Name: קביעת מגבלות על שימוש במודלים פשוטה סימטריית (וידאו) | JoVE Journal
Uploaded: 2013-11-15T16:30:00.000+00:00
Duration: 7 min 46 s
Description: חקור שיטה חישובית לתרגום מגבלות ממודלים פשוטים למודלי פיזיקה חדשה. הפרוטוקול מאפשר שימוש בנתוני LHC קיימים ללא סימולציות מונטה קרלו מורכבות.

ai_agent_IP

ai_agent

maintenance

instantTrialDurationMinutes

isBiopharma

enableNewMyJoveSectionDesign

educationFeatures

seoMetaApi

ai_copilot_institution_blacklist

ai_chat_institution_blacklist

freeAccessWindow

ssoRoleCapture

scheduledMaintenanceBanner

joveLabsFeatures

disable_autoplay_for_bots

extended_trial_duration

5 minutes

playerTrialDesktop

המחברים מבקשים להודות לג&#39;יי וואקר לדיון משמעותי של דגמים פשוטים יותר ואת החסרונות פוטנציאליים. תודה רבות גם למקס Baak ועד Eifert לביקורת ועידוד בכל פעם שהיה צורך קונסטרוקטיבי. הודות לתכנית הקיץ לסטודנטים CERN לביצוע שיתוף פעולה זה אפשרי.

1. דקונסטרוקציה מודל <ol style=";text-align:right;direction:rtl"><li style=";text-align:right;direction:rtl"> ליצור אירועי התנגשות פרוטון פרוטון כיסוי מטוס במרחב הפרמטרים של NPM. ניתן להשתמש בכל מחולל אירוע תצורה שכוללת מקלחת פרטון ומודל hadronization. במקרה של MSUGRA למשל, את הספקטרום ההמוני נוצרים באמצעות Isasugra 33, ושברי ההסתעפות ורוחב ריקבון מחושבים באמצעות MSSMCalc 34. עבור דור האירוע עצמו, MadGraph 5 1.3.9 34 עם פונקציות צפיפות פרטון CTEQ 6L1 35 משמש להפקת אירועי מטריקס, אלמנט, שכן הוא כולל קרינה נוספת באלמנט המטריצה, אשר יכול להיות חשוב לתרחישים המוניים פיצול קטנים. על מנת לחקות את הבחירות &quot;ניסויי ה-LHC בגנרטורים מסדר המוביל לMSUGRA, קרינה נוספת באלמנט מטריצת MadGraph מושבתת בעת יצירת אירועי MSUGRA. פיתיה 6.425 36 לאחר מכן נעשה שימוש לחלקיקי סוזי ריקבון (sparticle), מקלחת פרטון,וhadronization. תיעוד מקיף לכל התוכניות הללו הוא זמין באינטרנט. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> על מנת לחקות גלאי ה-LHC, להעביר את האירועים דרך PGS עם כרטיס פרמטר LHC-גלאי. כרטיסי גלאי האטלס ו-CMS כלולים בMadGraph 5 34 ביצוע מספיק טוב לניתוח הישג ​​ידם חיפוש. איפה זמין, parameterizations &#39;הניסויים של זיהוי וביצועים בציבור עם כמה ניתוחים ניתן להשתמש בם. באופן אידיאלי, הניסויים יספק מפות מלאה של קבלה ויעילות למספר רשתות מודל פשוטות, ובמקרה זה אלה יכולים לשמש באופן ישיר ושלב זה הוא מיותר. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> על מנת לנתח את התוצאות במהירות, נתונים בפורמט קל משקל ביניים רצוי. חילוץ המטוסים, פטונים יציבים, אנרגיה רוחבית חסרה, וכל חפצי גמר מדינה נחוצים אחרים מתפוקת PGS (למשל באמצעות ExRootAnalysis 34) בפורמט נוח מומלץ. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> בt סדרo לסווג את התוצאות, לתאם את תוצאות אירוע PGS עם החלק של שיא האירוע המחולל יש לסווג ייצור sparticle ומצבי ריקבון לכל אירוע. לעקוב אחר כל המוני החלקיקים, מנגנוני ייצור, ושרשרות דעיכה, כמו גם הסעיפים המיוחסים להם כדי להיות מסוגל לחשב שבריר ההסתעפות המקביל שלהם. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> לחשב את החישובים הטובים ביותר קיימים ייצור החתך למודל של עניין. במקרה של MSUGRA, ניתן לחשב הבא מובילים לחתכים על מנת שכל נקודה באמצעות Prospino 2.1 37 עם 38 NLL-מהיר באמצעות CTEQ 6.6 קבצי PDF NLO. </li></ol> 2. שחזור דגם <ol style=";text-align:right;direction:rtl"><li style=";text-align:right;direction:rtl"> בהתבסס על ההתפלגות מפירוק המודל, לבחור מילון של דגמים פשוטים יותר כך שיכסו לפחות 50% ממצבי ייצור וריקבון הפתוחים של NPM. בגלל החתך במהירות הנפילה של רוב דגמי ה-BSM במסה, בפקטור של שניים בtypi קבלהמלקק מייצג רק 20-50 GeV בגבול, מה שהופך את זה מספיק קרוב ללהיות בתוך חוסר הוודאות הניסיונית ותיאורטית. הריקבון ביותר, הישיר ביותר ודגמי ריקבון צעד אחד, כוללים דועך off-shell/three-body, כבר נחשבו על ידי ניסויי ה-LHC. CMS אסף מספר תוצאות הדרת מודל פשוטות בנייר אחד 21. גם אטלס ו-CMS שניהם נחשבים למספר דגמים פשוטים יותר כבד טעם. הרשימה המלאה של דגמים לא נעשתה זמינה לציבור במקום אחד. עם זאת, התוצאות זמינות מדפי האינטרנט של שני הניסויים הציבוריים 39, 40. אלה הם מודלים פשוטים שיש לבחור לשיקום של NPM. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> על מנת לבדוק את איכות כיסוי המודל הפשוט, להשוות קינמטיקה של כמה נקודות NPM נציג עם אלה הנובעים ממודלים פשוטים המשמשים לשחזר נקודה זו. לנקודת NPM נתון, לבנות מודלים מופשטים הרלוונטיים עםהמונים מתאימים. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> קבע משקל לכל סוג מודל הכולל את החלק יחסי הייצור מיוצג על ידי שפעמי מודל שבריר ההסתעפות הפשוטה לריקבון מיוצג על ידי מודל זה. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> לייצור קשור, אם מודלים זוג ייצור רק פשוט יותר נחשבים, לחלק את המשקל בין שני דגמים פשוטים יותר רלוונטיים. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> מומלץ ליישם סט של הפשטה פיזי מוטיבציה לטופולוגיות אירוע NPM כדי ייצור וריקבון-מצבים דומים בקבוצה. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> לנרמל את הסכום של המשקולות לכל דגמים פשוטים יותר לאחדות. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> לחשב את הפצות kinematic לנקודתי נציג NPM באמצעות הליך דור אירוע המתואר בפרוטוקול הקודם. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> אם קינמטיקה של נקודת NPM לאחר בחירות אות טיפוסיות שונה על ידי יותר מ σ (30%) מאלו של שילוב המודלים מפושטים, כוללים דגמים פשוטים נוספים כדי לשפר את הייצור וריקבוןכיסוי שלב חלל. יש פערים ברמת 15% השפעה זניחה על תוצאות ההרחקה הסופיות בגלל החתכים במהירות נופלים ברוב הדגמים של פיסיקה החדשה. </li></ol> 3. הגבל את הבנייה <ol style=";text-align:right;direction:rtl"><li style=";text-align:right;direction:rtl"> השג את Aε הזמינים ורלוונטי ו95% גבול עליון רמת ביטחון במספר אירועי פיסיקה חדשות לדגמים פשוטים נשקלים בכל אזור אות ניסיוני שיכול להיות מיושם. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> החל משוואות 1 ו 3-5 לNPM של עניין בכל נקודת מרחב פרמטרים כדי לקבוע תחתיו (אם בכלל) הנחות לנקודה לא תיכלל. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> השתמש במגבלה שנקבעה על ידי אזור האות עם הביצועים הצפויים הטוב ביותר, אלא אם כן קשר בין אי ודאויות הרקע &#39;אזורי האות זמין, כך שניתן לשלב את האזורים כראוי ‡. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> עם ההשוואה של קינמטיקה הופיעה עם הפרוטוקול הקודם וההתפשטות של קווי המתאר ההוצאה מן הכלל, לקבוע את range בי ההדרה הניסיונית צריכה לשקר. </li></ol> ‡ בשלב נוכחי, אין מתאמים כאלה זמינים.

