Name: 連続波光パラメトリック発振器の光の量子状態エンジニアリング (動画) | JoVE Journal
Uploaded: 2014-05-30T13:00:00.000+00:00
Duration: 9 min 23 s
Description: 学ぶ光の量子状態エンジニアリング。連続波光パラメトリック発振器を用いた条件付き準備法で、単一光子状態やコヒーレント状態の重ね合わせを高忠実度で生成する手法です。量子情報科学への応用が期待されます。

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この作品は、ERA-NET CHIST時代（ &#39;QScale&#39;プロジェクト）により、およびERCの開始補助金」HybridNet」でサポートされています。 F·バルボサは、CNRとFAPESP、Kの黄中国国家優秀博士論文（PY2012004）、中国奨学金委員会の作成者のための財団からのサポートからのサポートを認めるものです。 C.ファーブルとJ. Lauratは研究所ユニ·ド·フランスのメンバーである。

1。光パラメトリック発振器<ol><li> （改良された機械的安定性と減少内損失のための）長さ4cm semimonolithic線形空洞を構築する。入力ミラーを直接非線形​​結晶の一方の面に塗布される。 </li><li> 1064 nmの信号とアイドラ用の532 nmおよび高反射でポンプの95％の入力カプラ反射を選択​​します。逆に、ポンプ用と赤外線用= 10％、透過率Tの高度に反射する出力カプラを選択します。 OPOの自由スペクトル範囲は、Δω= 4.3 GHzのに等しく、帯域幅は約60 MHzです。 すなわちポンプのダウンコンバートフィールドの、空洞が三重共鳴してください。 </li><li>タイプII OPOシステムやI型OPO用PPKTP結晶のKTP結晶を使用してください。その位相整合温度で結晶を、温度安定化させる。 </li><li>レーザ光源として使用する連続波周波数倍増のNd：YAGレーザである。 532 nmでOPOポンプやインを使用するホモダイン検出のための局部発振器（LO）として、高フィネス共振器（モードクリーナー）による空間フィルタリングの後、光frared。 </li><li>ポンプと共振器モードとの間にモード整合を達成。 </li><li>パウンド - ド·ホール技術によってポンプ共鳴上の共振器長をロックします。この目的のために、ポンプに12MHzの電気光学変調を適用し、光アイソレータを有するキャビティから後方反射された光を検出する。 </li></ol> 2条件付き製造：告げるパスのフィルタリング<ol><li> 2モードにOPO出力を分離する。他方はホモダイン検出によって検出される予告状態である間Oneは、告げるモードに対応する。 </li><li>単一光子検出器に向かって告げるモードを導く。具体的には、タイプII OPOのために、偏光ビームスプリッタ（PBS）で直交信号とアイドラモードを分離する。タイプI OPO等によって絞ら真空のごく一部（3％）をタップするビームスプリッター（BS）。 </li><li> OPOキャビティによる周波数非縮退モードを削除するに告げるモードをフィルタリングします。 OPOの場合、出力は確かに多くのペアごとの相関関係が、スペクトル的に分離モード、ωが含まれている0 +Nδω、ωnは整数0-Nδω。キャリア周波数で予告状態を生成するために、これらの非縮退モードの全てを除外することが必要である。 <ol><li> 0.5nmの帯域幅を持つ最初の干渉フィルタを使用します。 </li><li> 330ギガヘルツの自由スペクトル領域および300 MHzの（千の周りに0.4ミリメートルとフィネスの周りの長さ）の帯域幅を持つ自家製リニアファブリ·ペロー共振器を追加します。キャビティ帯域幅は、OPOの一方干渉フィルタの周波数窓よりも大きくする自由スペクトル領域よりも大きくなるように選択される。 </li><li>非縮退モードの少なくとも全体の25デシベル除去を実現。 </li></ol></li><li>フィルタリングファブリをロックするディザ·アンド·ロック技術によりペロー共振器。 <ol><li>この目的のために、光スイッチを介して後方に伝播する補助ビームを注入し、光アイソレータによるフィルタリングキャビティの入口にそれを拒絶する。出力で光を検出する。 </li><li> 10ミリ秒の間に空洞をロックし、補助線をオフにして90ミリ秒の測定期間の後に開始します。 </li></ol></li><li>測定期間中に単一光子検出器によって濾過告げるモードを検出する。超伝導単一光子検出器（SSPD）は、そうでなければ、条件状態の忠実度を低下させるであろうダークノイズ（数Hz）の量を制限するために使用される。 </li></ol>ホモダイン検出による3。量子状態トモグラフィー<ol><li>特徴づけるために磁界の強い連続波局部発振器（LO、6ミリワット）を干渉させられる50/50ビームスプリッタ、及び高量子effは一対からなる平衡ホモダイン検出で予告状態を検出iciencyのInGaAsフォトダイオード。 </li><li>検出を位置合わせするために、LOモードに1064nmのモードが一致し、このモードではOPO空洞内に明るい補助ビームを注入する。 1に近い縞の可視性を実現しています。いずれのモードの不一致が二次検出の損失につながります。 </li><li>ホモダイン検出特性を確認してください。 6メガワットのLOパワーで、ショット雑音限界（SNL）は、50 MHzまで平坦である。それは、低解析周波数（MHz）での電子ノイズより上の50MHzの解析周波数で上記16デシベル以上20デシベルです。それが（10デシベル（20デシベル）の距離は10パーセント（1％）効果的な損失につながる）24検出の損失につながりますので、この距離は重要なパラメータである。 </li><li>単一光子検出器からのすべての検出イベントの場合は、100ナノ秒の間に5 Gサンプル/秒のサンプリングレートを持つオシロスコープでホモダイン光電流を記録します。測定中に、PZTに取り付けられたミラーとLO位相スイープ。 </li><li> GIで記録された各セグメントをフィルタリング成功するたびに調製時の条件付き状態の単一積分値を得るために、一時的なモード機能をVEN。低ゲインに最適なモード機能は、OPOの帯域幅の逆数に等しい減衰定数との両面指数関数25に近接しています。最適モードはまた、自己相関関数26の固有関数展開を用いて求めることができる。 </li><li>最尤アルゴリズム27での測定値（50,000断層撮影のために必要とされる）と、後工程のデータを蓄積する。この手順は、予告状態の密度行列と対応するウィグナー関数8の再構築を可能にします。 </li></ol>タイプII OPOとの単一光子状態の4。条件の準備<ol><li>多光子ペアの非常に低い確率を持つことがはるかにしきい値以下のタイプII OPO（80 mWのしきい値はこちら1 MW）をポンプ。 </li></ol>コヒーレントの5。条件付き準備タイプI OPOとの状態重畳<ol><li>スペクトラムアナライザとのしきい値に近いOPOによって生成されたスクイーズ真空を確認してください。測定された雑音スペクトルを図3に示す。 </li><li>低側波帯周波数（数MHz）で絞りの約3デシベルの観察を可能にするポンプパワーでOPOを運営しています。 </li><li>ホモダイン測定では、位相情報は、CSS状態として位相依存性状態のために重要である。 （測定期間の90ミリ秒とロック期間の10ミリ秒に相当する。）90％のデューティサイクルで10 Hzのノコギリ波とLO位相をスキャンし、測定期間中に、単独で存在することを確認するためにスイープを同期するPZTに取り付けられたミラーの1方向の掃引。 </li><li>分散を測定し、測定された直交位相を推定するホモダイン信号を使用してください。 </li></ol>

