Name: 磁気的に誘導された回転レイリー・テイラー不安定性 (動画) | JoVE Journal
Uploaded: 2017-03-03T13:00:00.000+00:00
Duration: 6 min 42 s
Description: 学ぶ回転レイリー・テイラー不安定性の磁気誘導法。二層流体系における回転の安定化効果と重力の不安定化効果の競合を可視化し、流体力学の基礎理解を深める実験手法です。

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注：実験装置は、 図1に概略的に示されています。 2。装置の主要部分は、回転プラットフォーム（300ミリメートル×300ミリメートル）で構成されて部屋を持つ超伝導マグネット（1.8 T）の強い磁場の中に自重で下降銅シリンダー（55ミリメートルの直径）に搭載されました温度垂直ボア。プラットフォームは、鍵穴オリフィスを有するすべり軸受をオン、オフ軸モータを介して回転させます。銅シリンダーが同時に回転し、保持ピンが除去されると下降キー状の駆動軸に取り付けられています。 非標準装備の調製<ol><li>浮選ボート<ol><li>それは側面に触れることなく、実験槽内に快適にフィットするように、ボートのサイズにしてください。 注：浮揚艇（ 図3参照）は 、ポリスチレンの壁やスポンジベースで構成されています。 </li><li> STの層でスポンジを守りますチョロンティッシュペーパー。 注：ティッシュペーパーの目的は、できるだけボートに注ぎ流体からできるだけ垂直勢いを放散することです。 </li></ol></li></ol>実験の調製<ol><li>液体層の調製<ol><li>蒸留水は、実験室の温度（22±2℃）にまで来て許可します。約650 mLを各実験の実現のために必要とされます。 注：この混合物を平衡化できるようにするには、空気をexsolvingに、実験中の気泡の形成を防止します。 </li><li>それぞれ緻密下層光上位層用液を調製するために使用される2つの別々の容器、A及びBに等量に蒸留水を分離します。 </li><li>下の緻密層の現場外の準備。コンテナAの内容： <ol><li> 1リットル当たり水1リットル当たり0.43モルのNaCl（塩化ナトリウムの約25 gで濃度を達成するために塩化ナトリウムを加えます水が必要となります）。 </li><li>下位層のコンテナ（ 例えば 、コール-パーマー00295から16＆-18）に0.33グラム、赤と青の水追跡染料を追加します。 </li><li> 0.1グラムのL -1フルオレセインナトリウムを追加します。 注：下位層は今、外観に不透明で、約1012.9±1.2キロmの密度を有することになります-3。 </li></ol></li><li>光上層の現場外の準備。容器Bの内容： <ol><li>水1リットル当たり0.06モルのMnCl 2（水1リットル当たりのMnCl 2の約12グラム）の濃度を達成するためのMnCl 2、塩を追加します。 注：上層は外観が透明で、約998.2±0.5キロのメートル-3の密度を持つことになります。 </li></ol></li><li>所望の粘度が達成されるまで、流体層の粘度を変化させるために、グリセロールのC 3 H 8 O 3は、各層に等しい量で加えます。典型的なviscositiesの範囲1.00×10 -3で嘘- 21.00×10 -3 Pa・sで。各層の粘度は同じです。 注：必要になるまで混合物を安全に別々の容器に格納されてもよいです。 </li><li>密度成層の現場外の準備。 <ol><li>円筒状の内槽に容器Aの内容物を300 mLを加え（ 図2参照 ）。 </li><li>容器Bから流体中の浮遊ボートのスポンジを浸し。 注：（2.1.6.2）した後の手順は、時間に敏感なので、すべての磁石まで、さらなるステップを実行しないと、照明、録音および機械的メカニズムの準備ができています。 </li><li>コンテナBのうち、浮遊船を持ち上げて、それが垂れ停止したときに、慎重に内側円筒タンク内の高密度流体の層の上に浮揚艇を配置します。 </li><li>の流量で浮遊船にコンテナBからの光層の流体を追加し始めます3 ml /分。浮揚艇は、2つの層の間の界面から離れて持ち上げるように徐々に流量を増加させます。インターフェイスは、流体の流れの増加の勢いによって乱さが、このプロセスはせいぜい20分を要しないことを十分に速くされていないことを十分に遅い流速を維持します。