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Engineering

Determinando a força mecânica dos metais ultra-finos

Published: November 22, 2021 doi: 10.3791/61819
Automatic Translation
*1,2, *2, 3, 1,2
1School of Science, Harbin Institute of Technology, 2Center for High Pressure Science and Technology Advanced Research, 3Advanced Light Source, Lawrence Berkeley National Lab
* These authors contributed equally

Summary

O protocolo aqui apresentado descreve os experimentos radial radial-bigorna de alta pressão e a análise dos dados relacionados, que são essenciais para obter a força mecânica dos nanomateriais com um avanço significativo para a abordagem tradicional.

Abstract

O fortalecimento mecânico dos metais é o desafio de longa data e tema popular da ciência dos materiais nas indústrias e na academia. A dependência de tamanho da força dos nanometais vem atraindo muito interesse. No entanto, caracterizar a força dos materiais na escala de nanômetros inferior tem sido um grande desafio porque as técnicas tradicionais não se tornam mais eficazes e confiáveis, como nano-recuo, compressão micropillar, tração, etc. O protocolo atual emprega técnicas de difração de raios-X (XRD) de células diamantadas radiais (rDAC) para rastrear mudanças diferenciais de estresse e determinar a força dos metais ultrafinos. Descobriu-se que partículas de níquel ultrafino têm mais força de rendimento significativa do que partículas mais grosseiras, e o tamanho do fortalecimento do níquel continua até 3 nm. Este achado vital depende imensamente de técnicas de caracterização eficazes e confiáveis. Espera-se que o método rDAC XRD desempenhar um papel significativo no estudo e na exploração da mecânica nanomaterial.

Introduction

A resistência à deformação plástica determina a resistência dos materiais. A força dos metais geralmente aumenta com a diminuição do tamanho dos grãos. Este fenômeno de fortalecimento de tamanho pode ser bem ilustrado pela teoria tradicional da relação Hall-Petch do milímetro até o regime de submicron 1,2, que se baseia no mecanismo de deformação mediado por deslocamento de metais de tamanho a granel, ou seja, deslocamentos se acumulam nos limites de grãos (GBs) e dificultam seus movimentos, levando ao fortalecimento mecânico em metais 3,4.

Em contraste, o amolecimento mecânico, muitas vezes referido como a relação inversa Hall-Petch, foi relatado para nanometais finos nas últimas duas décadas 5,6,7,8,9,10. Portanto, a força das nanometais ainda é intrigante, pois o endurecimento contínuo foi detectado para tamanhos de grãos até ~10 nm11,12, enquanto os casos de amolecimento de tamanho abaixo do regime de 10 nm também foram relatados 7,8,9,10. A principal dificuldade ou desafio para este tema debatido é fazer medições estatisticamente reprodutíveis sobre as propriedades mecânicas de nanometais ultrafinas e estabelecer uma correlação confiável entre a força e o tamanho do grão das nanômetros. Outra parte da dificuldade vem da ambiguidade nos mecanismos de deformação plástica das nanonmetais. Vários defeitos ou processos na nanoescala foram relatados, incluindo deslocamentos 13,14, deformação de 15,16,17, falhas de empilhamento 15,18, migração GB19, GB deslizando 5,6,20,21, rotação de grãos 22,23,24, parâmetros de ligação atômica 25,26,27,28, etc. No entanto, qual domina a deformação plástica e, portanto, determina a força das nanometais ainda não está clara.

Para essas questões acima, abordagens tradicionais de análise de força mecânica, como teste de tração29, teste de dureza vickers30,31, teste de nano-recuo32, compressão micropillar 33,34,35, etc. são menos eficazes porque a alta qualidade de grandes peças de materiais nanoestruturados é tão difícil de fabricar e o indenter convencional é muito maior do que nanopartículas simples de materiais (para os mecânica de partículas únicas). Neste estudo, introduzimos técnicas radiais da DAC XRD 36,37,38 à ciência material para rastrear o estresse de rendimento e a texturização de deformação de nano níquel de vários tamanhos de grãos, que são utilizados no campo da geociência em estudos anteriores. Verificou-se que o fortalecimento mecânico pode ser estendido até 3 nm, muito menor do que os tamanhos mais substanciais de nanmetais relatados anteriormente, o que amplia o regime da relação Hall-Petch convencional, implicando a significância das técnicas rDAC XRD para a ciência material.

