Summary
時間分解原子·二原子分子種は、ライブラリを使用して測定している。スペクトルは、Ndを有する光学破壊プラズマの発生後の様々な時間遅延で収集される：YAGレーザ放射および電子密度及び温度を推測するために分析される。
Abstract
本研究では、レーザ誘起光学破壊の後に、原子や二原子スペクトルの時間分解測定を提示する。典型的なLIBS装置が使用される。 1064ナノメートルの基本波長で10Hzの周波数でYAGレーザー：ここでは、Ndをを運営しています。 190ミリジュール/パルスのanenergyと14ナノ秒のパルスは光学破壊や空気中のレーザーアブレーションからプラズマを生成するために、50μmのスポットサイズに焦点を当てている。 0.6マイクロメートル分光器の入射スリット上に結像され、スペクトルが強く線形ダイオードアレイと光学マルチチャネルアナライザ（OMA）またはICCD格子1,800本/ mmのを使用して記録される。興味深いのは、電子密度を推論する水素バルマー系列のシュタルク-広がっアトミック線である。我々はまた、アルミニウム一酸化炭素（のAlO）の二原子発光スペクトルからの温度測定値に手の込んだ、炭素（C 2）、シアン（CN）、およびチタン、一酸化チタン（TiO）。
実験手順は、Wavelengthと感度校正。記録された分子のスペクトルの分析は、表に線強度とのデータのフィッティングによって達成される。さらに、モンテカルロ型シミュレーションの誤差を推定するために実行される。時間分解測定が一般的にLIBSで遭遇過渡プラズマために不可欠です。
Introduction
レーザー誘起ブレークダウン分光法（LIBS）技術1-5は、原子6月12日でのアプリケーションやレーザー照射で発生したプラズマ13から20の分子の研究を持っている。時間分解分光法は、プラズマの過渡特性の決定のために必須である。名前が、2つのプラズマパラメータの温度及び電子密度、プラズマ絶縁破壊の合理的な理論モデルが利用可能に設けられて測定することができる。原子·分子の排出量からの自由電子放射の分離は、私たちは正確に過渡現象を探索することができます。特定の時間窓に着目し、1は、プラズマ崩壊を「フリーズ」し、それによって正確な分光学的フィンガープリントを取得することができます。 LIBSは、様々な用途があり、現場で公開する研究者数で測定した場合、最近、LIBS診断への関心はかなりの増加を示しています。ピコとフェムト秒生成されたマイクロプラズマは継続中である研究の関心は、しかし、歴史的に実験的なLIBS配置はナノ秒レーザー照射を利用する。
図1に、レーザ誘起ブレークダウン分光法の典型的な実験装置が表示されます。このプロトコルでは、初期ビームのための機能の破壊エネルギーは1064ナノメートルの赤外線波長で、75ミリジュールパルスのオーダーである。必要に応じて、このパルスエネルギーを調整することができる。プラズマが分光器で分散させ、激化2次元の電荷結合素子（ICCD）上に結像あるいは強く線形ダイオードアレイとOMAまたは、で測定され、図2は、時間分解実験のためのタイミング図を示してパルス状の同期化読み出し、レーザパルストリガ、レーザ火災、及びゲートオープン遅延を有するレーザ放射。
成功した時間分解分光法は、様々な校正手順が必要になります。これらの手順は、バック、波長校正を含むグランド補正、および最も重要なことは、検出器の感度補正を行う。感度は、データが測定され、モデル化されたスペクトルの比較のために重要である修正しました。信号対雑音比の増加のために、複数のレーザ誘起ブレークダウンイベントが記録される。
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Protocol
1。光学系のセットアップ
- 1064nmの波長の光を透過し、ビームダンプに、他のすべての過渡レーザ放射を反射することができ、レーザの出口でのビームスプリッタを配置する。
- ビームスプリッターで反射レーザ放射の一部を記録するために、高速PINフォトダイオード検出器を配置する。 YAGレーザ装置：ファンクション·ジェネレータとノースダコタ州でQスイッチングの発生によってトリガに対する光パルスを監視するための同軸ケーブルでオシロスコープにこの検出器を接続します。
- 分光器のスリットにビームを平行に配置するために3赤外線の反射鏡の位置を合わせます。
- 分光器のスリットに光学破壊プラズマ並列を生成するためにビームを集束させる並進ステージの上のレンズを配置します。スリット上にプラズマを画像化する目的で、2枚の石英レンズを合わせます。 2焦点レンズが最適に最終レンズがアパーチャを持っている意味、分光器の設計と一致分光器の内部の光学系のF＃と同じAF＃を達成するTURE。
- 380ナノメートル以上の測定では、380 nm以下の放射線を遮断する目的で、カットオンフィルター2レンズの間に配置します。カットオンフィルタは、測定されたスペクトルと（、格子の2次まで）の可能な紫外線の寄与を抑制します。
