Name: חפצים מעין אור עבור מנות נתונים אופטיות (וידאו) | JoVE Journal
Uploaded: 2014-02-06T13:00:00.000+00:00
Duration: 7 min 45 s
Description: למדו שיטה לאחסון ועיכוב חבילות נתונים אופטיים באמצעות קוהרנטיות תדר-זמן. השיטה מאפשרת אחסון אלפי סיביות בו-זמנית, לעומת שיטות אור איטי המוגבלות לסיבית אחת.

ai_agent_IP

ai_agent

maintenance

instantTrialDurationMinutes

isBiopharma

enableNewMyJoveSectionDesign

educationFeatures

seoMetaApi

ai_copilot_institution_blacklist

ai_chat_institution_blacklist

freeAccessWindow

ssoRoleCapture

scheduledMaintenanceBanner

joveLabsFeatures

disable_autoplay_for_bots

extended_trial_duration

5 minutes

אנו בתודה להכיר תמיכה הכספית של דויטשה מעבדות חדשנות טלקום.

<html> 1. הכנת המערכת (איור 4) <ol style=";text-align:right;direction:rtl"><li style=";text-align:right;direction:rtl"> הכנס את LD1 דיודות הלייזר וLD2 בהר המסוים ולחבר אותו עם הנוכחי (LDC) ובקרי טמפרטורה (TEC). הפעל את המכשירים ולבדוק את הפונקציונליות של דיודות לייזר עם מנתח הספקטרום האופטי. בדרך כלל, משמש גל הטלקום סביב 1,550 ננומטר. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> חבר את דיודת הלייזר למאפננים (IM / PM וMZM1) בהתאם להתקנה באיור 4. המחברים אופטיים צריכים לנקות לפני השימוש, על מנת להבטיח המשטח הנקי לצימוד. חבר את ספק הכוח (לא מוצג) ואת האות ממחולל צורת הגל (AWG) עם מגבר חשמלי נוסף למאפנן. ודא כי ספק הכניסה האופטי וחשמלי המרבי במאפנן אין חריגה. כל מודולטור מצויד בבקר קיטוב. </li></ol><html> / Files/ftp_upload/50468/50468fig4highres.jpg &quot;src =&quot; / files/ftp_upload/50468/50468fig4.jpg &quot;/&gt; איור 4. התקנה ניסיונית של QLS לפי האחסון של עוצמה ואותות שלב מווסתת אפשרי. הסעיף שכותרתו הכחול נחוץ רק לצורך זיהוי של אותות מווסת שלב. תהליך QLS מתרחש בסיבים אופטיים. הסעיף שכותרתו הצהוב מגדיר את זיהוי אבוכי של מסרק התדר. TEC: בקר טמפרטורה, LDC: מקור זרם דיודת לייזר, LD: דיודת לייזר, IM: מאפנן עוצמה, PM: מאפנן שלב, מחשב: בקר קיטוב, AWG: מחולל צורת גל שרירותי, MZM: מאפנן מאך-Zehnder, EDFA: ארביום מסומם סיבים מגבר, C: סירקולטור, Lo: מתנד המקומי, Osci: אוסצילוסקופ, OSA: מנתח ספקטרום אופטי, פ&quot;ד: דיודת אור, סוכנות החלל האירופית: מנתח ספקטרום חשמלי. <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/50468/50468fig4highres.jpg" target="_blank">לחץ כאן לצפייה בתמונה גדולה יותר.</a> <ol </html style=";text-align:right;direction:rtl">להתחיל = &quot;3&quot;&gt; <li style=";text-align:right;direction:rtl"> חבר את הסיבים עם המאפנן לאות נתונים. עבור אותות שלב מווסת זה חייב להיות מאפנן מופע (PM) ועבור אותות בעוצמה מווסתת מאפנן עוצמה (IM). בדרך כלל, קצב הנתונים עבור הניסוי הוא בטווח Gbps. הצד האחר של הסיבים קשורים ליציאה 2 של סירקולטור (C). סיבי AllWave משמשים בניסויים שלנו יש לו את המפרט הבא: L = 20 קילומטר, Δ ו SBS = 10.2 MHz, ו SBS = 10.852 GHz, P ה 9.1 ≈ dBm. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> חבר את המאפנן משרעת עבור דור מסרק תדר (MZM1) עם המגבר האופטי (EDFA). מסרק יש לכסות את רוחב הפס של אות המידע. הפלט של EDFA מחובר עם יציאת 1 של סירקולטור. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> לצורך זיהוי של אותות שלב מווסת, יש צורך במקור התייחסות. חבר את המתנד המקומי (LO) יחד עם התפוקה של 3 סירקולטור למצמד 50/50. עבור int<html> ensity מווסת אותות, חלק זה אינו נדרש. כLO לייזר סיב (Koheras) משמש. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> עבור אותות שלב מווסת: לחבר את המאפנן השלישי (MZM2) לחילוץ העותקים המאוחר עם התפוקה של המצמד 50/50. עבור אותות בעוצמה מווסתת, להתחבר MZM2 ישירות ליציאת ה 3 של סירקולטור. לספק את המאפנן עם מתח הטיה (לא מוצג) ואות מלבנית מיציאת פלט CH1 Mkr1 של הגנרטור צורת הגל לחילוץ. לכן, את האותות המקוריים נתונים, כמו גם את האות מלבנית לחילוץ מסונכרנים. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> לזיהוי וניתוח: להתחבר 90/10 מצמד לאחר MZM2. אוסצילוסקופ מחובר עם יציאת 90% מהמצמד וחלק 10% קשור במנתח הספקטרום האופטי. