Mit Mikrowelle und makroskopischen Proben der Dielektrische Festkörper, um die photonischen Eigenschaften ungeordneter photonische Bandlückenmaterialien Studieren

Das übergeordnete Ziel des folgenden Experiments ist es, Proben von dielektrischen Festkörpern im Mikrowellenmaßstab zu verwenden, um die photonischen Eigenschaften von ungeordneten photonischen Bandlückenmaterialien zu untersuchen. Dies wird durch die Konstruktion von Prüfmustern erreicht, die aus dielektrischen Komponenten bestehen, die in eine 3D-gedruckte Basisschablone mit Löchern und Schlitzen eingefügt werden, die so angeordnet sind, dass sie bestimmte geordnete oder ungeordnete Muster bilden. In einem zweiten Schritt platzieren Sie die Probe auf einem rotierenden Tisch zwischen einem Paar Mikrowellenhornantennen und führen Übertragungsmessungen über einen weiten Frequenzbereich für verschiedene Einfallswinkel durch, wodurch die Bandlückeneigenschaften der Struktur bestimmt werden können.

Als nächstes modifizieren Sie die Struktur so, dass sie einen Funktionsdefekt bildet, und führen Transmissionsmessungen durch, um die Wellenführung und die Resonanzeigenschaften der modifizierten Strukturen zu untersuchen. Es werden Ergebnisse erhalten, die den Frequenzbereich und die Winkelabhängigkeit der Bandlücke der Strukturen sowie die Leistung ihrer Funktionsdefekte auf der Grundlage der Analyse des gemessenen Übertragungsspektrums zeigen. Der Hauptvorteil dieser Technik einer numerischen Simulations- und experimentellen Methode im Submikrometerbereich besteht darin, dass diese Technik die Verwendung der enormen Menge konkurrierender Ressourcen und die teure Herstellung im Submikrometerbereich vermeidet, so dass man schnell und kostengünstig ungeordnetes, photonisches Bandlückenmaterial konstruieren, sie mit beliebigem Defektdesign modifizieren und ihre photonischen Eigenschaften direkt charakterisieren kann.

Die Auswirkungen dieser Technik erstrecken sich auf jedes photonische System, einschließlich des sichtbaren Lichtbereichs und des infraroten Lichtbereichs. Da Mikrogleichungen in verschiedenen Varianten skaliert werden, können genau das gleiche Design und die gleichen Ergebnisse auf sichtbares Licht angewendet werden, wenn die Zaper 10.000 Mal verkleinert werden. Einblicke. Dieses Video beginnt, nachdem eine zweidimensionale hyperuniforme, ungeordnete dielektrische Struktur entworfen und ihre Basis hergestellt wurde.

Die Basis besteht aus einem klaren Harz und hat Löcher und Schlitze, auf denen die ungeordnete Struktur montiert wird. Zum Vergleich wurde auch eine zweite quadratische Gitterbasis angefertigt. Jeder Sockel ist zwei Zentimeter hoch, mit diesen Elementen bereit.

Achten Sie auf die Bausteine, die für den Bau der Strukturen verwendet werden. Besorgen Sie sich hier Illumina-Stäbe und dünne Wände, die mindestens einige Wellenlängen hoch sind, 10 Zentimeter. Der Durchmesser aller Stäbe beträgt fünf Millimeter, die Wandstärke beträgt immer 0,38 Millimeter bei unterschiedlichen Breiten.

Als nächstes konstruieren Sie eine fehlerfreie Teststruktur mit einer nahezu kreisförmigen Begrenzung für Bandlückenmessungen. Tun Sie dies, indem Sie die Stäbe und Wände in den Sockel einsetzen, um die gewünschte Strukturarchitektur zu erhalten. Dies ist die hyperuniforme ungeordnete Struktur.

Nach dem Bau wurde die quadratische Gitterstruktur auf die gleiche Weise hergestellt. Hier ist das Endergebnis für das quadratische Gitter. Richten Sie das Experiment auf einem Labortisch ein.

Verwenden Sie einen synthetisierten Sweeper-Mikrowellengenerator, um Strahlung im Bereich von 45 Megahertz bis 50 Gigahertz mit einer Auflösung von einem Hertz bereitzustellen. Verbinden Sie dies mit einem S-Parameter-Testgerät, um Übertragungsparameter zu messen und das Signal aus dem S-Parameter-Testset zu messen und zu verarbeiten. Schließen Sie einen Mikrowellen-Vektor-Netzwerkanalysator an und verwenden Sie dann hochwertige halbflexible Koaxialkabel, um die S-Parametertest-Set-Ports mit den Eingangs- und Ausgangswellenleitern zu verbinden, um eine lineare Polarisation des E-Feldes sicherzustellen.

Verwenden Sie rechteckige Singlemode-Wellenleiter und Adapter, die mit Parametall-Hornantennen verbunden sind. Die Antennen befinden sich auf beiden Seiten eines rotierenden Tisches, auf dem die Struktur platziert wird. Stellen Sie anschließend die Geräteparameter für das Experiment am Bedienfeld ein.

Für den Vektornetzwerkanalysator wählen Sie hier den Frequenzbereich für die Messung aus, sieben Gigahertz bis 15 Gigahertz. Wählen Sie dann einen Mittelungsfaktor aus, um das Rauschen zu steuern. Wählen Sie schließlich für diese Messung von sieben bis 15 Gigahertz die erforderliche Anzahl von Datenpunkten, um eine Frequenzauflösung von 10 Megahertz zu erreichen.