<ol><li>Miyazawa, H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Baryon+Number+Changing+Currents%5BTitle%5D)+AND+%22Prog.+Theor.+Phys%22%5BJournal%5D)">Baryon Number Changing Currents.</a> Prog. Theor. Phys. 36, 1266-1276 (1966).</li>
<li>Ramond, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Dual+Theory+for+Free+Fermions%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+D%22%5BJournal%5D)">Dual Theory for Free Fermions.</a> Phys. Rev. D. 3, 2415-2418 (1971).</li>
<li>Gol'fand, Y. A., Likhtman, E. P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Extension+of+the+Algebra+of+Poincare+Group+Generators+and+Violation+of+P+invariance%5BTitle%5D)+AND+%22JETP+Lett%22%5BJournal%5D)">Extension of the Algebra of Poincare Group Generators and Violation of P invariance.</a> JETP Lett. 13, 323-326 (1971).</li>
<li>Neveu, A., Schwarz, J. H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Factorizable+dual+model+of+pions%5BTitle%5D)+AND+%22Nucl.+Phys.+B%22%5BJournal%5D)">Factorizable dual model of pions.</a> Nucl. Phys. B. 31, 86-112 (1971).</li>
<li>Gervais, J. L., Sakita, B. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Field+theory+interpretation+of+supergauges+in+dual+models%5BTitle%5D)+AND+%22Nucl.+Phys.+B%22%5BJournal%5D)">Field theory interpretation of supergauges in dual models.</a> Nucl. Phys. B. 34, 632-639 (1971).</li>
<li>Neveu, A., Schwarz, J. H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Quark+Model+of+Dual+Pions%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+D%22%5BJournal%5D)">Quark Model of Dual Pions.</a> Phys. Rev. D. 4, 1109-1111 (1971).</li>
<li>Volkov, D. V., Akulov, V. P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Is+the+neutrino+a+goldstone+particle%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Is the neutrino a goldstone particle.</a> Phys. Lett. B. 46, 109-110 (1973).</li>
<li>Wess, J., Zumino, B. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((A+lagrangian+model+invariant+under+supergauge+transformations%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">A lagrangian model invariant under supergauge transformations.</a> Phys. Lett. B. 49, 52-54 (1974).</li>
<li>Wess, J., Zumino, B. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Supergauge+transformations+in+four+dimensions%5BTitle%5D)+AND+%22Nucl.+Phys.+B%22%5BJournal%5D)">Supergauge transformations in four dimensions.</a> Nucl. Phys. B. 70, 39-50 (1974).</li>
<li>Fayet, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Supersymmetry+and+Weak%2C+Electromagnetic+and+Strong+Interactions%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Supersymmetry and Weak, Electromagnetic and Strong Interactions.</a> Phys. Lett. B. 64, 159-162 (1976).</li>
<li>Fayet, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Spontaneously+Broken+Supersymmetric+Theories+of+Weak%2C+Electromagnetic+and+Strong+Interactions%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Spontaneously Broken Supersymmetric Theories of Weak, Electromagnetic and Strong Interactions.</a> Phys. Lett. B. 69, 489-494 (1977).</li>
<li>Farrar, G. R., Fayet, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Phenomenology+of+the+Production%2C+Decay%2C+and+Detection+of+New+Hadronic+States+Associated+with+Supersymmetry%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Phenomenology of the Production, Decay, and Detection of New Hadronic States Associated with Supersymmetry.</a> Phys. Lett. B. 76, 575-579 (1978).</li>
<li>Fayet, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Relations+Between+the+Masses+of+the+Superpartners+of+Leptons+and+Quarks%2C+the+Goldstino+Couplings+and+the+Neutral+Currents%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Relations Between the Masses of the Superpartners of Leptons and Quarks, the Goldstino Couplings and the Neutral Currents.</a> Phys. Lett. B. 84, 416-420 (1979).</li>
<li>Dimopoulos, S., Georgi, H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Softly+Broken+Supersymmetry+and+SU%285%5BTitle%5D)+AND+%22Nucl.+Phys.+B%22%5BJournal%5D)">Softly Broken Supersymmetry and SU(5.</a> Nucl. Phys. B. 193, 150-162 (1981).</li>
<li>The ATLAS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Search+for+squarks+and+gluinos+with+the+ATLAS+detector+in+final+states+with+jets+and+missing+transverse+momentum+using+4.7+fb-1+of+%E2%88%9As+%3D+7TeV+proton-proton+collisions%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+D%22%5BJournal%5D)">Search for squarks and gluinos with the ATLAS detector in final states with jets and missing transverse momentum using 4.7 fb-1 of √s = 7TeV proton-proton collisions.</a> Phys. Rev. D. , Forthcoming Forthcoming.</li>
<li>The ATLAS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Search+for+squarks+and+gluinos+using+final+states+with+jets+and+missing+transverse+momentum+with+the+ATLAS+detector+in+%E2%88%9As+%3D+7TeV+proton-proton+collisions%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Search for squarks and gluinos using final states with jets and missing transverse momentum with the ATLAS detector in √s = 7TeV proton-proton collisions.</a> Phys. Lett. B. 710, 67-85 (2012).</li>
