Name: Demonstracja generowania wiązki o jednakowej intensywności za pomocą metapowierzchni dielektrycznych (Wideo) | JoVE Journal
Uploaded: 2019-06-07T12:30:00.000+00:00
Duration: 9 min 33 s
Description: Poznaj metodę szybkiej i niskokosztowej fabrykacji wysokowydajnych dielektrycznych metapowierzchni z krzemu amorficznego na podłożu z krzemionki topionej. Technika umożliwia tworzenie soczewek, hologramów i płaszczy optycznych.

ai_agent_IP

ai_agent

maintenance

instantTrialDurationMinutes

isBiopharma

enableNewMyJoveSectionDesign

educationFeatures

seoMetaApi

ai_copilot_institution_blacklist

ai_chat_institution_blacklist

freeAccessWindow

ssoRoleCapture

scheduledMaintenanceBanner

joveLabsFeatures

disable_autoplay_for_bots

extended_trial_duration

5 minutes

Ta praca jest finansowana przez granty National Research Foundation (NRF-2019R1A2C3003129, CAMM-2019M3A6B3030637, NRF-2018M3D1A1058998, NRF-2015R1A5A1037668) finansowane przez Ministerstwo Nauki i Technologii Informacyjnych i Komunikacyjnych (MSIT), Republika Korei.

