Name: Mesure et analyse de lhydrogène atomique et moléculaire diatomique AlO, C 2, CN, et TiO Spectra après une rupture optique induite par laser (Vidéo) | JoVE Journal
Uploaded: 2014-02-14T14:45:00.000+00:00
Duration: 9 min 40 s
Description: Découvrez la spectroscopie de rupture optique induite par laser pour analyser les émissions atomiques et moléculaires résolues dans le temps. Cette méthode permet de déterminer la température et la densité électronique du plasma.

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Les auteurs remercient M. JO Hornkohl d&#39;intérêt et de discussion sur le calcul des forces de raies moléculaires diatomiques. Ce travail est en partie pris en charge par le Centre pour les applications laser à l&#39;Université de l&#39;Institut de l&#39;espace Tennessee.

Une. Configuration du système optique <ol><li> Placez un diviseur de faisceau à la sortie du laser, ce qui permet la longueur d&#39;onde de lumière 1064 nm de passer à travers et pour tenir compte de tout autre rayonnement laser transitoire dans une décharge de faisceau. </li><li> Placer un détecteur photodiode PIN à grande vitesse pour enregistrer une partie du rayonnement laser réfléchi par le diviseur de faisceau. Connecter ce détecteur à l&#39;oscilloscope avec un câble coaxial pour contrôler l&#39;impulsion optique par rapport à déclenchement par le générateur de fonction et l&#39;occurrence de la commutation Q dans le Nd: YAG dispositif laser. </li><li> Aligner trois miroirs réfléchissants infrarouges pour positionner le faisceau parallèle à la fente du spectromètre. </li><li> Positionner une lentille au-dessus de l&#39;étape de translation pour focaliser le faisceau afin de générer optique ventilation plasma parallèle à la fente du spectromètre. Aligner deux lentilles de quartz dans le but de l&#39;imagerie du plasma sur la fente. Les deux lentilles de focalisation correspondent de manière optimale la conception du spectromètre, ce qui signifie l&#39;objectif final a un aperture à accomplir af # identique à la f # de l&#39;optique interne de la spectrométrie. </li><li> Pour les mesures ci-dessus de 380 nm, positionner une découpe sur le filtre entre les deux lentilles dans le but de bloquer le rayonnement inférieur à 380 nm. La coupe sur le filtre supprime contributions UV possibles (en raison de 2ème ordre de réseau) à des spectres mesurés. </li></ol> 2. Configuration d&#39;acquisition de données <ol><li> Connectez un générateur de fonction de forme d&#39;onde offrant une onde triangulaire à 50 Hz pour un circuit sur mesure division par cinq pour obtenir 10 Hz. L&#39;analyseur optique multicanaux (OMA) fonctionne à 50 Hz et les lampes flash du laser Nd: YAG sont synchrone fonctionne à 10 Hz. On peut utiliser un ICCD à la place de l&#39;OMA, fonctionnant de manière synchrone à la vitesse du rayonnement laser pulsé ainsi. </li><li> Connectez l&#39;une des sorties du circuit intégré personnalisé division par cinq à un générateur de retard numérique. Utiliser une seule sortie pour synchroniser le Nd: YAG lampes flash et une autre sortie de control les déclencheurs de l&#39;linéaire amplificateur de réseau de diodes et optique analyseur multicanal. Encore une fois, au lieu de la matrice et OMA intensification de diode linéaire, on peut utiliser un ICCD. </li><li> Relayer la sortie de déclenchement réglable du dispositif de laser à un oscilloscope et à un générateur d&#39;impulsions. L&#39;oscilloscope est utilisé pour surveiller lorsque le rayonnement laser pulsé sera disponible pour la génération de claquage optique ou ablation laser. </li><li> Connecter la sortie haute tension du générateur d&#39;impulsions numériques à la rangée de diodes linéaire intensifiée. </li><li> Connecter l&#39;autre sortie du générateur d&#39;impulsions à l&#39;oscilloscope. </li><li> Connectez la sortie de la matrice de diode linéaire intensifiée à l&#39;OMA. </li></ol> 3. Synchronisation et mesure <ol><li> Régler le générateur de fonctions de forme d&#39;onde de sortie une impulsion de triangle fonctionnant à 50 Hz ± 1. Ce générateur de fonction fournit à la fréquence de maître. Un circuit intégré personnalisé division par cinq et un générateur de retard numérique sont utilisés pour acvicaire synchronisation. </li><li> Initier un système de refroidissement à eau et l&#39;alimentation électrique pour le