Name: 原子物理学外部共振器半導体レーザーの構築とキャラクタリゼーション (動画) | JoVE Journal
Uploaded: 2014-04-24T13:45:00.000+00:00
Duration: 9 min 10 s
Description: 学ぶ外部共振器半導体レーザーの構築とキャラクタリゼーション。飽和吸収分光法による周波数調整とドップラー自由吸収信号の取得、さらに2台のレーザー干渉による線幅測定の手法を含む。原子物理学における精密レーザー制御技術を習得できる。

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<ol><li>Wieman, C. E., Hollberg, L. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Using+diode+lasers+for+Atomic+physics%5BTitle%5D)+AND+%22Rev.+Sci.+Instrum%22%5BJournal%5D)">Using diode lasers for Atomic physics.</a> Rev. Sci. Instrum. 62 (1), 1-20 (1991).</li>
<li>Camparo, J. C. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((The+diode+laser+in+atomic+physics%5BTitle%5D)+AND+%22Cont.+Phys%22%5BJournal%5D)">The diode laser in atomic physics.</a> Cont. Phys. 26 (5), 443-477 (1985).</li>
<li>MacAdam, K. B., Steinbach, A., Wieman, C. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((A+narrowband+tunable+diode+laser+system+with+grating+feedback%2C+and+a+saturated+absorption+spectrometer+for+Cs+and+Rb%5BTitle%5D)+AND+%22Am.+J.+Phys%22%5BJournal%5D)">A narrowband tunable diode laser system with grating feedback, and a saturated absorption spectrometer for Cs and Rb.</a> Am. J. Phys. 60, 1098(1992).</li>
<li>Steck, D. A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Rubidium+87+D+line+data%5BTitle%5D)+AND+%22Los+Alamos+National+Laboratory%22%5BJournal%5D)">Rubidium 87 D line data.</a> Los Alamos National Laboratory. , 1-29 (2001).</li>
<li>Ricci, L., Weidemuller, M., Esslinger, T., Hemmerich, A., Zimmermann, C., Vuletic, V., Konig, W., Hansch, T. W. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((A+compact+grating-stabilized+diode+laser+system+for+atomic+physics%5BTitle%5D)+AND+%22Opt.+Commun%22%5BJournal%5D)">A compact grating-stabilized diode laser system for atomic physics.</a> Opt. Commun. 117, 541-549 (1995).</li>
<li>Zorabedian, P., Trutna, W. R. Jr <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Interference-filter-tuned%2C+alignment-stabilized%2C+semiconductor+external-cavity+laser%5BTitle%5D)+AND+%22Opt.+Lett%22%5BJournal%5D)">Interference-filter-tuned, alignment-stabilized, semiconductor external-cavity laser.</a> Opt. Lett. 13, 826-828 (1988).</li>
<li>Hawthorn, C. J., Weber, K. P., Scholten, R. E. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Littrow+configuration+tunable+external+cavity+diode+laser+with+fixed+direction+output+beam%5BTitle%5D)+AND+%22Rev.+Sci.+Inst%22%5BJournal%5D)">Littrow configuration tunable external cavity diode laser with fixed direction output beam.</a> Rev. Sci. Inst. 72 (12), 4477-4479 (2001).</li>
<li>Nilse, L., Davies, H. J., Adams, C. S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Synchronous+tuning+of+extended+cavity+diode+lasers%3A+the+case+for+an+optimum+pivot+point%5BTitle%5D)+AND+%22Appl.+Opt%22%5BJournal%5D)">Synchronous tuning of extended cavity diode lasers: the case for an optimum pivot point.</a> Appl. Opt. 38 (3), 548-553 (1999).</li>
<li>Park, S. E., Kwon, T. Y., Shin, E., Lee, H. S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((A+Compact+Extended-Cavity+Diode+Laser+With+a+Littman+Configuration%5BTitle%5D)+AND+%22IEEE+Trans.+Inst.+Meas%22%5BJournal%5D)">A Compact Extended-Cavity Diode Laser With a Littman Configuration.</a> IEEE Trans. Inst. Meas. 52 (2), 280-283 (2003).</li>
