Name: Résolution angulaire spectroscopie de photoémission à très basse température (Vidéo) | JoVE Journal
Uploaded: 2012-10-09T12:55:00.000+00:00
Duration: 8 min 53 s
Description: Découvrez la spectroscopie de photoémission à résolution angulaire à très basse température pour la physique de la matière condensée. Cette méthode révèle la structure électronique de matériaux complexes comme Sr₂RuO₄ avec une précision inégalée.

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Nous tenons à remercier l&#39;aide de Rolf Follath, Roland Hübel, K. Möhler, Dmytro Inosov, Jörg Fink, Andreas Koitzsch, Bernd Büchner, Andrei Varykhalov, Emile Rienks, Oliver Rader, Setti Thirupathaiah, Denis Vyalikh, Sergey Molodtsov, Clemens Laubschat, Ramona Weber, Hermann Dürr, Wolfgang Eberhardt, Christian Jung, Thomas Blume, Gerd Reichardt, David Batchelor, Kai Godehusen, Martin Knupfer, Stefan Leßny, Lindackers Dirk, Stefan Léger, Ralf Voigtländer, Ronny Schönfelder, qui a conçu le &quot;1-cube» projet , conçus, construits et mis en service la ligne de lumière et de fin ainsi que la station a fourni un soutien organisationnel et utilisateur. Le projet «1-cubes ARPES&quot; ​​a été financé par le BMBF subvention &quot;ARPES résolution la plus élevée», ainsi que directement par BESSYII ainsi que IFW-Dresden. Ce travail particulier a été pris en charge par le programme prioritaire DFG SPP1458, accorde ZA 654/1-1, BO1912/3-1 et BO1912/2-2. CE et BPD eank la Faculté des sciences de l&#39;Université de Johannesburg pour le financement des déplacements. AV, RF et MC reconnaître le soutien de l&#39;UE dans le cadre -FP7/2007-2013 convention de subvention N. 264098 - MAMA.

1. Montage de l&#39;échantillon <ol><li> Cette expérience utilise le rayonnement synchrotron produit par l&#39;anneau de stockage BESSY du Helmholtz-Zentrum Berlin. Les photons voyager une ligne de lumière à notre station terminale où un échantillon est monté. </li><li> Commencer avec un monocristal du matériau à étudier, ici ruthénate de strontium. Utiliser époxy à base d&#39;argent pour de la colle à l&#39;échantillon du porte-échantillon. L&#39;époxyde à base d&#39;argent assure un bon contact thermique et électrique. </li><li> Une colle aluminium haut-après à la surface de la monocristallin. Le poste de premier sera utilisé pour cliver l&#39;échantillon en ultra-vide pour exposer une surface atomiquement propre. </li><li> Monter le porte-échantillon dans le sas de chargement. </li></ol> 2. La réalisation de l&#39;ultra-vide et l&#39;isolation thermique <ol><li> Commencer l&#39;évacuation du sas de chargement afin de minimiser la contamination de la chambre à vide très poussé. </li><li> Surveiller la pression. Une fois qu&#39;une