dispositif laser. Activer laser. </li><li> Déterminer le temps de rayonnement laser de se déplacer à partir de l&#39;ouverture de sortie du laser Nd: YAG à la zone en face de la fente du spectromètre comme suit: Mesure de la distance de la trajectoire de la lumière et de calculer le temps de propagation en utilisant la vitesse de la lumière. Tenir compte de ce temps de transit dans le réglage du temps de retard porte à l&#39;étape suivante. </li><li> Sur le générateur d&#39;impulsions numérique, réglez la largeur de la grille pour la mesure et le temps de retard de claquage optique ou impulsion d&#39;ablation laser, et utiliser l&#39;oscilloscope pour surveiller le temps de retard. Le temps de retard de déterminer combien de temps à attendre pour la collecte des données après panne. La largeur de la grille détermine la durée de la rangée de diodes est exposé à un rayonnement de plasma. </li><li> Générer claquage optique dans l&#39;air et / ou de placer un échantillon sur la platine de translation de telle sorte que l&#39;ablation se produit. L&#39;image du micro plasma sur la fente d&#39;un spectromètre. </li><li> Commencez les mesures et les données d&#39;enregistrement avec le réseau intensifié linéaire de diodes et optique multicanaux analyseur (ou avec un ICCD). </li></ol> 4. étalonnage de longueur d&#39;onde <ol><li> spectres d&#39;enregistrement de lampes standard d&#39;étalonnage: néon, le mercure et les lampes d&#39;hydrogène. Utilisez le dispositif expérimental de lampes mises sur le lieu où le plasma est généré. </li><li> En utilisant les longueurs d&#39;onde connues de lampes, effectuer un ajustement linéaire ou cubique pour obtenir la correspondance pixel-longueur d&#39;onde. Le but d&#39;un étalonnage précis est de corriger les non-linéarités qui sont habituellement associés à la mesure des spectres. </li><li> Répétez étalonnages H, C 2, CN, et les régions spectrales TiO d&#39;intérêt. </li></ol> 5. Calibration de l&#39;intensité <ol><li> Allumez une lampe de calibration de tungstène et d&#39;attendre pour se réchauffer. </li><li> Utilisation d&#39;un pyromètre optique pour mesurer la température de la lampe active. </li><li> Utilisez le dispositif expérimental de rEcord le spectre de la lampe active. </li><li> Calculer une courbe de corps noir à partir de la loi de rayonnement de Planck en utilisant la température mesurée en tant que paramètre d&#39;entrée. </li><li> Monter la courbe calculée au spectre de la lampe active. Déterminer les facteurs qui les intensités enregistrées à partir de la courbe calculée. Appliquer les facteurs de correction pour les spectres enregistrés sensibilité de longueur d&#39;onde dépendant du détecteur. </li><li> Répétez cette opération pour chaque région, le spectromètre a été utilisé. </li></ol> 6. Transfert de données <ol><li> Préparer moyen pour les transferts de fichiers. </li><li> Pour chaque mesure de données, enregistrer sur le support. </li><li> Prenez ce milieu et télécharger les fichiers sur elle à un ordinateur de travail. </li></ol> 7. Préparation du dossier <ol><li> Pour chaque fichier, l&#39;analyser en sections, l&#39;une contenant des données enregistrées, et les autres à partir précisant longueur d&#39;onde et le décalage de longueur d&#39;onde moyenne par point de données. </li><li> Utilisez ces sections pour créer un nouveau fichier pour correspondrelongueurs d&#39;onde avec les données enregistrées. </li></ol> 8. Analyse moléculaire diatomique <ol><li> Sélectionnez le fichier de longueur d&#39;onde et le fichier de résistance de la ligne correspondante. </li><li> Sélectionnez le décalage de base. <ol><li> Définir si le décalage est constant, linéaire ou quadratique. </li><li> Définissez les coefficients correspondant soit à des valeurs fixes ou variables. </li></ol></li><li> Réglez la résolution et de la température, qui peuvent tous deux être fixe ou variée. </li><li> Définissez la tolérance de l&#39;ajustement pour les spectres de synthèse pour être en forme pour les spectres mesurés. </li><li> Monter le calculée pour les spectres expérimentaux en utilisant un algorithme de Nelder-Mead. </li><li> En utilisant les meilleurs paramètres d&#39;ajustement des spectres calculée pour chaque mesure, déduire les paramètres de microplasma observés à différents retards de temps et les largeurs de grille utilisés. </li></ol>