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> לתכנת את מחולל צורת הגל עם האותות הנדרשים לנתוני מנות, מסרק התדר והאות מלבנית. מסרק התדר מופק על ידי sinc-פונקציה מחזורית. </li></ol>e_title &quot;&gt; 2. מדידה <ol style=";text-align:right;direction:rtl"><li style=";text-align:right;direction:rtl"> הפעל את הפלט עבור אותות הנתונים במחולל צורת הגל (AWG). לשנות את הנטייה למאפנן (IM / PM) באספקת החשמל ולשלוט על איכות האות באוסצילוסקופ. לאחר התאמת האיכות הטובה ביותר להפוך את הפלט של צורת גל גנרטור כבויה. צריכים להיות מוגדרים מאפננים סביב נקודת ההפעלה ליניארי. ניתן למצוא ערכים למופת בסעיף התוצאות. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> להתאים את האיכות של מסרק התדר עם זיהוי אבוכי. דוגמא למסרק תדר באיכות טובה יחסית, מוצגת באיור 5. מסרק התדר צריך להיות שטוח, למשל יש את כל רכיבי התדר באותה עוצמה ויציבות לאורך זמן, כמו גם רחבים מספיק כדי לכסות את כל הספקטרום. בנוסף, את הקצוות של המסרק צריכים להיות תלולים, למשל אין רכיבי תדר לכאורה בעוצמה נמוכה בצדדים. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> אני זיהוי מסרק אבוכי: חברו את היציאה של MZM1 עם שיתוף 50/50upler. הנמל האחר של המצמד מחובר עם לייזר סיב (Koheras) כמו מתנד מקומי. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> איתור מסרק אבוכי השני: בשל רוחב הפס המוגבל של צילום דיודה ומנתח הספקטרום החשמלי, ראשון מצמד הפלט צריך להיות מחובר למנתח הספקטרום האופטי על מנת לקבוע את המרחק בין מתנד המקומי ואת האות לסביבות 8 GHz על ידי שינוי הטמפרטורה של הלייזר. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> איתור מסרק אבוכי III: לאחר ההתאמה להסיר את מנתח הספקטרום האופטי ולחבר את דיודת האור ומנתח ספקטרום החשמל לתפוקה של המצמד 50/50. התאם את מתח ההטיה של מאפנן מסרק להשיג מסרק תדר שטוח. לאחר השלמת לחבר את הפלט של המאפנן שוב למגבר האופטי (EDFA). </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> התאם את המרחק בין שני דיודות הלייזר (IM / PM וMZM1) לגבי שינוי ברילואן עם אותות גל רציפים. לכן, כדי להיות בטוח שהפלט של מחולל צורת הגל הוא turned כבוי. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> הפעל את המגבר האופטי. יש להסתכל על נתח הספקטרום האופטי ולהגדיר את תפוקת החשמל של EDFA לערך מתחת לסף של פיזור ברילואן מגורה. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> עכשיו להעביר את אורך הגל של לייזר דיודה אשר מייצר את אות נתונים (IM / PM) לאזור הרווח של המשאבה (MZM1). האות תהיה מוגברת אם אורך הגל הוא נכון. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> לאופטימיזציה לשנות את הקיטוב של אות הנתונים ולכן העצמה למקסימום. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> הפעל את שני הפלטים (אות הנתונים ומסרק) של הגנרטור צורת הגל. להגדיל את תפוקת החשמל של EDFA. עכשיו מסרק התדר יהיה לחלץ רכיבים במרחק שווה מהספקטרום. אוסצילוסקופ צריך להראות העותקים השונים שנוצרו על ידי QLS. להפחתת עיוות מעט להעביר את אורך הגל של אות הנתונים ולשנות את הקיטוב. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> כדי לחלץ את אחד העותקים להשתמש באחד מאותות הסמן של מחולל צורת הגל או מקור חיצונישיכול לייצר דופק מלבני. הגדר את דופק מלבני עם האורך של המנות. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> הפעל את ההטיה לMZM2 ולשנות אותו עד לנקודה שבה ההפעלה אות חילוץ מוגדלת ואת כל העותקים האחרים מודחקים. עכשיו להעביר את הדופק המלבני לגרסה הרצויה של הדפוס המאוחסן. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> דפוס נתונים המאוחסן ניתן לשמור עם אוסצילוסקופ ומוערך עם תוכנה, למשל מקור. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> על מנת לעבור בין המדידה של עוצמת ולשלב אותות מווסת, המאפנן לאות הנתונים צריך להיות שונה ממסרים מיידיים לאותות בעוצמה מווסת לPM עבור אותות מווסת שלב. בנוסף, לאותות השלב מווסת מתנד מקומי כמקור התייחסות צריך להוסיף להגדרה לפי איור 4. </li></ol><img alt="איור 5" fo:content-width="5in" fo:src="/files/ftp_upload/50468/50468fig5highres.jpg" src=&quot;/ Files/ftp_upload/50468/50468fig5.jpg&quot; /&gt; איור 5. כמעט שטוח מסרק תדר עם 13 סניפים. מסרק זוהה באמצעות זיהוי אבוכי. לגילוי מתנד מקומי בשילוב באמצעות מצמד 3 dB עם האות האופטי וזוהה עם דיודת אור. מסרק התדר נמדד ונרשם עם מנתח ספקטרום חשמלי. תפוקת החשמל של מתנד המקומי היה dBm 6 ואת הכוח האופטי של dBm מסרק 8. המרחק בין מתנד המקומי והמסרק האופטי היה 9.8 GHz. לסקירה כללית טובה יותר על ציר התדר הוא מנורמל לתדר המרכזי של המסרק שהיה סביב 193.5 THz (1,550 ננומטר). <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/50468/50468fig5highres.jpg" target="_blank">לחץ כאן לצפייה בתמונה גדולה יותר.</a>

