Name: Ustawianie granic supersymetrii przy użyciu uproszczonych modeli (Wideo) | JoVE Journal
Uploaded: 2013-11-15T16:30:00.000+00:00
Duration: 7 min 46 s
Description: Poznaj metodę przekształcania ograniczeń uproszczonych modeli w granice nowych modeli fizyki przy użyciu danych LHC. Technika ta umożliwia uzyskanie przybliżonych wyników bez kosztownych symulacji Monte Carlo.

ai_agent_IP

ai_agent

maintenance

instantTrialDurationMinutes

isBiopharma

enableNewMyJoveSectionDesign

educationFeatures

seoMetaApi

ai_copilot_institution_blacklist

ai_chat_institution_blacklist

freeAccessWindow

ssoRoleCapture

scheduledMaintenanceBanner

joveLabsFeatures

disable_autoplay_for_bots

extended_trial_duration

5 minutes

Autorzy chcieliby podziękować Jayowi Wackerowi za znaczącą dyskusję na temat uproszczonych modeli i potencjalnych pułapek. Wielkie podziękowania również dla Maxa Baaka i Tilla Eiferta za konstruktywną krytykę i zachętę, kiedy tylko było to konieczne. Podziękowania dla CERN Summer Student Program za umożliwienie tej współpracy.

1. Dekonstrukcja modelu
<ol>
	<li>Generuj zdarzenia zderzeń proton-proton obejmujące płaszczyznę w przestrzeni parametrów NPM. Można użyć dowolnej konfiguracji generatora zdarzeń, która zawiera model prysznica partonowego i hadronizacji. Na przykład w przypadku MSUGRA widma masowe są generowane za pomocą Isasugra33, a frakcje rozgałęziające i szerokości rozpadu są obliczane za pomocą MSSMCalc34. Do samego generowania zdarzeń do generowania zdarzeń używa się MadGraph 5 1.3.934 z funkcjami gęstości partonów CTEQ 6L135, ponieważ obejmuje on dodatkowe promieniowanie w elemencie macierzy, co może być ważne w przypadku małych scenariuszy podziału masy. Aby naśladować wybór generatorów wiodącego rzędu dla MSUGRA w eksperymentach LHC, dodatkowe promieniowanie w elemencie macierzy MadGraph jest wyłączone podczas generowania zdarzeń MSUGRA. Pytia 6.42536 jest następnie używana do rozpadu cząstek (cząstek) SUSY, prysznica partonów i hadronizacji. Obszerna dokumentacja dla każdego z tych programów jest łatwo dostępna w Internecie.</li>
	<li>Aby naśladować detektor LHC, przepuść zdarzenia przez PGS za pomocą karty parametrów detektora LHC. Karty ATLAS i CMS detector dołączone do MadGraph 534 działają wystarczająco dobrze do analizy zasięgu wyszukiwania. Tam, gdzie jest to możliwe, można wykorzystać parametry eksperymentów dotyczące identyfikacji i wydajności, które zostały upublicznione wraz z niektórymi analizami. Idealnie byłoby, gdyby eksperymenty dostarczyły pełnych map akceptacji i wydajności dla wielu uproszczonych siatek modeli, w którym to przypadku można je wykorzystać bezpośrednio, a ten krok nie jest konieczny.</li>
	<li>Aby szybko przeanalizować wyniki, pożądany jest średnio zaawansowany, lekki format danych. Zaleca się wyodrębnienie dżetów, stabilnych leptonów, brakującej energii poprzecznej i wszelkich innych niezbędnych obiektów stanu końcowego z wyjścia PGS (np. za pomocą ExRootAnalysis34) w wygodnym formacie.</li>
	<li>Aby sklasyfikować wyniki, należy skorelować wyniki zdarzenia PGS z częścią zapisu zdarzenia generatora niezbędną do sklasyfikowania trybów produkcji i rozpadu cząstek dla każdego zdarzenia. Śledź wszystkie masy cząstek, mechanizmy produkcji i łańcuchy rozpadu, a także ich odpowiednią liczbę, aby móc obliczyć odpowiadającą im frakcję rozgałęzioną.</li>
	<li>Oblicz najlepsze dostępne obliczenia przekroju produkcyjnego dla interesującego Cię modelu. W przypadku MSUGRA, przekroje rzędu obok wiodącego dla każdego punktu mogą być obliczane za pomocą Prospino 2.137 z NLL-Fast38 przy użyciu plików PDF CTEQ 6.6 NLO.</li>
</ol>
2. Rekonstrukcja modelu
<ol>
	<li>Na podstawie podziału z dekonstrukcji modelu wybierz słownik uproszczonych modeli, tak aby objąć co najmniej 50% otwartych trybów produkcji i zaniku NPM. Ze względu na szybko spadający przekrój czynny większości modeli BSM z masą, współczynnik dwa w akceptacji zazwyczaj reprezentuje tylko 20-50 GeV w limicie, co sprawia, że jest to wystarczająco blisko, aby mieścić się w niepewności eksperymentalnej i teoretycznej. Większość modeli rozpadu bezpośredniego i jednoetapowego, w tym rozpady pozapowłokowe/trójciałowe, zostały uwzględnione w eksperymentach LHC. CMS zebrał szereg uproszczonych wyników wykluczania modeli w jednym artykule21. Zarówno ATLAS, jak i CMS uwzględniały również szereg uproszczonych modeli o ciężkim smaku. Pełna lista modeli nie została udostępniona publicznie w jednym miejscu. Wyniki są jednak dostępne na publicznych stronach internetowych obu eksperymentów39, 40. Są to uproszczone modele, z których należy wybrać do rekonstrukcji NPM.</li>
	<li>W celu zbadania jakości pokrycia modelu uproszczonego należy porównać kinematykę kilku reprezentatywnych punktów NPM z kinematyką wynikającą z uproszczonych modeli użytych do odtworzenia tego punktu. Dla danego punktu NPM należy skonstruować odpowiednie uproszczone modele z odpowiednimi masami.</li>
	<li>Przypisz wagę do każdego typu modelu, która obejmuje frakcję produkcyjną reprezentowaną przez ten uproszczony model pomnożoną przez frakcję rozgałęzioną dla rozpadu reprezentowanego przez ten model.</li>
	<li>W przypadku produkcji powiązanej, jeżeli uwzględniane są tylko modele uproszczone oparte na produkcji parami, należy podzielić wagę między dwa odpowiednie modele uproszczone.</li>
	<li>Zaleca się zastosowanie zestawu fizycznie umotywowanych uproszczeń do topologii zdarzeń NPM w celu pogrupowania podobnych trybów produkcji i zaniku.</li>
	<li>Znormalizuj sumę wag dla wszystkich uproszczonych modeli w celu uzyskania jedności.</li>
	<li>Obliczyć rozkłady kinematyczne dla reprezentatywnych punktów NPM, korzystając z procedury generowania zdarzeń opisanej w poprzednim protokole.</li>
	<li>Jeśli kinematyka punktu NPM po typowych wyborach sygnału różni się o więcej niż σ (30%) od kinematyki połączonych modeli uproszczonych, należy uwzględnić dodatkowe uproszczone modele, aby poprawić pokrycie przestrzeni fazowej produkcji i zaniku. Rozbieżności na poziomie 15% mają znikomy wpływ na końcowe wyniki wykluczenia ze względu na szybko spadające przekroje w większości nowych modeli fizycznych.</li>
</ol>
3. Konstrukcja limitu
<ol>
	<li>Uzyskanie dostępnego i odpowiedniego górnego limitu poziomu ufności Aε i 95% dla liczby nowych zdarzeń fizycznych dla uproszczonych modeli rozważanych w każdym eksperymentalnym regionie sygnałowym, który można zastosować.</li>
	<li>Zastosuj równania 1 i 3-5 do interesującego NPM w każdym punkcie przestrzeni parametrów, aby określić, przy jakich (jeśli w ogóle) założeniach punkt jest wykluczony.</li>
	<li>Należy użyć limitu ustalonego przez obszar sygnału o najlepszej oczekiwanej wydajności, chyba że dostępne są korelacje między niepewnościami tła regionów sygnału, tak aby regiony mogły być prawidłowo połączone‡.</li>
	<li>Porównując kinematykę przeprowadzoną z poprzednim protokołem i rozpiętością konturów wykluczenia, należy określić zakres, w którym powinno leżeć wykluczenie doświadczalne.</li>
</ol>
‡ Obecnie takie korelacje nie są dostępne.

