Summary
Ziel dieses Protokolls ist es, einen bewährten Ansatz für die Herstellung von plasmonischen Nanopartikelproben und für die Durchführung einzelner Partikelspektroskopie auf ihnen mit differenziertem Interferenzkontrast (DIC) Mikroskopie zu beschreiben.
Abstract
Die Mikroskopie des Differentialinterspannkontrums (DIC) ist ein leistungsfähiges Bildgebungswerkzeug, das am häufigsten für die Bildgebung von Mikromaßstäben mit sichtbarem Bereich eingesetzt wird. Ziel dieses Protokolls ist es, eine bewährte Methode zur Herstellung von plasmonischen Nanopartikelproben und zur Durchführung einzelner Partikelspektroskopie mit DIC-Mikroskopie zu beschreiben. Um wiederholbare Spektroskopie-Experimente durchzuführen, müssen mehrere wichtige Schritte sorgfältig befolgt werden. Zunächst können die Wahrzeichen in das Probensubstrat geätzt werden, was bei der Ortung der Probenoberfläche und bei der Verfolgung des von Interesse interessanten Bereichers bei Experimenten hilft. Als nächstes muss das Substrat von Schmutz und Verunreinigungen, die sonst die Untersuchung der Probe behindern oder verdunkeln, richtig gereinigt werden. Sobald eine Probe richtig vorbereitet ist, muss der optische Pfad des Mikroskops mit Kohler-Beleuchtung ausgerichtet werden. Mit einem Standard-Nomarski-Stil DIC-Mikroskop kann eine Rotation der Probe notwendig sein, insbesondere wenn die plasmonischen Nanopartikel orientierungsabhängige optische Eigenschaften aufweisen. Da die DIC-Mikroskopie zwei inhärente orthogonale Polarisationsfelder hat, zeigt das wellenlängenabhängige DIC-Kontrastmuster die Ausrichtung von stottimmigen plasmonischen Nanopartikeln. Schließlich müssen die Datenerfassung und Datenanalysen sorgfältig durchgeführt werden. Es ist üblich, DIC-basierte Spektroskopie-Daten als Kontrastwert darzustellen, aber es ist auch möglich, sie als Intensitätsdaten darzustellen. Bei dieser Demonstration von DIC für einzelne Teilchenspektroskopie liegt der Fokus auf kugelförmigen und stäbchenförmigen Gold-Nanopartikeln.
Introduction
Seit den 1980er Jahren wird die DIC Mikroskopie als wichtige bildgebende Methode angesehen, die mikroskalierend für Mikroobjekte innerhalb der biologischen Wissenschaften reserviert ist. Während seiner Entwicklung in den 1950er und 1960er Jahren war es jedoch als Technik für die Materialwissenschaft 1gedacht. Mit den jüngsten Fortschritten in den Materialwissenschaften im Zusammenhang mit plasmonischen Nanopartikeln hat sich ein erhöhtes Interesse an der Charakterisierung von Materialien mit optischer Mikroskopie vollzogen.
Für die Nanomaterialcharakterisierung gibt es sicherlich viele optische Techniken (z.B. Dunkelfeld, Brightfield, polarisiertes Licht, Fluoreszenz, etc.). Dunkles Feld ist in der Nanopartikelforschung weit verbreitet, aber es stützt sich ausschließlich auf die Sammlung von Streuern und liefertbegrenzte Informationen über komplexe Proben 2. Fluoreszenz kann nützlich sein, aber nur mit Proben, die leuchten oder richtig befleckt werden können. Die DIC-Mikroskopie hat mehrere Eigenschaften, die sie zu einem wertvollen Werkzeug für die Analyse von Nanopartikeln machen. Die am häufigsten genannten Vorteile von DIC im Vergleich zu anderen Methoden und in Bezug auf plasmonische Nanopartikel sind: Keine Probenfärbungerforderlich, keine Halo-Effekte, flache Tiefenschärfe und hohe seitliche Auflösung 3. DIC verfügt über zusätzliche Stärken, die für die plasmonische Nanopartikelforschung wertvoll sind. Zunächst einmal sind zwei inhärente und orthogonale Polarisationsfelder vorhanden, die gleichzeitig für Spektroskopie-Zwecke gemessen werden können2. Zweitens wird das depolarisierte Signal von Nanopartikeln im Schlussbild 2 nicht erfasst, was bei Messungen der DunkelfeldspektroskopieAnlasszu ernster Besorgnis geben kann.
Der Zweck dieses Artikels ist es, eine klare Methodik für die Verwendung von übertragbaren Nomarski DIC-Mikroskopie zur Durchführung von Spektroskopie auf plasmonischen Nanopartikeln zu liefern. Obwohl DIC eine leistungsstarke Technik ist, die auf sehr unterschiedliche Materialien angewendet werden kann, ist es auch eine Technik, die großes Geschick und Verständnis erfordert, um sie richtig zu bedienen, wenn Nanopartikel abgebildet werden. Die transmissionsbasierte Nomarski DIC-Mikroskopie hat einen komplexen Lichtweg1 , der hier nur kurz überprüft wird. Der optische Zug von DIC wird in Abbildung1 dargestellt. Das Licht wird durch das Mikroskop übertragen, indem es zuerst durch einen Polarisator und ein strahlspaltendes Nomarski-Prisma geleitet wird, bevor es vom Kondensator auf die Probenebene fokussiert wird. Nach dem Durchleben des Objekts begegnet das Licht einem strahlenden Nomarski-Prisma und einem Analysator, bevor es zum Detektor geht. Die beiden Polarisatoren und Nomarski-Prismen sind für die Bildung des DIC-Bildes von entscheidender Bedeutung und für die Herstellung der beiden orthogonalen Polarisationsfelder 1 verantwortlich. Für den Leser, der mehr über die Arbeitsgrundsätze und den optischen Weg von Nomarski DIC Mikroskopen oder die Unterschiede zwischen Nomarski DIC und anderen Stilen von DIC erfahren möchte, lesen Sie bitte weitere gut geschriebene Berichte zu diesen Themen1, 4 , 5 , 6 , 7. Platz
Ebenso wichtig ist es, die Grundnatur von plasmonischen Nanopartikeln zu verstehen, bevor man versucht, eine Spektroskopie auf ihnen durchzuführen, sei es mit Nomarski DIC, Dunkelfeld oder einer anderen Mikroskopie-Technik. Im Bereich der Plasmonik werden Nanopartikel als Partikel mit Abmessungen im Maßstab 10-100nm8,9definiert. Nanopartikel können viele Formen annehmen (z.B. Kugeln, Stäbe, Sterne, Hanteln, etc.), und die meisten ihrer wichtigen Eigenschaften ergeben sich aus Wechselwirkungen mit Licht im ultraviolett-sichtbaren Infrarotbereich des elektromagnetischen Spektrums. Der Begriff "Plasmonic" beschränkt sich nicht auf Nanopartikel10; Bei der Diskussion über Nanopartikel wird es jedoch in Bezug auf die lokalisierte Oberflächenplasmonresonanz (LSPR) verwendet. LSPR ist ein Phänomen, bei dem die Leitungselektronen in einem Nanopartikel durch eine koulomische Wechselwirkung mit elektromagnetischer Strahlung eines hochspezifischen und relativ engen Frequenzbandes 8 oszillieren. Bei diesen Frequenzen weisen plasmonische Nanopartikel eine erhöhte Absorption und Streuung des Lichts auf, wodurch sie mit der optischen Mikroskopie beobachtet werden können. In vielen Fällen wird es vorgezogen, die Nanopartikel zu beobachten, während Bandpassfilter vor den Kondensator2gestellt werden, um den Bildkontrast zu verbessern und Licht zu eliminieren, das den LSPR-Effekt nicht hervorbringt. Durch den Einsatz von Filtern ist es auch möglich, einzelne Partikelspektroskopie-Experimente durchzuführen.
