Artigo de método

Demonstração da geração de feixe de intensidade igual por Metasurfaces dielétricas

DOI:

10.3791/59066

⸱

7 de junho de 2019

 ,  , 
1Department of Mechanical Engineering, Pohang University of Science and Technology (POSTECH), 2Department of Chemical Engineering, Pohang University of Science and Technology (POSTECH), 3National Institute of Nanomaterials Technology (NINT)

Neste artigo

Resumo

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Um protocolo para a fabricação e a caracterização ótica de superfícies dielétricas é apresentado. Este método pode ser aplicado à fabricação de não somente divisores do feixe, mas igualmente dos metasurfaces dielétrico gerais, tais como lentes, hologramas, e os Cloaks óticos.

Resumo

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

O protocolo da fabricação e da caracterização para um divisor do feixe do metasurface, permitindo a geração do feixe da igual-intensidade, é demonstrado. O silício amorfo hidrogenado (a-si: H) é depositado no substrato de sílica fundida, utilizando deposição de vapor químico reforçada com plasma (PECVD). O silício amorfo típico depositado por evaporação provoca perda óptica grave, impactando a operação em frequências visíveis. Átomos de hidrogênio dentro da película de silício amorfo fina pode reduzir os defeitos estruturais, melhorando a perda óptica. Nanoestruturas de algumas centenas de nanômetros são necessários para a operação de superfícies nas freqüências visíveis. A fotolitografia convencional ou a escrita direta do laser não são praticáveis ao fabricar tais estruturas pequenas, devido ao limite da difração. Daqui, a litografia do feixe de elétron (EBL) é utilizada para definir uma máscara do cromo (CR) na película fina. Durante este processo, o exposto resistir é desenvolvido a uma temperatura fria para retardar a reação química e fazer as bordas padrão mais nítidas. Finalmente, a-si: H é gravado ao longo da máscara, usando o plasma indutivamente acoplado-gravura reactivo do íon (ICP-rie). O método demonstrado não é viável para a fabricação em grande escala devido à baixa taxa de transferência de EBL, mas pode ser melhorado em cima combinando o com o litography do por. O dispositivo fabricado é caracterizado por um setup ótico personalizado que consiste em um laser, em um polarizador, em uma lente, em um medidor de poder, e em um dispositivo Charge-acoplado (CCD). Mudando o comprimento de onda e a polarização do laser, as propriedades da difração são medidas. Os poderes de feixe difratada medidos são sempre iguais, não obstante a polarização do incidente, assim como o comprimento de onda.

Introdução

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Metasurfaces consistindo de matrizes bidimensionais da antena do subcomprimento de onda demonstraram muitas funcionalidades óticas prometedoras, tais como lentes acromáticas1,2, hologramas3,4,5 ,6e capas ópticas7. Os componentes ópticos volumosos convencionais podem ser substituídos por superfícies ultratinas, mantendo as funcionalidades originais. Por exemplo, um divisor de viga é um dispositivo óptico usado para separar um feixe de incidente em dois feixes. Os divisores típicos do feixe são feitos combinando dois prismas triangulares. Uma vez que suas características de interface determinam as propriedades de divisão de feixe, é difícil reduzir o tamanho físico sem degradação funcional. Por outro lado, os divisores de feixe ultrafinos podem ser realizados com superfícies codificadas com um gradiente de fase linear unidimensional8,9. A espessura de superfícies é menor do que seus comprimentos de onda de trabalho, e as propriedades de separação podem ser controladas pela distribuição da fase.

Nós projetamos um divisor do feixe do metasurface que possa gerar feixes da igual-intensidade não obstante os Estados do polarização do incidente10. Esta característica vem de um holograma de Fourier. Devido à imagem de dois pontos brancos em um fundo preto, o holograma gerado do metasurface é o mesmo que a imagem codificada. O holograma de Fourier não tem um comprimento focal específico, assim que a imagem codificada pode ser observada no espaço inteiro atrás do metasurface11. Se a mesma imagem de dois pontos é gerada atrás do metasurface, ele também funciona como um divisor de viga. O holograma de Fourier pelo metasurface cria uma imagem invertida, que é chamada de imagem gêmea, em relação aos Estados de polarização ortogonal. A imagem gêmea é considerada tipicamente como o ruído. No entanto, a imagem de dois pontos codificada neste metasurface é de origem simétrica, resultando em uma sobreposição perfeita das imagens originais e gêmeas. Desde que todos os Estados da polarização podem ser representados por uma combinação linear de polarizações circulares destros (RCP) e canhoto (LCP), o dispositivo descrito aqui mostra a funcionalidade polarização-independente.