pression de l&#39;ordre de 10 -8 mbar a étéatteint, transférer l&#39;assemblage de la chambre de préparation, et par la suite au doigt froid chamber.The principal et le porte-échantillon ont été spécialement conçus pour assurer le meilleur contact thermique possible avec le pot d&#39;hélium. </li><li> Ces versions de démonstration montrent comment cela est réalisé à l&#39;aide de surfaces coniques d&#39;augmenter la surface de contact. Les surfaces coniques sont pressées l&#39;une contre l&#39;autre et le porte-échantillon et le doigt froid sont solidement fixés en place au moyen d&#39;un écrou et un boulon de titane. </li></ol> 3. Positionnement et de refroidissement de l&#39;échantillon <ol><li> L&#39;étape suivante consiste à orienter l&#39;échantillon à l&#39;intérieur du doigt froid le long de l&#39;azimut en utilisant le bras de transfert. Fixer la position de l&#39;échantillon par serrage de l&#39;écrou, tout en appliquant une force antagoniste avec le bras de support fixé sur le côté opposé de la chambre. </li><li> Cliver l&#39;échantillon en déplaçant le manipulateur vers le haut de sorte que le haut-poste est éliminé par l&#39;action du bras de support. </li><li> Avec l&#39;obturateur de faisceau est fermée, déplacer l&#39;échantillon dans la position de la ligne de faisceau à l&#39;aide du manipulateur. Une fois que l&#39;échantillon est en place, assurez-vous que les cryoshields sont bien fermées. </li><li> Commencer à injecter sur le pot 1-K et faire circuler le gaz d&#39;hélium-3 de manière à refroidir l&#39;échantillon à la température de base. La température est mesurée à proximité de l&#39;échantillon et ne changera pas pendant l&#39;expérience. </li><li> Ouvrez l&#39;obturateur de faisceau de la ligne de lumière. Utiliser les vis micrométriques sur l&#39;appareil pour ajuster la position de l&#39;échantillon afin qu&#39;il soit au foyer de la lentille de l&#39;analyseur. Cet ajustement est cruciale. </li></ol> 4. Collecte des données <ol><li> Une fois que l&#39;installation est terminée, passer au mode de résolution angulaire de l&#39;analyseur et enregistrer le spectre en mode balayage. Cela va générer des données pour les deux dimensions de l&#39;énergie-angle parcelles. </li><li> Construire une carte de la surface de Fermi en utilisant les données. Sélectionnez angles polaires correspondant aux passages à niveau de Fermi pour l&#39;étude de la supérioritérconducting écart de ruthénate de strontium. </li><li> Enregistrement haute résolution des spectres dans les angles polaires choisis ci-dessus et en dessous de la température de transition supraconductrice de strontium ruthénate pour étudier le comportement du gap supraconducteur. </li></ol>

