Name: Stimulé Stokes et antistokes Raman Scattering dans microsphériques Galerie Whispering mode Resonators (Vidéo) | JoVE Journal
Uploaded: 2016-04-04T14:00:00.000+00:00
Duration: 12 min 21 s
Description: Découvrez la génération de nouvelles fréquences optiques dans des résonateurs microsphériques à modes de galerie. Cette méthode exploite la diffusion Raman stimulée pour des applications en photonique et capteurs biochimiques.

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Museo Storico della Fisica e Centro Studi e Ricerche Enrico Fermi
Ente Cassa di Risparmio di Firenze (n° 2014.0770A2202.8861)

1. Fabrication de ultrahaute Facteur de microsphères qualité <ol><li> Strip environ 1-2 cm d&#39;un seul mode (SMF) fibre de silice norme hors de son revêtement acrylique à l&#39;aide d&#39;un décapant optique. </li><li> Nettoyer la partie dénudée avec de l&#39;acétone et de cliver. </li><li> Introduire la pointe clivé dans un bras d&#39;une colleuse de fusion et de produire une série de décharges électriques à arc à l&#39;aide du contrôleur de colleuse. Sélectionnez &quot;mode manuel&quot; dans le menu du contrôleur colleuse, définissez les valeurs pour le niveau de puissance à l&#39;arc et l&#39;arc de la durée à 60 et 800 msec, respectivement; sélectionnez &quot;arc&quot; et poussez le bas &quot;+&quot;. </li><li> Une fois une sphère prend forme, arrêter, tourner la fibre de 90 ° et répéter l&#39;étape 1.3. </li><li> Répétez l&#39;étape 1.3 au moins 4 fois pour obtenir une microsphère d&#39;environ 160 um. Répéter 16 fois pour obtenir une microsphère d&#39;environ 260 um. Remarque: Les décharges d&#39;arc électrique va produire la température de fusion élevée nécessaire pour fondre le verre de silice. La surface tension tirera un sphéroïde de la pointe de la fibre adoucies; la taille des sphères est directement proportionnelle au nombre de coups d&#39;arc, saturant à un diamètre d&#39;environ 350 um, comme on peut le voir sur la figure 1 19. La rotation assure une forme sphérique du résonateur. </li></ol> 2. Dessin d&#39;une fibre Tapered Remarque: La fibre conique est également nécessaire pour coupler la lumière dans les Microrésonateurs. La taille de la microsphère déterminera la taille du cône. Pour un diamètre de sphère supérieure à 125 um, le diamètre du cône peut être d&#39;environ 3-4 um. Pour les plus petits, le diamètre du cône doit être plus petite, disons 1-2 um. Afin de maintenir les pertes à un niveau bas et d&#39;avoir un seul mode dans la section conique (le fondamental), le rétrécissement doit être adiabatique (transition progressive de l&#39;épaisseur à faible diamètre). La longueur totale typique de la section conique adiabatique est d&#39; environ 2 cm. Figure 2 montre le dispositif fait maison pour tirer la fibre et la figure 3A montre un MicroPhoto d&#39;une zone de la taille typique. <ol><li> Strip 3-4 cm d&#39;un seul mode (SMF) fibre de silice norme hors de son revêtement acrylique à l&#39;aide d&#39;un décapant optique, et connecter les extrémités des fibres à un laser (entrée) et un mesureur de puissance (sortie). Assurez-vous que la zone dénudée est à peu près au milieu de la fibre, et non pas à une extrémité. Utiliser un agent de terminaison de fibre nue afin de pouvoir relier les extrémités des fibres à l&#39;appareil de mesure au laser et la puissance. Placez le laser et le compteur de puissance au-dessus de la table de travail. </li><li> Placer la fibre dénudée à l&#39;intérieur d&#39;un cylindre court d&#39;alumine, et dont les extrémités revêtues de la fibre en deux étapes de traduction qui actionnent en même temps pendant le processus de tirage. </li><li> Chauffer le cylindre d&#39;alumine (qui agit comme un four) par une flamme oxygène-butane jusqu&#39;à une température proche d&#39;un point de fusion de la silice (environ 2.100 ° C). </li><li> Déduire le adiabaticité du cône de l&#39;observation de la transmission d&#39;une lumière laser fonctionnant à 635 nm. Assurez-vous que à la sortie une tache circulaire homogène est préservée tout en se rétrécissant, ce qui indique qu&#39;aucun mode de brouillage se produit. Arrêtez de tirer et de se retirer de la flamme lorsque la puissance transmise cesse oscillant, et est constante au fil du temps. </li><li> Coller