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Protocol

1. Preparação da amostra

  1. Obtenha 3 nm, 20 nm, 40 nm, 70 nm, 100 nm, 200 nm e 500 nm de níquel em pó de fontes comerciais (ver Tabela de Materiais). A caracterização da morfologia é mostrada na Figura 1.
  2. Prepare partículas de níquel de 8 nm aquecendo partículas de níquel de 3 nm usando uma chaleira de reação (ver Tabela de Materiais).
    1. Coloque ~20 mL de etanol absoluto e ~50 mg de 3 nm de níquel em pó na chaleira de reação. NOTA: Toda a solução não deve atingir ~70% do volume da chaleira.
    2. Aqueça a chaleira de reação a 80 °C durante 24 h.
    3. Esfrie a solução para a temperatura ambiente e deixe cair uma pequena solução para uma malha de cobre (grade TEM, veja Tabela de Materiais).
    4. Coloque a malha de cobre seco na câmara de Microscopia eletrônica de Transmissão (TEM) e observe a morfologia amostral sob feixe de elétrons de tensão de 200 kV.
      NOTA: A malha de cobre foi seca a ar por ~5 min ou usou uma luz de secagem de 5 min.
    5. Meça manualmente a distribuição do tamanho das partículas das imagens TEM.
      NOTA: A medição do tamanho da partícula também pode ser feita usando qualquer software livremente disponível, como a Imagem J.
    6. Tirar a solução e vaporizar o etanol à temperatura ambiente; então, o resto do sólido preto é o pó de níquel puro com um tamanho médio de partícula de 8 nm.
  3. Prepare 12 nm de níquel em pó
    1. Repita o passo 1.2, mas troque o "etanol absoluto" e "80 °C para 24 h" para "isopropanol absoluto" e "150 °C por 12 h" para obter o pó de níquel puro com a partícula média de 12 nm.

