15.8
Идеализированная модель точечной массы, подвешенной на неупругой и безмассовой струне, известна как простой маятник.
Рассмотрим волчок, свободно подвешенный на веревке, закрепленной на поворотной точке. Он испытывает гравитационную силу и напряжение в струне. В положении равновесия обе эти силы уравновешивают друг друга.
Когда волчок смещается на небольшое угловое смещение и отпускается, он начинает колебаться вперед и назад, выполняя простое гармоническое движение.
Гравитационная сила в смещенном положении распадается на радиальные и тангенциальные силы. Радиальная составляющая противодействует натяжению в струне. Восстанавливающий момент, действующий на плоскость, равен тангенциальной составляющей, умноженной на длину струны, и возвращает верх в равновесное положение.
В простом маятнике восстанавливающая сила прямо пропорциональна смещению по дуге. Модифицируя уравнения простого гармонического движения, получается период простого маятника.
Простой маятник состоит из маленького шарика с небольшим диаметром, подвешенного на нити, у которой масса ничтожно мала, но достаточно прочной, чтобы не растягиваться. В нашей повседневной жизни маятники имеют множество применений, таких как в часах, на качелях и в грузилах на рыболовной леске.
Период простого маятника зависит от двух факторов: его длины и ускорения свободного падения. Период полностью независим от других факторов, таких как масса или максимальное отклонение. Для небольших отклонений маятник идентичен простому гармоническому осциллятору, и период маятника практически не зависит от амплитуды, особенно если угол θ меньше примерно 15°. Применяя второй закон Ньютона для вращательных систем, получаем уравнение движения маятника.

В качестве примера рассмотрим два простых маятника, подвешенных на небольших проволочных креплениях к потолку комнаты. Каждый маятник свисает на 2 см над полом. У маятника 1 груз массой 10 кг. У маятника 2 груз массой 100 кг. Опишите, как будет отличаться движение маятников, если грузы оба отклонены на 12°.
Поскольку масса груза не оказывает влияния на движение простого маятника, движение маятников не будет отличаться. Движение маятника зависит только от периода (который связан с длиной маятника) и от ускорения свободного падения.
Этот текст адаптирован из Openstax, College Physics, Section 16.4: The Simple Pendulum и Openstax, University Physics Volume 1, Section 15.4: Pendulums.
Идеализированная модель точечной массы, подвешенной на неупругой и безмассовой струне, известна как простой маятник.
Рассмотрим волчок, свободно подвешенный на веревке, закрепленной на поворотной точке. Он испытывает гравитационную силу и напряжение в струне. В положении равновесия обе эти силы уравновешивают друг друга.
Когда волчок смещается на небольшое угловое смещение и отпускается, он начинает колебаться вперед и назад, выполняя простое гармоническое движение.
Гравитационная сила в смещенном положении распадается на радиальные и тангенциальные силы. Радиальная составляющая противодействует натяжению в струне. Восстанавливающий момент, действующий на плоскость, равен тангенциальной составляющей, умноженной на длину струны, и возвращает верх в равновесное положение.
В простом маятнике восстанавливающая сила прямо пропорциональна смещению по дуге. Модифицируя уравнения простого гармонического движения, получается период простого маятника.
From Chapter 15:
Now Playing
Колебания
6.2K Views
Колебания
12.1K Views
Колебания
13.5K Views
Колебания
6.0K Views
Колебания
9.2K Views
Колебания
7.6K Views
Колебания
4.9K Views
Колебания
2.3K Views
Колебания
7.2K Views
Колебания
3.2K Views
Колебания
1.5K Views
Колебания
6.4K Views
Колебания
6.8K Views
Колебания
6.5K Views
Колебания
5.6K Views