上位層は、流体の320ミリリットルを含むまで充填してください。 注：下位層は、約33ミリメートルの深さになり、上位層は、約39ミリメートルの深さになります。 </li><li>注意深く各層の深さが等しくなるように上層にルーサイト蓋を下げます。流体と空気が全く空気が下に閉じ込められていないことを確認して、ブリード穴を通って流れることを可能にします。ルーサイトのふたの上に明確な光層の液体の層（約6ミリメートル）を確認します。 注：プロセスが成功した場合は、それらの間のシャープな界面と同等の深さの液体の二つの層が存在することになります。界面の拡散層の厚みが2μm未満であろうこの段階でメートル。 </li></ol></li><li> 6ミリメートル内槽のルーサイト蓋上の高さに明確な蒸留水で外槽を埋めます。四角いオン観察すると内側円筒タンクから生じる一切の曲率によって誘発される視差はありません。 注：各層の液体が連続してこの時点で、インターフェースを介して拡散しているので、次のステップにすぐ進みます。 </li></ol></li><li>成層のスピンアップ<ol><li>プラットフォーム上で実験タンクを配置します。 </li><li>トラック内の鍵穴オリフィスと位置の保持ピンを介してマグネットのボアにおける銅円筒との取り決め、ドライブシャフトの位置を決めます。タンクは遠く（60センチメートル）液体に磁力がこの位置に無視できるような磁石からであることを確認してください。 注：成層を含む実験的なタンクを運ぶには、いくつかの困難をもたらします。長い、低振幅、スロッシング波が目に歩いて設定しましたEタンクは、上位層の上に浮いたときに達成インターフェースの品質にほとんど影響を与え、離れて減衰します。 </li><li> 0.002ラジアンsで回転速度を高める-2、紡績アップ流体を所望の回転速度に、モーターをオンにします。 60分- 16における回転速度スピンアップ時間についてはオーダー20分でした。 注：使用する最速の回転速度は13.2ラジアン秒-1でした 。 </li></ol></li></ol>実験3.実行<ol><li>磁石は1.2 Tの磁界強度を示しており、不安定性が開始される高さでそのれる磁場勾配である（卒業生のB 2）/ 2いることを確認し= -14.3 T 2 M -1、Bは、磁気誘導であります。 </li><li>ビデオカメラは、駆動軸がその最低位置にあるときにいずれかの実験の側面図で焦点が合っている、または平面ミラーPLを介して焦点にあるように配置されていることを確認実験の上に出し抜か。 </li><li>周囲の照明は、カメラで撮影した画像のいずれもが飽和されないよう、正しいレベルであるが、完全な応答が（0〜255の範囲内のグレースケール強度）が使用されていることを確認してください。 </li><li>ビデオ録画（240 FPS）を開始します。記録機能を操作しながらカメラを移動防止するために、リモートコントロールを使用してください。 </li><li>回転させながら磁場の中に、タンクが下降することができ、保持ピンを外します。 </li></ol> 4.リセット実験<ol><li>実験装置をリセット<ol><li>録画を停止するには、リモートコントロールを使用してください。 </li><li>ディスクにムービーファイルを保存します。 </li><li>それが停止に遅くなるように手で、モータに電圧​​を下げます。漏出を防止するように徐々にこれを実行します。 </li><li>磁石から実験装置を取り外します。 </li><li>適切に混合液層を廃棄して（塩化マンガン四水和物MSDSを参照してください）。 </li><li> （水でタンクを洗浄塩のすべてのトレースが洗い流さされるまで、）を蒸留する必要はありません。液体と皮膚との直接接触は避けること。 </li><li>全く残渣を次の実験を汚染することがあり、その残っていないことを確実にするためにティッシュペーパーで慎重にタンクを乾燥させます。 </li></ol></li></ol> 5.画像処理<ol><li>各ムービーフレームから個々の画像を抽出し、ロスレスの.png形式で保存します。プラットフォームまたは銅円筒例えば、各フレームの任意の不要な部分をマスクします。 </li><li>離散高速フーリエ変換を用いた不安定性の開始後2秒間各画像フレームの二次元自己相関関数16を算出します。最小値を記録、平均、および実験の回転速度および流体層の粘度について観察された波長の最大値。 </li></ol>

