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Engineering

Bestimmung der mechanischen Festigkeit ultrafeinkörniger Metalle

Published: November 22, 2021 doi: 10.3791/61819
Automatic Translation
*1,2, *2, 3, 1,2
1School of Science, Harbin Institute of Technology, 2Center for High Pressure Science and Technology Advanced Research, 3Advanced Light Source, Lawrence Berkeley National Lab
* These authors contributed equally

Summary

Das hier vorgestellte Protokoll beschreibt die Hochdruck-Radial-Diamant-Amboss-Zell-Experimente und die Analyse der damit verbundenen Daten, die für die Erzielung der mechanischen Festigkeit der Nanomaterialien mit einem signifikanten Durchbruch zum traditionellen Ansatz unerlässlich sind.

Abstract

Die mechanische Verstärkung von Metallen ist die langjährige Herausforderung und das beliebte Thema der Materialwissenschaften in Industrie und Wissenschaft. Die Größenabhängigkeit der Festigkeit der Nanometalle hat großes Interesse geweckt. Die Charakterisierung der Festigkeit von Materialien auf der unteren Nanometerskala war jedoch eine große Herausforderung, da die traditionellen Techniken nicht mehr effektiv und zuverlässig werden, wie Nano-Einrückung, Mikrosäulenkompression, Zugfestigkeit usw. Das aktuelle Protokoll verwendet radiale Diamant-Amboss-Zellen (rDAC) Röntgenbeugungstechniken (XRD), um differentielle Spannungsänderungen zu verfolgen und die Festigkeit ultrafeiner Metalle zu bestimmen. Es wird festgestellt, dass ultrafeine Nickelpartikel eine signifikantere Streckgrenze aufweisen als gröbere Partikel, und die Größenverstärkung von Nickel setzt sich bis auf 3 nm fort. Diese wichtige Erkenntnis hängt immens von effektiven und zuverlässigen Charakterisierungstechniken ab. Es wird erwartet, dass die rDAC XRD-Methode eine bedeutende Rolle bei der Untersuchung und Erforschung der Nanomaterialmechanik spielen wird.

Introduction

Die Beständigkeit gegen plastische Verformung bestimmt die Festigkeit der Materialien. Die Festigkeit der Metalle steigt in der Regel mit den abnehmenden Korngrößen. Dieses Phänomen der Größenstärkung kann gut durch die traditionelle Hall-Petch-Beziehungstheorie vom Millimeter- bis zum Submikron-Regime1,2 veranschaulicht werden, die auf dem dislokationsvermittelten Verformungsmechanismus von massengroßen Metallen basiert, d.h. Versetzungen häufen sich an Korngrenzen (GBs) an und behindern ihre Bewegungen, was zur mechanischen Verstärkung in Metallen führt 3,4.

Im Gegensatz dazu wurde in den letzten zwei Jahrzehnten eine mechanische Erweichung, die oft als inverse Hall-Petch-Beziehung bezeichnet wird, für feine Nanometalle berichtet 5,6,7,8,9,10. Daher ist die Festigkeit der Nanometalle immer noch rätselhaft, da eine kontinuierliche Härtung für Korngrößen bis hinunter zu ~ 10 nm 11,12 festgestellt wurde, während die Fälle von Größenerweichung unter 10 nm auch 7,8,9,10 gemeldet wurden. Die Hauptschwierigkeit oder Herausforderung für dieses diskutierte Thema besteht darin, statistisch reproduzierbare Messungen der mechanischen Eigenschaften ultrafeiner Nanometalle durchzuführen und eine zuverlässige Korrelation zwischen der Festigkeit und der Korngröße der Nanometalle herzustellen. Ein weiterer Teil der Schwierigkeit ergibt sich aus der Mehrdeutigkeit der plastischen Verformungsmechanismen der Nanometalle. Es wurden verschiedene Defekte oder Prozesse im Nanobereich berichtet, darunter Versetzungen 13,14, Verformungspartnerschaften15,16,17, Stapelfehler 15,18, GB-Migration 19, GB-Gleiten 5,6,20,21, Kornrotation22,23,24, Atombindungsparameter25,26,27,28 usw. Welche jedoch die plastische Verformung dominiert und damit die Festigkeit von Nanometallen bestimmt, ist noch unklar.