1. Wytwarzanie metapowierzchni dielektryka
<ol>
	<li>Wstępne czyszczenie podłoża z topionej krzemionki
	<ol>
		<li>Przygotować obustronnie polerowane, stopione podłoże krzemionkowe (długość: 2 cm; szerokość: 2 cm; grubość: 500 μm).</li>
		<li>Zanurzyć stopiony substrat krzemionkowy w 50 ml acetonu i prowadzić proces sonikacji przez 5 minut przy 40 kHz.</li>
		<li>Zanurzyć substrat w 50 ml 2-propanolu (IPA) i prowadzić proces sonikacji przez 5 minut przy 40 kHz.</li>
		<li>Przepłukać podłoże IPA i przedmuchnąć gaz azotem (N2) w celu wysuszenia podłoża przed odparowaniem IPA.</li>
	</ol>
	</li>
	<li>Osadzanie a-Si:H metodą PECVD
	<ol>
		<li>Przygotowane podłoża należy umieścić na zygzaku wewnątrz komory śluzy ładunkowej systemu PECVD.</li>
		<li>W oprogramowaniu PECVD ustaw temperaturę w komorze na 300 °C i ustaw moc częstotliwości radiowej na 800 W.</li>
		<li>Ustaw natężenie przepływu gazu SiH4 na 10 sccm, a natężenie przepływu gazu H2 na 75 sccm.</li>
		<li>Ustaw ciśnienie procesowe na 25 mTorr. Kliknij przycisk Start, aby rozpocząć proces osadzania, który trwa ~300 s.</li>
	</ol>
	</li>
	<li>Formowanie maski do trawienia Cr
	<ol>
		<li>Pobrać próbkę otrzymaną z kroku 1.2.4 na uchwyt próbki urządzenia do powlekania wirowego. Uwolnić poli(metakrylan metylu) (PMMA) A2 na próbce za pomocą strzykawki o pojemności 5 ml z filtrem i rozpocząć proces powlekania z prędkością obrotową 2 000 obr./min przez 1 min. 
		UWAGA: Uwolniony PMMA powinien pokryć całe podłoże; W przeciwnym razie folia powlekana wirowo nie będzie jednolita.</li>
		<li>Przenieść próbkę z uchwytu na próbkę na płytę grzejną i piec próbkę na płycie grzejnej w temperaturze 180 °C przez 5 minut. Następnie schłodzić próbkę w temperaturze pokojowej przez 1 minutę.</li>
		<li>Załadować próbkę do uchwytu próbki w powlekarce wirowej. Zwolnij element dystansowy E na próbce za pomocą pipety o pojemności 1 ml i rozpocznij proces powlekania z prędkością obrotową 2 000 obr./min przez 1 min. 
		UWAGA: Zwolniona podkładka dystansowa E powinna pokryć całe podłoże; W przeciwnym razie folia powlekana wirowo nie będzie jednolita.</li>
		<li>Załaduj i zamocuj próbkę na zig dla EBL. Włóż zig do komory EBL, a następnie załaduj go do komory głównej.</li>
		<li>Na konsoli EBL naciśnij przycisk Isolation (Izolacja), a następnie przycisk FC. Ustaw powiększenie na maksymalną wartość za pomocą pokrętła powiększenia.</li>
		<li>Włącz przycisk Zaznaczanie zera. Obróć pokrętło prądu wiązki, aby ustawić wartość prądu wiązki na 50 pA. Wyłącz przycisk zaznaczania zera.</li>
		<li>Naciśnij przycisk Odniesienie, aby przesunąć stolik do pozycji odniesienia. Wyłącz przycisk Puste.</li>
		<li>Ustaw wartość powiększenia na 100 000 za pomocą pokrętła powiększenia. Wyreguluj pokrętła ostrości i stygmatyzmu, aby uzyskać najwyraźniejszy obraz na wyświetlaczu EBL. Włącz przycisk Blank (Pust).</li>
		<li>Na komputerze podłączonym do konsoli EBL uruchom terminal Linux. Przenieś bieżącą lokalizację do folderu, w którym znajduje się plik .gds, za pomocą polecenia cd.</li>
		<li>Wpisz gds2cel, aby przekonwertować plik .gds na plik .cel i poczekaj, aż się zakończy. Wprowadź zadanie, aby uruchomić główne oprogramowanie.</li>
		<li>Kliknij menu Modyfikacja rozmiaru żetonów. Wybierz 600 μm x 600 μm i 240 000 punktów. Kliknij Zapisz, a następnie Wyjdź.</li>
		<li>Kliknij menu Tworzenie danych wzorca. Wpisz ps w oknie poleceń, aby załadować plik .cel wzorca wygenerowany w kroku 1.3.10. Wpisz i w oknie poleceń i kliknij wzór, aby powiększyć obraz wzoru.</li>
		<li>Wprowadź sd w oknie poleceń i 3, aby ustawić czas dawki na 3 μs. Wprowadź sp w oknie poleceń i 1,1, aby ustawić wysokość ekspozycji na normalny stan. Wpisz pc w oknie poleceń i nazwę pliku, aby utworzyć plik .ccc. Kliknij środek wzorku.</li>
		<li>Wprowadź cp w oknie poleceń i kliknij wzorzec, aby zastosować warunki uwidaczniania z kroku 1.3.13. Wprowadź sv w oknie poleceń i nazwę pliku, aby utworzyć plik .con. Wprowadź q w oknie poleceń, aby wyjść z menu Tworzenie danych wzorca.</li>
		<li>Kliknij menu Ekspozycja. Wprowadź i i nazwę pliku .con z kroku 1.3.14. Wprowadź e i kliknij przycisk Ekspozycja, aby rozpocząć proces naświetlania. 
		UWAGA: Czas naświetlania zależy od obszaru i gęstości wzoru. Ogólne wzory metapowierzchni o wymiarach 300 μm x 300 μm zajmują ~3 godziny.</li>
		<li>Po zakończeniu procesu naświetlania wyłącz przycisk Izolacja. Naciśnij przycisk EX, aby przesunąć scenę.</li>
		<li>Po zakończeniu naświetlania należy wyładować próbkę z komory. Zanurz próbkę w 50 ml wody dejonizowanej (DI) na 1 minutę, aby usunąć przekładkę E.</li>
		<li>Przygotować 10 ml ketonu metylowo-izobutylowego (MIBK):IPA = roztwór 1:3 w zlewce otoczonej lodem. Zanurzyć próbkę w roztworze MIBK:IPA = 1:3 na 12 minut. Następnie przepłukać próbkę alkoholem izopropylowym i przedmuchnąć gazN2 w celu wysuszenia próbki.</li>
		<li>Załadować i zamocować próbkę na uchwycie parownika wykorzystującego wiązkę elektronów. Zamontuj uchwyt wewnątrz komory parownika.</li>
		Załadować do komory parowania cząstkowy <li>Cr zawierający tygiel grafitowy.</li>
		<li>W oprogramowaniu parownika wiązki elektronów kliknij przycisk Pompowanie w komorze, aby wytworzyć podciśnienie we wnętrzu komory i obniżyć ciśnienie do 3 x 10-6 mTorr.</li>
		<li>Wybierz Chrom w sekcji materiału i kliknij przycisk Materiał, aby go zastosować. Kliknij przycisk migawki wiązki elektronowej, aby otworzyć migawkę źródłową. Kliknij przycisk Wysokie napięcie i Źródło, w tej kolejności.</li>
		<li>Kliknij przycisk strzałki w górę, aby powoli zwiększać moc wiązki elektronów i powtarzaj to, aż szybkość osadzania osiągnie 0,15 nm/s. 