la fibre conique dans une lame de verre de microscope en forme sous la forme d&#39;un U pour recevoir le cône (voir la figure 3B). Utilisez une lame de verre de microscope de dimensions 76x26x1.2 mm. </li></ol> 3. Fabrication des petites microsphères Nota: Les petites microsphères ayant des diamètres inférieurs à la taille d&#39;une fibre standard revêtu requièrent effilement préalable de la fibre. Le diamètre minimum obtenu à l&#39;aide de cette méthode est d&#39;environ 25 um. <ol><li> En suivant l&#39;article 2, dessiner une fibre conique, tirant jusqu&#39;à ce qu&#39;il casse. </li><li> Suivez toutes les étapes de la section 1 (fabrication de microsphères de UHQ), mais à l&#39;étape 1.3, modifier les valeurs de la co colleusentroller comme suit: puissance arc 20, la durée de l&#39;arc 1200 msec. </li></ol> 4. Couplage de la lumière dans la microsphère Note: Nous utilisons le cône pour coupler la lumière dans la microsphère et de mesurer les résonances du microrésonateur. <ol><li> 4.1. Préparer un support en aluminium / PVC en forme de T avec un canal au milieu. Fixer la tige de fibres résiduelles de la microsphère avec un morceau de la magie de scotch ou de ruban adhésif de papier dans le support. Fixer le support avec deux vis dans un étage de translation avec des actionneurs piézoélectriques et une résolution de 20 nm de positionnement. </li><li> Fixer le cône collé à la lame de verre dans un autre étage de translation avec le plan de glissement positionné perpendiculairement à la tige en fibre de microsphère. Splice les extrémités du cône aux câbles à fibres terminés. Connecter une extrémité à la diode laser accordable et l&#39;autre à un détecteur à photodiode en InGaAs. </li><li> Utiliser un tube de microscope avec une longue distance de travail (&gt; 20 mm) pour control l&#39;écart entre le cône et microsphère. Afin de surveiller le système à l&#39;autre endroit dans la direction d&#39;un miroir à 45 ° par rapport à la direction du tube, de sorte que la position du cône par rapport à l&#39;équateur de la microsphère peut être contrôlée. <ol><li> Positionner l&#39;équateur de la microsphère au contact de la fibre effilée. </li></ol></li><li> Allumez le laser et vérifier le spectre du système microsphère-cône transmission dans un oscilloscope. <ol><li> Réglez le laser CW fonctionnant à 1,550 nm jusqu&#39;à résonances apparaissent. Les résonances peuvent être identifiés comme Lorentzienne en forme de creux dans le spectre. </li></ol></li><li> Mesurer la largeur de raie de résonance (à moitié plein de largeur maximale du creux en forme de Lorentzienne). Calculer le facteur Q à la fréquence de la pompe, divisée par la largeur de raie de résonance. </li><li> Réduire / augmenter l&#39;écart entre la sphère et le cône, changeant à la fois la largeur de résonance et de la profondeur pour augmenter / diminuer l&#39;efficacité du couplage. </li></ol><pclass = &quot;jove_title&quot;&gt; 5. Diffusion Raman stimulée <ol><li> Insérer un amplificateur à fibre dopée à l&#39;erbium (EDFA) entre le laser CW fonctionnant à 1 550 nm et l&#39;atténuateur. Le EDFA fonctionne dans la gamme de longueur d&#39;onde de 1,530-1,570 nm. Note: Ceci permet d&#39; accroître la puissance du laser, pour atteindre une puissance de sortie maximale de 2 effets W. Nonlinear besoin de fortes puissances d&#39;entrée La figure 4 montre un croquis de l&#39;expérimental.. </li><li> Branchez une extrémité du cône avec des câbles de fibre terminés à un séparateur 3 dBm. Relier l&#39;une des fibres de sortie du répartiteur à l&#39;analyseur de spectre optique et l&#39;autre à un détecteur photoélectrique qui est relié à l&#39;oscilloscope. </li><li> Réglez le laser de haute à basses fréquences jusqu&#39;à ce qu&#39;une résonance avec une dérive thermique comparable à la longueur d&#39;onde la vitesse de balayage du laser se trouve. Lorsque le thermique 20 autobloquant est réalisé un élargissement de la résonance peut être vu sur l&#39;oscilloscope. </li><li> Vérifiez la puissance de sortie transmise à travers le cônedans un analyseur de spectre optique. Augmenter la puissance jusqu&#39;à ce que la ligne laser Raman apparaît. Il est désaccordée de la longueur d&#39;onde de la pompe à environ 13.5 THz. </li></ol>

