Name: 设置使用简化模型的超对称限制 (视频) | JoVE Journal
Uploaded: 2013-11-15T16:30:00.000+00:00
Duration: 7 min 46 s
Description: 了解如何将简化模型的实验限制应用于完整的新物理模型。该方法通过分解模型过程、验证运动学并转换现有LHC数据，无需专用蒙特卡洛模拟即可获得近似限制。

ai_agent_IP

ai_agent

maintenance

instantTrialDurationMinutes

isBiopharma

enableNewMyJoveSectionDesign

educationFeatures

seoMetaApi

ai_copilot_institution_blacklist

ai_chat_institution_blacklist

freeAccessWindow

ssoRoleCapture

scheduledMaintenanceBanner

joveLabsFeatures

disable_autoplay_for_bots

extended_trial_duration

5 minutes

作者谨此感谢 Jay Wacker 就简化模型及潜在陷阱所进行的深入讨论。同时衷心感谢 Max Baak 和 Till Eifert 在必要时提供的建设性批评与持续鼓励。感谢欧洲核子研究中心（CERN）暑期学生项目为本次合作提供的宝贵机会。

1. 模型拆解
<ol>
	<li>生成覆盖NPM参数空间平面的质子-质子碰撞事例。可使用任何包含部分子喷注和强子化模型的事例产生器配置。例如，在MSUGRA情况下，质量谱是使用Isasugra生成的33，并使用 MSSMCalc 计算分支比和衰变宽度34对于事例生成本身，使用 MadGraph 5 1.3.934 使用 CTEQ 6L1 部分子密度函数35 用于生成矩阵元事件，因为它在矩阵元中包含了额外的辐射，这在小质量分裂情形下可能非常重要。为了模拟LHC实验在生成MSUGRA事件时对领头阶产生器的选择，使用MadGraph生成MSUGRA事件时会关闭其矩阵元中的额外辐射。Pythia 6.42536 随后用于超对称粒子（sparticle）衰变、部分子喷注以及强子化过程。这些程序的详细文档均可在互联网上轻松获取。</li>
	<li>为了模拟LHC探测器，使用LHC探测器参数卡通过PGS处理这些事例。MadGraph 5中包含ATLAS和CMS探测器的参数卡。34 足以满足搜索范围分析的需求。在条件允许的情况下，可利用部分分析中公开的实验参数化方法，包括鉴定和性能参数。理想情况下，实验应提供完整的映射图&#160;在多种简化模型网格的情况下，若可直接使用，则此步骤无需进行。</li>
	<li>为了快速分析结果，需要一种轻量级的中间数据格式。从PGS输出中提取喷注、稳定轻子、缺失横动量以及任何其他必要的末态对象（例如 使用 ExRootAnalysis34建议以方便的格式保存。</li>
	<li>为了对结果进行分类，需将PGS事件结果与生成器事件记录中用于判定每个事件的超粒子产生及衰变模式的部分相关联。需追踪所有粒子的质量、产生机制、衰变链及其各自的出现次数，以便计算相应的分支比。</li>
	<li>计算所关注模型的最佳可用产生截面。对于 MSUGRA 模型，可使用 Prospino 2.1 计算每个参数点的下一阶领头阶截面37 使用 NLL-Fast38 使用 CTEQ 6.6 NLO 部分子分布函数。</li>
</ol>
2. 模型重建
<ol>
	<li>根据模型解构的分解结果，选择一组简化模型，以覆盖至少50%的NPM开放产生和衰变模式。由于大多数BSM模型的截面随质量迅速下降，接受度上两倍的差异通常仅对应极限上20–50 GeV的变化，因此该差异在实验和理论不确定范围内已足够接近。LHC实验已考虑了大多数直接衰变和单步衰变模型，包括离壳/三体衰变。CMS已将多个简化模型的排除结果汇总于一篇论文中21。ATLAS和CMS也都研究了若干重味简化模型。完整的模型列表尚未在单一公开资源中发布，但相关结果可从两个实验组的公开网页获取39, 40。这些即为用于重建NPM时应选择的简化模型。</li>
	<li>为检验简化模型覆盖的质量，将若干代表性NPM点的运动学特性与用于重现该点的简化模型所产生的运动学特性进行比较。针对给定的NPM点，构建具有相应质量的关联简化模型。</li>
	<li>为每种模型类型分配一个权重，该权重包括该简化模型所代表的产生分数与该模型所代表衰变的分支比分数的乘积。</li>
	<li>对于关联产生，若仅考虑成对产生简化模型，则将权重在两个相关简化模型之间分配。</li>
	<li>建议对NPM事件拓扑应用一组基于物理动机的简化方法，以对相似的产生和衰变模式进行归类。</li>
	<li>将所有简化模型权重之和归一化为1。</li>
	<li>使用前述协议中描述的事件生成程序，计算代表性NPM点的运动学分布。</li>
	<li>若在典型信号选择后，NPM点的运动学特性与组合简化模型的运动学特性差异超过σ（30%），则应引入额外的简化模型以改善产生和衰变相空间的覆盖。由于大多数新物理模型的截面随质量迅速下降，15%水平的差异对最终排除结果的影响可忽略不计。</li>
</ol>
3. 限制性构建
<ol>
	<li>获取每个可应用的实验信号区域中，针对所考虑的简化模型，可用且相关的Aε值以及新物理事件数在95%置信度水平下的上限。</li>
	<li>在参数空间的每个点上，对感兴趣的NPM应用公式1及公式3-5，以确定该点在何种（如果存在）假设下被排除。</li>
	<li>采用具有最佳预期性能的信号区域所设定的限制，除非各信号区域背景不确定性的相关性数据可用，从而能够对这些区域进行合理组合‡。</li>
	<li>结合此前协议进行的运动学比较以及排除曲线的分布情况，确定实验排除范围应处的区间。</li>
</ol>
‡ 目前尚无此类相关性数据。