<ol><li>Borisenko, S. V. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((One-Sign+Order+Parameter+in+Iron+Based+Superconductor%5BTitle%5D)+AND+%22Symmetry%22%5BJournal%5D)">One-Sign Order Parameter in Iron Based Superconductor.</a> Symmetry. 4, 251-264 (2012).</li>
<li>Maeno, Y., Hashimoto, H., Yoshida, K., Nishizaki, S., Fujita, T., Bednorz, J. G., Lichtenberg, F. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Superconductivity+in+a+layered+perovskite+without+copper%5BTitle%5D)+AND+%22Nature+%28London%29%22%5BJournal%5D)">Superconductivity in a layered perovskite without copper.</a> Nature (London). 372, 532(1994).</li>
<li>Singh, D. J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Relationship+of+Sr2RuO4+to+the+superconducting+layered+cuprates%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+B%22%5BJournal%5D)">Relationship of Sr2RuO4 to the superconducting layered cuprates.</a> Phys. Rev. B. 52, 1358(1995).</li>
<li>Zabolotnyy, V. B. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Surface+and+bulk+electronic+structure+of+the+unconventional+superconductor+Sr2RuO4%3A+unusual+splitting+of+the+%CE%B2+band%5BTitle%5D)+AND+%22New+Journal+of+Physics%22%5BJournal%5D)">Surface and bulk electronic structure of the unconventional superconductor Sr2RuO4: unusual splitting of the β band.</a> New Journal of Physics. 14, 63039(2012).</li>
<li>Stöwe, K., Wagner, F. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Crystal+Structure+and+Calculated+Electronic+Band+Structure+of+ZrTe3%5BTitle%5D)+AND+%22Journal+of+Solid+State+Chemistry%22%5BJournal%5D)">Crystal Structure and Calculated Electronic Band Structure of ZrTe3.</a> Journal of Solid State Chemistry. 138, 160-168 (1998).</li>
<li>Zabolotnyy, V. B. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Momentum+and+temperature+dependence+of+renormalization+effects+in+the+high-temperature+superconductor+YBa2Cu3O7-%CE%B4%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+B%22%5BJournal%5D)">Momentum and temperature dependence of renormalization effects in the high-temperature superconductor YBa2Cu3O7-δ.</a> Phys. Rev. B. 76, 064519(2007).</li>
<li>Zabolotnyy, V. B. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Disentangling+surface+and+bulk+photoemission+using+circularly+polarized+light%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+B%22%5BJournal%5D)">Disentangling surface and bulk photoemission using circularly polarized light.</a> Phys. Rev. B. 76, 024502(2007).</li>
<li>Kordyuk, A. A., Borisenko, S. V., Kim, T. K., Nenkov, K. A., Knupfer, M., Fink, J., Golden, M. S., Berger, H., Follath, R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Origin+of+the+Peak-Dip-Hump+Line+Shape+in+the+Superconducting-State+%28%CF%80%2C0%29+Photoemission+Spectra+of+Bi2Sr2CaCu2O8%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Origin of the Peak-Dip-Hump Line Shape in the Superconducting-State (π,0) Photoemission Spectra of Bi2Sr2CaCu2O8.</a> Phys. Rev. Lett. 89, 077003(2002).</li>
<li>Inosov, D. S., Fink, J., Kordyuk, A. A., Borisenko, S. V., Zabolotnyy, V. B., Schuster, R., Knupfer, M., B?chner, B., Follath, R., D?rr, H. A., Eberhardt, W., Hinkov, V., Keimer, B., Berger, H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Momentum+and+Energy+Dependence+of+the+Anomalous+High-Energy+Dispersion+in+the+Electronic+Structure+of+High+Temperature+Superconductors%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Momentum and Energy Dependence of the Anomalous High-Energy Dispersion in the Electronic Structure of High Temperature Superconductors.</a> Phys. Rev. Lett. 99, 237002(2007).</li>
<li>Inosov, D. S., Schuster, R., Kordyuk, A. A., Fink, J., Borisenko, S. V., Zabolotnyy, V. B., Evtushinsky, D. V., Knupfer, M., B?chner, B., Follath, R., Berger, H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Excitation+energy+map+of+high-energy+dispersion+anomalies+in+cuprates%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+B%22%5BJournal%5D)">Excitation energy map of high-energy dispersion anomalies in cuprates.</a> Phys. Rev. B. 77, 212504(2008).</li>
<li>Hüfner, S. <a target="_blank" href="http://scholar.google.com/scholar?hl=en&safe=off&q=author%3aH%C3%BCfner%2C+S+%22Photoelectron+Spectroscopy%2C+Principles+and+Applications%22">Photoelectron Spectroscopy, Principles and Applications</a>. , 2nd Edition, Springer Verlag. Heidelberg. (1996).</li>
</ol>

