Rozważmy dielektryk biegunowy umieszczony w polu zewnętrznym. W takim dielektryku przeciwstawne ładunki na sąsiednich dipolach neutralizują się nawzajem, tak że ładunek wypadkowy w dielektryku wynosi zero. Gdy biegunowy dielektryk jest wprowadzany między płytki kondensatora, generowane jest pole elektryczne z powodu obecności ładunków netto w pobliżu krawędzi granicy faz dielektryka i metalowych płytek. Ponieważ zewnętrzne pole elektryczne jedynie wyrównuje dipole, dielektryk jako całość jest neutralny. Na powierzchni dielektryka indukowana jest równa wielkość związanych ładunków o przeciwnej biegunowości. Te indukowane ładunki wytwarzają dodatkowe pole elektryczne, które przeciwstawia się poprzedniemu polu zewnętrznemu.
Podobny efekt powstaje, gdy cząsteczki dielektryka są niepolarne. Cząsteczka niepolarna uzyskuje indukowany moment elektryczno-dipolowy, ponieważ pole zewnętrzne powoduje separację między jej ładunkami dodatnimi i ujemnymi. Indukowane dipole cząsteczek niepolarnych wyrównują się z zewnętrznym polem elektrycznym w taki sam sposób, jak stałe dipole cząsteczek polarnych. W związku z tym pole elektryczne w dielektryku słabnie, niezależnie od tego, czy jego cząsteczki są polarne, czy niepolarne.
Kondensator wypełniony dielektrykiem składa się z pola elektrycznego spowodowanego swobodnymi ładunkami na płytkach kondensatora oraz pola elektrycznego spowodowanego ładunkami indukowanymi na powierzchniach dielektrycznych. Ich suma wektorowa daje pole elektryczne netto w dielektryku między płytkami kondensatora. To pole netto jest wytwarzane przez ładunek efektywny, który jest równy różnicy między ładunkiem netto a ładunkiem powierzchniowym. Ponieważ efektem dielektryka jest osłabienie pierwotnego pola o czynnik stałej dielektrycznej, składnik pola elektrycznego w prawie Gaussa jest zastępowany przez iloczyn pola elektrycznego i stałej dielektrycznej, co daje zmodyfikowane prawo Gaussa w dielektrykach.
