes ultrafroids. Cette section génère un MOT de l' ordre d' un milliard de 6 atomes de Li à environ 300 μK.

  1. Source lente Atom
    1. Allumez les éléments chauffants du four.
    2. Après que les températures du four atteignent la zone de travail (voir le tableau 2), mettre en marche le ventilateur de refroidissement pour le ralentissement de Zeeman. Puis augmentez lentement le courant du plus lent à 9,2 A. Allumez le courant des deux bobines de croisement à 7 A et 1 A respectivement.
      REMARQUE:La répartition de la température du four énumérées dans le tableau 2 est optimisée pour la collimation et durée de vie de la source atomique 12. L'emplacement des éléments chauffants du four est illustré à la figure 4.
    3. Débloquer le faisceau laser Zeeman lent manuellement en ouvrant l'obturateur atomique. Régler la fréquence du faisceau laser à 192 MHz rouge désaccordé avec le 2 2 S 1/2 (F = 3/2) P → 2 2 3/2 transition.
      NOTE: Avec cette configuration, la vitesse des atomes est ralentie de 1 400 m / s à 100 m / s. Le Zeeman plus lente est représentée sur la Figure 5.
  2. Gradient de champ magnétique
    REMARQUE: Cet appareil utilise une paire de bobines commandées par un circuit de commutation à pont en H pour produire soit un champ magnétique anti-Helmholtz ou Helmholtz. Les bobines sont refroidis à l'eau pour éviter la surchauffe.
    1. tourner lentement sur le débit d'eau à 6 gal / min.
    2. Régler le pont en H pour la configuration du champ magnétique anti-Helmholtz en exécutant le programme de commande de synchronisation avec le fichier de synchronisation de chargement de MOT.
    3. Activer les de blocs d'alimentation des aimants, et régler le courant de chaque bobine à environ 18 A par l'intermédiaire de son programme de contrôle, ce qui crée un gradient de champ magnétique d'environ 22 g / cm pour le MOT.
      REMARQUE: Un MOT statique est observée dans la chambre d'essai après que le gradient de champ magnétique est activé.
  3. MOT dynamique
    REMARQUE: La configuration optique du 6 Li MOT contient trois paires de faisceaux se propageant à l' encontre de la MOT avec toutes les paires orthogonales les unes aux autres. Chaque faisceau MOT comprend un faisceau de refroidissement et un faisceau de repompage. Les intensités et les désaccords de fréquence des faisceaux, qui sont commandés par des AOM, sont variées pour les trois phases. Les tensions de commande des modulateurs AOM sont réglés par l'intermédiaire de circuits multiplexeurs commandés par un système de commande de synchronisation. Les paramètres de trois phases sont énumérées dans le tableau 3. Le lay optiquesur les faisceaux MOT est représenté sur la figure 6.
    1. Charger, compiler et exécuter le fichier de synchronisation d'expérience dans le programme de commande de synchronisation sur une boucle avec le contrôle du logiciel. Le moment de l'expérience commence par la phase de chargement du MOT. Surveiller le signal de fluorescence de la MOT dans le photodétecteur pour atteindre 2 V, ce qui indique l' ordre de 10 9 atomes de carbone dans la MOT.
      REMARQUE: La fluorescence de la MOT est recueillie par une lentille avec un angle spatial d'environ 10 -4 rad. Le nombre d'atomes de phase de charge peut être calculée par la méthode de référence 13.
    2. Utiliser l'obturateur optique pour bloquer le faisceau de ralentissement avant la phase de chargement se termine.
      NOTE: Le moment de l'obturateur du faisceau ralentissement est également sous le contrôle du temps d'expérience, qui figure dans le tableau 1.
    3. Définir des intensités et des désaccords de fréquence des faisceaux laser de CT selon le tableau 3 pour la phase de refroidissement.
      NOTE: Après la phase de refroidissement, la température duMOT est réduite à environ 300 μK.
    4. Pour la phase de pompage, le fichier programme de synchronisation expérience pour désactiver les faisceaux repompage avec l'AOM.
      REMARQUE: Les pompes phase de pompage tous les atomes dans les états les plus bas hyperfins 2 2 S 1/2 (F = 1/2).
    5. Désactiver les faisceaux MOT et décaler la fréquence laser 30 MHz en dessous de la résonance de transition atomique par AOM, et bloquer la lumière qui fuit à partir des AOM avec des obturateurs optiques.
      REMARQUE: Après l'étape de MOT, toute fuite de la lumière de résonance dans le nuage atomique se traduira par une perte d'atomes. Le moment de la commande de tous les AOM et l' obturateur de faisceau MOT sont répertoriés dans le tableau 1.
    6. Après la MOT dynamique, acquérir les cadres d'imagerie de la caméra. Obtenez le image d'absorption du MOT.
      NB: le numéro atomique de la MOT est d' environ 10 7 après la phase de pompage. Une image d'absorption typique de la MOT est représenté sur la figure 7a.