<ol><li>Miyazawa, H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Baryon+Number+Changing+Currents%5BTitle%5D)+AND+%22Prog.+Theor.+Phys%22%5BJournal%5D)">Baryon Number Changing Currents.</a> Prog. Theor. Phys. 36, 1266-1276 (1966).</li>
<li>Ramond, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Dual+Theory+for+Free+Fermions%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+D%22%5BJournal%5D)">Dual Theory for Free Fermions.</a> Phys. Rev. D. 3, 2415-2418 (1971).</li>
<li>Gol'fand, Y. A., Likhtman, E. P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Extension+of+the+Algebra+of+Poincare+Group+Generators+and+Violation+of+P+invariance%5BTitle%5D)+AND+%22JETP+Lett%22%5BJournal%5D)">Extension of the Algebra of Poincare Group Generators and Violation of P invariance.</a> JETP Lett. 13, 323-326 (1971).</li>
<li>Neveu, A., Schwarz, J. H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Factorizable+dual+model+of+pions%5BTitle%5D)+AND+%22Nucl.+Phys.+B%22%5BJournal%5D)">Factorizable dual model of pions.</a> Nucl. Phys. B. 31, 86-112 (1971).</li>
<li>Gervais, J. L., Sakita, B. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Field+theory+interpretation+of+supergauges+in+dual+models%5BTitle%5D)+AND+%22Nucl.+Phys.+B%22%5BJournal%5D)">Field theory interpretation of supergauges in dual models.</a> Nucl. Phys. B. 34, 632-639 (1971).</li>
<li>Neveu, A., Schwarz, J. H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Quark+Model+of+Dual+Pions%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+D%22%5BJournal%5D)">Quark Model of Dual Pions.</a> Phys. Rev. D. 4, 1109-1111 (1971).</li>
<li>Volkov, D. V., Akulov, V. P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Is+the+neutrino+a+goldstone+particle%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Is the neutrino a goldstone particle.</a> Phys. Lett. B. 46, 109-110 (1973).</li>
<li>Wess, J., Zumino, B. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((A+lagrangian+model+invariant+under+supergauge+transformations%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">A lagrangian model invariant under supergauge transformations.</a> Phys. Lett. B. 49, 52-54 (1974).</li>
<li>Wess, J., Zumino, B. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Supergauge+transformations+in+four+dimensions%5BTitle%5D)+AND+%22Nucl.+Phys.+B%22%5BJournal%5D)">Supergauge transformations in four dimensions.</a> Nucl. Phys. B. 70, 39-50 (1974).</li>
<li>Fayet, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Supersymmetry+and+Weak%2C+Electromagnetic+and+Strong+Interactions%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Supersymmetry and Weak, Electromagnetic and Strong Interactions.</a> Phys. Lett. B. 64, 159-162 (1976).</li>
<li>Fayet, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Spontaneously+Broken+Supersymmetric+Theories+of+Weak%2C+Electromagnetic+and+Strong+Interactions%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Spontaneously Broken Supersymmetric Theories of Weak, Electromagnetic and Strong Interactions.</a> Phys. Lett. B. 69, 489-494 (1977).</li>
<li>Farrar, G. R., Fayet, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Phenomenology+of+the+Production%2C+Decay%2C+and+Detection+of+New+Hadronic+States+Associated+with+Supersymmetry%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Phenomenology of the Production, Decay, and Detection of New Hadronic States Associated with Supersymmetry.</a> Phys. Lett. B. 76, 575-579 (1978).</li>
<li>Fayet, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Relations+Between+the+Masses+of+the+Superpartners+of+Leptons+and+Quarks%2C+the+Goldstino+Couplings+and+the+Neutral+Currents%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Relations Between the Masses of the Superpartners of Leptons and Quarks, the Goldstino Couplings and the Neutral Currents.</a> Phys. Lett. B. 84, 416-420 (1979).</li>
<li>Dimopoulos, S., Georgi, H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Softly+Broken+Supersymmetry+and+SU%285%5BTitle%5D)+AND+%22Nucl.+Phys.+B%22%5BJournal%5D)">Softly Broken Supersymmetry and SU(5.</a> Nucl. Phys. B. 193, 150-162 (1981).</li>
<li>The ATLAS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Search+for+squarks+and+gluinos+with+the+ATLAS+detector+in+final+states+with+jets+and+missing+transverse+momentum+using+4.7+fb-1+of+%E2%88%9As+%3D+7TeV+proton-proton+collisions%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+D%22%5BJournal%5D)">Search for squarks and gluinos with the ATLAS detector in final states with jets and missing transverse momentum using 4.7 fb-1 of √s = 7TeV proton-proton collisions.</a> Phys. Rev. D. , Forthcoming Forthcoming.</li>
<li>The ATLAS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Search+for+squarks+and+gluinos+using+final+states+with+jets+and+missing+transverse+momentum+with+the+ATLAS+detector+in+%E2%88%9As+%3D+7TeV+proton-proton+collisions%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Search for squarks and gluinos using final states with jets and missing transverse momentum with the ATLAS detector in √s = 7TeV proton-proton collisions.</a> Phys. Lett. B. 710, 67-85 (2012).</li>