<ol><li>Spring, J., Tucker, R. S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Photonic+2+x+2+packet+switch+with+input+buffers%5BTitle%5D)+AND+%22Electron.+Lett%22%5BJournal%5D)">Photonic 2 x 2 packet switch with input buffers.</a> Electron. Lett. 29 (3), 284-285 (1993).</li>
<li>Krauss, T. F. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Why+do+we+need+slow+light%5BTitle%5D)+AND+%22Nat.+Photonics%22%5BJournal%5D)">Why do we need slow light.</a> Nat. Photonics. 2, 448-450 (2008).</li>
<li>Hau, L. V., Harris, S. E., Dutton, Z., Behroozi, C. H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Light+speed+reduction+to+17+meters+per+second+in+an+ultracold+atomic+gas%5BTitle%5D)+AND+%22Nature%22%5BJournal%5D)">Light speed reduction to 17 meters per second in an ultracold atomic gas.</a> Nature. 397, 594-598 (1999).</li>
<li>Chang-Hasnian, C. J., Ku, P. C., Kim, J., Chuang, S. L. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Variable+optical+buffer+using+slow+light+in+semiconductor+nanostructures%5BTitle%5D)+AND+%22Proc.+IEEE%22%5BJournal%5D)">Variable optical buffer using slow light in semiconductor nanostructures.</a> Proc. IEEE. 91 (11), 1897-1810 (2003).</li>
<li>Gersen, H., Karle, T. J., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Real-space+observation+of+ultraslow+light+in+Photonic+Crystal+Waveguides%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Real-space observation of ultraslow light in Photonic Crystal Waveguides.</a> Phys. Rev. Lett. 94 (7), 073903-073907 (2005).</li>
<li>Thévenaz, L. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Slow+and+fast+light+in+optical+fibres%5BTitle%5D)+AND+%22Nature+Photon%22%5BJournal%5D)">Slow and fast light in optical fibres.</a> Nature Photon. 2, 472-481 (2008).</li>
<li>Uskov, A. V., Sedgwick, F. G., Chang-Hasnian, C. J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Delay+Limit+of+Slow+Light+in+Semiconductor+Optical+Amplifiers%5BTitle%5D)+AND+%22IEEE+Photon.+Technol.+Lett%22%5BJournal%5D)">Delay Limit of Slow Light in Semiconductor Optical Amplifiers.</a> IEEE Photon. Technol. Lett. 18 (6), 731-733 (2006).</li>
<li>Schneider, T. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Time+Delay+Limits+of+stimulated-Brillouin-scattering-based+slow+light+systems%5BTitle%5D)+AND+%22Opt.+Lett%22%5BJournal%5D)">Time Delay Limits of stimulated-Brillouin-scattering-based slow light systems.</a> Opt. Lett. 33 (13), 1398-1400 (2008).</li>
<li>Sharping, J., Okawachi, Y., van Howe, J., Xu, C., Wang, Y., Willner, A., Gaeta, A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((All-optical%2C+wavelength+and+bandwidth+preserving%2C+pulse+delay+based+on+parametric+wavelength+conversion+and+dispersion%5BTitle%5D)+AND+%22Opt.+Express%22%5BJournal%5D)">All-optical, wavelength and bandwidth preserving, pulse delay based on parametric wavelength conversion and dispersion.</a> Opt. Express. 13 (20), 7872-7877 (2005).</li>
<li>Okawachi, Y., Foster, M., Chen, X., Turner-Foster, A., Salem, R., Lipson, M., Xu, C., Gaeta, A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Large+tunable+delays+using+parametric+mixing+and+phase+conjugation+in+Si+nanowaveguides%5BTitle%5D)+AND+%22Opt.+Express%22%5BJournal%5D)">Large tunable delays using parametric mixing and phase conjugation in Si nanowaveguides.</a> Opt. Express. 16 (14), 10349-10357 (2008).</li>
<li>Kash, M. M., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Ultraslow+group+velocity+and+enhanced+nonlinear+optical+effects+in+a+coherently+driven+hot+atomic+gas%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Ultraslow group velocity and enhanced nonlinear optical effects in a coherently driven hot atomic gas.</a> Phys. Rev. Lett. 82 (26), 5229-5232 (1999).</li>
<li>Turukhin, A. V., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Observation+of+ultraslow+and+stored+light+pulses+in+a+solid%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Observation of ultraslow and stored light pulses in a solid.</a> Phys. Rev. Lett. 88 (2), 023602-023605 (2001).</li>
<li>Fleischhauer, M., Yelin, S. F., Lukin, M. D. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((How+to+trap+photons%3F+Storing+single-photon+quantum+states+in+collective+atomic+excitations%5BTitle%5D)+AND+%22Opt.+Commun%22%5BJournal%5D)">How to trap photons? Storing single-photon quantum states in collective atomic excitations.</a> Opt. Commun. 179 (1-6), 395-410 (2000).</li>
<li>Zhu, Z., Gauthier, D. J., Boyd, R. W. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Stored+Light+in+an+Optical+Fiber+via+Stimulated+Brillouin+Scattering%5BTitle%5D)+AND+%22Science%22%5BJournal%5D)">Stored Light in an Optical Fiber via Stimulated Brillouin Scattering.</a> Science. 318 (5857), 1748-1750 (2007).</li>
<li>Preußler, S., Jamshidi, K., Wiatrek, A., Henker, R., Bunge, C. A., Schneider, T. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Quasi-Light-Storage+based+on+time-frequency+coherence%5BTitle%5D)+AND+%22Opt.+Express%22%5BJournal%5D)">Quasi-Light-Storage based on time-frequency coherence.</a> Opt. Express. 17 (18), 15790-15798 (2009).</li>
<li>Jamshidi, K., Preußler, S., Wiatrek, A., Schneider, T. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((A+review+to+the+all+optical+Quasi+Light+Storage%5BTitle%5D)+AND+%22IEEE+J.+Sel.+Top.+Quantum+Electron.+Special+Issue%3A+Nonlinear+Optical+Signal+Processing%22%5BJournal%5D)">A review to the all optical Quasi Light Storage.</a> IEEE J. Sel. Top. Quantum Electron. Special Issue: Nonlinear Optical Signal Processing. 18 (2), 884-890 (2012).</li>
<li>Preußler, S., Jamshidi, K., Schneider, T. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Quasi-Light-Storage+Enhancement+by+Reducing+the+Brillouin+Gain+Bandwidth%5BTitle%5D)+AND+%22Appl.+Opt%22%5BJournal%5D)">Quasi-Light-Storage Enhancement by Reducing the Brillouin Gain Bandwidth.</a> Appl. Opt. 50 (22), 4252-4256 (2011).</li>
<li>Schneider, T., Jamshidi, K., Preußler, S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Quasi-Light+Storage%3A+A+Method+for+the+Tunable+Storage+of+Optical+Packets+With+a+Potential+Delay-Bandwidth+Product+of+Several+Thousand%5BTitle%5D)+AND+%22Bits%2C+J.+Lightwave+Technol%22%5BJournal%5D)">Quasi-Light Storage: A Method for the Tunable Storage of Optical Packets With a Potential Delay-Bandwidth Product of Several Thousand.</a> Bits, J. Lightwave Technol. 28 (17), 2586-2592 (2010).</li>
<li>Boyd, R. <a target="_blank" href="http://scholar.google.com/scholar?hl=en&safe=off&q=author%3aBoyd%2C+R+%22Nonlinear+Optics%22">Nonlinear Optics</a>. , Academic Press. (2003).</li>
<li>Yeniay, A., Delavaux, J., Toulouse, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Spontaneous+and+Stimulated+Brillouin+Scattering+Gain+Spectra+in+Optical+Fibers%5BTitle%5D)+AND+%22J.+Lightwave+Technol%22%5BJournal%5D)">Spontaneous and Stimulated Brillouin Scattering Gain Spectra in Optical Fibers.</a> J. Lightwave Technol. 20 (8), 1425-1432 (2002).</li>
<li>Preußler, S., Schneider, T. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((All+optical+storage+of+phase-shift-keyed+data+packets%5BTitle%5D)+AND+%22Opt.+Express%22%5BJournal%5D)">All optical storage of phase-shift-keyed data packets.</a> Opt. Express. 20 (16), 18224-18229 (2012).</li>
<li>Preußler, S., Schneider, T. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Bandwidth+reduction+in+a+multistage+Brillouin+system%5BTitle%5D)+AND+%22Opt.+Lett%22%5BJournal%5D)">Bandwidth reduction in a multistage Brillouin system.</a> Opt. Lett. 37 (19), 4122-4124 (2012).</li>
<li>Preußler, S., Jamshidi, K., Wiatrek, A., Schneider, T. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Einfache+variable%2C+optische+Datenspeicherung+bis+zu+800+ns%5BTitle%5D)+AND+%22Proceedings+Photonische+Netze.+%28ITG-FB+228%29%2C+P8%22%5BJournal%5D)">Einfache variable, optische Datenspeicherung bis zu 800 ns.</a> Proceedings Photonische Netze. (ITG-FB 228), P8. , (2011).</li>
</ol>

