Мы представляем протокол для генерации изотопно очищенного низкоэнергетического 229Th ионного луча из источника 233U. Этот ионный луч используется для прямого обнаружения распада грунтового состояния 229мTh через канал распада внутреннего преобразования. Мы также измеряем внутренний срок конверсии 229mTh, а также.
Описана методология для создания изотопно чистого 229-гоионного луча в состояниях 2 и 3 заряда. Этот ионный луч позволяет исследовать низменный изомерический первый возбужденный состояние 229Th при энергии возбуждения около 7,8(5) eV и радиационном сроке службы до 104 секунд. Представленный метод позволил провести первое прямое выявление распада изомера тория, заложив основы для изучения его свойств распада в качестве предпосылки для оптического контроля этого ядерного перехода. Высокая энергия 229Th ионов производятся в распаде радиоактивного 233U источника. Ионы термически термически в буферно-газовой остановочной ячейке, извлекаются и впоследствии образуется ионный луч. Этот ионный луч является массой, очищенной сепаратором четырехкратной массы для создания чистого ионного луча. Для того, чтобы обнаружить изомерик, ионы собираются на поверхности микро-канал пластины детектор, где электроны, как испускаемые во внутреннем распаде преобразования изомерики государства, наблюдаются.
Первое возбужденное метастабильное состояние в ядре тория-229, обозначаемое как 229mTh, демонстрирует особое положение в ядерном ландшафте, так как обладает самой низкой ядерной энергией возбуждения всех известных в настоящее время около 176 000 ядерных возбужденных состояний. В то время как типичные ядерные энергии варьируются от кеВ до региона МэВ, 229mTh обладает энергией ниже 10 эВ над ядерным наземным государством1,2,3. В настоящее время наиболее принятое энергетическое значениедля этого состояния составляет 7,8 (5) eV 4,5. Такая низкая энергетическая ценность вызвала интерес со стороны различных физических сообществ и привела к предложению нескольких интересных приложений. Среди них ядерный лазер6, высокостабильный кубит для квантовых вычислений7 и ядерные часы 8,9.
Причина, по которой 229mTh, как ожидается, будет предлагать широкий спектр применений, основана на том, что из-за своей необычайнонизкой энергии, это единственное ядерное государство, которое могло бы позволить прямое ядерное лазерное возбуждение с использованием имеющихся в настоящее время лазеров Технологии. До сих пор, однако, прямое ядерное лазерное возбуждение 229mTh было предотвращено недостаточным знанием параметров метастабильного состояния, таких как его точная энергия и срок службы. Хотя существование ядерного возбужденного состояния низкой энергии в 229Th уже было предусмотрело в 197610,все знания об этом состоянии можно было только сделать вывод из косвенных измерений, не позволяя точно определить его распад Параметры. Эта ситуация изменилась с 2016 года, когда первое прямое обнаружение 229mTh распада открыл дверь для множества измерений с целью закрепить взволнованный состояние параметров11,12. Здесь предусмотрен подробный протокол, в котором описаны индивидуальные шаги, необходимые для прямого обнаружения 229mTh, достигнутые в эксперименте 2016 года. Это прямое обнаружение обеспечивает основу для точного определения энергии и продолжительности жизни 229мThи, следовательно, для разработки ядерных часов. В следующем концепции ядерных часов, как наиболее важным приложением для 229mTh будет обсуждаться.
