Name: Gradient Echo Memoria Quantum en Warm Atómica Vapor (Video) | JoVE Journal
Uploaded: 2013-11-11T19:00:00.000+00:00
Duration: 10 min
Description: Aprende el protocolo de memoria de eco de gradiente para almacenar estados cuánticos ópticos en vapor de rubidio caliente. Este método de alta eficiencia utiliza gradientes de campo magnético para la recuperación de pulsos de luz mediante eco de fotones.

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La investigación es apoyada por el Centro de Investigación del Consejo Australiano de Excelencia para la Computación Cuántica y Tecnología de la Comunicación, el número de proyecto CE110001027.

1. Algunos Elementos construidos-Custom <ol><li> Resonadores en anillo En este experimento, se requieren dos resonadores de anillos que dividen y combinan vigas de diferentes frecuencias. El diseño de la cavidad se muestra en la figura. 2. <ol><li> Construir los resonadores alrededor de un cilindro hueco de aluminio grueso. En un extremo, montar dos espejos planos con reflectividad idénticos. En el extremo opuesto montar una reflectividad máxima espejo curvo. Los espejos no tienen que ser pegados a la cavidad espaciador. Con cuidado mecanizado del espaciador, las tapas finales son suficientes para mantenerlos en su lugar. </li><li> Combinar el espejo curvo con un actuador O-anillo y piezoeléctrico para permitir el control de la frecuencia de resonancia de la cavidad. Coloque la junta tórica entre el espejo y la cavidad espaciador, con el piezoeléctrico detrás del espejo. Comprimir estos elementos sobre el espaciador de la cavidad con la tapa para permitir la activación rápida del espejo final. La combinación de la compresión de la junta tóricay piezo de alta velocidad normalmente permite anchos de banda de control de más de 10 kHz. Nota: Para este ejemplo, los separadores son de unos 25 cm de largo. Esta longitud es arbitraria, aunque debe elegirse de manera que el control y la luz de la sonda no son coresonant, lo que significa que la constante de acoplamiento no debe ser un múltiplo de la gama espectral-libre. Debido a la geometría del anillo, la cavidad tendrá modos de polarización no degeneradas de diferente finura. Los espejos recubiertos personalizados están especificados para proporcionar una cavidad de la delicadeza de unos 1.000 para-s luz polarizada, lo que conduce a una finura de alrededor de 100 para la luz polarizada p. Si bien estos experimentos se llevan a cabo típicamente en el modo de baja finura, la configuración puede ser fácilmente cambiado al modo de alta finura debe ser necesario el filtrado de más fuerte de las vigas. </li></ol></li><li> Diseño de la celda de memoria y su alojamiento <ol><li> Para construir el aparato de memoria, utilice una celda larga que contiene isótopos mejorado 87 Rb alOng con 0,5 Torr de gas tampón Kr. En la configuración, la longitud es de 20 cm. Las ventanas de la célula son antirreflectante recubierto. Esta celda debe ser calentada a alrededor de 80 ° C utilizando un alambre de la calefacción no magnético. </li><li> Encerrar en la celda de tres solenoides concéntricos. Los dos solenoides internos crean los gradientes de campo magnético. Para terminar estas solenoides, realizar una simulación utilizando la ecuación de Biot-Savart. Simular el solenoide de paso variable que proporcionará un campo magnético que varía linealmente. </li><li> Usando un programa de gráficos, imprimir una trama de esta espiral sobre un pedazo de papel. Envuelva el papel alrededor de un tubo de PVC para proporcionar una línea a seguir y enrollar el cable en el tubo. Nota: En esta configuración de las bobinas son 50 cm de largo, más de dos veces la longitud de la célula de gas, para evitar los efectos de borde. Los diámetros son 6 y 10 cm, que es dos veces el diámetro de la célula, para asegurar que los campos magnéticos son en su mayoría longitudinal. Los solenoides de gradiente se oponen entre sí por lo que that conmutación entre ellos cambiará el signo de la pendiente (ver. Fig. 3). En un experimento típico, 2-3 A de corriente se ejecuta a través de estas bobinas y las bobinas se conmutan en 3-4 microsegundos. </li><li> Para optimizar el tiempo de conmutación y detener las oscilaciones utilizan 200 Ω resistencias de amortiguación en serie con las bobinas. Coloque estos dos solenoides dentro de la tercera bobina normalmente de la herida que se utiliza para proporcionar un campo magnético de CC para levantar la degeneración de los niveles Zeeman. Rubidio tiene un desplazamiento de alrededor de 1,4 MHz / G del campo magnético 26. Un campo típico de CC es de 6 G, mientras que los gradientes serían 2 G / m. </li><li> Colocar dos capas de blindaje μ-metal alrededor de las tres bobinas magnéticas para reducir la influencia del campo magnético de la Tierra en el experimento. </li></ol></li></ol> 2. Disposición de la trayectoria óptica del haz <ol><li> Use un solo láser de modo sintonizado cerca de la línea de rubidio D 1 a 795 nm. Monitorear la frecuenciadel láser utilizando una medición de absorción saturado, como se muestra en la Figura 3. Desafinar la frecuencia en alrededor de 1,5 GHz por encima de la F = 2 a F &#39;= 2 transición. Esta será la frecuencia aproximada del haz de control. </li><li> Al BS2 divisor de haz, toque algo de luz fuera del láser principal para formar el haz de control. Cambie su frecuencia utilizando el modulador AOM1 acustóptica. Este OMA también permite la modulación de la potencia del haz de control. Para conducir la OMA, pasar a la salida de una fuente de señal a través de un conmutador de RF que es controlado por una señal TTL, y luego amplificar la señal antes de enviarlo a la OMA. Sintoniza la frecuencia de control, para optimizar la absorción Raman por ejemplo, al cambiar la frecuencia de accionamiento de este AOM. La frecuencia de accionamiento de RF de los AOMs en la configuración es 80 MHz, pero esto es arbitraria. </li><li> Detune el haz de la sonda, que se almacena en la memoria cuántica, por 6,8 GHz de la viga de control, esta frecuencia siendo la división hiperfina del estado fundamental87 Rb. Para preparar esta frecuencia, pasar el láser a través de un modulador electro-óptico de fibra acoplado que es impulsado por una fuente de microondas 6,8 GHz. Esto genera una serie de bandas laterales en armónicos de 6,8 GHz, por encima y por debajo de la frecuencia portadora. </li><li> Para obtener un haz de prueba con una frecuencia pura, separar el 6. 8 GHz luz de todas las otras bandas laterales de modulación deseados. Para ello, utilice una de las cavidades del anillo. Bloqueo de la cavidad 1 en resonancia con el 6. 8 GHz de banda lateral. Esta frecuencia será entonces transmitida a través del resonador, mientras que todas las otras frecuencias se reflejan, preparando de este modo una frecuencia pura que se ocupará de la F = 1 estado fundamental de los átomos de rubidio. La cavidad puede ser bloqueado mediante la técnica de Libra-Drever-Hall 27], el uso de la luz reflejada desde el espejo de entrada. </li><li> Toque fuera una parte del haz de láser a BS3 y enviarlo a través de AOM2 para permitir el control fino de la frecuencia y la intensidad del haz de sonda. Hayhay un par de métodos disponibles para conducir la OMA. Por ejemplo, utilice un generador de señal programable configurado para generar pulsos gaussianos moduladas a 80 MHz. Alternativamente, combinar una señal de 80 MHz continuo con un pulso en un mezclador de RF para dar un impulso modulado a 80 MHz. De cualquier manera, esta gaussiana modulada se amplifica y se envía a la OMA para dar un pulso de luz en un orden difractado de la OMA. Nota: Esta orden difractado proporcionará pulsos finamente controladas de luz, que pueden almacenarse en la memoria. La amplitud de los impulsos se puede ajustar utilizando una combinación de la potencia de accionamiento OMA y la variación de la relación de división de BS1. Esto permite la producción fiable de una amplia gama de amplitudes de pulso, y, en particular, permite la producción de pulsos muy débiles con números medios de fotones menos de 1 23. </li><li> La siguiente etapa es para recombinar los haces de sonda y de control. Esto se podría hacer con un simple divisor de haz, pero eso significaría perder una parte de la luz.Si la polarización de la sonda y de control fueron ortogonal a continuación, sin pérdida de recombinación se puede lograr utilizando un divisor de haz polarizante, pero el almacenamiento sólo puede verdaderamente ser optimizado a través de un control independiente de las polarizaciones de sonda y de control. <ol><li> Para ello, utilice una segunda, de alta eficiencia, la impedancia de concordancia, la cavidad del anillo. Configurar una cavidad de manera que el haz de la sonda se transmite a través, mientras que el campo de control se refleja desde el espejo de salida. Transmisión de la sonda a través de este segundo resonador también proporciona una segunda capa de filtrado de frecuencia, que ayuda a evitar problemas con la mezcla de cuatro ondas. </li><li> Bloqueo de esta cavidad a la frecuencia del haz de sonda usando un haz de bloqueo auxiliar (línea de trazos) que se inyecta en el modo de inversión de la cavidad. Tune este haz a una frecuencia diferente, la polarización y el modo espacial del haz de la sonda de modo que se puede detectar en la reflexión sin afectar adversamente el haz de sonda. La razón de este esfuerzo es que sees diabólicamente difícil utilizar el bajo consumo de energía, haz de prueba pulsada para bloquear la cavidad. Las vigas de control y las sondas están colimados antes de la celda de memoria a 7 mm y 3 mm de tamaño, respectivamente. </li><li> La potencia de campo de control antes de la celda de memoria es de ~ 270 mW de potencia y sonda puede ser elegido de cero a unos pocos microvatios en función de la carrera experimento. El uso de una placa de cuarto de onda, ajustar la polarización de los haces de sonda y de control combinado para ser (aproximadamente) circular y de la misma helicidad. Inyectarlos en el aparato celular gas memoria. </li></ol></li><li> Controlar la sincronización de todos los elementos del experimento utilizando un programa de LabVIEW 28. Un ciclo de trabajo típico sería de 120 microsegundos. Desconectar el calentador durante el tiempo de almacenamiento de memoria para evitar interferencias con el funcionamiento de la memoria. Una secuencia típica de temporización se muestra en la Figura 4. Cuando sea posible, coloque el haz de control off mientras la luz se almacena en la memoria. En una célula de gas caliente, aunque ªTransición E Raman es desafinada desde el estado excitado más allá de la anchura de Doppler, el campo de control todavía puede ser una fuente significativa de decoherencia en la memoria debido a la probabilidad distinta de cero de la dispersión Raman espontánea. La dispersión Raman es directamente proporcional a la potencia de campo de control e inversamente a la desafinación cuadrado. Si el campo de control se mantiene durante todo el tiempo de almacenamiento, que puede interactuar con los dos estados más bajos y destruir la coherencia con el ritmo exponencial definida por la dispersión. Esto se explica con más detalle en la sección de discusión. </li><li> Después de almacenar y recuperar, pasar la sonda a través de una celda de filtración con el fin de quitar el campo de control de la viga. Es posible utilizar una célula con una mezcla natural de Rb. El 85 Rb domina y absorbe fuertemente a la frecuencia del haz de control, que proporciona 60 dB de supresión. El haz de la sonda se atenúa mucho menos, típicamente 1,4 dB. Utilice una célula de 75 mm de largo, se calienta a 140 ° C.Una célula con isótopos mejorado 85 Rb conduciría a una menor absorción de la sonda. </li><li> El paso final es la detección de los impulsos de la sonda, usando un homodina o detección heterodina. La ventaja de este método de detección es que se trata de modo selectivo por lo que algo de luz de control residual no tendrá un impacto en las mediciones. El eco tiene una polarización (cerca) circular que se hace lineal usando una combinación de placa half-wave/quarter-wave. <ol><li> Para producir el oscilador local, presione fuera de una parte de la viga en BS4 y cambiar su frecuencia usando AOM4. Memorice la señal de la configuración homodino o heterodino utilizando un osciloscopio rápido, desencadenado al programa de control de LabVIEW. </li></ol></li></ol>