6. Préparation d'un gaz avec ultrafroids Fermi ODT

  1. Piège dipolaire optique
    REMARQUE: ODT est l'outil principal pour générer des gaz ultrafroids Fermi. Afin de générer un ODT profond, un laser à fibre à puissance d'émission de 100 W à 1064 nm de longueur d'onde est utilisée. La configuration de ODT est illustré à la figure 8.
    1. Mettre en marche l'écoulement d'eau pour refroidir les décharges de faisceau laser.
    2. Régler la tension de commande ODT AOM à 1 V manuellement. Allumer le laser à fibre optique avec une puissance d'émission de 13 W.
    3. Vérifier l'optique ODT avec une visionneuse de lumière infrarouge, et d'éliminer la poussière avec un écoulement de gaz d'argon.
      REMARQUE: La poussière sur l'optique peut changer le profil spatial de l'ODT, et provoquer l'instabilité de l'ODT.
    4. Commander l'AFG laser à fibre optique pour générer une impulsion laser par l'intermédiaire du programme de commande AFG.
      REMARQUE: La sortie de l'impulsion laser est déclenché par le moment de l'expérience, et l'heure de début de cette impulsion est réglé à 14 ms avant la fin de la phase de chargement de MOT. les Pulse contrôle de la séquence est représentée sur la Figure 1, et le temps est listé dans le tableau 1.
    5. régler manuellement la tension de commande ODT AOM à 8 V (80% de la puissance RF saturée).
      NOTE: La puissance maximale à haute fréquence du pilote AOM devrait être limitée à 80% de la puissance saturée pour réduire l'effet de lentille thermique.
    6. Acquérir les images d'absorption du MOT et ODT de la caméra.
      REMARQUE: Vérifiez le chevauchement de la MOT et ODT par leur imagerie d'absorption. La figure 7b montre des images typiques d'absorption de la MOT et ODT, respectivement.
  2. Bias de champ magnétique et Spin mélange champ RF
    Remarque: Afin de générer un gaz de Fermi en interaction, d' un champ magnétique de polarisation dans la direction verticale est appliquée pour régler la s onde W de longueur de diffusion.
    1. Régler le pont en H dans le programme de synchronisation d'essai de sorte que les changements magnétiques de configuration de champ à partir de l'anti-Helmholtz à Helmholtz.
      REMARQUE: La barrebobines Holtz génèrent le champ magnétique de polarisation pour régler l'interaction interatomique.
    2. Réglez le champ magnétique de polarisation à 330 G dans le canal 2 et 527,3 G dans le canal 3 du programme de contrôle des aimants.
    3. Programmer la séquence de synchronisation d'expérience pour balayer le champ magnétique de 0 à 330 G G après la MOT est éteint.
      NOTE: Ce balayage du champ magnétique prépare une interaction faiblement 6 gaz Li Fermi pour le refroidissement par évaporation standard.
    4. Programmer un balayage de champ magnétique de 330 G à 527 G pour un gaz de Fermi sans interaction 14.
      REMARQUE: La séquence de champ magnétique de 6.2.1-6.2.4. est représenté sur la figure 1, et le temps est listé dans le tableau 1.
    5. Appliquer une impulsion à haute fréquence de bruit pour créer un mélange 50:50 des deux états les plus bas hyperfins 2 2 S 1/2 (F = 1/2, m F = ± 1/2) de 6 Li.
    6. Accorder la fréquence de résonance du laser à verrouillage avec les atomes à527,3 G (correspondant à la transition 2 2 S 1/2 (F = 1/2, m F = -1/2) → 2 2 P 3/2 du faible champ magnétique) en changeant la fréquence de sortie du signal RF Générateur.
      REMARQUE: La fréquence de résonance maximise le nombre d'atomes de l'imagerie par absorption, qui est utilisé pour guider le réglage de la fréquence. Seuls les atomes de spin-down sont imagées pour présenter le nuage atomique car les mélanges 50:50 de spin sont utilisés pour l'expérience.
  3. Refroidissement par évaporation Piège abaissement
    REMARQUE: Un refroidissement par évaporation standard est utilisé pour refroidir les atomes fermioniques de 6 Li à proximité du régime dégénéré. La première étape de refroidissement par évaporation est commandé par l'impulsion du laser à fibre et le second est commandé par le ODT AOM. La quasi-gaz de Fermi dégénéré sera utilisé comme échantillon pour le refroidissement paramétrique.
    1. Commencez la première étape de l'esprit de refroidissement par évaporationh le logiciel de commande par impulsions de la puissance de laser à fibre, ce qui augmente la profondeur de piège de l'ODT à U 0, puis de nouveau à 0,1 U 0 (U 0 est la profondeur de piège avec la puissance du laser de 100 W). La durée totale de cette étape est de 0,5 s.
      REMARQUE: La durée d'impulsion correspondant à U 0 doit être limitée à 0,5 s pour éviter l'effet de lentille thermique.
    2. Programme de l'ODT AOM avec une courbe exponentielle comme représenté sur la Figure 1. Après la première étape de refroidissement par évaporation est terminée, attendre 30 ms, et ensuite commencer la deuxième étape de refroidissement par évaporation en réduisant la profondeur de piège de 0,1 U U 0 à 0,01 0 à travers le AOM ODT. La durée totale de cette étape est de 1,5 s.
    3. Acquérir l'image d'absorption des atomes froids après le refroidissement par évaporation.
      NOTE: environ 10 5 atomes sont laissés dans le ODT après refroidissement par évaporation, qui peut être calculée à partir de laimage d'absorption.

