Experimentelle Messung der Settling Velocity von sphärischen Partikeln in unbeschränkten und geschlossenen Tensid-basierten Scherdünnungsviskoelastischen Flüssigkeiten

Zusammenfassung

Dieses Papier zeigt das experimentelle Verfahren zur Messung der terminalen Absetzgeschwindigkeiten sphärischer Partikel in tensidbasierten, hauchdünnenden viskoelastischen Flüssigkeiten. Flüssigkeiten über eine Vielzahl von rheologischen Eigenschaften werden hergestellt und Absetzgeschwindigkeiten für eine Reihe von Partikelgrößen in ungebundenen Flüssigkeiten und Flüssigkeiten zwischen parallelen Wänden gemessen.

Zusammenfassung

Eine experimentelle Studie wird durchgeführt, um die terminalen Setzgeschwindigkeiten von sphärischen Partikeln in Tensid-basierten Scherdünnungsviskoelastischen (VES)-Flüssigkeiten zu messen. Die Messungen werden für Partikel durchgeführt, die sich in ungebundenen Flüssigkeiten und Flüssigkeiten zwischen parallelen Wänden absetzen. VES-Flüssigkeiten über eine Vielzahl von rheologischen Eigenschaften werden hergestellt und rheologisch charakterisiert. Die rheologische Charakterisierung beinhaltet eine stetige Scherviskosität und dynamische Oszillator-Schermessungen, um die viskosen bzw. elastischen Eigenschaften zu quantifizieren. Die Setzgeschwindigkeiten unter ungebundenen Bedingungen werden in Bechern mit einem Durchmesser von mindestens dem 25-fachen Durchmesser der Partikel gemessen. Zur Messung der Setzgeschwindigkeiten zwischen parallelen Wänden werden zwei Versuchszellen mit unterschiedlichen Wandabständen konstruiert. Kugelpartikel unterschiedlicher Größe werden sanft in die Flüssigkeiten fallen gelassen und können sich absetzen. Der Prozess wird mit einer hochauflösenden Videokamera aufgezeichnet und die Flugbahn des Partikels wird mit Bildanalysesoftware aufgezeichnet. Aus den Daten werden Terminal-Aussetzgeschwindigkeiten berechnet.

Der Einfluss der Elastizität auf die Setzgeschwindigkeit in unbegrenzten Flüssigkeiten wird quantifiziert, indem die experimentelle Sollgeschwindigkeit mit der Setzgeschwindigkeit verglichen wird, die durch die unelastischen Luftwiderstandsvorhersagen von Renaud et al. berechnet wird. ¹ Die Ergebnisse zeigen, dass die Elastizität von Flüssigkeiten die Setzgeschwindigkeit erhöhen oder verringern kann. Die Größe der Reduktion/Erhöhung ist eine Funktion der rheologischen Eigenschaften der Flüssigkeiten und Eigenschaften von Partikeln. Die Vergrenzung von Wänden wird beobachtet, um einen Verzögerungseffekt bei der Setzung zu verursachen, und die Verzögerung wird in Form von Wandfaktoren gemessen.

Einleitung

Suspensionen von Partikeln in Flüssigkeiten sind in Anwendungen wie pharmazeutische Rindsherstellung, Abwasserbehandlung, Raumtreibstoff-Reinjektion, Halbleiterverarbeitung und Herstellung von Flüssigwaschmitteln zu finden. In der Ölindustrie werden viskoelastische Fracking-Flüssigkeiten verwendet, um Stützhosen (typischerweise Sand) in hydraulischen Frakturen zu transportieren. Nach Beendigung des Pumpens halten die Proppants die Fraktur offen und bieten einen leitfähigen Weg für Kohlenwasserstoffe zurückfließen.