Für diese oben genannten Probleme sind traditionelle Ansätze der mechanischen Festigkeitsprüfung, wie Zugversuch29, Vickers-Härtetest 30,31, Nano-Eindringtest 32, Mikrosäulenkompression33,34,35 usw., weniger effektiv, da die hohe Qualität großer Stücke nanostrukturierter Materialien so schwer herzustellen ist und herkömmliche Eindringkörper viel größer sind als einzelne Nanopartikel von Materialien (für die B. Einzelteilchenmechanik). In dieser Studie führen wir radiale DAC XRD-Techniken36,37,38 in die Materialwissenschaften ein, um in situ die Fließspannung und Deformationstexturierung von Nanonickel verschiedener Korngrößen zu verfolgen, die in früheren Studien im Bereich der Geowissenschaften verwendet werden. Es wurde festgestellt, dass die mechanische Verstärkung auf bis zu 3 nm ausgedehnt werden kann, viel kleiner als die zuvor berichteten größten Größen von Nanometallen, was das Regime der konventionellen Hall-Petch-Beziehung erweitert, was die Bedeutung der rDAC XRD-Techniken für die Materialwissenschaft impliziert.

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Protocol

1. Probenvorbereitung

  1. Erhalten Sie 3 nm, 20 nm, 40 nm, 70 nm, 100 nm, 200 nm und 500 nm Nickelpulver aus kommerziellen Quellen (siehe Materialtabelle). Die morphologische Charakterisierung ist in Abbildung 1 dargestellt.
  2. Bereiten Sie 8 nm Nickelpartikel vor, indem Sie 3 nm Nickelpartikel mit einem Reaktionskessel erhitzen (siehe Materialtabelle).
    1. Geben Sie ~ 20 ml absolutes Ethanol und ~ 50 mg 3 nm Nickelpulver in den Reaktionskessel. HINWEIS: Die gesamte Lösung sollte nicht ~ 70% des Wasserkochervolumens erreichen.
    2. Den Reaktionskessel 24 h auf 80 °C erhitzen.
    3. Kühlen Sie die Lösung auf Raumtemperatur ab und lassen Sie eine kleine Lösung auf ein Kupfernetz fallen (TEM-Raster, siehe Materialtabelle).
    4. Legen Sie das getrocknete Kupfernetz in die TEM-Kammer (Transmission Electron Microscopy) und beobachten Sie die Probenmorphologie unter 200 kV Spannung Elektronenstrahl.
      HINWEIS: Das Kupfernetz wurde für ~ 5 min an der Luft getrocknet oder verwendete ein Trocknungslicht von 5 min.
    5. Messen Sie die Partikelgrößenverteilung aus den TEM-Bildern manuell.
      HINWEIS: Die Partikelgrößenmessung kann auch mit jeder frei verfügbaren Software wie Image J durchgeführt werden.
    6. Nehmen Sie die Lösung heraus und verdampfen Sie das Ethanol bei Raumtemperatur; Dann ist der Rest des schwarzen Feststoffs das reine Nickelpulver mit einer durchschnittlichen Partikelgröße von 8 nm.
  3. 12 nm Nickelpulver zubereiten
    1. Wiederholen Sie Schritt 1.2, ändern Sie jedoch "absolutes Ethanol" und "80 °C für 24 h" in "absolutes Isopropanol" und "150 °C für 12 h", um das reine Nickelpulver mit dem durchschnittlichen Partikel von 12 nm zu erhalten.