LSPR-bezogenes optisches Verhalten ist in hohem Maße von der Größe und Form der Nanopartikel abhängig und kann mit vielen optischen Mikroskopie-Techniken untersucht werden. Um die Orientierungsinformationen von plasmonischen Nanopartikeln mit einer anisotropen (d.h. nicht-kugelförmigen) Form zu entschlüsseln, ist es jedoch notwendig, die Polarisierung des Lichtfeldes zu nutzen. Durch das sorgfältige Drehen des Polarisationsfeldes oder des Probensubstrats in kleinen Schritten ist es möglich, die orientierungsabhängigen spektroskopischen Eigenschaften einzelner Nanopartikel zu überwachen. Rotation und Polarisierung können auch dabei helfen, festzustellen, ob ein spektrales Merkmal auf eine dipolare oder höhere Ordnungsschwingung der Oberflächenelektronen des Nanopartikels zurückzuführen ist. Bei isotropen (d.h. kugelförmigen) Nanopartikeln bleibt das Spektralprofil jedoch bei Rotation der Probe unter polarisiertem Licht im Wesentlichen unverändert.
Durch ein DIC-Mikroskop (Abbildung 2) betrachtet, haben Nanopartikel eine luftige Scheibe mit einem schattenspendenden weiß-schwarzen Aussehen vor grauem Hintergrund. Kugelförmige Nanopartikel werden dieses Erscheinungsbild unter Rotation und mit dem Wechsel von Bandpass-Filtern behalten; Die Partikel werden jedoch nach und nach aus dem Blickfeld verblassen, da die zentrale Wellenlänge des Filters weiter von der einzigen dipolaren LSPR-Wellenlänge11 getrennt wird. Das Aussehen von Nanoroden kann sich ziemlich dramatisch verändern, da sie gedreht werden2. Nanorods haben zwei LSPR-Bänder mit dipolarem Verhalten, deren Standort auf den physikalischen Dimensionen der Nanorods basiert. Wenn die Längsachse eines Nanorodes parallel zu einem der DIC-Polarisationsfelder ausgerichtet ist, erscheint die luftige Scheibe ganz weiß oder ganz schwarz, wenn sie mit einem Bandpass-Filter betrachtet wird, der mit dieser LSPR-Wellenlänge verbunden ist. Nach dem Drehen der Probe um 90 ° wird die gegenüberliegende Farbe aufgenommen. Da die Querachse eines Nanorodes senkrecht zur Längsachse ist, nimmt die Stange beim Wechsel zwischen Filtern, die den LSPR-Wellenlängen der beiden Achsen entsprechen, die entgegengesetzte Farbe an. Bei anderen Orientierungen und Filtereinstellungen erscheinen Nanoroden eher wie Kugeln und präsentieren eine Vielzahl von schattenspendenden, luftigen Scheibenmustern. Bei Nanoröhren mit einer Querachse < 25 nm kann es schwierig sein, mit Hilfe der DIC-Mikroskopie das Signal an der Wellenlänge des LSPR zu erkennen.
Für die Durchführung einer einzelnen Partikelspektroskopie ist es wichtig, die richtigen optischen Komponenten zu verwenden und richtig auszurichten. Es muss ein Ziel der DIC-Mikroskopie verwendet werden. Für Einzelpartikelversuche sind 80x oder 100x Ölziele ideal. Nomarski DIC Prismen gibt es in der Regel in drei Varianten: Standard, hoher Kontrast und hohe Auflösung. Der ideale Typ hängt stark vom Zweck des Experiments und der Größe der Nanopartikel ab. Standard-Prismen sind für viele Experimente in Ordnung; Aber bei der Arbeit mit kleineren Nanopartikeln (< 50 nm) können kontrastreiche Prismen von Vorteil sein, da der Partikelkontrast abnimmt, da die Partikel in der Größe11abnehmen. Die Anpassung des DIC-Kontrastes erfolgt entweder durch Drehen eines Polariszers oder durch die Übersetzung einer der DIC-Prismen, je nach Mikroskop-Markeoder Modell 6.
Nach der Einstellung der Kohler-Beleuchtung und der Polarisator-Einstellungen ist es wichtig, diese Einstellungen nicht zu ändern, während Spektroskopie-Daten gesammelt werden. Darüber hinaus muss bei der Datenerfassung jederzeit ein konstantes durchschnittliches Hintergrundsignal beibehalten werden, auch beim Wechsel zwischen Filtern und Winkeleinstellungen. Der eigentlich ideale Hintergrundwert hängt vom dynamischen Bereich der wissenschaftlichen Kamera ab, aber im Allgemeinen sollte der Hintergrund im Bereich von 15% liegen – 40% des maximalen Erkennungsniveaus der Kamera. Dadurch sinkt die Wahrscheinlichkeit, den Kamerasensor zu sättigen und gleichzeitig einen optimalen Partikelkontrast zu ermöglichen. Für das Sammeln von Spektroskopie-Daten ist es notwendig, mit einer wissenschaftlichen Kamera zu arbeiten, die im Gegensatz zu einer Farbkamera Bilder in Schwarz-Weiß erfasst.
Die Probenvorbereitung ist ein weiterer kritischer Aspekt der Bildgebung von Plasmonikarnen. Es ist zwingend erforderlich, dass die Bediener der DIC-Mikroskopie die optischen Eigenschaften der Probe und das Substrat der Probe verstehen. Das "vorgereinigte" Mikroskop-Glas ist für die Abbildung von Nanopartikeln nicht ausreichend vorbereitet und muss vor der Probenablagerung gründlich wiedergereinigt werden, um eine ungehinderte Beobachtung der Probe zu gewährleisten. Viele Reinigungsprotokolle für Mikroskop-Dias wurden zuvor dokumentiert 12,aber es ist kein Schritt, der normalerweise in experimentellen Studien berichtet wird.