<ol><li>Knill, E., Laflamme, R., Milburn, G. J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((A+scheme+for+efficient+quantum+computation+with+linear+optics%5BTitle%5D)+AND+%22Nature%22%5BJournal%5D)">A scheme for efficient quantum computation with linear optics.</a> Nature. 409, 46-52 (2001).</li>
<li>Sangouard, N., Simon, C., De Riedmatten, H., Gisin, N. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Quantum+repeaters+based+on+atomic+ensembles+and+linear+optics%5BTitle%5D)+AND+%22Rev.+of+Mod.+Phys%22%5BJournal%5D)">Quantum repeaters based on atomic ensembles and linear optics.</a> Rev. of Mod. Phys. 83, 33-80 (2011).</li>
<li>Lvovsky, A. I., Sanders, B. C., Tittel, W. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Optical+quantum+memory%5BTitle%5D)+AND+%22Nat.+Pho%22%5BJournal%5D)">Optical quantum memory.</a> Nat. Pho. 3, 76(2009).</li>
<li>Fleischhauer, M., Lukin, M. D. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Dark-State+Polaritons+in+Electromagnetically+Induced+Transparency%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Let%22%5BJournal%5D)">Dark-State Polaritons in Electromagnetically Induced Transparency.</a> Phys. Rev. Let. 84, 5094(2000).</li>
<li>Afzelius, M., Simon, C., De Riedmatten, H., Gisin, N. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Multi-Mode+Quantum+Memory+based+on+Atomic+Frequency+Combs%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+A%22%5BJournal%5D)">Multi-Mode Quantum Memory based on Atomic Frequency Combs.</a> Phys. Rev. A. 79, 052329(2009).</li>
<li>Clausen, C., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Quantum+storage+of+photonic+entanglement+in+a+crystal%5BTitle%5D)+AND+%22Nature%22%5BJournal%5D)">Quantum storage of photonic entanglement in a crystal.</a> Nature. 469, 508(2011).</li>
<li>Saglamyurek, E., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Broadband+waveguide+quantum+memory+for+entangled+photons%5BTitle%5D)+AND+%22Nature%22%5BJournal%5D)">Broadband waveguide quantum memory for entangled photons.</a> Nature. 469, 512(2011).</li>
<li>Boyer, V., McCormick, C. F., Arimondo, E., Lett, P. D. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Ultraslow+Propagation+of+Matched+Pulses+by+Four-Wave+Mixing+in+an+Atomic+Vapor%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Let%22%5BJournal%5D)">Ultraslow Propagation of Matched Pulses by Four-Wave Mixing in an Atomic Vapor.</a> Phys. Rev. Let. 99, 143601(2007).</li>
<li>Reim, K. F., Michelberger, P., Lee, K. C., Nunn, J., Langford, N. K., Walmsley, I. A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Single-Photon-+Level+Quantum+Memory+at+Room+Temperature%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Let%22%5BJournal%5D)">Single-Photon- Level Quantum Memory at Room Temperature.</a> Phys. Rev. Let. 107, 053603-053604 (2011).</li>
<li>Jensen, K., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Quantum+memory+for+entangled+continuous-variable+states%5BTitle%5D)+AND+%22Nature+Physics%22%5BJournal%5D)">Quantum memory for entangled continuous-variable states.</a> Nature Physics. 7, 13(2010).</li>
<li>Moiseev, S., Kröll, S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Complete+reconstruction+of+the+quantum+state+of+a+single-photon+wave+packet+absorbed+by+a+Doppler-broadened+transition%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Let%22%5BJournal%5D)">Complete reconstruction of the quantum state of a single-photon wave packet absorbed by a Doppler-broadened transition.</a> Phys. Rev. Let. 87, 173601(2001).</li>
<li>Moiseev, S. A., Tarasov, V. F., Ham, B. S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Quantum+memory+photon+echo-like+techniques+in+solids%5BTitle%5D)+AND+%22Jour.+Opt.+B-Quan.+Semiclass.+Opt%22%5BJournal%5D)">Quantum memory photon echo-like techniques in solids.</a> Jour. Opt. B-Quan. Semiclass. Opt. 5, S497(2003).</li>
<li>Nilsson, M., Kröll, S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Solid+state+quantum+memory+using+complete+absorption+and+re-emission+of+photons+by+tailored+and+externally+controlled+inhomogeneous+absorption+profiles%5BTitle%5D)+AND+%22Opt.+Comm%22%5BJournal%5D)">Solid state quantum memory using complete absorption and re-emission of photons by tailored and externally controlled inhomogeneous absorption profiles.</a> Opt. Comm. 247, 393-403 (2005).</li>
<li>Kraus, B., Tittel, W., Gisin, N., Nilsson, M., Kröll, S., Cirac, J. I. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Quantum+memory+for+nonstationary+light+fields+based+on+controlled+reversible+inhomogeneous+broadening%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+A%22%5BJournal%5D)">Quantum memory for nonstationary light fields based on controlled reversible inhomogeneous broadening.</a> Phys. Rev. A. 73, 020302(R)(2006).</li>
<li>Alexander, A., Longdell, J. J., Sellars, M., Manson, N. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Photon+echoes+produced+by+switching+electric+fields%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Let%22%5BJournal%5D)">Photon echoes produced by switching electric fields.</a> Phys. Rev. Let. 96, 043602(2006).</li>
<li>Sangouard, N., Simon, C., Afzelius, M., Gisin, N. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Analysis+of+a+quantum+memory+for+photons+based+on+controlled+reversible+inhomogeneous+broadening%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+A%22%5BJournal%5D)">Analysis of a quantum memory for photons based on controlled reversible inhomogeneous broadening.</a> Phys. Rev. A. 75, 032327(2007).</li>
<li>Damon, V., Bonarota, M., Louchet-Chauvet, A., Chaneliere, T., Le Gouët, J. -L. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Revival+of+silenced+echo+and+quantum+memory+for+light%5BTitle%5D)+AND+%22New+Jour.+of+Phys%22%5BJournal%5D)">Revival of silenced echo and quantum memory for light.</a> New Jour. of Phys. 13, 093031(2011).</li>
<li>Hétet, G., Longdell, J. J., Alexander, A. L., Lam, P. K., Sellars, M. J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Electro-Optic+Quantum+Memory+for+Light+Using+Two-Level+Atoms%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Let%22%5BJournal%5D)">Electro-Optic Quantum Memory for Light Using Two-Level Atoms.</a> Phys. Rev. Let. 100, 023601(2008).</li>