<ol><li>Dell'Anno, F., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Multiphoton+quantum+optics+and+quantum+state+engineering%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Reports%22%5BJournal%5D)">Multiphoton quantum optics and quantum state engineering.</a> Phys. Reports. 428, 53-168 (2006).</li>
<li>O'Brien, J. L., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Photonic+quantum+technologies%5BTitle%5D)+AND+%22Nature+Photon%22%5BJournal%5D)">Photonic quantum technologies.</a> Nature Photon. 3, 687-695 (2009).</li>
<li>Bachor, H. -A., Ralph, T. C. <a target="_blank" href="http://scholar.google.com/scholar?hl=en&safe=off&q=author%3aBachor%2C+H-A+%22A+guide+to+experiments+in+quantum+optics%22">A guide to experiments in quantum optics</a>. , Wiley VCH. (2004).</li>
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<li>Ourjoumtsev, A., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Generating+optical+Schr%C3%B6dinger+kittens+for+quantum+information+processing%5BTitle%5D)+AND+%22Science%22%5BJournal%5D)">Generating optical Schrödinger kittens for quantum information processing.</a> Science. 312, 83-86 (2006).</li>
<li>D'Auria, V., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Effect+of+the+heralding+detector+properties+on+the+conditional+generation+of+single-photon+states%5BTitle%5D)+AND+%22Eur.+Phys.+Journ.+D%22%5BJournal%5D)">Effect of the heralding detector properties on the conditional generation of single-photon states.</a> Eur. Phys. Journ. D. 66, 249(2012).</li>
<li>D'Auria, V., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Quantum+decoherence+of+single-photon+counters%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Quantum decoherence of single-photon counters.</a> Phys. Rev. Lett. 107, (2011).</li>
<li>Huisman, S. R., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Instant+single-photon+Fock+state+tomography%5BTitle%5D)+AND+%22Opt.+Lett%22%5BJournal%5D)">Instant single-photon Fock state tomography.</a> Opt. Lett. 34, 2739-2741 (2009).</li>
<li>Morin, O., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((High-fidelity+single-photon+source+based+on+a+Type+II+optical+parametric+oscillator%5BTitle%5D)+AND+%22Opt.+Lett%22%5BJournal%5D)">High-fidelity single-photon source based on a Type II optical parametric oscillator.</a> Opt. Lett. 37, 3738-3740 (2012).</li>
<li>Ou, Z. Y., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Realization+of+the+Einstein-Podolski-Rosen+paradox+for+continuous+variables%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Realization of the Einstein-Podolski-Rosen paradox for continuous variables.</a> Phys. Rev. Lett. 68, 3663-3666 (1992).</li>
<li>Laurat, J., et al. <a target="_blank" href="http://scholar.google.com/scholar?hl=en&safe=off&q=author%3aLaurat%2C+J+%22Type-II+Optical+Parametric+Oscillator%3A+a+versatile+source+of+quantum+correlations+and+entanglement+in+Quantum+information+with+continuous-variables+of+atoms+and+light%22">Type-II Optical Parametric Oscillator: a versatile source of quantum correlations and entanglement in Quantum information with continuous-variables of atoms and light</a>. , Imperial College Press. (2005).</li>
<li>Laurat, J., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Compact+source+of+Einstein-Podolski-Rosen+entanglement+and+squeezing+at+very+low+noise+frequencies%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+A%22%5BJournal%5D)">Compact source of Einstein-Podolski-Rosen entanglement and squeezing at very low noise frequencies.</a> Phys. Rev. A. 70, (2004).</li>