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</ol>

Tous les auteurs déclarent qu&#39;ils n&#39;ont aucun intérêt financier concurrents.

Le temps résolu protocole de mesure et des résultats représentatifs sont en outre discuté ici. Il est important de synchroniser les impulsions laser générées, à un débit de 10 Hz, avec la fréquence de fonctionnement de 50 Hz du réseau linéaire de diodes intensifié et l&#39;OMA (ou ICCD). En outre, une synchronisation précise des impulsions laser et l&#39;ouverture de la porte de la rangée linéaire de diodes intensifié (ICCD ou en variante) est essentielle. Le générateur d&#39;ondes, est indiqué dans le schéma expériment...

Spectroscopie de rupture induite au laser (LIBS) 1-5 techniques ont des applications dans atomique 6-12 et des études moléculaires de 13 à 20 plasma généré par un rayonnement laser. spectroscopie résolue en temps est essentielle pour la détermination des caractéristiques transitoires du plasma. La température et la densité d&#39;électrons, pour n&#39;en citer que deux paramètres du plasma, peuvent être mesurées a fourni un modèle théorique de la décomposition raisonnable de plasma est disponible. Séparation de rayonnement à électrons libres des émissions atomiques et moléculaires nous permet d&#39;explorer avec précision les phénomènes transitoires. En se concentrant sur une fenêtre temporelle spécifique, on peut &quot;geler&quot; la désintégration de plasma et ainsi obtenir des empreintes digitales spectroscopiques précises. LIBS a une variété d&#39;applications et récemment intérêt dans LIBS-diagnostic montre une augmentation considérable lorsqu&#39;elle est mesurée par le nombre de chercheurs qui publient dans le domaine. Pico-et femtoseconde généré microplasma est en coursintérêt de la recherche, cependant, les modalités de LIBS historiquement expérimentales utiliser rayonnement laser nanoseconde. Figure 1 affiche un dispositif expérimental typique pour la spectroscopie par claquage laser. Pour ce protocole, l&#39;énergie de décomposition fonctionnelle pour le faisceau initial est de l&#39;ordre de 75 mJ impulsion, à la longueur d&#39;onde infrarouge de 1064 nm. Cette énergie de l&#39;impulsion peut être ajustée selon les besoins. . Le plasma est dispersé par le spectromètre et mesurée avec un tableau intensifié linéaire de diodes et OMA ou, alternativement, imagé sur un 2 dimensions Charge Coupled Device intensifié (ICCD) Figure 2 illustre le chronogramme des expériences résolues en temps: la synchronisation des impulsions rayonnement laser avec la lecture, l&#39;impulsion laser déclenchement, le feu de laser, et la porte ouverte retard. Spectroscopie résolue dans le temps réussie nécessite diverses procédures d&#39;étalonnage. Ces procédures comprennent l&#39;étalonnage de longueur d&#39;onde, le doscorrection du sol, et plus important encore, la correction de la sensibilité du détecteur. La sensibilité des données corrigées sont importants pour la comparaison des spectres mesurés et modélisés. Pour une augmentation de rapport signal-sur-bruit, plusieurs événements de dégradation induite par laser sont enregistrés.