<li>Hedges, M. P., Longdell, J. J., Li, Y., Sellars, M. J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Efficient+quantum+memory+for+light%5BTitle%5D)+AND+%22Nature%22%5BJournal%5D)">Efficient quantum memory for light.</a> Nature. 465, 1052-1056 (2010).</li>
<li>Hétet, G., Hosseini, M., Sparkes, B. M., Oblak, D., Lam, P. K., Buchler, B. C. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Photon+echoes+generated+by+reversing+magnetic+field+gradients+in+a+rubidium+vapor%5BTitle%5D)+AND+%22Opt.+Let%22%5BJournal%5D)">Photon echoes generated by reversing magnetic field gradients in a rubidium vapor.</a> Opt. Let. 33, 2323(2008).</li>
<li>Hosseini, M., Sparkes, B. M., Hétet, G., Longdell, J. J., Lam, P. K., Buchler, B. C. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Coherent+optical+pulse+sequencer+for+quantum+applications%5BTitle%5D)+AND+%22Nature%22%5BJournal%5D)">Coherent optical pulse sequencer for quantum applications.</a> Nature. 461, 241-245 (2009).</li>
<li>Hosseini, M., Sparkes, B. M., Campbell, G., Lam, P. K., Buchler, B. C. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((High+efficiency+coherent+optical+memory+with+warm+rubidium+vapour%5BTitle%5D)+AND+%22Nat.+Comm%22%5BJournal%5D)">High efficiency coherent optical memory with warm rubidium vapour.</a> Nat. Comm. 2, 174(2011).</li>
<li>Hosseini, M., Campbell, G., Sparkes, B. M., Lam, P. K., Buchler, B. C. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Unconditional+room-temperature+quantum+memory%5BTitle%5D)+AND+%22Nat.+Phys%22%5BJournal%5D)">Unconditional room-temperature quantum memory.</a> Nat. Phys. 7, 794-798 (2011).</li>
<li>Hosseini, M., Rebic, S., Sparkes, B. M., Twamley, J., Buchler, B. C., Lam, P. K. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Memory-enhanced+noiseless+cross-phase+modulation%5BTitle%5D)+AND+%22Light%3A+Sci.+Apps%22%5BJournal%5D)">Memory-enhanced noiseless cross-phase modulation.</a> Light: Sci. Apps. 1, e40(2012).</li>
<li>Hosseini, M., Sparkes, B. M., Campbell, G., Lam, P. K., Buchler, B. C. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Storage+and+manipulation+of+light+using+a+Raman+gradient-echo+process%5BTitle%5D)+AND+%22Jour.+of+Phys.+B-Atomic%22%5BJournal%5D)">Storage and manipulation of light using a Raman gradient-echo process.</a> Jour. of Phys. B-Atomic. 45, 124004(2012).</li>
<li>Barwood, G. P., Gill, P., Rowley, W. R. C. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Frequency+measurements+on+optically+narrowed+Rb-stabilised+laser+diodes+at+780+nm+and+795+nm%5BTitle%5D)+AND+%22Appl.+Phys.+B%22%5BJournal%5D)">Frequency measurements on optically narrowed Rb-stabilised laser diodes at 780 nm and 795 nm.</a> Appl. Phys. B. 53, 142-147 (1991).</li>
<li>Drever, R. W. P., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Laser+phase+and+frequency+stabilization+using+an+optical+resonator%5BTitle%5D)+AND+%22Appl.+Phys.+B-Photophys.+and+Laser+Chem%22%5BJournal%5D)">Laser phase and frequency stabilization using an optical resonator.</a> Appl. Phys. B-Photophys. and Laser Chem. 31, 97-105 (1983).</li>
<li>Sparkes, B. M., Chrzanowski, H. M., Parrain, D. P., Buchler, B. C., Lam, P. K., Symul, T. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((A+scalable%2C+self-analyzing+digital+locking+system+for+use+on+quantum+optics+experiments%5BTitle%5D)+AND+%22Rev.+of+Sci.+Instr%22%5BJournal%5D)">A scalable, self-analyzing digital locking system for use on quantum optics experiments.</a> Rev. of Sci. Instr. 82, 075113(2011).</li>
<li>Sparkes, B. M., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Precision+Spectral+Manipulation%3A+A+Demonstration+Using+a+Coherent+Optical+Memory%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+X%22%5BJournal%5D)">Precision Spectral Manipulation: A Demonstration Using a Coherent Optical Memory.</a> Phys. Rev. X. 2, 021011(2012).</li>
<li>Gorshkov, A. V., Andre, A., Fleischhauer, M., Sorensen, A. S., Lukin, M. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Universal+approach+to+optimal+photon+storage+in+atomic+media%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Let%22%5BJournal%5D)">Universal approach to optimal photon storage in atomic media.</a> Phys. Rev. Let. 98, 123601(2007).</li>
<li>Erhard, M., Helm, H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Buffer-gas+effects+on+dark+resonances%3A+Theory+and+experiment%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+A%22%5BJournal%5D)">Buffer-gas effects on dark resonances: Theory and experiment.</a> Phys. Rev. A. 63, 043813(2001).</li>
<li>Balabas, M. V., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((High+quality+anti-relaxation+coating+material+for+alkali+atom+vapor+cells%5BTitle%5D)+AND+%22Opt.+Expr%22%5BJournal%5D)">High quality anti-relaxation coating material for alkali atom vapor cells.</a> Opt. Expr. 18, 5825-5830 (2010).</li>
<li>Balabas, M. V., Karaulanov, T., Ledbetter, M. P., Budker, D. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Polarized+alkali-metal+vapor+with+minutelong+transverse+spin-relaxation+time%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Let%22%5BJournal%5D)">Polarized alkali-metal vapor with minutelong transverse spin-relaxation time.</a> Phys. Rev. Let. 105, 070801(2010).</li>
<li>Buchler, B. C., Hosseini, M., Hétet, G., Sparkes, B. M., Lam, P. K. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Precision+spectral+manipulation+of+optical+pulses+using+a+coherent+photon+echo+memory%5BTitle%5D)+AND+%22Opt.+Let%22%5BJournal%5D)">Precision spectral manipulation of optical pulses using a coherent photon echo memory.</a> Opt. Let. 35, 1091-1093 (2010).</li>
<li>Higginbottom, D. B. <a target="_blank" href="http://scholar.google.com/scholar?hl=en&safe=off&q=%22Spatial+Multimode+Storage+in+a+Gradient+Echo+Memory+%5B%5D%22">Spatial Multimode Storage in a Gradient Echo Memory [dissertation]</a>. , Australian National University. (2012).</li>
<li>Sparkes, B. M., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Gradient+echo+memory+in+an+ultra-high+optical+depth+cold+atomic+ensemble%5BTitle%5D)+AND+%22arXiv%22%5BJournal%5D)">Gradient echo memory in an ultra-high optical depth cold atomic ensemble.</a> arXiv. , (2012).</li>
</ol>