При относительной линейной ширине в размере 10-00-20 наземного состояния изомертории тория потенциально квалифицируется как ядерный стандарт частоты («ядерные часы»)8,9. Из-за атомного ядра примерно на 5 порядков меньше по сравнению с атомной оболочкой, ядерные моменты (магнитный диполь и электрический квадруполь) соответственно меньше, чем в атомах, что делает ядерные часы в значительной степени невосприимчивыми к внешним возмущений (по сравнению с нынешними самыми современными атомными часами). Таким образом, ядерный стандарт частоты обещает высокую стабильную и точную работу часов. Хотя точность, достигнутая в лучших присутствующих атомных часов достигает около 2.1×10-1813, что соответствует отклонению 1 секунды в период времени значительно дольше, чем возраст Вселенной, ядерные часы провести потенциал дальнейшего улучшение, которое может стать необходимым для обширной области применения. Спутниковые навигационные системы, такие как Глобальная система позиционирования (GPS), Глобальная навигационная спутниковая система (ГЛОНАСС) или Galileo, в настоящее время работают с точностью позиционирования в несколько метров. Если бы это можно было улучшить до сантиметровой или даже миллиметровой шкалы, можно было бы предусмотреть множество применений, начиная с автономного вождения и слежения за грузоперевозками или компонентами. Помимо высокоточных часов, такие системы потребуют надежной бесперебойной работы, с долгосрочной стабильностью дрейфа, которая обеспечивает длительные интервалы ресинхронизации. Использование ядерных часов может оказаться полезным с этой практической точки зрения. Дальнейшее практическое применение (синхронизированных сетей) ядерных часов может лежать в области релятивистской геодезии14, где часы действуют как 3D датчик тяжести, связанные с местными гравитационными потенциальными различиями ЗУ с измеренными (относительными) разница в частоте часов в случае смягчающими значениями в отношении «f/f»-u/c2 (c, обозначающий скорость света). Лучшие современные часы способны зондирования гравитационных сдвигов от разницы в высоте около 2 см. Таким образом, сверхточные измерения с использованием ядерной тактовой сети могут быть использованы для мониторинга динамики вулканических магмальных камер или движений тектонических плит15. Кроме того, использование таких часовых сетей было предложено в качестве инструмента для поиска теоретически описанного класса топологической темной материи16. Обширную дискуссию можно найти в литературе о применении 229mTh основе ядерных часов в поисках обнаружения потенциальных временных вариаций фундаментальных констант, как тонкая структура постоянной или сильного взаимодействия параметр (мq/q q ,с м q, представляющих массу кварка иq CD параметр масштаба сильного взаимодействия), предложенные в некоторых теориях объединения тяжести с другими взаимодействиями17. Обнаружение временного изменения в энергии перехода грунтового состояния 229mTh может обеспечить повышенную чувствительность примерно на 2-5 порядков величины для временных вариаций тонкой структуры постоянной или сильного параметра взаимодействия 18,19,20,21,22,23,24,25,26. Текущий экспериментальный предел для такого изменения составляет (d’/dt)/—0.7 (2.1)10-17/yr27. В следующем экспериментальный подход к прямому обнаружению 229mTh земли-состояние распада будут описаны.
Доказательства существования 229-торий изомер до недавнего времени можно было сделать только из косвенных измерений, предполагая, что энергия возбуждения 7,8(5) eV (эквивалент длины волны в вакууме ультрафиолетовый спектральный диапазон 160 (11) нм4 , 5. Наш экспериментальный подход, направленный на прямую идентификацию изомерического наземного состояния деэкскции 229mTh изомер, опирается на пространственное разделение популяции изомеров в буферно-газовой остановивой ячейке, за которой следует добыча, и массовое выделение транспорта к подходящему блоку обнаружения для регистрации продуктов дексцитации28,29. Таким образом, популяция и дексцитация изомера могут быть распутаны, что приводит к чистой среде измерения, не зависящее от быстрого фонового вклада. Население изомердостигается через распад от радиоактивного источника 233U, где 2% ветвь распада протекает не непосредственно к земле состояние 229Th, но заселяет изомерическое первое возбужденное состояние вместо. Ядра отдачи от упадок термически термически в ультра-чистой атмосфере гелия буферно-газовой остановочной ячейки, прежде чем направляться электрическими радиочастотными (РЧ) и полями прямого тока (DC) к сопло добычи, где перетаскивается новая сверхзвуковая газовая струя их в смежную вакуумную камеру, в которой размещается (сегментированная) радиочастотная четырехчастотная структура (РЧЗ), действующая в качестве ионного направляющего руководства, фазового пространства кулер и, возможно, также в качестве линейной ловушки Пола для сгустка извлеченных ионов. Для подробного описания буферно-газовой остановочной ячейки и добычи РЧЗ см. 30 год , 31 год , 32. С тех пор до этого момента извлеченный луч иона содержит in addition к 229(m)Th также цепь продуктов дочи распада, массовое разделение выполнено используя сепаратор массы четырехполового (ЗМС) в последующей камере вакуума к окончательно генерировать изотопно чистый 229(м)Th луч в выбираемых состояниях заряда (q q 1-3). Подробное описание ЗМС можно найти в Refs. 33 , 34. Обнаружение изомерического распада было достигнуто путем посягать на ионы Th непосредственно на поверхности детектора микроканаловой пластины (MCP), где электроны освобождаются, ускоряются к экрану фосфора и просматриваются устройством, состоящим из заряда (CCD) Камеры. Обзор экспериментальной установки показан на рисунке 1. Подробное описание приведено в Ref.35.