<ol><li>Kozyreff, G., Dominguez-Juarez, J. L., Martorell, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Non+linear+optics+in+spheres%3A+from+second+harmonic+scattering+to+quasi-phase+matched+generation+in+whispering+gallery+modes%5BTitle%5D)+AND+%22Laser+Photon.+Rev%22%5BJournal%5D)">Non linear optics in spheres: from second harmonic scattering to quasi-phase matched generation in whispering gallery modes.</a> Laser Photon. Rev. 5 (6), (2011).</li>
<li>Farnesi, D., Barucci, A., Righini, G. C., Berneschi, S., Soria, S., Nunzi Conti, G. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Optical+frequency+generation+in+silica+microspheres%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Optical frequency generation in silica microspheres.</a> Phys. Rev. Lett. 112 (9), 093901(2014).</li>
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<li>Jouravlev, M. V., Kurizki, G. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Unified+theory+of+Raman+and+parametric+amplification+in+nonlinear+microspheres%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+A%22%5BJournal%5D)">Unified theory of Raman and parametric amplification in nonlinear microspheres.</a> Phys. Rev. A. 70 (5), 053804(2004).</li>
<li>Brenci, M., Calzolai, R., Cosi, F., Nunzi Conti, G., Pelli, S., Righini, G. C. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Microspherical+resonators+for+biophotonic+sensors%5BTitle%5D)+AND+%22Proc.+SPIE%22%5BJournal%5D)">Microspherical resonators for biophotonic sensors.</a> Proc. SPIE. 6158, 61580S(2006).</li>
<li>Carmon, T., Yang, L., Vahala, K. J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Dynamical+thermal+behavior+and+thermal+self-stability+of+microcavities%5BTitle%5D)+AND+%22Opt.+Express%22%5BJournal%5D)">Dynamical thermal behavior and thermal self-stability of microcavities.</a> Opt. Express. 12 (20), 4742-4750 (2004).</li>
<li>Kippenberg, T. J., Spillane, S. M., Min, B., Vahala, K. J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Theoretical+and+experimental+study+of+stimulated+and+cascaded+Raman+scattering+in+ultrahigh+Q+optical+microcavities%5BTitle%5D)+AND+%22J.+Sel.+Quantum+Electron%22%5BJournal%5D)">Theoretical and experimental study of stimulated and cascaded Raman scattering in ultrahigh Q optical microcavities.</a> J. Sel. Quantum Electron. 10 (5), 1219-1228 (2004).</li>
<li>Bloembergen, N., Shen, Y. R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Coupling+between+vibrations+and+light+waves+in+Raman+laser+media%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Coupling between vibrations and light waves in Raman laser media.</a> Phys. Rev. Lett. 12 (18), 504-507 (1964).</li>
<li>Gorodestky, M. L., Pryamikov, A. D., Ilchenko, V. S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Rayleigh+scattering+in+high+Q+microspheres%5BTitle%5D)+AND+%22J.+Opt.+Soc.+Am.+B%22%5BJournal%5D)">Rayleigh scattering in high Q microspheres.</a> J. Opt. Soc. Am. B. 17 (6), 1051-1057 (2000).</li>
<li>Arnold, S., Ramjit, R., Keng, D., Kolchenko, V., Teraoka, I. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Microparticle+photophysics+illuminates+viral+bio-sensing%5BTitle%5D)+AND+%22Faraday+Discuss%22%5BJournal%5D)">Microparticle photophysics illuminates viral bio-sensing.</a> Faraday Discuss. 137, 65-83 (2008).</li>
<li>Ozdemir, S. K., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Highly+sensitive+detection+of+nanoparticle+with+a+self+referenced+and+self-heterodyned+whispering+gallery+Raman+microlaser%5BTitle%5D)+AND+%22Proc.+Natl.+Acad.+Sci+USA%22%5BJournal%5D)">Highly sensitive detection of nanoparticle with a self referenced and self-heterodyned whispering gallery Raman microlaser.</a> Proc. Natl. Acad. Sci USA. 11 (37), E3836-E3844 (2014).</li>
</ol>