2. Medições radiais de alta pressão DAC XRD

  1. Faça uma junta boro-epóxi transparente de raios-X utilizando uma máquina de perfuração a laser (ver Tabela de Materiais).
    1. Prepare Kapton (uma espécie de plástico) suportando juntas
      NOTA: Kapton é um material de filme de poliimida (ver Tabela de Materiais).
      1. Corte o círculo interno com uma máquina de perfuração a laser usando os parâmetros mencionados: 35% de potência laser, três passes, 0,4 mm/s (velocidade de corte).
      2. Corte o retangular externo usando os parâmetros: 80% de potência laser, duas passagens, 1,2 mm/s (velocidade de corte). A dimensão retangular é de 8 x 1,4 mm.
    2. Prepare as juntas de boro-epóxi a partir de um disco de boro maior com um diâmetro de ~10 mm.
      NOTA: O disco de boro é feito comprimindo a mistura de pó de boro amorfo e cola epóxi36.
      1. Polir os discos crus até uma espessura de 60-100 μm com lixa manualmente.
        NOTA: A lixa é de ~400 malha para ~1000 malha.
      2. Corte os círculos internos com uma máquina de perfuração a laser usando os parâmetros mencionados: 35% de potência laser, três passes, 0,4 mm/s (velocidade de corte).
      3. Corte o círculo externo com uma máquina de perfuração a laser: 30% de potência laser, uma passagem, 0,4 mm/s (velocidade de corte). Repita e pare imediatamente quando ele sair.
    3. Monte as juntas
      1. Coloque uma junta de suporte Kapton (preparada na etapa 2.1.1) em um slide de vidro.
      2. Coloque uma junta de boro perfurada no orifício interno da junta Kapton. Certifique-se de que a extremidade maior da junta de boro está no topo.
      3. Coloque outro deslizamento de vidro limpo na parte superior. Segure-o firmemente e pressione-o até que a junta esteja firmemente inserida no orifício da junta Kapton.
      4. Armazene os conjuntos de juntas fabricadas entre dois slides de vidro limpos e enrole-os com fita cola para uso futuro.
        NOTA: Diâmetro da junta, Ø = tamanho da culet de diamante + 150 μm. Para melhor reprodutibilidade, as mesmas configurações podem ser usadas (possivelmente com pequenos ajustes se algo for encontrado errado) para a perfuração e corte a laser durante a preparação da junta. Para uma correspondência de bom tamanho, o diâmetro das juntas inseridas para corte a laser é de Ø + 23 μm, enquanto o diâmetro do orifício interno das juntas de suporte kapton (inseridas para corte a laser) é Ø - 23 μm.
  2. Carregamento de experimentos radiais da DAC
    1. Monte a montagem da junta
      1. No monitor do computador de visualização (conectado ao microscópio óptico), marque um ponto para localizar o centro do diamante (o diamante do pistão do DAC).
      2. Monte a junta boro-epóxi (preparada na etapa 2.1) e a marca no centro do orifício da junta.
      3. Use um slide de vidro para pressionar o conjunto da junta de tal forma que a junta firmemente fixa no diamante do pistão.
        NOTA: Um DAC tem dois pedaços idênticos de diamantes. Geralmente, o superior é chamado de diamante cilindro, e o inferior é chamado de diamante pistão.
    2. Limpeza e compactação da configuração da junta
      1. Carregue amostras com um tamanho de pedaço menor que o orifício da junta de tal forma que não haja transbordamento de materiais na superfície da junta.
        NOTA: As amostras aqui significam os materiais candidatos que estudamos em nossos experimentos. Neste estudo, as amostras são pós Ni de tamanho diferente e chips Pt.
      2. Feche a célula após o carregamento de uma nova amostra para obter compactação.
    3. Carregamento de materiais macios (como ouro)
      1. Carregue apenas um pedaço da amostra macia (faça o material macio como uma pequena fração dos materiais carregados).
      2. Use materiais amorfos duros para encher o orifício da junta para uma boa compactação.
    4. Carregamento de materiais de baixo número atômico (como espinheira, pirope, serpentina)
      1. Misture a amostra com 10% Pt ou Au. Encha o orifício da junta com a mistura, mas sem transbordamento.
      2. Se necessário, coloque materiais amorfos duros na parte superior para uma boa compactação.
  3. Estudo de difração de raios-X
    1. Monte a junta de boro-Kapton transparente de raios-X (preparada na etapa 2.1) com uma espessura de 100 μm e um orifício de câmara de 60 μm na parte superior de 300 μm culet de DAC com o suporte das argilas.
    2. Coloque um pequeno pedaço de chip Pt em cima da amostra Ni como calibrante de pressão.
      NOTA: Nenhum meio de pressão foi utilizado para maximizar o estresse diferencial entre o axial e a radial.
    3. Use um raio-X síncrotron monocromático (ver Tabela de Materiais) com uma energia de 25 ou 30 keV para realizar os experimentos de difração de raios-X.
    4. Concentre o feixe de raios-X em ~30 x 30 μm2 área de superfície na amostra.
    5. Colete os padrões de difração de raios-X em intervalos de pressão de 1-2 GPa por uma placa de imagem de duas dimensões (ver Tabela de Materiais) com uma resolução de 100 μm/pixel. A configuração utilizada é mostrada nas Figuras 2 e Figura 3.
  4. A análise experimental de dados
    1. Processe cada imagem de difração de raios-X em um arquivo contendo 72 espectros acima de 5° passos azimuthal usando Fit2d 37,38,39,40,41,42.
      NOTA: Uma imagem de difração bidimensional contém informações de 360°. Para analisar as informações de estresse e textura, é necessário separar-se em 72 arquivos com 5° informações azimutal contidas em cada um. Fit2d é o software utilizado para analisar dados de difração de raios-X 37,38,39,40,41,42.
    2. Refine o padrão de difração com o método Rietveld no software MAUD37. A linhagem de cada plano de rede foi obtida pelo ajuste do padrão37,40.
    3. Calcule o estresse diferencial e a força de rendimento de acordo com a teoria da cepade rede 38 e o critério de rendimento de von Mises38,39 após a etapa 2.5.
  5. A teoria da tensão da rede para a análise de dados experimentais
    1. Determinar o estresse diferencial (a diferença entre estes componentes máximos (σ22 = σ33) e estresse mínimo (σ11) que fornece uma estimativa mais baixa da força de rendimento de um material38, σy, com base no critério de rendimento de von Mises após a equação (1)38:
      (1) t= σ11-σ 33<2τ= σy.
    2. Obtenha a cepa desvitórica dependente da direção Qhkl medindo os espaçamentos d de diferentes direções de difração seguindo a equação seguinte (2)38:
      (2) Equation 1
      onde d0° e d90° são os espaçamentos d medidos a partir de Φ = 0° e Φ = 90° (o ângulo entre o vetor de difração e eixo de carga), respectivamente.
    3. Em seguida, derivar o valor de t usando equação (3)38:
      Equation 2
      onde GR(hkl) e Gv são o módulo de cisalhamento dos agregados sob a condição reuss (iso-stress) e condição voigt (iso-strain), respectivamente; α é o fator para determinar o peso relativo das condições reuss e voigt40.
      NOTA: Considerando as complicadas condições de estresse/tensão dos experimentos atuais, α = 0,5 é utilizado neste estudo.
    4. Para um sistema cúbico, calcule GR(hkl) e Gvda seguinte forma usando equações 4-6 38,40,41:
      (4) Equation 3
      (5) Equation 4
      (6) Equation 5
      onde Sij são as conformidades elásticas de cristal único e podem ser obtidas a partir das constantes de rigidez elástica Cij de materiais.

