Summary
O artigo descreve um procedimento para armazenar os pacotes de dados ópticos com uma modulação arbitrário, comprimento de onda, e taxa de dados. Estes pacotes são a base de telecomunicações moderno.
Abstract
Telecomunicações de hoje é baseada em pacotes ópticos que transmitem as informações em redes de fibra óptica em todo o mundo. Actualmente, o processamento dos sinais é realizado no domínio eléctrico. Armazenamento directo no domínio óptico evitaria a transferência dos pacotes para o eléctrico e de volta para o domínio óptico em cada nó de rede e, por conseguinte, aumentar a velocidade e, eventualmente, reduzir o consumo de energia de telecomunicações. No entanto, a luz consiste em fotões que se propagam à velocidade da luz no vácuo. Assim, o armazenamento de luz é um grande desafio. Existem alguns métodos para retardar a velocidade da luz, ou armazená-lo em excitações de um médium. No entanto, estes métodos não podem ser utilizados para o armazenamento de pacotes de dados ópticas utilizadas em redes de telecomunicações. Aqui, mostramos como o tempo-frequência, coerência, que é válida para todos os sinais e, por conseguinte, para os pacotes ópticos assim, pode ser explorada para construir uma memória óptica. Nós will avaliação do fundo e mostram, em pormenor e por meio de exemplos, como um pente de frequências pode ser usado para a reprodução de um pacote óptico que entra na memória. Uma dessas cópias no domínio do tempo é, em seguida, extraídas da memória por um interruptor no domínio do tempo. Iremos demonstrar este método para a intensidade, bem como para os sinais modulados em fase.
Introduction
O transporte de dados nas redes de telecomunicações é opticamente, uma vez que apenas as fibras ópticas oferecem a capacidade necessária para o tráfego de dados de hoje transmitido em todo o mundo. No entanto, em todos os nós da rede o sinal óptico tem que ser transferido para o domínio eléctrico, a fim de processar. Depois de processar o sinal é convertido de novo para o domínio óptico para transmissão posterior. Esta dupla de transferência entre os domínios é tanto tempo e poder consumir. A fim de usar um processamento de todas as ópticas dos dados, o problema da armazenagem intermédia tem de ser resolvido. Assim, foram sugeridos vários métodos para a armazenagem ou tamponamento dos sinais ópticos. A maneira mais simples é enviar os sinais em uma matriz de guias de ondas com diferentes comprimentos de 2. No entanto, estas matrizes são volumosos e não o tempo de armazenamento pode ser ajustado uma vez que ele é pré-definido pelo comprimento do guia de ondas.
O método de "Slow-Light" se baseia em uma tunable mudança do índice de refracção de um grupo médio para abrandar a velocidade de propagação de impulsos de sinal óptico 2. Vários efeitos físicos e sistemas de materiais pode ser usada para esta finalidade 3-6. No entanto, com estes métodos, o sinal pode ser retardado por apenas alguns bits de comprimentos, o que é, de longe, não é suficiente para nós de rede óptica 7,8.
Outra abordagem utiliza a conversão de comprimento de onda e de dispersão para a geração de atrasos ajustáveis. Deste modo, o comprimento de onda central do sinal de entrada é deslocado através da conversão óptica não linear. Em seguida, o sinal é transmitido em uma fibra altamente dispersivo. A diferença na velocidade de grupo na fibra dispersiva leva a um atraso, que é proporcional ao produto do deslocamento do comprimento de onda e a dispersão da velocidade de grupo (GVD) na fibra. Com uma segunda conversão do comprimento de onda é deslocado de volta para o valor original. Para as técnicas de mudança de comprimento de onda, como a mistura de quatro ondas ou mo fase de autodulation pode ser usado. Com o tempo de armazenamento e de conversão método dispersão até 243 nseg de atraso ajustável, o que corresponde a 2400 bits, foram relatados 10. Entretanto, os métodos de conversão de comprimento de onda e de dispersão, em geral, precisam componentes especiais e configurações para a produção de uma grande mudança de comprimento de onda e / ou grande GVD. Além disso, eles estão entre os métodos mais complexos de atraso e sedentos de poder 2.
Outros métodos de armazenar o sinal óptico para uma excitação de um sistema de material. Um feixe de sonda é então usado para a leitura da informação. Normalmente, estes sistemas não podem ser usados na área de telecomunicações, uma vez que requerem temperaturas extremamente altas ou menor 11, não vai trabalhar com larguras de banda de telecomunicações, ou exigir, em vez configurações complicadas e alta potência 12-14.