<ol><li>Lewis, D. J. <a target="_blank" href="https://www.jstor.org/stable/98515?seq=1#page_scan_tab_contents">The instability of liquid surfaces when accelerated in a direction perpendicular to their planes. II.</a> Proc. Roy. Soc., A. 202, 81-96 (1950).</li>
<li>Read, K. I. <a target="_blank" href="https://inis.iaea.org/search/search.aspx?orig_q=RN:24064105">Experimental investigation of turbulent mixing by Rayleigh-Taylor instability.</a> Physica D. 12, 45-58 (1984).</li>
<li>Dimonte, G., Schneider, M. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Turbulent+Rayleigh-Taylor+instability+experiments+with+variable+acceleration%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+E%22%5BJournal%5D)">Turbulent Rayleigh-Taylor instability experiments with variable acceleration.</a> Phys. Rev. E. 54, 3740-3743 (1996).</li>
<li>Dalziel, S. B. <a target="_blank" href="https://www.researchgate.net/publication/222484421_Rayleigh-Taylor_instability_experiments_with_image_analysis">Rayleigh-Taylor instability : experiments with image analysis.</a> Dyn. Atmos. Oceans. 20, 127-153 (1993).</li>
<li>Jacobs, J. W., Dalziel, S. B. <a target="_blank" href="https://www.researchgate.net/publication/237134510_Rayleigh-Taylor_instability_in_complex_stratifications">Rayleigh-Taylor instability in complex stratifications.</a> J. Fluid Mech. 542, 251-279 (2005).</li>
<li>Linden, P. F., Redondo, J. M., Youngs, D. L. <a target="_blank" href="https://www.researchgate.net/publication/231972595_Molecular_mixing_in_Rayleigh-Taylor_instability">Molecular mixing in Rayleigh-Taylor instability.</a> J. Fluid Mech. , 97-124 (1994).</li>
<li>Lord Rayleigh, <a target="_blank" href="http://onlinelibrary.wiley.com/doi/10.1112/plms/s1-14.1.170/full">Investigation of the Character of the Equilibrium of an Incompressible Heavy Fluid of Variable Density.</a> Proc. Lon. Math. Soc. 14, 170-177 (1883).</li>
<li>Taylor, G. I. <a target="_blank" href="http://rspa.royalsocietypublishing.org/content/201/1065/192">The instability of fluid surfaces when accelerated in a direction perpendicular to their planes. I.</a> Proc. Roy. Soc., A. 201, 192-196 (1950).</li>
<li>Limat, L., Jenffer, P., Dagens, B., Touron, E., Fermigier, M., Wesfreid, J. E. <a target="_blank" href="http://www.sciencedirect.com/science/article/pii/016727899290160O">Gravitational instabilities of thin liquid layers: dynamics of pattern selection.</a> Physica D. 61, 166-182 (1992).</li>
<li>Gelfand, J. D., Slane, P. O., Zhang, W. <a target="_blank" href="http://iopscience.iop.org/article/10.1088/0004-637X/703/2/2051/meta">A Dynamical Model for the Evolution of a Pulsar Wind Nebula Inside a Nonradiative Supernova Remnant.</a> Astrophys. J. 703, 2051-2067 (2009).</li>
<li>Taylor, G. I. <a target="_blank" href="https://www.jstor.org/stable/94126?seq=1#page_scan_tab_contents">Experiments on the Motion of Solid Bodies in Rotating Fluids.</a> Proc. Roy. Soc., A. 104, 213-218 (1923).</li>
<li>Proudman, J. <a target="_blank" href="http://rspa.royalsocietypublishing.org/content/92/642/408">On the Motion of Solids in a Liquid Possessing Vorticity.</a> Proc. Roy. Soc., A. 92, 408-424 (1916).</li>
<li>Taylor, G. I. <a target="_blank" href="http://rspa.royalsocietypublishing.org/content/93/648/99">Motion of Solids in Fluids when the Flow is not lrrotational.</a> Proc. Roy. Soc., A. 93, 99-113 (1917).</li>
<li>Carlès, P., Huang, Z., Carbone, G., Rosenblatt, C. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Rayleigh-Taylor+Instability+for+Immiscible+Fluids+of+Arbitrary+Viscosities%3A+A+Magnetic+Levitation+Investigation+and+Theoretical+Model%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Rayleigh-Taylor Instability for Immiscible Fluids of Arbitrary Viscosities: A Magnetic Levitation Investigation and Theoretical Model.</a> Phys. Rev. Lett. 96, 104501(2006).</li>
<li>Huang, Z., De Luca, A., Atherton, T. J., Bird, M., Rosenblatt, C., Carlès, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Rayleigh-Taylor+Instability+Experiments+with+Precise+and+Arbitrary+Control+of+the+Initial+Interface+Shape%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Rayleigh-Taylor Instability Experiments with Precise and Arbitrary Control of the Initial Interface Shape.</a> Phys. Rev. Lett. 99, 204502(2007).</li>
<li>Baldwin, K. A., Scase, M. M., Hill, R. J. A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((The+Inhibition+of+the+Rayleigh-Taylor+Instability+by+Rotation%5BTitle%5D)+AND+%22Sci.+Rep%22%5BJournal%5D)">The Inhibition of the Rayleigh-Taylor Instability by Rotation.</a> Sci. Rep. 5, 11706(2015).</li>
<li>Rossby, H. T. <a target="_blank" href="https://www.researchgate.net/publication/231879355_A_Study_of_Benard_Convection_With_and_Without_Rotation">A study of Bénard convection with and without rotation.</a> J. Fluid Mech. 36, 309-335 (1969).</li>
</ol>

