Name: Mesure et analyse de lhydrogène atomique et moléculaire diatomique AlO, C 2, CN, et TiO Spectra après une rupture optique induite par laser (Vidéo) | JoVE Journal
Uploaded: 2014-02-14T14:45:00.000+00:00
Duration: 9 min 40 s
Description: Découvrez la spectroscopie de rupture optique induite par laser pour analyser les émissions atomiques et moléculaires résolues dans le temps. Cette méthode permet de déterminer la température et la densité électronique du plasma.

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Les auteurs remercient M. JO Hornkohl d&#39;intérêt et de discussion sur le calcul des forces de raies moléculaires diatomiques. Ce travail est en partie pris en charge par le Centre pour les applications laser à l&#39;Université de l&#39;Institut de l&#39;espace Tennessee.

Une. Configuration du système optique <ol><li> Placez un diviseur de faisceau à la sortie du laser, ce qui permet la longueur d&#39;onde de lumière 1064 nm de passer à travers et pour tenir compte de tout autre rayonnement laser transitoire dans une décharge de faisceau. </li><li> Placer un détecteur photodiode PIN à grande vitesse pour enregistrer une partie du rayonnement laser réfléchi par le diviseur de faisceau. Connecter ce détecteur à l&#39;oscilloscope avec un câble coaxial pour contrôler l&#39;impulsion optique par rapport à déclenchement par le générateur de fonction et l&#39;occurrence de la commutation Q dans le Nd: YAG dispositif laser. </li><li> Aligner trois miroirs réfléchissants infrarouges pour positionner le faisceau parallèle à la fente du spectromètre. </li><li> Positionner une lentille au-dessus de l&#39;étape de translation pour focaliser le faisceau afin de générer optique ventilation plasma parallèle à la fente du spectromètre. Aligner deux lentilles de quartz dans le but de l&#39;imagerie du plasma sur la fente. Les deux lentilles de focalisation correspondent de manière optimale la conception du spectromètre, ce qui signifie l&#39;objectif final a un aperture à accomplir af # identique à la f # de l&#39;optique interne de la spectrométrie. </li><li> Pour les mesures ci-dessus de 380 nm, positionner une découpe sur le filtre entre les deux lentilles dans le but de bloquer le rayonnement inférieur à 380 nm. La coupe sur le filtre supprime contributions UV possibles (en raison de 2ème ordre de réseau) à des spectres mesurés. </li></ol> 2. Configuration d&#39;acquisition de données <ol><li> Connectez un générateur de fonction de forme d&#39;onde offrant une onde triangulaire à 50 Hz pour un circuit sur mesure division par cinq pour obtenir 10 Hz. L&#39;analyseur optique multicanaux (OMA) fonctionne à 50 Hz et les lampes flash du laser Nd: YAG sont synchrone fonctionne à 10 Hz. On peut utiliser un ICCD à la place de l&#39;OMA, fonctionnant de manière synchrone à la vitesse du rayonnement laser pulsé ainsi. </li><li> Connectez l&#39;une des sorties du circuit intégré personnalisé division par cinq à un générateur de retard numérique. Utiliser une seule sortie pour synchroniser le Nd: YAG lampes flash et une autre sortie de control les déclencheurs de l&#39;linéaire amplificateur de réseau de diodes et optique analyseur multicanal. Encore une fois, au lieu de la matrice et OMA intensification de diode linéaire, on peut utiliser un ICCD. </li><li> Relayer la sortie de déclenchement réglable du dispositif de laser à un oscilloscope et à un générateur d&#39;impulsions. L&#39;oscilloscope est utilisé pour surveiller lorsque le rayonnement laser pulsé sera disponible pour la génération de claquage optique ou ablation laser. </li><li> Connecter la sortie haute tension du générateur d&#39;impulsions numériques à la rangée de diodes linéaire intensifiée. </li><li> Connecter l&#39;autre sortie du générateur d&#39;impulsions à l&#39;oscilloscope. </li><li> Connectez la sortie de la matrice de diode linéaire intensifiée à l&#39;OMA. </li></ol> 3. Synchronisation et mesure <ol><li> Régler le générateur de fonctions de forme d&#39;onde de sortie une impulsion de triangle fonctionnant à 50 Hz ± 1. Ce générateur de fonction fournit à la fréquence de maître. Un circuit intégré personnalisé division par cinq et un générateur de retard numérique sont utilisés pour acvicaire synchronisation. </li><li> Initier un système de refroidissement à eau et l&#39;alimentation électrique pour le