Les auteurs déclarent qu’ils n’ont pas d’intérêts financiers concurrents. D.F. est doctorant à l’Université de Parme.

Les microsphères sont des oscillateurs non linéaires compacts et efficaces et ils sont très faciles à fabriquer et à manipuler. les fibres effilées peuvent être utilisés pour le couplage et extraction de la lumière dans le / du résonateur. Résonance contraste allant jusqu&#39;à 95% et les facteurs Q d&#39;environ 3 x 10 8 peuvent être obtenus. La principale limitation de ces techniques de fabrication est la production et l&#39;intégration de masse. Propreté des fibres est essentie...

Whispering résonateurs en mode galerie (WGMR) montrent deux propriétés uniques, une longue durée de vie des photons et un petit volume de mode qui permettent la réduction du seuil des phénomènes non linéaires 1-3. Whispering modes de galerie sont des modes optiques qui sont confinés à l&#39;interface de l&#39;air diélectrique par réflexion interne totale. Le petit volume de mode est due au confinement spatiale élevée alors que le confinement temporel est lié au facteur de qualité Q de la cavité. WGMR peut avoir des géométries différentes et il existe différentes techniques de fabrication appropriées pour obtenir résonateurs haute Q 4-6 cavités de tension de surface telles que les microsphères de silice présentent près atomique rugosité de l&#39; échelle, ce qui se traduit par des facteurs de qualité. Les deux types de confinement réduisent considérablement le seuil pour les effets non linéaires en raison de l&#39;accumulation d&#39;énergie forte à l&#39;intérieur du WGMR. Elle permet également continues vague (CW) optique non linéaire. WGMR peut être décrit en utilisant ee nombres quantiques n, l, m et leur état ​​de polarisation, une forte analogie avec l&#39;atome d&#39;hydrogène 7. La symétrie sphérique permet la séparation dans le sens radial et les dépendances angulaires. La solution radiale est donnée par les fonctions de Bessel, les angulaires par les harmoniques sphériques 8. Verre de silice est centrosymétrique et, par conséquent, deuxième phénomènes d&#39;ordre liés à Χ (2) les interactions sont interdits. A la surface de la microsphère, l&#39;inversion de la symétrie est rompue et Χ (2) , on peut observer des phénomènes 1. Cependant, les conditions d&#39;adaptation de phase pour second ordre génération de fréquence sont plus problématiques que l&#39;équivalent en troisième génération de fréquences de l&#39;ordre, en particulier parce que les longueurs d&#39;onde en jeu sont très différents et le rôle de la dispersion peut être assez importante. Les deuxièmes interactions d&#39;ordre sont extrêmement faibles. Les échelles de puissance générées avec Q 3 , tandis que pour un third pour l&#39; interaction des échelles de puissance générées avec Q 4. 9 Pour cette raison, l&#39;objectif de ce travail est le troisième ordre optique susceptibilité non linéaire Χ (3) interactions tels que diffusion Raman stimulée (SRS) et Stimulé antistokes Raman Scattering (SRAS) , étant le SRAS interaction moins explorée 10,11. Chang 12 et Campillo 13 pionnier des études de phénomènes non linéaires utilisant des gouttelettes de matériaux fortement non linéaires comme WGMR mais le laser de pompe a été puisée au lieu de CW. Microsphères de silice 14,10 et microtoroids 15 fourni des plates - formes plus stables et robustes par rapport aux micro-gouttelettes, gagnant beaucoup d&#39;attention au cours des dernières décennies. En particulier, les microsphères de silice sont très faciles à fabriquer et à manipuler. SRS est un processus de gain pur qui peut être facilement atteint en silice WGMR 14,15, après avoir atteint un seuil suffisant. Dans ce cas, la haute circulatiintensité à l&#39;intérieur du WGMR ng garantit Raman lasing, mais pour des oscillations paramétriques ne suffit pas. Dans ces cas, les oscillations efficaces nécessitent phase et adaptation de mode, l&#39; énergie et la loi de conservation de l&#39; impulsion et un bon chevauchement spatial de tous les modes de résonance à remplir 16-18. Tel est le cas pour le SRAS et FWM en général.