החוקרים מצהירים כי אין להם אינטרסים כלכליים מתחרים. המחבר, תומס שניידר, הוא עובד של דויטשה טלקום AG. המחבר, סטפן Preußler, זכה למימון שהועמד על ידי דויטשה מעבדות חדשנות טלקום.

<html> השלב הקריטי ביותר במהלך הניסוי הוא ההתאמה של מסרק התדר, כלומר רוחב הפס, השטיחות והעמדה ביחס לנתוני האות בתחום התדר. על פי משפט הדגימה בתחום תדר, עיוותי אות נמנעות אם כל רוחב הפס של החבילה האופטית ידגם עם מסרק באופן אידיאלי שטוח. כך, רוחב הפס של החבילה האופטית מגדיר את רוחב הפס המינימאלי של מסרק התדר וברוחב הפס הזה המסרק צריך להיות שטוח ככל האפשר. מסרק תדר nonideal יוביל לכפל לא סדיר עם ספקטרום נתונים ולכן לספקטרום שנדגמו לא אחיד. זה יגדיל את העיוותים באופן משמעותי. ...

תחבורת נתונים ברשתות התקשורת היא אופטית, שכן רק סיבים אופטיים מציעים הקיבולת הנדרשת לתעבורת נתונים של היום מועברת ברחבי העולם. עם זאת, בכל צומת של רשת האות האופטי צריך להיות מועבר לרשות החשמל על מנת לעבד אותו. לאחר עיבוד האות מומרת חזרה לתחום האופטי לשידור נוסף. כפולת העברה זו בין תחומים היא גם זמן וכוח רב. על מנת להשתמש בעיבוד כל אופטי של נתונים, הבעיה של אחסון ביניים יש לפתור. לכן, הרבה שיטות לאחסון או החציצה של האותות אופטיים כבר הציע. הדרך הפשוטה ביותר היא לשלוח אותות לתוך מטריצה ​​של מוליכי גלים עם אורכים שונים 2. עם זאת, מטריצות אלה הן מגושמות וזמן האחסון אינו יכול להיות מכוון שכן הוא מוגדר מראש על ידי אורך מוליך גל. שיטת &quot;איטי אור&quot; מסתמכת על tunabשינוי le של שבירת מדד קבוצה בינונית עד להאט את מהירות ההתפשטות של פולסים אות אופטי 2. כמה השפעות פיזיות ומערכות חומר יכולים לשמש למטרה זו 3-6. עם זאת, עם שיטות אלה את האות יכול להיות האטה על ידי כמה פשוט קצת אורכים, שהוא ללא ספק אינו מספיק לצומת ברשת אופטיים 7,8. גישה אחרת משתמשת בהמרת אורך גל ופיזור לדור של עיכובים מתכונן. וכך, אורך גל המרכז את אות הכניסה מוסט באמצעות המרה אופטית לא לינארית. לאחר מכן, את האות מוזנת לתוך סיבים נפיצה מאוד. ההבדל במהירות החבורה בסיבים נפיצה מוביל לעיכוב שהוא יחסית לתוצר של השינוי באורך הגל והפיזור קבוצתי מהירות (GVD) בסיבים. עם המרה שנייה אורך הגל מוסט חזרה לערך המקורי. לטכניקות שינוי באורך הגל כמו ערבוב ארבעה גלים או מו שלב עצמיניתן להשתמש dulation. עם ההמרה וזמני אחסון בשיטת פיזור עד 243 NSEC של עיכוב מתכונן, אשר תואם את 2,400 קצת, דווחו 10. עם זאת, שיטות המרת אורך גל והפיזור באופן כללי צריכים רכיבים מיוחדים ומערכים לייצור שינוי באורך גל גדול ו / או GVD הגדול. בנוסף, הם הם בין שיטות העיכוב המורכבת ויאבה כוח ביותר 2. שיטות אחרות לאחסן את האותות אופטיים לעירור של מערכת חומר. קרן בדיקה לאחר מכן נעשה שימוש כדי לקרוא את המידע. בדרך כלל מערכות אלה לא ניתן להשתמש בשטח של תקשורת שכן הם דורשים טמפרטורות ultrahigh או נמוכות 11, לא יעבדו עם פס תקשורת, או לדרוש ולא הגדרות מסובכות ומתח גבוה 12-14. כאן אנו מראים כיצד מאפיין בסיסי של אותות (קוהרנטיות הזמן בתדר) ניתן לנצל לאחסון של מנות נתונים אופטיות. Sincדואר לא עירור של מערכת חומר משמש, יש לנו בשם חפצים מעין אור השיטה (QLS) 15-17. QLS אינו תלוי באפנון, נתונים בפורמט וקצב נתונים של המנות ויכול לאחסן מנות אופטיות עבור כמה אלף קצת אורכי 18. הרעיון הבסיסי שניתן לראות באיור 1, קטניות בצורה מלבניות כאן מוצגות. עם זאת, השיטה עובדת לכל צורת דופק ועבור מנות של קטניות. ההגבלה היחידה היא שהאותות צריכים להיות מוגבל בזמן. <img alt="איור 1" fo:content-width="5in" fo:src="/files/ftp_upload/50468/50468fig1highres.jpg" src="/files/ftp_upload/50468/50468fig1.jpg" /> איור 1. קוהרנטיות זמן בתדר עבור אות בעוצמה מווסתת 23. אות מלבנית בודדת במישור הזמן (א) מיוצגת על ידי sinc פונקציה בתדר domaב (ב). כאן העצמה המנורמלת מוצגת, שכן הוא לא ניתן למדוד את השדות עם ציוד אופטי. ייצוג תחום הזמן לרצף של אותות מלבניים מוצג ב( ג). רצף זה יש עדיין אותה הצורה של רוח רפאים. אבל, זה מורכב מתדרים אחת במרחק שווה תחת sinc-המעטפה (ד). ציר הזמן מנורמל למחצית את משך הזמן של אות אחת וציר התדר לאפס המעברים הראשונים, בהתאמה. <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/50468/50468fig1highres.jpg" target="_blank">לחץ כאן לצפייה בתמונה גדולה יותר.