2. Hochdruck-Radial-DAC-XRD-Messungen

  1. Machen Sie röntgentransparente Bor-Epoxid-Dichtung mit einer Laserbohrmaschine (siehe Materialtabelle).
    1. Bereiten Sie Kapton (eine Art Kunststoff) unterstützende Dichtungen vor
      HINWEIS: Kapton ist ein Polyimid-Folienmaterial (siehe Materialtabelle).
      1. Schneiden Sie den inneren Kreis mit einer Laserbohrmaschine mit den genannten Parametern: 35% Laserleistung, drei Durchgänge, 0,4 mm/s (Schnittgeschwindigkeit).
      2. Schneiden Sie das äußere Rechteck mit den Parametern: 80% der Laserleistung, zwei Durchgänge, 1,2 mm/s (Schnittgeschwindigkeit). Das rechteckige Maß beträgt 8 x 1,4 mm.
    2. Bereiten Sie Bor-Epoxid-Dichtungen aus einer größeren Borscheibe mit einem Durchmesser von ~ 10 mm vor.
      HINWEIS: Die Borscheibe wird hergestellt, indem die Mischung aus amorphem Borpulver und Epoxidkleber36 komprimiert wird.
      1. Polieren Sie die Rohscheiben mit Schleifpapier manuell auf eine Dicke von 60-100 μm.
        HINWEIS: Das Schleifpapier ist von ~ 400 Mesh bis ~ 1000 Mesh.
      2. Schneiden Sie die inneren Kreise mit einer Laserbohrmaschine mit den genannten Parametern: 35% Laserleistung, drei Durchgänge, 0,4 mm/s (Schnittgeschwindigkeit).
      3. Schneiden Sie den äußeren Kreis mit einer Laserbohrmaschine: 30% Laserleistung, ein Durchgang, 0,4 mm/s (Schnittgeschwindigkeit). Wiederholen und stoppen Sie sofort, wenn es sich löst.
    3. Montage der Dichtungen
      1. Legen Sie eine Kapton-Stützdichtung (vorbereitet in Schritt 2.1.1) auf einen Glasschieber.
      2. Platzieren Sie eine gebohrte Bordichtung auf dem inneren Loch der Kapton-Dichtung. Stellen Sie sicher, dass sich das größere Ende der Bordichtung oben befindet.
      3. Legen Sie einen weiteren sauberen Glasschieber auf die Oberseite. Halten Sie es fest und drücken Sie es, bis die Dichtung fest in das Loch der Kapton-Dichtung eingeführt ist.
      4. Lagern Sie die gefertigten Dichtungsbaugruppen zwischen zwei sauberen Glasobjektträgern und wickeln Sie sie für die zukünftige Verwendung mit Klebeband ein.
        HINWEIS: Der Dichtungsdurchmesser, Ø = Diamantculetgröße + 150 μm. Zur besseren Reproduzierbarkeit können für das Laserbohren und Schneiden während der Dichtungsvorbereitung die gleichen Aufbauten verwendet werden (ggf. mit kleinen Anpassungen, wenn etwas Falsches gefunden wird). Für eine gute Größenanpassung beträgt der Durchmesser der für das Laserschneiden eingegebenen Dichtungen Ø + 23 μm, während der Durchmesser des Innenlochs der Kapton-Stützdichtungen (für das Laserschneiden eingegeben) Ø - 23 μm beträgt.
  2. Radiales Laden von DAC-Experimenten
    1. Montieren Sie die Dichtungsbaugruppe
      1. Markieren Sie auf dem Monitor des sehenden Computers (der an das optische Mikroskop angeschlossen ist) einen Punkt, um die Mitte des Diamanten (den Kolbendiamanten des DAC) zu lokalisieren.
      2. Montieren Sie die Bor-Epoxid-Dichtung (vorbereitet in Schritt 2.1) und die Markierung in der Mitte des Dichtungslochs.
      3. Verwenden Sie einen Glasschieber, um die Dichtungsanordnung so nach unten zu drücken, dass die Dichtung fest auf dem Diamanten des Kolbens sitzt.
        HINWEIS: Ein DAC hat zwei identische Diamantenstücke. Im Allgemeinen wird der obere als Zylinderdiamant und der untere als Kolbendiamant bezeichnet.
    2. Reinigung und Verdichtung des Dichtungsaufbaus
      1. Laden Sie Proben mit einer Stückgröße kleiner als das Dichtungsloch, so dass es keinen Überlauf von Materialien auf der Dichtungsoberfläche gibt.
        HINWEIS: Die Proben hier sind die Kandidatenmaterialien, die wir in unseren Experimenten untersucht haben. In dieser Studie handelt es sich bei den Proben um Ni-Pulver unterschiedlicher Größe und Pt-Chips.
      2. Schließen Sie die Zelle nach dem Laden eines neuen Probenstücks, um Kompaktheit zu erreichen.
    3. Beladung von weichen Materialien (z.B. Gold)