<li>Black, E. D. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((An+introduction+to+Pound-Drever-Hall+laser+frequency+stabilization%5BTitle%5D)+AND+%22Am.+J.+Phys%22%5BJournal%5D)">An introduction to Pound-Drever-Hall laser frequency stabilization.</a> Am. J. Phys. 69 (1), 79-87 (2001).</li>
<li>Shaddock, D. A., Gray, M. B., McClelland, D. E. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Frequency+locking+a+laser+to+an+optical+cavity+by+use+of+spatial+mode+interference%5BTitle%5D)+AND+%22Opt.+Lett%22%5BJournal%5D)">Frequency locking a laser to an optical cavity by use of spatial mode interference.</a> Opt. Lett. 24, 1499-1501 (1999).</li>
<li>Corwin, K. L., Lu, Z. T., Hand, C. F., Epstein, R. J., Wieman, C. E. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Frequency-stabilized+diode+laser+with+the+Zeeman+shift+in+an+atomic+vapor%5BTitle%5D)+AND+%22Appl.+Opt%22%5BJournal%5D)">Frequency-stabilized diode laser with the Zeeman shift in an atomic vapor.</a> Appl. Opt. 37 (15), 3295-3298 (1998).</li>
<li>Schmidt, O., Knaak, K. -M., Mesche de Wynands, R. D. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Cesium+saturation+spectroscopy+revisited%3A+How+to+reverse+peaks+and+observe+narrow+resonances%5BTitle%5D)+AND+%22Appl.+Phys.+B%22%5BJournal%5D)">Cesium saturation spectroscopy revisited: How to reverse peaks and observe narrow resonances.</a> Appl. Phys. B. 59, 167-178 (1994).</li>
<li>Robins, N. P., Slagmolen, B. J. J., Shaddock, D. A., Close, J. D., Gray, M. B. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Interferometric%2C+modulation-free+laser+stabilization%5BTitle%5D)+AND+%22Opt.+Lett%22%5BJournal%5D)">Interferometric, modulation-free laser stabilization.</a> Opt. Lett. 27, 1905-1907 (2002).</li>
<li>Budker, D., Kimball, D. F., Demille, D. P. Atomic Phyisics. , Oxford. (2004).</li>
<li>Foot, C. J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Atomic+Physics%5BTitle%5D)+AND+%22%22%5BJournal%5D)">Atomic Physics.</a> , Oxford. (2005).</li>
<li>Haus, H. A. <a target="_blank" href="http://scholar.google.com/scholar?hl=en&safe=off&q=author%3aHaus%2C+HA+%22Electronic+Noise+and+Qunatum+Optical+Measurements%22">Electronic Noise and Qunatum Optical Measurements</a>. , Springer. (2000).</li>
<li>Okoshi, T., Kikuchi, K., Nakayama, A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Novel+method+for+high+resolution+measurement+of+laser+output+spectrum%5BTitle%5D)+AND+%22Electronics+Lett%22%5BJournal%5D)">Novel method for high resolution measurement of laser output spectrum.</a> Electronics Lett. 16 (16), 630-631 (1980).</li>
<li>Ludvigsen, H., Tossavainen, M., Kaivola, M. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Laser+linewidth+measurements+using+self-homodyne+detection+with+short+delay%5BTitle%5D)+AND+%22Opt.+Commun%22%5BJournal%5D)">Laser linewidth measurements using self-homodyne detection with short delay.</a> Opt. Commun. 155, 180-186 (1998).</li>
<li>Optics Hecht, E. , 4th, Addison Wesley. (2002).</li>
<li>Arnold, A. S., Wilson, J. S., Boshier, M. G. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((A+simple+extended-cavity+diode+laser%5BTitle%5D)+AND+%22Rev.+Sci.+Instrum%22%5BJournal%5D)">A simple extended-cavity diode laser.</a> Rev. Sci. Instrum. 69, 1236(1998).</li>