dispositif laser. Activer laser. </li><li> Déterminer le temps de rayonnement laser de se déplacer à partir de l&#39;ouverture de sortie du laser Nd: YAG à la zone en face de la fente du spectromètre comme suit: Mesure de la distance de la trajectoire de la lumière et de calculer le temps de propagation en utilisant la vitesse de la lumière. Tenir compte de ce temps de transit dans le réglage du temps de retard porte à l&#39;étape suivante. </li><li> Sur le générateur d&#39;impulsions numérique, réglez la largeur de la grille pour la mesure et le temps de retard de claquage optique ou impulsion d&#39;ablation laser, et utiliser l&#39;oscilloscope pour surveiller le temps de retard. Le temps de retard de déterminer combien de temps à attendre pour la collecte des données après panne. La largeur de la grille détermine la durée de la rangée de diodes est exposé à un rayonnement de plasma. </li><li> Générer claquage optique dans l&#39;air et / ou de placer un échantillon sur la platine de translation de telle sorte que l&#39;ablation se produit. L&#39;image du micro plasma sur la fente d&#39;un spectromètre. </li><li> Commencez les mesures et les données d&#39;enregistrement avec le réseau intensifié linéaire de diodes et optique multicanaux analyseur (ou avec un ICCD). </li></ol> 4. étalonnage de longueur d&#39;onde <ol><li> spectres d&#39;enregistrement de lampes standard d&#39;étalonnage: néon, le mercure et les lampes d&#39;hydrogène. Utilisez le dispositif expérimental de lampes mises sur le lieu où le plasma est généré. </li><li> En utilisant les longueurs d&#39;onde connues de lampes, effectuer un ajustement linéaire ou cubique pour obtenir la correspondance pixel-longueur d&#39;onde. Le but d&#39;un étalonnage précis est de corriger les non-linéarités qui sont habituellement associés à la mesure des spectres. </li><li> Répétez étalonnages H, C 2, CN, et les régions spectrales TiO d&#39;intérêt. </li></ol> 5. Calibration de l&#39;intensité <ol><li> Allumez une lampe de calibration de tungstène et d&#39;attendre pour se réchauffer. </li><li> Utilisation d&#39;un pyromètre optique pour mesurer la température de la lampe active. </li><li> Utilisez le dispositif expérimental de rEcord le spectre de la lampe active. </li><li> Calculer une courbe de corps noir à partir de la loi de rayonnement de Planck en utilisant la température mesurée en tant que paramètre d&#39;entrée. </li><li> Monter la courbe calculée au spectre de la lampe active. Déterminer les facteurs qui les intensités enregistrées à partir de la courbe calculée. Appliquer les facteurs de correction pour les spectres enregistrés sensibilité de longueur d&#39;onde dépendant du détecteur. </li><li> Répétez cette opération pour chaque région, le spectromètre a été utilisé. </li></ol> 6. Transfert de données <ol><li> Préparer moyen pour les transferts de fichiers. </li><li> Pour chaque mesure de données, enregistrer sur le support. </li><li> Prenez ce milieu et télécharger les fichiers sur elle à un ordinateur de travail. </li></ol> 7. Préparation du dossier <ol><li> Pour chaque fichier, l&#39;analyser en sections, l&#39;une contenant des données enregistrées, et les autres à partir précisant longueur d&#39;onde et le décalage de longueur d&#39;onde moyenne par point de données. </li><li> Utilisez ces sections pour créer un nouveau fichier pour correspondrelongueurs d&#39;onde avec les données enregistrées. </li></ol> 8. Analyse moléculaire diatomique <ol><li> Sélectionnez le fichier de longueur d&#39;onde et le fichier de résistance de la ligne correspondante. </li><li> Sélectionnez le décalage de base. <ol><li> Définir si le décalage est constant, linéaire ou quadratique. </li><li> Définissez les coefficients correspondant soit à des valeurs fixes ou variables. </li></ol></li><li> Réglez la résolution et de la température, qui peuvent tous deux être fixe ou variée. </li><li> Définissez la tolérance de l&#39;ajustement pour les spectres de synthèse pour être en forme pour les spectres mesurés. </li><li> Monter le calculée pour les spectres expérimentaux en utilisant un algorithme de Nelder-Mead. </li><li> En utilisant les meilleurs paramètres d&#39;ajustement des spectres calculée pour chaque mesure, déduire les paramètres de microplasma observés à différents retards de temps et les largeurs de grille utilisés. </li></ol>