      1. Laden Sie nur ein Stück der weichen Probe (machen Sie das weiche Material zu einem kleinen Bruchteil der belasteten Materialien).
      2. Verwenden Sie harte amorphe Materialien, um das Dichtungsloch für eine gute Kompaktheit zu füllen.
    4. Beladung von Materialien mit niedriger Ordnungszahl (wie Spinell, Pyrop, Serpentin)
      1. Mischen Sie die Probe mit 10% Pt oder Au. Füllen Sie das Dichtungsloch mit der Mischung, jedoch ohne Überlauf.
      2. Falls erforderlich, legen Sie harte amorphe Materialien für eine gute Kompaktheit auf die Oberseite.
  3. Röntgenbeugungsstudie
    1. Montieren Sie die röntgentransparente Bor-Kapton-Dichtung (vorbereitet in Schritt 2.1) mit einer Dicke von 100 μm und einem Kammerloch von 60 μm auf der Oberseite von 300 μm Dilet aus DAC mit Unterstützung der Tone.
    2. Legen Sie ein kleines Stück Pt-Chip als Druckkalibrant auf die Ni-Probe.
      HINWEIS: Es wurde kein Druckmedium verwendet, um die Differenzspannung zwischen axial und radial zu maximieren.
    3. Verwenden Sie ein monochromatisches Synchrotronröntgen (siehe Materialtabelle) mit einer Energie von 25 oder 30 keV, um die Röntgenbeugungsexperimente durchzuführen.
    4. Fokussieren Sie den Röntgenstrahl auf eine Oberfläche von ~ 30 x 30 μm2 auf der Probe.
    5. Sammeln Sie die Röntgenbeugungsmuster in Druckintervallen von 1-2 GPa durch eine zweidimensionale Bildplatte (siehe Materialtabelle) mit einer Auflösung von 100 μm/Pixel. Das verwendete Setup ist in Abbildung 2 und Abbildung 3 dargestellt.
  4. Die experimentelle Datenanalyse
    1. Verarbeiten Sie jedes Röntgenbeugungsbild in eine Datei mit 72 Spektren über 5° azimutale Schritte mit Fit2d 37,38,39,40,41,42.
      HINWEIS: Ein zweidimensionales Beugungsbild enthält 360°-Informationen. Um die Spannungs- und Texturinformationen zu analysieren, ist es notwendig, in 72 Dateien mit 5° azimutalen Informationen zu trennen, die in jeder Datei enthalten sind. Fit2d ist die Software zur Analyse von Röntgenbeugungsdaten 37,38,39,40,41,42.
    2. Verfeinern Sie das Beugungsmuster mit der Rietveld-Methode in der MAUD37-Software. Die Gitterdehnung jeder Gitterebene wurde durch Anpassung des Musters37,40 erhalten.
    3. Berechnen Sie die Differenzspannung und Streckgrenze nach der Gitterdehnungstheorie 38 und dem von Mises-Streckgrenze38,39 nach Schritt 2.5.
  5. Die Gitterdehnungstheorie für die experimentelle Datenanalyse
    1. Bestimmen Sie die Differenzspannung (die Differenz zwischen diesen maximalen (σ22 = σ33) und minimalen Spannungskomponenten (σ11), die eine untere Schätzung der Streckgrenze der Streckgrenze eines Materials 38, σy, basierend auf dem von Mises-Streckgrenze gemäß Gleichung (1)38 liefert:
      (1) t= σ11-σ 33<2τ= σy.
    2. Erhalten Sie die richtungsabhängige abweichende Dehnung Qhkl, indem Sie die d-Abstände aus verschiedenen Beugungsrichtungen mit der folgenden Gleichung (2)38 messen:
      (2) Equation 1
      wobei d 0° und d 90° die d-Abstände sind, die von Ψ = 0° bzw. Ψ = 90° (dem Winkel zwischen dem Beugungsvektor und der Lastachse) gemessen werden.
    3. Leiten Sie dann den Wert von t mit Gleichung (3)38 ab:
      Equation 2
      wobei G R(hkl) und Gv der Schubmodul der Aggregate unter der Bedingung Reuss (ISO-Spannung) bzw. Voigt (ISO-Dehnung) sind; α ist der Faktor, der das relative Gewicht der Reuss- und Voigt-Bedingungen40 bestimmt.
      HINWEIS: Unter Berücksichtigung der komplizierten Spannungs-/Dehnungsbedingungen der aktuellen Experimente wird in dieser Studie α = 0,5 verwendet.
    4. Für ein kubisches System berechnen Sie GR(hkl) und Gvwie folgt mit den Gleichungen 4-638,40,41:
      (4) Equation 3
      (5) Equation 4
      (6) Equation 5
      wobei S ij die einkristallelastischen Nachgiebigkeiten sind und aus den elastischen Steifigkeitskonstanten Cij von Werkstoffen erhalten werden können.