Aucun conflit d&#39;intérêt déclaré.

Comme il est indiqué ci-dessus, la méthode mise en œuvre est très efficace dans l&#39;étude de la structure électronique de faible énergie de monocristaux. Les récents progrès instrumentaux ont tourné ARPES d&#39;une simple caractérisation et la bande outil de cartographie dans un complexe à plusieurs corps spectroscopie. Une expérience moderne fournit des informations sur la structure électronique d&#39;un solide ou un nano-objet avec un niveau de précision. L&#39;accès à la surface de Fermi dans le cas d&#39;un métal,...

Aujourd&#39;hui ARPES est largement utilisée pour déterminer la structure électronique des solides. Généralement, diverses variantes de ce procédé sont définis par la source de rayonnement nécessaire pour exciter les électrons. Nous utilisons le rayonnement synchrotron, car il offre une occasion unique de régler la polarisation et l&#39;énergie des photons d&#39;excitation dans une large gamme d&#39;énergie et se caractérise par l&#39;intensité élevée, faible bande passante (incertitude de l&#39;énergie hn) et il peut être porté à un faisceau étroit de recueillir photoélectrons à partir d&#39;une tache de quelques dizaines de microns. Le rayonnement synchrotron est généré dans les anneaux de stockage électron forçant les électrons circulent dans le ring avec une énergie de l&#39;ordre de 2 GeV ** pour passer à travers des arrangements périodiques de puissants aimants (onduleurs). Le champ magnétique dévie les électrons et lorsque ces électrons rapides changent leur direction, ils émettent un rayonnement. Exactement ce rayonnement est ensuite dirigé dans la ligne de lumière dite où il est encore monochromatiquepar un réseau de diffraction et focalisé sur la surface de l&#39;échantillon par plusieurs miroirs. Il ya beaucoup de ces installations à travers le monde. Notre station d&#39;extrémité est située à une des lignes de lumière de l&#39;anneau de stockage BESSY qui appartient à la Helmholtz-Zentrum Berlin. Le cœur de cette installation ARPES est l&#39;analyseur d&#39;énergie d&#39;électrons (figure 1). Comme nous nous intéressons à la fois l&#39;énergie cinétique et l&#39;angle à laquelle les électrons quittent la surface, il est très pratique pour les détecter sur une mesure. Un principe très simple qui rend cette approche une réalité. Que dans une expérience de base avec une lentille optique, qui focalise une onde plane dans le point dans le plan focal arrière ainsi réaliser une transformation de Fourier spatiale, les projets de lentille optique électronique électrons qui ont quitté la surface à un angle particulier à un point dans le plan focal ( Figure 1). De cette manière, nous avons accès à l&#39;inverse, à savoir l&#39;élan, de l&#39;espace. La distanCE de la direction vers l&#39;avant dans le plan focal correspond à l&#39;angle, et donc de la quantité de mouvement du photoélectron. Maintenant, les électrons doivent être analysés en termes d&#39;énergie. À cet effet, la fente d&#39;entrée de l&#39;analyseur hémisphérique est placé exactement dans le plan focal de la lentille optique électronique. Tensions sur deux hémisphères sont choisis de telle sorte que seuls les électrons avec une énergie cinétique particulière (passe énergie) sera guidé exactement au milieu de deux hémisphères et la terre sur la ligne centrale du détecteur à deux dimensions. Ceux qui sont plus rapides va frapper le détecteur proche de l&#39;hémisphère externe, ceux qui sont plus lents seront déviées vers l&#39;hémisphère intérieur. De cette manière, nous pouvons obtenir la distribution d&#39;intensité de photoémission en fonction de l&#39;énergie cinétique et l&#39;angle simultanément. Le