12 febbraio 2014
Un metodo per superare il limite di diffrazione ottica è presentato. Il metodo include un processo in due fasi: il recupero di fase ottica utilizzando l'algoritmo iterativo Gerchberg-Saxton, e spostamento sistema di imaging seguita dalla ripetizione del primo passo. Un sinteticamente maggiore apertura dell'obiettivo è generata lungo la direzione di movimento, producendo risoluzione di immagini superiore.
L'obiettivo generale di questa procedura è aumentare sinteticamente l'apertura dell'obiettivo di una piattaforma di imaging a scansione. Questo risultato si ottiene innanzitutto acquisendo tre immagini a bassa risoluzione del bersaglio, con diversi gradi di sfocatura, mentre ci si sposta lungo l'asse ottico del sistema. Il secondo passaggio consiste nello spostare l'intero sistema di imaging perpendicolarmente e quindi acquisire altre tre immagini sfocate del bersaglio.
Successivamente, spostare il sistema di imaging sull'altro lato dell'asse ottico ed acquisire altre tre immagini defocate del bersaglio. L'ultimo passaggio consiste nel recuperare numericamente le fasi ottiche al fine di determinare i campi ottici e quindi combinarli correttamente per ottenere un'immagine super risolta. In definitiva, viene generata un'apertura sintetica della lente aumentata lungo la direzione del movimento, ottenendo una risoluzione di imaging più elevata.
Il vantaggio principale della tecnica proposta rispetto ad altri approcci di risoluzione superiore basati sulla multiplazione temporale è che la nostra tecnica è passiva e, pertanto, non richiede la proiezione di pattern di codifica che successivamente non vengono utilizzati per ottenere l'immagine a super risoluzione. Questo esperimento viene normalmente eseguito in condizioni di relativa oscurità. Tuttavia, alcuni video sono stati ripresi con la luce accesa al fine di visualizzare meglio il protocollo. Per iniziare, effettuare il montaggio con un allineamento approssimativo della lente espansore del fascio laser e della telecamera lungo lo stesso asse ottico. Montare sia la lente che la telecamera su una fase di traslazione per consentire piccoli movimenti perpendicolari all'asse ottico.
Inoltre, montare la telecamera su un banco traslazionale per piccoli spostamenti paralleli all'asse ottico. Accendere il laser e utilizzare un diaframma ad iride per assicurarsi che la luce passi attraverso il centro della lente. Successivamente, accendere la telecamera e utilizzare il banco lineare sull'asse Z per verificare l'allineamento del fascio laserico.
Una volta allineato, la defocalizzazione causerà alla telecamera soltanto una variazione delle dimensioni del punto, ma non provocherà uno spostamento laterale del punto stesso. Al termine dell'allineamento, inserire un bersaglio di prova US Air Force davanti all'espansore del fascio. Posizionare il bersaglio in modo che la luce che lo attraversa passi attraverso il centro della lente.
Utilizzare lo stadio Z lineare per mettere a fuoco il bersaglio. Questa posizione iniziale xz della telecamera fungerà da punto di ancoraggio. Una volta raggiunta la messa a fuoco, inserire l'apertura quadrata da 0,1 pollici e acquisire la prima immagine del bersaglio.
Ora regolare lo stadio lineare Z. Utilizzarlo per spostare la telecamera lontano dal bersaglio di 0,2 pollici. Acquisire una seconda immagine del bersaglio, quindi spostare nuovamente la telecamera di altri 0,2 pollici di distanza.
Acquisire una terza immagine. Queste tre immagini saranno indicate come serie B. Riportare la telecamera alla sua posizione iniziale prima di procedere.
Dopo essere tornati alla posizione di ancoraggio, iniziare a utilizzare lo spostamento lineare dello stadio X. L'intero sistema di imaging si sposta lateralmente di una distanza positiva di 0,1 pollici. Il sistema di imaging si trova ora fuori centro rispetto al fascio laser.
Acquisire un'immagine del bersaglio da questa posizione. Regolare lo stadio Z per spostare la telecamera lontano dal bersaglio di 0,2 pollici. Acquisire un'immagine, quindi riavvicinarla di altri 0,2 pollici.
Acquisire una terza immagine della zona bersaglio. Queste tre immagini saranno indicate come serie A. Riportare la telecamera alla posizione di ancoraggio.
Partendo dalla posizione di ancoraggio, spostare la telecamera di -0,1 pollici. Acquisire altre tre immagini alle stesse posizioni Z dell'altra serie. Queste immagini costituiranno la serie C.
Poiché la telecamera acquisisce solo l'intensità del campo, l'informazione sulla fase ottica viene persa. Per recuperarla e determinare il campo ottico, utilizzare il metodo numerico dei tre piani. Una volta determinato il campo ottico di ciascuna serie di immagini, utilizzare l'integrale fenal nello spazio libero per retropropagare il campo ottico della serie B fino al piano della lente relativo alla serie A.
Assicurarsi che il campo sia spostato in modo da riflettere la sua posizione rispetto all'asse ottico. Propagare il campo ottico nello spazio libero fino al piano della lente. Ripetere gli stessi passaggi per la serie C al di sotto dell'asse ottico.
Sommare i tre campi per combinarli e aumentare sinteticamente le dimensioni dell'apertura. Infine, propagare il campo risultante nello spazio libero fino al piano dell'immagine. L'oggetto utilizzato nell'esperimento era il target di prova negativo 1951 USAF mostrato qui in un'immagine ad alta risoluzione.
Confrontare questo con l'immagine a bassa risoluzione acquisita nella posizione di ancoraggio sull'asse ottico. Nessuna delle barre di risoluzione è visibile nell'immagine super risolta. Le barre verticali sono visibili fino al terzo elemento a destra.
Poiché l'apertura è stata aumentata solo nella direzione orizzontale X, non vi è alcun miglioramento nella risoluzione delle barre orizzontali. Dopo aver visto questo video, dovresti avere una buona comprensione di come realizzare un sistema passivo di super risoluzione che aumenti sinteticamente l'apertura dell'obiettivo sfruttando il movimento della piattaforma di acquisizione e il calcolo numerico. Sebbene la dimostrazione mostrata sia stata effettuata su un banco ottico, il concetto proposto è realizzabile anche per sistemi di imaging aerei reali.
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Questo articolo presenta un metodo per superare il limite di diffrazione ottica attraverso un processo in due fasi che prevede il recupero della fase ottica e lo spostamento del sistema di imaging. La tecnica consente un aumento sintetico dell'apertura dell'obiettivo, con conseguente miglioramento della risoluzione dell'immagine.
Questa tecnica affronta la sfida del raggiungimento di immagini ad alta risoluzione in ambienti dinamici, in cui i sistemi ottici tradizionali sono limitati dalla diffrazione e dal movimento della piattaforma. Aumentando sinteticamente l'apertura effettiva della lente attraverso il recupero passivo della fase ottica e lo spostamento controllato della piattaforma, il metodo migliora l'affidabilità predittiva nel rilevamento e nella caratterizzazione di bersagli. Supporta i flussi di lavoro per la scoperta precoce consentendo la raccolta di dati di imaging affidabili da piattaforme in movimento, riducendo l'ambiguità meccanicistica nelle applicazioni di sorveglianza e ricognizione.
Il metodo si inserisce nel percorso della scoperta migliorando la prontezza all'imaging durante le prime fasi di verifica delle ipotesi e sostenendo la generazione scalabile di dati per le fasi di identificazione dei composti promettenti.