Los autores declaran que no tienen intereses financieros en competencia.

Una condición necesaria para una alta eficiencia de la memoria es un gran OD [30]. El diámetro exterior de Λ-GEM es proporcional al factor de Raman Ω_c 2 / Δ 2, donde Ω_c es la frecuencia Rabi campo de acoplamiento y Δ es la desafinación Raman desde el estado excitado. La tasa de dispersión Raman espontánea también es proporcional al factor de Raman y por lo tanto no es un equilibrio entre la consecución de una alta absorción y bajas pérdidas de dispersión. Para encontrar los ajustes óptimos para la temperatura de la energía, la desafinación y gas del campo de control se utiliza un proceso iterativo. Las pérdidas de dispersión pueden ser mitigados en cierta medida por la desconexión de la viga de control durante el almacenamiento, después de que el pulso se absorbe completamente. La profundidad óptica también se ve afectada por el estado interno de los átomos. Idealmente nos gustaría tener tantos átomos como sea posible en el nivel hiperfino F = 1 para aumentar la absorción de la sonda. El haz de control también juega un papel aquí, ya que actúa para bombear átomos de F = 2 aF = 1 los niveles. Esto no es muy eficiente, debido a la desafinación, pero el haz de control es de gran alcance y se puede dejar durante largos períodos de tiempo entre los experimentos de almacenamiento de pulso. La anchura de la línea Raman en nuestro experimento es de alrededor de 100 kHz, que es principalmente el resultado de la ampliación de potencia causada por el campo de control. Esto casi corresponde a la velocidad a la que los átomos son bombeados desde el F = 2 al estado hiperfino F = 1. Sin embargo habrá alguna población dejó en MF = 2 (o -2 dependiendo del signo de la polarización circular) de nivel hiperfino F = 2 debido a la falta de transiciones ópticas permitidos. El OD también dependerá en gran medida de la temperatura de la célula, que determina el número de átomos en la fase de gas. Usamos una temperatura de alrededor de 78 ° C, medida en el centro de la célula. Nos dimos cuenta de que en nuestro celular, incrementando la temperatura más allá de 85 ° C puede resultar en cierta absorción del campo de control, así como una cierta absorción incoherente de thseñal electrónica de la sonda. El calentador se apaga durante la ejecución experimental para evitar perturbar el campo magnético dentro de la célula. Polarizaciones de ambos campos de la sonda y de control también desempeñan un papel crucial en la eficacia de absorción de la memoria. La línea de transición D1 de 87Rb tiene dos estados excitados hiperfinos con un total de 8 subniveles Zeeman. En principio, la elección de polarizaciones circulares idénticas tanto para la sonda y los campos de control asegura que sólo interactúan con el mf nivel de estado excitado = 2 (o -2), F &#39;= 2. Las polarizaciones lineales o elípticas de los campos de láser dan lugar a un acoplamiento de Raman a través de otros subniveles Zeeman de F &#39;= 1, 2. Esto dará lugar a la ampliación y la asimetría en la forma de la línea de Raman, debido a las diferentes constantes de acoplamiento y AC Stark cambios de las diversas transiciones. Desafortunadamente, campos de la sonda y de control polarizado idénticamente circulares preparadas antes de la memoria pueden experimentar diferentes polarización auto-rotations ya que se propagan a través de la memoria. Este efecto es más pronunciado en los altos medios de DO, que disponemos en nuestro experimento. Esto significa que se necesita ajuste de la sonda y el control de la polarización del haz para contrarrestar el impacto de la auto-rotación. Para complicar aún más las cosas, un proceso degenerada mezcla de cuatro ondas (FWM) a veces se puede ver cuando se trabaja con grandes OD 25. Esto puede causar la amplificación y, en consecuencia introducir ruido para el estado de salida de la memoria. En particular, cuando se utiliza la polarización lineal, tanto para el control y vigas de sonda, el efecto FWM puede ser mejorada en gran medida debido a la excitación de Raman a través de múltiples estados excitados. Las condiciones en que el proceso de FWM aumenta, o bien suprimida en nuestro sistema se resumen en la Ref. 25. El impacto de la FWM puede ser mitigado por, de nuevo, ajuste fino de la polarización de los haces de sonda y de control. De esta manera, los procesos de FWM se pueden reducir hasta el punto que lo hacenno añadir ruido a la luz 23 recordó. Con respecto a FWM, vale la pena señalar que ambas cavidades juegan un papel importante en la supresión de la banda lateral GHz -6,8 generado por la fibra-MOE que de otro modo sembrar el proceso de FWM. Tanto la auto-rotación y FWM afectan a la forma de la línea Raman ampliado. Después de ajuste fino, se puede lograr una característica de absorción de forma bastante simétrica, más o menos rectangular como se muestra en la Figura 5. Esto contrasta con el caso mostrado en la Figura 7 donde se eligieron polarizaciones para demostrar el impacto de la FWM. Aquí la función de Raman es altamente asimétrica. Como se mencionó anteriormente, se utilizó una celda de Rb abundancia natural para filtrar el haz de control y pasar el haz de sonda a la sección de detección. Debido a la alta temperatura de esta celda, nos dimos cuenta de que las corrientes de aire alrededor de las ventanas de las celdas causan variación en la visibilidad de la franja de la detección heterodino, reresultante en las fluctuaciones de la señal. Este efecto ha sido minimizado por la aplicación de la detección heterodina inmediatamente después de la celda de filtrado y la reducción de las corrientes de aire alrededor de las ventanas de la celda utilizando el diseño apropiado del horno. Se ha observado una pérdida de la sonda de alrededor del 30% a través de la celda de filtración, debido a las reflexiones de Fresnel de las ventanas y de la absorción por 87 átomos de Rb en la celda de filtración. Esta pérdida potencialmente se puede reducir mediante el uso de recubrimientos antirreflectantes en las ventanas de las celdas y el uso de pura 85 Rb en lugar de una mezcla natural de Rb. En una célula de vapor caliente, la difusión es una de las principales limitaciones a la hora de almacenamiento. Después de absorber la luz, los átomos pueden difundirse fuera de la región coherente, por lo tanto borrar parcialmente la información almacenada. La adición de un gas tampón (0,5 Torr Kr, en nuestro experimento) reduce el efecto de difusión en cierta medida. El exceso de gas tampón, sin embargo, aumentará colisional ampliación de 31. Esto aumenta diciembreOHERENCIA y el control de la absorción de campo, lo que reduce la eficiencia del bombeo mencionado anteriormente. Otra forma de reducir el efecto de la difusión transversal es aumentar el volumen de interacción mediante la ampliación de los perfiles transversales de los campos de la sonda y de control. Este enfoque será eventualmente limitado por colisiones inelásticas con las paredes de las células. En este caso, las paredes celulares pueden estar recubiertos con materiales antirelajación 32, 33, para proporcionar colisiones elásticas en las paredes y por lo tanto mejorar el tiempo de coherencia atómica. Al minimizar la colisión pared inelástica utilizando revestimientos de pared adecuados y aumentar el tamaño del haz láser para casi cubrir la sección transversal de la celda, sería de esperar efectos mínimos de la difusión transversal en el tiempo de almacenamiento. Difusión longitudinal podría entonces convertirse en el efecto de la decoherencia dominante en tiempos de almacenamiento prolongados. Difusión longitudinal hace que los átomos experimentan diferentes intensidades de campo magnético durante el tiempo de almacenamiento que puede resultar en Reph reducidaeficiencia asing. Una forma de controlar la difusión longitudinal sería el uso de un conjunto de átomos frío, tales como átomos que han sido enfriadas en un trampa magneto-óptica (MOT). Eso, sin embargo, requiere de una nueva capa de complejidad experimental implicado en el control de la nube atómica frío. Este es un sistema que actualmente estamos evaluando en nuestro laboratorio 36.