Aqui, mostramos como uma propriedade básica de sinais (a coerência tempo-frequência) pode ser explorada para o armazenamento de pacotes de dados ópticos. Since não de excitação de um sistema material é utilizado, temos chamado de método de armazenamento Quasi-light (QLS) 15-17. A QLS é independente da modulação, o formato de dados e os pacotes de taxa de dados e pode armazenar os pacotes ópticos por vários milhares de bits comprimentos 18.
A ideia básica pode ser visto na Figura 1, em forma de impulsos rectangulares são mostradas aqui. No entanto, o método funciona para todas as formas de pulso e para pacotes de pulsos. A única restrição é que os sinais têm de ser limitado no tempo.
Coerência tempo-frequência Figura 1. Por um sinal de modulação de intensidade 23. Um sinal rectangular única no domínio do tempo (a) é representada por uma função de sincronismo no-doma frequênciaem (b). Aqui a intensidade normalizada é mostrado, uma vez que não é possível medir os campos com equipamento óptico. A representação do domínio de tempo para uma sequência de sinais rectangulares é mostrado em (c). Esta sequência ainda tem o mesmo formato espectral. Mas, trata-se de freqüências individuais eqüidistantes sob o envelope sinc (d). O eixo do tempo são normalizados para metade a duração de um único sinal eo eixo de freqüência para os primeiros cruzamentos de zero, respectivamente. Clique aqui para ver imagem ampliada.
Um pulso retangular no domínio do tempo (Figura 1-A) tem um "Cardinalis seio" ou função sinc pecado (px) / em forma px espectro (Figura 1b), onde todas as freqüências sob o envelope estão presentes. Um trem de impulsos rectangulares, no domínio do tempo (Figura 1c) tem ainda um sinc função espectro (Figura 1d) em forma com a largura de banda Δ f. Mas, devido à periodicidade, nem todas as freqüências estão presentes mais. Em vez disso, o espectro de frequências consiste equidistantes e o inverso da frequência de espaçamento define a separação temporal entre os impulsos Δ T = 1 / Δ v.
A ideia básica das QLS é agora simplesmente para extrair frequências equidistantes fora do espectro do pacote de entrada. Devido à coerência tempo-frequência, isso resulta numa cópia do pacote no domínio do tempo. A cópia com o retardo desejado pode ser extraída por um interruptor no domínio do tempo.
O princípio da nossa experiência é apresentado na Figura 2. Um sinal de entrada por tempo limitado é multiplicado com um pente de freqüência no domínio da frequência. Para a multiplicação do efeito não-linear de dispersão de Brillouin estimulada (SBS) é usado. Os resultados são cópias equidistantes do sinal de entrada em the no domínio do tempo. Um dos sinais é extraída com um interruptor accionado por uma função rectangular. Assim, na saída da memória, em princípio, pode ser esperada uma cópia sem distorção do impulso de entrada.
Sinal de entrada limitado Figura 2. Idéia básica do armazenamento Quasi-luz 15. Uma vez (a) é multiplicado com um pente de freqüência (b) no domínio da freqüência, que é indicado com um X. Isto leva a várias cópias do sinal no domínio do tempo (c). Do trem de impulsos gerado uma das cópias (d) é extraído com um interruptor de domínio de tempo de um sinal de leitura rectangular (e). O interruptor pode ser um modulador. O resultado é um dispositivo de armazenamento do sinal óptico. A ruatempo Orage é definida pelo espaçamento de frequência entre as linhas do pente e do sinal de leitura. Clique aqui para ver imagem ampliada.