<li>Loh, H., Lin, Y., Teper, I., Cetina, M., Simon, J., Thompson, J. K., Vuletic, V. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Influence+of+grating+parameters+on+the+linewidths+of+external-cavity+diode+lasers%5BTitle%5D)+AND+%22Appl.+Opt%22%5BJournal%5D)">Influence of grating parameters on the linewidths of external-cavity diode lasers.</a> Appl. Opt. 45 (36), 9191-9197 (2006).</li>
<li>Rao, G. N., Reddy, M. N., Hecht, E. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Atomic+hyperfine+structure+studies+using+temperature%2Fcurrent+tuning+of+diode+lasers%3A+An+undergraduate+experiment%5BTitle%5D)+AND+%22Am.+J.+Phys%22%5BJournal%5D)">Atomic hyperfine structure studies using temperature/current tuning of diode lasers: An undergraduate experiment.</a> Am. J. Phys. 66 (8), 702-712 (1998).</li>
<li>Sane, S. S., Bennetts, S., Debs, J. E., Kuhn, C. C. N., McDonald, G. D., Altin, P. A., Close, J. D., Robins, N. P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((11W+narrow+linewidth+laser+source+at+780+nm+for+laser+cooling+and+manipulation+of+Rubidium%5BTitle%5D)+AND+%22Opt.+Express%22%5BJournal%5D)">11W narrow linewidth laser source at 780 nm for laser cooling and manipulation of Rubidium.</a> Opt. Express. 20, 8915-8919 (2012).</li>
<li>Koechner, W. <a target="_blank" href="http://scholar.google.com/scholar?hl=en&safe=off&q=author%3aKoechner%2C+W+%22Solid-State+Laser+Engineering%22">Solid-State Laser Engineering</a>. , 5th edition, Springer. (1999).</li>
<li>Saliba, S. D., Scholten, R. E. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Linewidths+below+100+kHz+with+externalcavity+diode+lasers%5BTitle%5D)+AND+%22Appl.+Opt%22%5BJournal%5D)">Linewidths below 100 kHz with externalcavity diode lasers.</a> Appl. Opt. 48 (36), 6961-6966 (2009).</li>
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著者らは、開示することは何もありません。具体的な製品名および会社の引用は明確化を目的としており、作成者による保証はありません。

この公報は、レーザ線幅の測定を生成するために整列し、周波数ロックを通じて解体しECDLから移動する方法を示しています。機械設計などのPIDサーボ、ダイオード·ドライバ、および温度コントローラなどの電子機器の設計では、ここで議論するにはあまりにも専門的であるが、総合的に参照された出版物1,3,5で議論されてきた。 ダイオードECDL年代は原子物理学ラボで定番となっているが、これらのクレビスが到達できる種と遷移が制限されています。多くの進歩は、しかしながら、現在多くのギャップは、特にUVに残る系レーザダイオードの波長範囲を広げるてなされたものである。 ECDLシステムの電力​​制限は、アプリケーションを制限し続けています。裸シングルモード·ダイオードはμWattsからミリワットの100のへの電力の範囲である。さらに、テーパ増幅器は、シングルモードレーザ総電力を増加させるECDL系に添加することができるワットレベルまで。ワットまたは他の波長よりもはるかに大きいシングルモード·パワーが必要な場合は別のレーザ·アーキテクチャが必要とされる。これらは、ファイバレーザ26,27例えばTiSaphレーザなどの固体レーザ、またはそれらが非線形周波数変換に依存することができるようなラマンレーザーのような27を処理し、四光波混合、和周波発生、または光パラメトリック発振器を含む。 この出版物は、原子蒸気セルに依存しているロック機構に焦点を当てています。原子物理学の単純なガラス蒸気セル内の多くのアプリケーションでは、ここで説明したように、使用できない場合があり、そのようにはYbのような種の場合である。様々な種で基準試料を得るための多くの他の技術は、例えば、ホット原子ビーム、放電ランプ、緩衝ガス·セル、ヨウ素細胞、およびスパッタリング細胞として実証されている。 このレーザシステムの設計は、本質的に≈30 kHzの2の線幅に制限される8、通常は100kHzに近い。アプリケーションでは、26が必要な狭い線幅の他安定化技術や代替レーザ設計を必要とする場合。 光学系での作業時はいつでも、清潔さが最も重要である。最初に導入され、手袋を誤って光学面に触れないように着用して光学部品を取り扱うされる際には、お勧めします。視神経に傷がされた場合には、レーザ·システムでは使用しないでください。ほとんどの場合、指紋や埃を有する光学系がそれぞれアセトンまたは圧縮空気で洗浄することができる。光学面内の任意の欠陥は、システムに損失や潜在的にノイズを導入しますことができます。光学マウントは、すべての回で、光学ベンチに固定する必要があり、しっかりと所定の位置に一度ダウンしてボルトで固定する必要があります。 例えば、波長板と偏光ビームスプリッタ等の光学部品を整列させるとき、光は、光学面に垂直入射付近にあることを確認しながら、AVO背中のレーザーに反射をiding。これらの光学素子の挙動は理想から更になり、さらに°入射角として90から外れる。収差を最小限に抑え、開口数の光を最大化するためには、常にレンズの中心を通過し、レンズに対して垂直である必要があります。対照的に、気相セルは、エタロン効果を回避するために、入射ビームに対してわずかな角度で配置されるべきである。このような理由から、多くの蒸気セルは非平行端面で製造されています。 ここで使用されるレーザーは、クラス3Bです。でも、浮遊反射が眼の損傷の可能性があります。このタイプのレーザーでの仕事は、レーザーの危険性を熟知し訓練を受けた者が行うべきである。レーザー安全メガネを常に着用する。光学的アライメントのための任意のレーザーのパスへの直接見ておらず、光学部品オフ危険な鏡面反射を生成しないようするために特別な注意を取ることはない。常に積極的にビームラインのUSIを終了ビームダンプngの。