Рисунок 1: Обзор экспериментальной установки. Изомер тория-229 заселен через 2% ветку распада в распаде урана-233. 229м Ионы Th, оставляя 233U источника из-за их кинетической энергии отдачи, термически в буферно-газовой остановивой ячейке, наполненной 30-мбарным гелиевым газом. Ионы извлекаются из остановочного тома с помощью полей RF и DC, а низкоэнергетический ионный луч образуется с помощью радиочастотного квадруполя (РЦРЦ). Ионный луч массово очищается с помощью четырехполюсно-массового сепаратора (ЗМС), а ионы мягко имплантируются в поверхность детектора микроканал-пластины (MCP) в сочетании с фосфорным экраном, который позволяет пространственно разрешать любое происходящих сигналов. С любезного разрешения Springer Research эта цифра была изменена с11. Пожалуйста, нажмите здесь, чтобы просмотреть большую версию этой цифры.
Следующий протокол описывает основную процедуру для создания 229(м)Th ионный луч, который позволил первое прямое обнаружение земле-состояния распада изомер тория, таким образом заложив основу для изучения его распада свойства как предпосылкой в конечном счете предусмотренного всеоптического контроля этого экзотического ядерного государства в направлении его применения в качестве сверхточного ядерного стандарта частоты. Для лучшей ориентации на рисунке 2,содержащем численную маркировку компонентов, рассмотренных в следующем протоколе, приводится схематический обзор установки, используемой для прямого обнаружения изомерического распада11. Также компоненты используемые для определения продолжительности жизни12 содержатся как внизание.
Рисунок 2: Схематический эскиз экспериментальной установки, используемой для обнаружения изомерического распада. Компоненты, используемые для измерения продолжительности жизни, отображаются в виде вниза. Отдельные компоненты, на которые будут ссылаться в разделе протокола, помечены численно. Пожалуйста, нажмите здесь, чтобы просмотреть большую версию этой цифры.
Диапазон отдачи и ядра дочери распада в уране составляет всего около 16 нм. Для достижения высокой эффективности источника для ионов для данного источника деятельности необходимо ограничить толщину исходного материала в этом диапазоне. Эффективность извлечения отдачи сильно зависит от чистоты буферно-газовой ячейки. Загрязнение остановочного газа приведет к обмену заряда или образованию молекул. Таким образом, газовая ячейка сама должна быть построена в соответствии с ультра-высокими стандартами вакуума, в частности, чтобы обеспечить выпечку клетки и избежать каких-либо органических материалов внутри. Остановивая газовая система должна быть очищена в соответствии с техническим состоянием, начиная от чистоты газа высокого класса, помогаемой каталитической очисткой и доставкой в газовую ячейку через сверхчистую линию газоснабжения, частично окруженную криогенной ловушкой заморозить примесей. В целом, тщательное выравнивание центральной оси полной установки в положение сопла для извлечения газовых элементов имеет важное значение для достижения высокой эффективности транспортировки и обнаружения29.
Шаг 1.4.5 является наиболее критическим протоколом. Для эффективной ионной экстракции к электроду воронки необходимо нанести высокортомного амплитуда. Однако, если амплитуду выбрана слишком высоко, искры в газовой ячейке будут происходить. Максимально достижимая амплитуда напряжения РФ критически зависит от чистоты буферного газа. Успешное применение напряжения контролируется через ток воронки смещенного напряжения. Это течение будет увеличиваться в случае искр. Если искры имели место, процедура выпекания должна быть повторена, чтобы гарантировать высокую эффективность извлечения ионов.
Еще одним критическим моментом является применение высокого напряжения к детектору MCP (шаги 1.6.2-1.6.4). Полевыми выбросами могут происходить на McP, что приводит к излучению электронов, что может привести к артефактуальным сигналам.
Оптимальная ионная экстракция и (охлажденный и очищенный массой) транспорт к блоку обнаружения требует тщательного выравнивания центральной оптической оси. Наличие оптической системы выравнивания (лазер выравнивания или теодолита) имеет важное значение. Эффективный ионный транспорт через извлечения РИз и ЗМС требует непрерывной стабилизации радиочастотных амплитуд для двух противоположных фаз, применяемых к каждой противоположной паре стержней29. Идентификация извлечения или транспортных проблем может быть облегчена путем ионной диагностики реализованы, например, через многоканальный детектор пластины размещены либо последовательно в различных положениях вдоль ионной траектории во время ввода в эксплуатацию фазы установка, или же, например, под 90o за добычей РЧЗ с высоким отрицательным поверхностным напряжением (1-2 кВ), чтобы привлечь все извлеченные ионы к детектору.