Si SBS é um efeito não linear que pode ocorrer em fibras de modo único padrão (SSMF) a baixas potências. Desse modo, o sinal interage com uma alteração da densidade óptica, que é gerado por um contador de propagação da onda de bomba. Se a onda do sinal é downshifted em frequência, uma região de ganho é formado, em que o sinal será amplificada. Se cabe-mudou o sinal será atenuado na região correspondente perda. O desvio de frequência entre o sinal da bomba e é definido pela onda acústica, o que depende das propriedades do material. A maior vantagem do SBS para a aplicação apresentada é a largura de banda estreita Δ f SBS da região de ganho. Assim, praticamente SBS forma uma largura de linha de filtro óptico estreito. A largura de banda estreita de tele ganhar região depende do comprimento e área eficaz da fibra, bem como sobre a potência da bomba usada 19. A largura total natural na metade do máximo (FWHM) largura de banda do ganho SBS em um SSMF é de cerca de 30 MHz. Nas guias de ondas especiais, tais como fibras de AllWave, e com potências elevadas de bomba, a largura de banda pode ser reduzida até 10 MHz. 20. Devido à largura de banda do filtro os diferentes exemplares são cobertas com um envelope. Portanto, o tempo máximo de armazenamento dos QLS depende inversamente da largura de banda de SBS. A largura de banda de 10 MHz que resultaria em um tempo máximo de armazenamento de 100 nanossegundos. Clique aqui para ver imagem ampliada.
Para a transmissão muito elevada taxa de bits a informação tem de ser codificado para a fase da portadora, em vez da sua amplitude, uma vez que esta oferece uma série de vantagens. Assim, contrariamente aos impulsos, os sinais nessas redes ópticas tem amplitude constante. <strong> A Figura 3 mostra um tal sinal modulado fase no tempo (esquerda) e no domínio da frequência (direita). Este espectro pode ser amostrado da mesma forma que a do sinal de amplitude modulada 21. De facto, o espectro da função rectangular para-e intensidade de sinais modulados em fase é filtrada, devido à transmissão, o que limita o espectro.
Coerência Figura 3. Tempo-frequência para uma modulação de fase 21. Em um sinal modulado de fase a fase da portadora é alterado através do sinal, que tem de ser transmitida. Se cada símbolo é constituído por um bit, a fase é alterado entre 0 e π, por exemplo. O lado esquerdo da figura mostra a representação no domínio do tempo resultante para tal mudança de fase binário digitadoSinal (BPSK). O sinal de domínio de frequência resultante é mostrada no lado direito. Em comparação com a Figura 1, pode ser visto que o espectro do sinal modulado fase é qualitativamente a mesma que a do sinal modulado de intensidade. Assim, os QLS pode ser aplicado da mesma maneira.
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Protocol
1. Preparando o sistema (Figura 4)
- Insira o LD1 diodos de laser e LD2 no monte específico e conectá-lo com o atual (LDC) e controladores de temperatura (TEC). Ligue os dispositivos e verificar a funcionalidade dos diodos de laser com o analisador de espectro óptico. Normalmente, um comprimento de onda em torno de 1550 nm de telecomunicações é usado.
- Conecte o diodo laser para os moduladores (IM / PM e MZM1) de acordo com a configuração na Figura 4. Os conectores ópticos têm de ser limpos antes da sua utilização, para garantir que a superfície limpa para o acoplamento. Ligar o fornecimento de energia (não representada) e o sinal a partir do gerador de forma de onda (AWG) com um amplificador adicional eléctrica para o modulador. Certifique-se de que a potência máxima de entrada óptica e elétrica na modulador não seja excedido. Cada modulador está equipado com um controlador de polarização.
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Figura 4. Configuração experimental dos QLS em que seja possível, o armazenamento dos sinais de intensidade e de fase modulada. A secção de azul marcado apenas é necessário para a detecção de sinais modulados de fase. O processo QLS ocorre na fibra óptica. A seção amarela rotulado define a detecção heteródino do pente de frequências. TCE: controlador de temperatura, LDC: fonte de corrente de diodo laser, LD: diodo laser, IM: modulador da intensidade, PM: fase modulador, PC: controlador de polarização, AWG: gerador de forma de onda arbitrária, MZM: Mach-Zehnder modulador, EDFA: érbio dopado fibra amplificador, C: circulador, Lo: oscilador local, Osci: osciloscópio, OSA: analisador de espectro óptico, PD: fotodiodo, ESA: analisador de espectro elétrico. Clique aqui para ver imagem ampliada.
- Ligar a saída para o sinal de dados no gerador de forma de onda (AWG). Altere o viés para o modulador (IM / PM) na fonte de alimentação e controlar a qualidade do sinal no osciloscópio. Depois de ajustar a melhor qualidade de ligar a saída do gerador de forma de onda fora. Os moduladores deve ser ajustado em torno do ponto de funcionamento linear. Exemplos de valores pode ser encontrada na secção de resultados.