<li>The ATLAS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Further+search+for+supersymmetry+at+%E2%88%9As%3D7+TeV+in+final+states+with+jets%2C+missing+transverse+momentum+and+isolated+leptons+with+the+ATLAS+detector%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+D%22%5BJournal%5D)">Further search for supersymmetry at √s=7 TeV in final states with jets, missing transverse momentum and isolated leptons with the ATLAS detector.</a> Phys. Rev. D. , Forthcoming Forthcoming.</li>
<li>The CMS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Search+for+new+physics+in+the+multijet+and+missing+transverse+momentum+final+state+in+proton-proton+collisions+at+sqrt%28s%29+%3D+7+TeV%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Search for new physics in the multijet and missing transverse momentum final state in proton-proton collisions at sqrt(s) = 7 TeV.</a> Phys. Rev. Lett. 109, 171803(2012).</li>
<li>The CMS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Search+for+supersymmetry+in+pp+collisions+at+%E2%88%9As%3D7+TeV+in+events+with+a+single+lepton%2C+jets%2C+and+missing+transverse+momentum%5BTitle%5D)+AND+%22J.+High+Energy+Phys%22%5BJournal%5D)">Search for supersymmetry in pp collisions at √s=7 TeV in events with a single lepton, jets, and missing transverse momentum.</a> J. High Energy Phys. 08, 165(2011).</li>
<li>The CMS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Search+for+supersymmetry+in+events+with+b-quark+jets+and+missing+transverse+energy+in+pp+collisions+at+7+TeV%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+D%22%5BJournal%5D)">Search for supersymmetry in events with b-quark jets and missing transverse energy in pp collisions at 7 TeV.</a> Phys. Rev. D. 86, 072010(2012).</li>
<li>The CMS Collaboration. 2012 Report No.: CMS-PAS-SUS-11-016. <a target="_blank" href="http://scholar.google.com/scholar?hl=en&safe=off&q=%22Interpretation+of+Searches+for+Supersymmetry%22">Interpretation of Searches for Supersymmetry</a>. , CERN. Geneva (Switzerland). (2012).</li>
<li>The CMS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Search+for+new+physics+in+events+with+opposite-sign+leptons%2C+jets%2C+and+missing+transverse+energy+in+pp+collisions+at+sqrt%28s+%3D+7+TeV%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Search for new physics in events with opposite-sign leptons, jets, and missing transverse energy in pp collisions at sqrt(s = 7 TeV.</a> Phys. Lett. B. 718, 815(2012).</li>
<li>Alves, D., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Where+the+Sidewalk+Ends%3A+Jets+and+Missing+Energy+Search+Strategies+for+the+7+TeV+LHC%5BTitle%5D)+AND+%22JHEP%22%5BJournal%5D)">Where the Sidewalk Ends: Jets and Missing Energy Search Strategies for the 7 TeV LHC.</a> JHEP. 1110, 012(2011).</li>
<li>Alves, D., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Simplified+Models+for+LHC+New+Physics+Searches%5BTitle%5D)+AND+%22J.+Phys.+G.%3A+Nucl.+Part.+Phys%22%5BJournal%5D)">Simplified Models for LHC New Physics Searches.</a> J. Phys. G.: Nucl. Part. Phys. 39, 105005(2012).</li>
<li>Chamseddine, A. H., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Locally+Supersymmetric+Grand+Unification%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Locally Supersymmetric Grand Unification.</a> Phys. Rev. Lett. 49, 970-974 (1982).</li>
<li>Barbieri, R., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Gauge+models+with+spontaneously+broken+local+supersymmetry%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Gauge models with spontaneously broken local supersymmetry.</a> Phys. Lett. B. 119, 343-347 Forthcoming.</li>
<li>Ibanez, L. E. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Locally+supersymmetric+SU%285%29+grand+unification%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Locally supersymmetric SU(5) grand unification.</a> Phys. Lett. B. 118, 73(1982).</li>
<li>Hall, L. J., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Supergravity+as+the+messenger+of+supersymmetry+breaking%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+D%22%5BJournal%5D)">Supergravity as the messenger of supersymmetry breaking.</a> Phys. Rev. D. 27, 2359-2378 (1983).</li>
<li>Ohta, N. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Grand+Unified+Theories+Based+on+Local+Supersymmetry%5BTitle%5D)+AND+%22PTP%22%5BJournal%5D)">Grand Unified Theories Based on Local Supersymmetry.</a> PTP. 70, 542-549 (1983).</li>
<li>Chung, D. J. H., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((The+soft+supersymmetry-breaking+Lagrangian%3A+theory+and+applications%5BTitle%5D)+AND+%22J.+Phys.+Rept%22%5BJournal%5D)">The soft supersymmetry-breaking Lagrangian: theory and applications.</a> J. Phys. Rept. 407, 1-203 (2005).</li>
<li>HepData search [Internet]. , Available from:
		