2。データ収集の設定
- 10ヘルツを取得するために特注の除算5の回路に50 Hzの三角波を提供する波形ファンクションジェネレータを接続します。光マルチチャネルアナライザ（OMA）は、50ヘルツ及びNdのフラッシュランプで運転される：YAGレーザを同期的に10Hzで動作される。一つは、同様にパルスレーザ放射のレートで同期して動作する、OMAの代わりにICCDを使用することができます。
- デジタル遅延発生器に特注の除算回路5の出力の1を接続します。 CONTにYAGフラッシュランプと他の出力のNd：を同期させるために1つの出力を使用してください線形ダイオードアレイと光増圧器マルチチャネルアナライザのトリガをROL。繰り返しますが、代わりに激化線形ダイオードアレイと、OMAの一つは、ICCDを使用することができます。
- オシロスコープにパルス発生器にレーザ装置の調整可能なトリガ出力を中継する。パルスレーザ放射が光学破壊の発生又はレーザーアブレーションのために利用できるときに、オシロスコープを監視するために使用される。
- 激化線形ダイオードアレイにデジタルパルス発生器の高電圧出力を接続する。
- オシロスコープにパルス発生器の他方の出力に接続します。
- OMAに激化線形ダイオードアレイの出力を接続します。
3。同期および測定
- 出力に50±1 Hzで動作する三角パルス波形ファンクション·ジェネレータを設定します。このファンクションジェネレータは、マスタ周波数を提供します。特注除算個回路とデジタル遅延発生器は、交流のために使用されるバーテンの同期。
- 水冷システムとレーザ装置の電源を開始する。レーザーをアクティブにします。
- 次のように分光器スリットの前方の領域にYAGレーザ：レーザ放射がNdを出口開口部から移動するまでの時間を決定する光路の距離を測定し、光速を用いた通過時間を計算する。次の工程でゲート遅延時間を設定し、この通過時間を占める。
- デジタルパルス発生器に、光学破壊又はレーザアブレーションパルスから測定用のゲート幅、遅延時間を設定し、遅延時間を監視するために、オシロスコープを使用。遅延時間は、故障が発生した後に、データ収集のために待機する時間を決定します。ゲート幅はダイオードアレイは、プラズマ放射線にさらされる時間を決定します。
- 空気中の光学破壊を発生させる、および/またはアブレーションが発生するような翻訳ステージにサンプルを置く。画像分光器のスリットの上にマイクロプラズマ。
- 激化線形ダイオードアレイと光マルチチャネルアナライザ（またはICCD付き）で測定と記録データを開始します。
4。波長較正
- ネオン、水銀、水素ランプ：標準較正ランプからレコードスペクトル。プラズマが生成された場所に置か灯に実験装置を使用してください。
- ランプからの既知の波長を用いて、画素波長の対応関係を得るために、直鎖状または立方フィットを行う。正確なキャリブレーションの目的は、通常のスペクトルの測定に関連する非線形性を補正することである。
- 興味のあるH、C 2、CN、およびTiOスペクトル領域のためのキャリブレーションを繰り返します。
5。強度較正
- タングステンキャリブレーションランプの電源を入れ、ウォームアップするのを待つ。
- アクティブランプの温度を測定する光高温計を使用しています。
- Rへの実験装置を使用してくださいアクティブランプのスペクトルをECORD。
- 入力パラメータとして測定された温度を使用して、プランクの放射則から黒体曲線を計算する。
- アクティブランプのスペクトルに計算されたカーブにフィット。計算された曲線からで記録された強度の要因を決定します。検出器の波長依存感度のために記録スペクトルを修正するためにこれらの要因を適用します。
- 分光器を使用した地域ごとにこれを繰り返します。
6。データ転送
- ファイル転送にメディアを準備します。
- 各データ測定のために、媒体上に記録します。
- この培地を取り、仕事用のコンピュータに上のファイルをアップロードしてください。
7。準備を提出
- 各ファイルのために、切片を、記録されたデータを含むもの、およびスタート波長とデータポイントあたりの平均波長シフトを指定する他にそれを解析する。
- 合わせて、新しいファイルを作成するために、これらのセクションを使用記録されたデータとの波長が。
8。二原子分子分析
- 波長ファイルと対応する線強度ファイルを選択します。
- オフセットベースラインを選択します。
- オフセットは、一定の線、または二次であるかどうかを設定します。
- 固定または可変のどちらかの値に対応する係数を設定します。
- 固定または様のいずれかになりますどちらも解像度と温度を設定します。
- 測定されたスペクトルにフィットするように、合成スペクトルに対する適合度の許容値を設定。