Schließlich sind die Methoden der Datenanalyse die letzte Komponente der einzelnen Teilchenspektroskopie. Die Maximal-und Minimalintensitäten für jeden Nanopartikel müssen gemessen werden, ebenso wie der lokale Hintergrunddurchschnitt. Interessenspartikel sollten sich in Gebieten befinden, in denen es keinen Hintergrundschutt, Substratfehler oder eine ungleichmäßige Beleuchtung gibt. Eine Methode zur Bestimmung des Spektralprofils eines Nanopartikels ist die Berechnung des Partikelkontrums auf jeder Wellenlänge,wobeidieGleichung unter 11,13, 14,15verwendetwird:
Alternativ kann das Spektrum eines einzelnen Teilchens in seine individuellen Maximal-und Minimalsignalkomponenten unterteilt werden, die die beiden Polarisationsfelder von DIC darstellen und so die beiden gleichzeitig gesammelten, richtungsabhängigen Spektren anzeigen, Durch die beiden Gleichungen:
Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.
Protocol
1. Probenvorbereitung mit Standard-Glasmikroskopie-Dias
- Bereiten Sie Glasmikroskop-Dias für die Probenablagerung vor.
Hinweis: Unter bestimmten Umständen ist es vielleicht sinnvoller, das Glas in ultrareinem Wasser statt in Ethanol zu lagern. Die Lagerung in Wasser oder Luft macht das Glas jedoch im Laufe der Zeit hydrophobisch.- Für beste Ergebnisse kaufen Sie Glas-oder Quarzmikroskop-Dias und Deckglas.
- Mit einem schreienden Stift, legen Sie eine flache und kurze Kratzmarke auf die Mitte eines jeden Glasabdeckers.
- Reinigen Sie das gesamte Mikroskop-Glas, auch wenn es "vorgereinigt" gekauft wird, um Glasscherben, Staub, Pulver, organische Rückstände und andere Verunreinigungen zu entfernen, die die Bildqualität oder die Probenablagerung beeinflussen.
Hinweis: Diese unten stehende Reinigungsmethode funktioniert gut für die hier beschriebenen Proben und vermeidet den Einsatz von harten Chemikalien. Härtere Chemikalien können das Glas einreißen und erfordern mehr Sorgfalt im Umgang und Entsorgung.- Mikroskop-Glas auf Lagerregale und dann in einen Becher oder in ein Färbegefäß legen. Legen Sie Mikroskop-Glas nicht an den Boden von Bechern und anderen Laborglassgut ohne Regale, da jedes Stück und jede Oberfläche aus Mikroskop-Glas vollständig den Reinigungsmitteln ausgesetzt werden sollte.
- ~ 1 ml flüssiges Reinigungsmittel (Materialtafel) in den Behälter gießen und den Behälter mit Wasser auffüllen. Sonicate für 30 min.
Hinweis: Sobald der Reinigungsprozess beginnt, behandeln Sie das Glas nur noch mit Handschuhen, um Fingerabdruckrückstände auf dem Glas zu vermeiden. - Den flüssigen Gehalt des Reinigungsbehälters in eine Spüle geben. Spülen Sie den Behälter mehrmals mit ultrareinem Wasser, um das gesamte Erscheinungsbild des Reinigungsmittels zu entfernen. Den Behälter mit ultrareinem Wasser auffüllen. Sonicate den Behälter mit Mikroskop-Glas für weitere 30 Minuten.
- Den vorherigen Schritt mindestens noch einmal wiederholen. Führen Sie zusätzliche Klangerunden im Wasser durch, bis offensichtlich alle Spuren des Waschmittels entfernt wurden.
- Den Inhalt des Reinigungsbehälters ausgießen. Den Behälter mit ultrareinem Wasser abspülen. Den Behälter mit Ethanol auffüllen. Sonicate Mikroskop-Glas für 30 min.
- Den Inhalt des Reinigungsbehälters in einen Abfallbehälter geben. Mit Ethanol nachfüllen. Decken Sie den Behälter ab, um den Verlust von Ethanol durch Verdunstung zu verhindern. Bewahren Sie das Mikroskop-Glas in diesem Behälter bis zum Experimentieren auf. Dias bleiben sauber und nutzbar, solange sie in Ethanol in einem überdachten Behälter untergetaucht bleiben.
-
Vorbereitung der Nanopartikellösung
- Mit Hilfe eines Mikropipette einen 100 μL aliquot von 0,05 mg/mL Gold Nanopartikel aus dem ursprünglichen Speicherbehälter entfernen und die Lösung in ein 1,5 mL Zentrifugenrohr werfen.
- Zentrifuge die Probe 10 min bei 6.000 x g.
- Entfernen Sie den Supernatant mit einer Mikropipette, um überschüssiges Tensid zu entfernen.
- Mit Hilfe einer Mikropipette 100 μL ultrareines Wasser in das Zentrifugenrohr legen.
Hinweis: Wenn beim ersten Versuch nicht alle Supernatanten entfernt werden können, wiederholen Sie die Zentrifusions-und Resanimationsschritte. - Kurz wirbeln Sie die Probe, um das Pellet wieder zu verlegen. Sonicate unmittelbar danach für 20 Minuten, um Nanopartikel-Aggregate vollständig wiederzubeleben und aufzubrechen.
Hinweis: Wird die Probe nicht sofort verwendet, sollte sie vor der Ablagerung auf Mikroskop-Glas 20 Minuten lang wieder sonicated werden.
-
Probenablagerung
- Entfernen Sie gereinigte Abdeckschlitze und Mikroskop-Folien aus ihren Lagerbehältern. Das Glas mit Druckstickstoff oder Argon abtropfen lassen.
- Mit Hilfe eines Mikropipette, tropfengedeckte 6 μL Nanopartikel-Lösung von Schritt 1.2.5 auf den Cover-Slip. Um das Tröpfchen gleichmäßig zu verteilen, legen Sie vorsichtig ein zweites, größeres Stück Mikroskop-Glas auf den Deckungsschlitz, wie zum Beispiel einen zweiten Deckungsschlitz oder eine Mikroskop-Rutsche. Vermeiden Sie es, Luftblasen zwischen den beiden Glasstücken zu verfangen.
- Drehen Sie das Probensubstrat um und versiegeln Sie die Kanten des Deckels mit einer schmalen Linie aus Nagellack, um eine Verdunstung der mittleren Lösung zu verhindern.
- Alternativ, um die Probe "trocken" zu machen, lassen Sie die Lösung für 5 – 15 Minuten auf dem Deckel rutschen, bevor Sie das unerwünschte Stück Glas entfernen. Sanft blasen Sie die Abdeckung trocken mit Druckstickstoff oder Argon.
- Wenn möglich, führen die Bildproben sofort nach der Vorbereitung. Wenn das nicht möglich ist, lagern Sie Proben in einem überdachten Behälter, wie zum Beispiel einer Petrischale, bis zur Bildgebung.
2. DIC Bildgebung
- Ziel und Kondensator ausrichten.
- Nachdem Sie die Probe auf das Mikroskop gelegt haben, finden Sie die Brennweite mit der Probe darauf. Zuerst die zuvor erstellte Kratzmarke lokalisieren und fokussieren. Dann den Fokus fein abstimmen, bis Nanopartikel in Sicht kommen.
- Um die exakte Platzierung des Kondensators zu ermitteln, nutzen Sie die Kohler Illumination Methode. 5 Kohler-Beleuchtung bei hoher Vergrößerung (80x, 100x) wird leichter erreicht, indem man die Kohler-Beleuchtung zunächst auf eine niedrigere Vergrößerung setzt, wie 20x.