Uno de los retos pendientes que enfrenta la tecnología de la información cuántica es la posibilidad de construir una memoria de estados cuánticos. Para fotónico computación cuántica 1, o un repetidor cuántico usado en un sistema de distribución de claves cuánticas 2, esto significa la construcción de una memoria que permite almacenar estados cuánticos de la luz 3. Uno de los enfoques adoptados para alcanzar este objetivo es el uso de conjuntos de átomos que se pueden controlar de una manera tal como para almacenar y liberar de manera controlada la luz en algún momento posterior. Numerosas técnicas han sido desarrolladas incluyendo la transparencia inducida electromagnéticamente (EIT) 4, el peine de frecuencia atómica (AFC) 5, 6, 7, mezcla de cuatro ondas (FWM) 8, la absorción de Raman 9, la interacción de Faraday 10 y fotones técnicas de eco 11, 12 , 13, 14, 13, 15, 16, 17, 18, ​​19. El objetivo de este trabajo es Λ - Memoria de eco de gradiente (Λ-GEM), que funciona con tresMedios atómicos estructurados a nivel de &#39;Λ&#39;. Fue implementado inicialmente en una celda de vapor de Rb caliente en 2008 20. Este esquema se ha utilizado como una memoria de acceso aleatorio para pulsos de luz, 21, tiene una eficacia demostrada hasta del 87% 22, proporciona almacenamiento silencioso de estados cuánticos 23 y muestra cierta promesa como una plataforma para las operaciones ópticas no lineales 24. También hemos publicado recientemente un documento que da algunos detalles acerca de la interacción de esta memoria con vapor atómico caliente 25. La esencia de la técnica es que preparamos un conjunto de átomos que se forma no homogénea ampliaron de manera que los átomos absorberán un pulso de luz. En nuestro experimento usamos la absorción de Raman, como se muestra en la Figura 1a. La luz de la sonda, que se va a almacenar, se asignará a la coherencia entre dos estados fundamentales de los átomos. La ampliación se proporciona mediante la aplicación de un campo magnético gradienT a lo largo de la dirección de propagación óptica, induciendo un gradiente espacial en las frecuencias de absorción de Raman, como se muestra en la Figura 1b. Los diferentes componentes de frecuencia de pulso almacenado de este modo se asignan a diferentes ubicaciones espaciales linealmente a lo largo de la longitud del conjunto atómica. En otras palabras, el perfil espacial de la onda de spin atómica que se genera por la absorción del pulso de entrada es proporcional a la transformada de Fourier del perfil temporal de la pulso de entrada. Como vamos a describir más adelante, es el gradiente de frecuencia que también permite que algunos de los interesantes capacidades de procesamiento espectrales de esta memoria. Invirtiendo el gradiente de campo, la evolución de la coherencia del conjunto de átomos puede ser invertido en el tiempo. Esto permite la recuperación del pulso de luz.