	 <a target="_blank" href="http://hepdata.cedar.ac.uk">http://hepdata.cedar.ac.uk</a> (2013).</li>
<li>PGS 4 - general info [Internet]. , Available from:
		
	 <a target="_blank" href="http://physics.ucdavis.edu/~conway/research/software/pgs/pgs4-general.htm">http://physics.ucdavis.edu/~conway/research/software/pgs/pgs4-general.htm</a> (2013).</li>
<li>[hep-ph/0312045] ISAJET 7.69: A Monte Carlo Event Generator for pp, $\bar pp$, and $e^=e^-$ Reactions [Internet]. , Available from:
		
	 <a target="_blank" href="http://arxiv.org/abs/hep-ph/0312045">http://arxiv.org/abs/hep-ph/0312045</a> (2013).</li>
<li>Alwall, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((MadGraph+5%3A+Going+Beyond%5BTitle%5D)+AND+%22JHEP%22%5BJournal%5D)">MadGraph 5: Going Beyond.</a> JHEP. 1106, 128(2011).</li>
<li>Pumplin, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((New+Generation+of+Parton+Distributions+with+Uncertainties+from+Global+QCD+Analysis%5BTitle%5D)+AND+%22JHEP%22%5BJournal%5D)">New Generation of Parton Distributions with Uncertainties from Global QCD Analysis.</a> JHEP. 0207, 012(2002).</li>
<li>Sjöstrand, T., Mrenna, S., Skands, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Pythia+6.4+Physics+and+Manual%5BTitle%5D)+AND+%22JHEP%22%5BJournal%5D)">Pythia 6.4 Physics and Manual.</a> JHEP. 05, 026(2006).</li>
<li>[hep-ph/9611232] PROSPINO: A Program for the Production of Supersymmetric Particles in
		Next-to-leading Order QCD [Internet]. , Available from:
		
	 <a target="_blank" href="http://arxiv.org/abs/hep-ph/9611232">http://arxiv.org/abs/hep-ph/9611232</a> (2013).</li>
<li>SquarksandGluinos < Kraemer < TWiki [Internet]. , Available from:
		
	 <a target="_blank" href="http://web.physik.rwth-aachen.de//service/wiki/bin/view/Kraemer/SquarksandGluinos">http://web.physik.rwth-aachen.de//service/wiki/bin/view/Kraemer/SquarksandGluinos</a> (2013).</li>
<li>PhysicsResultsSUS < CMSPublic < TWiki [Internet]. , Available from:
		
	 <a target="_blank" href="https://twiki.cern.ch/twiki/bin/view/CMSPublic/PhysicsResultsSUS">https://twiki.cern.ch/twiki/bin/view/CMSPublic/PhysicsResultsSUS</a> Forthcoming.</li>
<li>SupersymmetryPublicResults < AtlasPublic < TWiki [Internet]. , Available from:
		
	 <a target="_blank" href="https://twiki.cern.ch/twiki/bin/view/AtlasPublic/SupersymmetryPublicResults">https://twiki.cern.ch/twiki/bin/view/AtlasPublic/SupersymmetryPublicResults</a> (2013).</li>
<li>Setting limits on supersymmetry using simplified models · Christian Gütschow & Zachary Marshall [Internet]. , Available from:
		