</a> דופק מלבני במישור הזמן (איור 1 א) יש &quot;cardinalis סינוס&quot; או חטא פונקצית sinc (px) / ספקטרום px צורה (איור 1b), שבו כל התדרים מתחת למעטפת נוכחים. רכבת של פולסים מלבניים במישור הזמן (איור 1 ג) יש עדיין siפונקצית NC בצורת קשת (איור 1d) עם f Δ רוחב הפס. אך בשל המחזוריות, לא כל התדרים נוכחים יותר. במקום זאת, הקשת מורכבת מתדרים במרחק שווה וההפוכה של ריווח התדירות מגדירה את הפרדת הזמן בין פולסים Δ T = v 1 / Δ. הרעיון הבסיסי של QLS הוא עכשיו פשוט לחלץ תדרים במרחק שווה מהספקטרום של מנות הקלט. בשל לכידות זמן בתדר זה תוצאות בהעתקה של המנות במישור הזמן. העותק עם העיכוב הרצוי יכול להיות מופק על ידי מתג תחום זמן. העיקרון של הניסוי שלנו מוצג באיור 2. אות כניסה מוגבלת בזמן מוכפל עם מסרק תדר במישור התדר. לכפל משמשת השפעה לא לינארית של פיזור מגורה ברילואן (SBS). התוצאות הן עותקים במרחק שווה של אות הכניסה בהדואר תחום בזמן. אחד האותות מופק עם מתג מונע על ידי פונקציה מלבנית. לפיכך, במוצא של הזיכרון באופן עקרוני ניתן לצפות עותק ללא עיוות של דופק הקלט. <img alt="איור 2" fo:content-width="5in" fo:src="/files/ftp_upload/50468/50468fig2highres.jpg" src="/files/ftp_upload/50468/50468fig2.jpg" /> אות כניסה מוגבלת איור 2. רעיון בסיסי של חפצים מעין האור 15. זמן (א) מוכפלת עם מסרק תדר (ב) במישור התדר, אשר כונה על עם X. זה מוביל לעותקים שונים של אות במישור הזמן (ג). מהרכבת הדופק שנוצרה אחד מהעותקים (ד) מופק באמצעות מתג תחום בזמן על ידי אות קריאה מלבנית (ה). המתג יכול להיות מאפנן. התוצאה היא אחסון של האותות אופטיים. Stזמן orage מוגדר על ידי ריווח התדירות בין שורות מסרק ואות הקריאה. <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/50468/50468fig2highres.jpg" target="_blank">לחץ כאן לצפייה בתמונה גדולה יותר.</a> SBS עצמו הוא השפעה קוי שיכול להתרחש בסיבי תקן אחד במצב (SSMF) בכוחות נמוכים. ובכך, את אות אינטראקציה עם שינוי צפיפות אופטי אשר מופק על ידי גל משאבה מתפשט דלפק. אם גל האות העביר הילוך בתדירות, אזור רווח נוצר בי האות תהיה מוגברת. אם זה עבר up-האות תהיה נחלשת באזור הירידה במקביל. שינוי התדר בין המשאבה והאות מוגדר על ידי הגל אקוסטי, אשר תלוי בתכונות החומר. היתרון הגדול ביותר של SBS ליישום שהוצג הוא SBS ו Δ רוחב הפס הצר של אזור הרווח. לפיכך, כמעט SBS מהווה מסנן אופטי linewidth צרה. רוחב הפס הצר של tהוא ירוויח אזור תלוי באורך ובשטח האפקטיבי של הסיבים, כמו גם על כוחה המשאבה משמש 19. הרוחב מלא הטבעי ברוחב פס חצי לכל היותר (FWHM) של רווח SBS בSSMF הוא בסביבות 30 MHz. בגלבו מיוחד, כגון סיבי AllWave, ועם כוחות משאבה גבוהים, רוחב הפס יכול להיות מופחת עד ל10 MHz 20. בשל רוחב הפס של מסנן העותקים השונים מכוסים במעטפה. לכן, זמן האחסון המרבי של QLS הפוך תלוי ברוחב הפס של SBS. רוחב פס של 10 MHz יביא זמן אחסון מרבי של 100 NSEC. <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/50468/50468fig3highres.jpg" target="_blank">לחץ כאן לצפייה בתמונה גדולה יותר.</a> לשידור קצב הסיבית גבוה מאוד המידע צריך להיות מקודד לשלב של המוביל במקום המשרעת שלה, שכן זה מציע הרבה יתרונות. לכן, בניגוד לקטניות, יש אותות ברשתות אופטיות אלה משרעת קבועה. &lt;strong&gt; איור 3 מראה אות כגון שלב מווסת בזמן (משמאל) ותחום תדר (מימין). הספקטרום הזה ניתן לדגום באותו אופן כמו זה של משרעת האות מווסתת 21. למעשה הספקטרום של הפונקציה מלבנית ולעוצמת אותות מאופנן שלב מסונן בשל השידור, אשר מגביל את הספקטרום. <img alt="איור 3" fo:content-width="5in" fo:src="/files/ftp_upload/50468/50468fig3highres.jpg" src="/files/ftp_upload/50468/50468fig3.jpg" /> איור 3. קוהרנטיות זמן בתדר לאפנון שלב 21. באות מאופן שלב השלב של המוביל משתנה על ידי האות שבה יש להיות משודרים. אם כל סמל מורכב מ1 קצת, השלב משתנה בין 0 ל π, למשל. בצד השמאל של איור מציג את ייצוג תחום בזמן וכתוצאה מכך לפאזה בינאריות כגון רגשאות (BPSK). האות בתדר תחום וכתוצאה מכך מוצגת בצד ימין. לשם השוואה עם איור 1 ניתן לראות כי הספקטרום של האות מאופנן השלב הוא איכותי זהה לזה של האות מאופן האינטנסיבית. לכן, יכול להיות מיושם QLS באותה הדרך.