Hinweis: In der Regel muss die Kohler-Beleuchtung bei der Bildgebung einer einzelnen Probe nicht neu eingestellt werden. Es ist jedoch eine gute Praxis, zu überprüfen, ob die Kohler-Beleuchtung beim Umschalten auf eine neue Mikroskop-Rutsche richtig eingestellt ist.
- Optimieren Sie die Kontrasteinstellungen.
- Wählen Sie eine Region von Interesse innerhalb der Stichprobe für die Bildgebung. Zentrieren Sie die Region im Blickfeld der Kamera und passen Sie den Fokus bei Bedarf an.
- Wenn das Mikroskop das de Senarmont-Design hat, beginnen Sie mit dem Polarizer, der in der Nähe des maximalen Aussterbens des Hintergrunds gesetzt ist, und drehen Sie den Polarisator nach und nach in Richtung abnehmendes Hintergrundaussterben. Die Hintergrundintensität wird allmählich zunehmen.
- Wenn das Mikroskop kein de Senarmont-Design hat, beginnen Sie mit dem optischen Zugset, das bei maximalem Hintergrundaussterben gesetzt wird. In diesem Fall, schrittweise die objektive Prismenposition auf das abnehmende Hintergrundaussterben anpassen.
Hinweis: Die ideale Einstellung wird erreicht, wenn die Nanopartikel ihren größten Intensitätsunterschied (z.B. Kontrast) vom durchschnittlichen lokalen Hintergrundwert erreichen. Bei plasmonischen Nanopartikeln wird ein optimaler Kontrast in der Regel mit relativ dunklem Hintergrund erreicht, also bei Einstellungen in der Nähe des maximalen Hintergrundaussterbens.
- Wählen Sie eine Region von Interesse innerhalb der Stichprobe für die Bildgebung. Zentrieren Sie die Region im Blickfeld der Kamera und passen Sie den Fokus bei Bedarf an.
- Bilden Sie die Probe.
- Schalten Sie die Raumbeleuchtung aus, um eine strapazierfähige Beleuchtung mit dem Prozess zu verhindern.
- Beim Betrachten der Nanopartikel mit einer wissenschaftlichen Bildkamera wird der optimale Hintergrundlevel ermittelt. Mit einer Breite von 10 nm bei halbem Maximum (FWHM) mit der zentralen Wellenlänge, die mit der Hauptwellenlänge von LSPR einhergeht, betrachten Sie die Region, die von Interesse ist. Stellen Sie die Lampenintensität oder Belichtungszeit so lange ein, bis sich der Hintergrundbereich im Bereich von 15% befindet – 40% des maximalen Ausacity der Kamera und keine Objekte im Bereich des Interesses zeigen Signalintensitäten, die 90% des maximalen Intensitätsniveaus der Kamera überschreiten.
Hinweis: Das Ziel des Schrittes 2.3.2 ist es, eine Sättigung des Sensors beim Wechsel zwischen Filtern zu verhindern. Die ideale Hintergrundstufe wird zwischen Proben und Kameras variieren. Sobald dieser Schritt abgeschlossen ist, kann die Belichtungszeit eingestellt werden, nicht aber die Lampenintensität. - Stellen Sie die Probe mit einer Reihe von Bandpass-Filtern, die jeweils einen FWHM von 10 nm haben und die als Ganzes eine Bildgebung über die gesamte Wellenlänge von Interesse ermöglichen. Stellen Sie sicher, dass die Hintergrundintensität von Bild zu Bild (innerhalb von ~ 5% voneinander) konsistent bleibt, indem Sie die Belichtungszeit anpassen. Nach dem Umschalten der Filter, konzentrieren Sie die Probe vor der Bildaufnahme neu.
- Speichern Sie die Bilder als unkomprimierte TIFF-Dateien and/oder im nativen Dateiformat der Software, um alle Informationen zu speichern.
- Drehen Sie die Probe.
- Nach dem Sammeln von Bildern der Probe an ihrer ursprünglichen Position kann die Probe nun gedreht und mit zusätzlichen Orientierungen im Lichtweg abgebildet werden. Führen Sie die Rotation in regelmäßigen Abständen (z.B. 10 ° oder 15 °) im Bereich von 180 ° oder 360 ° durch.
Achtung: Die Rotation erfordert eine drehbare Probenstufe. - Wie in den Abschnitten 2.1-2.3, passen Sie die Kameraeinstellungen an, um eine konsistente Hintergrundebene von Bild zu Bild zu bieten.
NOTE: Es sollte keine Anpassung an Kohler Illumination vorgenommen werden.
- Nach dem Sammeln von Bildern der Probe an ihrer ursprünglichen Position kann die Probe nun gedreht und mit zusätzlichen Orientierungen im Lichtweg abgebildet werden. Führen Sie die Rotation in regelmäßigen Abständen (z.B. 10 ° oder 15 °) im Bereich von 180 ° oder 360 ° durch.
3. Datenanalyse mit ImageJ
Hinweis: Die folgenden Berechnungen können in einer Vielzahl von Softwarepaketen durchgeführt werden, und manchmal in dem nativen Programm, das verwendet wird, um die Bilder zu sammeln. ImageJ ist eine frei verfügbare Software der National Institutes of Health (NIH).
- Berechnen Sie den Partikelkontrast oder die Intensität.
- Öffnen Sie das Bild mit ImageJ.
- Wählen Sie das Rechteck-Werkzeug aus und zeichnen Sie ein Rechteck um den Hauptbereich.
- Wählen Sie in der Werkzeugleiste Bild, dann Zoom, dann zur Auswahl. Das Bildfenster wird auf den ausgewählten Bereich zoomen.
- Wählen Sie in der Werkzeugleiste Bild, dann Adjust,dann Brightness/Kontrast. Ein neues Fenster erscheint. Um eine bessere Betrachtung der Probenregion zu ermöglichen, passen Sie die vier Einstellungen an: Minimum, Maximum, Helligkeit und Kontrast. Diese Anpassungen verändern die wissenschaftlichen Daten nicht, sie ermöglichen lediglich eine bessere Sichtbarkeit der Probenregion.
Hinweis: Schritte 3.1.3 und 3.1.4 können mehrfach und in umgekehrter Reihenfolge durchgeführt werden. - Mit dem Rechteck-Werkzeug noch einmal eine Box um den ersten Nanopartikel ziehen, die gemessen werden soll. Die Box sollte nur geringfügig größer sein als die luftige Scheibe des Nanopartikels.
- Wählen Sie in der Werkzeugleiste Analyse und dann Maß. Es erscheint ein neues Fenster, das die Minimal-, Maximal-und Mittelwerte für die Pixel innerhalb der ausgewählten Box meldet.
- Ziehen Sie die Box, mit der der Nanopartikel gemessen wird, in einen Bereich, der unmittelbar an das Teilchen angrenzt ist, wo der Hintergrundkontrast relativ gleichmäßig ist und keine Partikel oder Verunreinigungen vorhanden sind. Behalten Sie die Originalgröße der Box.
