12 de fevereiro de 2014
Um método para superar o limite de difração óptica é apresentado. O método inclui um processo de duas etapas: fase de recuperação óptica usando algoritmo iterativo Gerchberg-Saxton, e deslocamento do sistema de imagem seguido pela repetição da primeira etapa. A sinteticamente aumento abertura da lente é gerado ao longo da direção do movimento, produzindo resolução de imagem superior.
O objetivo geral deste procedimento é aumentar sinteticamente a abertura da lente de uma plataforma de imagem de varredura. Isso é realizado primeiramente capturando três imagens de baixa resolução, com diferentes desfoques, de um alvo enquanto se move ao longo do eixo óptico do sistema. O segundo passo consiste em deslocar todo o sistema de imagem perpendicularmente e, em seguida, capturar três imagens desfocadas do alvo.
Em seguida, desloque o sistema de imagem para o outro lado do eixo óptico e capture mais três imagens desfocadas do alvo. O passo final é recuperar numericamente as fases ópticas para determinar os campos ópticos e, então, combiná-los adequadamente para obter uma imagem super-resolvida. Em última instância, uma abertura de lente aumentada sinteticamente é gerada ao longo da direção do movimento, proporcionando maior resolução de imagem.
A principal vantagem da técnica proposta em comparação com outras abordagens de super-resolução com multiplexação temporal é que a nossa técnica é passiva e, portanto, não requer a projeção de padrões de codificação que posteriormente não são utilizados para obter a imagem super-resolvida. Este experimento é normalmente realizado em relativa escuridão. No entanto, parte do vídeo é filmada com a luz acesa para melhor visualização do protocolo. Para iniciar a montagem, faça o alinhamento aproximado da lente expansora do feixe a laser e da câmera sobre o mesmo eixo óptico. Monte tanto a lente quanto a câmera em uma plataforma de translação para permitir movimentos sutis perpendiculares ao eixo óptico.
Além disso, monte a câmera em uma plataforma de translação para pequenos movimentos paralelos ao eixo óptico. Ligue o laser e use um diafragma de abertura para garantir que a luz passe pelo centro da lente. Em seguida, ligue a câmera e use a plataforma linear Z para verificar o alinhamento do feixe de laser.
Quando estiver alinhado, a desfocagem causará apenas uma alteração no tamanho do ponto, mas não provocará um deslocamento lateral do mesmo. Após a conclusão do alinhamento, insira um alvo de teste padrão US Air Force à frente do expansor de feixe. Posicione o alvo de modo que a luz que o atravessa passe pelo centro da lente.
Utilize o estágio Z linear para focalizar o alvo. Esta posição inicial xz da câmera servirá como ponto de referência. Após alcançar o foco, insira a abertura quadrada de 0,1 polegada e capture a primeira imagem do alvo.
Agora ajuste o estágio linear Z. Utilize-o para afastar a câmera do alvo em 0,2 polegadas. Capture uma segunda imagem do alvo e mova a câmera mais 0,2 polegadas para longe.
Tire uma terceira imagem. Essas três imagens serão denominadas série B. Retorne a câmera à sua posição de ancoragem original antes de prosseguir.
Após retornar à posição de ancoragem, comece a utilizar o deslocamento linear do estágio X. Todo o sistema de imageamento se move lateralmente por uma distância de 0,1 polegadas positivas. O sistema de imageamento agora está fora do centro do feixe a laser.
Capture uma imagem do alvo a partir desta posição. Ajuste o estágio Z para afastar a câmera do alvo em 0,2 polegadas. Capture uma imagem, depois mova-a novamente 0,2 polegadas para trás.
Tire uma terceira imagem do alvo. Essas três imagens serão denominadas série A. Retorne a câmera para a posição de referência.
A partir da posição âncora, mova a câmera negativamente em 0,1 polegada. Capture mais três imagens nas mesmas posições Z da outra série. Essas imagens serão a série C.
Como a câmera capta apenas a intensidade do campo, as informações sobre a fase óptica são perdidas. Para recuperá-las e determinar o campo óptico, utilize o método numérico dos três planos. Uma vez determinado o campo óptico de cada série de imagens, use a integral de espaço livre fenal para retropropagar o campo óptico da série B até o plano da lente que corresponde à série A.
Certifique-se de que o campo seja deslocado para refletir sua posição em relação ao eixo óptico. Propague o campo óptico no espaço livre até o plano da lente. Repita os mesmos passos para a série C abaixo do eixo óptico.
Somar os três campos para combiná-los e aumentar sinteticamente o tamanho da abertura. Por fim, propagar o campo resultante no espaço livre até o plano da imagem. O alvo utilizado no experimento foi o alvo de teste negativo 1951 USAF mostrado aqui em uma imagem de alta resolução.
Compare isso com a imagem de baixa resolução obtida na posição de referência sobre o eixo óptico. Nenhuma das barras de resolução é visível na imagem super-resolvida. As barras verticais são visíveis até o terceiro elemento à direita.
Como a abertura foi aumentada apenas na direção horizontal X, não há melhoria na resolução das barras horizontais. Após assistir a este vídeo, você deverá ter uma boa compreensão de como montar um sistema passivo de super-resolução que aumenta sinteticamente a abertura da lente utilizando o movimento da plataforma de imageamento e cálculos numéricos. Embora a demonstração que você viu tenha sido realizada em uma bancada óptica, o conceito proposto é viável para sistemas reais de imageamento aéreo.
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Este artigo apresenta um método para superar o limite de difração óptica por meio de um processo em duas etapas que envolve recuperação de fase óptica e deslocamento do sistema de imagem. A técnica permite um aumento sintético da abertura da lente, resultando em resolução de imagem aprimorada.
Essa técnica aborda o desafio de alcançar imagens de alta resolução em ambientes dinâmicos, onde sistemas ópticos tradicionais são limitados pela difração e pelo movimento da plataforma. Ao aumentar sinteticamente a abertura efetiva da lente por meio da recuperação passiva de fase óptica e deslocamentos controlados da plataforma, o método melhora a confiança preditiva na detecção e caracterização de alvos. Ele apoia fluxos de trabalho de descoberta precoce ao permitir a coleta confiável de dados de imagem a partir de plataformas em movimento, reduzindo a ambiguidade mecanicista em aplicações de vigilância e reconhecimento.
O método se insere no continuum de descoberta ao aprimorar a prontidão para imageamento durante a fase inicial de testes de hipóteses e apoiar a geração escalável de dados para as etapas de identificação de compostos líderes.