Aqui, apresentamos um protocolo para a fabricação e caracterização óptica de superfícies dielétricas possibilitando geração de feixe de igual intensidade. A distribuição da fase deste dispositivo é recuperada do algoritmo de Gerchberg-Saxton (GS), que é usado geralmente para hologramas da fase-somente12. a-si: H de 300 nm de espessura é depositado no substrato de sílica fundida, utilizando PECVD. Uma máscara CR é definida no filme a-si: H, usando EBL. O padrão de máscara corresponde à distribuição de fase derivada do algoritmo GS. ICP-RIE é explorada para gravar o filme a-si: H ao longo da máscara CR. O resto da máscara CR é removido por CR Etchant finalizando a fabricação da amostra. A funcionalidade óptica do metasurface fabricado é caracterizada usando uma configuração óptica personalizada. Quando um feixe de laser é incidente ao metasurface, o feixe transmitido é separado em três porções, a saber dois feixes difratada e um feixe do zeroth-Order. Os feixes difratada desviam-se de uma extensão do trajeto do feixe do incidente quando o feixe do zeroth-Order o seguir. Para verificar a funcionalidade deste dispositivo, Nós medimos o poder do feixe, o perfil do feixe, e o ângulo difratada usando um medidor de poder, um CCD, e um transferidor, respectivamente.

Todos os processos de fabricação e materiais utilizados são otimizados para a funcionalidade de destino. Para freqüências de trabalho visíveis, os tamanhos individuais da antena devem ser algumas centenas de nanometers, e o material próprio deve ter uma baixa perda ótica em comprimentos de onda visíveis. Somente alguns tipos de métodos da fabricação são aplicáveis ao definir tais estruturas pequenas. A fotolitografia típica, assim como a escrita direta do laser, são incapazes da fabricação devido ao limite da difração. O fresamento de feixe de íons focado pode ser usado, mas há problemas críticos de contaminação por gálio, dependência de design de padrão e velocidade lenta do processo. Praticamente, a EBL é a única maneira de facilitar a fabricação de superfícies trabalhando em freqüências visíveis13.

Os dielectrics são preferiu geralmente devido à perda Ôhmico inevitável de metais. A perda óptica de a-si: H é baixo o suficiente para o nosso propósito. Embora a perda óptica de a-si: h não seja tão baixa como dielétricos de baixa perda, como o dióxido de titânio1,4 e o silício cristalino14, a fabricação de a-si: h é muito mais simples. Processos típicos de evaporação e sputtering não são capazes de deposição de um filme a-si: H. PECVD é geralmente necessário. Durante o processo PECVD, alguns átomos de hidrogênio dos gases SiH4 e H2 estão presos entre os átomos de silício, resultando em um filme a-si: H. Há duas maneiras de definir os padrões de a-si: H. Um deles é a deposição de a-si: H em um fotororgista estampado, seguido pelo processo de levantamento, e o outro é definindo uma máscara de gravura no filme a-si: H, seguido do processo de condicionamento. O primeiro é bem adequado para processos de evaporação, mas não é fácil de depositar a-si: H filme usando evaporação. Daqui, o último é a maneira óptima de fazer padrões de a-si: H. CR é usado como o material de máscara de gravura por causa de sua selectividade de alta gravura com silício.

Acesso restrito. Inicie sessão ou comece um teste para visualizar este conteúdo.