	 <a target="_blank" href="http://cgutscho.web.cern.ch/cgutscho/susy/">http://cgutscho.web.cern.ch/cgutscho/susy/</a> (2013).</li>
<li>Collaboration, D. 0 <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Search+for+Squarks+and+Gluinos+in+pp%CC%84+collisions+at+%E2%88%9As%3D1.8TeV%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Search for Squarks and Gluinos in pp̄ collisions at √s=1.8TeV.</a> Phys. Rev. Lett. 75, 618-623 (1995).</li>
<li>Collaboration, C. D. F. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Search+for+Gluinos+and+Scalar+Quarks+in+pp%CC%84+collisions+at+%E2%88%9As%3D1.8TeV+using+the+Missing+Energy+plus+Multijets+Signature%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Search for Gluinos and Scalar Quarks in pp̄ collisions at √s=1.8TeV using the Missing Energy plus Multijets Signature.</a> Phys. Rev. Lett. 88, 041801(2002).</li>
<li>Collaboration, C. D. F. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Inclusive+Search+for+Squark+and+Gluino+Production+in+pp%CC%84+Collisions+at%E2%88%9As%3D1.96TeV%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Inclusive Search for Squark and Gluino Production in pp̄ Collisions at√s=1.96TeV.</a> Phys. Rev. Lett. 102, 121801(2009).</li>
<li>Collaboration, D. 0 <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Search+for+squarks+and+gluinos+in+events+with+jets+and+missing+transverse+energy+using+2.1fb-1+of+pp%CC%84+collision+data+at+%E2%88%9As%3D1.96TeV%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Search for squarks and gluinos in events with jets and missing transverse energy using 2.1fb-1 of pp̄ collision data at √s=1.96TeV.</a> Phys. Lett. B. 660, 449-457 (2008).</li>
<li>Collaboration, D. E. L. P. H. I. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Searches+for+supersymmetric+particles+in+e%2Be-collisions+up+to+208+GeV+and+interpretation+of+the+results+within+the+MSSM%5BTitle%5D)+AND+%22Eur.+Phys.+J.+C%22%5BJournal%5D)">Searches for supersymmetric particles in e+e-collisions up to 208 GeV and interpretation of the results within the MSSM.</a> Eur. Phys. J. C. 31, 421-479 (2003).</li>
<li>Collaboration, L. 3 <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Search+for+Scalar+Leptons+and+Scalar+Quarks+at+LEP%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Search for Scalar Leptons and Scalar Quarks at LEP.</a> Phys. Lett. B. 580, 37-49 (2004).</li>
<li>Collaboration, A. T. L. A. S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Search+for+squarks+and+gluinos+using+final+states+with+jets+and+missing+transverse+momentum+with+the+ATLAS+detector+in+%E2%88%9As%3D7TeV+proton-proton+collisions%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Search for squarks and gluinos using final states with jets and missing transverse momentum with the ATLAS detector in √s=7TeV proton-proton collisions.</a> Phys. Lett. B. 701, 186-203 (2011).</li>
</ol>

המחברים הן חברים בשיתוף פעולת ATLAS. עם זאת, אין משאבי אטלס פנימיים, כספיים או אחר, ששימשו בהשלמת עבודה זו.

היישום של מגבלות מודל פשוטות כדי לייצר קווי המתאר הדרה במודל פיסיקה חדש מלא הודגם. למרות המורכבות, לכאורה, של נקודות מרחב פרמטרי MSUGRA, ניתן לשחזר היטב קינמטיקה על ידי שילוב של מספר קטן בלבד של דגמים פשוטים יותר. הסכם kinematic הוא השתפר עוד יותר כאשר מסתכלים בתוך אזור אות מסוים, שכן החיפושים עד כה שנערכו ב-LHC נוטים לטובת טופולוגיות אירוע פשוטות כמו מודל עם (יחסית) מספר קטן של אובייקטי T-high-p. <p class="jove_content" style=";text-align:right;direction:r...