		UWAGA: Jedno kliknięcie na 5 s jest wystarczająco wolne.</li>
		<li>Kliknij przycisk Zero, aby zresetować miernik grubości. Kliknij przycisk Migawka główna, aby otworzyć migawkę główną. Gdy grubościomierz osiągnie 30 nm, kliknij przycisk głównej migawki, aby zamknąć główną migawkę. 
		UWAGA: Czas osadzania można łatwo obliczyć na podstawie szybkości stapiania. Osadzanie o grubości 30 nm trwa ~200 s, w warunkach użytych tutaj.</li>
		<li>Kliknij przycisk migawki wiązki elektronowej, aby zamknąć migawkę źródła. Kliknij przycisk strzałki w dół, aby powoli zmniejszać moc wiązki elektronów i powtarzaj to, aż moc osiągnie 0. 
		UWAGA: Jedno kliknięcie na 5 s jest wystarczająco wolne.</li>
		<li>Kliknij przycisk Źródło, a następnie Wysokie napięcie. Odczekaj 15 minut, aby schłodzić komorę. Kliknij przycisk Vent, aby odpowietrzyć komorę i wyładować próbkę z uchwytu.</li>
		<li>Zanurzyć próbkę w 50 ml acetonu na 3 minuty. Przeprowadzić proces sonikacji przez 1 minutę przy 40 kHz. Przepłukać próbkę alkoholem izopropylowym i przedmuchnąć gazemN2 w celu wysuszenia próbki.</li>
	</ol>
	</li>
	<li>Proces trawienia a-Si:H
	<ol>
		<li>Rozprowadź klej termiczny na tylnej stronie próbki. Przymocuj próbkę do zygzaka i załaduj zig do systemu trawienia.</li>
		<li>W oprogramowaniu ustaw natężenie przepływu chloru (Cl2) na 80 sccm, a natężenie przepływu bromowodoru (HBr) na 120 sccm. Ustaw moc źródła na 500 W, a odchylenie na 100 V. Kliknij przycisk Start, aby rozpocząć proces trawienia na 100 s.</li>
		<li>Rozładować próbkę i usunąć klej termiczny za pomocą wycieraczki pyłoszczelnej.</li>
		<li>Zanurzyć próbkę w 20 ml wytrawiacza Cr etchant na 2 minuty i w 50 ml wody demineralizowanej na 1 minutę. Przepłukać próbkę wodą demineralizowaną i przedmuchnąć gazN2 w celu wysuszenia próbki.</li>
	</ol>
	</li>
	<li>Uzyskanie obrazu wytworzonej metapowierzchni za pomocą skaningowego mikroskopu elektronowego
	<ol>
		<li>Załadować próbkę do uchwytu próbki w powlekarce wirowej, zwolnić element dystansowy E na próbce za pomocą pipety o pojemności 1 ml i rozpocząć proces powlekania z prędkością obrotową 2 000 obr./min przez 1 minutę.</li>
		<li>Zamocuj próbkę na uchwycie próbki skaningowego mikroskopu elektronowego (SEM) za pomocą taśmy węglowej. Umieść uchwyt w komorze blokady obciążenia SEM i wytwórz podciśnienie w komorze blokady obciążenia.</li>
		<li>Przenieś uchwyt z komory blokady ładunku do komory głównej. Włącz wiązkę elektronów z napięciem przyspieszenia 15 kV.</li>
		<li>Przesuń stolik na odległość roboczą 1 cm. Znajdź metapowierzchnię, przesuwając stół montażowy w poziomie. Dostosuj stygmatyzm i ogniskową, aż obraz stanie się wyraźny.</li>
		<li>Uchwyć obrazy.</li>
		<li>Wyłącz wiązkę elektronów. Przesuń stolik do pozycji ekstrakcji. Przenieś uchwyt z komory głównej do komory blokady ładunku.</li>
		<li>Odpowietrzyć komorę załadunku i rozładować próbkę.</li>
		<li>Zanurz próbkę w 50 ml wody DI na 1 minutę, aby usunąć przekładkę E. Wdmuchnąć gaz N2 w celu wysuszenia próbki.</li>
	</ol>
	</li>
</ol>
2. Charakterystyka optyczna metapowierzchni dielektryka
UWAGA: Bezpośrednie promieniowanie lasera może uszkodzić oczy. Unikaj bezpośredniego kontaktu z oczami i noś odpowiednie okulary ochronne do lasera.
<ol>
	<li>Zamontuj laser o długości fali 635 nm na stole optycznym (<klasa silna="xfig">Rysunek 1a). Włącz laser i odczekaj 10 minut, aby ustabilizować moc wiązki.</li>
	<li>Dostosuj poziome i pionowe wyrównanie lasera za pomocą ekranu wyrównującego zarówno blisko, jak i daleko od lasera.</li>
	<li>Umieść filtr o neutralnej gęstości przed laserem. Zamontuj pierwszą wypukłą soczewkę za filtrem o neutralnej gęstości. Umieść tęczówkę w tylnej płaszczyźnie ogniskowej wypukłej soczewki, aby usunąć szumy.</li>
	<li>Zamontuj drugi wypukły obiektyw o dwukrotnie większej ogniskowej niż pierwszy wypukły obiektyw. Umieść polaryzator liniowy za drugą soczewką wypukłą. Umieść prawoskrętny polaryzator kołowy za polaryzatorem liniowym.</li>
	<li>Zamontuj trzecią wypukłą soczewkę za okrągłym polaryzatorem. Zamontuj spreparowaną metapowierzchnię na uchwycie. Zlokalizuj metapowierzchnię w tylnej płaszczyźnie ogniskowej soczewki wypukłej. 
	UWAGA: Wiązka lasera powinna padać od podłoża do obszaru wzoru.</li>
	<li>Umieść gruby ekran z białego papieru, który ma otwór o średnicy 1 cm pośrodku, za metapowierzchnią. Zamontuj kątomierz na stole optycznym, wyrównując początek układu współrzędnych z metapowierzchnią.</li>
	<li>Zmierz moc trzech wiązek dyfrakcyjnych, które są trzema jasnymi punktami na ekranie, za pomocą miernika mocy. 
	UWAGA: Jeśli moc wiązki laserowej nie jest utrzymywana na stałym poziomie, oblicz średnią moc wiązki w danym okresie czasu.</li>
	<li>Zastąp prawoskrętny polaryzator kołowy polaryzatorem kołowym lewoskrętnym. Zmierz trzy moce wiązki dyfrakcyjnej za pomocą miernika mocy.</li>
	<li>Usuń lewoskrętny polaryzator kołowy. Zmierz trzy moce wiązki dyfrakcyjnej za pomocą miernika mocy.</li>
	<li>Zmniejsz moc wiązki laserowej, używając filtra o neutralnej gęstości, aby umożliwić pomiar CCD. Umieść prawoskrętny polaryzator kołowy. Uchwyć trzy profile wiązki dyfrakcyjnej za pomocą CCD. 
	UWAGA: Preferowana jest słabsza moc wiązki laserowej, aby zapobiec uszkodzeniu CCD. W pracach wykorzystano wiązkę o mocy 300 μW.</li>
	<li>Zastąp prawoskrętny polaryzator kołowy polaryzatorem kołowym lewoskrętnym. Uchwyć trzy profile wiązki dyfrakcyjnej za pomocą CCD.</li>
	<li>Usuń lewoskrętny polaryzator kołowy. Uchwyć trzy profile wiązki dyfrakcyjnej za pomocą CCD.</li>
	<li>Zastąp laser o długości fali 635 nm laserem o długości fali 532 nm.</li>
	<li>Powtórz kroki od 2.2 do 2.12.</li>
</ol>