3. Medidas TEM

  1. Prepare folhas ni pressurizadas finas para TEM usando um sistema de feixe de íons focado (FIB) (ver Tabela de Materiais). Para reduzir possíveis artefatos durante a fresagem de íons da amostra, deposite uma camada de Pt protetora usando a arma Pt equipada no SEM com uma espessura de ~1 μm na região do candidato.
  2. Realize medições TEM em um microscópio eletrônico de transmissão corrigido por aberração de 300 kV equipado com detectores de campo escuro anular de alto ângulo (HAADF) e detectores de campo brilhante (BF).
  3. Pegue imagens TEM de alta resolução.

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Representative Results

Sob compressão hidrostática, as linhas de difusão de raios-X não enroladas devem ser retas, não curvas. No entanto, sob pressão não hidrostática, a curvatura (elíptica dos anéis XRD, que se traduz na não linearidade das linhas traçadas ao longo do ângulo azimute) aumenta significativamente o níquel-granulado ultrafino em pressões semelhantes (Figura 4). Em uma pressão semelhante, a tensão diferencial do níquel de 3 nm é a mais alta. Os resultados de força mecânica (curvas de tensão de estresse) são mostrados na Figura 5. A força aumenta continuamente de grãos mais grosseiros para grãos mais finos, o que é diferente do conhecimento tradicional 5,6,10 (relação inverso Hall-Petch). Após o rendimento completo, os nano metais também têm forte endurecimento da tensão.

A textura de deformação capturada in situ de nano níquel com vários tamanhos de grãos em diferentes pressões também pode ser obtida a partir dos dados da RADial DAC XRD36. Em nosso estudo anterior36, tamanhos maiores de nano grãos acima de 20 nm mostram textura de deformação muito forte mesmo com baixa pressão. Com o tamanho do grão diminuído abaixo de 20 nm, eles mostram textura de deformação muito fraca. Indica que a atividade de deslocamento total tradicional torna-se menos ativa em nano níquel abaixo de 20 nm. Naturalmente, outros mecanismos de deformação devem assumir o papel de fortalecer os nanocristais de níquel ultrafina em vez do deslizamento de deslocamento completo.

Para verificar o mecanismo parcial de deformação do deslizamento, foram realizadas medições de imagem TEM nos cristais de níquel pressurizados. Como esperado, o alto teor de deslocamentos é visto na amostra de grãos grosseiros (Figura 6C). Em contraste, nano gêmeos são bem capturados no níquel nanocristalino recuperado de alta pressão, acompanhados por algumas falhas de empilhamento43 (Figura 6A,B). Em suma, a twinning induzida por falhas de empilhamento observadas nas medidas tem (Figura 6) originam-se da nucleação e movimento das luxações parciais15. Isso evidencia que, no regime de tamanho de partículas sub-10 nm, a deformação mediada por deslocamento total muda para a deformação mediada por deslocamento parcial (com algum grau de contribuição de deslocamento completo) em compressão de alta pressão.

Figure 1
Figura 1: Imagens TEM e SEM. CARACTERIZAÇÃO TEM e SEM de 3 nm bruto (A), 8 nm (B), 12 nm (C), 20 nm (D), 40 nm (E), 70 nm (F), 100 nm (G) e 200 nm (H) amostras de níquel antes da compressão. Este número foi adaptado da Referência36. Clique aqui para ver uma versão maior desta figura.