原子の量子状態を測定し、操作することは、原子物理学の中心にあり、原子の電子状態との間の特定の遷移に対処する能力が必要です。例えばルビジウム、一般的なはるかに使用するアルカリ原子を考えてみましょう。ここでは、地面を結合する光の波長と第一励起電子状態は、〜〜のため、自然放出に780 nmの（384テラヘルツ）と励起状態の寿命である26 6 MHzの4の吸収線幅を与えるNSEC。したがって、108における少なくとも一部の周波数安定度を有する光源を確実この遷移に対処するために必要とされる。 ECDLs、色素レーザーやチタンサファイアレーザーの開発は、通常、原子物理学のために使用された前に。これらは、大きな帯域幅にわたって光利得を提供し、したがって、原子遷移に重なるように調整することができる、大規模で高価な、複雑なシステムである。安く、簡単なダイオードレーザー設計WIこれらの利得媒体に取って代わる可能性所望の波長に一致するバンドギャップ番目の1980年代初めの1,2に認識された。シンプルな、100 kHzの線幅を達成デザインを構築しやすいがよく、1990年代初め3,5,6が理解し、共通の場所ました。多くの異なる構成やデザインは、長所と短所をそれぞれ実証されている。おそらく、最も一般的な構成は、リトロー3,5,7,8とリットマン9の構成です。この議論は、図1（a）に示す最も簡単な、リトロー構成に焦点を当てています。 同調機構の数は、同時にレーザ周波数において高い精度を達成するために使用される。まず、ダイオードが達成可能な動作温度で所望の波長で十分な利得を製造バンドギャップを有する必要とされる。典型的なレーザーダイオードは、数ナノメートル（テラヘルツ）以上のゲインを持つことになります。第二に、反射型の回折格子では、所望のダイオードに光フィードバックを提供するように調整角度である波長。回折格子に依存して、ダイオードは、フォーカスレンズが使用され、それらの配向、格子は、典型的には50〜100ギガヘルツの周波数範囲を選択する。レーザーは、（ダイオード後端面と格子の間）外部レーザキャビティとの共振波長で発振します。波長にわたってこのキャビティ長を同調レーザは、cは 、光及びLの速度である格子利得ピークの周りに自由スペクトル範囲の（c /（2 L））にわたって調整することができるため、共振器長であり、典型的には1 - 5センチメートル（FSR 3月15日ギガヘルツ）。 2キャビティモードがピーク格子帰還波長から同様の波長である場合には、レーザーは、マルチモードを実行することができる。発振キャビティモードは、その隣接モードより利得ピークからさらに同調されるように、レーザ意志モードホップが同調範囲を制限する。グレーティングモードに対する空洞モードの動作は、図3に見ることができる。モードホップフリー同調範囲はECDLのための主要な性能指標である。同時に格子角度と共振器長を調整することにより、8はるかに簡単に配置し、スペクトルの特徴にロックすること、モードホップのない多くの自由スペクトル範囲にわたって連続的に調整することが可能である。止するためのキャビティの光路長の電子同調がピエゾアクチュエータ（ 図1A）（走査バンド幅約1 kHz）を用いて、グレーティング角度/位置を調整すると、主屈折率を変調電流ダイオードをチューニングするの組み合わせによって達成することができるダイオード（走査帯域幅≥100 kHzの）のインデックス。利得媒体レーザダイオードではなく、反射防止（AR）コーティングされた利得チップを使用すると、100〜200ギガヘルツの典型的な自由スペクトル範囲を有することができるレーザダイオード内部空洞応答を添加するさらなる合併症を加算する。この場合、空洞は格子からの応答に一致するように調整された温度にする必要があります。レーザダイオードではなく、ARコーティングされたゲインチップを使用すると、劇的にモードホップフリーのtを減少させる同期のチューニングダイオード電流または温度を達成するための手段がない限りuning範囲。最後に、100 kHzの細心の注意よりも優れた線幅を達成するために、他のノイズ源を除去するために支払わなければならない。これは音響振動を最小限に抑えるためにマウントの慎重な機械設計を必要とする、 のMKレベルの温度安定化、≤30 nAのレベルでのダイオードの電流安定性と、すべてのロック10をループのゲインを慎重にチューニングを実効値 。アプリケーションのための適切な電子機器を選択すると、レーザーや光学系の設計と同様に重要です。ダイオード·コントローラおよび仕様のリストを表1に見出すことができる。 安定したレーザ発振が達成されたら、次の要件は、原子転移、光キャビティ又は他のレーザのような基準にレーザ周波数をロックすることである。これは本質的に周波数のノイズを排除し、このような小さな温度変動などの低速のドリフトの影響を除去ロックループの帯域幅内。特定の参照システムの各々は、適した、誤差​​信号を得るために開発されている技法をロックする無数がある。つのレーザをロックするための位相誤差信号は、ビームスプリッタの2つのレーザを混合することにより得ることができる。パウンド-ドホール11、チルトロック12は、空洞にロックするために使用することができます。電流変調10と組み合わせて、原子吸光ラインDAVLL 13以上の飽和吸収分光法3,14にロックするには、ゼーマン変調10、チルトロック15を使用することができる。 蒸気セルにおける飽和吸収のゼーマン変調を用いたルビジウム遷移ECDLのロックが、ここで説明する。低強度のビームは、室温でルビジウム蒸気セルを通過し、周波数は780nmの原子遷移の近傍に同調されている場合、ドップラーの数が〜500MHzの広い吸収特徴を広げむしろ6 MHz幅の自然線幅（自然とドップラー線幅の計算は、フット16に記載されています）よりも観察される。しかし、このビームがレトロ反映されている場合はゼロ縦速度と原子はすでに部分的に、最初のパス17によって励起されたように、第2のパスが共鳴にあまり吸収を持つことになります。他の周波数は、各パスで異なる速度集団によって吸収されるので、吸収が飽和しないであろう。このようにして、ドップラーに重ね見かけの透過機能を得ることができる天然の線幅は約幅遷移の吸収を広げる。これはにロックするシャープな絶対的な周波数基準を提供します。原子遷移の周波数は、基準セルの磁場の大きさをディザリングすることによってゼーマン効果を用いて変調されてもよい。好適な均一磁場は、 図5に示すように、ソレノイドセットアップを使用して製造することができる。電子混合飽和吸収送信と変調波形は、ダイオード電流を調整するために使用されるピエゾ電圧を調整するために統合することができるエラー信号を生成する。従って、レーザは、レーザ周波数を変調することなく遷移にロックされてもよい。 ECDLの線幅は、一般的に、ビームスプリッタ18に同じ型の2つの周波数同期レーザを干渉することによって測定されます。レーザ間のビート周波数は次いで、高速フォトダイオードとRFスペクトラム·アナライザを用いて測定される。