<ol><li>Khorasaninejad, M., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Metalenses+at+visible+wavelengths%3A+Diffraction-limited+focusing+and+subwavelength+resolution+imaging%5BTitle%5D)+AND+%22Science%22%5BJournal%5D)">Metalenses at visible wavelengths: Diffraction-limited focusing and subwavelength resolution imaging.</a> Science. 352 (6290), 1190-1194 (2016).</li>
<li>Chen, W. T., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((A+broadband+achromatic+metalens+for+focusing+and+imaging+in+the+visible%5BTitle%5D)+AND+%22Nature+Nanotechnology%22%5BJournal%5D)">A broadband achromatic metalens for focusing and imaging in the visible.</a> Nature Nanotechnology. 13 (3), 220-226 (2018).</li>
<li>Zheng, G., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Metasurface+holograms+reaching+80%25+efficiency%5BTitle%5D)+AND+%22Nature+Nanotechnology%22%5BJournal%5D)">Metasurface holograms reaching 80% efficiency.</a> Nature Nanotechnology. 10 (4), 308-312 (2015).</li>
<li>Devlin, R. C., Khorasaninejad, M., Chen, W. T., Oh, J., Capasso, F. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Broadband+high-efficiency+dielectric+metasurfaces+for+the+visible+spectrum%5BTitle%5D)+AND+%22Proceedings+of+the+National+Academy+of+Sciences%22%5BJournal%5D)">Broadband high-efficiency dielectric metasurfaces for the visible spectrum.</a> Proceedings of the National Academy of Sciences. 113 (38), 10473-10478 (2016).</li>
<li>Yoon, G., Lee, D., Nam, K. T., Rho, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Pragmatic+Metasurface+Hologram+at+Visible+Wavelength%3A+The+Balance+between+Diffraction+Efficiency+and+Fabrication+Compatibility%5BTitle%5D)+AND+%22ACS+Photonics%22%5BJournal%5D)">Pragmatic Metasurface Hologram at Visible Wavelength: The Balance between Diffraction Efficiency and Fabrication Compatibility.</a> ACS Photonics. 5 (5), 1643-1647 (2018).</li>
<li>Yoon, G., Lee, D., Nam, K. T., Rho, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((%22Crypto-Display%22+in+Dual-Mode+Metasurfaces+by+Simultaneous+Control+of+Phase+and+Spectral+Responses%5BTitle%5D)+AND+%22ACS+Nano%22%5BJournal%5D)">"Crypto-Display" in Dual-Mode Metasurfaces by Simultaneous Control of Phase and Spectral Responses.</a> ACS Nano. 12 (7), 6421-6428 (2018).</li>
<li>Ni, X., Wong, Z. J., Mrejen, M., Wang, Y., Zhang, X. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((An+ultrathin+invisibility+skin+cloak+for+visible+light%5BTitle%5D)+AND+%22Science%22%5BJournal%5D)">An ultrathin invisibility skin cloak for visible light.</a> Science. 349 (6254), 1310-1314 (2015).</li>
<li>Khorasaninejad, M., Crozier, K. B. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Silicon+nanofin+grating+as+a+miniature+chirality-distinguishing+beam-splitter%5BTitle%5D)+AND+%22Nature+Communications%22%5BJournal%5D)">Silicon nanofin grating as a miniature chirality-distinguishing beam-splitter.</a> Nature Communications. 5, 5386(2014).</li>
<li>Zhang, D., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Nanoscale+beam+splitters+based+on+gradient+metasurfaces%5BTitle%5D)+AND+%22Optics+Letters%22%5BJournal%5D)">Nanoscale beam splitters based on gradient metasurfaces.</a> Optics Letters. 43 (2), 267(2018).</li>
<li>Yoon, G., Lee, D., Nam, K. T., Rho, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Geometric+metasurface+enabling+polarization+independent+beam+splitting%5BTitle%5D)+AND+%22Scientific+Reports%22%5BJournal%5D)">Geometric metasurface enabling polarization independent beam splitting.</a> Scientific Reports. 8 (1), 9468(2018).</li>
<li>Goodman, J. W. <a target="_blank" href="http://scholar.google.com/scholar?hl=en&safe=off&q=author%3aGoodman%2C+JW+%22Introduction+to+Fourier+Optics%22">Introduction to Fourier Optics</a>. , Roberts and Company Publishers. Englewood, CO. (2005).</li>
<li>Gerchberg, R. W., Saxton, W. O. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((A+practical+algorithm+for+the+determination+of+the+phase+from+image+and+diffraction+plane+pictures%5BTitle%5D)+AND+%22Optik%22%5BJournal%5D)">A practical algorithm for the determination of the phase from image and diffraction plane pictures.</a> Optik. 35 (2), 237-246 (1972).</li>
<li>Yoon, G., Kim, I., Rho, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Challenges+in+fabrication+towards+realization+of+practical+metamaterials%5BTitle%5D)+AND+%22Microelectronic+Engineering%22%5BJournal%5D)">Challenges in fabrication towards realization of practical metamaterials.</a> Microelectronic Engineering. 163, 7-20 (2016).</li>
<li>Zhou, Z., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Efficient+Silicon+Metasurfaces+for+Visible+Light%5BTitle%5D)+AND+%22ACS+Photonics%22%5BJournal%5D)">Efficient Silicon Metasurfaces for Visible Light.</a> ACS Photonics. 4 (3), 544-551 (2017).</li>
<li>Dammann, H., Görtler, K. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((High-efficiency+in-line+multiple+imaging+by+means+of+multiple+phase+holograms%5BTitle%5D)+AND+%22Optics+Communications%22%5BJournal%5D)">High-efficiency in-line multiple imaging by means of multiple phase holograms.</a> Optics Communications. 3 (5), 312-315 (1971).</li>
</ol>