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</ol>

Tous les auteurs déclarent qu&#39;ils n&#39;ont aucun intérêt financier concurrents.

Le temps résolu protocole de mesure et des résultats représentatifs sont en outre discuté ici. Il est important de synchroniser les impulsions laser générées, à un débit de 10 Hz, avec la fréquence de fonctionnement de 50 Hz du réseau linéaire de diodes intensifié et l&#39;OMA (ou ICCD). En outre, une synchronisation précise des impulsions laser et l&#39;ouverture de la porte de la rangée linéaire de diodes intensifié (ICCD ou en variante) est essentielle. Le générateur d&#39;ondes, est indiqué dans le schéma expériment...

Spectroscopie de rupture induite au laser (LIBS) 1-5 techniques ont des applications dans atomique 6-12 et des études moléculaires de 13 à 20 plasma généré par un rayonnement laser. spectroscopie résolue en temps est essentielle pour la détermination des caractéristiques transitoires du plasma. La température et la densité d&#39;électrons, pour n&#39;en citer que deux paramètres du plasma, peuvent être mesurées a fourni un modèle théorique de la décomposition raisonnable de plasma est disponible. Séparation de rayonnement à électrons libres des émissions atomiques et moléculaires nous permet d&#39;explorer avec précision les phénomènes transitoires. En se concentrant sur une fenêtre temporelle spécifique, on peut &quot;geler&quot; la désintégration de plasma et ainsi obtenir des empreintes digitales spectroscopiques précises. LIBS a une variété d&#39;applications et récemment intérêt dans LIBS-diagnostic montre une augmentation considérable lorsqu&#39;elle est mesurée par le nombre de chercheurs qui publient dans le domaine. Pico-et femtoseconde généré microplasma est en coursintérêt de la recherche, cependant, les modalités de LIBS historiquement expérimentales utiliser rayonnement laser nanoseconde. Figure 1 affiche un dispositif expérimental typique pour la spectroscopie par claquage laser. Pour ce protocole, l&#39;énergie de décomposition fonctionnelle pour le faisceau initial est de l&#39;ordre de 75 mJ impulsion, à la longueur d&#39;onde infrarouge de 1064 nm. Cette énergie de l&#39;impulsion peut être ajustée selon les besoins. . Le plasma est dispersé par le spectromètre et mesurée avec un tableau intensifié linéaire de diodes et OMA ou, alternativement, imagé sur un 2 dimensions Charge Coupled Device intensifié (ICCD) Figure 2 illustre le chronogramme des expériences résolues en temps: la synchronisation des impulsions rayonnement laser avec la lecture, l&#39;impulsion laser déclenchement, le feu de laser, et la porte ouverte retard. Spectroscopie résolue dans le temps réussie nécessite diverses procédures d&#39;étalonnage. Ces procédures comprennent l&#39;étalonnage de longueur d&#39;onde, le doscorrection du sol, et plus important encore, la correction de la sensibilité du détecteur. La sensibilité des données corrigées sont importants pour la comparaison des spectres mesurés et modélisés. Pour une augmentation de rapport signal-sur-bruit, plusieurs événements de dégradation induite par laser sont enregistrés.