<li>The ATLAS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Further+search+for+supersymmetry+at+%E2%88%9As%3D7+TeV+in+final+states+with+jets%2C+missing+transverse+momentum+and+isolated+leptons+with+the+ATLAS+detector%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+D%22%5BJournal%5D)">Further search for supersymmetry at √s=7 TeV in final states with jets, missing transverse momentum and isolated leptons with the ATLAS detector.</a> Phys. Rev. D. , Forthcoming Forthcoming.</li>
<li>The CMS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Search+for+new+physics+in+the+multijet+and+missing+transverse+momentum+final+state+in+proton-proton+collisions+at+sqrt%28s%29+%3D+7+TeV%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Search for new physics in the multijet and missing transverse momentum final state in proton-proton collisions at sqrt(s) = 7 TeV.</a> Phys. Rev. Lett. 109, 171803(2012).</li>
<li>The CMS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Search+for+supersymmetry+in+pp+collisions+at+%E2%88%9As%3D7+TeV+in+events+with+a+single+lepton%2C+jets%2C+and+missing+transverse+momentum%5BTitle%5D)+AND+%22J.+High+Energy+Phys%22%5BJournal%5D)">Search for supersymmetry in pp collisions at √s=7 TeV in events with a single lepton, jets, and missing transverse momentum.</a> J. High Energy Phys. 08, 165(2011).</li>
<li>The CMS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Search+for+supersymmetry+in+events+with+b-quark+jets+and+missing+transverse+energy+in+pp+collisions+at+7+TeV%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+D%22%5BJournal%5D)">Search for supersymmetry in events with b-quark jets and missing transverse energy in pp collisions at 7 TeV.</a> Phys. Rev. D. 86, 072010(2012).</li>
<li>The CMS Collaboration. 2012 Report No.: CMS-PAS-SUS-11-016. <a target="_blank" href="http://scholar.google.com/scholar?hl=en&safe=off&q=%22Interpretation+of+Searches+for+Supersymmetry%22">Interpretation of Searches for Supersymmetry</a>. , CERN. Geneva (Switzerland). (2012).</li>
<li>The CMS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Search+for+new+physics+in+events+with+opposite-sign+leptons%2C+jets%2C+and+missing+transverse+energy+in+pp+collisions+at+sqrt%28s+%3D+7+TeV%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Search for new physics in events with opposite-sign leptons, jets, and missing transverse energy in pp collisions at sqrt(s = 7 TeV.</a> Phys. Lett. B. 718, 815(2012).</li>
<li>Alves, D., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Where+the+Sidewalk+Ends%3A+Jets+and+Missing+Energy+Search+Strategies+for+the+7+TeV+LHC%5BTitle%5D)+AND+%22JHEP%22%5BJournal%5D)">Where the Sidewalk Ends: Jets and Missing Energy Search Strategies for the 7 TeV LHC.</a> JHEP. 1110, 012(2011).</li>
<li>Alves, D., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Simplified+Models+for+LHC+New+Physics+Searches%5BTitle%5D)+AND+%22J.+Phys.+G.%3A+Nucl.+Part.+Phys%22%5BJournal%5D)">Simplified Models for LHC New Physics Searches.</a> J. Phys. G.: Nucl. Part. Phys. 39, 105005(2012).</li>
<li>Chamseddine, A. H., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Locally+Supersymmetric+Grand+Unification%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Locally Supersymmetric Grand Unification.</a> Phys. Rev. Lett. 49, 970-974 (1982).</li>
<li>Barbieri, R., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Gauge+models+with+spontaneously+broken+local+supersymmetry%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Gauge models with spontaneously broken local supersymmetry.</a> Phys. Lett. B. 119, 343-347 Forthcoming.</li>
<li>Ibanez, L. E. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Locally+supersymmetric+SU%285%29+grand+unification%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Locally supersymmetric SU(5) grand unification.</a> Phys. Lett. B. 118, 73(1982).</li>
<li>Hall, L. J., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Supergravity+as+the+messenger+of+supersymmetry+breaking%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+D%22%5BJournal%5D)">Supergravity as the messenger of supersymmetry breaking.</a> Phys. Rev. D. 27, 2359-2378 (1983).</li>
<li>Ohta, N. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Grand+Unified+Theories+Based+on+Local+Supersymmetry%5BTitle%5D)+AND+%22PTP%22%5BJournal%5D)">Grand Unified Theories Based on Local Supersymmetry.</a> PTP. 70, 542-549 (1983).</li>
<li>Chung, D. J. H., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((The+soft+supersymmetry-breaking+Lagrangian%3A+theory+and+applications%5BTitle%5D)+AND+%22J.+Phys.+Rept%22%5BJournal%5D)">The soft supersymmetry-breaking Lagrangian: theory and applications.</a> J. Phys. Rept. 407, 1-203 (2005).</li>
<li>HepData search [Internet]. , Available from:
		