Die Absetzen von Partikeln wird durch die Rheologie und Dichte der Flüssigkeit, Größe, Form und Dichte der Partikel und die Wirkung der Eindringung von Wänden bestimmt. Für ein kugelförmiges Teilchen, das sich in einer Newtonschen Flüssigkeit im schleichenden Strömungsregime absetzt, wird die Setzgeschwindigkeit durch die Stokes-Gleichung gegeben, die 1851 von Stokes abgeleitet wurde. Ausdrücke zur Berechnung der Zugkraft bei höheren Reynolds-Zahlen wurden von nachfolgenden Forschern^2-6präsentiert. Die Vergrenzung von Wänden reduziert die Setzgeschwindigkeiten, indem sie einen Verzögerungseffekt auf Partikel ausüben. Der Wandfaktor F_wist definiert als das Verhältnis der Endsetzgeschwindigkeit in Gegenwart von Begrenzungswänden zur Sollgeschwindigkeit unter unbegrenzten Bedingungen. Der Wandfaktor quantifiziert den Verzögerungseffekt der einschränkenden Wände. Viele theoretische und experimentelle Studien zur Bestimmung von Wandfaktoren für Kugeln, die sich in Newtonschen Flüssigkeiten in verschiedenen Querschnittsröhren über eine breite Palette von Reynolds-Zahlen niederlassen, sind in der Literatur^7-13verfügbar. Insgesamt gibt es eine umfangreiche Menge an Informationen zur Verfügung, um den Widerstand auf Kugeln in Newtonschen Flüssigkeiten zu bestimmen.

Die bisherigen Arbeiten zur Bestimmung der Absetzgeschwindigkeit von Partikeln in nicht-Newtonschen Flüssigkeiten, insbesondere viskoelastischen Flüssigkeiten, sind weniger vollständig. Verschiedene numerische Vorhersagen^14-18 und experimentelle Studien^19-24 sind in der Literatur verfügbar, um die Widerstandskraft auf einer Kugel in unelastischen Kraft-Rechts-Flüssigkeiten zu bestimmen. Mit den theoretischen Vorhersagen von Tripathi et al. ¹⁵ und Tripathi und Chhabra¹⁷, Renaud et al. ¹ entwickelte die folgenden Ausdrücke, um den Luftwiderstandskoeffizienten (C_D) in unelastischen Power-Law-Flüssigkeiten zu berechnen.

Für Re_PL<0.1 (Creeping Flow Regime)

wobei X(n) der Ziehkorrekturfaktor¹³ist. Re_PList die Reynolds-Zahl für eine Kugel, die in eine Energiegesetzflüssigkeit fällt, die definiert ist als:

wobei die Dichte der Flüssigkeit ist. Der Ziehkorrekturfaktor wurde mit der folgenden Gleichung¹ausgestattet:

Unter Verwendung der Definition des Ziehkoeffizienten wird die Sollgeschwindigkeit wie folgt berechnet:

Für 0,1_PL<100

wobei X das Verhältnis der Fläche zur projizierten Fläche des Teilchens und 4 für Kugeln ist. C_D0 ist der Luftwiderstandskoeffizient im Stokes-Bereich (Re_PL < 0.1) nach Gleichung 1, C _D∞ ist der Wert des Ziehkoeffizienten in der Newton-Region (Re_PL > 5 x 10²) und gleich 0,44. Die Parameter β, b, k werden wie:

α_o = 3 und α ist die Korrektur für die durchschnittliche Scherrate im Zusammenhang mit X(n) wie:

Zur Berechnung der Sollgeschwindigkeit wird die dimensionslose Gruppe N_d ²⁵ verwendet:

N_d ist unabhängig von der Sollgeschwindigkeit und kann explizit berechnet werden. Mit diesem Wert und dem Drag-Koeffizienten-Ausdruck in Gleichung 5kann Re_PL iterativ gelöst werden. Die Sollgeschwindigkeit kann dann berechnet werden mit:

Die Ausdrücke in Gleichungen 1-9 basierten auf theoretischen Vorhersagen für die Werte 1 ≥ n ≥ 0,4. Chhabra¹³ verglich die Vorhersagen aus den obigen Ausdrücken mit experimentellen Ergebnissen von Shah^26-27 (n variierte von 0,281-0,762) und Ford et al. ²⁸ (n variierte von 0,06-0,29). Die Ausdrücke wurden gezeigt, um die Ziehkoeffizienten genau vorherzusagen. Basierend auf diesen Analysen kann die obige Formulierung verwendet werden, um die Setzgeschwindigkeit von sphärischen Partikeln in unelastischen Kraft-Rechts-Flüssigkeiten für 1 ≥ n ≥ 0,06 zu berechnen. Diese vorhergesagte Setzgeschwindigkeit in unelastischen Kraft-Rechts-Flüssigkeiten wird mit der experimentellen Geschwindigkeit in den kraftgesetzlichen viskoelastischen Flüssigkeiten verglichen, um den Einfluss der Flüssigkeitselastizität auf die Setzgeschwindigkeit zu bestimmen. Die detaillierten Schritte werden im nächsten Abschnitt erwähnt.