<ol><li>Miyazawa, H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Baryon+Number+Changing+Currents%5BTitle%5D)+AND+%22Prog.+Theor.+Phys%22%5BJournal%5D)">Baryon Number Changing Currents.</a> Prog. Theor. Phys. 36, 1266-1276 (1966).</li>
<li>Ramond, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Dual+Theory+for+Free+Fermions%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+D%22%5BJournal%5D)">Dual Theory for Free Fermions.</a> Phys. Rev. D. 3, 2415-2418 (1971).</li>
<li>Gol'fand, Y. A., Likhtman, E. P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Extension+of+the+Algebra+of+Poincare+Group+Generators+and+Violation+of+P+invariance%5BTitle%5D)+AND+%22JETP+Lett%22%5BJournal%5D)">Extension of the Algebra of Poincare Group Generators and Violation of P invariance.</a> JETP Lett. 13, 323-326 (1971).</li>
<li>Neveu, A., Schwarz, J. H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Factorizable+dual+model+of+pions%5BTitle%5D)+AND+%22Nucl.+Phys.+B%22%5BJournal%5D)">Factorizable dual model of pions.</a> Nucl. Phys. B. 31, 86-112 (1971).</li>
<li>Gervais, J. L., Sakita, B. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Field+theory+interpretation+of+supergauges+in+dual+models%5BTitle%5D)+AND+%22Nucl.+Phys.+B%22%5BJournal%5D)">Field theory interpretation of supergauges in dual models.</a> Nucl. Phys. B. 34, 632-639 (1971).</li>
<li>Neveu, A., Schwarz, J. H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Quark+Model+of+Dual+Pions%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+D%22%5BJournal%5D)">Quark Model of Dual Pions.</a> Phys. Rev. D. 4, 1109-1111 (1971).</li>
<li>Volkov, D. V., Akulov, V. P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Is+the+neutrino+a+goldstone+particle%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Is the neutrino a goldstone particle.</a> Phys. Lett. B. 46, 109-110 (1973).</li>
<li>Wess, J., Zumino, B. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((A+lagrangian+model+invariant+under+supergauge+transformations%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">A lagrangian model invariant under supergauge transformations.</a> Phys. Lett. B. 49, 52-54 (1974).</li>
<li>Wess, J., Zumino, B. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Supergauge+transformations+in+four+dimensions%5BTitle%5D)+AND+%22Nucl.+Phys.+B%22%5BJournal%5D)">Supergauge transformations in four dimensions.</a> Nucl. Phys. B. 70, 39-50 (1974).</li>
<li>Fayet, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Supersymmetry+and+Weak%2C+Electromagnetic+and+Strong+Interactions%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Supersymmetry and Weak, Electromagnetic and Strong Interactions.</a> Phys. Lett. B. 64, 159-162 (1976).</li>
<li>Fayet, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Spontaneously+Broken+Supersymmetric+Theories+of+Weak%2C+Electromagnetic+and+Strong+Interactions%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Spontaneously Broken Supersymmetric Theories of Weak, Electromagnetic and Strong Interactions.</a> Phys. Lett. B. 69, 489-494 (1977).</li>
<li>Farrar, G. R., Fayet, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Phenomenology+of+the+Production%2C+Decay%2C+and+Detection+of+New+Hadronic+States+Associated+with+Supersymmetry%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Phenomenology of the Production, Decay, and Detection of New Hadronic States Associated with Supersymmetry.</a> Phys. Lett. B. 76, 575-579 (1978).</li>
<li>Fayet, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Relations+Between+the+Masses+of+the+Superpartners+of+Leptons+and+Quarks%2C+the+Goldstino+Couplings+and+the+Neutral+Currents%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Relations Between the Masses of the Superpartners of Leptons and Quarks, the Goldstino Couplings and the Neutral Currents.</a> Phys. Lett. B. 84, 416-420 (1979).</li>
<li>Dimopoulos, S., Georgi, H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Softly+Broken+Supersymmetry+and+SU%285%5BTitle%5D)+AND+%22Nucl.+Phys.+B%22%5BJournal%5D)">Softly Broken Supersymmetry and SU(5.</a> Nucl. Phys. B. 193, 150-162 (1981).</li>
<li>The ATLAS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Search+for+squarks+and+gluinos+with+the+ATLAS+detector+in+final+states+with+jets+and+missing+transverse+momentum+using+4.7+fb-1+of+%E2%88%9As+%3D+7TeV+proton-proton+collisions%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+D%22%5BJournal%5D)">Search for squarks and gluinos with the ATLAS detector in final states with jets and missing transverse momentum using 4.7 fb-1 of √s = 7TeV proton-proton collisions.</a> Phys. Rev. D. , Forthcoming Forthcoming.</li>
<li>The ATLAS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Search+for+squarks+and+gluinos+using+final+states+with+jets+and+missing+transverse+momentum+with+the+ATLAS+detector+in+%E2%88%9As+%3D+7TeV+proton-proton+collisions%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Search for squarks and gluinos using final states with jets and missing transverse momentum with the ATLAS detector in √s = 7TeV proton-proton collisions.</a> Phys. Lett. B. 710, 67-85 (2012).</li>
<li>The ATLAS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Further+search+for+supersymmetry+at+%E2%88%9As%3D7+TeV+in+final+states+with+jets%2C+missing+transverse+momentum+and+isolated+leptons+with+the+ATLAS+detector%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+D%22%5BJournal%5D)">Further search for supersymmetry at √s=7 TeV in final states with jets, missing transverse momentum and isolated leptons with the ATLAS detector.</a> Phys. Rev. D. , Forthcoming Forthcoming.</li>
<li>The CMS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Search+for+new+physics+in+the+multijet+and+missing+transverse+momentum+final+state+in+proton-proton+collisions+at+sqrt%28s%29+%3D+7+TeV%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Search for new physics in the multijet and missing transverse momentum final state in proton-proton collisions at sqrt(s) = 7 TeV.</a> Phys. Rev. Lett. 109, 171803(2012).</li>
<li>The CMS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Search+for+supersymmetry+in+pp+collisions+at+%E2%88%9As%3D7+TeV+in+events+with+a+single+lepton%2C+jets%2C+and+missing+transverse+momentum%5BTitle%5D)+AND+%22J.+High+Energy+Phys%22%5BJournal%5D)">Search for supersymmetry in pp collisions at √s=7 TeV in events with a single lepton, jets, and missing transverse momentum.</a> J. High Energy Phys. 08, 165(2011).</li>
<li>The CMS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Search+for+supersymmetry+in+events+with+b-quark+jets+and+missing+transverse+energy+in+pp+collisions+at+7+TeV%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+D%22%5BJournal%5D)">Search for supersymmetry in events with b-quark jets and missing transverse energy in pp collisions at 7 TeV.</a> Phys. Rev. D. 86, 072010(2012).</li>
<li>The CMS Collaboration. 2012 Report No.: CMS-PAS-SUS-11-016. <a target="_blank" href="http://scholar.google.com/scholar?hl=en&safe=off&q=%22Interpretation+of+Searches+for+Supersymmetry%22">Interpretation of Searches for Supersymmetry</a>. , CERN. Geneva (Switzerland). (2012).</li>
<li>The CMS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Search+for+new+physics+in+events+with+opposite-sign+leptons%2C+jets%2C+and+missing+transverse+energy+in+pp+collisions+at+sqrt%28s+%3D+7+TeV%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Search for new physics in events with opposite-sign leptons, jets, and missing transverse energy in pp collisions at sqrt(s = 7 TeV.</a> Phys. Lett. B. 718, 815(2012).</li>
<li>Alves, D., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Where+the+Sidewalk+Ends%3A+Jets+and+Missing+Energy+Search+Strategies+for+the+7+TeV+LHC%5BTitle%5D)+AND+%22JHEP%22%5BJournal%5D)">Where the Sidewalk Ends: Jets and Missing Energy Search Strategies for the 7 TeV LHC.</a> JHEP. 1110, 012(2011).</li>
<li>Alves, D., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Simplified+Models+for+LHC+New+Physics+Searches%5BTitle%5D)+AND+%22J.+Phys.+G.%3A+Nucl.+Part.+Phys%22%5BJournal%5D)">Simplified Models for LHC New Physics Searches.</a> J. Phys. G.: Nucl. Part. Phys. 39, 105005(2012).</li>
<li>Chamseddine, A. H., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Locally+Supersymmetric+Grand+Unification%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Locally Supersymmetric Grand Unification.</a> Phys. Rev. Lett. 49, 970-974 (1982).</li>
<li>Barbieri, R., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Gauge+models+with+spontaneously+broken+local+supersymmetry%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Gauge models with spontaneously broken local supersymmetry.</a> Phys. Lett. B. 119, 343-347 Forthcoming.</li>
<li>Ibanez, L. E. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Locally+supersymmetric+SU%285%29+grand+unification%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Locally supersymmetric SU(5) grand unification.</a> Phys. Lett. B. 118, 73(1982).</li>
<li>Hall, L. J., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Supergravity+as+the+messenger+of+supersymmetry+breaking%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+D%22%5BJournal%5D)">Supergravity as the messenger of supersymmetry breaking.</a> Phys. Rev. D. 27, 2359-2378 (1983).</li>
<li>Ohta, N. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Grand+Unified+Theories+Based+on+Local+Supersymmetry%5BTitle%5D)+AND+%22PTP%22%5BJournal%5D)">Grand Unified Theories Based on Local Supersymmetry.</a> PTP. 70, 542-549 (1983).</li>
<li>Chung, D. J. H., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((The+soft+supersymmetry-breaking+Lagrangian%3A+theory+and+applications%5BTitle%5D)+AND+%22J.+Phys.+Rept%22%5BJournal%5D)">The soft supersymmetry-breaking Lagrangian: theory and applications.</a> J. Phys. Rept. 407, 1-203 (2005).</li>
<li>HepData search [Internet]. , Available from:
		