Во время операции обычно могут возникнуть две проблемы. Не все напряжения правильно применяются. В этом случае обычно ионы не извлекаются, и нужно найти место неправильно нанесенного напряжения. Также примеси присутствуют в буферном газе гелия. В этом случае эффективность извлечения тройных заряженных ионов тория будет резко снижена и происходит формирование молекул. В худшем случае, даже искры будут отображаться, когда напряжение воронки применяется. Причиной недостаточной чистоты газа, как правило, является утечка в линии газоснабжения или неправильно закрытый фланг буферно-газовой остановочной ячейки.
Описанный метод генерации чистого пучка ионов, содержащих энергетически низменный 229mTh изомер, может быть применен ко всем сопоставимым случаям, когда ион интереса может быть извлечен из буферно-газовой атмосферы в значительных количествах. Чистота газоэлементного и буферного газа является обязательной, поэтому количество оставшихся газовых примесей является ограничением чувствительности метода. В то время как используемый детектор микроканаловой пластины (MCP) основан на обнаружении электронов, как используется здесь для регистрации низкоэнергетических конверсионных электронов, этот случай уже лежит на низкоэнергетической границе кривой эффективности для MCPs38, в то время как для более высоких энергий метод значительно повысил бы эффективность обнаружения.
До настоящего времени описанный метод обеспечил единственную зарегистрированную прямую и недвусмысленную идентификацию девозбуждения изомера тория. Кроме того, вакуумные ультрафиолетовые (VUV)-прозрачные кристаллы (с большими полосами, превышающими предполагаемую энергию возбуждения изомера) унижаются 229Th. Цель состоит в том, чтобы поместить 229Th ионов в высоком (4)зарядсостояние состояние кристаллических позиций решетки, ингибировать де-возбуждение большой разрыв полосы и направлены на возбуждение изомера с помощью рентгеновских лучей из источников синхротронного света. Несмотря на элегантную концепцию такого подхода, до сих пор не VUV флуоресценции можно было наблюдать в серии экспериментов сообщили несколько групп по всему миру39,40,41,42,43 . То же самое относится и к классу экспериментов, целью которых является реализация ядерного возбуждения изомера через электронную оболочку 229Th, используя так называемый переход на электронный мост. Здесь резонансное соединение между переходом электронной оболочки и ядерным изомером должно позволить для более эффективной популяции изомеров44,45. Другие эксперименты, направленные на исследование изомериковых свойств, основаны на микрокалориметрии46 или наблюдении гипертонкого переноса атомной оболочки47. Совсем недавно другой метод, чтобы возбудить изомер в лазерной плазмы было сообщено48 и подлежит научной дискуссии в рамках сообщества.
Открытие внутреннего канала распада преобразования тория изомер11 и определение соответствующего полураспада нейтральных 229mTh (7 (1)12 могут быть использованы в будущем, чтобы реализовать первый все-оптический возбуждение с импульсным, tunable VUV лазер на основе уже существующих технологий. Таким образом, нынешняя парадигма, что это потребует гораздо лучшего знания энергии возбуждения и соответствующие индивидуальные лазерной разработки можно обойти. В отличие от этого, используя знания внутреннего преобразования электронного излучения, gating обнаружения преобразования электронов с лазерным импульсом обеспечит высокое соотношение сигнала к фону, в то время как позволяет сканирование 1 эВ энергии возбуждения менее чем за 3 дни49. Кроме того, определение энергии возбуждения изомер, все еще находится в стадии разработки, может быть основано на описанном методе генерации 229mTh пучка, отправив IC распада электронов в магнитно-бутылка электрон спектрометр с тормозной полевые электродные сетки50. Тот же метод также позволит определить изомерический срок службы для различных химических сред (например, на больших пластырных материалах, таких как CaF2 или замороженный аргон) или в 229Th, а также в свободном нейтральном атоме.
Описанный метод генерации изотопно чистого ионного луча тория в состоянии заряда 3 “может быть использован в качестве инструмента для обеспечения ионов тория для будущих экспериментов лазерной спектроскопии. В этом случае ионный луч может быть использован для загрузки ловушки Павла в стабильной и эффективной форме. До сих пор единственным альтернативным методом является производство 229Th3 “с помощью лазерной абляции от твердой цели. Это, однако, требует высокой интенсивности лазера и большого количества 229Th, который является дорогим радиоактивным материалом и приводит к загрязнению использованных вакуумных компонентов. По этой причине описанный метод может быть значительным преимуществом, когда дело доходит до ядерных экспериментов лазерной спектроскопии. Первое приложение этого типа уже опубликовано51.