	 <a target="_blank" href="http://hepdata.cedar.ac.uk">http://hepdata.cedar.ac.uk</a> (2013).</li>
<li>PGS 4 - general info [Internet]. , Available from:
		
	 <a target="_blank" href="http://physics.ucdavis.edu/~conway/research/software/pgs/pgs4-general.htm">http://physics.ucdavis.edu/~conway/research/software/pgs/pgs4-general.htm</a> (2013).</li>
<li>[hep-ph/0312045] ISAJET 7.69: A Monte Carlo Event Generator for pp, $\bar pp$, and $e^=e^-$ Reactions [Internet]. , Available from:
		
	 <a target="_blank" href="http://arxiv.org/abs/hep-ph/0312045">http://arxiv.org/abs/hep-ph/0312045</a> (2013).</li>
<li>Alwall, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((MadGraph+5%3A+Going+Beyond%5BTitle%5D)+AND+%22JHEP%22%5BJournal%5D)">MadGraph 5: Going Beyond.</a> JHEP. 1106, 128(2011).</li>
<li>Pumplin, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((New+Generation+of+Parton+Distributions+with+Uncertainties+from+Global+QCD+Analysis%5BTitle%5D)+AND+%22JHEP%22%5BJournal%5D)">New Generation of Parton Distributions with Uncertainties from Global QCD Analysis.</a> JHEP. 0207, 012(2002).</li>
<li>Sjöstrand, T., Mrenna, S., Skands, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Pythia+6.4+Physics+and+Manual%5BTitle%5D)+AND+%22JHEP%22%5BJournal%5D)">Pythia 6.4 Physics and Manual.</a> JHEP. 05, 026(2006).</li>
<li>[hep-ph/9611232] PROSPINO: A Program for the Production of Supersymmetric Particles in
		Next-to-leading Order QCD [Internet]. , Available from:
		
	 <a target="_blank" href="http://arxiv.org/abs/hep-ph/9611232">http://arxiv.org/abs/hep-ph/9611232</a> (2013).</li>
<li>SquarksandGluinos < Kraemer < TWiki [Internet]. , Available from:
		
	 <a target="_blank" href="http://web.physik.rwth-aachen.de//service/wiki/bin/view/Kraemer/SquarksandGluinos">http://web.physik.rwth-aachen.de//service/wiki/bin/view/Kraemer/SquarksandGluinos</a> (2013).</li>
<li>PhysicsResultsSUS < CMSPublic < TWiki [Internet]. , Available from:
		
	 <a target="_blank" href="https://twiki.cern.ch/twiki/bin/view/CMSPublic/PhysicsResultsSUS">https://twiki.cern.ch/twiki/bin/view/CMSPublic/PhysicsResultsSUS</a> Forthcoming.</li>
<li>SupersymmetryPublicResults < AtlasPublic < TWiki [Internet]. , Available from:
		
	 <a target="_blank" href="https://twiki.cern.ch/twiki/bin/view/AtlasPublic/SupersymmetryPublicResults">https://twiki.cern.ch/twiki/bin/view/AtlasPublic/SupersymmetryPublicResults</a> (2013).</li>
<li>Setting limits on supersymmetry using simplified models · Christian Gütschow & Zachary Marshall [Internet]. , Available from:
		