אחת הסיומות המבטיחות ביותר של המודל הסטנדרטי, סופר הסימטריה (סוזי) 1-14, הוא המוקד המרכזי של חיפושים רבים על ידי ניסויי ה-LHC ב-CERN. נתונים שנאספו בשנת 2011 כבר מספיק כדי לדחוף את הגבולות של פיסיקה החדשה מעבר לאלו של כל מאיץ קודם 15-22. נתונים חדשים מגיעים וההכללות נדחפות עדיין רחוק יותר, זה יהיה יותר ויותר חשוב לתקשורת לקהילת הפיזיקה מה אזורים של מרחב הפרמטרים הסימטרי הנרחב הורחק בצורה ברורה. גבולות הנוכחיים נקבעים בדרך כלל על מטוסים דו ממדים מוגבלים, אשר לעתים קרובות אינו מייצגים את מרחב פרמטרים המגוון זמין סוזי וקשה להבנה כמגבלות על המונים פיזיים או שברים הסתעפות. קבוצה גדולה של דגמים פשוטים 23, 24 הוצעו לסיוע בהבנה של מגבלות אלה, ושניהם ATLAS ו-CMS סיפקו תוצאות הרחקה לכמה מן המודלים האלה 15-20. מסמך זה מדגים את היישום של מודל הכללות פשוטות אלה למודל פיסיקה חדש מלא באמצעות הדוגמא של כבידה המינימלית (MSUGRA, הידוע גם CMSSM) 25-30. מודל זה נבחר כדי להשוות את המגבלות שנקבעו תוך שימוש במודלים פשוטים יותר לאלה שפורסמו באופן עצמאי על ידי הניסויים. ההליך הוא כללי מספיק כדי להיות להארכה לכל מודל פיסיקה חדש (NPM). כמו זה מייצג את הניסיון הראשון &quot;לסגור את הלולאה&quot; ולהגדיר מגבלות על סוזי באמצעות מודלים מפושטים, מספר ההנחות לגבי תחולת מגבלות על מודלים מופשטים בפרט נחקר, וכתוצאה ממתכונים לקביעת מגבלות שמרניות ואגרסיביות על תאוריות שיש לי לא נבדק על ידי ניסויי ה-LHC. לקביעת גבול בNPM, שלוש פעולות נפרדות נדרשות. ראשית, NPM חייב להיות מפורק לחתיכות המרכיבות אותה, מפריד את produ השוניםמצבי ction ומצבי ריקבון לכל החלקיקים החדשים במודל. שנית, קבוצה של מודלים פשוטים יש לבחור לשחזר את קינמטיקה וטופולוגיות אירוע רלוונטיות בNPM. שלישית, המגבלות הזמינות בדגמים פשוטים אלה חייבים להיות משולבים כדי לייצר מגבלות על NPM. שלושת הליכים אלה מתוארים בפרוטוקול. כמה קירובים נוספים ניתנים גם שעשויה להרחיב את תחולתם של דגמים פשוטים יותר שכבר זמינים למגוון רחב יותר של טופולוגיות אירוע. NPM מלא כרוך בדרך כלל מצבי ייצור רבים ורבים דועך הבא אפשרי. הפירוק של מודלים פיסיקה החדשים למרכיביהם והיישום של מגבלות מודל מופשטים לרכיבים אלה מאפשר הבנייה של הדרה להגביל באופן ישיר. לכל אזור אות, המגבלה השמרנית ביותר ניתן להגדיר באמצעות P שבריר ייצור (a, b) (שבו, ב מייצג את ספא מודל הפשוטמצב ייצור סעיף מלחמה) של אירועים זהים למודל פשוט אני ושבריר ההסתעפות לsparticles הופק לריקבון באופן שתואר על ידי † המודל הפשוט, BR → i x BR B → i. המספר הצפוי של אירועים באזור אות נתון מטופולוגיות פשוטות אלה אז יכול להיות כפי שנכתב <img alt="משוואת 1" fo:src="/files/ftp_upload/50419/50419eq1highres.jpg" src="/files/ftp_upload/50419/50419eq1.jpg" /> שבו הסכום הוא מעל מודלים מפושטים, טוט σ הוא החתך הכולל של נקודת NPM, int L הוא הזוהר המשולב בשימוש בחיפוש, וAE, B → היא i הקבלה זמני יעילות לאירועי מודל הפשוט ב אזור אות נשקלים. מספר זה יכול להיות בהשוואה לגבול העליון ברמת ביטחון של 95% הצפויים במספר אירועים לא פיסיקה החדשהo בחר את אזור החיפוש האופטימלי. המודל אז ניתן לשלול אם N הוא גדול יותר מהמספר שנצפה אירועי פיסיקה חדשים נכללו ברמת ביטחון 95%. הכללות באזורי nonoverlapping עשויות להיות משולבות אם מידע על המתאמים של חוסר הוודאות שלהם זמין. אם מידע זה אינו זמין, באזור הטוב ביותר האות או הניתוח המספק את המגבלה הצפויה הטוב ביותר ניתן להשתמש כדי לנסות להוציא את המודל. על מנת לבנות גבולות בטון בשיטה זו, Aε לדגמים פשוטים שונים חייב להיות זמין על ידי ניסויי ה-LHC. CMS והאטלס שניהם פרסמו את נתונים עם Aε למספר דגמים, וכמה מהדמויות זמינים באתר HepData יום 31. על מנת להדגים את הערך של פרסום כל השולחנות כאלה, אנחנו מרגישים שזה חשוב לספק גבולות בטון שדומים לאלה שפורסמו כבר. לכן אנחנו משתמשים (וdescribדואר בפרוטוקול כצעד אופציונלי) סימולציה גלאי מהירות לחקות את ההשפעה של האטלס או גלאי CMS. Aε נגזר מהסימולציה די טובה (PGS) 32 הוא בהשוואה לזו שפורסמה על ידי אטלס ברשת מודל פשוטה באיור 1. תוצאות אלו הן מספיק קרובים אחד לשני (בתוך בערך 25%) ש, ולא לחכות לכל התוצאות תהיה ציבוריות, תוצאות Aε לרשתות שנותרו נגזרות באמצעות PGS ולהשתמש ישירות בשארית נייר זה. ככל שמספר תוצאות Aε מודל פשוט זמינות לציבור גדל, הצורך בקירובים כאלה צריכים להיות מופחתים באופן משמעותי. שתי הנחות שמרניות לאפשר הכללת מספר רבה יותר של מצבי ייצור וריקבון בגבול. הראשון הוא שלייצור קשור Aε הניסיוני הוא לפחות גבוה ככל Aε לרעה של שני מצבי הייצור. עבורחיפושים כלול, זה בדרך כלל הנחה טובה. המספר המינימאלי הצפוי של אירועים יהיה אז <img alt="משוואה 2" fo:src="/files/ftp_upload/50419/50419eq2highres.jpg" src="/files/ftp_upload/50419/50419eq2.jpg" /> שבו הסכום הראשון רץ על כל מצבי הייצור, ורק אלה שבהם A ו-B הם אלה חלקיקים בדיוק מהמודל הפשוט כלולים במשוואת 1. בדומה לכך, ניתן להניח Aε לדועך עם רגליים שונות כדי להיות לפחות גבוה ככל Aε לרעה של שתי רגליים. כלומר, <img alt="משוואה 3" fo:src="/files/ftp_upload/50419/50419eq3highres.jpg" src="/files/ftp_upload/50419/50419eq3.jpg" /> שם דיאגרמות עם דועך שונה בכל צד יש עכשיו כבר כלולה. שתי הנחות נוספות תאפשר ההגדרה של strגבולות icter. אפשר להניח כי Aε הניסיוני לכל מצבי הייצור בתאוריה דומה לAε הממוצע למצבי הייצור המכוסים בדגמים פשוטים יותר. במקרה זה, המספר הצפוי של אירועים יכול במקום להיות כפי שנכתב <img alt="משוואה 4" fo:src="/files/ftp_upload/50419/50419eq4highres.jpg" src="/files/ftp_upload/50419/50419eq4.jpg" /> שבו הסכומים שניהם על רק אלה מצבי הייצור מכוסים על ידי מודלים פשוטים. אפשר עוד להניח שAε לכל מצבי הריקבון בתאוריה דומה לAε הממוצע עבור אלה אירועים המשותפים לטופולוגיות מודל פשוטות. ואז המספר הצפוי של אירועים יכול להיות כפי שנכתב: <img alt="משוואה 5" fo:src="/files/ftp_upload/50419/50419eq5highres.jpg" src="/files/ftp_upload/50419/50419eq5.jpg" /> איפה האגאבסכומים המנוהלים רק על המודלים המופשטים. באופן ברור, את מגבלת MSUGRA האגרסיבית ביותר מסופקת תחת הנחה זו, וגבול שנקבע באופן זה סיכונים בטענה הדרה לאזורים שלא הייתי, למעשה, להיות שלילי ברמת ביטחון 95% על ידי חיפוש ייעודי. למרות הדיוק של שני קירובים אלה עשוי להיות חשוד, אם קינמטיקה האירוע הכוללת של המודלים פשוטים להשוות לטובה לנקודת מרחב פרמטרי סוזי שלמה, הם לא יכולים להיות בלתי סבירים. † כמה דגמים פשוטים המשמשים כעת ב-LHC כוללים ייצור קשור. אמנם לא באופן מפורש שנדון כאן, המשוואות ניתן להאריך חסרות חשיבות כדי לאפשר למקרה זה.