3. TEM-Messungen

  1. Bereiten Sie dünn unter Druck stehende Ni-Folien für TEM mit einem FIB-System (Focused Ion Beam) vor (siehe Materialverzeichnis). Um mögliche Artefakte während des Ionenfräsens der Probe zu reduzieren, legen Sie eine schützende Pt-Schicht mit der im REM mit einer Dicke von ~ 1 μm ausgestatteten Pt-Pistole auf den Kandidatenbereich ab.
  2. Führen Sie TEM-Messungen an einem 300-kV-aberrationskorrigierten Transmissionselektronenmikroskop durch, das mit RAADF- (High Angle Annular Dark-Field) und Hellfeld-Detektoren (BF) ausgestattet ist.
  3. Nehmen Sie hochauflösende TEM-Bilder auf.

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Representative Results

Bei hydrostatischer Kompression sollten ungerollte Röntgenbeugungslinien gerade und nicht gekrümmt sein. Unter nicht-hydrostatischem Druck erhöht jedoch die Krümmung (Ellipsizität der XRD-Ringe, die sich in der Nichtlinearität der entlang des Azimutwinkels aufgetragenen Linien niederschlägt) das ultrafeinkörnige Nickel bei ähnlichen Drücken signifikant an (Abbildung 4). Bei einem ähnlichen Druck ist die Differenzdehnung des 3 nm großen Nickels am höchsten. Die Ergebnisse der mechanischen Festigkeit (Spannungs-Dehnungs-Kurven) sind in Abbildung 5 dargestellt. Die Festigkeit steigt kontinuierlich von gröberen Körnern zu feineren Körnern, was sich vom traditionellen Wissen 5,6,10 unterscheidet (inverse Hall-Petch-Beziehung). Nach vollständiger Ausbeute haben die Nanometalle auch eine starke Dehnungshärtung.

Die in situ erfasste Verformungstextur von Nanonickel mit verschiedenen Korngrößen bei unterschiedlichen Drücken kann auch aus den radialen DAC XRD-Daten36 gewonnen werden. In unserer vorherigen Studie36 zeigen größere Nanokorngrößen über 20 nm auch bei niedrigem Druck eine sehr starke Verformungstextur. Wenn die Korngröße unter 20 nm gesunken ist, zeigen sie eine sehr schwache Verformungstextur. Es zeigt an, dass die traditionelle Gesamtversetzungsaktivität in Nanonickel unter 20 nm weniger aktiv wird. Natürlich sollten andere Verformungsmechanismen die Rolle der Verstärkung ultrafeiner Nickel-Nanokristalle anstelle des vollständigen Dislokationsschlupfes übernehmen.