Protocolo

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

1. fabricação da metasurface dielétrica

  1. Pré-limpeza de um substrato de sílica fundida
    1. Prepare um substrato de sílica fundida de dupla face polido (comprimento: 2 cm; largura: 2 cm; espessura: 500 μm).
    2. Mergulhe o substrato de sílica fundida em 50 mL de acetona e conduza o processo de sonicação por 5 min a 40 kHz.
    3. Mergulhe o substrato em 50 mL de 2-propanol (IPA) e realize o processo de sonicação por 5 min a 40 kHz.
    4. Enxaguar o substrato com o IPA e soprar o nitrogênio (N2) gás para secar o substrato antes da evaporação do IPA.
  2. Deposição de a-si: H por PECVD
    1. Localize os substratos preparados em um zig dentro da câmara de bloqueio de carga do sistema PECVD.
    2. No software de PECVD, ajuste a temperatura da câmara a 300 ° c e ajuste a potência de radiofrequência a 800 W.
    3. Ajuste a taxa de fluxo do gás de SiH4 a 10 SCCM e a taxa de fluxo do gás H2 a 75 SCCM.
    4. Ajuste a pressão do processo a 25 mTorr. Clique no botão Iniciar para iniciar o processo de deposição, que leva ~ 300 s.
  3. Formação da máscara de CR gravura
    1. Carregue a amostra obtida da etapa 1.2.4 no suporte da amostra do coater da rotação. Liberação poli (metacrilato de metilo) (PMMA) a2 na amostra usando uma seringa de 5 mL montada no filtro e iniciar o processo de revestimento com uma velocidade de rotação de 2.000 rpm por 1 min.
      Nota: o PMMA liberado deve cobrir todo o substrato; caso contrário, o filme revestido com spin não será uniforme.
    2. Transfira a amostra do suporte da amostra para uma chapa quente e asse a amostra com uma chapa quente a 180 ° c por 5 min. Em seguida, arrefecer a amostra à temperatura ambiente durante 1 min.
    3. Carregue a amostra no suporte da amostra do coater da rotação. Solte o E-espaçador na amostra, usando uma pipeta de 1 mL, e inicie o processo de revestimento com uma velocidade de rotação de 2.000 rpm por 1 min.
      Nota: o E-espaçador liberado deve cobrir o substrato inteiro; caso contrário, o filme revestido com spin não será uniforme.
    4. Carregue e fixe a amostra no Zig para EBL. Coloque o Zig na câmara EBL e, em seguida, carregá-lo na câmara principal.
    5. No console EBL, empurre o botão de isolamento e, em seguida, o botão FC . Ajuste a ampliação a seu valor máximo usando o botão da ampliação.
    6. Ative o botão de verificação zero . Gire o botão de corrente do feixe para ajustar o valor da corrente do feixe a 50 PA. Desligue o botão de verificação zero .
    7. Empurre o botão de referência para mover o palco para a posição de referência. Desligue o botão em branco .
    8. Defina o valor de ampliação para 100.000 usando o botão de ampliação. Ajuste o foco e os botões de estigmatismo para obter a imagem mais clara no visor EBL. Ative o botão em branco .
    9. No computador conectado ao console EBL, execute o terminal Linux. Mova o local atual para a pasta que tem o arquivo. GDS, usando o comando CD .
    10. Digite gds2cel para converter o arquivo. GDS em um arquivo. cel e aguarde até que ele termine. Digite Job para executar o software principal.
    11. Clique no menu de modificação do tamanho do chip . Selecione 600 μm x 600 μm e 240.000 pontos. Clique em salvar e, em seguida, sair.
    12. Clique no menu de criação de dados padrão . Introduza PS na janela de comandos para carregar o ficheiro Pattern. cel gerado a partir do passo 1.3.10. Insira i na janela de comando e clique no padrão para ampliar a imagem padrão.
    13. Digite SD na janela de comando e 3 para definir o tempo de dose para 3 μs. Incorpore o SP na janela de comando e 1, 1 para ajustar o passo de exposição a uma condição normal. Digite PC na janela de comando e um nome de arquivo para criar um ficheiro. CCC. Clique no centro do padrão.
    14. Insira CP na janela de comando e clique no padrão para aplicar as condições de exposição da etapa 1.3.13. Insira SV na janela de comando e um nome para criar um arquivo. con. Insira q na janela de comando para sair do menu de criação de dados padrão .
    15. Clique no menu de exposição . Digite i e o nome do arquivo. con da etapa 1.3.14. Insira e e clique no botão de exposição para iniciar o processo de expor.
      Nota: o tempo de exposição depende da área do padrão e da densidade. Padrões de metasurface geral de uma área de 300 μm x 300 μm tomam ~ 3 h.