- Verwenden Sie das Messwerkzeug, um die mittlere Intensität für den Hintergrundbereich zu bestimmen.
- Messen Sie die restlichen Partikel und einen angrenzenden Hintergrundbereich für jeden.
- Wiederholen Sie den Vorgang für jedes Teilchen in allen Bildern der Serie.
- Exportieren Sie die Daten in eine Tabelle, um den Kontrast oder die Intensität jedes Teilchens über alle Wellenlängen und Winkel zu berechnen.
- Berechnen Sie den Kontrast jedes Teilchens mit der folgenden Gleichung13,14,15:
Hinweis: Mit dieser Gleichung sollte der Partikelkontrast immer > 0 sein. - Berechnen Sie den rückenbereinigten Maximalwert des Partikels, indem Sie die gemessene Maximalintensität durch den Hintergrundwert teilen:
- Ebenso berechnen Sie den rückenbereinigten Mindestwert, indem Sie die gemessene Mindestteilstoffintensität durch den Hintergrund teilen:
Hinweis: Wie berechnet, sollte das Maximum einen Wert größer als einen haben, während das Minimum kleiner als ein Wert sein wird. Es ist akzeptabel, jeden Wert durch "1" zu subtrahieren, so dass der durchschnittliche Hintergrund im Wesentlichen null ist, das Maximum als positiver Wert dargestellt wird und dem Mindestwert ein negativer Wert16zugeordnet wird. Dieser letztere Ansatz erlaubt es dem Analysten, separat zu überlegen, was entlang der Polarisationsfelder passiert, was bei der Untersuchung anisotropen Teilchen nützlich ist. - Um das Spektralprofil an einer bestimmten Nanopartikel-Position zu zeichnen, werden die Plotdaten mit der Wellenlänge entlang der x-Achse und dem Kontrast oder der Intensität entlang der y-Achse dargestellt.
- Um das Rotationsprofil auf einer bestimmten Wellenlänge zu zeichnen, zeichnen Sie den Drehwinkel entlang der x-Achse und den Kontrast oder die Intensität entlang der y-Achse.
Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.
Representative Results
Bei der Arbeit mit Proben, die groß genug sind, um mit bloßem Auge gesehen zu werden, ist es in der Regel nicht erforderlich, Wahrzeichen auf dem Glassubstrat zu platzieren. Bei der Arbeit mit Nanomaterialien oder bei der Rotation der Probe können Wahrzeichen jedoch eine einfache Methode zur Ortung, Unterscheidung und Verfolgung der Probenorientierung bieten. Obwohl ausgeklügeltere Techniken verwendet werden können, um Wahrzeichen auf Glassubstraten 17zu hinterlassen, ist das Kratzen des Glases mit einem schreibenden Stift eine wirtschaftliche und einfache Methode, die in vielen Situationen funktioniert. Es ist wichtig, die Prüfung von Probenregionen zu vermeiden, die unmittelbar an diese Wahrzeichen angrenzen, da Kratzmarken einen komplexen Hintergrund mit dem Potenzial voneinwirkenden Daten schaffen (Abbildung 3). Doch an den Spitzen der Kratzmarken dehnen sich "Spinnennetze" oft von Grund auf aus aus. Diese Linien sind als Wahrzeichen recht wertvoll, aber auch hier sollten Nanopartikel vermieden werden, wenn sie sich mit diesen Defekten überschneiden.
Um eine optimale Bildgebung mit der DIC-Mikroskopie zu erreichen, ist es von entscheidender Bedeutung, die richtige Brennweite zu bestimmen. Objekte, die etwas außerhalb des Fokus liegen, erscheinen verschwommen, haben verschwommene Kanten und haben einen verminderten Kontrast. Abbildung 4 zeigt in unterschiedlichem Maße verschartet Gold-Nanopartikel. Nanopartikel in der unteren rechten Ecke stehen im Fokus, während Nanopartikel immer weiter aus dem Fokus geraten, wenn sie sich der oberen linken Ecke dieses Bildes nähern. Da DIC eine flache Tiefenschärfe hat, ist es nicht ungewöhnlich, dass einige Nanopartikel im Fokus stehen, während andere nicht im Fokus stehen, wenn sie auf einem Glassubstrat abgebildet sind. Daher ist es wichtig, sich bei der Anpassung am Mikroskop während eines Experiments konsequent auf die gleichen exakten Partikel zu konzentrieren.
Abbildung 5 ist ein Beispiel für den Effekt der Einstellung der Polarisatoreinstellungen bei der Abbildung von Gold-Nanosphären. Fünf Nanopartikel stehen im Fokus, während einer etwas aus dem Fokus fällt. Ein 540 nm-Bandpassfilter mit 10 nm FWHM befand sich ebenfalls im optischen Weg. In dieser Bildserie wurde die Hintergrundhelligkeit nach der Bildaufnahme mit ImageJ angepasst, um die fünf Partikel vor dem Hintergrund deutlicher zu machen. Wenn der Polarisator in einem von Senarmont entworfenen Nomarski-DIC-Mikroskop auf 0 ° gesetzt ist, ist er orthogonal zum Analysator (Abbildung 5A). Bei 0 ° erscheinen die Partikel meist weiß, wobei ein dunkler Streifen über ihren Mittelteil läuft. Dies ist ein Indiz für die Querpolarisierung von Nanosphärenproben. Wenn der Polarisator in verschiedene Winkel gedreht wird (Abbildung 5B-E), scheinen die Partikel dunkle Schatten nach Südwesten zu werfen. Die Schwarz-Weiß-Komponenten des Signals entstehen durch die beiden Polarisationsfelder von DIC und geben Aufschluss über die Ausrichtung plasmonischer Nanopartikel bei der Arbeit mit Bandpassfiltern. Da der Polarisator in höhere Winkel gedreht wird, bleibt das Schattenmuster ähnlich. Die Partikelkontrastwerte ändern sich jedoch dramatisch. Dies zeigt sich am besten durch die Messung der Kontrastwerte für die einzelnen Teilchen mit der oben genannten Gleichung. Das mit der Black Box hervorgehobene Teilchen hat Kontrastwerte von 0,65 (gekreuzte Polarisatoren), 0,84 (Polarisatorenverschiebung von 5 °), 1,10 (10 °), 0,44 (20 °) und 0,23 (45 °). Für diese Probe ist daher die optimale Bildeinstellung mit einer Polarisatorverschiebung von 10 °. Plasmonische Nanopartikel benötigen oft eine Polarisatoreneinstellung im Bereich von 5 ° – 15 °, und kleinere Inkremente als diese sollten normalerweise verwendet werden, um die ideale Einstellung zu identifizieren. Weitere Informationen zur Bildgebung und Analyse von kugelförmigen Gold-Nanopartikeln finden Sie in den Lesern der Vorarbeit von Sun et al. 11.