principal avantage de notre approche par rapport aux méthodes existantes est l&#39;utilisation de l&#39;He 3 cryomanipulator. Il ya au moins deux raisons pour mener oust les mesures à basses températures. Plus la température de la matière, plus barbouillé sur les états électroniques deviennent de l&#39;énergie et de l&#39;élan. Pour déterminer la structure électronique de haute précision cette température élargissement doit être évitée. En outre, de nombreuses propriétés physiques dépendent de la température, des phénomènes d &#39;ordre définis dans à basse température et la connaissance de la structure électronique de l&#39;état fondamental du système, c&#39;est à dire à T = 0, est d&#39;une importance fondamentale. L&#39;un des moyens les plus efficaces pour refroidir l&#39;échantillon jusqu&#39;à quelques dixièmes de Kelvin est de liquéfier He 3 de gaz. Dans de nombreuses expériences atteignant la sous-Kelvin températures n&#39;est pas un problème, puisque le rayonnement thermique, l&#39;ennemi principal de l&#39;ultra-basses températures, peut être efficacement protégés. Malheureusement, ce n&#39;est pas le cas dans les expériences de photoémission. Nous avons besoin de fournir un accès libre pour la lumière incidente et les électrons sortants. Ceci est réalisé par des fentes spécialement conçues en trois radiation boucliers, ayant des températures différentes. Pour compenser la charge de la chaleur provoquée par le faisceau de photons à la température ambiante et le rayonnement, la puissance de refroidissement du cryostat doit être très élevée. Cet objectif est atteint par la vitesse de pompage très important de deux pompes qui réduisent la pression de vapeur au-dessus du liquide, il 3, refroidissant ainsi le doigt froid et de l&#39;échantillon. Les spécifications de conception de notre système de He 3 font le plus puissant dans le monde entier. Il est peut-être le seul endroit sur la planète où l&#39;on peut voir une surface de 1 K froide à travers une fenêtre de température ambiante, le &quot;plus froid visible». Le croquis de l&#39;expérience de photoémission moderne est illustré à la figure 1. Le rayonnement synchrotron (en pointillés ligne verte) éclaire la surface de 1 K à froid de l&#39;échantillon et excite photoélectrons. Des électrons sont projetés à la fente d&#39;entrée de l&#39;analyseur hémisphérique, triés en fonction de l&#39;angle (traces jaune, magenta et cyan correspond à différeangles d&#39;inclinaison nt), puis sont analysés en termes d&#39;énergie cinétique. Figure 2 montre la répartition de l&#39;intensité typique en fonction de l&#39;angle d&#39;inclinaison et de l&#39;énergie cinétique. Une telle répartition de l&#39;intensité est en effet prévu que la comparaison avec des calculs de structure de bande de ce matériau montre (à droite). Ceci est notre fenêtre sur l&#39;espace réciproque. En scannant tensions sur la lentille et hémisphères et en tournant l&#39;échantillon autour de l&#39;axe vertical (angle polaire), nous pouvons explorer la gamme d&#39;énergie étendue contraignant ainsi que de vastes régions de l&#39;espace réciproque avec une précision sans précédent. En particulier, l&#39;intensité de traçage au niveau de Fermi en fonction de deux composantes de l&#39;impulsion dans le plan, calculé à partir des angles d&#39;inclinaison et polaire, on a accès directement à la surface de Fermi (FS). * Sous la rubrique «incertitude», nous entendons la meilleure estimation de l&#39;expérimentateur de savoir jusqu&#39;où une quantité expérimentale pourrait être du vrai &quot;valeur. &quot; ** La bague à faible énergie peut avoir une énergie de ~ 0,8 GeV, l&#39;une riche en énergie - jusqu&#39;à 8 GeV.