- ネルダー·ミードアルゴリズムを用いた実験スペクトルと計算されたフィット。
- 各測定のために計算されたスペクトルの最良のフィッティングパラメータを用いて、使用される様々な時間遅延及びゲート幅で観測マイクロプラズマパラメータを推測できる。
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Representative Results
LIBSを十分にプラズマを形成するために、試料をイオン化するパルスレーザ放射を使用する。固体表面上のレーザアブレーションを試料の表面上にプラズマを生成する一方、ガス状物質のレーザー誘起ブレークダウンは、励起ビームの焦点領域を中心とするプラズマを生成します。プラズマは、ナノ秒パルスの絶縁破壊100 GW / cm 2のオーダーで光放射を集束することによって生成される。レーザーアブレーションプラズマを生成するために、典型的には1 GW / cm 2では十分すぎるほどである。誘導プラズマ放射は、分光計によって分散される。唯一の光学破壊から特定 の遅延時間のために、原子や二原子スペクトルがよく発達している。3-7代表的な結果を示している。
初期のプラズマ崩壊では、原子の線は背景放射が減少自由電子のように進化しています。次に、主として、再結合、分子スペクトルを記録することができる。 experimen中TS、線形ダイオードアレイのインテンシファイアを正確にトリガする必要があります。代わりに、ICCDを正確にもトリガーされなければならない。取得したデータは、故障イベントから正確な遅延時間での貢献から構成されるように、このトリガ（またはタイミング）は、一貫して行われる必要があります。続いて、OMAが激化線形ダイオードアレイとデータを格納からの信号をデジタル化する。 ICCDの場合は、タイミングが同様に重要であり、データも同様に保存されます。激化線形ダイオードアレイ、5スキャンの最初のOMAの記録を用いた実験では、他の残りの4つのスキャンは、冗長が、連続したスキャンが無視されている。 図2は 、代表が線形ダイオードアレイの結果が得られた強化方法を示しています。
原子種に関する調査のために、原子線はスペクトル線」の形状および幅に関して研究されている。測定された原子ラインの形状や幅は、対応すると比較されます理論モデル。この比較は、一つの観察部位のプラズマの電子密度を決定することを可能にする。二原子分子スペクトルの調査では、通常、多くのスペクトル線は、いくつかの分子のバンドに貢献しています。各測定では、スペクトルの形状、幅、および分子のバンドに含まれる個々の線の相対強度に関して分析される。測定され、計算されたスペクトルの比較は、一緒に文献で利用可能な高解像度のスペクトルデータと二原子の量子論から派生したラインの強みを利用しています。この比較は、1は、プラズマの観察領域での原子分子の励起温度を推測することができます。フィッティングは、1つのマルチパラメータ測定スペクトルに、計算されたスペクトルの非線形適合を実行できるように、ネルダーミード·アルゴリズムを用いて達成される。以下では、結果は二原子分子と原子線スペクトルに対処選択した実験のために表示されている。 P>
図3は、測定されたTiO嵌スペクトルを示す図である。のTiOプルームの特定の領域を撮影する際に、時間に対する取り付け温度が極小値を示しています。この最小燃焼が原因の可能性がある。
水素の主スペクトル分析の目的は、水素および水素アルファ-ベータ線用の時間分解スペクトルから電子密度及び温度を決定することである。 図4は、スリットの高さに沿って記録水素アルファプロファイルを示す。窒素や酸素などの実験空気種は水素アルファ線が初期光学降伏イベントの後に出現させる。水素アルファ線の発生が0.4秒までの光学破壊後30秒までの時間遅延のために研究されている。水素アルファ図はまた、示されたスリットの軸の中央付近の図に表示されたプラズマの中心部に高い電子密度を示している。
jove_content ">、C 2分子がその最低回転レベルは温度変化に敏感であることを示しており、より高い回転レベルが周囲のガスの密度と照射野に敏感です。空気中のレーザーアブレーション次の5が表示され、一般的な測定値と取り付け、その結果を図 。分析カーボンスワンスペクトルを図6に示す記録し、フィットCNスペクトル図 。グラフェンのレーザーアブレーション以下のC 2の形成を理解するための努力とCNに起因する再結合、C 2の形成を研究含まれており、この図はまた、優れた一致を示しの理論。計算されたスペクトルと良く実験スペクトルが一致し、かつ説得力のある契約は、C 2のスペクトルと同様に、アルミ一酸化ショーの回転/振動スペクトルがうまく中、高温の分子バンドを開発しました。後端とバンドヘッドで見ることができます減衰レーザ誘起マイクロプラズマ。FigurE 7は測定されたAlOスペクトルを装着。のAlOは、アルミニウムの燃焼の初期生成物であるため、分光学的研究のAlOは、主に、温度測定のために、アルミニウム燃焼研究における用途を有する。