<table><tbody><tr><td>Boîte personnalisée</td><td>UTSI</td><td>Aucun</td><td>Diviseur et conditionneur de signal. Un oscilloscope peut être utilisé à la place.</td></tr><tr><td>Générateur numérique de retard/impulsion à quatre canaux</td><td>Stanford Research Systems, Inc.</td><td>Modèle DG535</td><td>Sociétés : Tequipment, diyAudio</td></tr><tr><td>Oscilloscope au phosphore numérique couleur à quatre canaux</td><td>Tektronix</td><td>TDS 3054</td><td>500 MHz - 5 GS/sec, Entreprises : Amazon, Tektronix, Fluke, Agilent Technologies, Pico Technology</td></tr><tr><td>Wavetek FG3C Générateur de fonction</td><td>Wavetek</td><td>FG3C</td><td>Sociétés : Tequipment, Stanford Research Systems, BK Precision</td></tr><tr><td>Nd :YAG Laser</td><td>Quanta-Ray</td><td>DCR-2A(10) PS</td><td>Rayonnement laser, classe IV. Entreprises : Lambda Photometrics, Continuum, Ellipse, Newport</td></tr><tr><td>Si Détecteur polarisé</td><td>Thorlabs</td><td>DET10A/M</td><td>200-1 100 nm, avec filtre réfléchissant ND10A. Entreprises : Canberra, Edmund Optics</td></tr><tr><td>Nd :YAG Laser Line Mirror, 1 064 nm</td><td>Thorlabs</td><td>NB1-K13</td><td>Sociétés : Edmund Optics, Newport</td></tr><tr><td>1 en silice fondue Lentille bi-convexe, non traitée</td><td>Newport</td><td>SBX031</td><td>Entreprises : Edmund Optics, Thorlabs</td></tr><tr><td>2 en silice fondue lentille plano-convexe, lentille</td> convexe <td>Newport</td><td>SPX049</td> non traitée<td>, f/4.&nbsp ; Entreprises : Edmund Optics, Thorlabs</td></tr><tr><td>Spectrograph</td><td>Instruments S.A. division Jobin-Yvon</td><td>HR 640</td><td>Sociétés : Andor, Newport, Horiba</td></tr><tr><td>Contrôleur manuel et électronique pour Spectrograph</td><td>Instruments S.A. division Jobin-Yvon</td><td>Modèle 980028</td><td>Contrôleur manuel et électronique pour Spectrographe</td></tr><tr><td>Mega 4000</td><td>Mega</td><td>Model 129709</td><td>Interface informatique pour Spectrographe</td></tr><tr><td>Gateway 2000 Crystal Scan 1024</td><td>moniteur Gateway</td><td>PMV14AC</td><td>moniteur pour interface informatique</td></tr><tr><td>Oscilloscope 20 MHz</td><td>BK Precision</td><td>Model 2125</td><td>Sociétés : Amazon, Tektronix, Fluke, Agilent Technologies, Pico Technology</td></tr><tr><td>6040 Générateur d’impulsions universel</td><td>Berkeley Nucleonics Corporation</td><td>Modèle 6040</td><td>Sociétés : Agilent Technologies, Tektronix, Quantum Composers</td></tr><tr><td>Composant séparé pour le générateur d’impulsions universel 6040</td><td>Berkeley Nucleonics Corporation</td><td>modèle 202 H</td><td>Composant séparé pour le générateur d’impulsions universel 6040</td></tr><tr><td>Caméra ICCD</td><td>EG& G Parc</td><td>Modèle 46113</td><td>Entreprises : Andor, Standford Computer Optics, LaVision, Hamamatsu</td></tr><tr><td>OMA III</td><td>EG& G Parc</td><td>Modèle 1460</td><td>Acquisition et analyse de données spectrales. L’unité n’est plus fabriquée, remplacée par un logiciel installé sur les ordinateurs.</td></tr></tbody></table>

mesure et analyse de l&#39;hydrogène atomique et moléculaire diatomique alo, c<sub&gt; 2</sub&gt;, cn, et tio spectra après une rupture optique induite par laser

Measurement and Analysis of Atomic Hydrogen and Diatomic Molecular AlO, C2, CN, and TiO Spectra Following Laser-induced Optical Breakdown