著者らは、開示することは何もありません。

プロトコル内の2つの重要なステップがあります。最初は2.1.6.4です。光層は、その後、あまりにも急速に緻密層上に浮いている場合は2混和性流体層の不可逆的な混合が行われます。回避されると二つの層の間に鋭い（&lt;2mm）をインターフェイスが達成されることが必須です。第二の重要なステップは3.1.5です。実験は、ソリッドボディの回転中に、または位置の可視化と撮像装置なしとスタンバイプロシージャ（2.1.6）を繰り返すに完全に回転させアップされずに磁石に向かって解放された場合。 液層の組成は、磁界強度および運動性能は、すべての前の層化（2.1.6）を作るために最初に確認することができます。最も実用的な困難は、従って、任意の所定の実験を開始する前に解決することができます。我々は、しかし、磁場の中に降下速度が小さく、望ましくない変化を発見しました。一般的に、より速くRotating実験はゆっくりと回転した実験よりも磁界にもっとゆっくり少し下ります。我々は給脂が下降速度のばらつきを低減する助けにはならなかったが見つかりましたけれども、滑り軸受を変更する必要があるかもしれません。私たちは、私...

<html>二層からなる密度成層流体システムは、安定または不安定な構成のいずれかで重力場に配置することができます。インターフェイスへの摂動が重力によって復元され、安定しており、波がインターフェイス上でサポートすることができる：高密度の重い層は密度の低い、光層の下にある場合、システムが安定しています。重い層は、光層に重なっている場合、システムは不安定であり、インターフェイスへの摂動は成長します。この基本的な流体不安定性は、レイリー・テイラー不安定性7、8です。全く同じ不安定性は、より重い層に向かって加速された非回転系で観察することができます。小規模薄膜現象9からの観察された天体スケールの特徴、例えば、カニ星雲へ：原因、それはまた、規模が大きく異なる、非常に多くのフローで観察された不安定性の基本的な性質へパルサー風によって作成された指のような構造が観察されたEF &quot;&gt; 10は、より緻密な超新星残骸で加速されている。これは、初期の不安定な濃度差があった後レイリー・テイラー不安定性を制御または影響を与えることができる方法としてオープン質問です界面で確立した。一つの可能​​性は、システムの大部分の回転を考慮することである。実験の目的は、システム上での回転の効果を調べることであり、これは安定化への経路とすることができるかどうか。 私たちは、重力の方向に平行な軸を中心とし定常回転の対象となる二層の重力不安定成層から構成された流体システムを考えます。摂動に不安定な二層の密度成層は、ブレーク・アップするために、任意の垂直構造の世話、界面において、転倒、 すなわち 、渦度の傾圧世代につながります。しかし、回転流体は、コヒーレント縦目に自分自身を整理することが知られています回転の軸と整列ructures、いわゆる「テイラー列&#39;11。したがって、調査対象のシステムは、回転の安定化効果との間の競合を受け、垂直構造への流れを整理し、転倒二つの層を防止し、かつ密度の高い流体の不安定化効果は、界面での転倒運動を生成ライター用オイルの上を覆っていること。増加した回転速度で、より安定した形状に自身を再配置するために、互いに反対方向で、半径方向に移動する流体層の能力が、ますますテイラープラウドマン定理12、13によって阻害される。半径方向の移動が低減されますそして、不安定性が発展するように具現観察構造は規模が小さくなっています。 イチジク。図1は、質的に不安定性が発達するように形成する渦上の回転の効果を示しています。の中に左側のイメージは、回転がないと流れは、古典的な非回転レイリー・テイラー不安定性への近似です。右側の画像では、すべての実験パラメータは、システムが、タンクの中心と整列し、縦軸を中心に回転されていることを除いて、左側の画像と同一です。回転の影響が形成されている渦の大きさを減少させることであることがわかります。