	 <a target="_blank" href="http://hepdata.cedar.ac.uk">http://hepdata.cedar.ac.uk</a> (2013).</li>
<li>PGS 4 - general info [Internet]. , Available from:
		
	 <a target="_blank" href="http://physics.ucdavis.edu/~conway/research/software/pgs/pgs4-general.htm">http://physics.ucdavis.edu/~conway/research/software/pgs/pgs4-general.htm</a> (2013).</li>
<li>[hep-ph/0312045] ISAJET 7.69: A Monte Carlo Event Generator for pp, $\bar pp$, and $e^=e^-$ Reactions [Internet]. , Available from:
		
	 <a target="_blank" href="http://arxiv.org/abs/hep-ph/0312045">http://arxiv.org/abs/hep-ph/0312045</a> (2013).</li>
<li>Alwall, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((MadGraph+5%3A+Going+Beyond%5BTitle%5D)+AND+%22JHEP%22%5BJournal%5D)">MadGraph 5: Going Beyond.</a> JHEP. 1106, 128(2011).</li>
<li>Pumplin, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((New+Generation+of+Parton+Distributions+with+Uncertainties+from+Global+QCD+Analysis%5BTitle%5D)+AND+%22JHEP%22%5BJournal%5D)">New Generation of Parton Distributions with Uncertainties from Global QCD Analysis.</a> JHEP. 0207, 012(2002).</li>
<li>Sjöstrand, T., Mrenna, S., Skands, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Pythia+6.4+Physics+and+Manual%5BTitle%5D)+AND+%22JHEP%22%5BJournal%5D)">Pythia 6.4 Physics and Manual.</a> JHEP. 05, 026(2006).</li>
<li>[hep-ph/9611232] PROSPINO: A Program for the Production of Supersymmetric Particles in
		Next-to-leading Order QCD [Internet]. , Available from:
		
	 <a target="_blank" href="http://arxiv.org/abs/hep-ph/9611232">http://arxiv.org/abs/hep-ph/9611232</a> (2013).</li>
<li>SquarksandGluinos < Kraemer < TWiki [Internet]. , Available from:
		
	 <a target="_blank" href="http://web.physik.rwth-aachen.de//service/wiki/bin/view/Kraemer/SquarksandGluinos">http://web.physik.rwth-aachen.de//service/wiki/bin/view/Kraemer/SquarksandGluinos</a> (2013).</li>
<li>PhysicsResultsSUS < CMSPublic < TWiki [Internet]. , Available from:
		
	 <a target="_blank" href="https://twiki.cern.ch/twiki/bin/view/CMSPublic/PhysicsResultsSUS">https://twiki.cern.ch/twiki/bin/view/CMSPublic/PhysicsResultsSUS</a> Forthcoming.</li>
<li>SupersymmetryPublicResults < AtlasPublic < TWiki [Internet]. , Available from:
		
	 <a target="_blank" href="https://twiki.cern.ch/twiki/bin/view/AtlasPublic/SupersymmetryPublicResults">https://twiki.cern.ch/twiki/bin/view/AtlasPublic/SupersymmetryPublicResults</a> (2013).</li>
<li>Setting limits on supersymmetry using simplified models · Christian Gütschow & Zachary Marshall [Internet]. , Available from:
		
	 <a target="_blank" href="http://cgutscho.web.cern.ch/cgutscho/susy/">http://cgutscho.web.cern.ch/cgutscho/susy/</a> (2013).</li>
<li>Collaboration, D. 0 <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Search+for+Squarks+and+Gluinos+in+pp%CC%84+collisions+at+%E2%88%9As%3D1.8TeV%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Search for Squarks and Gluinos in pp̄ collisions at √s=1.8TeV.</a> Phys. Rev. Lett. 75, 618-623 (1995).</li>
<li>Collaboration, C. D. F. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Search+for+Gluinos+and+Scalar+Quarks+in+pp%CC%84+collisions+at+%E2%88%9As%3D1.8TeV+using+the+Missing+Energy+plus+Multijets+Signature%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Search for Gluinos and Scalar Quarks in pp̄ collisions at √s=1.8TeV using the Missing Energy plus Multijets Signature.</a> Phys. Rev. Lett. 88, 041801(2002).</li>
<li>Collaboration, C. D. F. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Inclusive+Search+for+Squark+and+Gluino+Production+in+pp%CC%84+Collisions+at%E2%88%9As%3D1.96TeV%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Inclusive Search for Squark and Gluino Production in pp̄ Collisions at√s=1.96TeV.</a> Phys. Rev. Lett. 102, 121801(2009).</li>
<li>Collaboration, D. 0 <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Search+for+squarks+and+gluinos+in+events+with+jets+and+missing+transverse+energy+using+2.1fb-1+of+pp%CC%84+collision+data+at+%E2%88%9As%3D1.96TeV%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Search for squarks and gluinos in events with jets and missing transverse energy using 2.1fb-1 of pp̄ collision data at √s=1.96TeV.</a> Phys. Lett. B. 660, 449-457 (2008).</li>
<li>Collaboration, D. E. L. P. H. I. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Searches+for+supersymmetric+particles+in+e%2Be-collisions+up+to+208+GeV+and+interpretation+of+the+results+within+the+MSSM%5BTitle%5D)+AND+%22Eur.+Phys.+J.+C%22%5BJournal%5D)">Searches for supersymmetric particles in e+e-collisions up to 208 GeV and interpretation of the results within the MSSM.</a> Eur. Phys. J. C. 31, 421-479 (2003).</li>
<li>Collaboration, L. 3 <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Search+for+Scalar+Leptons+and+Scalar+Quarks+at+LEP%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Search for Scalar Leptons and Scalar Quarks at LEP.</a> Phys. Lett. B. 580, 37-49 (2004).</li>
<li>Collaboration, A. T. L. A. S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Search+for+squarks+and+gluinos+using+final+states+with+jets+and+missing+transverse+momentum+with+the+ATLAS+detector+in+%E2%88%9As%3D7TeV+proton-proton+collisions%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Lett.+B%22%5BJournal%5D)">Search for squarks and gluinos using final states with jets and missing transverse momentum with the ATLAS detector in √s=7TeV proton-proton collisions.</a> Phys. Lett. B. 701, 186-203 (2011).</li>
</ol>

Obaj autorzy są członkami ATLAS Collaboration. Do wykonania tych prac nie wykorzystano jednak żadnych wewnętrznych zasobów ATLAS, pieniężnych ani innych.

Zademonstrowano zastosowanie uproszczonych granic modelu do wytworzenia konturu wykluczenia w całkowicie nowym modelu fizycznym. Pomimo pozornej złożoności punktów przestrzeni parametrów MSUGRA, kinematyka może być dobrze odtworzona przez połączenie tylko niewielkiej liczby uproszczonych modeli. Zgodność kinematyczna ulega dalszej poprawie, gdy patrzy się w obrębie określonego obszaru sygnału, ponieważ dotychczasowe poszukiwania w LHC mają tendencję do faworyzowania uproszczonych, podobnych do modeli topologii zdarzeń z ...