7. Parametric Refroidissement

  1. Piège Profondeur de modulation
    1. Attendre 100 ms après le balayage magnétique à 527,3 G. moduler la profondeur du piège avec l'ODT AOM en U (t m) = 0,01 U 0 (1 + δ cos (ω m t m)), où δ est la profondeur de modulation et ω m est la fréquence de modulation. Réglez le temps de modulation t m dans la modulation paramétrique programme de contrôle de l' AFG. La séquence temporelle de la modulation est représentée sur la Figure 1.
      NOTE: Ceci est l'étape clé de la mise en œuvre de refroidissement paramétrique.
    2. Programmer l'APG pour libérer les atomes du ODT en tournant brusquement les faisceaux de piégeage. Laissez le gaz étendre pour 300 ms balistiquement avant d'appliquer l'imagerie d'absorption.
      NOTE: L'expansion balistique est utilisé avec l'imagerie par absorption TOF pour obtenir le tempehrature des atomes froids.
    3. Acquérir l'image d'absorption des atomes froid après refroidissement paramétrique.
  2. Mesure du temps de dépendance
    REMARQUE: Dans nos travaux antérieurs 7, nous avons trouvé la fréquence optimale du refroidissement paramétrique soit 1,45 ω x, ω où x est la fréquence de piégeage radiale de ODT à 0,01 U 0. L'utilisation de cette fréquence, on peut éliminer de manière sélective des atomes de haute énergie le long de la direction axiale.
    1. Régler la profondeur de modulation à ô = 0,5 par l' intermédiaire de la modulation paramétrique programme de commande d'AFG.
    2. Utiliser la fonction de commande de déclenchement externe de l'AFG de modulation paramétrique pour modifier le temps de modulation de 0 à 600 ms en faisant varier les nombres de cycles de modulation.
      NOTE: Avec l'augmentation du temps de modulation, la taille du nuage atomique sera réduite, en particulier la direction axiale. Les résultats pertinents sont présentés à la figure 9.
    3. Acquérir les cadres d'imagerie de la caméra. Enregistrer et analyser les images à travers le programme de contrôle de la CCD.