<table><tbody><tr><td>Boîte personnalisée</td><td>UTSI</td><td>Aucun</td><td>Diviseur et conditionneur de signal. Un oscilloscope peut être utilisé à la place.</td></tr><tr><td>Générateur numérique de retard/impulsion à quatre canaux</td><td>Stanford Research Systems, Inc.</td><td>Modèle DG535</td><td>Sociétés : Tequipment, diyAudio</td></tr><tr><td>Oscilloscope au phosphore numérique couleur à quatre canaux</td><td>Tektronix</td><td>TDS 3054</td><td>500 MHz - 5 GS/sec, Entreprises : Amazon, Tektronix, Fluke, Agilent Technologies, Pico Technology</td></tr><tr><td>Wavetek FG3C Générateur de fonction</td><td>Wavetek</td><td>FG3C</td><td>Sociétés : Tequipment, Stanford Research Systems, BK Precision</td></tr><tr><td>Nd :YAG Laser</td><td>Quanta-Ray</td><td>DCR-2A(10) PS</td><td>Rayonnement laser, classe IV. Entreprises : Lambda Photometrics, Continuum, Ellipse, Newport</td></tr><tr><td>Si Détecteur polarisé</td><td>Thorlabs</td><td>DET10A/M</td><td>200-1 100 nm, avec filtre réfléchissant ND10A. Entreprises : Canberra, Edmund Optics</td></tr><tr><td>Nd :YAG Laser Line Mirror, 1 064 nm</td><td>Thorlabs</td><td>NB1-K13</td><td>Sociétés : Edmund Optics, Newport</td></tr><tr><td>1 en silice fondue Lentille bi-convexe, non traitée</td><td>Newport</td><td>SBX031</td><td>Entreprises : Edmund Optics, Thorlabs</td></tr><tr><td>2 en silice fondue lentille plano-convexe, lentille</td> convexe <td>Newport</td><td>SPX049</td> non traitée<td>, f/4.&nbsp ; Entreprises : Edmund Optics, Thorlabs</td></tr><tr><td>Spectrograph</td><td>Instruments S.A. division Jobin-Yvon</td><td>HR 640</td><td>Sociétés : Andor, Newport, Horiba</td></tr><tr><td>Contrôleur manuel et électronique pour Spectrograph</td><td>Instruments S.A. division Jobin-Yvon</td><td>Modèle 980028</td><td>Contrôleur manuel et électronique pour Spectrographe</td></tr><tr><td>Mega 4000</td><td>Mega</td><td>Model 129709</td><td>Interface informatique pour Spectrographe</td></tr><tr><td>Gateway 2000 Crystal Scan 1024</td><td>moniteur Gateway</td><td>PMV14AC</td><td>moniteur pour interface informatique</td></tr><tr><td>Oscilloscope 20 MHz</td><td>BK Precision</td><td>Model 2125</td><td>Sociétés : Amazon, Tektronix, Fluke, Agilent Technologies, Pico Technology</td></tr><tr><td>6040 Générateur d’impulsions universel</td><td>Berkeley Nucleonics Corporation</td><td>Modèle 6040</td><td>Sociétés : Agilent Technologies, Tektronix, Quantum Composers</td></tr><tr><td>Composant séparé pour le générateur d’impulsions universel 6040</td><td>Berkeley Nucleonics Corporation</td><td>modèle 202 H</td><td>Composant séparé pour le générateur d’impulsions universel 6040</td></tr><tr><td>Caméra ICCD</td><td>EG& G Parc</td><td>Modèle 46113</td><td>Entreprises : Andor, Standford Computer Optics, LaVision, Hamamatsu</td></tr><tr><td>OMA III</td><td>EG& G Parc</td><td>Modèle 1460</td><td>Acquisition et analyse de données spectrales. L’unité n’est plus fabriquée, remplacée par un logiciel installé sur les ordinateurs.</td></tr></tbody></table>

mesure et analyse de l&#39;hydrogène atomique et moléculaire diatomique alo, c<sub&gt; 2</sub&gt;, cn, et tio spectra après une rupture optique induite par laser