これは、今度は、非回転カウンターパートよりもゆっくりと発症不安定になります。 流体の応力テンソルを変更磁気効果が変更された重力場と同じように作用するとみなすことができます。したがって、我々は重力的に安定な成層を作成して、ソリッドボディ回転にそれをスピンアップすることができます。勾配磁場をかけることによって生成された磁性体の力は、その後、重力場を変更する効果を模倣します。これは、インターフェイスが不安定にこのような流体システムbehaことレンダリングVES、回転下での古典的なレイリー・テイラー不安定性と良好な近似に。このアプローチは、以前に回転14、15せずに二次元的に試みられています。誘導磁場Bと印加される傾斜磁場のために、身体の力は一定の磁気体積率χの流体に適用さをf =大学院（χのB 2 /μ0）、で与えられる。ここで、B = | B | 0 =4π×10をμ-7 NA -2自由空間の透磁率です。 χ（∂B 2 /∂zの -したがって、我々は、強度gの重力場における密度ρの流体の単位体積当たりの有効量はρのグラムで与えられる各流体層の有効重量を操作するために磁石を考慮することができます）/（2μ0）。

<table><tbody><tr><td>ブルーウォータートレーシング染料</td><td>コールパーマー</td><td>00295-18</td><td></td></tr><tr><td>レッドウォータートレーシング染料</td><td>コールパーマー</td><td>00295-16</td><td></td></tr><tr><td>塩化</td><td></td><td></td>ナトリウム<td>>99%純度</td></tr><tr><td>塩化マンガン四水和物</td><td></td><td></td><td>MSDS</td></tr><tr><td>フルオレセインナトリウム塩&nbsp;</td><td></td><td></td><td></td></tr><tr><td>Magnet</td><td>Cryogenic Ltd.(ロンドン</td><td></td><td></td>)</tr></tbody></table>

磁気的に誘導された回転レイリー・テイラー不安定性

Magnetically Induced Rotating Rayleigh-Taylor Instability

レイリー・テイラー不安定性を調べるための古典的な技術は、重力の効果的な方向を反転し、密度の高い流体に向かって軽い流体を加速するために、圧縮ガス1、ロケット2またはリニア電気モータ3を使用することを含みます。他の著者例えば 図4、図 5、 図6は、フローを開始するために除去されているバリアと重力不安定な成層を分離しています。しかし、回転成層の場合には放物線の初期インタフェースは、実験的に重要な技術的な問題を課します。我々は、レイリー・テイラー不安定時の回転の影響を調査するために流れをソリッドボディ回転に層別化し、スピンアップだけにして開始できるようにしたいです。我々がここで採用したアプローチは、磁場を使用することですフローを開始するために、2つの液体の有効量を操作するための超電導磁石。我々は、標準的な浮選技術を用いて、重力的に安定な二層の層別化を作成します。上層は下層よりも密度が低いので、システムはレイリー・テイラー安定しています。両方の層は、ソリッドボディ回転であり、放物線状インターフェイスが観察されるまで、この層別化は、その後、スピンアップされています。 χ|これらの実験は、低磁化率、との流体を使用します| 〜10 -6 -磁性流体に比べて10 -5、。磁場の支配的な効果は、有効重量を変更し、各レイヤに身体の力を加えます。下層が弱い反磁性である一方で、上層は弱い常磁性です。磁場が印加されると、上層は磁石に向かって引き寄せられ、一方、下層は、磁石から反発されます。レイリー・テイラー不安定性は、高勾配磁場の適用によって達成されます。我々はさらに大口ことを観察しました各層に流体の動粘度をreasing、不安定の長さスケールを増加させます。