	 <a target="_blank" href="http://cgutscho.web.cern.ch/cgutscho/susy/">http://cgutscho.web.cern.ch/cgutscho/susy/</a> (2013).</li>
<li>Collaboration, D. 0 <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Search+for+Squarks+and+Gluinos+in+pp%CC%84+collisions+at+%E2%88%9As%3D1.8TeV%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Search for Squarks and Gluinos in pp̄ collisions at √s=1.8TeV.</a> Phys. Rev. Lett. 75, 618-623 (1995).</li>
<li>Collaboration, C. D. F. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Search+for+Gluinos+and+Scalar+Quarks+in+pp%CC%84+collisions+at+%E2%88%9As%3D1.8TeV+using+the+Missing+Energy+plus+Multijets+Signature%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Search for Gluinos and Scalar Quarks in pp̄ collisions at √s=1.8TeV using the Missing Energy plus Multijets Signature.</a> Phys. Rev. Lett. 88, 041801(2002).</li>
<li>Collaboration, C. D. F. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Inclusive+Search+for+Squark+and+Gluino+Production+in+pp%CC%84+Collisions+at%E2%88%9As%3D1.96TeV%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Inclusive Search for Squark and Gluino Production in pp̄ Collisions at√s=1.96TeV.</a> Phys. Rev. Lett. 102, 121801(2009).</li>
<li>Collaboration, D. 0 <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Search+for+squarks+and+gluinos+in+events+with+jets+and+missing+transverse+energy+using+2.1fb-1+of+pp%CC%84+collision+data+at+%E2%88%9As%3D1.96TeV%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Search for squarks and gluinos in events with jets and missing transverse energy using 2.1fb-1 of pp̄ collision data at √s=1.96TeV.</a> Phys. Lett. B. 660, 449-457 (2008).</li>
<li>Collaboration, D. E. L. P. H. I. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Searches+for+supersymmetric+particles+in+e%2Be-collisions+up+to+208+GeV+and+interpretation+of+the+results+within+the+MSSM%5BTitle%5D)+AND+%22Eur.+Phys.+J.+C%22%5BJournal%5D)">Searches for supersymmetric particles in e+e-collisions up to 208 GeV and interpretation of the results within the MSSM.</a> Eur. Phys. J. C. 31, 421-479 (2003).</li>
<li>Collaboration, L. 3 <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Search+for+Scalar+Leptons+and+Scalar+Quarks+at+LEP%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Search for Scalar Leptons and Scalar Quarks at LEP.</a> Phys. Lett. B. 580, 37-49 (2004).</li>
<li>Collaboration, A. T. L. A. S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Search+for+squarks+and+gluinos+using+final+states+with+jets+and+missing+transverse+momentum+with+the+ATLAS+detector+in+%E2%88%9As%3D7TeV+proton-proton+collisions%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Search for squarks and gluinos using final states with jets and missing transverse momentum with the ATLAS detector in √s=7TeV proton-proton collisions.</a> Phys. Lett. B. 701, 186-203 (2011).</li>
</ol>

两位作者均为ATLAS合作组的成员。然而，本工作的完成未使用ATLAS的任何内部资源，包括资金或其他资源。

已证明可通过使用简化模型极限，在一个完整的全新物理模型中生成排除轮廓。尽管MSUGRA参数空间点看似复杂，但仅需少量简化模型的组合即可很好地再现其运动学特征。当聚焦于特定信号区域时，运动学一致性进一步提高，因为迄今为止在LHC上开展的搜寻更倾向于具有相对较少数量的高-pT对象的简化模型类事件拓扑结构。
由简化模型得出的排除曲线与已发表的专用搜索结果吻合良好。通过该方法，可轻松将排除结果重新应用于更奇特的超对称理论，甚至应用于简化模型所涵盖信号特征的非超对称理论。此外，该方法还为数据的保存以及将当前搜索应用于未来理论提供了简便途径。
从实际角度来看，这种方法为大型强子对撞机（LHC）实验节省了大量资源，并为LHC理论物理学家和现象学研究者带来了巨大益处。通过利用矩阵元和衰变概率所提供的信息对理论进行重构，无需再进行计算量巨大的模型模拟。相反，实验可以直接在大量理论模型中提供排除结果，这些模型可能包含但并不完全局限于简单的末态特征。同样，理论研究者也无需等待LHC实验为其偏好的模型提供限制结...