Measurement and Analysis of Atomic Hydrogen and Diatomic Molecular AlO, C2, CN, and TiO Spectra Following Laser-induced Optical Breakdown

Dans ce travail, nous présentons des mesures résolues en temps de spectres atomiques et diatomique suivants claquage optique induit par laser. Un arrangement de LIBS typique est utilisé. Ici, nous disposons d&#39;un laser Nd: YAG à une fréquence de 10 Hz à la longueur d&#39;onde fondamentale de 1064 nm. Les 14 ns impulsions avec anénergie de 190 mJ / impulsion visent à une taille de 50 um de place pour générer un plasma de claquage optique ou ablation laser dans l&#39;air. Le micro-plasma est imagé sur la fente d&#39;entrée d&#39;un spectromètre de 0,6 m, et les spectres sont enregistrés en utilisant un 1800 rainures / mm grille un réseau de diodes linéaire intensifiée et optique multicanaux analyseur (OMA) ou un ICCD. D&#39;un intérêt sont des lignes atomiques-Stark élargies de la série de Balmer de l&#39;hydrogène à déduire la densité d&#39;électrons. On élabore également sur ​​des mesures de température à partir de spectres d&#39;émission diatomique de monoxyde d&#39;aluminium (AlO), le carbone (C 2), le cyanogène (CN), et de monoxyde de titane (TiO). Les procédures expérimentales comprennent wavelength et étalonnages de sensibilité. L&#39;analyse des spectres enregistrés moléculaire est réalisée par le montage de données avec des intensités de ligne sous forme de tableaux. En outre, Monte-Carlo simulations de type sont effectuées pour estimer les marges d&#39;erreur. mesures résolues en temps sont essentiels pour le plasma transitoire couramment rencontré dans LIBS.

LIBS utilise un rayonnement laser pulsé pour ioniser un échantillon suffisamment pour former le plasma. Claquage induit par laser, de substances gazeuses va créer le plasma qui est centrée sur la région focale du faisceau d&#39;excitation, alors que l&#39;ablation au laser sur des surfaces solides va produire le plasma au-dessus de la surface de l&#39;échantillon. Le plasma est généré en focalisant le rayonnement optique de l&#39;ordre de 100 GW / cm 2 pour des impulsions de dégradation de la nanoseconde. Pou...

Espèces moléculaires atomiques et diatomiques résolue en temps sont mesurés à l&#39;aide LIBS. Les spectres sont recueillis à différents retards de temps après la génération de plasma de claquage optique avec Nd: YAG et le rayonnement laser sont analysées pour en déduire la densité d&#39;électrons et de la température.

Mesure et analyse de l&#39;hydrogène atomique et moléculaire diatomique AlO, C<sub&gt; 2</sub&gt;, CN, et TiO Spectra après une rupture optique induite par laser

In this work, we present time-resolved measurements of atomic and diatomic spectra following laser-induced optical breakdown. A typical LIBS arrangement ...