Autorzy nie mają nic do ujawnienia.

Niektóre etapy produkcji należy przeprowadzić ostrożnie, aby wygenerować metapowierzchnię, która jest taka sama jak oryginalny projekt. W procesie opracowywania rezystu zwykle preferowane jest rozwiązanie niskotemperaturowe. Standardowym warunkiem jest temperatura pokojowa, ale szybkość reakcji można spowolnić, obniżając temperaturę roztworu do 0 °C. Chociaż odpowiedni czas reakcji wydłuża się, można uzyskać drobniejszy wzór niż w warunkach standardowych. Kontrola czasu reakcji jest również łatwa ze względu na niską pręd...

Metapowierzchnie składające się z dwuwymiarowych układów anten o podfalach wykazały wiele obiecujących funkcji optycznych, takich jak soczewki achromatyczne1,2, hologramy3,4,5,6 i optyczne peleryny7. Konwencjonalne, nieporęczne komponenty optyczne można zastąpić ultracienkimi metapowierzchniami przy zachowaniu oryginalnych funkcji. Na przykład rozdzielacz wiązki to urządzenie optyczne służące do rozdzielania padającej wiązki na dwie wiązki. Typowe rozdzielacze wiązki są wykonane przez połączenie dwóch trójkątnych pryzmatów. Ponieważ ich charakterystyka interfejsu determinuje właściwości rozdzielania wiązki, trudno jest zmniejszyć rozmiar fizyczny bez degradacji funkcjonalnej. Z drugiej strony, ultracienkie rozdzielacze wiązki mogą być realizowane z metapowierzchniami zakodowanymi za pomocą jednowymiarowego liniowego gradientu fazowego8,9. Grubość metapowierzchni jest mniejsza niż ich robocze długości fal, a właściwości separacji mogą być kontrolowane przez rozkład faz.
Zaprojektowaliśmy rozdzielacz wiązki metapowierzchniowej, który może generować wiązki o jednakowej intensywności niezależnie od padających stanów polaryzacji10. Ta cecha pochodzi od hologramu Fouriera. Ze względu na obraz dwóch białych plam na czarnym tle, wygenerowany hologram z metapowierzchni jest taki sam jak zakodowany obraz. Hologram Fouriera nie ma określonej ogniskowej, więc zakodowany obraz można obserwować w całej przestrzeni za metasurface11. Jeśli ten sam obraz dwupunktowy jest generowany za metapowierzchnią, działa on również jako rozdzielacz wiązki. Hologram Fouriera za pomocą metapowierzchni tworzy odwrócony obraz, który nazywa się obrazem bliźniaczym, w odniesieniu do ortogonalnych stanów polaryzacji. Obraz bliźniaka jest zwykle traktowany jako szum. Jednak obraz dwupunktowy zakodowany w tej metapowierzchni jest symetryczny pod względem początku, co skutkuje idealnym nałożeniem się obrazów oryginalnych i bliźniaczych. Ponieważ dowolne stany polaryzacji mogą być reprezentowane przez liniową kombinację prawoskrętnych (RCP) i lewoskrętnych (LCP) polaryzacji, opisywane tutaj urządzenie wykazuje funkcjonalność niezależną od polaryzacji.
Tutaj prezentujemy protokół wytwarzania i optycznej charakterystyki metapowierzchni dielektrycznych, umożliwiający generowanie wiązki o jednakowej intensywności. Rozkład faz tego urządzenia jest pobierany z algorytmu Gerchberga-Saxtona (GS), który jest zwykle używany dla hologramów tylko fazowych12. a-Si:H o grubości 300 nm osadza się na podłożu z topionej krzemionki za pomocą PECVD. Maska Cr jest definiowana na folii a-Si:H za pomocą EBL. Wzór maski odpowiada rozkładowi faz wyprowadzonemu z algorytmu GS. ICP-RIE jest wykorzystywany do wytrawiania filmu a-Si:H wzdłuż maski Cr. Reszta maski Cr jest usuwana przez wytrawiacz Cr, kończąc wytwarzanie próbki. Funkcjonalność optyczna wytworzonej metapowierzchni jest charakteryzowana za pomocą dostosowanej konfiguracji optycznej. Gdy wiązka laserowa pada na metapowierzchnię, transmitowana wiązka jest rozdzielana na trzy części, a mianowicie dwie wiązki dyfrakcyjne i jedną wiązkę zeroth-order. Wiązki dyfrakcyjne odchylają się od przedłużenia toru wiązki padającej, podczas gdy wiązka zeroth-order podąża za nią. Aby zweryfikować funkcjonalność tego urządzenia, zmierzyliśmy moc wiązki, profil wiązki i kąt dyfrakcji za pomocą odpowiednio miernika mocy, CCD i kątomierza.
Wszystkie procesy produkcyjne i użyte materiały są zoptymalizowane pod kątem docelowej funkcjonalności. W przypadku widzialnych częstotliwości roboczych poszczególne rozmiary anten powinny wynosić kilkaset nanometrów, a sam materiał powinien charakteryzować się niską stratą optyczną przy widzialnych długościach fal. Tylko kilka rodzajów metod wytwarzania ma zastosowanie przy definiowaniu tak małych konstrukcji. Typowa fotolitografia, a także bezpośrednie pisanie laserowe, nie są w stanie wytworzyć ze względu na limit dyfrakcji. Można zastosować frezowanie skupionej wiązki jonów, ale istnieją krytyczne problemy związane z zanieczyszczeniem galu, zależnością od projektu wzoru i niską prędkością procesu. Praktycznie rzecz biorąc, EBL jest jedynym sposobem na ułatwienie wytwarzania metapowierzchni pracujących z częstotliwościami widzialnymi13.
Dielektryki są zazwyczaj preferowane ze względu na nieuniknione straty omowe metali. Strata optyczna a-Si:H jest wystarczająco niska dla naszego celu. Chociaż strata optyczna a-Si:H nie jest tak niska, jak w przypadku dielektryków o niskiej stratności, takich jak ditlenek tytanu1,4 i krzem krystaliczny14, produkcja a-Si:H jest znacznie prostsza. Typowe procesy parowania i rozpylania nie są w stanie osadzać filmu a-Si:H. PECVD jest zwykle wymagany. Podczas procesu PECVD niektóre atomy wodoru z gazów SiH4 iH2 są uwięzione wśród atomów krzemu, w wyniku czego powstaje warstwa a-Si:H. Istnieją dwa sposoby definiowania wzorców a-Si:H. Jednym z nich jest osadzanie a-Si:H na wzorzystym fotorezyście, po którym następuje proces lift-off, a drugim jest zdefiniowanie maski trawiącej na filmie a-Si:H, a następnie proces trawienia. Ten pierwszy doskonale nadaje się do procesów parowania, ale nie jest łatwo osadzać film a-Si:H za pomocą parowania. W związku z tym ten ostatni jest optymalnym sposobem tworzenia wzorów a-Si:H. Cr jest stosowany jako materiał maski trawiącej ze względu na jego wysoką selektywność trawienia z krzemem.

<table><tbody><tr><td>Plazmowe chemiczne osadzanie z fazy gazowej</td><td>Technologia BMR</td><td>HiDep-SC</td><td></td></tr><tr><td>Litografia wiązką elektronów</td><td>Elionix</td><td>ELS-7800</td><td></td></tr><tr><td>System odparowywania wiązką elektronów</td><td>Korea Vacuum Tech</td><td>KVE-E4000</td><td></td></tr><tr><td>Indukcyjnie sprzężone plazmowe reaktywne trawienie jonowe</td><td>DMS-Myjka</td><td></td><td></td></tr> <tr><td>ultradźwiękowa</td><td>Honda</td><td>W-113</td><td></td></tr><tr><td>Odporność na wiązkę elektronów</td><td>MICROCHEM</td><td>495 PMMA A2</td><td></td></tr><tr><td>Odporność wywoływacz</td><td>MICROCHEM</td><td>MIBK:IPA=1:3</td><td></td></tr><tr><td>Polimer przewodzący</td><td>Showa denko</td><td>E-spacer</td><td></td></tr><tr><td>Wytrawiacz chromowy</td><td>KMG</td><td>CR-7</td><td></td></tr><tr><td>Aceton</td><td>J.T. Baker</td><td>925402</td><td></td></tr><tr><td>2-propanol</td><td>J.T. Baker</td><td>909502</td><td></td></tr><tr><td>Źródło parowania chromu</td><td>Kurt J. Lesker</td><td>EVMCR35D</td><td></td></tr><tr><td>Moduł kolimowanej diody laserowej</td><td>Thorlabs</td><td>CPS-635</td><td>długość fali: 635 nm</td></tr><tr><td>Laser ND:YAG</td><td>Laser GAM</td><td>GAM-2000</td><td>długość fali: miernik mocy 532 nm</td></tr> Kamera CCD <tr><td></td><td>Thorlabs</td><td>S120VC</td><td></td></tr><tr><td></td><td>INFINITY</td><td>infinity2-2M</td><td></td></tr><tr><td>ND filter</td><td>Thorlabs</td><td>NCD-50C-4-A</td> Polaryzator liniowy <td></td></tr><tr><td></td><td>Thorlabs</td><td>LPVISA100-MP2</td><td></td></tr><tr><td>Obiektyw</td><td>Thorlabs</td><td>LB1676</td><td></td></tr><tr><td>Iris</td><td>Thorlabs</td><td>ID25</td><td></td></tr><tr><td>Polaryzator kołowy</td><td>Edmund optyka</td><td>88-096</td><td></td></tr><tr><td>uchwyt na próbki</td><td>Thorlabs</td><td>XYFM1</td><td></td></tr><tr><td>PECVD oprogramowanie</td><td>Technologia BMR</td><td>UKRYĆ</td><td></td></tr></tbody></table>

demonstracja generowania wiązki o jednakowej intensywności za pomocą metapowierzchni dielektrycznych