Um den partiellen Schlupfverformungsmechanismus zu überprüfen, wurden TEM-Bildgebungsmessungen an den unter Druck stehenden Nickelkristallen durchgeführt. Wie erwartet, wird in der grobkörnigen Stichprobe ein hoher Gehalt an Versetzungen beobachtet (Abbildung 6C). Im Gegensatz dazu werden Nanozwillinge gut in dem unter hohem Druck gewonnenen nanokristallinen Nickel eingefangen, begleitet von einigen Stapelfehlern43 (Abbildung 6A, B). Kurz gesagt, Zwillinge, die durch Stapelfehler induziert werden, die in den TEM-Messungen beobachtet wurden (Abbildung 6), stammen aus der Keimbildung und Bewegung von Teilversetzungen15. Dies zeigt, dass sich im Partikelgrößenregime unter 10 nm die vollständig versetzungsvermittelte Verformung in der Hochdruckkompression auf die partiell-dislokationsvermittelte Deformation (mit einem gewissen Beitrag zur vollständigen Dislokation) verschiebt.

Figure 1
Abbildung 1: TEM- und SEM-Bilder. TEM- und REM-Charakterisierung von rohen 3 nm (A), 8 nm (B), 12 nm (C), 20 nm (D), 40 nm (E), 70 nm (F), 100 nm (G) und 200 nm (H) Nickelproben vor der Kompression. Diese Zahl wurde der Referenz36 entnommen. Bitte klicken Sie hier, um eine größere Version dieser Abbildung zu sehen.

Figure 2
Abbildung 2: Der Versuchsaufbau des radialen DAC XRD. Diese Zahl wurde der Referenz36 entnommen. Bitte klicken Sie hier, um eine größere Version dieser Abbildung zu sehen.

Figure 3
Abbildung 3: Die Draufsicht auf die Probenkammer. Die Ritze des Diamanten muss kleiner sein als die Bordichtung (gelber Teil). Bitte klicken Sie hier, um eine größere Version dieser Abbildung zu sehen.

Figure 4
Abbildung 4: Azimuthally (0 ~ 360 °) entrollte Beugungsbilder von Nickel bei verschiedenen Drücken. Die schwarzen Pfeile zeigen die axiale Kompressionsrichtung an. Bei ähnlichen Drücken nimmt die Krümmung der Beugungslinien mit der abnehmenden Korngröße zu, was auf eine kontinuierliche mechanische Verstärkung hindeutet. Diese Zahl wurde der Referenz36 entnommen. Bitte klicken Sie hier, um eine größere Version dieser Abbildung zu sehen.

Figure 5
Abbildung 5: Größenverstärkung von Nickel. Von 200 nm auf 3 nm nehmen die Nickelfestigkeiten (Differenzspannung) immer zu, was die Hall-Petch-Beziehung widerspiegelt. Diese Zahl wurde der Referenz36 entnommen. Bitte klicken Sie hier, um eine größere Version dieser Abbildung zu sehen.

Figure 6
Abbildung 6: TEM-Beobachtungen von repräsentativem Nickel, das aus etwa 40 GPa abgeschreckt wurde. (A) 3 nm Ni. (B) 20 nm Ni. (C) 200 nm Ni. Partielle dislokationsinduzierte Zwillinge können in Nickel unter 20 nm beobachtet werden, während viele perfekte Dislokationslinien in gröberen Körnern beobachtet werden. Eine Kantenversetzung (gelbes "T") ist im Einschub von (C) gekennzeichnet. Bitte klicken Sie hier, um eine größere Version dieser Abbildung zu sehen.