קביעת מגבלות על שימוש במודלים פשוטה סימטריית

Setting Limits on Supersymmetry Using Simplified Models

גבולות ניסיוניים בסופר סימטריה ותאוריות דומות שקשה להגדיר בגלל המרחב העצום זמין פרמטר וקשה להכליל בגלל המורכבות של נקודות בודדות. לכן, מודלים הפנומנולוגית יותר, פשוטים יותר הופכים פופולריים להצבת גבולות ניסיוניים, כפי שיש להם פרשנויות פיזיות ברורות יותר. השימוש במגבלות מודל פשוטים הבאות כדי להגדיר מגבלה אמיתית על תיאורית בטון לא, לעומת זאת, כבר הוכיחו. מאמר זה recasts מגבלות מודל פשוטות למגבלות על מודל סופר סימטריה מסוים ושלם, כבידה מינימאלית. גבולות שהושגו תחת הנחות פיזיות שונות הם דומים לאלה המיוצרים על ידי חיפושים בבימויו. מרשם ניתן לחישוב גבולות שמרניים ואגרסיביים על תאוריות נוספות. שימוש בטבלאות קבלה ויעילות יחד עם המספרים הצפויים והנצפים של אירועים באזורים שונים אות, ניתן לבנות מחדש את תוצאות ניסוי ה-LHC בma זהnner כמעט לכל מסגרת תיאורטית, כוללים תאוריות nonsupersymmetric עם חתימות כמו סופר סימטריה.

לאחר שיישם את שלב פירוק המודל לנקודה במרחב הפרמטרים של MSUGRA, פירוט הפלט ניתן דמיינו הטוב ביותר על ידי ספירה עד מצבי ייצור וריקבון השונים לכל אירוע שנוצר והתוויית שיעורי הייצור המתאים והסתעפות שברים פי תדרים יחסית. השברים ההסתעפות למצבי ייצור וריקבון השונים לנקודות MSUGRA נציג מומחשים באיורים 2 ו -3. מספר גדול של דמויות דומות לנקודות אחרות במרחב פרמטרי סוזי הם 41 זמינים באינטרנט. <p class="jove_content" style=";text-align:right;dir...

מסמך זה מדגים פרוטוקול ללשכתב את גבולות מודל פשוטים ניסיוניים לגבולות שמרניים ואגרסיביים במודל פיסיקה חדש שרירותי. ניתן לשכתב תוצאות ניסוי ה-LHC זמינות לציבור באופן זה לגבולות כמעט על כל מודל פיסיקה חדש עם חתימה כמו סופר סימטריה.

Experimental limits on supersymmetry and similar theories are difficult to set because of the enormous available parameter space and difficult to ...

המטרה הכוללת של הליך זה היא להחיל מגבלות קיימות על מודלים מפושטים על מודלים חדשים של פיזיקה. דבר זה מושג תחילה על ידי פירוק המודל הפיזיקלי החדש לתהליכיו ולאורח פעולתו (modes) המרכיבים אותו. השלב השני הוא הרכבת רשימה של מודלים מפושטים המכסים את התהליכים המופיעים במודל הפיזיקלי החדש.בשלב הבא, יש לתקף את הקינמטיקה של המודלים המפושטים שנבחרו אל מול הקינמטיקה של נקודה מלאה כדי להבטיח כיסוי מלא. השלב האחרון הוא המרת הגבולות הקיימים עבור אותם מודלים מפושטים לגבולות עבור מודל הפיזיקה החדש. בסופו של דבר, הגבולות המוערכים באמצעות מודלים מפושטים משמשים כדי להראות שניתן להשיג גבולות מקורבים ללא מחקרי Montecarlo ייעודיים.היתרון המרכזי של טכניקה זו על פני שיטות קיימות הוא שאין צורך לתקף או להריץ סימולציית גלאי כדי לקבל גבול שימושי. שיטה זו מעניקה לתיאורטיקאים דרך חדשה להשתמש בתוצאות ניסיוניות. אנשים שחדשים להבנת מודלים של פיזיקה מעבר למודל הסטנדרטי מתקשים בדרך כלל עם המורכבות הנראית של מודלים חדשים של פיזיקה.עם זאת, באמצעות שיטה זו אנו מסוגלים לשחזר כמעט באופן מלא את הקינמטיקה של המודל המלא, וזאת באמצעות מספר קטן של מודלים מפושטים, דבר המקל על העבודה באופן משמעותי. השלב הראשון בחקירת כבידה-על מינימלית (minimal super gravity), כפי שנלמד בסרטון זה, או בכל מודל פיזיקלי חדש, הוא יצירת אירועי התנגשות