<li>D'Auria, V., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Full+characterization+of+Gaussian+bipartite+entangled+states+by+a+single+homodyne+detector%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Full characterization of Gaussian bipartite entangled states by a single homodyne detector.</a> Phys. Rev. Lett. 102, (2009).</li>
<li>Dakna, M., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Generating+Schr%C3%B6dinger-cat-like+states+by+means+of+conditional+measurements+on+a+beam+splitter%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+A%22%5BJournal%5D)">Generating Schrödinger-cat-like states by means of conditional measurements on a beam splitter.</a> Phys. Rev. A. 55, 3184-3194 (1997).</li>
<li>Gerrits, T., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Generation+of+optical+coherent-state+superpositions+by+number-resolved+photon+subtraction+from+the+squeezed+vacuum%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+A%22%5BJournal%5D)">Generation of optical coherent-state superpositions by number-resolved photon subtraction from the squeezed vacuum.</a> Phys. Rev. A. 82, (2010).</li>
<li>Neergaard-Nielsen, J. S., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Generation+of+a+Superposition+of+Odd+Photon+Number+States+for+Quantum+Information+Networks%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Generation of a Superposition of Odd Photon Number States for Quantum Information Networks.</a> Phys. Rev. Lett. 97, (2006).</li>
<li>Wakui, K., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Photon+subtracted+squeezed+states+generated+with+periodically+poled+KTiOPO4%5BTitle%5D)+AND+%22Opt.+Express%22%5BJournal%5D)">Photon subtracted squeezed states generated with periodically poled KTiOPO4.</a> Opt. Express. 15, 3568-3574 (2007).</li>
<li>Kumar, R., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Versatile+wideband+balanced+detector+for+quantum+optical+homodyne+tomography%5BTitle%5D)+AND+%22Optics+Com%22%5BJournal%5D)">Versatile wideband balanced detector for quantum optical homodyne tomography.</a> Optics Com. 285, 5259-5267 (2012).</li>
<li>Nielsen, A. E. B., Mølmer, K. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Single-photon-state+generation+from+a+continuous-wave+nondegenerate+optical+parametric+oscillator%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+A%22%5BJournal%5D)">Single-photon-state generation from a continuous-wave nondegenerate optical parametric oscillator.</a> Phys. Rev. A. 75, (2007).</li>
<li>Morin, O., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Experimentally+accessing+the+optimal+temporal+mode+of+traveling+quantum+light+states%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Experimentally accessing the optimal temporal mode of traveling quantum light states.</a> Phys. Rev. Lett. 111, 213-602 (2013).</li>
<li>Lvovsky, A. I., Raymer, M. G. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Continuous-variable+optical+quantum-state+tomography%5BTitle%5D)+AND+%22Rev.+Mod.+Phys%22%5BJournal%5D)">Continuous-variable optical quantum-state tomography.</a> Rev. Mod. Phys. 81, 299-332 (2009).</li>
<li>Marek, P., Fiurasek, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Elementary+gates+for+quantum+information+with+superposed+coherent+states%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+A%22%5BJournal%5D)">Elementary gates for quantum information with superposed coherent states.</a> Phys. Rev. A. 82, (2010).</li>
<li>Morin, O., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Remote+creation+of+hybrid+entanglement+between+particle-like+and+wave-like+optical+qubits%5BTitle%5D)+AND+%22Nat.+Photonics.+Eprint%22%5BJournal%5D)">Remote creation of hybrid entanglement between particle-like and wave-like optical qubits.</a> Nat. Photonics. Eprint. , (2013).</li>
</ol>