The authors have nothing to disclose.
Эта работа была поддержана научно-исследовательской и инновационной программой Европейского союза «Горизонт 2020» в соответствии с Грантным соглашением No 664732 «nuClock», грантом DFG Th956/3-1 и отделением медицинской физики ЛМУ через Лабораторию Майер-Лейбница.
Uranium-233 Source | Institut für Radiochemie Universität Mainz | customized | 290 kBq U-233 deposited onto 90 mm diameter |
RF funnel | Secamus Laserschneidtechnik GmbH | customized | 50 ring electrodes, laser cut and electropolished |
Buffer-gas stopping cell | Workshop of LMU Munich | customized | Vacuuchamber DN200 CF for buffer-gas stopping cell |
Roughing pump | Leybold | Screwline SP 250 | Roughing pump for entire system |
Roughing pump control | Siemens | Micromaster 420 | Control unit for Screwline SP 250 |
Vacuum gauge Prepressure | Pfeiffer | TPR 265 | Pressure control for roughing pump |
Vacuum gauge cell 1 | Pfeiffer | CMR 261 | Pressure control for cell (high-pressure range) |
Vacuum gauge cell 2 | Pfeiffer | PBR 260 | Pressure control for cell (low-pressure range) |
Vacuum gauge RFQ | Pfeiffer | PKR 261 | Pressure control for RFQ pressure read-out |
Pressure gauge QMS | Pfeiffer | PKR 261 | Pressure control for QMS pressure read-out |
Pressure control unit | Pfeiffer | TPG 256 A | Control unit for all pressure gauges |
Control PC 1 | Fujitsu | unknown | Control computer for buffer-gas stopping cell |
Simatic with CPU | Siemens | S7-300 | Simatic for automation and control |
Simatic without CPU | Siemens | ET 200M | Simatic for automation and control |
Vacuum valves | SMC | XLH-40 | Vacuum valves for evacuation control |
UHV gate valve | VAT | 48240-CE74 | Gate valve for cell closing during operation |
Turbo-Molecular pump 1 | Pfeiffer | TMU 400M | Turbo pump for cell |
Control unit for TMP 1 | Pfeiffer | TCM 1601 | Control unit for TMP TMU 400M |
Turbo-Molecular pump 2 | Pfeiffer | HiMag 2400 | Trubo pump for RFQ |
Turbo-Molecular pump 3 | Edwards | STP 603 | Trubo pump for QMS |
Control unit for TMP 3 | Edwards | SCU-800 | Control unit for TMP Edwards STP 603 |
Bypass valve of gas tubing | Swagelok | SS-6BG-MM | Valve to bypass the mass-flow controller |
Heating sleeves | Isopad | customized | Heating sleeves for bake out of cell and RFQ |
Temperature sensors | Isopad | TAI/NM NiCrNi | Temperature sensors for bake-out system |
Heating control unit | Electronic workshop of LMU Munich | customized | Control unit for Isopad heating sleeves |
Catalytic gas purifier | SAES MonoTorr | PS4-MT3-R-2 | Gas purifier for ultra-pure helium supply |
He gas cylinder | Air Liquide | He 6.0, 50 liters | Helium of 99.9999 % purity |
Pressure reducer | Druva | FMD 502-16 | Pressure reducer for He gas cylinder |
Valve of gas supply | Swagelok | SS-6BG-MM | Valve to open or close the gas supply |
Mass flow control | AERA | FC-780CHT | Mass flow control valve for He supply |
control unit for mass flow valve | Electronic workshop of LMU Munich | customized | Control unit for AERA mass flow control |
Gas tubing | Dockweiler | Ultron | electropolished gas tubing for He supply |
Cryogenic trap | Isotherm | unknown | cryogenic trap for He purification (optional) |
DC voltage supply for source | Electronic workshop of LMU Munich | customized | DC offset voltage supply for U-233 source |
DC voltage supply for funnel | Heinzinger | LNG 350-6 | Power supply for DC gradient of funnel |
DC voltage supply for RFQ | Iseg | unknown | DC voltage supply for funnel offset, nozzle and RFQ |
Laval nozzle | Friatec AG | customized | Laval nozzle for He and ion extraction |
DC voltage supply for buncher | Heinzinger | LNG 350-6 | DC supply for bunching electrode |
Trigger module | Electronic workshop of LMU Munich | customized | Trigger module for bunched operation |