<table><tbody><tr><td>Fibre optique</td><td>Corning</td><td>SMF28</td><td></td></tr><tr><td>Décapant de revêtement de fibre</td><td>Thorlabs</td><td>T06S13</td><td>Disponible également auprès d’autres fournisseurs</td></tr><tr><td>Couperets à fibre</td><td>Fitel</td><td>S325A</td><td>Disponible également auprès d’autres fournisseurs</td></tr><tr><td>Épissure par fusion</td><td>Furakawa</td><td>S177A-1R</td><td>Disponible également auprès d’autres fournisseurs</td></tr><tr><td>Gaz butane et oxygène</td><td>n/a</td><td></td><td>n’importe quel fournisseur</td></tr><tr><td>Tube microscope</td><td>Navitar</td><td>Zoom 6000</td><td>Kit modulaire</td></tr><tr><td>Caméra CCD</td><td>n/a</td><td>N/A</td><td>tout convient Moniteur</td></tr><tr><td></td><td>n/a</td><td>N/A</td><td>tout moniteur est valide</td></tr><tr><td>Platine 3 axes</td><td>PI Instruments, Thorlabs, Melles</td><td></td><td></td></tr><tr><td>Poteaux et supports</td><td>assortis Thorlabs</td><td></td><td>Disponible également auprès d’autres fournisseurs</td></tr><tr><td>Contrôle de la polarisation</td><td>Thorlabs</td><td>FPC030</td><td>Disponible également auprès d’autres fournisseurs</td></tr><tr><td>Atténuateur</td><td>Throlabs</td><td>VOA50</td><td></td></tr><tr><td>Photodiode</td><td>Thorlabs</td><td>PDA400</td><td>abandonné, remplacé par PDA10CS-EC</td></tr><tr><td>Oscilloscope</td><td>Tektronix</td><td>DPO7104</td><td></td></tr><tr><td>Analyseur de spectre optique</td><td>Ando</td><td>AQ6317B</td><td></td></tr><tr><td>Amplificateur à fibre dopé à l’erbium</td><td>IPG Photonique</td><td>EAD-2K-C</td><td></td></tr><tr><td>Laser accordable</td><td>Yenista</td><td>TUNICS</td><td></td></tr></tbody></table>

stimulé stokes et antistokes raman scattering dans microsphériques galerie whispering mode resonators