著者は、彼らが競合する経済的利益を持っていないことを宣言します。

ここに提示され、条件付き調製技術は、いつも最初の二部リソースと告げる検出器による測定の間の相互作用である。これらの2つの成分​​が強く生成された状態の量子的特性に影響を与える。 まず、準備された状態の純度が強く、そのため「良い」、OPOが必要とされる初期リソースの1に依存している。 「良い」OPOとは何ですか？これは、エスケープ効率ηが1に近いされているデバイスです。パラメータηは、出力カプラ、Tの伝達の割合、およびこの送信の和（結晶中の散乱や吸収から来る）共振器内損失、L + Tで与えられ、与えられたLの場合、出力の送信は、この送信を二次的に増加し、しきい値を犠牲にして、増加させるべきである。エスケープ効率が直接obtai可能スクイズの最大量を定義するしきい値NED近い。ここで、エスケープ効率がOPO両方について約96％である。条件付き調製のためには、OPOは、高純度を保証するために遠くのしきい値から運営されています。 もう一つの要因は告げる単一光子検出から来ている。まず第一に、現在の単一光子検出器は、主にオン/オフに少なく...

光学場を走行量子状態を設計する能力は、量子通信、コンピューティング、度量衡などの量子情報科学技術1、の中心的な要件です。ここでは、一次リソースとして閾値未満で動作連続波光パラメトリック発振器3,4からの光を用いて、いくつかの特定の量子状態の調製および特徴について議論する。具体的には、2つのシステムが考慮されます-タイプII位相整合OPOおよびI型OPO -それぞれ予告単一光子の信頼性の生成を可能にし、光コヒーレント状態の重ね合わせ（CSS）、形、すなわち状態の|α &gt; - |-α&gt;。これらの状態は、非線形光学量子計算6から光ハイブリッドプロトコル5,7に至るまで、量子情報のさまざまなプロトコルを実装するための重要な資源である。重要なことは、メソッドのP<html>十分に制御された時空間モードに真空および放出の低い混合物を得ることが可能ここに憤慨。 一般的に言えば、量子状態は、ウィグナー関数W（x、p）は8と呼ばれる位相空間における準確率分布の形状に応じてガウシアン状態及び非ガウス状態として分類することができる。非ガウス状態の場合は、ウィグナー関数は、非古典的特質の強い署名を負の値を取ることができます。単一光子またはコヒーレント状態の重ね合わせは、確かに非ガウス状態です。 そのような状態を生成するための効率的な手順は、初期ガウスリソースがそのような光子計数9,10,11,12,13などのいわゆる非ガウス測定と組み合わされる、条件付き調製技術として知られている。しかし、確率予告この一般的スキームは、 図1aに描かれている。 「FO：コンテンツの幅= &quot;5インチ&quot; FO：SRC = &quot;/ files/ftp_upload/51224/51224fig1highres.jpg&quot; SRC = &quot;/ files/ftp_upload/51224/51224fig1.jpg&quot; /&gt; 図1（A）、条件付き調製技術の概念図式。 （b）は、直交偏光子対（タイプ-IIのOPO）からの単一光子状態の条件付き調製は、偏光ビームスプリッタで分離した。圧搾真空状態から単一光子を減算することにより、コヒーレント状態の重ね合わせ（c）の条件付き調製（I型OPO）。 二部エンタングル状態の1モードを測定することで、他のモードは、この測定値に基づいて初期もつれリソース12,13に依存した状態に突出している。 上記の状態を生成するために必要な必要なリソースと告げる検出器は何ですか？単一光子状態は、ツインビームを用いて生成することができる、 すなわち、光子数が相関梁。シングルPの検出1モードでのhotonは、他のモード9,10,14,15上の単一光子の生成を告げる。周波数縮退タイプII OPO 16,17,18,19は確かに、この目的に最適のソースです。信号とアイドラー光子は光子の数と相関し、直交偏光を出射する。 図1bに示すように、1つの偏光モードで単一光子を検出することは、単一光子状態にし他方を投影する。 コヒーレント状態の重ね合わせについては、それらは、パルス状のシングルパス11,21によるパラメトリック下方変換又はタイプI OPO 22,23のいずれかによって得られた搾汁真空状態20から単一光子を減算することによって生成することができる。減算は、ビームスプリッタでの光のごく一部をタップすると、このモード（ 図1c）、単一光子を検出することにより行われる。スクイーズ真空は、このように単一光子リードを減算しても光子数状態の重ね合わせである等しく、小振幅の2つのコヒーレント状態の線形重ね合わせで高い忠実度を持つ奇数光子数状態の重ね合わせに。このような理由から、名前を &#39;シュレーディンガーの子猫は「時々、この状態が注目されている。 これらの状態を生成するための一般的な手順は、このように類似しているが、一次光源によって異なる。先触れパスおよび検出技術のフィルタリングは、OPOのタイプが使用されどのような同じです。連続波光パラメトリック発振器からこれら二つの非ガウス状態を生成する方法を、高効率でそれらを特徴付けるためにどのようなプロトコルの詳細画面の本シリーズ。

<table><tbody><tr><td>ポンプレーザー</td><td>Innolight</td><td>Diabolo</td><td>デュアル出力、IRおよび532 nm</td></tr><tr><td>KTPおよびPPKTP結晶</td><td>ライコール</td><td></td><td>他のベンダーから入手可能</td></tr><tr><td>干渉フィルター</td><td>バールは、</td><td></td><td></td></tr>高効率<tr><td>フォトダイオード</td><td>フェルミオニクス</td><td></td><td>量子効率 97%</td></tr><tr><td>以上のオシロスコープ&nbsp;</td><td>Lecroy</td><td>Wave runner 610 Zi</td><td>データ収集に使用</td></tr><tr><td>スペクトル分析装置</td><td>Agilent</td><td>N9000A</td><td>他のベンダーから入手可能</td></tr><tr><td>ファラデー回転子</td><td>Qioptic</td><td>FR-1060-5SC</td><td>他のベンダーから入手可能</td></tr><tr><td>PZT</td><td>PI</td><td>P-016.00H</td><td>他のベンダーから入手可能</td></tr><tr><td>超伝導単一光子検出器</td><td>Scontel</td><td>SSPD</td><td>ローダークカウント光</td></tr><tr><td>スイッチ</td>ThorlabsOSW12-980E<td></td><td></td><td>他のベンダーから入手可能</td></tr></tbody></table>

連続波光パラメトリック発振器の光の量子状態エンジニアリング

Quantum State Engineering of Light with Continuous-wave Optical Parametric Oscillators