<table><tbody><tr><td>Láser de titanio-zafiro</td><td>M Squared Lasers</td><td></td><td>SolsTiS</td></tr><tr><td>Osciloscopio digital</td><td>Lecroy</td><td></td><td>WaveRunner 44Xi-A</td></tr><tr><td>Célula de memoria</td><td>Tecnología</td><td></td> Triad <td>20 cm de largo, 87Rb mejorado, 0,5 Torr Kr gas tampón, recubierto de AR</td></tr><tr><td>Célula de filtro</td><td>Triad Technology</td><td></td><td>7,5 cm de largo, mezcla natural Rb, sin gas</td></tr> <tr><td>tampónFibra EOM</td><td>EOSPACE</td><td></td><td>PM-0K5-10-PFA-UL</td></tr><tr><td>AOM</td><td>AA Opto-Electrónica</td><td></td><td>MT80-A1-IR</td></tr><tr><td>Componentes de la unidad AOM</td><td>Amplificador de minicircuitos</td><td></td><td>ZHL-1-2W</td></tr><tr><td></td><td>Mezclador de minicircuitos</td><td></td><td>ZAD-6</td></tr><tr><td></td><td>Agilent</td><td></td><td>Fuente de señal de 80 MHz 33250A</td></tr><tr><td>Cavidades</td><td></td><td></td><td>Cavidad de anillo triangular hecha a medida. FSR = 600 MHz, Finesse = 100. Espejos planos (para entrada y salida) Recubrimiento IBS por Advanced Thin Films. El espejo trasero es de 1 m ROC Newport Supermirror (R>99.97%)</td></tr><tr><td>Fotodiodos</td><td>Hamamatsu</td><td></td><td>S3883</td></tr><tr><td>Interruptores de corriente</td><td>Diseño e investigación</td><td></td> electrónica <td>EDR83915/2 y EDR8276612</td></tr></tbody></table>

gradient echo memoria quantum en warm atómica vapor

Gradient Echo Quantum Memory in Warm Atomic Vapor

Gradiente memoria de eco (GEM) es un protocolo para el almacenamiento de estados cuánticos ópticos de la luz en los conjuntos atómicos. La motivación principal para una tecnología de este tipo es que la distribución de clave cuántica (QKD), que utiliza de incertidumbre de Heisenberg para garantizar la seguridad de las claves de cifrado, es limitado en la distancia de transmisión. El desarrollo de un repetidor cuántico es un posible camino para extender el rango QKD, pero un repetidor necesitará una memoria cuántica. En nuestros experimentos usamos un gas de rubidio 87 de vapor que está contenido en una célula de gas caliente. Esto hace que el esquema particularmente simple. También es un esquema altamente versátil que permite el refinamiento en memoria del estado almacenado, tales como desplazamiento de frecuencia y la manipulación del ancho de banda. La base del protocolo GEM es absorber la luz en un conjunto de átomos que se ha preparado en un gradiente de campo magnético. La inversión de este gradiente conduce a reprogramación de la polarización atómica y por lo tanto el recuerdo de el estado óptico almacenado. We delineará cómo preparamos los átomos y este gradiente y describir algunas de las trampas que hay que evitar, en particular, mezcla de cuatro ondas, lo que puede dar lugar a un aumento óptico.