Stellen Sie einen Computer zur Verfügung, um Messungen und Datenprotokollierung zu automatisieren. Beginnen Sie mit der Bandlückenmessung, indem Sie das System kalibrieren. Richten Sie zunächst die Hörner vertikal und horizontal so aus, dass sie sich in einem Abstand von etwa 40 Zentimetern gegenüberstehen, was etwa dem 15-fachen der durchschnittlichen Wellenlänge für den Sweep mit dem Aufbau entspricht, wie es für die Messungen der Fall sein wird, jedoch ohne eine Probe zwischen den Hörnern.

Starten Sie einen Mikrowellen-Sweep, um die Übertragung durch den freien Raum zu messen. Sobald der Sweep in ein bis zwei Minuten abgeschlossen ist, speichern Sie die Ergebnisse als Kalibrierungsset im Vektornetzwerkanalysator. Hier ist ein typisches Diagramm der Übertragung durch den freien Raum in Abhängigkeit von der Frequenz.

Stellen Sie zunächst sicher, dass Sie die Winkelskala des Tisches auf Null setzen. Zentrieren Sie nun eine fehlerfreie Struktur mit einer nahezu kreisförmigen Begrenzung auf dem rotierenden Tisch zwischen den beiden Hörnern. In diesem Fall wird die hyperuniforme ungeordnete Struktur verwendet, um den Vektornetzwerkanalysator für die Messung vorzubereiten.

Aktivieren Sie das gespeicherte Kalibrierungsset, um die Messung der relativen Transmission durch die Probe zu ermöglichen. Starten Sie den Mikrowellen-Sweep, um Daten zu erfassen, wenn ein Sweep abgeschlossen und die Daten gespeichert wurden. Richten Sie ein, dass die Strahlung aus einer anderen Richtung auf die Struktur trifft.

Drehen Sie dazu den Tisch um zwei Grad gegen den Uhrzeigersinn in Vorbereitung auf die nächste Messung mit den gespeicherten Kalibrierdaten oder führen Sie eine weitere Messung der relativen Transmission durch. Sobald alle Messungen zwischen null und 180 Grad abgeschlossen sind, entfernen Sie die Struktur zwischen den Antennen. Drehen Sie jedes Horn um 90 Grad, um eine andere Feldpolarisation zu erzielen.

Die Polarisation wird von transversalmagnetisch auf transversal elektrisch umgestellt. Führen Sie die Kalibrierung und die Messungen mit der Struktur durch. Bereiten Sie die Struktur nach den Bandlückenmessungen erneut für die Wellenleitermessungen vor.

Nutzen Sie den modularen Aufbau, um durch Entfernen von Elementen schnell einen Wellenleiter zu erstellen. Verwandeln Sie in diesem Fall eine fehlerfreie hyperuniforme Struktur in eine Struktur mit einem Kanal durch sie. Wechsel zu kleineren Hornantennen für die Wellenleitermessung.

Bewegen Sie dann die Antennen so nah wie möglich an die Kanalöffnungen. Diese Anordnung der Antennen in Bezug auf den Kanal sorgt für eine gute Kopplung, schaltet die Kalibrierung im vektoriellen Netzwerkanalysator aus und startet den Mikrowellen-Sweep. Der Vektornetzwerkanalysator zeigt und zeichnet das Rohübertragungsverhältnis der erkannten Leistung über die Quellleistung auf.

Wenn die Messung abgeschlossen ist. Drehen Sie beide Hörner um 90 Grad. Um die Charakterisierung der Polarisation, Abhängigkeit der Struktur, zu ermöglichen, messen Sie das Übersetzungsverhältnis in dieser neuen Konfiguration.

Dies ist die TE-Polarisationsübertragung einer hyperuniformen Struktur. In einem Winkel wird die vertikale Achse in Dezibel angegeben. Die horizontale Achse ist die Frequenz.

In Gigahertz deutet ein Abfall um mehr als zwei Größenordnungen zwischen 8,5 Gigaherz und 9,5 Gigaherz auf eine Stop-Band-Region hin. Der Abfall bei etwa 13 Gigahertz ist auf die Antennenleistung zurückzuführen. Dies sind polare Diagramme der Übertragung durch ein quadratisches Gitter und eine hyperuniforme Defektstruktur.

Entlang der radialen Richtung ist die Frequenz in Einheiten der Lichtgeschwindigkeit über dem Gitterabstand. Der Winkel entspricht dem Winkel von Einfällen. Bereiche mit geringer Transmission sind für die quadratischen Gitterstoppbänder aufgrund von Prahlerei blau dargestellt, Streuung tritt entlang der quadratischen BRI und der Grenzen auf.

Im Gegensatz dazu stehen die hyperuniforme Defektstruktur, die Stop-Gap-Formen und die isotrope photonische Bandlücke. Hier ist eine hyperuniforme, ungeordnete Probe mit einem Wellenleiter mit geradem Kanal. Die Breite des Kanals ist doppelt so groß wie der durchschnittliche innere Stababstand.

Dies ist das gemessene Verhältnis von detektierter Leistung zu Quellleistung für TM-Wellen durch den Kanal in Einheiten der Lichtgeschwindigkeit über den durchschnittlichen inneren Stababstand. Der rosa Bereich ist die TM-Bandlücke der Probe ohne den Kanal. Mit der Einführung des Kanals wird ein Breitband durch die Probe geführt.

Einmal gemeistert, können das Design, die Konstruktion und die Transmissionsmessung der modularen Probe in wenigen Stunden durchgeführt werden, wenn sie nach ihrer Entwicklung ordnungsgemäß durchgeführt wird. Diese Technik ebnete den Forschern den Weg, um die photonischen Eigenschaften ungeordneter Materialien und ihre Anwendungsmöglichkeiten zu erforschen.