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Résultats

En utilisant ce protocole, nous étudions la dépendance du refroidissement paramétrique du temps de modulation à la fréquence de modulation et une amplitude optimisée, qui ont tous deux été déterminées dans notre publication précédente 7. Nous préparons un premier gaz de Fermi sans interaction de 6 atomes de Li dans les deux états les plus bas hyperfins avec une température de T / T F ≈ 1,2. Ici, T F =

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Discussion

Nous présentons un protocole expérimental pour le refroidissement paramétrique d'un gaz de Fermi sans interaction dans un piège optique à faisceaux croisés. Les étapes essentielles de ce protocole sont: d'abord, le besoin de gaz de Fermi optiquement piégé à refroidir proche de la température dégénérée en diminuant la profondeur du piège. D'autre part, une fréquence de modulation est choisie qui est en résonance avec le composant anharmonique du potentiel de piégeage. En troisième lieu, l'intensité du fai...

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Déclarations de divulgation

Les auteurs n’ont rien à divulguer. Les citations spécifiques de produits et d’entreprises sont fournies à titre indicatif uniquement et ne constituent pas une approbation de la part des auteurs.

Remerciements

Nous remercions Ji Liu et Wen Xu d’avoir participé à la mise en place expérimentale. Le Luo est membre du Centre pour les symétries spatio-temporelles de l’Université de l’Indiana (IUCSS). Ce travail a été soutenu par l’IUPUI et l’IUCRG.

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Matériaux

Liste des matériaux utilisés dans cet article
NomEntrepriseNuméro de catalogueCommentaires
500 mW 671 nm ECDLTopticaTA ProQuantité : 1
35 mW 671 nm ECDLTopticaDL-100Quantité : 1
671 nm AOMIsomet1206CQuantité : 3
671 nm AOMDriver Isomet630C-110Quantité : 3
100 W 1 064 nm CW laserIPG photonicsYLR-100-1064-LPQuantité : 1
1 064 nm AOMIntraActionATM-804DA6B  ;Quantité : 1
Pilote AOM 1 064 nmIntraActionME-805EH  ;Quantité : 1
Générateur de fonctions arbitrairesAgilent  ;33120AQuantité : 3
Carte d’E/S numériquesUnited Electronic IndustriesPD2-DIO-128Quantité : 1
Plate-forme de conception de systèmeNational InstrumentsLabVIEWQuantité : 1
Sortie de tension analogique Dispositifde mesure CalculUSB-3104Quantité : 1
Caméra CCDHamamatsuOrca R2Quantité : 1
Générateur d’impulsions arbitraireQuantum Composer9618+Quantité : 1
Tension analogique Dispositifde sortie Dispositif de mesure CalculUSB-3104Quantité : 1
20 A AlimentationQuantité : 1
10 A AlimentationQuantité : 1
120 A AlimentationQuantité : 2
Ventilateursde refroidissementQuantité : dépend de la conception de l’appareil
671 nm MiroirsQuantité : dépend de la conception de l’appareil
671 nm PlaqueQuantité : dépend de la conception de l’appareil
671 nm PlaqueQuantité : dépend de la conception de l’appareil
500 mW ObturateurQuantité : dépend de la conception de l’appareil
671 nm LentillesQuantité : dépend de la conception de
l’appareil IsolateurQuantité : 2, un pour chaque
faisceau polarisant ECDL 671 nmQuantité : dépend de la conception
PhotodétecteurThorlabsSM05PD1AQuantité : 1
MultiplexeurAnalog DevicesADG409Quantité : 1
Multiplexeur  ;Analog DevicesADG408Quantité : 2
lentilleQuantité : 1 pour réducteur de faisceau
1 064 nm lentilleQuantité : 1 pour réducteur de faisceau
1 064 nm MiroirsQuantité : dépend de la conception de l’appareil
1 064 nm Plaques demi-onde Quantité: dépend de la conception de l’appareil
1 064 nm LentillesQuantité : dépend de la conception de l’appareil
PolariseurQuantité : 1
100 W, 1 064 nm Beam DumpQuantité : 1
100 W, 1 064 nm WattmètreQuantité : 1
Générateur de fonction RFRigolDG4162Quantité : 1
Mini-circuitsd’amplificateur de puissance RFZHL-100W-GAN+Quantité : 1
demi-onde quart d’onde de faisceau de Faraday séparateur de de l’appareil plano-concave de 1 064 nm plano-convexe à couche mince 1 064 nm

Références

  1. Petrich, W., Anderson, M. H., Ensher, J. R., Cornell, E. A. Stable, tightly confining magnetic trap for evaporative cooling of neutral atoms. Phys. Rev. Lett. 74 (17), 3352(1995).
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