- Ajuste a qualidade do pente de freqüência com detecção heteródino. Um exemplo para uma relativamente boa qualidade pente frequência é mostrado na Figura 5. O pente de frequência tem que ser plano, por exemplo, todos os componentes de frequência tem a mesma intensidade e são estáveis ao longo do tempo, bem como suficientemente amplo para cobrir todo o espectro. Além disso, as arestas do pente deve ser acentuado, por exemplo, não existem componentes de frequência mais aparentes com uma intensidade menor nas laterais.
- Detecção Heterodyne pente I: Conecte a saída de MZM1 com um 50/50 coupler. A outra porta do acoplador está ligada com um laser de fibra (Koheras) como oscilador local.
- Detecção heteródina pente II: Devido à largura de banda limitada do foto-díodo e o analisador de espectro eléctrico, o primeiro acoplador de saída tem de ser ligada ao analisador de espectro óptico, a fim de definir a distância entre o oscilador local e o sinal a cerca de 8 GHz, alterando a temperatura do laser.
- Heterodyne detecção pente III: Após o ajuste remover o analisador de espectro óptico e ligar o fotodiodo e o analisador de espectro eléctrica à saída de 50/50 do acoplador. Ajuste a tensão de polarização do modulador pente para alcançar um pente de freqüência plana. Após a conclusão ligar a saída do modulador de novo para o amplificador óptico (EDFA).
- Ajuste a distância entre os dois diodos de laser (IM / PM e MZM1) sobre a mudança de Brillouin com sinais de ondas contínuas. Assim, certifique-se de que a saída do gerador de forma de onda é turned fora.
- Ligue o amplificador óptico. Dê uma olhada no analisador de espectro óptico e definir o poder do EDFA saída para um valor inferior ao limiar de Brillouin estimulado dispersão.
- Agora mudar o comprimento de onda do laser de diodo, que gera o sinal de dados (IM / AM) para a região de ganho de a bomba (MZM1). O sinal será amplificado, se o comprimento de onda é correcta.
- Para optimização alterar a polarização do sinal de dados e, portanto, a intensidade do máximo.
- Ligue as duas saídas (sinal de dados e pente) do gerador de forma de onda. Aumente o poder do EDFA saída. Agora, o pente de freqüência irá extrair componentes eqüidistantes fora do espectro. O osciloscópio deve mostrar as diferentes cópias geradas pelos QLS. Para a redução de distorção ligeiramente deslocar o comprimento de onda do sinal de dados e alterar a polarização.
- Para extrair uma das cópias utilizar um dos sinais de marcação de o gerador de forma de onda ou de uma fonte externaque pode produzir um impulso rectangular. Defina-se um pulso rectangular com o comprimento do pacote.
- Ligue o viés para MZM2 e alterá-lo para o ponto de operação onde o sinal extraído é maximizada e todas as outras cópias são suprimidos. Agora deslocar o impulso rectangular para a versão desejada do padrão armazenado.
- O padrão de dados armazenados podem ser salvas com o osciloscópio e avaliados com software, por exemplo, Origin.
- Para alternar entre a medição da intensidade e fase sinais modulados, o modulador para o sinal de dados precisa ser mudado a partir de IM para intensidade de sinais modulados a PM para sinais modulados de fase. Além disso, para os sinais de fase modulada necessita de ser adicionado à configuração de acordo com a Figura 4 um oscilador local de uma fonte de referência.
Figura 5. Quase plana pente de freqüência com 13 filiais. O pente foi detectada através da detecção heteródino. Para a detecção de um oscilador local foi combinado através de um acoplador de 3 dB com o sinal óptico e detectada com um fotodiodo. O pente de freqüência foi medida e registrada com um analisador de espectro elétrico. A potência de saída do oscilador local foi de 6 dBm e a potência óptica do pente 8 dBm. A distância entre o oscilador local e o pente óptico foi de 9,8 GHz. Para uma melhor visão do eixo de freqüência é normalizado para a freqüência central do pente que estava em torno de 193,5 THz (1.550 nm). Clique aqui para ver imagem ampliada.