Jednym z najbardziej obiecujących rozszerzeń Modelu Standardowego jest supersymetria (SUSY)1-14, która stanowi główny cel wielu poszukiwań prowadzonych w ramach eksperymentów LHC w CERN. Dane zebrane w 2011 roku są już wystarczające, aby przesunąć granice nowej fizyki poza zakresy osiągnięte przez jakikolwiek poprzedni kolider15-22. Wraz z napływem nowych danych i dalszym przesuwaniem granic wykluczeń, coraz ważniejsze będzie jasne komunikowanie społeczności fizyków, które obszary rozległej przestrzeni parametrów supersymetrycznych zostały wykluczone. Obecne limity są zazwyczaj wyznaczane na ograniczonych płaszczyznach dwuwymiarowych, które często nie reprezentują zróżnicowanej, dostępnej przestrzeni parametrów SUSY i są trudne do interpretacji jako ograniczenia mas fizycznych lub frakcji rozgałęzień. W celu ułatwienia zrozumienia tych limitów zaproponowano duży zestaw modeli uproszczonych23, 24, a oba zespoły, ATLAS i CMS, przedstawiły wyniki wykluczeń dla kilku z tych modeli15-20.
Niniejsza praca demonstruje zastosowanie tych uproszczonych wykluczeń modelowych w pełnym modelu nowej fizyki na przykładzie minimalnej supergrawitacji (MSUGRA, znanej również jako CMSSM)25-30. Model ten wybrano w celu porównania limitów wyznaczonych przy użyciu modeli uproszczonych z limitami opublikowanymi niezależnie przez zespoły eksperymentalne. Procedura ta jest wystarczająco ogólna, aby można ją było rozszerzyć na dowolny model nowej fizyki (NPM). Ponieważ stanowi to pierwszą próbę „zamknięcia pętli” i wyznaczenia limitów dla SUSY z wykorzystaniem modeli uproszczonych, zbadano szereg założeń dotyczących stosowalności limitów dla konkretnych modeli uproszczonych, co doprowadziło do opracowania metod wyznaczania limitów konserwatywnych i agresywnych dla teorii, które nie zostały jeszcze przebadane w eksperymentach LHC.
Aby wyznaczyć limit w NPM, wymagane są trzy oddzielne operacje. Po pierwsze, NPM musi zostać rozłożony na części składowe, oddzielając poszczególne tryby produkcji i tryby rozpadu dla wszystkich nowych cząstek w modelu. Po drugie, należy dobrać zestaw uproszczonych modeli w celu odtworzenia kinematyki i odpowiednich topologii zdarzeń w NPM. Po trzecie, dostępne limity dla tych uproszczonych modeli muszą zostać połączone, aby uzyskać limity dla NPM. Te trzy procedury zostały opisane w protokole. Przedstawiono również dodatkowe przybliżenia, które mogą rozszerzyć stosowalność istniejących już uproszczonych modeli na szerszy zakres topologii zdarzeń.
Kompletny NPM zazwyczaj obejmuje wiele trybów produkcji i wiele możliwych następujących po nich rozpadów. Dekonstrukcja modeli nowej fizyki na ich składowe oraz zastosowanie limitów modeli uproszczonych do tych składowych pozwala na bezpośrednie wyznaczenie limitu wykluczenia. Dla każdego regionu sygnału najbardziej konserwatywny limit można ustalić, wykorzystując ułamek produkcji P(a,b)  (gdzie a,b reprezentuje tryb produkcji spartykuł w modelu uproszczonym) zdarzeń identycznych z modelem uproszczonym i oraz ułamek rozgałęzienia dla rozpadu produkowanych spartykuł w sposób opisany przez model uproszczony†, BRa→ i x BRb → i. Oczekiwaną liczbę zdarzeń w danym regionie sygnału dla tych prostych topologii można następnie zapisać jako
<img alt="Równanie oddziaływania cząstek z przekrojem czynnym, luminoznością i stosunkami rozgałęzień; wzór." fo:src="/files/ftp_upload/50419/50419eq1highres.jpg" src="/files/ftp_upload/50419/50419eq1.jpg" data-altupdatedat="1787630408000" data-alt="Równanie 1"> 
gdzie sumowanie odbywa się po modelach uproszczonych, σtot jest całkowitym przekrojem czynnym dla punktu NPM, Lint to zintegrowana luminozność wykorzystana w poszukiwaniach, a AEa,b → i to iloczyn akceptancji i wydajności dla zdarzeń z modelu uproszczonego w rozważanym regionie sygnału. Wartość tę można porównać z oczekiwaną górną granicą na poziomie ufności 95% dla liczby zdarzeń nowej fizyki, aby wybrać optymalny region poszukiwań. Model można następnie wykluczyć, jeśli N jest większe od obserwowanej liczby zdarzeń nowej fizyki wykluczonych na poziomie ufności 95%. Wykluczenia w niezachodzących na siebie regionach można połączyć, jeśli dostępna jest informacja o korelacjach ich niepewności. W przypadku braku takich informacji można zastosować najlepszy region sygnału lub analizę, która zapewnia najlepszą oczekiwaną granicę, aby podjąć próbę wykluczenia modelu.