<table><tbody><tr><td>דיודת לייזר</td><td>3S Photonics</td><td>A1905LMI</td><td>2x</td></tr><tr><td>לייזר הר</td><td>Tektronix</td><td>LDH BFY-B2</td><td>2x</td></tr><tr><td>בקר טמפרטורה</td><td>LightWave</td><td>LDT-5948</td><td>2x</td></tr><tr><td>בקר זרם</td><td>LightWave</td><td>LDX-3220</td><td>2x</td></tr><tr><td>מגבר אופטי</td><td>גל גבוה</td><td>HWT-EDFA-B-30-1-FC/PC</td><td></td></tr><tr><td>סירקולטור</td><td>OFR</td><td>OCT-3-IR2</td><td></td></tr><tr><td>מחולל צורות גל</td><td>Tektronix</td><td>AWG7102</td><td></td></tr><tr><td>סיבים 20 ק"מ</td><td>OFS</td><td>AllWave-ZWP G652C-D</td><td></td></tr><tr><td>בקר קיטוב</td><td>Thorlabs</td><td>Fiber Pol. Contr. IPC030</td><td>2x</td></tr><tr><td>מודולטור</td><td>Avanex</td><td>IM-10-P</td><td></td></tr><tr><td>מודולטור</td> פאזה <td>Avanex</td><td>SD20</td><td>משרעת, תמצית</td></tr><tr><td>מודולטור</td><td>Avanex</td><td>PowerBit F-10</td><td>משרעת,</td></tr><tr><td>מודולטור</td> נתונים <td>Covega</td><td>Mach10</td><td>משרעת, מסרק</td></tr><tr><td>מנתח ספקטרום אופטי</td><td>לייצור</td><td></td> אוסילוסקופ AQ6370C <td></td></tr><tr><td></td><td>Agilent</td><td>DCA-J 86100C</td><td></td></tr><tr><td>מודול מדידה</td><td>Agilent</td><td>86106B</td><td></td></tr><tr><td>לייזר סיבים</td><td>Koheras</td><td>Adjustik</td><td></td></tr><tr><td>מצמד</td><td>ניופורט</td><td>F-CPL-L22151-P</td><td>יחס: 90/10</td></tr><tr><td>מצמד</td><td>ניופורט</td><td>F-CPL-L12155-P</td><td>יחס: 50/50</td></tr><tr><td>ספק כוח</td><td>Zentro-Elektrik</td><td>LD 2x15/1 GB</td><td></td></tr><tr><td>מגבר חשמלי</td><td>SHF</td><td>826H</td><td></td></tr><tr><td>יציאת אספקה</td><td>SHF</td><td>B826</td><td></td></tr><tr><td>מגבר חשמלי</td><td>מגבר מחקר</td><td>10W1000</td><td></td></tr><tr><td>פוטודיודה</td><td>ניופורט</td><td>D-8ir</td><td></td></tr><tr><td>מנתח ספקטרום חשמלי</td><td>HP</td><td>8563E</td><td></td></tr></tbody></table>

חפצים מעין אור עבור מנות נתונים אופטיות

Quasi-light Storage for Optical Data Packets

התקשורת של היום מבוססת על מנות אופטיות המעבירות את המידע ברשתות סיבים אופטיים ברחבי העולם. נכון לעכשיו, העיבוד של האותות נעשה בתחום החשמל. אחסון ישיר בתחום האופטי הייתי למנוע את העברת המנות לחשמלית וחזרתי לתחום האופטי בכל צומת רשת, ולכן, להגביר את המהירות ואולי להפחית את צריכת האנרגיה של תקשורת. עם זאת, אור מורכב מפוטונים אשר מתפשטים במהירות האור בריק. לפיכך, האחסון של אור הוא אתגר גדול. קיימים כמה שיטות להאט את מהירות האור, או לאחסן אותו בעירורים של מדיום. עם זאת, שיטות אלו אינן יכולות לשמש לאחסון של מנות נתונים אופטיות המשמשות ברשתות תקשורת. כאן אנו מראים כיצד בזמן תדירות קוהרנטיות, המחזיקה עבור כל אות, ולכן עבור מנות אופטיות, כמו גם, ניתן לנצל כדי לבנות זיכרון אופטי. אנו WILביקורת l הרקע ולהראות בפירוט ודרך דוגמאות, איך מסרק תדר יכולים לשמש להעתקה של מנות אופטיות אשר נכנסה לזיכרון. אחד מעותקי תחום הזמן אלה מכן שחולץ מהזיכרון על ידי מתג תחום זמן. אנו נראים בשיטה זו לעצמה, כמו גם עבור אותות מווסת שלב.

למדידה דפוס נתונים מווסת 10110101 עוצמה עם קצב נתונים של 1 Gbps היה בשימוש. הקו השחור באיור 6 מייצג את האות המקורי והקווים הצבעוניים מייצגים את זמני אחסון השונים שהושגו עם QLS. ההתייחסות נמדדה ללא QLS והמתג המנוטרל במוצא. תחת פעמים אחסון תנאים אידיאליים עד 100 NSEC הם ברי השגה. התוצאות עבור הדפוס מאוחסן 11001101 נתונים של אות בשלב מווסת, שוב עם קצב נתונים של 1 Gbps ניתן לראות באיור 7, עם אות הייחוס בצד השמאל (השחור) ועותקי חילוץ השונים של SBS מבוס...

המאמר מתאר את הליך לאחסון מנות נתונים אופטיים עם אפנון שרירותי, אורך גל, וקצב הנתונים. מנות אלה הן הבסיס של תקשורת המודרנית.

Today's telecommunication is based on optical packets which transmit the information in optical fiber networks around the world. Currently, the processing ...