Figure 2
Figura 2: A configuração experimental do DAC XRD radial. Este número foi adaptado da Referência36. Clique aqui para ver uma versão maior desta figura.

Figure 3
Figura 3: A visão superior da câmara de amostra. O culet do diamante precisa ser menor que a junta de boro (parte amarela). Clique aqui para ver uma versão maior desta figura.

Figure 4
Figura 4: Azimuthally (0~360°) imagens de difração desenroladas de níquel em diferentes pressões. As setas pretas indicam a direção de compressão axial. Em pressões semelhantes, a curvatura das linhas de difração aumenta com a diminuição do tamanho do grão, sugerindo o fortalecimento continuamente mecânico. Este número foi adaptado da Referência36. Clique aqui para ver uma versão maior desta figura.

Figure 5
Figura 5: Fortalecimento de tamanho do níquel. De 200 nm a 3 nm, os pontos fortes do níquel (estresse diferencial) sempre aumentam, refletindo a relação Hall-Petch. Este número foi adaptado da Referência36. Clique aqui para ver uma versão maior desta figura.

Figure 6
Figura 6: Observações TEM de níquel representativo saciada de cerca de 40 GPa. (A) 3 nm Ni. (B) 20 nm Ni. (C) 200 nm Ni. Gêmeos induzidos por luxação parcial podem ser vistos em níquel abaixo de 20 nm, enquanto muitas linhas de deslocamento perfeitas são observadas em grãos mais grosseiros. Uma luxação de borda (amarelo "T") é rotulada no inset de (C). Clique aqui para ver uma versão maior desta figura.

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Discussion

Simulações computacionais têm sido amplamente utilizadas para estudar o efeito do tamanho do grão na força das nanonmetais 5,6,16,17,27,42. Deslocamentos perfeitos, deslocamentos parciais e deformação de GB foram propostos para desempenhar papéis decisivos nos mecanismos de deformação dos nanomateriais. Em uma simulação de dinâmica molecular, Yamakov et al.42 propuseram um mapa do mecanismo de deformação, incluindo luxação perfeita, deslocamento parcial e deformação gb, que depende da energia SF, das propriedades elásticas do material e da magnitude do estresse aplicado. Swygenhoven et al.27 pensaram que o deslizamento em nano metais não pode ser descrito em termos do valor absoluto da energia SF, mas deve ser a energia de falha planar generalizada (GPF) envolvendo energias SF estáveis e instáveis. Jo et al.44 descobriram que diferentes modos de deformação, ou seja, deslizamento completo, twinning e SFs, são ativados em diferentes metais fcc por diferentes direções de tesoura com base na teoria do GPF. Esses estudos propuseram que o amolecimento do tamanho ocorreria devido à transição mediada pelo mecanismo mediado pelo GB. No entanto, essas simulações não podem explicar nosso fortalecimento de tamanho observado de nanocristais de níquel sub-10 nm. As medidas atuais indicam que o fortalecimento do tamanho é mais forte na faixa de tamanho menor de nano níquel. Como deslocamentos perfeitos existem tanto em níquel grosseiro quanto em grãos finos, a luxação perfeita não pode ser a principal razão de fortalecimento. O deslizamento das luxações parciais e a supressão das fronteiras dos grãos desempenham um papel essencial nesse fortalecimento extremo. A força do nano Pd e nano Au também foram medidos usando a mesma abordagem. Esses resultados confirmam que o fenômeno de fortalecimento do tamanho em metais ultrafinos é universal com supressão de alta pressão das atividades de limite de grãos.

Esses resultados também enfatizam a importância da experimentação radial DAC XRD 14,38,43 na caracterização do desempenho mecânico dos nanomateriais. A alta qualidade de peças grandes (dimensão mm e acima) de metais reais do tamanho de grãos de nanômetros (abaixo do tamanho crítico do grão de 10 nm) é extremamente difícil de fabricar devido ao uso e pureza dos grãos, embora o método de deformação plástica severa (SPD) ou igualmente de pressão angular do canal (ECAP). Portanto, existem poucas medições mecânicas experimentais em metais com grãos sub-10 nm para revelar o fenômeno de fortalecimento30. A maioria dos estudos de relacionamento Hall-Petch inversos são relatados por simulações6. O teste de tração em miniatura requer um tamanho amostral de nível milimétrico ou superior a45,46. Este tamanho de geometria a granel de um milímetro (mesmo sub mm, com o tamanho do grão abaixo de 10 nm de metais policristalinos de tamanho, é difícil de obter suas propriedades mecânicas repetíveis. Além disso, a mecânica dos nano-pós metálicos altamente puros não pode ser medida diretamente por abordagens convencionais (teste de tensão ou compressão). Com raios-X baseados em síncrotron e DAC radial, os resultados mecânicos repetitivos e confiáveis de pós metálicos reais do tamanho de nano-grãos (sub 10 nm) podem ser obtidos. Primeiro introduzimos a técnica rDAC XRD da geociência à ciência material. Este deve ser um avanço significativo na caracterização mecânica de nanometais.