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Representative Results
Para a medição foi utilizado um padrão de dados modulado 10110101 intensidade com uma velocidade de 1 Gbps. A linha preta na Figura 6 representa o sinal original e as linhas coloridas que representam os diferentes tempos de armazenamento alcançados com os QLS. A referência é medido sem os QLS e desactivado o interruptor na saída. Sob condições ideais tempos de armazenamento de até 100 ns são realizáveis. Os resultados para o padrão armazenado 11001101 dados de um sinal de fase modulada, novamente com uma taxa de 1 Gbps dados pode ser visto na Figura 7, com o sinal de referência do lado esquerdo (preto) e os diferentes exemplares extraídos da base de SBS QLS . As versões armazenadas do sinal original são quase sem distorção. Isto significa que existem apenas pequenas variações na amplitude dos bits do pacote, assim como apenas um ligeiro alargamento do pulso. A medição das distorções é realizada qualitativo para cada pacote pormedindo os valores específicos com o osciloscópio.
A qualidade e quantidade de cópias depende da potência da bomba, o achatamento do pente e a polarização. Se o pente de freqüência não é plana o suficiente, distorções no padrão e as diferentes cópias ocorrer. Se a potência da bomba é muito baixo, haverá uma menor quantidade de cópias, desde a alimentação para cada linha no pente irá diminuir. No caso da bomba de baixa potência a largura de banda de ganho de SBS será mais larga e, por conseguinte, o tempo máximo de armazenamento decresce. Além disso, se a potência da bomba é muito baixa, não há nenhum ganho SBS e sem filtragem. Como pode ser visto, o tempo máximo de armazenamento da Figura 7 é de 60 nanossegundos. Devido às limitações do equipamento, a potência da bomba durante a medição foi muito baixa. Por conseguinte, a largura de banda de ganho de Brillouin não poderia ser reduzida ao mínimo e o máximo de tempo de armazenamento é limitado a 60 ns.
Figura 6. Quasi armazenamento de luz de uma intensidade de sinal modulado 17. Dentro da figura os resultados da medição de um sinal modulado de intensidade com a sequência de bits 10110101 pode ser visto. As cópias geradas pelos QLS são mostrados em adição ao sinal de referência do lado esquerdo (preto). O pente de freqüência utilizada foi gerada com o AWG e um MZM. A potência de entrada RF da MZM era de 20 dBm ea tensão de polarização de 3,76 V. No experimento, a potência de saída do EDFA para o pente foi de 26 dBm. O sinal de dados foram gerados pelo AWG e outro modulador, como bem. A potência de entrada RF de dados para o modulador foi de 24 dBm e a tensão de polarização de 1,54 V. A potência óptica do sinal de dados foi de 6 dBm. Como meio de Brillouin foi utilizada de 20 km de fibra AllWave. Os QLS gerar cópias diferentes da do sinal original. Every cópia foi extraído separadamente com um MZM accionado por um sinal rectangular. A potência de entrada de RF foi de 4 dBm e a tensão de polarização era de 2,57 V. A medição do sinal de dados, bem como as cópias foi feito com um osciloscópio com uma entrada óptica. Os dados xy das cópias extraídas foi salvo e analisados. Clique aqui para ver imagem ampliada.
Figura 7. Armazenamento luz Quasi de um sinal de fase modulada 21. A linha preta no lado esquerdo mostra a 11001101 padrão de dados original. As linhas coloridas mostram as diferentes cópias extraídas que são gerados via QLS. O pente de freqüência utilizada foi gerada com a função sinc fora do AWG e uma MZM. O MT foi conduzido a 20 dBm fonte de RF de entrada e uma tensão de polarização de 3,76 V. O sinal de dados é gerada a partir do AWG, bem como, e transferidos para o domínio óptico com um modulador de fase accionado com uma fonte de RF de 19 dBm. Como meio de Brillouin foi utilizada de 20 km de fibra AllWave. A potência de saída do EDFA para o pente foi de 23 dBm. A potência óptica do sinal de dados antes que a fibra foi de 10 dBm. As cópias geradas via QLS são extraídos com uma MZM e um sinal retangular fora do AWG. A potência de entrada de RF foi de 4 dBm e a tensão de polarização foi de 3,5 V. Para detectar as cópias com o osciloscópio o sinal é combinado com um oscilador local para obter uma fase de referência, tal como explicado na parte do procedimento. O sinal foi medido e registrado com o osciloscópio e avaliados com Origin. Clique aqui para ver imagem ampliada.