。図1の概略構成は、以下の実験のコンポーネントを示し、（1）ビームスプリッタは、1064nmのレーザー放射の小部分を偏向させる、（2）赤外線反射ミラーは、垂直分光計の前にビームを整列させる、（3）レンズ。 （4）つの光学破壊またはレーザーアブレーションプラズマを象徴;、光破壊のためのタイトスポットにビームを集束し、（5）二つのレンズが一致している分光器の光学系の焦点を合わせる。シンクボックス、波、遅延発生器は、レーザの電子的同期を達成し、線形ダイオードアレイ及びOMA（またはICCD）を強め動作周波数。フォトダイオード、パルス発生器、オシロスコープは1が正確にLIBSのための測定ウィンドウを制御し、監視することができます。 拡大画像を表示するには、ここをクリックしてください 。
図2。時間分解LIBS測定のタイミング図 。 OMAのシンクとレーザフラッシュランプ波と同期は遅延発生器および特注の回路によって提供される。レーザパルストリガーと発射パルスのNdはによって与えられる：YAGレーザ装置を一緒にQ-スイッチを備えたデルAYコントロール。 YAGレーザーメーカー：余分プリトリガ、電子パルス（図示せず）も購入する提供されます。このプリトリガは、私たちは正確かつ効率的に、OMA / ICCDシステムの検出器のゲート遅延を制御することができます。 OMAの読み出しは、4以降のが、無視読み出しスキャンを含むダイオードアレイの暴露の後に発生します。単一パルスの実験のために、個々のOMA読み出しをメモリに別々に保存されています。 100スキャンの平均測定では、OMA読み出しスキャンが追加されてから保存されています。 拡大画像を表示するには、ここをクリックしてください 。
図3。測定値と合成発光スペクトルは、TiO A 3を表示 >φ→X 3ΔΔ（v）が0の遷移を図測定データが2秒のゲート幅のt = 95マイクロ秒の遅延の遅延時間に強く線形ダイオードアレイを用いて収集した。測定されたスペクトルはFWHMのスペクトル分解能= 0.09 nmおよび推論された温度T = 3300 Kに対応する計算されたスペクトルとフィット感で拡大画像を表示するには、ここをクリックしてください 。
図4。1.07×10 5 Paの水素ガスに記録されている水素バルマーアルファライン。千の連続した光学破壊現象の排出量はDISた分光計persedと光学破壊からICCD、0.042秒で収集され、空間的に分光器のスリット高さに沿って解決しました。この時間遅延は、最大の電子数密度は0.32×10 25エレクトロン/ m 3であり、最大Hα赤色シフトは1.2 nmまで達する。水素アルファおよびベータ線の個々のスペクトルはParigger 6、例えば図示されている。空気中の内訳を以下の水素アルファとベータ線の記録は、このJoveの掲載のドキュメンタリー映像の一部です。 拡大画像を表示するには、ここをクリックしてください 。
図5、C 2白鳥SPECTraのは、時間遅延t = 20マイクロ秒の遅延で強く線形ダイオードアレイで収集した 1秒のゲート幅を使用。測定されたスペクトルは、0.07のFWHMスペクトル分解能のための計算されたスペクトルとフィットした nmおよびT = 5,600 Kの温度が推定されます。 拡大画像を表示するには、ここをクリックしてください 。
図6 CN B 2 +ε2ε→X +紫色遷移= 70秒のt 遅延の時間遅延に強く線形ダイオードアレイを用いて記録した とともに4秒のゲート幅。測定されたスペクトルは、0.09のFWHMスペクトル分解能を用いて計算スペクトルと適合している 程度。推測された温度は、T = 6600 Kで拡大画像を表示するには、ここをクリックしてください 。
図7。Δ= 0の遷移のためのAlO B 2ε+→X 2ε+二原子スペクトルは5秒のゲート幅を使用したT delayn = 45秒の遅延時間で激化線形ダイオードアレイで収集した 。フィットスペクトルはFWHMスペクトル分解能を用いて計算される0.09の 以下、T = 3900 Kに推測された温度量は拡大画像を表示するには、ここをクリックしてください 。
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Discussion
時間分解測定プロトコルおよび代表的な結果は、さらに、ここで議論されている。それは激化線形ダイオードアレイ及びOMA（又はICCD）の50Hzの動作周波数で、10Hzの速度で生成されたレーザパルスを、同期させることが重要である。さらに、レーザパルスと強く線形ダイオードアレイ（あるいはICCD）のゲートの開口部の正確なタイミングが重要である。実験の概略図に示される波発生器は、レーザパルスを同期するために使用され、光マルチチャネルアナライザを用いて達成される線形ダイオードアレイの読み出しが強化される。パルス発生器は、測定のための時間遅延を調節するのに利用される。