Anisotropic-förmige Nanopartikel erzeugen Muster mit höherer Komplexität als Nanosphären. Gold-Nanoroden wurden in ihrerLängsschnittlähmung von LSPR, 650 nm, abgebildet (Abbildung 6). Im Anfangsbild(Abbildung 6A) sind fünf helle Nanoroden und mehrere Dimmerpartikel zu erkennen. Statt ein schattenspendendes Aussehen zu haben, haben drei der Stäbe überwiegend schwarze, luftige Scheiben, während zwei meist weiß sind. Der Polarisator wurde auf 10 ° links von der gekreuzten Polarisationseinstellung gesetzt. In Abbildung 6Bwurde gekreuzte Polarisierung verwendet; Nur drei der Partikel erscheinen, als vollständig weiße luftige Scheiben. Die anderen sind verschwunden oder scheinen leicht aus dem Fokus zu fallen. Mit dem Polarisator, der auf 10 ° rechts von der gekreuzten Polarisation gesetzt ist (Abbildung 6C), werden die Muster nun von dem, was in Abbildung 6Abeobachtet wurde, umgekehrt. Der Polarisator wurde als nächstes auf 45 ° rechts von der gekreuzten Polarisation (Abbildung 6D) gedreht, der maximalen Einstellung, um zu zeigen, dass die Teilchen ihre Farben bei dieser Einstellung behalten, aber der Kontrast ist deutlich zurückgegangen. In den übrigen Figurenplatten wurde die Nanorodensammlung stufenweise um 90 ° im Uhrzeigersinn gedreht, während der Polarisator auf 10 ° nach rechts der gekreuzten Polarisation gesetzt wurde. Das Muster ändert sich nach und nach für jedes Nanorod, und nach einer vollen 90 °-Drehung haben die Partikel ihre Farben von der Anfangsanstellung umgedreht. Kurz gesagt, wenn eine der Achsen eines plasmonischen Nanorod mit einem der beiden Polarisationsfelder gesäumt ist, und wenn das Nanorod auf der LSPR-Wellenlänge der Achse abgebildet ist, wird der Nanorod meist weiß oder meist schwarz erscheinen, je nachdem, welches Polarisationsfeld es aligne ist. D mit (Abbildung 6A, C)2. Wird der Nanopartikel um 90 ° gedreht (Abbildung 6H), wird er nun mit dem entgegengesetzten Polarisationsfeld aufgereiht und die entgegengesetzte Farbe annehmen. Wenn stattdessen der Nanopartikel nur um 45 ° gedreht wurde (Abbildung 6F), dann wird er in einer Position sein, in der das Teilchen sein größtes Schattengewirbnis aufweisen wird, das eine auffällige Ähnlichkeit mit dem zeigt, was bei den plasmonischen Nanosphären beobachtet wird. Aufgrund dieses optischen Verhaltens sehen plasmonische Nanopartikel mit anisotropen Formen oft flach aus, anstatt das dreidimensionale Schattengestrahlbild von Nanosphären zu haben. Das Ergebnis dieses Unterschieds des optischen Verhaltens ist, dass es genutzt werden kann, um zwischen plasmonischen Nanopartikeln zu unterscheiden, die sphärisch und anisotrope in Form sind, wie zuvor in mehrerenForschungsstudien diskutiert wurde 2, 3,6,7,11,13,16.
Schließlich zeigt Abbildung 7 repräsentative Einzelteilchenspektroskopie-Daten, als Kontrast einer Gold-Nanosphäre (Abbildung7A)11, Intensität eines einzelnen Gold-Nanorodes mit seiner Längsachse, die parallel zu einer der Polarisierung orientiert ist. Felder (Abbildung 7B)6, und das Intensitätsprofil eines einzelnen Gold-Nanorodes in seiner LSPR-Wellenlänge und während der Drehung der Stufe (Abbildung 7C)6. Beide Darstellungsmethoden zeigen die Breite und Lage des LSPR-Effekts. Bei plasmonischen Nanopartikeln mit anisotropen Form zeigen die Intensitäts-und Rotationsdaten die Ausrichtung des Effekts und damit die Ausrichtung des Teilchens auf das Probensubstrat, die zuvor durch korrelative Studien nachgewiesen wurde. Solche Partikel mit DIC und Transmissionselektronenmikroskopie2,16,18.
Abbildung 1: Der Lichtweg in der transkribierten Nomarski-basierten DIC-Mikroskopie. Nach dem Verlassen der Lichtquelle (S), Das Licht geht durch einen Polarizer (P), ein strahlenschälendes Nomarski-Prisma (NP), den Kondensator (C), die Fokusebene (FP), das Objektiv (O), ein strahlgebendünniges Nomarski-Prisma (NP), den Analysator (A) und schließlich den Detektor (D). Bitte klicken Sie hier, um eine größere Version dieser Figur zu sehen.
Abbildung 2: Beispiele für plasmonische Nanopartikel, die an ihren LSPR-Wellenlängen mit 10 nm-Bandpass-Filtern mit einem DIC-Mikroskop abgebildet sind. Beide Bilder werden bei 100x gesammelt. (A) Silberne Nanosphären mit 40 nm Durchmesser bei 480 nm mit einem Bandpassfilter mit 10 nm FWHM. (B) Rod-ähnliche Gold-Nanopartikel, die mit einem Bandpassfilter mit 10 nm FWHM signiert wurden. Bitte klicken Sie hier, um eine größere Version dieser Figur zu sehen.
Abbildung 3: Bild eines Kratzes, der in einen Glasdeckel mit einem schreienden Stift verwandelt wurde. Gegen Ende der eigentlichen Einrückung verzweigt sich eine Reihe schmaler und flacher "Spinnennetze" aus dem Kratzer selbst, was zu einem Muster führt, das als Bilddenkmal genutzt werden kann. Dieses Bild wurde mit 100x Vergrößerung und Breitband-Weißlicht gesammelt. Bitte klicken Sie hier, um eine größere Version dieser Figur zu sehen.
Abbildung 4: Goldene Nanosphären, die mit breitblichem weißem Licht bei 100x abgebildet sind. Partikel in der unteren rechten Ecke stehen im Fokus, aber die Partikel driften weiter von der Brennweite in Richtung der oberen linken Ecke. Objekt in der Mitte des Bildes ist Schutt. Bitte klicken Sie hier, um eine größere Version dieser Figur zu sehen.
Abbildung 5: Goldene Nanosphären, die unter einer Reihe von verschiedenen Polarisator-Einstellungen bei einer Wellenlänge von 540 nm und einer Vergrößerung von 100x abgebildet werden. Die Hintergrundhelligkeit wurde nach der Nachbearbeitung mit ImageJ angepasst, um Partikel deutlicher zu machen. Polarizer Einstellung von (A) 0 ° (Polarisator orthogonal zum Analysator),(B) 5 °, (C) 10 ° (derbeste Kontrast dieser Bilderserie), (D) 20 ° und (E)45 °. Der gemessene Kontrast des Teilchens in der Black Box beträgt(A) 0,65, (B) 0,84, (C) 1,10, (D) 0,44und (E) 0,23. Bitte klicken Sie hier, um eine größere Version dieser Figur zu sehen.