Aby określić konkretne granice za pomocą tej metody, eksperymenty LHC muszą udostępnić wartości Aε dla różnych uproszczonych modeli. Zarówno CMS, jak i ATLAS opublikowały dane z Aε dla kilku modeli, a część z nich jest dostępna w bazie danych HepData31. Aby wykazać wartość publikowania wszystkich takich tabel, uważamy za istotne przedstawienie konkretnych granic, które są porównywalne z tymi już opublikowanymi. Dlatego stosujemy (i opisujemy w protokole jako krok opcjonalny) szybką symulację detektora, aby emulować działanie detektora ATLAS lub CMS. Wartość Aε uzyskana za pomocą Pretty Good Simulation (PGS)32 została porównana z wartością opublikowaną przez ATLAS w siatce uproszczonych modeli na Rysunku 1. Wyniki te są wystarczająco zbliżone (w granicach około 25%), że zamiast czekać na upublicznienie wszystkich danych, wyniki Aε dla pozostałych siatek zostały wyprowadzone przy użyciu PGS i wykorzystane bezpośrednio w dalszej części niniejszej pracy. Wraz ze wzrostem liczby publicznie dostępnych wyników Aε dla uproszczonych modeli, potrzeba stosowania takich przybliżeń powinna ulec znacznemu ograniczeniu.
Dwa konserwatywne założenia pozwalają na uwzględnienie większej liczby kanałów produkcji i rozpadu w granicy. Pierwszym z nich jest założenie, że dla produkcji stowarzyszonej eksperymentalne Aε jest co najmniej tak wysokie, jak Aε dla gorszego z dwóch kanałów produkcji. W przypadku poszukiwań inkluzywnych jest to zazwyczaj trafne założenie. Minimalna oczekiwana liczba zdarzeń wynosiłaby wówczas
<img alt="Wzór na oddziaływanie cząstek, N=σ_tot×L_int×ΣP_(a,b)×ΣBR_α→i, równanie matematyczne." fo:src="/files/ftp_upload/50419/50419eq2highres.jpg" src="/files/ftp_upload/50419/50419eq2.jpg" data-altupdatedat="1787630408000" data-alt="Równanie 2"> 
gdzie pierwsza suma obejmuje wszystkie tryby produkcji, a w Równaniu 1 uwzględnione są tylko te, w których a i b są dokładnie tymi cząstkami z modelu uproszczonego. Podobnie można przyjąć, że Aε dla rozpadów z różnymi ramionami jest co najmniej tak wysokie, jak Aε dla gorszego z dwóch ramion. To znaczy,
<img alt="Równanie fizyki cząstek przedstawiające obliczenie częstotliwości zdarzeń z uwzględnieniem stosunków rozgałęzień i czynników luminozytości." fo:src="/files/ftp_upload/50419/50419eq3highres.jpg" src="/files/ftp_upload/50419/50419eq3.jpg" data-altupdatedat="1787630408000" data-alt="Równanie 3"> 
gdzie uwzględniono już diagramy z różnymi rozpadami po obu stronach.
Dwa kolejne założenia pozwoliłyby na ustanowienie bardziej rygorystycznych limitów. Można założyć, że eksperymentalne Aε dla wszystkich trybów produkcji w teorii jest zbliżone do średniego Aε dla trybów produkcji objętych modelami uproszczonymi. W takim przypadku oczekiwaną liczbę zdarzeń można zapisać w następujący sposób:
<img alt="Równanie szybkości oddziaływań cząstek w fizyce wysokich energii, z czynnikami dla przekroju czynnego, luminozytości i składników prawdopodobieństwa." fo:src="/files/ftp_upload/50419/50419eq4highres.jpg" src="/files/ftp_upload/50419/50419eq4.jpg" data-altupdatedat="1787630408000" data-alt="Równanie 4"> 
gdzie obie sumy obejmują wyłącznie te tryby produkcji, które są uwzględnione w modelach uproszczonych. Można dodatkowo przyjąć, że Aε dla wszystkich trybów rozpadu w teorii jest zbliżone do średniego Aε dla tych zdarzeń, które są objęte topologiami modeli uproszczonych. Wówczas oczekiwaną liczbę zdarzeń można zapisać jako:
<img alt="Równanie dla fizyki cząstek, formuła na przekrój czynny, analiza danych eksperymentalnych." fo:src="/files/ftp_upload/50419/50419eq5highres.jpg" src="/files/ftp_upload/50419/50419eq5.jpg" data-altupdatedat="1787630408000" data-alt="Równanie 5"> 
gdzie ponownie sumy obejmują jedynie modele uproszczone. Oczywiście, przy takim założeniu uzyskuje się najbardziej rygorystyczny limit MSUGRA, a limit ustalony w ten sposób niesie ryzyko uznania za wykluczone obszarów, które w rzeczywistości nie zostałyby wykluczone na poziomie ufności 95% w dedykowanym poszukiwaniu. Chociaż dokładność tych dwóch przybliżeń może budzić wątpliwości, to jeśli kinematyka zdarzeń inkluzywnych modeli uproszczonych jest porównywalna z punktem w pełnej przestrzeni parametrów SUSY, mogą one być dopuszczalne.
† Niektóre uproszczone modele stosowane obecnie w LHC uwzględniają produkcję stowarzyszoną. Chociaż nie jest to tutaj wyraźnie omówione, równania można w prosty sposób rozszerzyć, aby uwzględnić ten przypadek.