Stimulated Stokes and Antistokes Raman Scattering in Microspherical Whispering Gallery Mode Resonators

microsphères diélectriques peuvent confiner la lumière et du son pour une longueur de temps par facteur modes de galerie de haute qualité (WGM). microsphères de verre peuvent être considérés comme un magasin d&#39;énergie avec une grande variété d&#39;applications: sources laser compact, des capteurs biochimiques très sensibles et les phénomènes non linéaires. Un protocole pour la fabrication à la fois des microsphères et le système de couplage est donné. Les coupleurs décrits ici sont des fibres coniques. Production efficace des phénomènes non linéaires liés à la troisième ordre optique susceptibilité non linéaire Χ (3) les interactions dans les microsphères de silice triple résonance est présenté dans le présent document. Les interactions ici rapportés sont: diffusion Raman stimulée (SRS), et quatre processus d&#39;onde de mélange comprenant Stimulé Anti-stokes Raman Scattering (SRAS). Une preuve du phénomène de la cavité renforcée est donnée par l&#39;absence de corrélation entre la pompe, signal et oisif: un mode de résonance doit exister afin d&#39;obtenir la pairedu signal et oisif. Dans le cas d&#39;oscillations hyperparametric (mélange à quatre ondes et stimulé anti-stokes diffusion Raman), les modes doivent remplir la conservation de l&#39;énergie et de l&#39;élan et, last but not least, un bon chevauchement spatial.

Les facteurs Q des microsphères fabriquées suivant le protocole décrit ci - dessus est supérieure à 10 8 (figure 5) pour les grands diamètres (&gt; 200 um) et plus de 10 6 pour les petits diamètres (&lt;50 pm). Resonance contraste supérieur à 95% (près de couplage critique) peut être facilement observée. Pour des intensités de circulation élevées, les effets non linéaires suivants dans la région infrarouge peuvent être observées: diffusion Raman sti...

Production efficace des phénomènes non linéaires liés à la troisième ordre optique susceptibilité non linéaire Χ (3) les interactions dans les microsphères de silice triple résonance est présenté dans le présent document. Les interactions ici rapportés sont: diffusion Raman stimulée (SRS), et quatre processus d&#39;onde de mélange comprenant Stimulé Anti-stokes Raman Scattering (SRAS).

Stimulé Stokes et antistokes Raman Scattering dans microsphériques Galerie Whispering mode Resonators

Dielectric microspheres can confine light and sound for a length of time through high quality factor whispering gallery modes (WGM). Glass microspheres ...

L'objectif général de cette procédure est de générer de nouvelles fréquences optiques à l'aide de résonateurs microsphériques en silice exploitant les modes de galerie chuchotante, pour des applications optiques et photoniques allant de sources laser compactes à la détection biochimique. Dans les microrésonateurs à mode de galerie chuchotante, la lumière peut être guidée avec une combinaison unique de confinement spatial élevé et de longue durée de vie de cavité. De faibles pertes assurent des facteurs de qualité élevés.Ces résonateurs sont idéalement adaptés aux interactions non linéaires en optique. En particulier, les microsphères en silice présentent un grand potentiel en tant que générateurs de fréquence pour des sources compactes, à largeur de raie étroite, accordables et à onde continue. L'intérêt d'utiliser des techniques de fusion pour la fabrication de la microsphère électrique repose sur le fait que de faibles pertes par diffusion peuvent être obtenues, et par conséquent des facteurs de qualité très élevés.Nous avons utilisé une fibre effilée fabriquée en laboratoire pour coupler la lumière dans les microsphères. Le rendement élevé du couplage et le facteur important d'a

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JoVE Journal

Engineering

Ingénierie

Un capteur de haute sensibilité photonique micro est développé pour la détection du champ électrique. Le capteur exploite les modes optiques d'une sphère diélectrique. Les changements dans l'perturbent champ électrique externe de la morphologie sphère conduit à des changements dans ses modes optiques. L'intensité du champ électrique est mesurée par la surveillance de ces changements optiques.

Développement de Whispering Gallery mode polymères micro-capteurs de champ électrique

Microcavité capteurs fluorescents employer un noyau à haut indice de points quantiques de revêtement dans le canal de la silice micro-capillaires. Variation de l'indice de réfraction du fluide pompé dans le canal capillaire motif se déplace dans le spectre de fluorescence microcavité qui peut être utilisé pour analyser le milieu de chaîne.