インテンシファイアゲートオープンウィンドウの中央にレーザーパルスの時間的なオーバーラップが初期ゼロ時間遅れ、= 0 T 遅延に対応する。発光スペクトルの時間変化から、時間遅延を決定する努力において光学破壊が変化する。初期プラズマが生成された後、例えば、水素アルファ線は0.4秒まで、空気の絶縁破壊イベントで見ることができない。発光スペクトルの測定は、波長と強度キャリブレーションを必要とする。これらの較正は、分析のために必要である。
LIBS測定のために、Ti等の金属製のサンプルをアブレーションすることによってプラズマの発生を観察し、関心対象の二原子遷移の波長範囲で存在しばしば多くの原子線が存在する。これらの行は、さらに後の遅延時間で、集まったスペクトルにおいて永続することができます。しかし、これらの行の中には、分光器内の分散回折格子の二階で発生。低域通過フィルタの使用は、二次の寄与を遮断することが有益である。
データ収集の手順は重要ですが、フィッティングのために使用される方法は同等のメリットを保持します。温度推論を変化させたフィッティング合成スペクトルによって達成されるネルダー·ミードアルゴリズムを利用集まったスペクトルとマイクロプラズマパラメータ。スペクトルのバックグラウンドを正確に同定することができる場合は、この手順の信頼性が大幅に向上する。この文脈において、用語の背景は、関心のある原子または分子の遷移を除いて記録されたスペクトルの全てを指す。このような背景の効果を定量するために、記録されたデータは、二原子分子スペクトルから推測される推測された温度に対するそれらの効果に関して、信号対雑音比を分析することによって調べた。この調査は、モンテカルロ·シミュレーション型の使用によって促進される。
短いゲート時間分解測定の重要性は確かに高励起原子や分子のスペクトルを捕捉する能力が含まれています。水素バルマーアルファ線の場合は、6ナノ秒ゲートの使用は、最大約10 25 / m 3での電子密度が正常に測定された。二原子分子放出SP用ectra、6,000 Kを超える励起温度は、ナノ秒のNdとLIBSに典型的である：YAGレーザー照射。インテンシファイアがなければ、測定値は、過渡事象中に記録された時間での平均を構成するであろう。時間に示されているスナップショットは1がレーザ誘起プラズマの生成と崩壊を調査することができます。一つは、原理的には、レコード高励起分子のスペクトルは、わずかに、例えばプラズマトーチの研究では、プラズマを誘導し、明るいレーザから変位することができる。しかし、1は高励起原子種の測定を含むプラズマ崩壊の早期ダイナミクスを、キャプチャしないでしょう。
レーザ誘起光学破壊の後に、原子や分子のスペクトルの実験室での測定の将来のアプリケーションは、基本的かつアプリケーション指向の両方の対象となり続けている。原子の線幅の測定は、初期のプラズマ崩壊業者はプラズマ条件/パラメータを決定することを可能にする。現在進行中の研究努力が、正確なモード、シュタルク広がりおよび/またはライン形状の玲。分子スペクトルは、関心対象の遷移の正確な知識と共に、ショーは特に同定、特徴付け、そして、例えば、爆薬、燃焼プルーム、恒星気圧、または化学組成の決定の分野でのアプリケーションの数が増加した。時間分解分光法の方法および用途は、レーザ放射によるプラズマの生成を次の動態を確立する上で重要である。これらのダイナミクスはプラズマ振動、衝突による直線形状の変化、再結合発光および/または燃焼過程により排出量が含まれています。光学破壊後に生じるプロセスの時間的分離は、過渡現象を決定するために重要である。我々は、原子種からの放射線に対する元素分析の初期LIBSアプリケーションは強く異なる、個人ノーマルからの放射の分析が含まれていた分子種の測定により増強されることを理解する原子同位体とアイソトポマーをidual。
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Disclosures
すべての著者は、彼らが競合する経済的利益を持っていないことを宣言します。
Acknowledgments
著者は、二原子分子線強度の計算についての関心と議論のために氏JO Hornkohlに感謝します。この作品は、テネシー大学宇宙研究所のレーザ用アプリケーションのためのセンターではサポートの部分である。
Materials
| Name | Company | Catalog Number | Comments |
| Custom Box | UTSI | None | Signal divider and conditioner. An oscilloscope can be used in place of this. |