Demonstration of Equal-Intensity Beam Generation by Dielectric Metasurfaces

Przedstawiono protokół produkcji i charakterystyki rozdzielacza wiązki metapowierzchniowej, umożliwiający generowanie wiązki o jednakowej intensywności. Uwodorniony krzem amorficzny (a-Si:H) osadza się na podłożu z stopionej krzemionki za pomocą plazmowego chemicznego osadzania z fazy gazowej (PECVD). Typowy krzem amorficzny osadzający się w wyniku parowania powoduje poważne straty optyczne, wpływając na działanie przy częstotliwościach widzialnych. Atomy wodoru wewnątrz cienkiej warstwy amorficznego krzemu mogą zmniejszyć defekty strukturalne, poprawiając straty optyczne. Do działania metapowierzchni w zakresie widzialnym potrzebne są nanostruktury o wielkości kilkuset nanometrów. Konwencjonalna fotolitografia lub bezpośrednie pisanie laserowe nie jest możliwe przy wytwarzaniu tak małych struktur ze względu na granicę dyfrakcji. W związku z tym litografia wiązką elektronów (EBL) jest wykorzystywana do zdefiniowania maski chromowej (Cr) na cienkiej warstwie. Podczas tego procesu odsłonięty rezystor jest wytwarzany w niskiej temperaturze, aby spowolnić reakcję chemiczną i sprawić, że krawędzie wzoru będą ostrzejsze. Na koniec a-Si:H jest wytrawiany wzdłuż maski za pomocą indukcyjnie sprzężonego plazmowo-reaktywnego trawienia jonowego (ICP-RIE). Zademonstrowana metoda nie jest możliwa do wykonania na dużą skalę ze względu na niską przepustowość EBL, ale można ją udoskonalić, łącząc ją z litografią nanoodcisków. Produkowane urządzenie charakteryzuje się niestandardową konfiguracją optyczną składającą się z lasera, polaryzatora, soczewki, miernika mocy i urządzenia ze sprzężeniem ładunkowym (CCD). Zmieniając długość fali i polaryzację lasera, mierzone są właściwości dyfrakcyjne. Zmierzone moce wiązki dyfrakcyjnej są zawsze równe, niezależnie od padającej polaryzacji, a także długości fali.

Wyniki pomiarów wykazują niezależność funkcjonalności zaprezentowanego tutaj urządzenia od polaryzacji (Rysunek 1). Zmierzone moce wiązek dla rzędów dyfrakcyjnych m = ± 1 są równe niezależnie od stanu polaryzacji padającej (tj. RCP, LCP oraz polaryzacji liniowej). Ponieważ dowolne stany polaryzacji można rozłożyć na kombinację liniową RCP i LCP, funkcjonalność urządzenia może być zachowana niezależnie od stanów polaryzacji. Kąty dyfrakcji wynoszą odpowiednio 24° i 28,5° dla długości fal 532 ...

Przedstawiono protokół wytwarzania i optycznej charakterystyki metapowierzchni dielektrycznych. Metoda ta może być stosowana nie tylko do wytwarzania rozdzielaczy wiązki, ale także ogólnych metapowierzchni dielektrycznych, takich jak soczewki, hologramy i peleryny optyczne.

Demonstracja generowania wiązki o jednakowej intensywności za pomocą metapowierzchni dielektrycznych

The fabrication and characterization protocol for a metasurface beam splitter, enabling equal-intensity beam generation, is demonstrated. Hydrogenated ...