作为标准模型最有前景的扩展之一，超对称性（supersymmetry, SUSY）1-14 是欧洲核子研究中心（CERN）大型强子对撞机（LHC）实验众多搜寻工作的核心。2011年收集的数据已足以将新物理的限制推至超越以往任何对撞机实验的水平15-22。随着新数据的不断到来，排除范围持续扩大，向物理学界清晰地传达超对称参数空间中哪些区域已被排除变得愈发重要。目前的限制通常设定在受限的二维平面上，而这些平面往往无法充分代表广泛存在的超对称参数空间，也难以被理解为对物理质量或分支比的限制。为此，已提出大量简化模型23, 24以帮助理解这些限制，ATLAS 和 CMS 均已针对其中多个模型提供了排除结果15-20。
本文以最小超引力模型（MSUGRA，也称为CMSSM）25-30为例，演示了如何将这些简化模型排除方法应用于完整的新物理模型。选择该模型的目的是将使用简化模型所设定的限制与实验组独立发布的限制进行比较。该方法具有足够的普适性，可推广至任意新物理模型（NPM）。由于这是首次尝试“闭环”利用简化模型对超对称性（SUSY）设定限制，本文探讨了关于特定简化模型限制适用性的一系列假设，从而提出了针对尚未被LHC实验研究过的理论设定保守和激进限制的具体方案。
在新物理模型（NPM）中设定限制需要完成三个独立的操作。首先，必须将 NPM 分解为其基本组成部分，分离模型中所有新粒子的各种产生模式和衰变模式。其次，需选择一组简化模型，以重现 NPM 中的动力学特征和相关的事例拓扑结构。第三，必须整合这些简化模型上已有的限制，从而推导出对 NPM 的限制。本方案中详细描述了这三个步骤。此外，还提供了一些额外的近似方法，可能将现有简化模型的适用范围扩展到更广泛的事例拓扑结构。
一个完整的新物理模型（NPM）通常涉及多种产生模式以及多种可能的后续衰变过程。通过将新物理模型分解为其组成部分，并将简化模型的限制应用于这些组成部分，可以直接构建排除极限。对于任意信号区域，可以使用与简化模型 i 完全相同的事件产生分数 P(a,b) （其中 a,b 表示简化模型中超对称粒子的产生模式）以及所产生的超对称粒子按照该简化模型所描述方式衰变的分支比 BRa→ i × BRb → i，来设定最保守的极限。由此类简单拓扑结构在给定信号区域中预期的事件数可表示为
<img alt="粒子相互作用的截面、亮度、分支比公式" fo:src="/files/ftp_upload/50419/50419eq1highres.jpg" src="/files/ftp_upload/50419/50419eq1.jpg" data-altupdatedat="1787630408000" data-alt="公式 1"> 
其中求和遍历所有简化模型，σtot 表示新物理模型（NPM）点的总截面，Lint 表示搜索中使用的积分亮度，AEa,b → i 表示在所考虑信号区域中简化模型事例的接受度与探测效率的乘积。该数值可与新物理事例数在95%置信水平下的预期上限进行比较，以选择最优的信号区域。若 N 大于在95%置信水平下被排除的新物理事例的观测上限，则该模型可被排除。如果已知各非重叠区域之间不确定度的相关性信息，可将这些区域的排除结果合并；若缺乏此类信息，则可采用能给出最佳预期限制的最优信号区域或分析方法，尝试排除该模型。
为了利用该方法构建具体的界限， Aε LHC实验必须提供各种简化模型的可用性。CMS和ATLAS均已发布了相关图表 Aε 对于多个模型，部分图表可在 HepData 数据库中获取31为了展示发表所有此类表格的价值，我们认为提供可与已发表结果相比较的具体限值非常重要。因此，我们采用（并在方案中作为可选步骤加以描述）快速探测器模拟来模拟ATLAS或CMS探测器的效应。 Aε 源自 Pretty Good Simulation (PGS)32 与ATLAS在简化模型网格中发表的结果进行比较 图1这些结果彼此之间足够接近（差异在约25%以内），因此无需等待所有结果公布 Aε 其余网格的结果通过PGS推导得出，并直接用于本文后续部分。由于可公开获取的简化模型数量有限 Aε 随着结果的积累，对这类近似方法的需求将显著减少。
两个保守假设使得在极限分析中能够包含更多的产生和衰变模式。第一个假设是，在关联产生过程中，实验的 Aε 至少不低于两种产生模式中较差者对应的 Aε。对于包容性搜索而言，这一假设通常是合理的。因此，预期事件数的最小值为
<img alt="粒子相互作用公式，N=σ_tot×L_int×ΣP_(a,b)×ΣBR_α→i，数学方程。" fo:src="/files/ftp_upload/50419/50419eq2highres.jpg" src="/files/ftp_upload/50419/50419eq2.jpg" data-altupdatedat="1787630408000" data-alt="方程 2"> 
其中第一个求和项遍历所有产生模式，且仅包含简化模型中粒子 a 和 b 完全匹配的情况，如方程 1 所示。类似地，对于具有不同衰变分支的衰变过程，其 Aε 可假设至少不低于两个分支中较差分支的 Aε 值。即，
<img alt="显示事件率计算的粒子物理方程，包含分支比和亮度因子。" fo:src="/files/ftp_upload/50419/50419eq3highres.jpg" src="/files/ftp_upload/50419/50419eq3.jpg" data-altupdatedat="1787630408000" data-alt="方程 3"> 
其中现已包含两侧具有不同衰变的图示。
若再增加两个假设，便可设定更严格的限制。可以假设理论中所有产生模式的实验 Aε 与简化模型所涵盖的产生模式的平均 Aε 相近。在此情况下，预期事件数可改写为
<img alt="高能物理中粒子相互作用率的公式，包含截面、亮度和概率项等因素。" fo:src="/files/ftp_upload/50419/50419eq4highres.jpg" src="/files/ftp_upload/50419/50419eq4.jpg" data-altupdatedat="1787630408000" data-alt="公式 4"> 
其中两个求和均仅针对简化模型所涵盖的产生模式。可进一步假设，理论中所有衰变模式的 Aε 与简化模型拓扑所覆盖事件的平均 Aε 相近。于是，预期事件数可表示为：
<img alt="粒子物理的N方程，截面公式，实验数据分析。" fo:src="/files/ftp_upload/50419/50419eq5highres.jpg" src="/files/ftp_upload/50419/50419eq5.jpg" data-altupdatedat="1787630408000" data-alt="方程5"> 
其中求和再次仅对简化模型进行。显然，在此假设下得到的MSUGRA限制最为严格，而以这种方式设定的限制可能会错误地宣称排除某些区域，而这些区域实际上通过专门的搜索并不会在95%置信水平下被排除。尽管这两种近似的准确性可能存疑，但如果简化模型的整体事件运动学特征与完整的超对称参数空间中的某一点符合良好，则这些近似可能并非不合理。
† 目前在大型强子对撞机（LHC）中使用的一些简化模型包含了关联产生。尽管此处未明确讨论，但相关方程可轻易扩展以适用于这种情况。