Die Bestimmung der Setzgeschwindigkeit von Partikeln in viskoelastischen Flüssigkeiten war auch ein Forschungsthema mit unterschiedlichen Beobachtungen verschiedener Forscher; (i) Im schleichenden Strömungsregime überschatten die Scherverdünnungseffekte die viskoelastischen Effekte und die Sichtungsgeschwindigkeiten in hervorragender Übereinstimmung mit den rein viskosen Theorien^29-32, (ii) Partikel erleben eine Luftwiderstandsreduzierung im und außerhalb des schleichenden Strömungsregimes und die Sichsegeschwindigkeiten erhöhen sich aufgrund der Elastizität^30,33,34, (iii) die Schwinggeschwindigkeit verringert sich aufgrund der Flastizität³⁵. Walters und Tanner³⁶ fassten zusammen, dass bei Boger-Flüssigkeiten (konstante Viskosität elastische Flüssigkeiten) die Elastizität bei niedrigen Weissenberg-Zahlen eine Luftwiderstandsreduzierung verursacht, gefolgt von einer Drag-Verstärkung bei höheren Weissenberg-Zahlen. McKinley³⁷ betonte, dass die Erweiterungseffekte im Gefolge der Kugel zu einem Anstieg des Luftwiderstands bei höheren Weissenberg-Zahlen führen. Nach einer umfassenden Überprüfung der vorherigen Arbeiten zur Absetzung von Partikeln in ungebundenen und begrenzten viskoelastischen Flüssigkeiten hob Chhabra¹³ die Herausforderung hervor, eine realistische Beschreibung der scherratenabhängigen Viskosität zusammen mit der Flüssigkeitselastizität in theoretische Entwicklungen einzubeziehen. Die Untersuchung der Wandeffekte auf die Absetzung von sphärischen Partikeln war auch ein Forschungsgebiet in den letzten Jahren^38-42. Die gesamte Arbeit wurde jedoch zur Absetzung von kugelförmigen Partikeln in zylindrischen Rohren durchgeführt. Für sphärische Partikel, die sich in viskoelastischen Flüssigkeiten zwischen parallelen Wänden absetzen, liegen keine Daten vor.

Diese Arbeit versucht, experimentell die Absetzen von Kugeln in scherender viskoelastischer Flüssigkeiten zu untersuchen. Das Ziel dieser experimentellen Studie ist es, die Auswirkungen der Flüssigkeitselastizität, der Scherverdünnung und der Verengung von Wänden auf die Setzgeschwindigkeit sphärischer Partikel in scherender viskoelastischer Flüssigkeiten zu verstehen. Dieses Papier konzentriert sich auf die experimentellen Methoden, die für diese Studie verwendet werden, zusammen mit einigen repräsentativen Ergebnissen. Die detaillierten Ergebnisse zusammen mit den Analysen finden Sie in einer früheren Publikation⁴³.

Protokoll

1. Herstellung der Flüssigkeiten

Für diese experimentelle Studie wird ein polymerfreies, viskoelastisches, zweikomponentes Tensid-basiertes Fluidsystem verwendet. Dieses Fluidsystem wurde in Öl- und Gasbrunnen in vielen Fördergebieten für hydraulische Fracking-Behandlungen^44,45eingesetzt. Dieses Fluidsystem wird für diese Studie verwendet, weil es optisch transparent ist und die Rheologie durch systematische Variation der Konzentrationen und Proportionen der beiden Komponenten gesteuert werden kann. Das Fluidsystem besteht aus einem anionischen Tensid (wie Natriumxylolsulfonat) als Komponente A und einem kationischen Tensid (wie N,N,N-Trimethyl-1-octadecamoniumchlorid) als Komponente B.

1. Fügen Sie eine bestimmte Konzentration von Komponente A zu destilliertem Wasser hinzu und mischen Sie bei hoher Drehzahl mit einem Deckenmischer, um eine ordnungsgemäße Mischung zu gewährleisten. Lassen Sie es für 2-3 min mischen.
2. Fügen Sie eine bestimmte Konzentration von Komponente B zu diesem Gemisch hinzu und lassen Sie es für eine zusätzliche 2-3 min mischen.
3. Die Mischung für 2-6 Stunden ruhen, um die Luftblasen zu entlüften. Hinweis: Das endgültige Fluidgemisch ist optisch transparent. Für diese Studie werden sieben Flüssigkeitsgemische unterschiedlicher Konzentrationen verwendet. Die Konzentrationen werden gewählt, um Flüssigkeitsgemisch über eine Breite von Viskositäten zu erhalten.