ustawianie granic supersymetrii przy użyciu uproszczonych modeli

Setting Limits on Supersymmetry Using Simplified Models

Eksperymentalne limity supersymetrii i podobne teorie są trudne do ustalenia ze względu na ogromną dostępną przestrzeń parametrów i trudne do uogólnienia ze względu na złożoność pojedynczych punktów. Dlatego coraz popularniejsze stają się bardziej fenomenologiczne, uproszczone modele do wyznaczania granic eksperymentalnych, ponieważ mają jaśniejsze interpretacje fizyczne. Nie wykazano jednak możliwości wykorzystania tych uproszczonych granic modelu do wyznaczenia rzeczywistej granicy dla konkretnej teorii. W artykule tym przekształca uproszczone granice modelu w granice specyficznego i kompletnego modelu supersymetrii, minimalnej supergrawitacji. Granice uzyskane przy różnych założeniach fizycznych są porównywalne z tymi wynikającymi z ukierunkowanych wyszukiwań. Przewidziana jest recepta na obliczanie konserwatywnych i agresywnych granic dla dodatkowych teorii. Korzystając z tabel akceptacji i efektywności wraz z oczekiwaną i obserwowaną liczbą zdarzeń w różnych obszarach sygnału, wyniki eksperymentów LHC można w ten sposób przekształcić w prawie wszystkie ramy teoretyczne, w tym teorie niesupersymetryczne z sygnaturami podobnymi do supersymetrii.

Po zastosowaniu etapu dekonstrukcji modelu do punktu w przestrzeni parametrów MSUGRA, analizę wyników można najlepiej zwizualizować poprzez zliczenie poszczególnych trybów produkcji i rozpadu dla każdego wygenerowanego zdarzenia oraz wykreślenie odpowiadających im szybkości produkcji i ułamków rozgałęzień zgodnie z ich względnymi częstotliwościami. Ułamki rozgałęzień dla różnych trybów produkcji i rozpadu dla reprezentatywnych punktów MSUGRA przedstawiono na Rysunkach 2 i 3. Duża liczba ...

Ten artykuł demonstruje protokół przekształcania eksperymentalnych limitów uproszczonego modelu w konserwatywne i agresywne limity na dowolny nowy model fizyczny. Publicznie dostępne wyniki eksperymentów LHC mogą być w ten sposób przekształcone w limity w prawie każdym nowym modelu fizycznym z sygnaturą podobną do supersymetrii.

Ustawianie granic supersymetrii przy użyciu uproszczonych modeli

Experimental limits on supersymmetry and similar theories are difficult to set because of the enormous available parameter space and difficult to ...