<table border="1"><tbody><tr><td> Nom de réactif / Matériel </td><td> Entreprise </td><td> Numéro de catalogue </td><td> Commentaires </td></tr><tr><td> Des monocristaux de ZrTe 3 et TiSe 2 </td><td></td><td></td><td> augmenté par le Dr Helmut Berger, EPFL, Lausanne </td></tr><tr><td> Des monocristaux de Sr 2 RuO 4 </td><td></td><td></td><td> cultivées par le groupe du Dr Antonio Vecchione </td></tr><tr><td></td><td></td><td></td><td> ÉCHANTILLONS ZrTe 3, TiSe 2, Sr 2 RuO 4 </td></tr></tbody></table>

résolution angulaire spectroscopie de photoémission à très basse température

Angle-resolved Photoemission Spectroscopy At Ultra-low Temperatures

Les propriétés physiques d&#39;un matériau sont définis par la structure électronique. Les électrons dans les solides sont caractérisés par l&#39;énergie (ω) et de l&#39;élan (k) et la probabilité de les trouver dans un état ​​particulier avec ω k donné et est décrite par la fonction spectrale A. (K, ω) Cette fonction peut être directement mesurée dans une expérience basée sur l&#39;effet photoélectrique bien connu, pour l&#39;explication de Albert Einstein, qui a reçu le prix Nobel en 1921. Dans l&#39;effet photoélectrique la lumière brille sur une surface éjecte des électrons de la matière. Selon Einstein, l&#39;économie d&#39;énergie permet de déterminer l&#39;énergie d&#39;un électron à l&#39;intérieur de l&#39;échantillon, à condition que l&#39;énergie du photon de lumière et l&#39;énergie cinétique du photoélectron sortant sont connus. Conservation de l&#39;impulsion, il est également possible d&#39;estimer k it relatif à la momentum du photoélectron en mesurant l&#39;angle selon lequel le photo-électrons quitte la surface. La version moderne de cette technique est appelée spectroscopie de photoémission résolue en angle (ARPES) et exploite les deux lois de conservation, afin de déterminer la structure électronique, de l&#39;énergie et l&#39;élan soit des électrons à l&#39;intérieur du solide. Afin de résoudre les détails cruciaux pour la compréhension des problèmes actuels de la physique de la matière condensée, trois quantités doivent être minimisés: * incertitude sur l&#39;énergie des photons, l&#39;incertitude de l&#39;énergie cinétique des photoélectrons et la température de l&#39;échantillon. Dans notre approche, nous combinons trois réalisations récentes dans le domaine du rayonnement synchrotron, science des surfaces et de la cryogénie. On utilise un rayonnement synchrotron avec l&#39;énergie des photons accordable contribuant une incertitude de l&#39;ordre de 1 meV, un analyseur d&#39;énergie d&#39;électrons, qui détecte les énergies cinétiques avec une précision de l&#39;ordre de 1 meV et un cryostat 3 Il which nous permet de maintenir la température de l&#39;échantillon en dessous de 1 K. Nous discutons les résultats obtenus exemplaires sur des monocristaux de Sr 2 RuO 4 et quelques autres matériaux. La structure électronique de ce matériau peut être déterminée avec une précision sans précédent.

Les températures ultra-basses de notre installation ainsi que la résolution de la ligne de lumière et un analyseur de nous permettre d&#39;enregistrer des spectres avec une résolution globale très élevé. Ceci est illustré dans la figure 3. Le test habituel de la résolution en énergie est de mesurer la largeur du bord de Fermi d&#39;un métal. Dans ce cas, il s&#39;agit d&#39;un film fraîchement évaporé indium. La largeur totale à mi-hauteur (FWHM) de la gaussienne, qui, lorsqu&#39;elle est convoluée avec...

L&#39;objectif général de cette méthode consiste à déterminer la structure à basse énergie électronique des solides à des températures ultra basses à l&#39;aide Angle-Resolved Spectroscopy photoémission avec le rayonnement synchrotron.

Résolution angulaire spectroscopie de photoémission à très basse température

The physical properties of a material are defined by its  electronic structure. Electrons in solids are characterized by energy (&omega;)  and momentum ...