2. Messung von Sichswassergeschwindigkeiten in ungebundenen Flüssigkeiten

Es werden Glaskugeln mit Durchmessern von 1-5 mm verwendet.

1. Verwenden Sie ein hochauflösendes Mikroskop, um den Durchmesser der Glaskugeln zu messen. Stellen Sie sicher, dass die Kugeln glatte Oberflächen haben und nahezu perfekte Kugeln sind.
2. Lagern Sie die Flüssigkeit in Glasbehältern mit einem Durchmesser von mindestens 25x partikeldurchmesser, um sicherzustellen, dass die einbeschränkenden Wände nicht auf die Sollgeschwindigkeit der Partikel wirken.
3. Zeichnen Sie die Raumtemperatur und die Flüssigkeitstemperatur mit einem Laborthermometer auf. Die Messung der Temperatur ist wichtig, da die rheologischen Messungen der Flüssigkeit bei der Temperatur durchgeführt werden sollten, bei der das Absetzen durchgeführt wird.
4. Legen Sie einen Meterstock neben den Behälter.
5. Tauchen Sie das Glaspartikel vorsichtig in die Flüssigkeit ein und lassen Sie es sich absetzen. Zeichnen Sie den Abrechnungsprozess mit einer hochauflösenden Videokamera auf.
6. Verfolgen Sie die Position des Partikels zu verschiedenen Zeitschritten aus dem aufgezeichneten Video mithilfe einer Bildanalyseanwendung. Hinweis: In dieser Arbeit wird eine Softwareanwendung namens 'Tracker' verwendet (http://www.cabrillo.edu/~dbrown/tracker/).
7. Zeichnen Sie die vertikale Position des Partikels im Vergleich zur Zeit und berechnen Sie die Endsetzgeschwindigkeit aus der Steigung der Linie.
8. Wiederholen Sie das Experiment unter den einzigartigen Bedingungen mindestens 3x, um die Reproduzierbarkeit zu gewährleisten. Führen Sie die Bildanalyse für verschiedene Messungen durch und melden Sie die Sollgeschwindigkeit für einen bestimmten Partikeldurchmesser in einer bestimmten Flüssigkeit mithilfe von Fehlerbalken.
9. Wiederholen Sie die obigen Schritte für Partikel mit unterschiedlichem Durchmesser und zeichnen Sie die Setzgeschwindigkeiten auf. Zeichnen Sie die Sollgeschwindigkeit im Vergleich zum Partikeldurchmesser. Anmerkung: Abbildung 1 zeigt die Sollgeschwindigkeit von fünf Partikeln unterschiedlicher Größe in einer Flüssigkeit.

3. Messung von Setzgeschwindigkeiten für Flüssigkeiten zwischen parallelen Wänden

Zur Messung der Setzgeschwindigkeiten in Gegenwart paralleler Wände werden zwei Versuchszellen aus Plexiglas verwendet.

1. Achten Sie beim Entwerfen und Konstruieren der Zelle darauf, dass die Wände glatt und perfekt parallel zueinander sind. Halten Sie das Seitenverhältnis der Zellen niedrig, um sicherzustellen, dass die Wände orthogonal nicht auf die parallelen Wände wirken. Anmerkung: Der Abstand zwischen den Wänden in den beiden Zellen in dieser Studie beträgt 3,6 mm bzw. 8 mm. Abbildung 2 zeigt einen Schaltplan einer versuchszelle.
2. Füllen Sie die Zelle mit der Flüssigkeit und lassen Sie das Teilchen in der Zelle vorsichtig durch den Ein-/Auslassanschluss frei. Versiegeln Sie den Ein-/Auslassanschluss mit einem Gummistopfen und lassen Sie das Teilchen sich absetzen, bis es die Mitte der Zelle erreicht.
3. An dieser Stelle die Zelle vorsichtig vertikal positionieren und das Partikel absetzen lassen.
4. Platzieren Sie einen Meterstick neben der Zelle und zeichnen Sie die Setzung mit der hochauflösenden Videokamera auf.
5. Zeichnen Sie die Raumtemperatur und die Flüssigkeitstemperatur mit einem Laborthermometer auf. Dies ist wichtig, da die rheologischen Messungen der Flüssigkeit bei dieser Temperatur durchgeführt werden sollten.
6. Messen Sie wie bei den ungebundenen Setzgeschwindigkeitsmessungen die Sollgeschwindigkeit in der Softwareanwendung 'Tracker'. Wiederholen Sie die Messungen mindestens dreimal, um die Reproduzierbarkeit zu gewährleisten und Fehlerbalken für jede Messung zu erhalten.