電磁界の非古典状態をエンジニアリングすることは量子光学1,2の中心的な探求である。その基本的な意味を超えて、このような状態が強化された計測から量子通信とコンピューティングに至るまで、実に様々なプロトコルを実装するためのリソースです。様々なデバイスには、単一エミッタ、光-物質界面または非線形システム3のような非古典的な状態を生成することができる。我々は、連続波光パラメトリック発振器3,4の使用にここに焦点を当てる。このシステムは、光学キャビティの内部に挿入された非直線状のχ2結晶に基づいており、現在ではこのようなシングルモードまたは結晶に応じて2つのモード圧搾真空などの非古典光の非常に効率的な供給源としてよく知られている位相整合。 その直角分布はガウス統計に従うように絞った真空はガウス状態です。しかしながら、プロトコルの数は、非ガウスを必要とすることが示されているシャン状態5。直接そのような状態を生成することは困難な作業であり、強力なχ3非線形性を必要とする。しかし、確率予告別の手順は、ガウスの状態で動作条件付き調製技術を介して測定誘発非線形性を使用することにある。主なリソースとして異なる2つの位相整合パラメトリック発振器を使用してここでは、二つの非ガウス状態の詳細この世代プロトコル、単一光子状態とコヒーレント状態の重ね合わせ、。この手法は、十分に制御された時空間モードでのターゲットの状態と状態の発生に高忠実度の達成を可能にします。

タイプII OPOおよび高忠実度の単一光子状態の生成のために： 予告状態の断層再構成は、再構成された密度行列および対応するウィグナー関数の対角要素が表示され、 図2に示されている。損失補正することなく、予告状態が78％と高い単一光子成分を示す。考慮全体の検出損失（15％）を取ることによって、状態が単一光子状態の忠実度91％に達する。ダウンコンバージョンプロセスによって生成多光子対から生じる二光子成分は、3％に制限される。 タイプI OPOとCSSの状態を生成するための： タイプI OPOのしきい値は約50ミリワットである。強い圧迫を観察するために、我々は、 すなわち 40ミリワットのポンプパワーを持つと、5MHzの解析周波数で、しきい値に近い測定を実行する。 図3a、トンに示すように、彼は（検出損失と電子ノイズを補正した場合に任意の修正なしに、16±1デシベル）スクイズはショットノイズに-10.5±0.5 dBの相対測定し、抗絞りは19±0.5 dBです。 40ミリワットと...

私たちは、光パラメトリック発振器により放出された非古典光で動作条件調製方法を使用して、単一光子状態とコヒーレント状態の重ね合わせなどの光学分野を、走行非ガウス状態の信頼性の生成を説明します。タイプIとタイプIIの位相整合発振器を考慮し、このような必要な周波数フィルタリングまたはホモダイニングによる高効率量子状態の特性評価などの一般的な手順は、詳述されている。

Engineering non-classical states of the electromagnetic field is a central quest for quantum optics1,2. Beyond their fundamental significance, such states ...