L’objectif général de l’expérience suivante est de déterminer la structure électronique de basse énergie des solides à très basse température à l’aide de la spectroscopie de photoémission à résolution angulaire ou arrp pez avec rayonnement synchrotron. Dans les installations de rayonnement synchrotron, une chambre à ultravide fixée à la ligne de faisceau, un seul cristal du matériau étudié est clivé, exposant une surface atomiquement propre dans un deuxième temps. L’échantillon est refroidi en dessous d’un kelvin, ce qui garantit un élargissement minimal de la température et une proximité avec l’état fondamental du matériau.Ensuite, l’intensité de l’émission photoélectrique est enregistrée en fonction de l’inclinaison, de l’angle et de l’énergie et de la géométrie statique. En faisant pivoter l’échantillon, des informations peuvent être collectées à partir d’une grande partie de l’espace d’énergie de quantité de mouvement nécessaire pour obtenir la carte de surface de raffermissement et les dispersions proches du niveau de l’entreprise. Des résultats sont obtenus qui montrent que la structure électronique de faible énergie des matériaux complexes peut être déterminée avec une clarté et une résolution sans précédent. L’utilisation du cryomanipulateur à l’hélium et du synchrotron arrp e Le résultat de l’angle pour la spectroscopie d’émission est une technique basée sur un effet photoélectrique simple, qui a été découvert et expliqué il y a plus d’un siècle.Nous utilisons aujourd’hui cette technique afin de déterminer la structure électronique des solides avec une très grande précision. Dans notre approche. Nous utilisons trois réalisations récentes dans les domaines du rayonnement synchrotron, de la science des surfaces et de la cryogénie.Nous utilisons des images photo d’exsudation réglables, qui ont contribué avec certitude à un milli d’électrons Walt. Nous détectons l’énergie cinétique de nos photoélectrons avec une incertitude d’un milli d’électrons Walt, et qu’est-ce qui est le plus important ? Nous utilisons un cryostat à hélium trois, ce qui permet de maintenir la température de nos échantillons en dessous d’une colonne.Pour ces trois éléments, nous appelons notre système un cube, nous utilisons un cryostat à hélium trois spécialement conçu, qui fournit un accès libre pour la lumière entrante et les électrons sortants. La conception de notre système en fait le plus puissant au monde. En fait. Avec ce système, il est possible de voir une surface à une colonne à travers la fenêtre de température ambiante.Avec cette technique et cette configuration, nous pouvons répondre à des questions clés dans le domaine des systèmes électroniques. En particulier pour la supraconductivité, nous pouvons déterminer la structure de l’autre paramètre pour savoir ce qui entraîne le phénomène. Cette expérience utilise le rayonnement synchrotron produit par l’anneau de stockage de Bessie du barre, Holt Centrum Berlin.Les photons parcourent une ligne de faisceau jusqu’à notre station finale où un échantillon est monté. Commençons par un seul cristal du matériau à étudier ici. Utilisez de l’époxy à base d’argent pour coller l’échantillon sur le porte-échantillon.L’époxy à base d’argent assure une bonne colle de contact thermique et électrique. Un poteau supérieur en aluminium à la surface du monocristal. Le poteau supérieur sera utilisé pour fendre l’échantillon sous ultravide afin d’exposer un support de surface anatomiquement propre, le porte-échantillon dans le sas de charge commence à évacuer le sas de charge pour minimiser la contamination de la chambre à ultra vide poussé.Surveillez la pression. Une fois qu’une pression d’environ 10 à moins huit millibars a été atteinte, transférez l’ensemble dans la chambre de préparation, puis dans la chambre principale. Le doigt froid et le porte-échantillon ont été spécialement conçus pour garantir le meilleur contact thermique possible avec le pot d’hélium.Ces versions de démonstration montrent comment on y parvient en utilisant des surfaces coniques pour augmenter la surface de contact. Les surfaces coniques sont pressées l’une contre l’autre, et le porte-échantillon et le doigt froid sont solidement fixés en place à l’aide d’un écrou et d’un boulon en titane. Le système de transfert a été conçu pour minimiser le contact thermique avec l’ensemble, comme on le voit dans cette unité de démonstration.Ceci est accompli en utilisant un mince tube en titane avec plusieurs ouvertures comme élément de transport principal de l’ensemble. À l’extrémité du bras de transfert, un tournevis à ressort à l’intérieur de l’ensemble est utilisé pour ajuster la position angulaire de l’échantillon. L’étape suivante consiste à orienter l’échantillon à l’intérieur du doigt froid le long de l’asmuth à l’aide du bras de transfert.Fixez la position de l’échantillon en serrant l’écrou tout en appliquant une contre-force avec le bras de support fixé sur le côté opposé de la chambre. Fixez l’échantillon en déplaçant le manipulateur vers le haut de sorte que le montant