4. Rheologische Charakterisierung von Flüssigkeiten

1. Führen Sie die stationären Scherviskositätsmessungen durch, um die Viskosität der Flüssigkeit als Funktion der Scherrate zu messen. Hinweis: In dieser Arbeit wird das ARES-Rheometer von TA Instruments mit einer doppelwandigen konzentrischen Zylinderhalterung (Innendurchmesser: 27,95 mm, Innenbobdurchmesser: 29,50 mm, Außenbobdurchmesser: 32,00 mm, Außenbecherdurchmesser: 34,00 mm, Boblänge: 32,00 mm) verwendet.
2. Variieren Sie die Scherrate von 0,1-800 sec^-1 und nehmen Sie Messungen bei 10 Punkten/Jahrzehnt. Stellen Sie sicher, dass die Temperatur des Bechers die gleiche ist, bei der das Absetzexperiment in derselben Flüssigkeit durchgeführt wurde. Abbildung 3 zeigt die Viskosität im Vergleich zur Scherrate für eine Fluidprobe auf einem Log-Log-Plot.
3. Berechnen Sie für dieselbe Flüssigkeit den Bereich der Scherrate, den die Partikel in den Absetzexperimenten gefunden haben. Verwenden Sie die oberflächengemittelte Partikelscherrate, definiert durch 2V/d_p ^20,23, wobei V die Sollgeschwindigkeit des Teilchens und d_p der Partikeldurchmesser ist.
4. Passen Sie eine Power-Law-Kurve ^μ=K-n-1in diesen Bereich von Scherraten auf die Viskosität im Vergleich zur Scherrate." Auf einem Log-Log-Plot ist diese Passung eine gerade Linie. Bestimmen Sie die Parameter K (Flow Consistency Index) und n (Flow Behavior Index).
   K und n quantifizieren die Viskosität der Flüssigkeiten. Abbildung 3 zeigt, dass das Power-Law auf dasselbe Diagramm passt.
5. Führen Sie die dynamischen Oszillator-Schermessungen über den Frequenzbereich von 0,1-100 rad/sec durch und messen Sie den elastischen Modul, G' und viskosen Modul, G''. Nehmen Sie die Messung an 10 Punkten/Jahrzehnt vor.
   Abbildung 4 zeigt die G' und G'' für eine Flüssigkeitsprobe.
6. Berechnen Sie das Verhältnis der beiden Module, G''/G' aus diesen Daten. Passen Sie das Verhältnis von Moduli zu einem Maxwell-Modell mithilfe einer Regressionsanalyse an und berechnen Sie die EntspannungszeitderFlüssigkeit. Die Gleichung für das Verhältnis der beiden Module für ein Maxwell-Modell ist^46,47:

Die Entspannungszeit der Flüssigkeit quantifiziert die Elastizität der Flüssigkeit. Größere Entspannungszeit, elastischer ist die Flüssigkeit. Abbildung 5 zeigt das G''/G' für die Flüssigkeitsprobe zusammen mit der Maxwell-Passform. Die Anpassung erfolgt durch Minimierung der Summe der Varianzmessung über den Frequenzbereich.