    16. Quando o processo de exposição for concluído, desative o botão de isolamento . Empurre o botão ex para mover o palco.
    17. Descarregue a amostra da câmara depois de terminar a exposição. Mergulhe a amostra em 50 mL de água deionizada (DI) por 1 min para remover o espaçador E.
    18. Prepare 10 mL de metil isobutil cetona (MIBK): IPA = 1:3 solução em um copo cercado por gelo. Mergulhe a amostra na solução MIBK: IPA = 1:3 por 12 min. Em seguida, lave a amostra com o IPA e soprar N2 gás para secar a amostra.
    19. Carregue e fixe a amostra no suporte do evaporador de feixe de elétrons. Monte o suporte dentro da câmara do evaporador.
    20. Coloque um CR de tipo peça-cadinho contendo grafite dentro da câmara de evaporação.
    21. No software do evaporador do feixe de elétron, estale a tecla de bombeamento da câmara para criar um vácuo no interior da câmara, e abaixe a pressão a 3 x 10-6 mTorr.
    22. Selecione Chromium na seção de material e clique no botão material para aplicá-lo. Clique no botão do obturador E-Beam para abrir o obturador de origem. Clique no botão de alta tensão e fonte , nessa ordem.
    23. Clique no botão de seta para cima para aumentar a potência do feixe de elétrons lentamente e repita isso até que a taxa de deposição atinja 0,15 Nm/s.
      Nota: um clique por 5 s é lento o suficiente.
    24. Clique no botão zero para redefinir o medidor de espessura. Clique no botão principal do obturador para abrir o obturador principal. Quando o medidor de espessura atinge 30 nm, clique no botão principal do obturador para fechar o obturador principal.
      Nota: o tempo de deposição pode ser facilmente calculado a partir da taxa de deposição. Um depósito de 30 nm-Thick toma ~ 200 s, na circunstância usada aqui.
    25. Clique no botão do obturador E-Beam para fechar o obturador de origem. Clique no botão de seta para baixo para diminuir a potência do feixe de elétrons lentamente, e repita isso até que a potência atinja 0.
      Nota: um clique por 5 s é lento o suficiente.
    26. Clique na fonte e, em seguida, no botão de alta tensão . Aguarde 15 min para esfriar a câmara. Clique no botão de ventilação para ventilar a câmara e descarregar a amostra do suporte.
    27. Mergulhe a amostra em 50 mL de acetona por 3 min. conduza o processo do sonication por 1 minuto em 40 quilohertz. Enxágüe a amostra com IPA e soprar N2 gás para secar a amostra.
  4. Processo de condicionamento de a-si: H
    1. Espalhe cola térmica na parte de trás da amostra. Anexe a amostra no zig e carregue o Zig no sistema de condicionamento.
    2. No software, ajuste a taxa de fluxo do gás do cloro (CL2) a 80 SCCM e a taxa de fluxo do gás do brometo de hidrogênio (HBR) a 120 SCCM. Defina a potência de origem para 500 W e o viés para 100 V. Clique no botão Iniciar para iniciar o processo de gravura para 100 s.
    3. Descarregue a amostra e retire a cola térmica com um limpador à prova de poeira.
    4. Mergulhe a amostra em 20 mL de CR Etchant por 2 min e em 50 mL de água DI por 1 min. Enxague a amostra com água de DI e seque o gás N2 para secar a amostra.
  5. Obtendo a imagem do microscópio eletrônico de varredura do metasurface fabricado
    1. Carregue a amostra no suporte da amostra do coater da rotação, libere o E-espaçador na amostra usando uma pipeta de 1 mL, e comece o processo do revestimento com uma velocidade de rotação de 2.000 rpm por 1 minuto.
    2. Fixar a amostra no suporte da amostra do microscópio eletrônico de varredura (SEM), usando fita de carbono. Coloque o suporte na câmara de bloqueio de carga do SEM e crie um vácuo na câmara de bloqueio de carga.
    3. Transfira o suporte da câmara de bloqueio de carga para a câmara principal. Gire o feixe de elétrons com uma tensão de aceleração de 15 kV.
    4. Mova o palco para uma distância de trabalho de 1 cm. Encontre o metasurface movendo o palco horizontalmente. Ajuste o estigmatismo e o comprimento focal até que a imagem fique clara.
    5. Capture as imagens.
    6. Desligue o feixe de elétrons. Mova o palco para a posição de extração. Transfira o suporte da câmara principal para a câmara de bloqueio de carga.
    7. Ventilar a câmara de bloqueio de carga e descarregar a amostra.
    8. Mergulhe a amostra em 50 mL de água DI por 1 min para remover o espaçador E. Sopro N2 gás para secar a amostra.