使用简化模型对超对称性设定限制

Setting Limits on Supersymmetry Using Simplified Models

由于存在巨大的可用参数空间以及单个参数点的复杂性，为超对称性及类似理论设定实验限制十分困难且难以推广。因此，更具现象学特征的简化模型正变得流行，用于设定实验限制，因为它们具有更清晰的物理诠释。然而，此前尚未验证如何利用这些简化模型的限制来对一个具体的理论设定实际的限制。本文将简化模型的限制重新应用于一个特定且完整的超对称模型——最小超引力模型（minimal supergravity）。在不同物理假设下得到的限制与直接搜索所产生的结果具有可比性。本文提供了一种计算方法，可用于推导出对其他理论的保守与激进限制。通过使用接受度和效率表格，以及在不同信号区域中预期和观测到的事件数，可将大型强子对撞机（LHC）的实验结果以这种方式重新映射到几乎任何理论框架中，包括具有超对称性类似信号特征的非超对称理论。

在将模型分解步骤应用于MSUGRA参数空间中的某一点后，可通过统计每个生成事件的各种产生和衰变模式，并根据其相对频率绘制相应的产生率和分支比，从而直观地展示输出结果。代表性MSUGRA参数点下各种产生和衰变模式的分支比如图2和图3所示。在SUSY参数空间中其他点的大量类似图表可在线获取41。
对于 MSUGRA 情形，相空间中存在一些普遍趋势，如图 4所示。在低 m0、高 m1/2 区域，squark 产生占主导地位；而在高 m0、低 m1/2 区域，gluino 产生占主导地位。在 squark 产生占主导的区域，squark 直接衰变为最轻超对称粒子（LSP）的过程占优。然而，在 gluino 产生占主导的区域，gluino 直接衰变为 LSP 的分支比从未超过总衰变相空间的约 30%。在介于两者之...

本文展示了一种将实验简化模型限制重新解释为对任意新物理模型的保守与激进限制的方案。公开可用的大型强子对撞机（LHC）实验结果可通过此方法，被重新解释为几乎任何具有超对称类特征的新物理模型的限制。

超对称性及类似理论的实验限制难以确定，原因在于可利用的参数空间极为庞大，且……

本实验方案的总体目标是将简化模型的现有实验限制应用于完整的新物理模型。实现这一目标的第一步是将新物理模型分解为其组成过程和模式。第二步是汇总一份涵盖该新物理模型中各过程的简化模型列表。接下来，必须将所选简化模型的运动学与完整点的运动学进行比对，以验证其运动学特性，确保覆盖全面。最后一步是将现有对这些简化模型的限制转换为对新物理模型的限制。最终，利用简化模型估算出的限制可用于表明，无需专门的蒙特卡洛研究即可获得近似的限制结果。该技术相较于现有方法的主要优势在于，无需验证或运行探测器模拟即可获得有效的限制。这种方法为理论研究者提供了一种利用实验结果的新途径，尤其有助于刚接触超出标准模型的新物理领域的研究人员理解模型。通常，人们在面对新物理模型明显的复杂性时会感到困难。然而，利用该方法，我们几乎能够完全重现完整模型的运动学特征，而简化模型的数量较少，这使得研究过程大大简化。探索本视频中研究的极小超引力模型或任何新物理模型的第一步，是生成覆盖其参数空间平面的质子-质子碰撞事件。为此，需使用一套软件工具，以产生包含部分子喷注并整合了强子化模型的事件。将事例通过大型强子对撞机探测器参数卡的相当好模拟（Pretty Good Simulation, PGS）软件包，提取末态对象。接着，利用PGS事例结果和产生器事例记录，对Spart粒子在不同衰变模式下的产生过程进行分类。记录所有粒子的质量、产生机制、衰变链及其对应的计数，并据此计算分支比。计算感兴趣模型的最佳产生截面。通过在新物理的参数空间中选择一个点，开始模型重建。在最小超引力中对 M 零 M1 半平面进行建模。确定该参数点的产生模式，并记录参数空间中同一点的重要产生模式。确定重要的衰变模式，扫描参数空间并重复这些步骤，直到获得一个简化模型字典，覆盖新物理模型至少50%的开放产生和衰变模式。接下来，开始检验简化模型的准确性。选取新物理模型的一个代表性参数点，并使用相应的质量在该点构建相关的简化模型。对多个参数点重复此过程，得到多个简化模型。从一个简化模型开始，以其产生分数与分支分数的乘积成正比的因子对其进行加权。接下来，将第二个加权模型添加到第一个模型中。对其他每个模型继续执行相同操作，以形成对所有模型的求和。然后，使用事件生成程序计算最小超引力代表性点的运动学分布，并将其与组合的简化模型的结果进行比较。如果运动学差异超过30%，则需纳入额外的简化模型，以改善对最保守极限的覆盖。通过考虑此处所示事件预期数量的表达式，开始极限构建。获取相关的接受度与效率的乘积。选择一个参数空间点，并利用该方程检验新物理模型的行为，此时不对简化模型中未明确包含的事件作任何假设。为了获得同一参数空间点下更真实的限制，假设关联产生过程的效率与成对产生过程的效率无显著差异，进而检验新物理模型。为了获得更严格的极限，对参数空间点进行测试时，假设未被显式包含的产生模式均被排除。简化模型应与已包含的模型具有可比性。为了得到最严格的可行极限，进一步添加假设：未被显式包含的衰变模式均被排除。简化模型与所包含模型相当。在假设无相关性信息的情况下，采用具有最佳预期性能的信号区域所设定的极限。该图展示了最小超引力模型中零轻子排除极限的一个示例，其中希格斯真空期望值之比为10，线性耦合为零，且质量参数为正。联合上限是通过使用信号区域获得的，该区域在参数空间的每个点上均产生最佳预期上限。蓝色虚线表示预期的95%置信水平上限。未考虑理论系统不确定性。实心红线是观测到的极限结果，还展示了之前使用不同参数选择的搜索结果。此处显示的是在分析中针对每个逐步更严格的假设，仅使用简化模型得到的排除极限。这些极限以其手稿中的方程编号进行标注。为了与Atlas实验进行比较，对接受度比值与效率的乘积进行了插值。在简化模型覆盖良好的区域，最保守的排除极限遵循专用搜索的极限；而在喷注主导区域，最激进的极限排除值最多高估40吉电子伏特，在Gino主导区域最多高估100吉电子伏特。需要注意的是，即使所使用的简化模型数量较少，所设定的保守极限仍接近正确结果。观看本视频后，您应该能够充分理解如何利用现有的实验限制，对任何新物理模型设定限制。在尝试此过程时，重要的是要准确记住对末态所作的假设，并明确这些假设是否符合物理实际且有效。