L'objectif général de l'expérience suivante est de mesurer et d'analyser les signatures spectrales résolues en temps des émissions d'atomes et/ou de molécules suite à la génération d'une étincelle induite par laser. Ceci est réalisé en focalisant un rayonnement laser pulsé à une longueur d'onde de 1064 nanomètres sur une région cible afin de provoquer une rupture dans l'air ou une ablation de l'échantillon. Dans un deuxième temps, ajustez le délai temporel entre la génération optique du plasma et le détecteur afin de mesurer temporellement les spectres atomiques et/ou moléculaires résolus.Ensuite, la longueur d'onde et l'intensité permettent d'étalonner les données enregistrées afin de préparer les résultats expérimentaux. En comparaison avec les prévisions théoriques, les résultats obtenus montrent que cette technique peut être utilisée pour déterminer la température à partir de spectres de recombinaison diatomique, et pour étudier l'évolution temporelle des espèces atomiques et moléculaires dans le plasma. Le principal avantage de cette technique par rapport aux méthodes existantes, telles que la décharge électrique, est que la rupture optique induite par laser est relativement facile à réaliser.Cette méthode peut aider à répondre à des questions clés dans le domaine de la combustion, telles que l'ignition laser de liquides, de solides et de gaz combustibles. Les spectres atomiques et moléculaires sont également utiles pour comprendre les processus de combustion. Bien que cette méthode puisse fournir des informations sur les phénomènes induits par laser, elle peut également être appliquée à d'autres systèmes, comme le dépôt physique en phase vapeur par impulsions.En outre, une analyse spectrale détaillée peut aider à comprendre le plasma astrophysique. En général, les personnes novices dans cette méthode éprouveront des difficultés en raison des exigences liées à la précision élevée nécessaire en matière de longueur d'onde, d'étalonnage et d'étalonnage d'intensité afin d'obtenir un bon chronométrage précis et un bon rapport signal sur bruit dans les données expérimentales. Des démonstrations visuelles de cette méthode sont essentielles.Les premières étapes de la mesure du temps sont difficiles à apprendre en raison de divers phénomènes dynamiques plasmas concurrents. Les composants de cette expérience sont disposés sur deux tables optiques. Le laser se trouve sur une table, le spectromètre sur l'autre.Un aperçu de ce dispositif est illustré dans ce schéma. Pour réaliser les expériences, commencez par un laser au néodyme YAG et dirigez son émission vers un séparateur de faisceau qui laisse passer la lumière de 1064 nanomètres. Utilisez un photodétecteur rapide à jonction PIN pour enregistrer une partie du rayonnement laser réfléchi par le séparateur de faisceau. Connectez ce photodétecteur à un oscilloscope à l’aide d’un câble coaxial afin de surveiller l’impulsion optique.Après le séparateur de faisceau, un miroir réfléchissant infrarouge en ligne positionne le faisceau parallèlement à la fente du spectromètre. Ce miroir dirige le faisceau parallèlement à la fente et vers un élément de focalisation. Utilisez une lentille montée sur un dispositif de translation pour focaliser le faisceau et générer un plasma de décharge optique parallèlement à la fente du spectromètre.Ensuite, alignez deux lentilles en quartz pour former l'image du plasma sur la fente pour des mesures supérieures à 380 nanomètres. Placez un filtre coupé entre les deux lentilles. Une fois le plasma créé, son spectre est dispersé par le spectromètre.Le spectre est enregistré par un réseau linéaire de diodes intensifié relié à un analyseur optique multicanal. Préparez l'acquisition de données en connectant un générateur de fonctions produisant une onde triangulaire à 50 hertz à une boîte de répartition divisée par cinq. Utilisez le signal de 10 hertz provenant d'une sortie de la boîte de répartition divisée par cinq comme entrée pour un générateur numérique de retard.Utilisez une sortie du générateur de retard numérique pour synchroniser les lampes à éclairs au néodyme YAG afin qu'elles fonctionnent à 10 hertz. Utilisez une autre sortie du retard numérique, passant par la boîte de répartition, pour commander les déclenchements de l'ensemble à diodes intensifié et de l'analyseur optique multicanal fonctionnant à 50 hertz. Ensuite, reliez la sortie de déclenchement réglable du laser à un oscilloscope et à un générateur d'impulsions.Ensuite, connectez les sorties du générateur d'impulsions au réseau linéaire de diodes intensifié et à