setting-limits-on-supersymmetry-using-simplified-models

Research

JoVE Journal

Engineering

הנדסה

היסטוריה קינמטית של חגורות דחף מתקפלות מבוססת בדרך כלל על בדיקות מדוקדקות של סלעים מותמרים בדרגה גבוהה בתוך בולט. אנו מספקים שיטה חדשה להבנת חגורות קיפול-דחף על ידי בחינת צמתים בולטים-שקעים. אנו מנתחים את סלעי הקרום העליון שלעתים קרובות מתעלמים מהם באמצעות גישה משולבת של ניתוח תקלות מפורט עם מודלים ניסיוניים של ארגז חול.

ההיסטוריה קינמטית של צומת בפתחה-הפסקה חקרה באמצעות גישה משולבת של נתוני שדה דוגמנות Sandbox האנלוגי

קביעת מבנה פתרון של חלבון על ידי פיזור קטן זווית קרני רנטגן (SAXS) דורש דגימות monodisperse. כאן, אנו מציגים שתי אפשרויות על מנת להבטיח עיכובים מינימאליים בין הכנת מדגם ורכישת נתונים: כרומטוגרפיה בגודל הדרה מקוון (SEC) כרומטוגרפיה היון-Exchange Online (IEC).

גודל הדרה מקוונת ו כרומטוגרפיה יון-חליפין על beamline SAXS

כאן, אנו מציגים פרוטוקול לתיאור חקירות באתרו לשעבר וב -באתרו של המרות מבניים במשקפיים מתכתי. אנחנו מועסקים שיטות אנליטיות מבוסס על הגרעין אשר לבדוק אינטראקציות hyperfine. נדגים את הישימות של מסות מוסבאואר, פיזור קדימה הגרעין של קרינה סינכרוטרון במהלך הניסויים מונחה-חום.

שיטות של באתרו לשעבר בחיי עיר חקירות של המרות מבניים: המקרה של התגבשות של משקפיים מתכתי

מעגלים משולבים קוונטית (QICs) המורכב של מערך של הצמתים Josephson מישורי ובליסטיים (JJs) מבוסס ב0.75Ga0.25כמו גז אלקטרוני דו מימדי (2deg עלות) מוצג. שתי שיטות שונות לייצור דו מימדי (2D) JJs ו QICs נדונים ואחריו הפגנה של מדידות הובלה קוונטית בטמפרטורות sub-קלווין.

שילוב מדרגי של מעגלים קוונטית משולבים בפלטפורמת גז אלקטרונים דו מימדית

נייר זה הוא הדגמה והנחיה לבצע ולנתח בתוך הבית (עם מכשיר רנטגן מעבדה) בניסויים GISAXS situ של ייבוש דיו על רול לגלגול חריץ למות מצופה, לא פולרן אורגני פוטו וולטאי.

באתרו שכיחות מרעה פיזור רנטגן זווית קטנה על ציפוי רול לגלגול של תאים סולריים אורגניים עם מכשור רנטגן מעבדה

כאן, אנו מציגים פרוטוקול לסנתז שני סוגים של גבישי UTe2 : אלה המציגים מוליכות-על חזקה, באמצעות סינתזה של הובלת אדים כימיים, ואלה חסרי מוליכות-על, באמצעות סינתזת שטף מתכת מותכת.

השוואה של שתי שיטות סינתזה שונות של גבישים בודדים של דיטלורייד אורניום מוליך-על

מיקרוסקופיה ברזולוציה גבוהה יכולה לספק תובנה מפורטת על ארגון הרכיבים בתוך קומפלקס סינפטונמלי במיוזיס. כאן אנו מדגימים פרוטוקול לפתרון חלבונים בודדים של קומפלקס סינפטונמלי Caenorhabditis elegans .

מיקרוסקופיה ברזולוציה גבוהה במיוחד של קומפלקס סינפטונמלי בתוך נבט Caenorhabditis elegans

את הטכניקות שפותחו במעבדה המותאמות אישית שלנו לבנות מערכות מיקרוגל פוטוניקה המבוססת על תהודה גלריות מצב Ultra-Q גבוהה לחישות מוצגות. הפרוטוקולים להשיג ולאפיין תהודה אלה מפורטים, והסבר של חלק מהיישומים שלהם במיקרוגל Photonics הוא נתון.

מיקרוגל Photonics מערכות המבוססות על מהודי לחישות-גלריה של מצב

אנו מציגים פרוטוקול לשימוש בטריבומטר ובפרופילומטר אופטי בסיוע פיזואלקטרי כדי לחקור את התלות של בלאי קולי והפחתת חיכוך במהירות ליניארית, לחץ מגע ותכונות פני השטח.

ניסויים בUltrasonic שימון שימוש Tribometer סייע-Piezoelectrically וProfilometer האופטי

אנו מציגים פרוטוקול עבור בודה חללים גבישים פוטוניים 1-D על סיבי סיליקה בקוטר subwavelength (nanofibers אופטי) באמצעות אבלציה לייזר המושרה femtosecond.

המצאה של 1-D פוטוניים Crystal חלל על nanofiber שימוש Femtosecond אבלציה לייזר המושרה

חקור שיטה חישובית לתרגום מגבלות ממודלים פשוטים למודלי פיזיקה חדשה. הפרוטוקול מאפשר שימוש בנתוני LHC קיימים ללא סימולציות מונטה קרלו מורכבות.

קביעת מגבלות על שימוש במודלים פשוטה סימטריית

גלה סרטונים נוספים