Ogólnym celem niniejszej procedury jest zastosowanie istniejących ograniczeń dla modeli uproszczonych do zupełnie nowych modeli fizycznych. Osiąga się to poprzez wstępną dekonstrukcję nowego modelu fizycznego na jego poszczególne procesy i mody. Drugim krokiem jest sporządzenie listy modeli uproszczonych, które obejmują procesy występujące w nowym modelu fizycznym.Następnie kinematykę wybranych modeli uproszczonych należy zweryfikować w odniesieniu do kinematyki pełnego punktu, aby zapewnić pełny zakres pokrycia. Ostatnim krokiem jest przeliczenie istniejących limitów dla tych modeli uproszczonych na limity dla nowego modelu fizycznego. W rezultacie szacowane limity z wykorzystaniem modeli uproszczonych służą do wykazania, że przybliżone limity można uzyskać bez przeprowadzania dedykowanych badań Monte Carlo.Główną zaletą tej techniki w porównaniu z istniejącymi metodami jest to, że w celu uzyskania użytecznego limitu nie ma potrzeby walidowania ani uruchamiania symulacji detektora. Metoda ta daje teoretykom nowy sposób wykorzystania wyników eksperymentalnych. Osoby rozpoczynające naukę o fizyce poza Modelem Standardowym zazwyczaj zmagają się z pozorną złożonością nowych modeli fizycznych.Dzięki tej metodzie jesteśmy jednak w stanie niemal w pełni odtworzyć kinematykę pełnego modelu, co przy niewielkiej liczbie modeli uproszczonych znacznie ułatwia pracę. Pierwszym krokiem w badaniu minimalnej supergrawitacji przedstawionej w tym filmie lub jakiegokolwiek nowego modelu fizycznego jest generowanie zdarzeń zderzeń proton-proton obejmujących płaszczyznę w jego przestrzeni parametrów. W tym celu należy wykorzystać zestaw oprogramowania, które generuje zdarzenia z prysznicami partonowymi i zawiera model hadronizacji.Przepuść zdarzenia przez pakiet oprogramowania do symulacji PGS (Pretty Good Simulation) z kartą parametrów detektora Wielkiego Zderzacza Hadronów i wyodrębnij obiekty stanu końcowego. Następnie wykorzystaj wyniki zdarzeń PGS oraz zapis zdarzeń z generatora, aby sklasyfikować produkcję sparty w zależności od trybów rozpadu. Monitoruj wszystkie masy cząstek, mechanizmy produkcji, łańcuchy rozpadów oraz ich odpowiednią liczbę, a następnie wykorzystaj te dane do obliczenia ułamków rozgałęzień.Oblicz optymalne przekroje czynne produkcji dla rozważanego modelu. Rozpocznij rekonstrukcję modelu, wybierając punkt w przestrzeni parametrów nowej fizyki. Zamodeluj półpłaszczyznę M zero M1 w minimalnej supergrawitacji.Wyznacz kanały produkcji dla tego punktu i odnotuj te najważniejsze dla tego samego punktu w przestrzeni parametrów. Wyznacz istotne kanały rozpadu. Przeskanuj przestrzeń parametrów i powtarzaj te kroki do momentu uzyskania słownika modeli uproszczonych, które obejmują co najmniej 50% otwartych kanałów produkcji i rozpadu modelu nowej fizyki. Następnie przystąp do testowania jakości modelu uproszczonego.Wybierz reprezentatywny punkt nowego modelu fizycznego i skonstruuj w nim odpowiedni model uproszczony, stosując właściwe masy. Powtórz tę procedurę dla kilku punktów, co pozwoli uzyskać kilka modeli uproszczonych. Rozpocznij od jednego modelu uproszczonego i nadaj mu wagę proporcjonalną do jego ułamka produkcji pomnożonego przez ułamek rozgałęzienia.Następnie do pierwszego modelu dodaj drugi model ważony. Postępuj w ten sam sposób dla każdego z pozostałych modeli, aby uzyskać sumę wszystkich modeli. Następnie, korzystając z procedury generowania zdarzeń, oblicz rozkłady kinematyczne dla reprezentatywnych punktów minimalnej supergrawitacji i porównaj je z rozkładami dla połączonego modelu uproszczonego.Jeśli kinematyka różni się o więcej niż 30%, należy uwzględnić dodatkowe modele uproszczone, aby poprawić pokrycie dla najbardziej konserwatywnego ograniczenia. Konstrukcję ograniczenia należy rozpocząć od rozważenia przedstawionego tutaj wyrażenia na oczekiwaną liczbę zdarzeń. Należy wyznaczyć odpowiednie iloczyny akceptancji i wydajności.Wybierz punkt w przestrzeni parametrów i wykorzystaj to równanie, aby przetestować zachowanie nowego modelu fizycznego w sytuacji, gdy nie przyjmuje się żadnych założeń dotyczących zdarzeń, które nie zostały wyraźnie uwzględnione w modelu uproszczonym. Aby uzyskać bardziej realistyczny limit dla tego samego punktu w przestrzeni parametrów, przetestuj nowy model fizyczny przy założeniu, że wydajność produkcji stowarzyszonej nie różni się znacząco od wydajności produkcji par.Aby przeprowadzić bardziej agresywny test graniczny, sprawdź punkt w przestrzeni parametrów z założeniem, że tryby produkcji, które nie zostały uwzględnione wprost, są porównywalne z tymi, które zostały włączone. Aby uzyskać najbardziej agresywną możliwą granicę, dodaj założenie, że tryby rozpadu nie zostały uwzględnione wprost.Uproszczone modele są porównywalne z modelami zawartymi w zestawieniu. Przy założeniu braku informacji o korelacjach, należy zastosować limit wyznaczony przez region sygnału o najlepszej oczekiwanej wydajności. Wykres ten przedstawia przykładowy limit wykluczenia dla kanału zero lept w modelach minimalnej supergrawitacji przy stosunku wartości oczekiwanych próżni Higgsa równym 10, sprzężeniu liniowym równym zero oraz dodatnim parametrze masy.Łączne limity uzyskano z wykorzystaniem obszaru sygnału, który generuje najlepszy oczekiwany limit w każdym punkcie przestrzeni parametrów. Niebieska przerywana linia przedstawia oczekiwany limit na poziomie ufności 95%. Nie uwzględniono teoretycznych niepewności systematycznych.Krzywa ciągła koloru czerwonego przedstawia wynik obserwowanej granicy; pokazano również wyniki poprzednich poszukiwań z różnymi wyborami parametrów. Przedstawiono tutaj granice wykluczenia uzyskane przy użyciu wyłącznie modeli uproszczonych dla każdego z kolejno bardziej agresywnych założeń przyjętych w analizie. Granice są oznaczone numerami równań z rękopisu.Aby dokonać porównania z eksperymentem Atlas, interpolowano iloczyn współczynnika akceptacji i wydajności. Najbardziej konserwatywny limit wykluczenia podąża za limitem dedykowanego wyszukiwania w obszarach dobrze objętych modelami uproszczonymi; najbardziej agresywny limit zawyża wykluczenie do 40 GeV w obszarze zdominowanym przez squarki i do 100 GeV w obszarze zdominowanym przez gluino. Należy zauważyć, że nawet przy małej liczbie zastosowanych modeli uproszczonych, ustalone konserwatywne limity są bliskie poprawnego wyniku.Po obejrzeniu tego filmu powinieneś dobrze rozumieć, jak wykorzystać istniejące ograniczenia eksperymentalne do ustalenia limitu dla dowolnego nowego modelu fizycznego. Podczas przeprowadzania tej procedury ważne jest, aby dokładnie pamiętać, jakie założenia przyjęto w odniesieniu do stanów końcowych oraz czy założenia te są fizycznie uzasadnione i poprawne.