ロック·ループ帯域幅を超えた雑音スペクトルは、プロファイルフォークト（ガウスとローレンツの畳み込み）に取り付けられている。異なるレーザからのノイズは、直交に追加します。 2同等のレーザの場合、これは√の嵌合線幅を（2）倍、単一のレーザ線幅を提供します。レーザはECDLから予想されるよりも著しく小さい公知の線幅で使用可能であり、それはEの同調範囲内にある場合CDLは、その代わりに使用することができる。一般的に線幅を測定するために使用される別の方法は、ビームの一部は、ファイバなどの光遅延線に沿って送信され、次にレーザーをビームスプリッタに混合される遅延自己ホモダイン技法19,20である。この技術は、被測定レーザのコヒーレンス長よりも長い遅延に依存する。これは、ノイズの多いレーザーに適していますが、100 kHzの線幅レーザー用のコヒーレンス長は、非現実的になり始めるの周りに3キロです。代替的に、飽和吸収セル又はファブリペローキャビティにおける原子の遷移は、レーザ線幅測定のための周波数基準を提供するために使用することができる。このシステムでは、レーザ周波数は、エーテルの直線部分ではなく、周波数をスキャンすることができより飽和吸収またはファブリペロー共振に座ってする必要があります。フォトダイオード上の信号ノイズを測定し、共振線幅を知ることにより、高周波ノイズを求めることができる。リチウムの下限newidth測定は、次いで、透過共振の勾配によって制限される。 より高次の存在は、レーザ発振モードがRFスペクトラム·アナライザを用いて自由スペクトル範囲の周波数における強度雑音を見ることによって、またはそれ以上の自由スペクトル分解能で走査ファブリペローまたは光スペクトルアナライザを使用することによってチェックすることができるECDLの範囲。粗同調範囲は、格子を用いて限界を横切ってレーザをチューニングしながら（波長計、モノクロメータ、又は、光スペクトラムアナライザを用いて）波長の関数として電力を測定することによって測定することができる。モードホップフリー同調範囲は、一般に、モードホップの周波数が不連続ジャンプとして検出することができる走査型ファブリ·ペロー共振器を用いて測定される。

<table><tbody><tr><td>レーザーダイオード (ルビジウム、780 nm)</td><td>Roithner</td><td>ADL-78901TX</td><td>さまざまな波長、出力、ケースサイズ、およびARコーティングが利用可能です(Thor Labs、Eagle Yard Photonics、Rothnier)</td></tr><tr><td>回折格子 (ルビジウム、780 nm)</td><td>Newport</td><td><a href="http://search.newport.com/?q=*&x2=sku&q2=05HG1800-500-1">05HG1800-500-1 </a></td><td>ホログラフィックまたはルラード &nbsp;(オプションのブレイジング) (Thor Labs, Newport)</td></tr><tr><td>Viewing Card</td><td>Thor Labs</td><td>VRC5</td><td>Infrared viewing card</td></tr><tr><td>Diode&nbsp;レンズ</td><td>トールラボ</td><td>C330TME-B</td><td>780 nmガラス</td></tr><tr><td>ウェッジ</td><td>トール ラボ</td><td>PS814</td><td>10&deg; ウェッジ</td></tr><tr><td>1/2 波長板</td><td>トール ラボ</td><td>WPH10M-780</td><td>780 nm</td></tr><tr><td>1/4 波長板</td><td>トール ラボ</td><td>WPQ10M-780</td><td>780 nm</td></tr><tr><td>回転マウント</td><td>トール ラボ</td><td>RSP1C</td><td></td></tr><tr><td>PBS</td><td>トール ラボ</td><td>PBS252</td><td>780 nm</td></tr><tr><td>アイソレータ</td><td>トール研究所</td><td>IO-5-780-HP</td><td></td></tr><tr><td>蒸気細胞</td><td>トール研究所</td><td><a href="http://www.thorlabs.com/thorProduct.cfm?partNumber=GC25075-RB">GC25075-RB</a></td><td>ルビジウム&nbsp;</td></tr><tr><td>フォトディテクター</td><td>モグラブ</td><td>PDD-001-400-1100-&ラムダ;</td><td></td></tr><tr><td>Scope</td><td>Tektronix</td><td>TDS1001B</td><td></td></tr><tr><td>Wavemeter</td><td>Yokogawa</td><td>AQ-6515A</td><td>光スペクトラムアナライザを使用していますが、安価な波長計でも十分です。</td></tr><tr><td>電子スペクトラムアナライザ</td><td>Agilent</td><td>E4411B</td><td></td></tr><tr><td>IRビューア</td><td>FJW Optical Systems Inc</td><td>84499A-5</td><td>赤外線ビューア</td></tr></tbody></table>

原子物理学外部共振器半導体レーザーの構築とキャラクタリゼーション

Construction and Characterization of External Cavity Diode Lasers for Atomic Physics

1980年代後半にその開発以来、安価で信頼性の高い外部共振器ダイオードレーザー（ECDLs）は原子物理研究室1,2の主力レーザーのような複雑で高価な伝統的な染料とチタンサファイアレーザーを交換した。その汎用性と、1,2冷却吸収分光法やレーザーなどのアプリケーションで原子物理学全体で多作の使用は、それが不可欠入ってくる学生がこれらのレーザのしっかりと実践的な理解を得るようになります。この公報は、コンポーネントのアップデート、ウィーマン3で独創的な研究に基づいて構築され、ビデオチュートリアルを提供する。 ECDLの設定、周波数ロックと性能評価について説明する。部品の選択とダイオードと格子の両方の適切な取り付けについての議論、キャビティ内のモード選択に影響を与える要因、最適な外付け帰還のための適切な配置、粗調整と微周波数に敏感な測定のための光学系のセットアップ、レーザーlockiの概要ngの技術は、レーザ線幅の測定が含まれる。