1. Utilizando la absorción Raman como herramienta de diagnóstico El primer resultado de obtener una línea de absorción de Raman de la luz del haz de la sonda. La optimización de esta función de absorción va un largo camino hacia el logro de un mejor rendimiento de la memoria. Con las bobinas de gradiente magnético apagados, la frecuencia de control puede ser escaneado en la presencia de una onda de sonda continua débil. La absorción del haz de sonda está directamente relacionada con la densidad óptica de la célula atómica. Sobre la base de que, la temperatura de la celda, potencia del haz de control y un solo fotón desafinación puede ser optimizado a través de un proceso iterativo para dar el mejor posible la absorción de Raman. La potencia de control de haz Demasiado aumentará la absorción, sino también ampliar el ancho de la línea. Cuando optimizado, la anchura es del orden de 100 kHz en nuestro sistema. Encender una de las bobinas de gradiente ampliará la línea Raman. La anchura de la absorción ampliado disuadirminas del ancho de banda de la memoria. Un compromiso a continuación, tiene que ser hecha entre la densidad óptica, lo que afecta la eficiencia de la memoria, y ancho de banda de memoria. La transmisión de la sonda se muestra en uno de nuestros ampliados líneas Raman en la Figura 5, donde el ancho de banda de memoria se establece en alrededor de 1 MHz. Conmutación en ambas bobinas de gradiente magnético en el mismo tiempo, la anchura de línea de absorción nonbroadened debe ser recuperado. Cualquier discrepancia en la magnitud de la corriente o de la falta de homogeneidad espacial de los campos magnéticos se reflejará directamente en la ampliación y la distorsión de la absorción Raman. 2. Almacenamiento Pulso La configuración más sencilla para la memoria es solo de almacenamiento y recuperación de pulso. Eso sería, por ejemplo, el almacenamiento de pulsos de duración 2 microsegundos y de conmutación de las bobinas de gradiente magnético 3 microsegundos después del pico de pulso, como se muestra en la Figura 6. Si la densidad óptica es baja, algunos leaka luzGE se observó dependiendo de la densidad óptica (DO) del medio. Afinar cuidadosamente los parámetros de la memoria es esencial para obtener el almacenamiento de alta eficiencia. Esto incluye la optimización de la temperatura de la célula de memoria, la alineación cuidadosa entre la sonda y el campo de control, ajuste de la intensidad del haz de control para encontrar el mejor compromiso entre la absorción y la dispersión, lo que garantiza la correcta polarización de los haces y ajuste de las frecuencias de La sonda y el control de las vigas. Este método de optimización se explica con más detalle en la sección de discusión. Las eficiencias que superan el 80% para un tiempo de almacenamiento de 4 microsegundos 22 se puede esperar que todos estos parámetros se sintonizan bien. La eficiencia del almacenamiento se define como la relación entre la energía del eco recordado y la energía de un pulso idéntico que no ha sido almacenado en la memoria. Este factores eficazmente el efecto de las pérdidas lineales, por ejemplo, debido a reflexiones de Fresnel en las superficies o absorptiones en la celda de filtración. Cuando se utiliza una detección heterodina, la energía de los impulsos se mide elevando al cuadrado la señal heterodina y la medición de las áreas de los sobres del pulso. La frecuencia y el ancho de banda del pulso recuperado depende de la corriente inyectada en las bobinas de gradiente. Manipulación simple de estas corrientes permite la puesta a punto del pulso recuperado. Manipulaciones espectrales más complejas (tales como los descritos en 29) se pueden realizar utilizando una configuración de bobina más avanzada donde el gradiente a lo largo de la memoria se puede ajustar como una función de la posición y la hora de forma independiente. <img alt="Figura 1" fo:content-width="6in" src="/files/ftp_upload/50552/50552fig1.jpg" width="500px" /> Figura 1. a) El esquema de nivel dentro de la Rb D 1 línea 87 se utiliza en la memoria. La luz de la sonda se Raman absorbida para crear una apuesta coherencia<html> ween el F = 1 y F = 2-estados fundamentales. B) El gradiente de campo magnético da desafinación espacialmente dependiente de los estados de tierra a lo largo de la longitud de la célula. La inversión de la pendiente y girando el haz de control en da el recuerdo de la luz de la sonda almacenado. (Adaptado de [34]). <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/50552/50552fig1highres.jpg" target="_blank">Haga clic aquí para ver la imagen más grande</a> . <img alt="Figura 2" fo:content-width="6in" src="/files/ftp_upload/50552/50552fig2.jpg" width="500px" /> Figura 2. Esquema de un limpiador de modo óptico. Consulte la sección Métodos para la descripción. <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/50552/50552fig2highres.jpg" target="_blank">Haz clic aquí para ver la imagen más grande</a> . ig3.jpg &quot;width =&quot; 500px &quot;/&gt; Figura 3. Esquema del montaje experimental AOM = acústico-óptica Modulador;. MOE = Electro-Optic Modulador; BS = Beamsplitter; λ / 4 = placa de cuarto de onda. <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/50552/50552fig3highres.jpg" target="_blank">Haz clic aquí para ver la imagen más grande</a> . <img alt="Figura 4" fo:content-width="6in" src="/files/ftp_upload/50552/50552fig4.jpg" width="500px" /> Figura 4. Una secuencia de tiempo típico para la memoria. (Tomado de 35). <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/50552/50552fig4highres.jpg" target="_blank">Haga clic aquí para ver la imagen más grande</a> . <img alt="La figura 5" fo:content-width="6in" src="/files/ftp_upload/50552/50552fig5.jpg" width="500px" /> Figura 5. Heterodina típica amplió la línea Raman cuando uno de the bobinas de gradiente magnético está encendido. Los datos (línea continua fina) se toma mediante la medición heterodina. La oscilación se debe al ritmo entre la luz de la sonda y la luz del oscilador local. La curva de trazos muestra la envolvente de estos datos, que es la forma de la línea de Raman ampliado. (Modificado de 25). <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/50552/50552fig5highres.jpg" target="_blank">Haga clic aquí para ver la imagen más grande</a> . <img alt="La figura 6" fo:content-width="6in" src="/files/ftp_upload/50552/50552fig6.jpg" width="500px" /> Figura 6. Típica de eco GEM media-eficiencia para el tiempo de almacenamiento corto. Las bobinas de gradiente magnético se conmutan en t = 10 microsegundos (línea discontinua). Perfil de intensidad de pulso de entrada: Rojo. Azul: La salida de intensidad de la memoria, lo que demuestra la luz filtrada (que es evidente bajo el impulso de entrada de color rojo) y recordó eco, que aparece a la derecha del tse lanzó la línea. <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/50552/50552fig6highres.jpg" target="_blank">Haga clic aquí para ver la imagen más grande</a> . <img alt="La figura 7" fo:content-width="6in" src="/files/ftp_upload/50552/50552fig7.jpg" width="500px" /> Figura 7. Cuatro de onda efecto de mezcla, cuando se escanea la línea de Raman, para varias potencias de campo de control y temperaturas de las células. Para esta figura sólo, se eligieron las polarizaciones del campo de control y vigas de sonda de manera que maximicen el efecto. Pc es la potencia del haz de control. (Modificado de 25). <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/50552/50552fig7highres.jpg" target="_blank">Haga clic aquí para ver la imagen más grande</a> .

La memoria de eco de gradiente es un protocolo para el almacenamiento de estados cuánticos ópticos de la luz en los conjuntos atómicos. Memoria cuántica es un elemento clave de un repetidor cuántico, lo que puede ampliar el rango de distribución de claves cuánticas. Planteamos el funcionamiento del sistema cuando se implementa en un conjunto de átomos de 3 niveles.

Gradient Echo Memoria Quantum en Warm Atómica Vapor

Gradient  echo memory (GEM) is a protocol for storing optical quantum states of light in  atomic ensembles. The primary motivation for such a technology ...