setting-limits-on-supersymmetry-using-simplified-models

Research

JoVE Journal

Engineering

Inżynieria

Ustalenie ograniczeń dla supersymetrii przy użyciu uproszczonych modeli

Kinematyczne historie pasów fałdowo-naporowych są zazwyczaj oparte na dokładnych badaniach wysokiej jakości skał metamorficznych w obrębie jednego z nich. Zapewniamy nowatorską metodę zrozumienia pasów fałdowo-oporowych poprzez badanie połączeń między wgłębieniem wystającym. Analizujemy często ignorowane skały górnej skorupy ziemskiej, stosując połączone podejście do szczegółowej analizy uskoków z eksperymentalnym modelowaniem w piaskownicy.

Historia kinematyczna skrzyżowania z wgłębieniem wystającym zbadana za pomocą połączonego podejścia opartego na danych terenowych i modelowaniu w piaskownicy analogowej

Określenie struktury roztworu białka za pomocą rozpraszania promieniowania rentgenowskiego pod małym kątem (SAXS) wymaga próbek monodyspersyjnych. W tym miejscu przedstawiamy dwie możliwości zapewnienia minimalnych opóźnień między przygotowaniem próbki a akwizycją danych: chromatografia wykluczania wielkości online (SEC) i chromatografia jonowymienna online (IEC).

Wykluczenie według wielkości i chromatografia jonowymienna online na linii badawczej SAXS

Tutaj prezentujemy protokół opisujący badania ex situ i in situ przemian strukturalnych w szkłach metalowych. Zastosowaliśmy metody analityczne oparte na jądrze, które badają oddziaływania nadsubtelne. Wykazujemy możliwość zastosowania spektrometrii Mössbauera i jądrowego rozpraszania promieniowania synchrotronowego do przodu podczas eksperymentów opartych na temperaturze.

Metody badań przemian strukturalnych ex situ i in situ: przypadek krystalizacji szkieł metalicznych

Kwantowe układy scalone (QIC) składające się z układu płaskich i balistycznych złączy Josephsona (JJ) opartych na In0.75Ga0.25Jako dwuwymiarowy gaz elektronowy (2DEG) jest pokazany. Omówiono dwie różne metody wytwarzania dwuwymiarowych (2D) JJ i QIC, a następnie zademonstrowano pomiary transportu kwantowego w temperaturach poniżej Kelvina.

Skalowalne kwantowe układy scalone na nadprzewodzącej dwuwymiarowej platformie gazu elektronowego

Ten protokół pokazuje, jak uzyskać model ab initio o niskiej rozdzielczości i szczegóły strukturalne białka błonowego rozpuszczonego przez detergent w roztworze przy użyciu rozpraszania neutronów pod małym kątem z dopasowaniem kontrastowym detergentu.

Detergent z dopasowaniem kontrastu w eksperymentach z rozpraszaniem neutronów pod małym kątem do analizy strukturalnej białek błonowych i modelowania ab initio

Ten artykuł jest demonstracją i wskazówką do przeprowadzenia i analizy wewnętrznych (z laboratoryjnym przyrządem rentgenowskim) eksperymentów in situ GISAXS dotyczących suszenia farb na niefulerenowych organicznych fotowoltaikach z rolki na rolkę.

Częstość występowania in situ Rozpraszanie promieniowania rentgenowskiego pod małym kątem na powłoce organicznych ogniw słonecznych z rolki na rolkę z laboratoryjnym oprzyrządowaniem rentgenowskim

Tutaj prezentujemy protokół syntezy dwóch typów kryształów UTe2: tych wykazujących silne nadprzewodnictwo, poprzez syntezę chemicznego transportu pary, oraz tych pozbawionych nadprzewodnictwa, poprzez syntezę strumienia stopionego metalu.

Porównanie dwóch różnych metod syntezy monokryształów nadprzewodzącego dwutellurku uranu

Przedstawiono dostosowane techniki opracowane w naszym laboratorium do budowy mikrofalowych systemów fotonicznych opartych na rezonatorach o ultra-wysokim Q w trybie galerii szeptów. Protokoły uzyskiwania i charakteryzowania tych rezonatorów są szczegółowo opisane i podano wyjaśnienie niektórych z ich zastosowań w fotonice mikrofalowej.

Mikrofalowe systemy fotoniczne oparte na rezonatorach z galerią szeptów

Przedstawiamy protokół użycia trybometru wspomaganego piezoelektrycznie i profilometru optycznego do zbadania zależności zużycia ultradźwiękowego i redukcji tarcia od prędkości liniowej, nacisku kontaktowego i właściwości powierzchni.

Eksperymenty nad smarowaniem ultradźwiękowym przy użyciu trybometru wspomaganego piezoelektrycznie i profilometru optycznego

Przedstawiamy protokół wytwarzania wnęk kryształów fotonicznych 1D na włóknach krzemionkowych o średnicy podfalowej (nanowłókna optyczne) za pomocą ablacji indukowanej laserem femtosekundowym.

Wytwarzanie 1-D fotonicznej wnęki kryształu na nanowłóknie za pomocą ablacji indukowanej laserem femtosekundowym

Poznaj metodę przekształcania ograniczeń uproszczonych modeli w granice nowych modeli fizyki przy użyciu danych LHC. Technika ta umożliwia uzyskanie przybliżonych wyników bez kosztownych symulacji Monte Carlo.

Ustawianie granic supersymetrii przy użyciu uproszczonych modeli

Przeglądaj więcej filmów