setting-limits-on-supersymmetry-using-simplified-models

Research

科研

JoVE Journal

Engineering

工程

设置使用简化模型的超对称限制

褶皱-逆冲带的运动学演化历史通常基于对突出部内高级变质岩的详细研究。我们通过研究突出部-凹入部交界区域，提出了一种理解褶皱-逆冲带的新方法。我们采用详细的断层分析与实验性砂箱模拟相结合的方法，对常被忽视的上地壳岩石进行分析。...

通过野外数据与类比砂箱模拟相结合的方法探究突出-凹进交界处的运动学历史

通过小角X射线散射（SAXS）测定蛋白质溶液结构需要单一分散的样品。本文介绍了两种可最大限度缩短样品制备与数据采集之间延迟的方法：在线尺寸排阻色谱（SEC）和在线离子交换色谱（IEC）。...

在线尺寸排阻与离子交换色谱在SAXS光束线上的应用

本文介绍了一种用于研究金属玻璃中结构转变的ex situ和in...

Ex Situ 与 In Situ 结构转变研究方法：以金属玻璃结晶为例

展示了基于 In0.75Ga0.25As 二维电子气（2DEG）的平面弹道 Josephson 结（JJs）阵列构成的量子集成电路（QICs）。讨论了两种不同的二维（2D）Josephson...

基于超导二维电子气平台的可扩展量子集成电路

本方案演示了如何利用去垢剂反差匹配的小角中子散射技术，获得溶液中去垢剂增溶的膜蛋白的低分辨率ab...

小角中子散射实验中用于膜蛋白结构分析的对比度匹配去垢剂 从头算 建模

本文演示并指导如何在实验室X射线仪器上开展和分析卷对卷狭缝涂布的非富勒烯有机光伏材料上墨水干燥过程的原位掠入射小角X射线散射（GISAXS）实验。...

卷对卷涂布有机太阳能电池的原位掠入射小角X射线散射实验室X射线仪器研究

本文介绍了一种合成两种类型UTe2晶体的实验方案：通过化学气相输运法合成表现出强健超导性的晶体，以及通过熔融金属助熔剂法合成不具有超导性的晶体。...

两种不同合成方法制备超导二碲化铀单晶的比较

本文介绍了我们实验室开发的基于超高Q值回音壁模式谐振器的微波光子学系统定制技术。详细阐述了获取和表征这些谐振器的实验方案，并解释了它们在微波光子学中的一些应用。...

基于回音壁模式谐振器的微波光子学系统

本文介绍了一种利用压电辅助摩擦计和光学轮廓仪研究超声磨损及摩擦减小对线速度、接触压力和表面特性依赖性的实验方案。...

使用压电辅助摩擦计和光学轮廓仪进行超声润滑实验

我们介绍一种利用飞秒激光诱导烧蚀技术在亚波长直径二氧化硅光纤（光学纳米光纤）上制备一维光子晶体微腔的实验方案。...

利用飞秒激光烧蚀技术在纳米光纤上制备一维光子晶体微腔

了解如何将简化模型的实验限制应用于完整的新物理模型。该方法通过分解模型过程、验证运动学并转换现有LHC数据，无需专用蒙特卡洛模拟即可获得近似限制。

使用简化模型对超对称性设定限制

探索更多视频