イチジク。 4は、2つの流体間の界面でのレイリー・テイラー不安定性の発達を示し、四つの異なる回転速度について：Ω= 1.89ラジアン秒-1（一番上の行）、Ω= 3.32ラジアン秒-1、Ω= 4.68ラジアン秒- 1、およびΩ= 8.74ラジアン秒-1（下段）。インタフェースは= 3.0秒（右側の列）をtに0.5秒刻みでトン= 0秒（左側の列）から時間的に進化して示されています。右側の列は、したがって、上から下の行にそれぞれ0.90、1.59、2.23、および4.17完全な回転を表します。 初期の時間（T〜0.5〜1.0秒）でインターフェイスに摂動が支配的な長さスケールを呈する分かります。連想させる蛇状対流ロール17...

私たちは、固体回転にスピンアップし、その後勾配磁場を印加することによってレイリー・テイラー不安定性に誘導することができる2層の密度成層液体を準備するためのプロトコルを提示します。

Classical techniques for investigating the Rayleigh-Taylor instability include using compressed gasses1, rocketry2 or linear electric motors3 to reverse ...

この実験の全体的な目的は、低密度の流体の上に高密度の流体が重なった重力的に不安定な系において、回転が及ぼす影響を観察することです。この手法は、回転による安定化効果が重力による不安定化効果とどのように競合し、相互作用するかといった、流体力学における重要な疑問を解決するのに役立ちます。この技術の主な特徴は、安定した回転する2層系を作成し、その後磁石を用いて各層の実効重量を操作することで、不安定性を誘発させることができる点にあります。これは実験に使用される装置です。主な構成要素は、実験水槽用の回転プラットフォーム、それを支持する銅製シリンダー、および室温ボア超電導磁石です。シリンダーは磁石のボア内、すなわち 1.8 tesla の磁場の中に降下します。この概略図は、配置に関する詳細を示しています。プラットフォームの回転は、キーホール形状のオリフィスを持つスリップベアリングを回転させるオフアクシスモーターによって生成されます。銅製シリンダーはキー形状のドライブシャフトに取り付けられており、保持ピンが取り除かれると自重で下降します。完全なセットアップには、照明と画像撮影用のリモートコントロールカメラが含まれます。プラットフォーム上の所定の位置にタンクを設置し、ドライブシャフトを最下位置まで下げます。ビデオカメラから実験の様子がピントの合った状態で、適切に照らされていることを確認してください。実験の準備として、プラットフォームと銅製シリンダーを最高位置に配置します。保持ピンを使用してシリンダーを固定してください。その他の設定が完了したら、タンクを取り出して実験の準備を整えます。実験台にて、タンクに使用する液体の調製を開始します。高密度層については、室温の蒸留水 250 milliliters を用意し、そこに塩化ナトリウム 約 6.25 grams を加えます。低密度の表層の成分は、室温の蒸留水 325 milliliters に、塩化マンガンおよび赤色と青色の水トレーサー染料を加えたものです。少量のフルオレセインナトリウムを加えて調製を完了させます。これで、2つの液体が実験に使用できる状態になります。層状になった液体は、適合するルサイト製の蓋が付いた透明な円筒形容器に入れます。蓋には、液体と空気が流れるようにブリード孔が開いています。容器と液体に加えて、フロテーションボートを用意してください。フロテーションボートは、スポンジベースの上にスチレン製の壁で構成されています。内側の底部には、丈夫なティッシュペーパーを敷いておきます。ボートは、側面に触れることなく実験水槽に簡単に収まるものである必要があります。実験を開始できる準備が整ってから、次のステップに進んでください。高密度流体を用意し、タンクへの注入を開始します。300 milliliters注入した時点で停止してください。次に、低密度流体用に、クランプとチューブを備えたヘッダータンクを準備します。ヘッダータンクは少なくとも350 millilitersの容量があり、クランプで流体流量を制御できるものである必要があります。ヘッダータンクに低密度流体を注入してください。次に、高密度流体の表面付近で流体を放出できるよう、ヘッダータンクを実験タンクの上に設置します。フロートボートを高密度流体の表面に配置します。ヘッダータンクのクランプを調整して、フロートボートに低密度流体を毎分約3 mLの割合で添加します。時間の経過とともに、低密度流体がスポンジを通して拡散し、高密度流体の上に低密度流体層が形成されます。ボートが界面から離れるにつれて、徐々に流量を増やします。ヘッダータンクが空になるまで充填を続けてください。流体が完全にサイフォンされたら、液だれを最小限に抑えるためにフローテーションボートをゆっくりと取り外し、実験タンク用の蓋を用意します。蓋をセットし、上の液層へとゆっくりと下げます。各層の深さが均等になり、気泡が閉じ込められていない状態で停止させてください。正しく行われれば、2つの液層が等しい深さで形成され、その間に鮮明な界面が現れます。また、ルサイト製の蓋の上に低密度流体の層が形成されます。速やかに実験を行い、慎重にタンクを装置まで移動させてください。磁石から十分な距離を保ったまま、実験用タンクをプラットフォームの上に設置します。モーターの電源を入れ、電源電圧を徐々に上げることで回転速度をゆっくりと上昇させ、目的の速度に到達させます。目的の回転速度に達したら、ビデオ録画を開始し、固定ピンを取り外せる位置に移動します。準備が整ったらピンを抜き、タンクを磁場の中へと下降させます。これらの画像は、4つの異なる回転速度における流体界面のスナップショットです。各列は異なる時間に対応しており、0.5秒刻みで増加しています。例えば1秒時点の初期段階では、各回転速度において、支配的な長さスケールを持つ界面への摂動が見られます。回転速度が増加するにつれて、ヘビのような構造の幅は減少します。これらの画像は、流体粘度を変化させ、回転速度を固定して行った一連の実験の結果です。各列は異なる時間に対応しています。粘度が低い値から高い値へと増加するにつれて、観測される不安定性の長さスケールが増大します。支配的な電波波長を回転速度の関数としてプロットすることで、不安定性のスケールにおける下限閾値が観測可能になります。水に近い粘度を持つ流体層のこのデータでは、回転速度が約 4 radians per second を超えると、下限閾値は約 6 millimeters となります。この手法を習得し、適切に実施すれば、1時間で完了させることができます。