2. caracterização óptica da metasurface dielétrica

Nota: a radiação direta de um laser pode danificar os olhos. Evite a exposição direta do olho e use os vidros de segurança apropriados do laser.

  1. Montar um laser de 635 nm-comprimento de onda na mesa óptica (Figura 1a). Ligue o laser e aguarde 10 min para estabilizar a potência do feixe.
  2. Ajuste o alinhamento horizontal e vertical do laser usando uma tela de alinhamento, tanto perto quanto longe do laser.
  3. Coloque um filtro de densidade neutra na frente do laser. Monte a primeira lente convexa atrás do filtro de densidade neutra. Coloque uma íris no plano focal traseiro da lente convexa para remover o ruído.
  4. Monte a segunda lente convexa com o dobro do comprimento focal da primeira lente convexa. Coloque um polarizador linear atrás da segunda lente convexa. Coloque um polarizador circular destro atrás do polarizador linear.
  5. Monte a terceira lente convexa atrás do polarizador circular. Monte o metasurface fabricado no suporte. Localize o metasurface no plano focal traseiro da lente convexa.
    Nota: o feixe de laser deve ser incidente do substrato para a área padronizada.
  6. Coloque uma tela grossa de papel branco, que tem um furo de 1 cm de diâmetro no centro, atrás do metasurface. Monte um transferidor na tabela óptica que alinha a origem com o metasurface.
  7. Meça o poder dos três feixes difratada, que são três pontos brilhantes na tela, usando um medidor de poder.
    Nota: se a potência do feixe de laser não for mantida a uma constante, calcule a potência média do feixe durante um período de tempo.
  8. Substitua o polarizador circular destro com um polarizador circular canhoto. Meça os três poders difracted do feixe, usando o medidor de poder.
  9. Retire o polarizador circular canhoto. Meça três potências difracted do feixe, usando o medidor de poder.
  10. Diminua a potência do feixe de laser, usando o filtro de densidade neutra para permitir uma medição CCD. Coloque o polarizador circular destro. Capture os três perfis de feixe difratada usando o CCD.
    Nota: o poder mais fraco do feixe de laser é preferido, para impedir dano do CCD. Um poder do feixe de 300 μW foi usado neste trabalho.
  11. Substitua o polarizador circular destro com o polarizador circular canhoto. Capture os três perfis de feixe difratada, usando o CCD.
  12. Retire o polarizador circular canhoto. Capture os três perfis de feixe difratada, usando o CCD.
  13. Substitua o laser de 635 nm-comprimento de onda com um laser de 532 nm-comprimento de onda.
  14. Repita os passos 2,2 a 2,12.

Acesso restrito. Inicie sessão ou comece um teste para visualizar este conteúdo.

Resultados

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Os resultados da medição mostram a funcionalidade independente de polarização do dispositivo aqui apresentado (Figura 1). Os poderes de feixe medidos de ordens de difração de m = ± 1 são iguais independentemente do estado de polarização incidente (i.e., RCP, LCP e polarização linear). Uma vez que quaisquer Estados de polarização arbitrária podem ser decompostos pela combinação linear de RCP e LCP, a funcionalidade do dispositivo pode ser mantida, independentemente dos Estados de polarização....

Acesso restrito. Inicie sessão ou comece um teste para visualizar este conteúdo.

Discussão

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Algumas etapas da fabricação devem ser conduzidas com cuidado, para gerar um metasurface que seja o mesmo que o projeto original. No processo de resistir ao desenvolvimento, uma solução de baixa temperatura geralmente é preferida. A condição padrão é a temperatura ambiente, mas a velocidade de reação pode ser retardada diminuindo a temperatura da solução para 0 ° c. Embora o tempo de reação correspondente se torne mais longo, um padrão mais fino pode ser obtido do que com as condições padrão. O controle de tempo de reaçã...

Acesso restrito. Inicie sessão ou comece um teste para visualizar este conteúdo.

Divulgações

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Os autores não têm nada a revelar.

Agradecimentos

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Este trabalho é apoiado financeiramente pelas concessões nacionais da Fundação da pesquisa (NRF-2019R1A2C3003129, CAMM-2019M3A6B3030637, NRF-2018M3D1A1058998, NRF-2015R1A5A1037668) financiado pelo Ministério da ciência e das TIC (MSIT), República da Coreia.

Acesso restrito. Inicie sessão ou comece um teste para visualizar este conteúdo.