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Discussion

Computersimulationen wurden häufig eingesetzt, um den Korngrößeneffekt auf die Stärke von Nanometallen 5,6,16,17,27,42 zu untersuchen. Es wurde vorgeschlagen, dass perfekte Versetzungen, Teilversetzungen und GB-Verformungen eine entscheidende Rolle bei den Verformungsmechanismen der Nanomaterialien spielen. In einer Molekulardynamiksimulation schlugen Yamakov et al.42 eine Deformationsmechanismuskarte vor, einschließlich perfekter Versetzung, partieller Versetzung und GB-Verformung, die von der SF-Energie, den elastischen Eigenschaften des Materials und der Größe der angelegten Spannung abhängt. Swygenhoven et al.27 dachten, dass Schlupf in Nanometallen nicht in Bezug auf den absoluten Wert der SF-Energie beschrieben werden kann, sondern die verallgemeinerte planare Fehlerenergie (GPF) mit stabilen und instabilen SF-Energien sein sollte. Jo et al.44 fanden heraus, dass verschiedene Verformungsmodi, d.h. Vollschlupf, Twinning und SFs, in verschiedenen FCC-Metallen durch unterschiedliche Scherrichtungen aktiviert werden, basierend auf der GPF-Theorie. Diese Studien deuteten darauf hin, dass eine Aufweichung der Größe aufgrund des dislokationsvermittelten Übergangs zum GB-vermittelten Mechanismus auftreten würde. Diese Simulationen können jedoch unsere beobachtete Größenverstärkung von Nickel-Nanokristallen unter 10 nm nicht erklären. Die aktuellen Messungen deuten darauf hin, dass die Größenverstärkung im kleineren Größenbereich von Nanonickel stärker ist. Da perfekte Versetzungen sowohl in grob- als auch in feinkörnigem Nickel existieren, kann eine perfekte Dislokation nicht der Hauptgrund für die Verstärkung sein. Das Verrutschen von Teilversetzungen und das Verschieben von Korngrenzen spielen bei dieser extremen Stärkung eine wesentliche Rolle. Die Stärke des Nano-Pd und des Nano-Au-Satzes wurde ebenfalls mit dem gleichen Ansatz gemessen. Diese Ergebnisse bestätigen, dass das Phänomen der Größenverstärkung in ultrafeinkörnigen Metallen universell mit der Hochdruckunterdrückung von Korngrenzenaktivitäten einhergeht.

Diese Ergebnisse unterstreichen auch die Bedeutung des radialen DAC XRD-Experiments 14,38,43 bei der Charakterisierung der mechanischen Leistung der Nanomaterialien. Die hohe Qualität großer Stücke (mm Abmessung und mehr) von echten nanometerkorngroßen (unterhalb der kritischen Korngröße von 10 nm) Metallen ist aufgrund der Kornvergröberung und -reinheit äußerst schwierig herzustellen, obwohl es sich um eine starke plastische Verformung (SPD) oder ein ECAP-Verfahren (Equal Channel Angular Pressing) handelt. Daher gibt es nur wenige experimentelle mechanische Messungen an getränkten Metallen unter 10 nm, um das Verstärkungsphänomen30 aufzudecken. Die meisten inversen Hall-Petch-Beziehungsstudien werden durch Simulationen6 berichtet. Der Miniaturzugversuch erfordert eine Stichprobengröße von Millimetern oder über45,46. Diese Volumengeometriegröße von einem Millimeter (sogar unter mm, mit einer Korngröße unter 10 nm großen polykristallinen Metallen) ist schwer zu erreichen, um ihre wiederholbaren mechanischen Eigenschaften zu erhalten. Darüber hinaus kann die Mechanik von hochreinen Metall-Nanopulvern mit herkömmlichen Ansätzen (Zug- oder Drucktest) nicht direkt gemessen werden. Mit Synchrotron-basiertem Röntgen und radialem DAC können die wiederholbaren und zuverlässigen mechanischen Ergebnisse von echten Metallpulvern in Nanokorngröße (unter 10 nm) erzielt werden. Wir haben zuerst die rDAC XRD-Technik von den Geowissenschaften in die Materialwissenschaften eingeführt. Dies sollte ein bedeutender Durchbruch in der mechanischen Charakterisierung von Nanometallen sein.