Abbildung 6: Beispiel der bildgebenden anisotropen plasmonischen Nanopartikel: Goldene Nanorods in ihrer Längsschnittlähmung von 650 nm und eine Vergrößerung von 100 x. Partikel von besonderem Interesse sind in gelber Box eingeschlossen. Polarisator-Einstellungen sind: (A) links 10 °, (B) 0 °, (C) rechts 10 °,(D) rechts 45 °. Mit dem auf 10 ° zugesinnten Polarisator wurde die Bühne im Uhrzeigersinn um (E) 20 °, (F) 45 °, (G) 70 ° und (H) 90 ° gedreht. Bitte klicken Sie hier, um eine größere Version dieser Figur zu sehen.
Abbildung 7: Repräsentative Ergebnisse einzelner Teilchenspektroskopie. (A) Gold-Nanosphärenspektroskopie, die im Sinne von DIC Contrast angezeigt wird. Jeder Datenpunkt stellt für jeden Partikeldurchmesser durchschnittlich 20 Nanosphären dar, und die Datenerfassung basierte auf 10nm FWHM-Bandpassfilter. (B) Ein einzelnes Gold-Nanorod, das als DIC-Intensitätsdaten dargestellt wird, wobei zwei verschiedene Polarisator-Einstellungen verwendet werden (2 ° auf beiden Seiten der gekreuzten Polarisation). (C) DIC-Intensitätsdaten für ein einzelnes Gold-Nanorod auf der LSPR-Wellenlänge von 680 nm, während es um 180 ° gedreht wurde und der Polarisator bei 2 ° von der gekreuzten Polarisierungsposition gehalten wurde. Abbildung 7A wird mit Genehmigung von Sun et al., Analytical Chemistry, angepasst. 81 (22), 9203-9208 (2009), und Abbildung 7B,C von Stender et al., Analytische Chemie. 84 (12), 5210-5215 (2012). Copyright American Chemical Society. Bitte klicken Sie hier, um eine größere Version dieser Figur zu sehen.
Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.
Discussion
Bei der Bildgebung mit der DIC-Mikroskopie ist es entscheidend, die optischen Komponenten vor dem Sammeln von Daten zu optimieren. Schon kleinere Anpassungen des Polariszers in der Mitte eines Experiments können zu erheblichen Auswirkungen auf die Enddaten6führen. Darüber hinaus benötigen unterschiedliche Materialien unterschiedliche Polarisator-Einstellungen. Obwohl hier große Schrittgrößen verwendet wurden, um die Wirkung des Polarisationswinkels zu demonstrieren, ist es in einem eigentlichen Experiment zwingend notwendig, die Polarisatoreneinstellung innerhalb von 1 ° – 2 ° der optimalen Kontrasteinstellung zu optimieren. Auch die Polarisator-Einstellung soll für die künftige Referenz aufgezeichnet werden. Es wird auch empfohlen, immer auf der gleichen Seite des gekreuzten Polarizers (0 °) Punkt zu arbeiten. Hin-und Herschalten bringt keine Vorteile, kann aber aufgrund einer Umkehr des Schattenmusters zu Verwirrung führen.
Als Nächstes ist es wichtig, die Hintergrundintensität bei der Planung der Spektroskopie zu überwachen. Dies wird am besten erreicht, indem man die Belichtungszeit der Kamera anpasst, oder indem man neutrale Dichtefilter in den Lichtweg einfügt. Die Anpassung von Öffnungen oder Lampenintensitäten kann die Kohler Beleuchtung beeinflussen und Kontrastwerte verändern. Der Hintergrund muss relativ sogar über die Stichprobe hinweg liegen, damit die Auswahl einer Hintergrundregion die Kontrastberechnung nicht verändert. Musterproben, die nicht an einen sauberen Hintergrundraum angrenzen, sollten vermieden werden. Außerdem kann die Hintergrundintensität zunächst nicht zu hoch oder zu niedrig eingestellt werden. Wenn die Hintergrundintensität zu hoch angesetzt ist, besteht ein erhöhtes Risiko, dass einige Signale den maximalen Bereich der Kamera überschreiten, so dass es unmöglich ist, den Kontrast in diesen Regionen zu berechnen. Wenn die Hintergrundintensität zu niedrig eingestellt ist, wird es extrem schwierig sein, einen guten Kontrast zwischen der dunklen Komponente des DIC-Signals und dem Hintergrundsignal zu erreichen. Das Verständnis des typischen oder erwarteten Verhaltens einer Probe kann bei der Auswahl der richtigen Hintergrundintensität helfen.
Auch die richtige Fokusebene zu finden, ist unerlässlich. Einer der Vorteile von Nomarski DIC ist, dass es eine flache Tiefenschärfe hat. Das macht es aber schwieriger, sich auf dünne Proben wie Nanopartikel zu konzentrieren. Bei dickeren Proben besteht die Herausforderung darin, die eigentliche Brennweite von größtem Interesse zu finden. Viele Brennweiten können interessant sein und Nanopartikel auf ihnen haben, daher ist es wichtig, frühzeitig die Nanopartikel von größtem Interesse zu bestimmen.
Bei Nanopartikeln ist es wichtig, dass der Mikroskopist erkennt, dass er eine luftige Disc oder "Punktverbreitungsfunktion" des Objekts 2betrachtet. In der Regel ist die luftige Scheibe nützlich, um festzustellen, ob ein plasmonischer Nanopartikel eine Form hat, die isotropisch oder anisotropisch ist, aber Nanopartikel-Bildgebung ist in der Tat viel komplexer als das, was hier diskutiert wird. Komplexe Nanopartikel-Aggregate können manchmal isotropen Partikeln ähneln, so dass dann Elektronenmikroskopie-Methoden notwendig sind, um die Nanopartikel-Muster2,16 ,18 zu charakterisieren, 19. Um plasmonische Nanopartikel mit einem DIC-Mikroskop abzubilden, ist es wichtig, gefilterte Bildgebung zu verwenden und die Partikel an einer ihrer hochabsorbierenden plasmonischen Wellenlängen6 abzubilden. Das Erzeugen mit einer unsachgemäßen Wellenlänge oder ohne Filter kann zur Erfassung von Schattenträgmustern führen, die schwer zu entschlüsseln sind.
Bei der Abbildung von Nanopartikeln neben Objekten, die größer sind als die Beugungsgrenze des Lichts, ist es wichtig, sich daran zu erinnern, dass das Ziel des Mikroskops eine relativ flache Brennweite "sieht." Ein weit verbreiteter Irrglaube von DIC ist, dass es die Betrachtung eines Objekts im tatsächlichen 3D-Relief ermöglicht. Dies wird durch das Schattenguss-Muster verursacht, das in der Tat viele Objekte dreidimensional erscheinen lässt. Um jedoch vertikale Informationen auf mehreren Fokusebenen zu sammeln, wäre es notwendig, die Bühne zu heben oder zu senken und eine Abfolge von Bildern zu sammeln. Das kann sehr schwer durchzuführen und zu interpretieren sein, vor allem bei dickeren Proben, etwa Zellen. So braucht der Mikroskopist ein tiefes Verständnis aller Materialien, die bei solchen Experimenten beteiligt sind, und muss die Positionen der einzelnen Brennweiten, die verwendet wurden, erfassen.