5. Bestimmung des Einflusses der Elastizität auf ungebundene Settling-Geschwindigkeiten

1. Bezeichnen Sie die experimentelle Absetzgeschwindigkeit eines Teilchens in ungebundener Flüssigkeit durch V_∞VE, wobei sich"∞VE" auf nicht gebundene viskoelastische Flüssigkeiten bezieht. Vergleichen Sie diese experimentelle Sollgeschwindigkeit mit der Aufsetzgeschwindigkeit (V_∞INEL), die auf der Grundlage der scheinbaren Viskositätsdaten auf der Grundlage der kraftgesetzlichen Parameter berechnet wird. Verwenden Sie die von Renaud et al. entwickelten Ausdrücke. ¹ zur Berechnung von V_∞INEL. Die Ausdrücke werden im Abschnitt Einführung erwähnt. '∞INEL' bezieht sich auf unbeelastte unelastische Flüssigkeiten.
2. Berechnen Sie das Verhältnis V_∞EL/V_∞INEL , und beziehen Sie sich auf das Verhältnis als Geschwindigkeitsverhältnis.
   Der Wert des Geschwindigkeitsverhältnisses veranschaulicht den Einfluss der Elastizität auf die Sollgeschwindigkeit. Das Geschwindigkeitsverhältnis größer als 1 deutet auf eine Geschwindigkeitserhöhung/Luftwiderstandsreduzierung aufgrund der Flüssigkeitselastizität hin. Das Geschwindigkeitsverhältnis unter 1 deutet auf eine Geschwindigkeitsreduzierung/-ziehende Verbesserung aufgrund der Flüssigkeitselastizität hin.
3. Zeichnen Sie das Geschwindigkeitsverhältnis als Funktion des Partikeldurchmessers für verschiedene Flüssigkeiten, um die Wirkung der Elastizität auf die Sollgeschwindigkeit von Partikeln unterschiedlichen Durchmessers in Flüssigkeiten verschiedener Rheologien zu beobachten. Abbildung 6 zeigt das Geschwindigkeitsverhältnis als Funktion des Partikeldurchmessers in einer der Flüssigkeiten.

6. Quantifizierung des Retardierungseffekts paralleler Wände auf die Ansiedlung von Geschwindigkeiten

1. Berechnen Sie den Wandfaktor, F_w für ein bestimmtes Durchmesserteilchen, indem Sie die Sollgeschwindigkeit in Gegenwart von parallelen Wänden, V_∞VE zur Sollgeschwindigkeit in der ungebundenen Flüssigkeit, V_∞VE.
2. Zeichnen Sie für eine bestimmte Flüssigkeit die Wandfaktoren in Abhängigkeit vom Partikeldurchmesser zum Wandabstandsverhältnis r. Abbildung 7 zeigt die Wandfaktoren für Partikel, die sich in einer der Flüssigkeiten absetzen. Die Handlung hilft, den Verzögerungseffekt der einschränkenden Wände auf die Setzgeschwindigkeit zu quantifizieren. Senken Sie den Wandfaktor, höheren Wandverzögerungseffekt.

Ergebnisse

Die Experimente werden für fünf Partikel unterschiedlicher Durchmesser in sieben verschiedenen Fluidmischungen mit einzigartigen K-, n- und N-Werten durchgeführt. Abbildung 1 zeigt die Sollgeschwindigkeit als Funktion des Partikeldurchmessers in einer Flüssigkeit. Die Fehlerbalken zeigen die Variabilität in den drei Messungen an. Die während des Experiments gemessene Raumtemperatur beträgt 23 °C.

Diskussion

Die experimentelle Studie konzentriert sich auf die Messung von Setzgeschwindigkeiten sphärischer Partikel in scherender viskoelastischer Flüssigkeiten unter unbeschränkten und begrenzten Bedingungen. Es wird ein detailliertes experimentelles Verfahren zur Erzielung wiederholbarer Messungen der Setzgeschwindigkeiten vorgestellt. Die Ergebnisse zeigen, dass die Flüssigkeitselastizität die Setzgeschwindigkeit erhöhen oder verringern kann. Wände wirken sich auf die Setzung zurück und dieser Effekt wird anhand von Wandfaktor...

Materialien

Liste der in diesem Artikel verwendeten Materialien

Name	Unternehmen	Katalognummer	Kommentare
Glas-Mikrokugeln	Whitehouse Scientific	#GP1750	Erhältlich in verschiedenen Siebfraktionen.
Rheometer	TA Instruments	ARES	Jedes Standardrheometer, das dynamische und statische Messungen durchführen
kann Anionisches Tensid (Komponente A)		Proprietäre Flüssigkeit	Wird in Ölfelddiensten für Hydraulic Fracturing verwendet. Natriumxylolsulfonat, kann als Ersatz verwendet werden.
Kationisches Tensid (Komponente B)		Proprietäre Flüssigkeit	, die in Ölfelddiensten für hydraulische Frakturen verwendet wird. N,N,N-Trimethyl-1-octadecamoniumchlorid kann als Ersatz verwendet werden.