El objetivo general de este procedimiento es el almacenamiento y recuperación de un pulso de luz en un vapor cálido de rubidio utilizando gradientes de campo magnético. Esto se logra primero mediante moduladores electroópticos y cavidades ópticas para generar haces de luz en las frecuencias necesarias para la absorción Raman en vapor de rubidio. El segundo paso consiste en utilizar moduladores ópticos para dar forma a los pulsos que se almacenarán en la memoria, así como para ajustar finamente la frecuencia del haz de control que posibilita la absorción Raman.A continuación, los pulsos de luz se almacenan en una celda de rubidio cuya absorción se ensancha espacialmente mediante un gradiente de campo magnético longitudinal. El paso final consiste en invertir el gradiente magnético para revertir la evolución de la coherencia atómica, recuperando así los pulsos de luz almacenados mediante un proceso de eco de fotones. En última instancia, se utiliza la detección ho moddy para medir las características del eco de fotones recuperado.La principal ventaja de esta técnica respecto a nuestros métodos existentes es que presenta la eficiencia más alta demostrada. La naturaleza única del dominio de la memoria implica que el componente de frecuencia de los pulsos de luz puede almacenarse a lo largo de la longitud de una celda de gas. Luego, la memoria puede utilizarse para la manipulación espectral de una luz almacenada.Prepárese para el experimento fabricando personalizadamente dos resonadores de anillo. Seleccione un cilindro hueco de aluminio macizo como espaciador de la cavidad. Este cilindro tiene aproximadamente 25 centímetros de longitud.Prepare dos espejos planos con reflectividad idéntica en las tapas finales. Monte estos en un extremo del espaciador de la cavidad mediante mecanizado cuidadoso. No es necesario pegar los espejos.A continuación, coloque una arandela en una tapa terminal para el extremo opuesto del espaciador de cavidad. Coloque un espejo curvo de reflectividad máxima sobre la arandela. Coloque un actuador eléctrico piso sobre el espejo y monte la tapa terminal sobre el espaciador de cavidad, comprimiendo los elementos de la tapa terminal contra el espaciador de cavidad para permitir una actuación rápida del espejo terminal.Ahora comience a trabajar en el aparato de memoria. Utilice aquí una celda larga de 20 centímetros con ventanas recubiertas antirreflejo que contienen rubidio 87 enriquecido isotópicamente, junto con 0,5 torr de gas buffer de criptón; use una celda envuelta con hilo calefactor no magnético para los experimentos. La celda de memoria representada en verde en este esquema quedará encerrada en tres solenoides concéntricos.Hay dos solenoides internos idénticos con un paso variable diseñado para crear un campo magnético linealmente variable. Están montados de forma que los gradientes de los respectivos campos se oponen entre sí. Cambiar entre los solenoides invierte los gradientes en el conjunto atómico y fuerza la reconfiguración del pulso óptico y la recuperación de la luz desde la memoria.El tercer solenoide externo producirá un campo magnético de corriente continua para eliminar la degeneración de los niveles de XEOMIN. Para fabricar los solenoides internos, utilice simulaciones para determinar la espiral de paso variable requerida e imprima su gráfica. Envuelva la gráfica alrededor de una tubería de PVC para proporcionar una guía para enrollar el alambre.Las bobinas deben diseñarse para evitar los efectos de borde y para tener principalmente campos longitudinales. Después de enrollar y ensamblar los tres solenoides, apántrenlos magnéticamente con dos capas de metal mu. El experimento utiliza un láser de modo único sintonizado cerca de la línea D uno del rubidio a 795 nanómetros.Monitoree la frecuencia utilizando un divisor de haz e iluminando un haz a través de una celda calentada que contiene una relación isotópica natural de rubidio. Observe la dispersión cerca de la resonancia usando una cámara, ajustando la frecuencia aproximadamente 1,5 gigahercios por encima de la transición de F igual a dos a F prima igual a dos, para obtener la frecuencia aproximada del haz de control. A continuación, a lo largo del trayecto óptico, utilice un divisor de haz para formar un haz de control y un haz sonda.El haz de sonda continúa a través de un modulador electroóptico acoplado a fibra y una de las cavidades en anillo. Utilice el modulador electroóptico acoplado a fibra, impulsado por una fuente de microondas de 6,8 gigahercios, para desintonizar el haz de sonda respecto al control. Elimine las bandas laterales bloqueando la cavidad en anillo en resonancia con una banda lateral positiva de 6,8 gigahercios.El siguiente divisor de haz dirige el haz de sonda a un modulador óptico acousto para permitir un control fino de su frecuencia e intensidad. El modulador se acciona con un pulso gaussiano modulado para producir un pulso de luz finamente ajustado para su almacenamiento en la celda. Dirija el haz de sonda para que atraviese una segunda cavidad en anillo.Bloquee la cavidad a la frecuencia del haz de sonda utilizando un haz de bloqueo auxiliar inyectado en el modo inverso de la cavidad. Recombine el haz de sonda y el haz de control en el espejo de salida de la cavidad, donde el haz de control es reflejado. Antes de que entren en la celda de memoria, ajuste los haces de sonda y de control recombinados para que tengan una polarización circular aproximadamente idéntica mediante una placa de cuarto de onda. Después de la celda de memoria, elimine el haz de control de la luz en propagación con una celda filtro llena de una mezcla natural de rubidio a 140 grados Celsius.Luego, utilice una segunda placa de cuarto de onda para convertir los pulsos pro en polarización lineal casi completa. Prepare el montaje de detección ho moddy para el haz de sonda. Después de la celda de memoria, dirija un haz hacia un tercer modulador óptico Oko para desplazar su frecuencia y proporcionar un oscilador local para el detector.Utilice un osciloscopio rápido activado por el programa de control para capturar y almacenar la señal de un experimento. Asegúrese de que la celda de memoria esté a 80 grados Celsius y ajuste la potencia del haz de sonda. Inicie el script controlado por computadora para el experimento.Un ciclo de trabajo típico es de aproximadamente 120 microsegundos para disparar el osciloscopio al comienzo del ciclo. Inicialmente, una de las bobinas internas alrededor de la celda de memoria está encendida y la otra apagada, lo que genera un gradiente magnético en una dirección. Después de que un pulso del haz de sonda se almacena, invierta el gradiente para recuperar la luz de la memoria.Apague el calentador de la celda de gas durante el tiempo de almacenamiento de la memoria para evitar interferencias con la operación de la memoria. Apague el haz de control mientras la luz está almacenada en la memoria, si es posible. Esta figura muestra una línea típica de Raman ensanchada por heterodina cuando una de las bobinas magnéticas de gradiente se enciende.La línea fina continua muestra datos provenientes de mediciones heterodinas. La oscilación se debe a la pulsación entre la luz de sonda y la luz del oscilador local. La curva punteada muestra el envolvente de estos datos, la forma de la línea Raman ensanchada.Aquí se muestra en este gráfico una señal típica de memoria de eco de gradiente con eficiencia promedio para un tiempo corto de almacenamiento. La curva roja muestra el perfil de intensidad del pulso de entrada y la curva azul muestra la salida de la memoria. Las bobinas de gradiente magnético se conmutaron a los 10 microsegundos.El eco recuperado aparece a la derecha de la línea discontinua. La intensidad no nula de la salida antes del conmutador es evidencia de fuga de luz. Esta memoria de eco de rejilla de alta eficiencia puede utilizarse en una variedad de experimentos, como dar forma a pulsos en el dominio temporal, en el espacio de frecuencia y, potencialmente, en la construcción de un repetidor cuántico.No olvide que trabajar con láseres de alta potencia puede ser extremadamente peligroso. Siempre use gafas de seguridad para láser al realizar este procedimiento.

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