本実験の目的は、単一光子状態や、シュレーディンガーの猫状態として知られるコヒーレント状態の重ね合わせを含む、非ガウス性の伝播光場を高いフィデリティで生成することです。これは、一次光源として非古典的な相関ビームを用いることで達成されます。次に、一方のビームで単一光子を検出することで、もう一方のビームをヘラルドされた条件付き量子状態に投影させます。これは、初期のガウス資源に光子計数などの非ガウス測定を組み合わせる条件付き準備手法として知られています。次に、量子状態トモグラフィーを完全に実行するため、ヘラルド状態をホモダイン検波によって測定します。最終的に、2つの異なる光パラメトリック発振器に基づいた、高フィデリティな量子状態エンジニアリングを示す結果が得られます。本手法により、さまざまな情報プロトコルにおいて重要なリソースとなる量子状態の生成が可能になります。特筆すべきは、光パラメトリック発振（OPO）に基づく本手順により、真空状態とOPO共振器に送られる高度に制御された空間モードへの放出状態との、極めて低く混合された状態を得られる点です。この特徴により、光学的な量子ゲート（GA）の実装やより複雑な構成など、他の光学リソースとの干渉が必要となる後続のプロトコルにおいて、これらの状態を容易に利用することが可能になります。装置のセットアップ 本手順を行うために、機械的安定性の向上と共振器内損失の低減を図ったセミモノリシック線形共振器を構築します。これには、KTP結晶と、非線形結晶の一方の面に直接コーティングされた入力ミラーが含まれ、もう一方の面には反射防止コーティングが施されています。入力カプラーは、532 nanometersのポンプ光に対して反射率95%、1064 nanometersのシグナル光およびアイドラー光に対して高反射となるものを選択してください。逆に、出力カプラーはポンプ光に対して高反射で、透過性を有するものを選定してください。赤外線領域の透過率Tは10%です。光パラメトリック発振器（OPO）の自由スペクトル範囲は4.3 GHzであり、帯域幅は約60 MHzです。連続波（CW）波長変換Nd:YAGレーザーを光源として532 nmでOPOをポンプ励起し、ポンプ光と共振器モードのモードマッチングを行います。結晶の温度とレーザーの周波数を調整して、共振器を三重共鳴状態にします。この際、オシロスコープを用いて赤外光と緑色光の透過ピークを確認してください。また、弱い赤外光をOPOロックに導入します。ポンドDREホール法によるポンプ共鳴時のOPO共振器長の調整についてです。この目的のため、ポンプ光に電気光学変調を加え、偏光ビームスプリッター上の光学アイソレーターを用いて共振器から反射して戻ってきた光を検出します。その後、シグナル光とアイドラー光を分離します。一方はヘラルディングモードに対応し、もう一方はホモダイン検出によって検出されるヘラルド状態です。ヘラルディングモードを単一光子検出器へと導きます。OPO共振器に起因する周波数非縮退モードを除去するために、ヘラルディングモードをフィルタリングします。まず、帯域幅0.5 nanometersの干渉フィルターを使用します。次に、自由スペクトル範囲が330 gigahertzで帯域幅が300 megahertzの自作線形ファブリ・ペロー共振器を追加します。共振器の帯域幅はOPOの帯域幅よりも大きく、自由スペクトル範囲は干渉フィルターの周波数ウィンドウよりも大きくなるように選択します。非縮退モードを全体で少なくとも25デシベル抑制してください。本文のプロトコルに従ってパスを安定させた後、測定期間中に単一光子検出器を用いてフィルタリングされたヘラルディングモードを検出します。ダークノイズによる劣化を防ぐため、超伝導単一光子検出器を使用します。条件付け状態のフィデリティ。特性評価対象の電場と強力な連続波局所発振器を干渉させる50:50ビームスプリッタと、一対の高量子効率InGaAsフォトダイオードで構成されるバランスホモダイン検出器を用いて、ヘラルド状態を検出します。検出器をアライメントするために、1064 nmの強力な補助ビームをOPO共振器およびモードに注入してください。これを局所発振器モードに一致させます。フリンジ視認性を1に近い値まで高めてください。モード不整合による二次的な影響は、検出損失として現れます。局発電力を6 mWとして、ホモ検波特性を確認します。ショットノイズ限界は50 MHzまで平坦です。これは、低解析周波数において電子ノイズより20 dB以上高く、解析周波数50 MHzにおいて16 dB高い値となっています。この距離は検出における損失に直結するため、極めて重要なパラメータとなります。単一光子検出器からの各検出イベントにおいて、サンプリングレート 5 GSps のオシロスコープを用い、100 ns の間、変調光電流を記録します。測定中に、PZT搭載ミラーを用いて局所発振器の位相をスイープさせます。記録された各セグメントをフィルタリングした後、測定値を累積し、最大尤度アルゴリズムを用いてデータを後処理します。この手順により、ヘラルド状態の密度行列および対応するWagner関数の再構成が可能になります。ヘラルド状態のトモグラフィー再構成は、損失補正なしの再構成密度行列の対角要素および対応するワグナー関数を通じて視覚化されます。ヘラルド状態は、最大78%に達する単一光子成分を示しています。全体の検出損失を考慮に入れると、この状態は単一光子状態に対して91%のフィデリティに達します。ダウンコンバージョンプロセスによって生成された多光子ペアに起因する2光子成分は、3%に抑えられています。同様の手順は、一種のシングルモードスクイズ光であるタイプI相関を用いて適用することが可能です。スクイーズ真空状態のごく一部を反射させることで、ビームスプリッターを用いて単一光子を減算し、これにより「キトン（kitten）」状態を生成できます。一方、条件付けモードには、他の実験で説明したのと同様の周波数フィルタリングが必要です。また、その状態は同様の方法で特性評価されます。ここで提示した条件付き生成手法は、常に初期の光源と、ヘテロダイン検出器による測定との相互作用によって成り立っています。C結晶、OPOの単一性、脱出効率、および高負荷時における超伝導検出器の極めて低いダークノイズにより、これら2つの構成要素は生成される状態の量子特性に強く影響します。本手法では、主に検出時の損失によってのみ制限される、非常に高いフィデリティでの非ガウス状態の確実な生成が可能です。レーザーを使用した作業は非常に危険である可能性があるため、本手順を実施する際は、常にレーザー安全ゴーグルの着用などの予防措置を講じてください。

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