Protokół ten zapewnia szczegółową metodę wytwarzania w celu uzyskania metapowierzchni o wysokiej wydajności, co jest jednym z najważniejszych zagadnień w obszarze badań nad metapowierzchniami. W porównaniu z innymi metodami badania osadzania warstw atomowych, technika ta jest tanią i szybką metodą wytwarzania w celu uzyskania wysokowydajnych metapowierzchni pracujących w zakresie widzialnym. Protokół ten można zastosować do wytwarzania ogólnych metapowierzchni, takich jak soczewki, hologramy i zegary optyczne, po prostu zmieniając konfigurację wzoru.Technika ta może zapewnić wgląd w dziedzinę badań nad fotoniką krzemową, która wykorzystuje mikro i nanostruktury krzemu. Substratem dla metapowierzchni jest stopiona krzemionka. Przygotuj czystą, dwustronnie polerowaną, kwadratową stopioną krzemionkę po dwa centymetry z boku.Pobrać podłoże i załadować je do systemu PECVD. Tam, w komorze blokady ładunku, umieść podłoże na przyrządzie. Zamknij komorę i przygotuj się do obsługi systemu.W oprogramowaniu sterującym skonfiguruj proces osadzania, ustawiając temperaturę, moc RF, natężenie przepływu gazu i ciśnienie procesowe. Po osadzaniu, które trwa około 300 sekund, odzyskaj próbkę. Pobrać próbkę z osadzonym uwodornionym krzemem amorficznym do powlekarki wirowej.Załadować próbkę do uchwytu próbki wirówki. Następnie zaopatrz się w pięciomililitrową strzykawkę z filtrem zawierającą PMMA z 2% anusolem. Pokryj próbkę PMMA przed rozpoczęciem obracania z prędkością 2 000 obr./min przez jedną minutę.Po zakończeniu przenieś próbkę na płytę grzejną. Piecz próbkę w temperaturze 180 stopni Celsjusza przez pięć minut. Następnie usuń próbkę, aby schłodzić ją przez minutę przed kontynuacją.Następnie należy zwrócić próbkę do powlekarki wirowej. Użyj pipety o pojemności jednego mililitra, aby uwolnić przewodzący roztwór polimeru na jego powierzchni. Pokryć próbkę z prędkością 2 000 obr./min na jedną minutę.Gdy powłoka jest gotowa, pobrać próbkę do litografii wiązką elektronów. Zamocuj próbkę na przyrządzie do maszyny. Następnie umieść przyrząd w komorze maszyny i zakończ proces ładowania.Przejdź do pracy z konsolą i przygotuj system litografii wiązką elektronów do zabiegu. Po przygotowaniu systemu należy przystąpić do pracy przy komputerze podłączonym do konsoli. W tym systemie użyj wiersza poleceń, aby przekonwertować plik GDS na plik CEL.Po przekonwertowaniu pliku wprowadź zadanie, aby uruchomić oprogramowanie EBL. Użyj wiersza polecenia, aby sprawdzić, czy żądany wzorzec znajduje się w pliku w formacie CEL w bieżącym katalogu. Wprowadź zadanie, aby uruchomić oprogramowanie.W oprogramowaniu kliknij menu modyfikacji rozmiaru żetonu. Wybierz 600 mikrometrów na 600 mikrometrów. Następnie wybierz 240 000 punktów.Zapisz zmiany. Następnie wyjdź z tego ekranu. Teraz kliknij menu tworzenia danych wzorca.W oknie poleceń wprowadź PS, aby załadować plik CEL wzorca. Wpisz I w oknie poleceń. Następnie kliknij wzór, aby powiększyć obraz.Teraz wprowadź ST0 w oknie poleceń, aby ustawić czas dawki na trzy mikrosekundy. Wprowadź SP11, aby ustawić naświetlanie dźwięku na normalny stan. Utwórz plik CCC, wpisując PC i nazwę pliku.Po zakończeniu kliknij środek wzoru. Aby zastosować warunki naświetlania, wprowadź CP w oknie poleceń i kliknij wzór. Wprowadź SV i nazwę pliku, aby utworzyć plik CON.Wyjdź z tego menu tworzenia danych wzorca, wpisując Q.Przejdź dalej, aby kliknąć menu ekspozycji. Wprowadź I i wybraną nazwę pliku CON. Ustawić wartość dawki na 2.4.Naciśnij przycisk escape, aby zakończyć harmonogram. Następnie wprowadź E i kliknij przycisk ekspozycji, aby rozpocząć proces ekspozycji. Po zakończeniu procesu naświetlania wróć do konsoli EBL.Ustaw przycisk izolacji w pozycji wyłączonej. Naciśnij przycisk EX, aby przesunąć scenę. Następnie należy wyładować próbkę z komory.Następnie przygotuj się do usunięcia przewodzącego polimeru. W tym celu zanurz próbkę w 50 mililitrach wody dejonizowanej na jedną minutę. Następnie przenieś próbkę do 10-mililitrowego roztworu ketonu metylowo-izobutylowego i alkoholu izopropylowego otoczonego lodem.Po 12 minutach wyjąć próbkę i przepłukać ją alkoholem izopropylowym. Wysuszyć go wdmuchiwanym azotem. Kolejnym krokiem jest parownik wykorzystujący wiązkę elektronów.Zamocować próbkę na uchwycie parownika i zamontować uchwyt wewnątrz komory parowania. Teraz zdobądź chrom do użycia w parowniku. Przygotować chrom w kawałkach w tyglu grafitowym do odparowania na powierzchnię próbki.Załadować tygiel do komory. Następnie pracuj z oprogramowaniem dla parownika wiązki elektronów. Kliknij przycisk pompowania w komorze, aby wytworzyć podciśnienie w komorze.W sekcji materiału wybierz chrom. Następnie kliknij przycisk materiału, aby zastosować wybór. Kliknij przycisk migawki wiązki E, aby otworzyć migawkę źródłową.Następnie kliknij wysokie napięcie. Postępuj zgodnie z tym, klikając źródło. Użyj strzałki w górę, aby powoli zwiększać moc wiązki.Zatrzymaj się na docelowej szybkości stapiania. Aby zresetować grubościomierz, kliknij przycisk zerowy. Kliknij przycisk migawki głównej, aby otworzyć tę migawkę.Monitoruj miernik grubości. Gdy miernik osiągnie 30 nanometrów, kliknij główny przycisk migawki, aby zamknąć migawkę. Kliknij opcję E beam shutter (Migawka wiązki elektronicznej), aby zamknąć migawkę źródła.Użyj strzałki w dół, aby powoli zmniejszyć moc wiązki do zera. Gdy osiągnie zero, kliknij źródło, a następnie wysokie napięcie. Pozostaw komorę do ostygnięcia przez 15 minut, a następnie kliknij odpowietrznik.Wyjąć próbkę z komory i uchwytu. Następnie weź go na proces startu. Najpierw zanurz go w 50 mililitrach acetonu na trzy minuty.Następnie wykonaj sonikację przez jedną minutę w częstotliwości 40 kiloherców. Przepłukać próbkę alkoholem izopropylowym i osuszyć ją gazowym azotem. W tym momencie próbka jest gotowa do wytrawiania.Weź klej termiczny i rozprowadź go na odwrocie próbki przed przymocowaniem próbki do przyrządu systemu trawienia. Załaduj przyrząd do systemu wytrawiania. W komputerze ustaw natężenie przepływu chloru gazowego i bromowodoru, moc źródła i odchylenie przed wytrawianiem przez 100 sekund.Po wytrawieniu rozładuj próbkę. Za pomocą bezpyłowej chusteczki usuń klej termiczny. Zanurz próbkę w 20 mililitrach wytrawiacza chromowego na dwie minuty.Następnie przenieś go do 50 mililitrów wody dejonizowanej na jedną minutę. Przepłukać próbkę wodą dejonizowaną i wysuszyć ją gazowym azotem. Jest to obraz ze skaningowej mikroskopii elektronowej górnej części metapowierzchni.Każda z komórek ma podstawę o wymiarach 150 nanometrów na 80 nanometrów. Wysokość komórki wynosi 300 nanometrów. Dodatkowe szczegóły komórek są widoczne w tym widoku perspektywicznym.Eksperyment, który mierzy moc wiązki, gdy wiązka laserowa o długości 532 nanometrów pada na metapowierzchnię, demonstruje niezależność od polaryzacji funkcjonalności urządzenia. Dla wiązek spolaryzowanych kołowo prawo, wiązek spolaryzowanych liniowo i lewych wiązek spolaryzowanych kołowo moc w rzędach dyfrakcji plus i minus jeden jest równa. Eksperymenty z wiązką laserową o długości 635 nanometrów dają podobne wyniki.Metoda wywoływania jest najważniejszym krokiem, ponieważ możemy precyzyjnie kontrolować proces rozwoju ze względu na niską prędkość reakcji. Większość awarii występuje podczas etapów suszenia. Należy pamiętać, że silne jest lepsze niż ogólnie słabe.Procedura ta może być stosowana nie tylko do ogólnych metapowierzchni dielektrycznych, ale także do fotoniki krzemowej i układów mikroelektronowych. Ogólnie rzecz biorąc, za pomocą tej techniki możemy tworzyć delikatne nanostruktury, dzięki czemu toruje to drogę do zajęcia się tym, jak światło oddziałuje z niektórymi strukturami długości fal. Zarówno PMMA, jak i opary roztworu rozwojowego są niebezpieczne, dlatego procesy z ich udziałem muszą być wykonywane w dygestoriach.