、周波数ロックを整列させ、ECDLの線幅を特徴付けるに関わる5つの主要なステップがあります。これらは：格子からのフィードバックを得て、参照セルにレーザー吸収を観測する、波長計で測定した粗ECDL周波数を設定し、これを使用して、飽和吸収分光セットアップで自然な線幅の周りの分解能で原子遷移を見て、取得するエラーそれに必要な移行とロック付近の信号、そして最終的に2つのレーザのビートノートを観察し、レーザ線幅を測定する。第一段階が正常にかなり自明波長計で読み取るように波長が関心の原子遷移に対応するときに、終了する。参照セルにおける吸収を達成しようとするときに遷移に達したときに、蛍光は、IRビューアでセル内のビーム経路に沿って見ることができる。 ECDLがセルをスキャンしている場合は点滅します。飽和吸収信号は、WHE見つけることは困難である<html>伝送線はドップラー吸収ピークに比べて非常に小さい可能性があるため、n個の第整列させる。 図4に示したものと同様のピークが、見ることができる場合には、飽和吸収システムが正常に動作している。位相及びスキャンパラメータを調整することにより、図4に示したものと同様のエラー信号が得られるべきである。 ECDL線幅を測定するためには、2つのビーム間のビート信号を得ることが必要である。ビームがますます重なっなると正弦波は、光検出器からの範囲に見られるように、表示されるようになります。ノードとアンチノードの間のコントラストが最大になるまで揃えておいてください。ビート信号は、次に図類似の電子信号のスペクトラムアナライザを通過する際6が理解されるべきである。レーザ線幅は、この信号から測定することができる。完全な光学セットアップを図1に見ることができる。 <img alt="&lt;/ HTML">コンテンツ幅FO = &quot;5インチ&quot;：SRC = &quot;/ files/ftp_upload/51184/51184fig1highres.jpg&quot; SRC = &quot;/ files/ftp_upload/51184/51184fig1.jpg&quot; /&gt; FO「図1」 図1完成光学系のセットアップこれは、A議論ECDLシステムのための完全な光学系の設定の一例です。。。これはECDLのリトロー構成を示している。パーセンテージは、回折格子に入射するビームの20〜30％、典型的には、バックダイオードに回折される。回折角と反射角は等しい。回折格子は、回折格子の角度を制御するためのピエゾを使用してチューニングステージに取り付けられているB：レーザダイオードからの出力ビームは、0次反射およびバックオフ送信される1次回折角度θで回折格子に入射する入射ビーム経路に沿っ。回折光の波長は、リトロー構成で、λ= 2 Dの罪（θ）で与えられるC：光の位置、向きがあるolatorレーザダイオードDに不要なフィードバックを防止するために、次のレーザボックスからの出力ビームは、λ/ 2波長板とPBSを通過し、波長計に揃えられます。反射および透過ビームのパワーは、波長板を回転させることによって調整することができるE：実験に用いたビームライン。この行は、レーザのパワーの大部分を含むことになるFは：PBSを飽和強度で以上の参照光を渡し、λ/ 4波長板、参照ガスセル、レトロ戻し、PBSにそれを反映している。それは、二つのビームがよく、適切な飽和分光法を取得するために重複していることが重要です。波長板は、ビームスプリッタの反対側のポートから出ることを可能に入射ビームから90°回転されるレトロな反射ビームの光の偏光を保証します。 <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/51184/51184fig1highres.jpg" target="_blank">大きなIMAGを見るにはここをクリックしてください</a>E。 <img alt="図2" fo:content-width="2in" src="/files/ftp_upload/51184/51184fig2highres.jpg" width="200" /> 図2レーザダイオード保護回路。レーザダイオード電流の例示保護回路R 1およびC 1形態の基本的なRC回路および高周波ノイズD 1及びD 2をフィルタリングし、それぞれのショットキーツェナーダイオードである。速い応答時間を有するショットキーダイオードは、逆電圧から保護するために所定の位置にあり、遅い応答時間を有するツェナーダイオードは、それによって回避電流があれば、レーザダイオードの最大動作電圧以上に通過できるように設計されているレーザダイオードの損傷。コンポーネントの典型的な値は、R 1 = 1Ω、C 1 = 1 mFでD 1 = 30 Vになり、D 2 = 6 VのR1とC1のために選択された値は、ダイオードの電流変調帯域幅が制限されます。これは、より小さくてもよい理想的なエラー信号は電流変調の代わりに論じゼーマン変調を介して生成されている場合。 <img alt="図3" fo:content-width="5in" fo:src="/files/ftp_upload/51184/51184fig3highres.jpg" src="/files/ftp_upload/51184/51184fig3.jpg" /> 図3 ECDLグリーンモードを競合：格子に応じて50GHzの≈回折次数格子の線幅を赤色固体として得た。10 MHzおよび自由スペクトル領域≈80 GHzの≈線幅のレーザダイオードの内部空洞モードレッドダッシュ：反射防止コーティングされたダイオードの内部空洞。これらのダイオードは、nm範囲の線幅を有する青色：≈500 kHzと≈5GHz帯の自由スペクトル範囲の線幅を有する外部キャビティモードを。長さ3cmの外部キャビティから。回折格子の角度を調整すると、緑色の曲線とSiの中心をシフトします<html>同時進行だけでなく、青色の曲線をシフト順番に外部共振器の長さを変更してください。ダイオード電流と温度の調整は、赤の曲線をシフトします。 <img alt="図4" fo:content-width="5in" fo:src="/files/ftp_upload/51184/51184fig4highres.jpg" src="/files/ftp_upload/51184/51184fig4.jpg" /> 図4飽和吸収分光法とそれに対応するエラー信号ルビジウム87下側の曲線：。ドップラー無料分光法から形成されたはるかに広いドップラー吸収ピークに飽和吸収ピーク。上側の曲線：対応する飽和吸収システムのための誤差信号。誤差信号の上のラベルには、原子遷移（F→F &#39;）に対応しています。 JPG &quot;/&gt; 図5。ゼーマンコイル。コイルはゼーマン変調で使用されるルビジウム蒸気セルの周りに巻か。 <img alt="図6" fo:content-width="5in" fo:src="/files/ftp_upload/51184/51184fig6highres.jpg" src="/files/ftp_upload/51184/51184fig6.jpg" /> 図6。レーザ線幅。信号は、2つの類似したレーザーによって形成されたビート音のスペクトラムアナライザから取得した。図から、ビートが206.24 MHzおよび20ミリ秒の積分時間0.3メガヘルツの線幅の周波数を有する。 <table border="0" cellpadding="0" cellspacing="0" width="635"><colgroup><col /><col /><col /></colgroup><tbody><tr height="24"><td height="24" style="height:24px;width:237px;"> 電流を制御する </td><td style="width:123px;"> レンジ </td><td style="width:275px;"> ノイズ </td></tr><tr height="21"><td heighT = &quot;21&quot;スタイル= &quot;高さ：21px;&quot;&gt; トールラボ： </td><td></td><td></td></tr><tr height="21"><td height="21" style="height:21px;"> LDC200CV </td><td> 0〜20ミリアンペア</td><td> &lt;1μA（10ヘルツ-10メガヘルツ） </td></tr><tr height="21"><td height="21" style="height:21px;"> LDC201CU </td><td> 0〜100ミリアンペア</td><td> &lt;0.2μA（10ヘルツ-10メガヘルツ） </td></tr><tr height="21"><td height="21" style="height:21px;"> LDC202C </td><td> 0〜200ミリアンペア</td><td> &lt;1.5μA（10ヘルツ-1メガヘルツ） </td></tr><tr height="21"><td height="21" style="height:21px;"> LDC205C </td><td> 0〜500ミリアンペア</td><td> &lt;3μA（10ヘルツ-1メガヘルツ） </td></tr><tr height="21"><td height="21" style="height:21px;"> Moglabs： </td><td></td><td></td></tr><tr height="21"><td height="21" style="height:21px;"> DLC-202 </td><td> 0〜200ミリアンペア</td><td> &lt;300 PA /√Hzで</td></tr><tr height="21"><td height="21" style= &quot;高さ：21px;&quot;&gt; DLC-252 </td><td> 0〜250ミリアンペア</td><td> &lt;300 PA /√Hzで</td></tr><tr height="21"><td height="21" style="height:21px;"> DLC-502 </td><td> 0〜500ミリアンペア</td><td> &lt;300 PA /√Hzで</td></tr><tr height="21"><td height="21" style="height:21px;"> スタンフォード·リサーチ·システム： </td><td></td><td></td></tr><tr height="21"><td height="21" style="height:21px;"> LDC500 </td><td> 0〜100ミリアンペア</td><td> &lt;0.9μAのRMS（10 Hzで-1メガヘルツ） </td></tr><tr height="21"><td height="21" style="height:21px;"> LDC501 </td><td> 0〜500ミリアンペア</td><td> &lt;4.5μAのRMS（10 Hzで-1メガヘルツ） </td></tr><tr height="21"><td height="21" style="height:21px;"> TOPTICA： </td><td></td><td></td></tr><tr height="21"><td height="21" style="height:21px;"> DCC 100分の110 </td><td> 0〜100ミリアンペア</td><td> 200 nAのRMS（5 HZ-1 MHzの） </td></tr><tr height="21"><td height="21" style="height:21px;"> DCC 500分の110 </td><td> 0〜500ミリアンペア</td><td> 1μARMSで（5 HZ-1 MHzの） </td></tr><tr height="24"><td height="24" style="height:24px;"> 温度調節器 </td><td></td><td></td></tr><tr height="21"><td height="21" style="height:21px;"> トールラボ： </td><td></td><td></td></tr><tr height="21"><td height="21" style="height:21px;"> TED200C </td><td> -45〜145℃、 </td><td> ±2 mKで</td></tr><tr height="21"><td height="21" style="height:21px;"> Moglabs： </td><td></td><td></td></tr><tr height="21"><td height="21" style="height:21px;"> DLC-202 </td><td> -40〜50℃ </td><td> ±5 mKで</td></tr><tr height="21"><td height="21" style="height:21px;"> DLC-252 </td><td> -40〜50℃ </td><td> ±5 mKで</td></tr><tr height="21"><td height="21" style="height:21px;"> DLC-502 </td><td> -40〜50℃ </td><td> ±5 mKで</td> &lt;/ TR&gt; <tr height="21"><td height="21" style="height:21px;"> スタンフォード·リサーチ·システム： </td><td></td><td></td></tr><tr height="21"><td height="21" style="height:21px;"> LDC500 </td><td> -55〜150℃、 </td><td> ±2 mKで</td></tr><tr height="21"><td height="21" style="height:21px;"> LDC501 </td><td> -55〜150℃、 </td><td> ±2 mKで</td></tr><tr height="21"><td height="21" style="height:21px;"> TOPTICA： </td><td></td><td></td></tr><tr height="21"><td height="21" style="height:21px;"> DTC 110 </td><td> 0〜50℃ </td><td> ±2 mKで</td></tr></tbody></table> 表1。ダイオード電流および温度調節器。その範囲とノイズレベルとの様々な企業のダイオード電流と温度コントローラ。

これは、外部共振器型ダイオード部品の選択や光学的アライメントを含むレーザー（ECDLs）、だけでなく、原子物理学の分野でのアプリケーションのための周波数基準分光法とレーザ線幅測定の基礎を構築し、診断を導くための教育紙である。

Since their development in the late 1980s, cheap, reliable external cavity diode lasers (ECDLs) have replaced complex and expensive traditional dye and ...