המטרה הכללית של הליך זה היא לאחסן ולהשהות מידע המקודד בחבילות נתונים אופטיות על ידי ניצול קוהרנטיות של זמן-תדר. דבר זה מושג תחילה על ידי הזרקת חבילת נתונים אופטית למערכת Quantum Light Storage QLS עבור חבילה בודדת. הייצוג הספקטרלי הוא רציף, מה שמרמז כי ההפרש בין שני תדרים סמוכים בספקטרום הוא אפס.השלב השני הוא הכפלת הספקטרום במסרק תדרים בתוך מערכת ה-QLS באמצעות פיזור ברילומין מעורר. הכפלה זו במישור התדר מקבילה לחילוץ של תדרים בודדים במרווחים שווים מתוך ספקטרום החבילה. ההכפלה במישור התדר שקולה לקונבולוציה עם הפולס במישור הזמן.תוצאה זו היא רצף של עותקים של האות המקורי. השלב הסופי הוא מיצוי של אחד מהעותקים הללו באמצעות אות קריאה מלבני. אות הנתונים המשהה מופיע במוצא של מערכת ה-QLS.בסופו של דבר, נעשה שימוש באוסצילוסקופ כדי להציג ולמדוד את העיכוב של אותי הנתונים האופטיים. היתרון המרכזי של שיטה זו בהשוואה לטכניקות אחרות כמו אור איטי (slow light), שבהן ניתן לאחסן ביט אחד בלבד, הוא שבמסגרת אחסון אור מעין-סטטי (quasi light storage), ניתן לעכב ולאחסן מספר אלפי ביטים. באופן כללי, אנשים שאינם מכירים את השיטה זו יתקשו בהחלה שלה, מכיוון שהיא משתמשת בקוהרנטיות של זמן-תדר, שאינה ידע נפוץ בקרב כולם.שיטת VDIs יכולה לספק תובנה לגבי אחסון של אותות עם אפנון אמפליטודה. ניתן להשמיש אותה גם לאחסון של פורמטים של אפנון מסדר גבוה יותר, המשתמשים בשילוב של אפנון פאזה ואמפליטודה. הניסוי מתבצע על שולחן אופטי עם ציוד עזר המותקן על מדפים.סידור השולחן מוצג בדיאגרמה זו. האור בניסוי עוקב אחר שני נתיבים עיקריים. חברו את המודולטור לסיב האופטי ואת הקצה השני של הסיב לפתח שתיים של הצירקולטור; חברו את המודולטור לפתח שתיים של הצירקולטור.הנתיב השני נועד ליצירת מסרק תדרים. שוב, התקן דיודה לייזר וחבר אותה למודולטור פאזה באמצעות בקר קיטוב. משם, הובל סיב אופטי.גשו למגבר אופטי, חברו את המוצא שלו לפורט 1 של הצירקולטור, וחברו כל אחת מדיודות הלייזר לבקרי טמפרטורה וזרם. הזינו בנוסף לכל מודולטור את האות ממחולל גלי סנורות (waveform generator) העובר דרך מגבר חשמלי. כדי לגשת לאותות עם אפנון פאזה, הוסיפו רכיבים נוספים מעבר לצירקולטור.חברו את המוצא של הצירקולטור למחלק (coupler) מסוג 50 50. לאחר מכן, חברו תנוד מקומי (local oscillator) למחלק. לאחר פעולה זו, חברו מודולטור שלישי להוצאת עותקים מושהים למוצא של המחלק 50 50.בשלב הבא, חברו מפצל 90/10 למוצא המודולטור. להשלמת ההגדרה, גרמו למתח ממתח (bias voltage) למודולטור וסנכרנו אותו עם אות מלבני. מנמל המוצא של מחולל הגלים, חברו אוסצילוסקופ לפתח של ה-90% של המפצל ואנליזטור ספקטרום אופטי לפתח של ה-10%.מחולל גלי הנחש עבור חבילת הנתונים, מסרק התדרים ואות השליפה. כאשר המערכת מוכנה ולייזרי הדיודה פועלים, התחילו את המדידות על ידי הפעלת המוצא עבור אות הנתונים.במחולל גלי הנע, כווננו את ההטיה (bias) במודולטור בספק הכוח כדי להשיג אות באיכות טובה באוסצילוסקופ. כבו את מחולל גלי הנע. לאחר מכן, השתמשו בגילוי הטרודין כדי לכוון את איכותו של מסרק התדרים, נתקו את המוצא של מודולטור המסרק מהמגבר האופטי, והזינו אותו למחלק (coupler) 50 50.חבר לייזר סיב כמיתת מקומית (local oscillator) לכניסה השנייה, וכוון את הפרש התדרים בין האות לבין המיתת לסביב שמונה gigahertz. לאחר מכן, חבר את המוצא של המצמד (coupler) לפוטודיודה ולמנתח ספקטרום חשמלי. חזור למודולטור המסרק כדי לכוון את המתח המקטב (bias) המופעל.שנו את מתח ההטיה עד להשגת מסרק תדרים שטוח. כאשר מתקבל מסרק באיכות טובה, חברו מחדש את המוצא של מודולטור המסרק למגבר האופטי. ודאו שגנרטור גלי הנ waveform generator כבוי, והתאימו את הפרש התדרים בין שתי דיודות הלייזר להסטה של Bria wall.הפעל את המגבר האופטי והשתמש במנתח הספקטרום האופטי כדי להגדיר את ההספק שלו לערך הנמוך מסף פיזור ברילואן המעורר. כעת, הזז את אורך הגל של לייזר הנתונים DDE אל אזור ההגבר של המודולטור. ודא שהאות מוגבר.כווננו את הקיטוב במודולטור הנתונים כדי למקסם את עוצמת אות הנתונים. הפעילו הן את יציאת הנתונים והן את יציאת המסרק של מחולל גלי הנע והגבירו את הספק המוצא של המגבר האופטי. האוסצילוסקופ אמור להציג את העותקים השונים שנוצרו על ידי מערכת אחסון האור הכמעטית.חלץ עותק באמצעות שימוש באחד מאותות הסימון של מחולל גלי הסינוס כדי להגדיר פולס מרובע באורך של החבילה. הפעל את מתח ההטיה עבור המודולטור של החילוץ ושנה אותו עד שהאות שחולץ מגיע למקסימום וכל שאר העותקים מודחקים. הזז את הפולס המרובע לגרסה הרצויה של התבנית השמורה.ניתן לשמור את התבנית המאוחסנת באמצעות האוסצילוסקופ. כאן מוצג בשחור האות המקורי עם אפנון מופע (phase modulated) בקצב נתונים של 1 gigabit per second. הקווים הצבעוניים מייצגים את העותקים שחולצו בזמני אחסון שונים באמצעות אחסון אור מעין (quasi light storage) המבוסס על פיזור של brios מעורר.גרסאות האחסון של האות הן כמעט נטולות עיוותים. האיכות ומספר העתקים תלויים בהספק המשאבה, במישورية של המסרק ובקיטוב; במקרה זה, בשל מגבלות הציוד, זמן האחסון המקסימלי היה 60 nanoseconds בעקבות פרוצדורה זו. ניתן לאחסן ולהשהות גם פורמטים אחרים של מודולציה, כגון מודולציית אמפליטודה טהורה או הזזה של הפאזה.לאחר צפייה בסרטון זה, תגיעו להבנה טובה של אופן הפעולה של שיטת Quai Light Storage וכיצד ניתן ליישם אותה גם במעבדה שלכם.