Dans ce travail, nous présentons des mesures résolues en temps de spectres atomiques et diatomique suivants claquage optique induit par laser. Un arrangement de LIBS typique est utilisé. Ici, nous disposons d&#39;un laser Nd: YAG à une fréquence de 10 Hz à la longueur d&#39;onde fondamentale de 1064 nm. Les 14 ns impulsions avec anénergie de 190 mJ / impulsion visent à une taille de 50 um de place pour générer un plasma de claquage optique ou ablation laser dans l&#39;air. Le micro-plasma est imagé sur la fente d&#39;entrée d&#39;un spectromètre de 0,6 m, et les spectres sont enregistrés en utilisant un 1800 rainures / mm grille un réseau de diodes linéaire intensifiée et optique multicanaux analyseur (OMA) ou un ICCD. D&#39;un intérêt sont des lignes atomiques-Stark élargies de la série de Balmer de l&#39;hydrogène à déduire la densité d&#39;électrons. On élabore également sur ​​des mesures de température à partir de spectres d&#39;émission diatomique de monoxyde d&#39;aluminium (AlO), le carbone (C 2), le cyanogène (CN), et de monoxyde de titane (TiO). Les procédures expérimentales comprennent wavelength et étalonnages de sensibilité. L&#39;analyse des spectres enregistrés moléculaire est réalisée par le montage de données avec des intensités de ligne sous forme de tableaux. En outre, Monte-Carlo simulations de type sont effectuées pour estimer les marges d&#39;erreur. mesures résolues en temps sont essentiels pour le plasma transitoire couramment rencontré dans LIBS.

LIBS utilise un rayonnement laser pulsé pour ioniser un échantillon suffisamment pour former le plasma. Claquage induit par laser, de substances gazeuses va créer le plasma qui est centrée sur la région focale du faisceau d&#39;excitation, alors que l&#39;ablation au laser sur des surfaces solides va produire le plasma au-dessus de la surface de l&#39;échantillon. Le plasma est généré en focalisant le rayonnement optique de l&#39;ordre de 100 GW / cm 2 pour des impulsions de dégradation de la nanoseconde. Pou...

Espèces moléculaires atomiques et diatomiques résolue en temps sont mesurés à l&#39;aide LIBS. Les spectres sont recueillis à différents retards de temps après la génération de plasma de claquage optique avec Nd: YAG et le rayonnement laser sont analysées pour en déduire la densité d&#39;électrons et de la température.

Mesure et analyse de l&#39;hydrogène atomique et moléculaire diatomique AlO, C<sub&gt; 2</sub&gt;, CN, et TiO Spectra après une rupture optique induite par laser

In this work, we present time-resolved measurements of atomic and diatomic spectra following laser-induced optical breakdown. A typical LIBS arrangement ...

L'objectif général de l'expérience suivante est de mesurer et d'analyser les signatures spectrales résolues en temps des émissions d'atomes et/ou de molécules suite à la génération d'une étincelle induite par laser. Ceci est réalisé en focalisant un rayonnement laser pulsé à une longueur d'onde de 1064 nanomètres sur une région cible afin de provoquer une rupture dans l'air ou une ablation de l'échantillon. Dans un deuxième temps, ajustez le délai temporel entre la génération optique du plasma et le détecteur afin de mesurer temporellement les spectres atomiques et/ou moléculaires résolus.Ensuite, la longueur d'onde et l'intensité permettent d'étalonner les données enregistrées afin de préparer les résultats expérimentaux. En comparaison avec les prévisions théoriques, les résultats obtenus montrent que cette technique peut être utilisée pour déterminer la température à partir de spectres de recombinaison diatomique, et pour étudier l'évolution temporelle des espèces atomiques et moléculaires dans le plasma. Le principal avantage de cette technique par rapport aux méthodes existantes, telles que la décharge électrique, est que la rupture optique induite par laser est relativement f

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Capacités de détection LIBS sur des simulateurs de sol ont été testés en utilisant une gamme d'énergies d'impulsions et les paramètres de synchronisation. Les courbes d'étalonnage ont été utilisés pour déterminer les limites de détection et les sensibilités des paramètres différents. En général, les résultats ont montré qu'il n'y avait pas de réduction significative de la capacité de détection à l'aide des énergies d'impulsion inférieures et la détection non-fermée.