Materiais

Lista de materiais utilizados neste artigo
NomeEmpresaNúmero de catálogoComentários
Deposição de vapor químico aprimorada por plasmaTecnologia BMRHiDep-SC
Litografia por feixe de elétronsElionixELS-7800
Sistema de evaporação de feixe eletrônicoCoreia Tecnologia de vácuoKVE-E4000
Gravação de íons reativos de plasma indutivamente acoplado LimpadorDMS-Ultrassônico
HondaW-113
Resistência ao feixe EMICROCHEM495 PMMA A2
Desenvolvedor de resistênciaMICROCHEMMIBK: IPA = 1: 3
Polímero condutorShowa denkoE-spacer
Cromo etcKMGCR-7
AcetonaJ.T. Baker925402
2-propanolJ.T. Baker909502
Fonte de evaporação de cromoKurt J. LeskerEVMCR35D
Módulo de diodo laser colimadoThorlabsCPS-635 comprimento deonda: 635 nm
ND: YAG laserGAM laserGAM-2000comprimento de onda: medidor de potência de 532 nm
ThorlabsS120VC
CCD CameraINFINITYinfinity2-2M
ND filterThorlabsNCD-50C-4-A
Polarizador linearThorlabsLPVISA100-MP2
LenteThorlabsLB1676
IrisThorlabsID25
Polarizador circularEdmund óptica88-096
suporte de amostraThorlabsXYFM1
PECVD softwareBMR TecnologiaESCONDA-SE
.

Referências

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,
  1. Khorasaninejad, M., et al. Metalenses at visible wavelengths: Diffraction-limited focusing and subwavelength resolution imaging. Science. 352 (6290), 1190-1194 (2016).
  2. Chen, W. T., et al. A broadband achromatic metalens for focusing and imaging in the visible. Nature Nanotechnology. 13 (3), 220-226 (2018).
  3. Zheng, G., et al. Metasurface holograms reaching 80% efficiency. Nature Nanotechnology. 10 (4), 308-312 (2015).
  4. Devlin, R. C., Khorasaninejad, M., Chen, W. T., Oh, J., Capasso, F. Broadband high-efficiency dielectric metasurfaces for the visible spectrum. Proceedings of the National Academy of Sciences. 113 (38), 10473-10478 (2016).
  5. Yoon, G., Lee, D., Nam, K. T., Rho, J. Pragmatic Metasurface Hologram at Visible Wavelength: The Balance between Diffraction Efficiency and Fabrication Compatibility. ACS Photonics. 5 (5), 1643-1647 (2018).
  6. Yoon, G., Lee, D., Nam, K. T., Rho, J. "Crypto-Display" in Dual-Mode Metasurfaces by Simultaneous Control of Phase and Spectral Responses. ACS Nano. 12 (7), 6421-6428 (2018).
  7. Ni, X., Wong, Z. J., Mrejen, M., Wang, Y., Zhang, X. An ultrathin invisibility skin cloak for visible light. Science. 349 (6254), 1310-1314 (2015).
  8. Khorasaninejad, M., Crozier, K. B. Silicon nanofin grating as a miniature chirality-distinguishing beam-splitter. Nature Communications. 5, 5386(2014).
  9. Zhang, D., et al. Nanoscale beam splitters based on gradient metasurfaces. Optics Letters. 43 (2), 267(2018).
  10. Yoon, G., Lee, D., Nam, K. T., Rho, J. Geometric metasurface enabling polarization independent beam splitting. Scientific Reports. 8 (1), 9468(2018).
  11. Goodman, J. W. Introduction to Fourier Optics. , Roberts and Company Publishers. Englewood, CO. (2005).
  12. Gerchberg, R. W., Saxton, W. O. A practical algorithm for the determination of the phase from image and diffraction plane pictures. Optik. 35 (2), 237-246 (1972).
  13. Yoon, G., Kim, I., Rho, J. Challenges in fabrication towards realization of practical metamaterials. Microelectronic Engineering. 163, 7-20 (2016).
  14. Zhou, Z., et al. Efficient Silicon Metasurfaces for Visible Light. ACS Photonics. 4 (3), 544-551 (2017).
  15. Dammann, H., Görtler, K. High-efficiency in-line multiple imaging by means of multiple phase holograms. Optics Communications. 3 (5), 312-315 (1971).

Acesso restrito. Inicie sessão ou comece um teste para visualizar este conteúdo.

Reimpressões e permissões

Solicitar permissão para reutilizar o texto ou as figuras deste artigo JoVE

Solicitar permissão

Etiquetas

Litografia por Feixe de El tronsSil cio Amorfo HidrogenadoCorros o por ons Reativos com Plasma Acoplado IndutivamenteFabrica o de Divisores de FeixeConfigura o de Caracteriza o pticaDifra o Independente de Polariza oIntegra o de Litografia por Nanoimpress oSubstrato de S lica Fundida

Artigos relacionados