14.16
Rozważmy planetę na eliptycznej orbicie wokół Słońca poruszającą się od A do A1 o przemieszczeniu kątowym dθ w czasie dt. Wtedy obszar sektora dA pokryty w czasie dt byłby połową iloczynu odległości radialnej planety i łuku rdθ. Prędkość sektora dA/dt byłaby wtedy równa połowie r2dθ/dt.
Tutaj dθ/dt jest prędkością kątową planety. Tak więc pomnożenie równania przez masę planety daje prędkość sektora w postaci prędkości kątowej planety.
Jednak mr2ω jest momentem pędu planety. W związku z tym prędkość sektora jest równa stosunkowi momentu pędu planety do dwukrotności jej masy.
Drugie prawo Keplera mówi, że jeśli planeta potrzebuje tego samego czasu dt, aby przemieścić się z B do B1, to obszar sektora pod łukiem BB1 będzie równy obszarowi pod łukiem AA1.
W związku z tym prędkość sektora jest stała, co oznacza, że moment pędu pozostaje zachowany.
Na początku XVII wieku niemiecki astronom i matematyk Johannes Kepler postulował trzy prawa ruchu planet w Układzie Słonecznym. Jego pierwsze prawo gł…
Prawa autorskie © 2026 MyJoVE Corporation. Wszelkie prawa zastrzeżone.