Dépendance de Laser-induites Répartition spectroscopie Résultats sur les énergies d&#39;impulsions et paramètres de temporisation aide de simulateurs Pédo

Spectroscopie par claquage induit par laser effectués sur organe mince et le tissu tumoral a détecté avec succès des éléments naturels et gadolinium injecté artificiellement (Gd), émises à partir de nanoparticules à base de Gd. Images d'éléments chimiques ont atteint une résolution de 100 um et de la sensibilité quantitative sous-mM. La compatibilité de l'installation avec la microscopie optique standard souligne son potentiel pour fournir de multiples images d'un même tissu biologique.

Induite par laser Répartition Spectroscopy: Une nouvelle approche pour la cartographie et la quantification de nanoparticules dans les tissus d&#39;organes

Le développement de nouveaux matériaux ablatifs et leur modélisation numérique nécessitent des recherches expérimentales approfondies. Ce protocole décrit les procédures de caractérisation de la réponse des matériaux dans les écoulements de plasma, les techniques de base étant des méthodes non intrusives pour suivre la récession du matériau ainsi que la chimie de la couche limite réactive par spectroscopie d’émission.

Investigation de la couche d&#39;émission spectroscopique Boundary au cours d&#39;essai des matériaux ablatif dans Plasmatron

Nous présentons un protocole pour créer un film en temps réel d’un paquet d’ondes de rotation moléculaire à l’aide d’une configuration d’imagerie d’explosion de Coulomb à haute résolution.

Imagerie directe de Laser-driven Ultrafast moléculaire Rotation

Pour les petites espèces chirales, Coulomb Explosion d’imagerie fournit une nouvelle approche pour déterminer le caractère gaucher ou droitier des molécules individuelles.

Imagerie d’Explosion coulombienne comme un outil pour faire la distinction entre stéréoisomères

Nous fabriquons métal/LaAlO3/SrTiO3 hétérostructures en utilisant une combinaison de laser pulsé dépôts et in situ pulvérisation magnétron. Par l’intermédiaire de magnétotransport et in situ expériences de spectroscopie photoélectronique des rayons x, nous étudions l’interaction entre des phénomènes électrostatiques et chimiques du gaz bidimensionnels d’électrons quasi formée dans ce système.

Croissance et propriétés électrostatiques et chimiques du métal/LaAlO3/SrTiO3 hétérostructures

Nous présentons ici les protocoles d’analyses de détection différentiel de résolution temporelle infrarouge vibrationnel spectroscopie et electron diffraction permettant des observations des déformations des structures locales autour de molécules de photoexcitée dans une colonne cristaux liquides, ce qui donne un point de vue atomique sur la relation entre la structure et la dynamique de ce matériau photoactif.

Nouvelles Techniques d’observation dynamique des structures des cristaux liquides photopériode

Lors de la fonte par induction sous vide, la spectroscopie de répartition induite par laser est utilisée pour effectuer une analyse quantitative en temps réel des éléments d’ingrédient principal d’un alliage fondu.

Analyse quantitative de la fusion par induction sous vide par spectroscopie de répartition induite par laser

Nous présentons un protocole pour sonder ultrarapides cohérences vibrationnelles dans des cations radicalaires polyatomiques qui résultent de la dissociation moléculaire.

Mesure d’ultrarapides cohérences vibrationnelles dans des Cations radicalaires polyatomiques avec ionisation adiabatique Strong-champ

Ici, nous utilisons un stabilisateur de polymère pour préparer des suspensions de structure organométallique (MOF) qui présentent une dispersion nettement réduite dans leurs spectres d’absorption à l’état fondamental et transitoire. Avec ces suspensions MOF, le protocole fournit diverses lignes directrices pour caractériser les MOF par spectroscopie afin de produire des données interprétables.

Un guide technique pour effectuer des mesures spectroscopiques sur des structures organométalliques

Découvrez la spectroscopie de rupture optique induite par laser pour analyser les émissions atomiques et moléculaires résolues dans le temps. Cette méthode permet de déterminer la température et la densité électronique du plasma.

Mesure et analyse de lhydrogène atomique et moléculaire diatomique AlO, C 2, CN, et TiO Spectra après une rupture optique induite par laser (Vidéo) | JoVE Journal

Mesure et analyse de l'hydrogène atomique et moléculaire diatomique AlO, C

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