demonstration-equal-intensity-beam-generation-dielectric

Research

JoVE Journal

Engineering

Inżynieria

Ten protokół opisuje symulację, wytwarzanie i charakterystykę absorberów metamateriałów THz. Takie absorbery, sprzężone z odpowiednim czujnikiem, mają zastosowanie w obrazowaniu i spektroskopii THz.

Symulacja, wytwarzanie i charakterystyka absorberów metamateriałowych THz

Opisujemy metody projektowania, produkcji i eksperymentalnej charakterystyki plazmonicznych emiterów fotoprzewodzących, które oferują o dwa rzędy wielkości wyższe poziomy mocy terahercowej w porównaniu do konwencjonalnych emiterów fotoprzewodzących.

Projektowanie, wytwarzanie i eksperymentalna charakterystyka plazmonicznych fotoprzewodzących emiterów terahercowych

Duże interferometry laserowe są konstruowane w celu stworzenia nowego rodzaju astronomii opartej na falach grawitacyjnych. Ich czułość, podobnie jak w przypadku wielu innych eksperymentów wymagających wysokiej precyzji, zbliża się do podstawowych granic hałasu, takich jak drgania atomowe ich komponentów. Jesteśmy pionierami w dziedzinie technologii, które pozwalają przezwyciężyć te ograniczenia za pomocą nowatorskich kształtów wiązki laserowej.

Generacja wiązek optycznych Laguerre'a-Gaussa wyższego rzędu do precyzyjnej interferometrii

Informujemy, że limit dyfrakcji konwencjonalnej litografii optycznej może zostać pokonany poprzez wykorzystanie przejść organicznych pochodnych fotochromowych wywołanych przez ich fotoizomeryzację przy niskim natężeniu światła. 1-3 W tym artykule przedstawiono naszą technikę wytwarzania i dwa mechanizmy blokujące, a mianowicie: rozpuszczenie jednego fotoizomeru i utlenianie elektrochemiczne.

Modelowanie za pomocą przejść nasycalnych optycznych - produkcja i charakterystyka

Prezentujemy protokół tworzenia w czasie rzeczywistym filmu pakietu molekularnej fali rotacyjnej przy użyciu wysokorozdzielczego zestawu do obrazowania eksplozji kulombowskiej.

Bezpośrednie obrazowanie ultraszybkiej rotacji molekularnej sterowanej laserem

Użycie hipersoczewki zostało uznane za nowatorską technikę obrazowania w superrozdzielczości ze względu na jej zalety w obrazowaniu w czasie rzeczywistym i jej prostą implementację za pomocą konwencjonalnej optyki. W tym miejscu przedstawiamy protokół opisujący wytwarzanie i obrazowanie zastosowań hipersoczewki sferycznej.

Demonstracja mikroskopu zintegrowanego z hipersoczewkami i obrazowania superrozdzielczego

Przedstawiono protokół dla projektowania wiązki o stałej i stałej wiązce za pomocą laserowego wibrometru dopplerowskiego (LDV), w tym pomiar strojenia częstotliwości, modyfikację możliwości strojenia oraz unikanie awarii i problemów urządzenia. Wyższość metody LDV nad analizatorem sieci wynika z jej wyższej zdolności modalnej.

Metodologia projektowania i charakteryzacji wydajnych filtrów MEMS o szerokim zakresie

Ten protokół opisuje oprzyrządowanie do określania szybkości wzbudzenia i sprzężenia między emiterami światła a polarytonami plazmonów powierzchniowych podobnych do Blocha, powstających z układów okresowych.

Wyznaczanie współczynników wzbudzenia i sprzężenia między emiterami światła a polarytonami plazmonów powierzchniowych

Opisujemy system optyczny do generowania bezwarunkowych fotonów splątanych polaryzacją na podstawie wielokrotnych efektów interferencji kwantowej za pomocą schematu detekcji w celu oszacowania eksperymentalnej wierności generowanych splątanych fotonów.

System fotoniczny do generowania bezwarunkowych fotonów splątanych polaryzacją w oparciu o wielokrotne interferencje kwantowe

Przedstawiamy protokół wytwarzania metahologramów widzialnych z multipleksami spinowymi i kierunkowymi, a następnie przeprowadzamy eksperyment optyczny w celu sprawdzenia ich funkcji. Te metahologramy mogą łatwo wizualizować zakodowane informacje, dzięki czemu mogą być używane do projekcji wolumetrycznej i szyfrowania informacji.

Demonstracja wszystkich dielektrycznych widzialnych metahologramów z multipleksem spinowym i kierunkowym

Polimery wytwarzane addytywnie były szeroko stosowane do produkcji elastycznych metamateriałów. Lepkosprężyste zachowanie tych polimerów przy częstotliwościach ultradźwiękowych pozostaje jednak słabo zbadane. Badanie to przedstawia protokół do oszacowania właściwości lepkosprężystych polimerów wydrukowanych w 3D i pokazania, jak je wykorzystać do analizy dynamiki metamateriału.

Charakterystyka rozpraszających elastycznych metamateriałów wytwarzanych w procesie wytwarzania przyrostowego

Poznaj metodę szybkiej i niskokosztowej fabrykacji wysokowydajnych dielektrycznych metapowierzchni z krzemu amorficznego na podłożu z krzemionki topionej. Technika umożliwia tworzenie soczewek, hologramów i płaszczy optycznych.

Demonstracja generowania wiązki o jednakowej intensywności za pomocą metapowierzchni dielektrycznych

Przeglądaj więcej filmów