supérieur soit retiré par interaction avec le bras de support. Avec l’obturateur de faisceau fermé, déplacez l’échantillon en position dans la ligne de faisceau à l’aide du manipulateur.Une fois l’échantillon en place, assurez-vous que les cryoboucliers sont correctement fermés. Commencez à pomper sur le pot d’un kelvin et faites circuler l’hélium trois gaz afin de refroidir l’échantillon à la température de base. Ouvrez l’obturateur de faisceau de la ligne de faisceau.Utilisez les vis micrométriques de l’appareil pour ajuster la position de l’échantillon afin qu’il soit au foyer de la lentille de l’analyseur. Cet ajustement est crucial. Une fois la configuration prête, passez en mode angle résolu de l’analyseur et enregistrez le spectre en mode balayé.Cela générera des données pour des tracés d’angle d’énergie bidimensionnels. Réalisez une carte de la surface de la fureur à l’aide des données. Sélectionnez les angles polaires qui correspondent à des croisements de niveau fermes.Pour l’étude de l’écart supraconducteur de l’urine de couche, enregistrez des spectres à haute résolution aux angles polaires choisis au-dessus et au-dessous de la température de transition supraconductrice de l’urine de couche pour étudier le comportement de l’écart supraconducteur. L’intensité des électrons-photo est représentée en fonction de l’angle d’inclinaison et de l’énergie. Pour un échantillon de zirconium, trois Telluride.Comparez cela avec le calcul théorique de la structure de bande pour le même matériau. Un test standard de résolution en énergie consiste à mesurer la largeur totale à la moitié de la largeur gaussienne, ce qui, lorsqu’il est alambiqué avec la fonction de pas, décrit le bord ferme. La gaussienne pleine largeur à mi-maximum usagée ajuste.Ces données pour l’indium fraîchement évaporé sont de l’ordre de deux milli d’électrons-vols. Voici un graphique de la courbe de distribution d’énergie dans un échantillon supraconducteur d’arséniure de lithium-ion prélevé avec le système. Un autre exemple de la résolution qui peut être obtenue ici est la courbe de distribution de la quantité de mouvement au niveau de raffermissement du zirconium trois Telluride.La résolution énergétique globale anticipée du système est exprimée par la formule présentée ici. Les performances réelles sont très proches de cet objectif. Sur la gauche, un spectre typique pris pour étudier l’écart supraconducteur de la couche brunate pour T est égal à 970 millikelvins.La flèche indique la quantité de mouvement correspondant à la courbe de distribution d’énergie à droite. L’image de droite montre le décalage du bord d’attaque de la courbe de distribution d’énergie intégrée pour un échantillon de str et d’urine au-dessus et au-dessous de la température de transition supraconductrice. Le spectre utilisé pour le calcul est indiqué à gauche.La fenêtre d’élan est indiquée par la largeur de la flèche rouge. L’espace correspond à un point de surface de raffermissement sur la bande près de la diagonale de la zone de paroi Brill comme un autre exemple. Voici le décalage de la courbe de distribution d’énergie en fonction de la température à partir d’un autre point de la surface firmi de strate.Enfin, le système permet de mesurer le comportement typique en température de l’énergie de liaison du bord d’attaque au voisinage du croisement de deux surfaces de fureur. Une fois maîtrisée, cette technique peut être réalisée en huit heures si tout est exécuté correctement. C’est-à-dire à un quart de travail d’une opération typique de zone syn.Lors de la tentative de cette procédure, il est très important de suivre toutes les étapes descriptibles avec un haut degré de précautions, en lubrifiant l’échantillon pendant le transfert de l’échantillon. Un clivage infructueux en raison d’une mauvaise préparation de l’échantillon ou simplement de mauvais ajustements, tout cela pourrait conduire à l’échec de l’ensemble de l’expérience. Cette technique fournit des informations sur la structure électronique d’un solide ou d’un objet.Avec le nouveau niveau de précision, nous avons accès aux cartes de surface ferme, à la dispersion de courbure et à la comparaison avec ces données, avec les calculs de structure de courbure EB nous permet de déterminer la randomisation de la bande passante ou la normalisation de la vitesse. Ainsi, on peut juger de la complexité des matériaux en termes de corrélations. Des structures définies près du niveau de l’entreprise permettent de détecter les empreintes digitales de l’interaction entre les électrons et d’autres degrés de liberté comme les phonons, la plasmine ou les aimants.En utilisant l’étude systématique dépendante de la quantité de mouvement, on peut voir la dépendance de l’écart supraconducteur en fonction de la quantité de mouvement. Obtenant ainsi des informations sur l’ensemble du paramètre, sa symétrie et sa structure. Cette expérience peut fournir le test ultime pour les théories existantes et stimuler de nouvelles voies de recherche.

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