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Discussion
O passo mais importante durante o ensaio é o ajustamento do pente de frequência, ou seja, a largura de banda, o nivelamento e a posição em relação ao sinal de dados no domínio da frequência. De acordo com o teorema de amostragem no domínio da frequência, são evitadas distorções do sinal, se toda a largura de banda do pacote óptico é amostrado com um pente de preferência plana. Assim, a largura de banda do pacote óptico define a largura de banda mínima do pente frequência e largura de banda, neste pente tem de ser tão plana quanto possível. Um pente de frequência não-ideal irá levar a uma multiplicação irregular, com o espectro de dados e, portanto, a um espectro de amostra desigual. Isso aumentaria as distorções de forma significativa. O mesmo efeito ocorre quando a posição do pente ganho e o espectro de dados não se encaixa correctamente. Se apenas a metade do favo de ganho está dentro do espectro de dados, por exemplo, o resultado seria um espectro amostrado irregular e as distorções serão aumentados.
O tempo de armazenamento global depende diretamente da banda de ganho Brillouin. Por conseguinte, ao reduzir a largura de banda do tempo de armazenamento pode ser aumentada significativamente. Isto pode ser feito pela sobreposição de duas perdas de ganho com 17, bem como ucantar um sistema multi estágio Brillouin 22. Estas modificações são fáceis de aplicar, mas aumentam a complexidade do sistema, respectivamente. Além disso, o tempo de armazenamento pode ser melhorada através de um laço em torno do sistema. Portanto, o pacote extraído é alimentado de volta para o sistema após cada ida e volta.
As vantagens notáveis deste método são a ajustável, a elevação do tempo de armazenamento, bem como a independência do formato de modulação ea configuração bastante simples. Outros métodos todos armazenamento óptico comparáveis estão limitados aos tempos de armazenamento de alguns bits, tal como a abordagem luz lenta 8, ou ter um tempo de armazenamento fixo, por exemplo, numa matriz circular.
Os componentes necessários para as QLS estão disponíveis comercialmente e podem ser facilmente integrados. Como meio de luz lentos da própria fibra de transmissão pode ser utilizada. Portanto, os nós da rede pode ser facilmente equipada com a técnica QLS. O único componente que é necessário, além dissoé uma lógica de controlo central, que controla o tempo de armazenamento.
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Disclosures
Os autores declaram que não têm interesses financeiros concorrentes. O autor, Thomas Schneider, é um funcionário da Deutsche Telekom AG. O autor, Stefan Preussler, recebeu financiamento que foi fornecida pela Deutsche Telekom Inovação Laboratories.
Acknowledgments
Agradecemos o apoio financeiro da Deutsche Telekom Inovação Laboratories.
Materials
| Name | Company | Catalog Number | Comments |
| Laser diode | 3S Photonics | A1905LMI | 2x |
| Laser Mount | Tektronix | LDH BFY-B2 | 2x |
| Temperature Controller | LightWave | LDT-5948 | 2x |
| Current Controller | LightWave | LDX-3220 | 2x |
| Optical amplifier | High-Wave | HWT-EDFA-B-30-1-FC/PC | |
| Circulator | OFR | OCT-3-IR2 | |
| Waveform Generator | Tektronix | AWG7102 | |
| Fiber 20 km | OFS | AllWave-ZWP G652C-D | |
| Polarization Controller | Thorlabs | Fiber Pol. Contr. IPC030 | 2x |
| Modulator | Avanex | IM-10-P | Phase |
| Modulator | Avanex | SD20 | Amplitude, extract |
| Modulator | Avanex | PowerBit F-10 | Amplitude, data |
| Modulator | Covega | Mach10 | Amplitude, comb |
| Optical Spectrum Analyzer | Yokogawa | AQ6370C | |
| Oscilloscope | Agilent | DCA-J 86100C | |
| Measurement Module | Agilent | 86106B | |
| Fiber Laser | Koheras | Adjustik | |
| Coupler | Newport | F-CPL-L22151-P | Ratio: 90/10 |
| Coupler | Newport | F-CPL-L12155-P | Ratio: 50/50 |
| Power supply | Zentro-Elektrik | LD 2x15/1 GB | |
| Electrical amplifier | SHF | 826H | |
| Supply port | SHF | B826 | |
| Electrical amplifier | Amplifier Research | 10W1000 | |
| Photodiode | Newport | D-8ir | |
| Electrical spectrum analyzer | HP | 8563E |
References
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