Płaskie fale elektromagnetyczne II

Zależność między polami elektrycznymi i magnetycznymi uzyskuje się przez zastosowanie prawa Faradaya do płaskiego czoła fali poruszającego się w kierunku +x ze stałą prędkością.

Rozważmy prostokąt o wysokości "a" mający wektor obszaru w kierunku +z.

Podczas całkowania wokół prostokąta w kierunku przeciwnym do ruchu wskazówek zegara, okazuje się, że pole elektryczne wynosi zero na długości "PQ" lub prostopadłe do elementów, z wyjątkiem długości "RS". Przyczynia się tylko do tego, że całka daje wartość różną od zera.

Aby spełnić prawo Faradaya, musi istnieć składowa pola magnetycznego w kierunku +z, która może zapewnić niezerowy strumień magnetyczny przez prostokąt, a tym samym niezerową pochodną strumienia magnetycznego w czasie.

W czasie "dt" fala ta przemieszcza się o odległość "c dt". Podczas ruchu omiata obszar równy "ac dt".

W tym przedziale czasu strumień magnetyczny przez prostokąt wzrasta, podając szybkość zmiany strumienia magnetycznego.

Wartość ta jest podstawiona w prawie Faradaya, co skutkuje zależnością między E i B pod względem prędkości rozchodzenia się fal w próżni.