Synthèse et exploitation des Fluorescent-core Microcavités de détection réfractométrique

Les techniques personnalisées développées dans notre laboratoire pour construire des systèmes photoniques micro-ondes basé sur Q chuchotement mode galerie résonateurs ultra-hautes sont présentés. Les protocoles d'obtenir et de caractériser ces résonateurs sont détaillés, et une explication de certaines de leurs applications à micro-ondes photonique est donné.

Les systèmes photoniques à micro-ondes Basé sur des résonateurs-galerie-mode de chuchotement

Une technique de l'interféromètre de référence, qui est conçu pour éliminer le bruit de gigue laser indésirable pour nanodetection, est utilisé pour sonder un facteur microcavité ultra-haute qualité. Instructions pour l'assemblage, l'installation et l'acquisition de données sont fournies, parallèlement au processus de mesure pour spécifier le facteur de qualité de la cavité.

La mise en œuvre d&#39;un interféromètre de référence pour Nanodetection

Des excitations optomécaniques paramétriques ont récemment été démontrées expérimentalement dans des résonateurs optomécaniques microfluidiques  au moyen de la pression de rayonnement optique et de la diffusion Brillouin stimulée. Cet article décrit la fabrication de ces résonateurs microfluidiques ainsi que les méthodologies de génération et de vérification des oscillations optomécaniques.

Fabrication et les essais de microfluidiques opto oscillateurs

Les auteurs décrivent la construction d’un spectromètre de (CW-SBS) continuous-ondulatoire-stimulé--diffusion Brillouin rapide. Le spectromètre emploie monofréquence-les lasers à diode et un vapeur atomique-filtre d’acquérir des spectres de transmission des échantillons turbide/non-trouble avec haute résolution spectrale à des vitesses jusqu'à 100 fois plus vite que ceux des spectromètres de CW-SBS existants. Cette amélioration permet une analyse du matériau Brillouin à grande vitesse.<br...

Spectromètre à diffusion Brillouin stimulée onde continue à grande vitesse pour l’analyse des matériaux

Des protocoles pour la synthèse de microsphères à partir de polymères, la manipulation de microsphères et les mesures de micro-photoluminescence sont présentés.

Fabrication de microsphères polymères pour résonateurs optiques et applications laser

Dans ce manuscrit, la mise en œuvre d'un microscope à diffusion Raman (SRS) stimulé, obtenue par l'intégration d'un sER expérimental avec un microscope à balayage laser, est décrite. Le microscope SRS est basé sur deux sources laser femtoseconde (fs), un Ti-Sapphire (Ti:Sa) et un oscillateur paramétrique optique synchronisé (OPO).

Mise en œuvre d'un microscope non linéaire basé sur la diffusion stimulée de Raman

Les détails de la génération et de l’optimisation du signal, de la mesure, de l’acquisition de données et de la gestion des données pour un spectromètre Raman quasi-IR stimulé par le temps de femtoseconde sont décrits. Une étude Raman stimulée par l’infrarouge proche sur la dynamique de l’état excité de l’o-carotène dans le toluène est présentée comme une application représentative.

Mesures Raman ultrarapides résolues par le temps

Nous présentons un protocole pour acquérir des images chimiques avec la microscopie à diffusion Raman stimulée à large bande (SRS). Basé sur un microscope SRS qui fonctionne avec une détection différentielle multicanal, le protocole décrit la préparation de l’échantillon, l’ajustement de l’appareil SRS et la chimiométrie pour démêler différents constituants d’échantillons chimiquement hétérogènes.

Imagerie chimique multiplex basée sur la microscopie à diffusion Raman stimulée à large bande

Découvrez la génération de nouvelles fréquences optiques dans des résonateurs microsphériques à modes de galerie. Cette méthode exploite la diffusion Raman stimulée pour des applications en photonique et capteurs biochimiques.

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