l'oscilloscope. Enfin, reliez le DDE linéaire intensifié à l'analyseur optique multicanal. Prenez les précautions de sécurité nécessaires lors de travaux avec des lasers.Commencez les mesures en réglant le générateur de fonctions pour produire une impulsion triangulaire de 50 hertz. Préparez le laser en actionnant son système de refroidissement et son alimentation électrique. Ensuite, activez-le sur le générateur d'impulsions numérique.Réglez la largeur de la fenêtre pour spécifier la durée d'exposition du réseau DIO au rayonnement plasma. Réglez également le temps de délai, qui détermine combien de temps attendre après l'amorçage avant de recueillir les données. Provoquez l'amorçage optique dans l'air, imagez le microplasma sur la fente du spectromètre et enregistrez les données.Une fois les données plasmatiques recueillies, éteignez le laser pour commencer l'étalonnage du système optique, y compris le spectromètre, le réseau DIO et l'analyseur optique multicanal, afin de corriger les non-linéarités. Pour les mesures plasmatiques, placez des lampes d'étalonnage standards à l'endroit où le plasma a été formé. Ajustez les données recueillies avec des longueurs d'onde connues afin d'obtenir une correspondance entre pixels et longueurs d'onde dans les régions spectrales d'intérêt, et ainsi amorcer l'étalonnage d'intensité.Activez une lampe au tungstène et laissez-la chauffer. Ensuite, utilisez un poromètre optique pour mesurer sa température. Puis, placez la lampe à l'endroit où le plasma a été créé et utilisez l'appareil pour enregistrer son spectre.Utilisez la température mesurée pour calculer une courbe de corps noir et comparez-la au spectre mesuré pour chaque région spectrale dans laquelle le spectromètre a été utilisé. Déterminez le rapport entre les intensités idéales et celles enregistrées en fonction de la longueur d'onde. Appliquez ces facteurs pour corriger les spectres enregistrés lors de l'analyse ultérieure des données.Ici, l'appareil a été utilisé pour enregistrer la raie alpha de Balmer de l'hydrogène dans de l'hydrogène gazeux à 107 kilopascals. Les spectres de 1000 événements consécutifs de claquage optique sont résolus selon la hauteur de la fente du spectromètre pour un délai temporel de 42 nanosecondes. Le décalage vers le rouge maximal est de 1,2 nanomètre.La densité électronique maximale est de 0,32 fois 10 à la puissance 25 électrons par mètre cube. Le spectre présenté ici correspond à la transition électronique de l'oxyde de titane, allant du premier état triplet excité PHI à l'état fondamental, avec des différences de niveaux vibrationnels égales à zéro. Le spectre mesuré, en noir, a été enregistré avec un délai temporel de 95 microsecondes, tandis que le profil en rouge représente un ajustement des données obtenu à l’aide d’un algorithme d’ajustement Elder Mead, en utilisant une résolution spectrale de 0,09 nanomètre et une température de 3 300 kelvins.Comme autre exemple, ceci est le spectre de vibration-rotation de l'oxyde d'aluminium. La transition s'effectue depuis les états excités doublets sigma plus du deuxième niveau jusqu'à l'état fondamental, avec une différence de niveaux vibrationnels égale à zéro.À nouveau, le spectre mesuré est en noir. Dans ce cas, le délai temporel était de 45 microsecondes et la largeur de la fenêtre de cinq microsecondes. Le spectre ajusté en rouge a été calculé en utilisant une résolution spectrale de 0,09 nanomètre et une température de 3 900 kelvins.Lors de la réalisation de cette procédure, il est important d'enregistrer les paramètres clés du rayonnement laser, tels que la largeur d'impulsion, la forme de l'impulsion au foyer et l'énergie par impulsion. Il est également important d'étalonner et de réétalonner les données enregistrées en suivant cette procédure. D'autres méthodes, telles que la fluorescence induite par laser, peuvent être utilisées pour répondre à des questions supplémentaires, comme la distribution spatiale des espèces dans le plasma.Après son développement précoce. Cette technique a ouvert la voie à la spectroscopie induite par laser pour analyser à distance des échantillons, par exemple, pour analyser des roches martiennes sur Mars. Après avoir visionné cette vidéo, vous devriez avoir une bonne compréhension de la manière d'enregistrer des mesures résolues dans le temps.Spectres N'oubliez pas que le rayonnement laser peut être extrêmement dangereux et que des précautions, telles que le port de lunettes de protection laser, doivent toujours être prises lorsque le laser est allumé.

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