Druckfestigkeitsmessungen mit radialem DAC XRD ermöglichen die statistische Untersuchung der mechanischen Eigenschaften selbst korngroßer Metalle unter 10 nm47,48. Die Ergebnisse sind aufgrund der hervorragenden Datenstatistiken reproduzierbar und zuverlässig. Diese Methode47,48 hätte erweiterte Anwendungen nicht nur in den Geowissenschaften, sondern auch in den Materialwissenschaften. Abgesehen von den Vorteilen der radialen Hochdruck-DAC-XRD-Techniken haben sie auch ihre Grenzen bei der Festigkeitsmessung. Sie werden aufgrund der etablierten Gitterstammtheorie38 üblicherweise für pulverförmige oder polykristalline Proben verwendet. Die Hochdruckbeugungsdaten eines Einkristalls sind schwierig zu analysieren. Auf der anderen Seite ist eine nicht-hydrostatische Hochdruckumgebung erforderlich, um die Proben zu verformen, und die Kammer ist ebenfalls klein (<100 μm).

Zusammenfassend wurde beobachtet, dass abgesehen von der Größenerweichung in Metallen, bekannt als der inverse Hall-Petch-Effekt, die Größenverstärkung auf 3 nm ausgedehnt werden kann, viel niedriger als die vom etablierten Wissen vorhergesagte. Radial DAC XRD-Techniken werden zur Bewertung der mechanischen Festigkeit der Nanomaterialien betont. Die TEM-Beobachtungen zeigen, dass sich die Verstärkungsmechanismen von der totalen dislokationsvermittelten plastischen Verformung zur partiellen dislokationsassoziierten plastischen Verformung verschieben. Dieser Befund fördert die Bemühungen, eine noch höhere Festigkeit von Materialien durch die Entwicklung von Korngrößen und die Unterdrückung der Korngrenzenverformung zu erreichen. Dies soll die industriellen Anwendungen von Nanometallen weiter voranbringen.

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Disclosures

Die Autoren haben nichts offenzulegen.

Acknowledgments

Wir danken der Unterstützung der National Natural Science Foundation of China (NSFC) unter den Fördernummern 11621062, 11772294, U1530402 und 11811530001. Diese Forschung wurde teilweise auch von der China Postdoctoral Science Foundation (2021M690044) unterstützt. Diese Forschung nutzte die Ressourcen der Advanced Light Source, einer DOE Office of Science User Facility unter der Vertragsnummer DE-AC02-05CH11231, und der Shanghai Synchrotron Radiation Facility. Diese Forschung wurde teilweise von COMPRES, dem Konsortium für Materialeigenschaftsforschung in den Geowissenschaften im Rahmen der NSF-Kooperationsvereinbarung EAR 1606856, unterstützt.

Materials

Name Company Catalog Number Comments
20 nm Ni Nanomaterialstore SN1601 Flammable
3 nm Ni nanoComposix Flammable
40, 70, 100, 200, 500 nm Ni US nano US1120 Flammable
Absolute ethanol as the solution to make 8 nm Ni
Absolute isopropanol as the solution to make 12 nm Ni
Amorphous boron powder alfa asear
Copper mesh Beijing Zhongjingkeyi Technology Co., Ltd. TEM grid
Epoxy glue
Ethanol clean experimental setup
Focused ion beam FEI
Glass slide
Glue tape Scotch
Kapton DuPont Polyimide film material
Laser drilling machine located in high pressure lab of ALS
Monochromatic synchrotron X-ray Beamline 12.2.2, Advanced Light Source (ALS), Lawrence Berkeley National Laboratory X-ray energy: 25-30 keV
Optical microscope Leica to mount the gasket and load samples
Pt powder thermofisher 38374
Reaction kettle Xian Yichuang Co.,Ltd. 50 mL
Sand paper from 400 mesh to 1000 mesh
Transmission Electron Microscopy FEI Titan G2 60-300
Two-dimension image plate ALS, BL 12.2.2 mar 345

DOWNLOAD MATERIALS LIST

References

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Xu, J., Wang, Y., Yan, J., Chen, B.… More

Xu, J., Wang, Y., Yan, J., Chen, B. Determining the Mechanical Strength of Ultra-Fine-Grained Metals. J. Vis. Exp. (177), e61819, doi:10.3791/61819 (2021).

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