| Four Channel Digital Delay/Pulse Generator | Stanford Research Systems, Inc. | Model DG535 | Companies: Tequipment, diyAudio |
| Four Channel Color Digital Phosphor Oscilloscope | Tektronix | TDS 3054 | 500 MHz - 5 GS/sec, Companies: Amazon, Tektronix, Fluke, Agilent Technologies, Pico Technology |
| Wavetek FG3C Function Generator | Wavetek | FG3C | Companies: Tequipment, Stanford Research Systems, BK Precision |
| Nd:YAG Laser | Quanta-Ray | DCR-2A(10) PS | Laser radiation, Class IV. Companies: Lambda Photometrics, Continuum, Ellipse, Newport |
| Si Biased Detector | Thorlabs | DET10A/M | 200-1,100 nm, with ND10A reflective filter. Companies: Canberra, Edmund Optics |
| Nd:YAG Laser Line Mirror, 1,064 nm | Thorlabs | NB1-K13 | Companies: Edmund Optics, Newport |
| 1 in Fused Silica Bi-Convex Lens, uncoated | Newport | SBX031 | Companies: Edmund Optics, Thorlabs |
| 2 in Fused Silica Plano-Convex lens, uncoated | Newport | SPX049 | Convex lens, f/4. Companies: Edmund Optics, Thorlabs |
| Spectrograph | Instruments S.A. division Jobin-Yvon | HR 640 | Companies: Andor, Newport, Horiba |
| Manual and electronic controller for Spectrograph | Instruments S.A. division Jobin-Yvon | Model 980028 | Manual and electronic controller for Spectrograph |
| Mega 4000 | Mega | Model 129709 | Computer interface for Spectrograph |
| Gateway 2000 Crystal Scan 1024 monitor | Gateway | PMV14AC | Monitor for computer interface |
| 20 MHz Oscilloscope | BK Precision | Model 2125 | Companies: Amazon, Tektronix, Fluke, Agilent Technologies, Pico Technology |
| 6040 Universal Pulse Generator | Berkeley Nucleonics Corporation | Model 6040 | Companies: Agilent Technologies, Tektronix, Quantum Composers |
| Separate component to 6040 Universal Pulse Generator | Berkeley Nucleonics Corporation | Model 202 H | Separate component to 6040 Universal Pulse Generator |
| ICCD Camera | EG&G Parc | Model 46113 | Companies: Andor, Standford Computer Optics, LaVision, Hamamatsu |
| OMA III | EG&G Parc | Model 1460 | Spectral data acquisition and analysis. Unit discontinued, replaced by software installed on computers. |
References
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