magnetically-induced-rotating-rayleigh-taylor-instability

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高解像度のクーロン爆発イメージングセットアップを使用して、分子回転波パケットのリアルタイムムービーを作成するためのプロトコルを提示します。...

レーザー駆動の超高速分子回転のダイレクトイメージング

土砂ベッドのジオメトリを層流から乱流の機能として単一のビードの初期パーティクル モーションを特徴づける 2...

視覚に基づいた正規の基板の初期粒子の運動特性: 層流乱流の条件から

本稿では、1 つまたは二相流でローカルの瞬時対流熱伝達率の測定を目的とした方法を説明します。長さと一定の速度で移動細長い (テイラー)...

管内の単相およびフロー ローカル瞬時対流熱伝達の測定

相互依存のコリオリ力と回転チャネルの全視野熱伝達分布回転浮力の影響を切り離すための実験方法を紹介します。...

連結を解くコリオリの力と全視野熱回転浮力の影響回転チャネルのプロパティを転送します。

フォトニックバンド構造により、限られた電磁モードがフォトニック結晶内でどのように伝播するかを理解できます。磁気元素を組み込んだフォトニック結晶では、このような閉じ込め光モードや共振光学モードには、光磁気活動の増強と改質が伴います。フーリエ空間顕微鏡により光磁気バンド構造を抽出する測定手順について説明する。...

フォトニックナノ構造のスペクトルと角度分解磁気光学特性

2つの気泡間の合体技術に基づく単一のトラップ音響気泡の形状振動を制御するための高速で信頼性の高い技術が提案されています。定常状態で対称的に制御された気泡形状振動により、気泡界面近傍で発生する流体の流れを解析できます。...

音響浮上システムにおける非球面気泡振動によるマイクロストリーミングの誘導

学ぶ回転レイリー・テイラー不安定性の磁気誘導法。二層流体系における回転の安定化効果と重力の不安定化効果の競合を可視化し、流体力学の基礎理解を深める実験手法です。

磁気的に誘導された回転レイリー・テイラー不安定性

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