Schließlich ist der Schritt der Datenanalyse ebenso entscheidend wie die Datenerhebung. Bei der Messung der Kontrast-oder Intensitätswerte der Probe sollten mehrere Faktoren berücksichtigt werden. Typischerweise interessiert sich der Analyst vor allem für die Minimal-und Maximalwerte für das Partikeln. Wenn das Kontrastverhältnis zum Geräuschverhältnis für die Probe ausreichend hoch ist und der Hintergrundbereich sauber und gleichmäßig beleuchtet ist, dann kann eine einfache geometrische Form um die Probenregion gezogen werden, ohne dass ein Signal durch Verunreinigungen ausgelöst wird. Außerdem kann bei Sauberkeit und Gleichung des Hintergrundes eine Hintergrundmessung in jedem unmittelbar neben der Probe angrenzenden Bereich erfolgen. Wenn es jedoch Verunreinigungen gibt oder wenn der Hintergrund ungleichmäßig ist, dann muss der Analyst eine kritische Überprüfung der Umgebung der Probe vornehmen, und der Analyst muss beurteilen, ob es überhaupt möglich ist, eine vernünftige Hintergrundmessung vorzunehmen. Wichtig ist auch, die Proben-und Hintergrundbereiche mit dem gleichgroßen und geformten Werkzeug zu messen, um die Einführung von Bias in die Berechnung zu vermeiden. In der Regel haben kleinere Messflächen eine geringere Wahrscheinlichkeit, Ausreißer (z.B. Verunreinigungen, schlechte Pixel, etc.) zu erkennen, aber größere Probenahmebereiche bieten oft eine zuverlässigere Messung des Mittelwertes des Hintergrundes.
Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.
Disclosures
Der Autor hat nichts zu offenbaren.
Acknowledgments
Dr. Anthony S. Stender möchte die technische Unterstützung durch das Nanoscale and Quantum Phenomena Institute (NQPI) an der Universität Ohio würdigen. Dieser Artikel wurde durch die Inbetriebnahme von Dr. Stender von der Ohio University ermöglicht.
Materials
| Name | Company | Catalog Number | Comments |
| Contrad 70 | Decon Labs, Inc. | 1002 | For cleaning microscope glass, Available through many chemical suppliers |
| Ethanol | Fisher Scientific | A962-4 | For cleaning and storing microscope glass |
| Glass microscope cover slips | Ted Pella | 260148 | |
| Glass microscope slides | Ted Pella | 26007 | |
| Gold nanorods | Nanopartz | DIAM-SPR-25-650 | |
| Gold nanospheres (80 nm) | Sigma Aldrich | 742023-25ML | |
| ImageJ | NIH | N/A | Free Software availabe for data analysis from NIJ |
| Nail polish | Electron Microscopy Sciences | 72180 | |
| Nikon Ti-E microscope | Nikon | N/A | |
| Nitrogen gas | Airgas | N/A | |
| ORCA Flash 4.0 V2+ digital sCMOS camera | Hamamatsu | 77054098 | |
| Scribing pen | Amazon | N/A | Many options available online for under $10. Not necessary to buy an expensive version. |
| Ultrapure water | 18 megaohm |
References
- Pluta, M. Ch 7: Differential Interference Contrast in. Advanced Light Microscopy. 2, Elsevier. 146-197 (1989).
- Stender, A. S., Wang, G., Sun, W., Fang, N. Influence of Gold Nanorod Geometry on Optical Response. ACS Nano. 4 (12), 7667-7675 (2010).
- Stender, A. S., et al. Single Cell Optical Imaging and Spectroscopy. Chemical Reviews. 113 (4), 2469-2527 (2013).
- Mehta, S. B., Sheppard, C. J. R. Partially coherent image formation in differential interference contrast (DIC) microscope. Optics Express. 16 (24), 19462-19479 (2008).
- Murphy, D. B., Davidson, M. W. Ch 1: Fundamentals of Light Microscopy. Fundamentals of Light Microscopy and Electronic Imaging, Second edition. , Wiley. 1-20 (2012).
- Stender, A. S., Augspurger, A. E., Wang, G., Fang, N. Influence of Polarization Setting on Gold Nanorod Signal at Nonplasmonic Wavelengths Under Differential Interference Contrast Microscopy. Analytical Chemistry. 84 (12), 5210-5215 (2012).
- Wang, G., Sun, W., Luo, Y., Fang, N. Resolving Rotational Motions of Nano-objects in Engineered Environments and Live Cells with Gold Nanorods and Differential Interference Contrast Microscopy. Journal of the American Chemical Society. 132 (46), 16417-16422 (2010).
- Kelly, K. L., Coronado, E., Zhao, L. L., Schatz, G. C. The Optical Properties of Metal Nanoparticles: The Influence of Size, Shape, and Dielectric Environment. The Journal of Physical Chemistry B. 107 (3), 668-677 (2003).
- Mulvaney, P. Not All That's Gold Does Glitter. MRS Bulletin. 26 (12), 1009-1014 (2012).
- Maier, S. A. Plasmonics: Fundamentals and Applications. , Springer US. (2007).
- Sun, W., Wang, G., Fang, N., Yeung, E. S. Wavelength-Dependent Differential Interference Contrast Microscopy: Selectively Imaging Nanoparticle Probes in Live Cells. Analytical Chemistry. 81 (22), 9203-9208 (2009).
- Cras, J. J., Rowe-Taitt, C. A., Nivens, D. A., Ligler, F. S. Comparison of chemical cleaning methods of glass in preparation for silanization. Biosensors and Bioelectronics. 14 (8), 683-688 (1999).
- Augspurger, A. E., Sun, X., Trewyn, B. G., Fang, N., Stender, A. S. Monitoring the Stimulated Uncapping Process of Gold-Capped Mesoporous Silica Nanoparticles. Analytical Chemistry. 90 (5), 3183-3188 (2018).
- Murphy, D. B., Davidson, M. W. Ch 2: Light and Color. Fundamentals of Light Microscopy and Electronic Imaging, Second Edition. , Wiley. 21-33 (2012).
- Wayne, R. Ch 3: The Dependence of Image Formation on the Nature of Light. Light and Video Microscopy (Second Edition). , Academic Press. 43-78 (2014).
- Stender, A. S., Wei, X., Augspurger, A. E., Fang, N. Plasmonic Behavior of Single Gold Dumbbells and Simple Dumbbell Geometries. The Journal of Physical Chemistry C. 117 (31), 16195-16202 (2013).
- Hu, M., et al. Dark-field microscopy studies of single metal nanoparticles: understanding the factors that influence the linewidth of the localized surface plasmon resonance. Journal of Materials Chemistry. 18 (17), 1949-1960 (2008).
- Choo, P., et al. Wavelength-Dependent Differential Interference Contrast Inversion of Anisotropic Gold Nanoparticles. The Journal of Physical Chemistry C. 122 (47), 27024-27031 (2018).
- Funston, A. M., Novo, C., Davis, T. J., Mulvaney, P. Plasmon Coupling of Gold Nanorods at Short Distances and in Different Geometries. Nano Letters. 9 (4), 1651-1658 (2009).