quasi-light-storage-for-optical-data-packets

Research

JoVE Journal

Engineering

הנדסה

פרוטוקול זה מדגים כיצד מתח רגיש צבעים לאפשר הקלטה אופטית של הפעילות החשמלית של רשתות עצביות שלמים כגון plexuses של מערכת חזירי הים העצבים enteric, עם רזולוציה מתכווננת אשר נע בין חד תאים למעגל רב ganglionic.

הקלטה אופטית של הפעילות החשמלית גינאה חזיר רשתות enteric באמצעות מתח רגיש צבעים

שימוש בגלבו פוטוניים גביש להאט את האור וחללי האומצה באופן נרחב על ידי קהילת פוטוניקה ביישומים רבים שונים. לכן ייצור ואפיון של התקנים אלה הם עניין רב. מאמר זה מתאר טכניקת הייצור שלנו ושתי שיטות אפיון אופטיות, דהיינו: פיזור interferometric (גלבו) ותהודה (עששת).

ייצור ואפיון של מנחי גלים פוטוניים Crystal להאט את האור וחללים

זיכרון הד השיפוע הוא פרוטוקול לאחסון מצבים קוונטיים אופטיים של אור בהרכבים אטומיים. זיכרון קוונטים הוא מרכיב מפתח של מהדר קוונטים, אשר יכול להאריך את הטווח של הפצת מפתח קוונטים. אנו מתארים את הפעולה של התכנית כאשר מיושמים בהרכב אטומי 3 ברמה.

Gradient Echo קוונטית זיכרון בחם אטומי החמקן

אנו מפתחים ולאפיין סיב אופטי פולימר הפרעות המשתמש לוקליזציה אנדרסון רוחבית כמנגנון waveguiding רומן. סיבי microstructured זה יכול להעביר קרן מקומית קטנה עם רדיוס כי ניתן להשוות את רדיוס האלומה של סיבים אופטיים קונבנציונליים.

ייצור ואפיון של סיבים אופטיים הפרעות פולימר ללוקליזציה רוחבית אנדרסון אור

אנו מתארים את הדור אמין של מדינות שאינן גאוס של נסיעה שדות אופטיים, כולל מדינות פוטון יחיד וsuperpositions המדינה קוהרנטי, תוך שימוש בשיטת הכנה מותנית פעלה באור שאינו קלאסי הנפלט על ידי מתנדים פרמטרים אופטיים. מתנדים בהתאמה שלב Type-I וסוג II נחשבים ונהלים משותפים, כגון סינון התדירות הנדרש או את אפיון מצב קוונטי יעילות גבוהה על ידי homodyning, מפורטים.

הנדסה הקוונטית מדינה של אור עם גל רציף מתנדים אופטיים פרמטרים

אנו מדגימים את השימוש בטכניקת ההעברה מושרה לייזר קדימה (LIFT) להרכבה להעיף שבב של רכיבי אופטו. גישה זו מספקת,, בטמפרטורה נמוכה חסכונית פשוטה, פתרון מהיר וגמיש לעדין המגרש מתנגש ומליטים על שבב בקנה מידה להשגת מעגלים בצפיפות גבוהה עבור יישומי אופטו.

העברה קדימה מושרה לייזר לאריזת Flip-שבב של מבלטים יחיד

אנו מדגימים שידור של אותות עצמאיים מרובים דרך סיב רב-מצבי באמצעות עיצוב חזית גל תוך שימוש במודולטור אור מרחבי יחיד. על ידי אפנון חזית הגל עבור כל אות בנפרד, מועברים מוקדים מופרדים מרחבית. יישומים פוטנציאליים הם העברת נתונים מרובה בהנדסת תקשורת והעברת אור אנדוסקופית בביופוטוניקה.

העברת אותות מרובים דרך סיב אופטי באמצעות Wavefront לעיצוב

עבודה זו מדווחת חדשני משופעת סיליקון סיבים אופטיים חישה פלטפורמה (סי-FOSP) למדידה ברזולוציה גבוהה ותגובה מהירה של מגוון פרמטרים פיזיים, כגון טמפרטורה, זרימה, קרינה. יישומים של סי-FOSP הזה span של מחקר אוקיאנוגרפי, תעשיית מכני, מחקר האנרגיה פיוז'ן.

פלטפורמה משופעת סיליקון סיבים אופטיים חישה עם רזולוציה גבוהה ותגובה מהירה

אנו מתארים מערכת אופטית עבור הדור של הפוטונים מסובכת הקיטוב הבלתי מותנית המבוססת על אפקטים של הפרעות קוונטיות מרובות עם ערכת זיהוי כדי להעריך את הנאמנות הניסיונית של פוטונים הסתבכו שנוצר.

מערכת Photonic ליצירת בפוטונים פוליריזציה מוחלטת המבוססת על הפרעות קוונטיות מרובות

אנו מציגים מדריך מקיף להכנת מדגם יעד קבוע, איסוף נתונים ועיבוד נתונים עבור קריסטלוגרפיה סינכרוטרון סדרתית בקו קרן יהלום I24.

איסוף נתונים טוריים של יעד קבוע במקור אור יהלום

למדו שיטה לאחסון ועיכוב חבילות נתונים אופטיים באמצעות קוהרנטיות תדר-זמן. השיטה מאפשרת אחסון אלפי סיביות בו-זמנית, לעומת שיטות אור איטי המוגבלות לסיבית אחת.

חפצים מעין אור עבור מנות נתונים אופטיות

גלה סרטונים נוספים