RF generator for funnel | Stanford Research Systems | SRS DS 345 | RF generator for funnel |
RF amplifier for funnel | Electronic Navigation Industries | ENI 240L-1301 | Rf amplifier for funnel |
RF phase divider for funnel | Electronic workshop of LMU Munich | customized | RF phase divider for funnel |
RF+DC mixer for funnel | Electronic workshop of LMU Munich | customized | Voltage divider and RF+DC mixer for funnel voltage |
Extraction RFQ | Workshop of LMU Munich | customized | Extraction RFQ for ion-beam formation or storage |
RF generator for RFQ | Stanford Research Systems | SRS DS 345 | RF generator for RFQ |
RF amplifier for RFQ | Electronic workshop of LMU Munich | customized | RF amplifier for RFQ |
RF amplifier for bunch electrode | Electronic workshop of LMU Munich | customized | RF amplifier for bunch electrode |
RF+DC mixer for RFQ | Electronic workshop of LMU Munich | customized | Mixes the RF and DC potentials for RFQ voltage |
RFQ exit electrode | Workshop of LMU Munich | customized | 2-mm diameter exit aperture for differential pumping |
4 Channel DC supply | Mesytec | MHV 4 | DC offset for aperture and triode |
QMS | Workshop of LMU Munich | customized | Quadrupole mass separator for m/q selection |
Brubaker DC offset module | Electronic workshop of LMU Munich | customized | DC offset supply for Brubaker lenses of QMS |
QMS DC offset module | Electronic workshop of LMU Munich | customized | DC offset supply for QMS |
USB-to-Analog converter | EA Elektro-Automatik | UTA12 | to generate signal for QMS HV shifter |
QMS HV shifter | Electronic workshop of LMU Munich | customized | to shift the voltage of the QMS DC module |
QMS DC module | Electronic workshop of LMU Munich | customized | Module to provide DC voltages for QMS |
RF generator for QMS | Tektronix | AFG 3022B | RF generator for QMS |
RF amplifier for QMS | Electronic workshop of LMU Munich | customized | RF amplifier for QMS |
Picoscope | Pico Technology | Picoscope 4227 | Oscilloscope for QMS RF control |
Control PC 2 | Fujitsu | Esprimo P900 | Control computer for QMS |
Triode extraction system | Workshop of LMU Munich | customized | Set of three ring electrodes to guide ions |
MCP detector | Beam-Imaging-Solutions | BOS-75-FO | MCP detector with phosphor sreen |
DC voltage supply for MCP | Keithley Instruments | HV Supply 246 | Voltage supply for MCP front side |
DC voltage supply for MCP | CMTE (NIM module) | HV 3160 | Voltage supply for MCP back side |
DC voltage supply for MCP | Fluke | HV Supply 410B | Voltage supply for phosphor sreen |
CCD camera | PointGrey | FL2-14S3M-C | CCD camera for image recording |
Control PC 3 | Fujitsu | Esprimo P910 | Control computer for CCD camera |
Light-tight housing | Workshop of LMU Munich | customized | Light tight wooden box for CCD camera |
Dewar for LN2 supply | Isotherm | unknown | Dewar to provide dry nitrogen for venting |
Evaporator for LN2 | Workshop of LMU Munich | customized | Evaporator to provide dry nitrogen |
Single anode MCP detector | Hamamatsu | F2223 | Single anode MCP for lilfetime measurement |
DC voltage supply for MCP | Fluke | HV supply 410B | Voltage supply for MCP anode |
Power supply for preamplifier | Delta Elektronika | E 030-1 | Power supply for preamplifier |
Preamplifier for MCP signals | Ortec | VT120A | Preamplifier for MCP signals |
Amplifier for MCP signals | Ortec (NIM module) | Ortec 571 | Amplifier for MCP signals |
CFD | Canberra | 1428A | Constant-fraction-discriminator for MCP signals |
Multichannel Scaler | Stanford Research | SR 430 | Multichannel scaler for signal read-out |
Control PC 4 | Fujitsu | Esprimo P920 | Control computer for scaler read-out |
Labview | National Instruments | various versions | Program used for measurement control |
Matlab | Mathworks Inc. | version 7.0 | Program used for data analysis |