この手順の全体的な目標は、外部共振器ダイオードレーザーの適切な組み立てと特性評価を実証することです。これは、最初に光学素子の適切な向きを見つけ、フィードバック遅延を達成することによって達成されます。2番目のステップは、レーザー周波数を調整するための飽和吸収システムを設定することです。次に、レーザーを共鳴に調整し、ドップラーフリー吸収信号を取得します。最後のステップは、ビームを2番目の調整されたレーザーのビームと干渉させて、線幅を測定することです。最終的に、所望の原子遷移を持つ居住者上の外部共振器DDEレーザーが構築され、その線幅が測定されます。この方法の視覚的なデモンストレーションは、手続きの手順を学ぶのが難しいため便利です。このビデオは、外部共振器ダイオードレーザーの組み立てから始まります。レーザーダイオードレンズを選択した後、グレーティングと電子機器は、静電気放電によるダイオードの損傷に対する予防措置として接地ストラップを着用します。ここでは、ダイオードレンズとグレーティングを除く機械システムは、レーザーの熱電気冷却器の連続アセンブリに取り付けられています レーザーダイオードを取り付け穴に配置し、取り付けリングを使用して固定することにより、取り付けリングはぴったりとする必要がありますが、DDE缶をタイプし、接地ピンを恒久的に接地する必要があります。レンズをダイオードの前に取り付け、レンズチューブアセンブリを取り付けます。ピン配置を確認した後、レーザーダイオードを保護回路に接続し、電流を供給します。接地ストラップを取り外し、ダイオードの温度と電流を推奨値に設定して、ダイオードと熱電冷却器の適切な動作条件を設定します。目的の波長については、温度コントローラーをオンにし、温度が安定するまで待ちます。次に、ゴーグルの使用など、レーザーの取り扱いに関する適切な安全対策を講じてください。ダイオードをオンにし、赤外線を置きます viewその前にカードを表示します。ダイオードとレンズをセットした状態で出力ビームがはっきりと観察されるように、電流を増やしてください。回折グレーディングに注目してください。まず、グレーディングラインの向きを確認します。回折面には通常、グレーディングラインに垂直で、燃え盛った反射の方向に矢印が付けられています。電球の下で作業し、矢印が指す方向からグレーディングを表示して、ラベルを再確認してください。広帯域光源から反射された光は、角度が変化すると色が変わるはずです。グレーディングを外部共振器ダイオードレーザーのチューニングアームに向けることで、グレーディングを取り付ける準備をし、フィードバック電力を最大化します。矢印が dde の方を向いていることを確認します。次に、高速設定接着剤を使用してグレーディングを取り付けます。次に、非球面コレーティングレンズでビームを照合する準備をします。レンズをダイオードの前に取り付けます。ダイオードとレンズの距離を調整できます。レンズを取り付けたら、ビームカードを使用して、ビーム径が少なくとも3メートルにわたって一定であることを確認してください。必要に応じて、ダイオードレンズの分離を調整します。次に、ビーム経路に回転可能な偏光子を配置して、偏光が回折評価に必要な平面にあることを確認します。これで、外部共振器ダイオードレーザーの構築は完了です。外部共振器ダイオードレーザービームにビューカードを配置することにより、位置合わせを開始します。次にダイオードです。この実験では、ダイオード制御ボックスの設定電流をスレッショルドのすぐ下に設定します。次に、システムの調整ネジで作業を開始します。ネジを使用して、外部フィードバックキャビティが達成されるまでグレーディングアームの角度を変更します。調整が行われたら、表示カードを観察します。フィードバックキャビティの1つの兆候は、輝度の増加または表示カードのフラッシュです。次のステップは、後方反射によるレーザーの不安定性を防ぐことです。これを行うには、レーザーの直後に光アイソレータを追加します。次に、レーザー周波数の調整を支援するために、1ナノメートル未満の精度で絶対波長のコース測定を行う準備をします。これを行うには、半波長板と偏光ビームスプリッターを使用して、メインビームから二次ビームを取り出し、波動計に入力します。このルビジウムダイオードについて、目的の出力波長が約780ナノメートルになるまで、外部共振器ダイオードレーザーを調整します。次に、飽和吸収のためにシステムを準備します。分光法は、レーザービームの一部を偏光ビームスプリッターと1/4波長板に送ります。四分の一波長板の後に、ソレノイドで囲まれた参照蒸気セルを置きます。ミラーから反射されたミラー光がビームスプリッターによって光検出器に向けられるミラーでソレノイドを追従します。フォトディテクターをオシロスコープに取り付けます。DDEコントローラーを使用して、吸収信号が見えるまで波長をスキャンします。780ナノメートル遷移のルビジウムセルの場合、幅が約5ギガヘルツのドップラー幅の吸収信号があり、いくつかの鋭い10メガヘルツ遷移も存在します。また、レーザーがルビジウム780ナノメートルの原子遷移をスキャンすると、レーザービームが蒸気セルに見えるようになり、ロックのエラー信号が生成されます。関数発生器を使用して、ソレノイドの磁場を約 250 キロヘルツで 1 ガウエーションの大きさで変調します。吸収光検出器の出力からの信号と関数発生器からの変調信号を混合して、オシロスコープでエラー信号を取得します。これと同様に、各超微細 F 2 F 素数遷移にはラベルが付けられます。ベイパーセルの前のクォーター波長板との相対位相を調整することにより、エラー信号の大きさを制御します この時点で、スキャンを対象の遷移の中央に配置します。次に、他の遷移がなくなるまでスキャン範囲を徐々に縮小します。比例積分微分回路を採用し、誤差信号を使用してレーザー波長をロックします。正確な線幅測定を行うには、2つの外部共振器ダイオードレーザーを使用します。各レーザーは、ここに示す回路図に従う必要があります。各レーザーからのビームを向けるには、半波長板と偏光ビームスプリッターを追加します。コース終了後、波長測定装置は、2つのレーザーを約100メガヘルツ離れた異なる超微細遷移に固定し、それらのモード、出力、偏光を一致させることから始めます。これが完了したら、50 50 の無極性ビーム スプリッターを使用して、2 つのビームを干渉させます。得られたビームを光検出器に向けます。オシロスコープのフォトディテクタから出力される信号を確認します。信号は、2つのレーザーの周波数の差に等しい周波数の正弦波である必要があります。周波数変動の最高の分解能を得るには、スペクトラムアナライザーを使用してください。この例のように、ビート周波数を中心とするボイド プロファイルがあり、これはガウス分布で近似できます。ここで、ビートの周波数は約206.24メガヘルツで、0.3メガヘルツに整列しています。このビデオを見れば、一般的な外部共振器ダイヤルレーザーの構築方法と特性評価方法について十分に理解できるはずです。

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