As medições de resistência compressiva com daC XRD radial permitem examinar estatisticamente as propriedades mecânicas de metais do tamanho de grãos sub-10 nm47,48. Os resultados são reprodutíveis e confiáveis devido às excelentes estatísticas de dados. Esse método 47,48 teria aplicações mais estendidas não só na geociência, mas também na ciência material. Exceto pelas vantagens das técnicas radiais de alta pressão DAC XRD, elas também têm suas limitações na medição de força. Eles são geralmente usados para amostras de pó ou policristalino por causa da teoria da cepade rede estabelecida 38. Os dados de difração de alta pressão de um único cristal são desafiadores de analisar. Por outro lado, um ambiente de alta pressão não hidrostático é necessário para deformar as amostras, e a câmara também é pequena (<100 μm).

Em resumo, observou-se que, além do tamanho de amolecimento em metais, conhecido como efeito inverso hall-petch, o fortalecimento de tamanho pode ser estendido até 3 nm, muito menor do que o previsto pelo conhecimento estabelecido. As técnicas radiais da DAC XRD são enfatizadas para avaliar a resistência mecânica dos nanomateriais. As observações do TEM revelam que os mecanismos de fortalecimento mudam da deformação plástica mediada por deslocamento total para a deformação plástica parcial associada à luxação. Esse achado incentiva os esforços para alcançar uma força ainda maior dos materiais por meio da engenharia de tamanhos de grãos e supressão de deformação de limites de grãos. Espera-se que isso avance ainda mais as aplicações industriais de nanonmetais.

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Disclosures

Os autores não têm nada a revelar.

Acknowledgments

Reconhecemos o apoio da Fundação Nacional de Ciência Natural da China (NSFC) sob números de bolsas 11621062, 11772294, U1530402 e 11811530001. Esta pesquisa também foi parcialmente apoiada pela China Postdoctoral Science Foundation (2021M690044). Esta pesquisa utilizou os recursos da Advanced Light Source, que é uma Instalação de Usuário do DoE Office of Science sob o número do contrato DE-AC02-05CH11231 e do Shanghai Synchrotron Radiation Facility. Esta pesquisa foi parcialmente apoiada pelo COMPRES, o Consórcio de Pesquisa de Propriedades de Materiais em Ciências da Terra sob o Acordo Cooperativo da NSF EAR 1606856.

Materials

Name Company Catalog Number Comments
20 nm Ni Nanomaterialstore SN1601 Flammable
3 nm Ni nanoComposix Flammable
40, 70, 100, 200, 500 nm Ni US nano US1120 Flammable
Absolute ethanol as the solution to make 8 nm Ni
Absolute isopropanol as the solution to make 12 nm Ni
Amorphous boron powder alfa asear
Copper mesh Beijing Zhongjingkeyi Technology Co., Ltd. TEM grid
Epoxy glue
Ethanol clean experimental setup
Focused ion beam FEI
Glass slide
Glue tape Scotch
Kapton DuPont Polyimide film material
Laser drilling machine located in high pressure lab of ALS
Monochromatic synchrotron X-ray Beamline 12.2.2, Advanced Light Source (ALS), Lawrence Berkeley National Laboratory X-ray energy: 25-30 keV
Optical microscope Leica to mount the gasket and load samples
Pt powder thermofisher 38374
Reaction kettle Xian Yichuang Co.,Ltd. 50 mL
Sand paper from 400 mesh to 1000 mesh
Transmission Electron Microscopy FEI Titan G2 60-300
Two-dimension image plate ALS, BL 12.2.2 mar 345

DOWNLOAD MATERIALS LIST

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Engenharia Questão 177 Alta pressão célula de bigorna de diamante radial difração de raios-X nanômetros força mecânica deformação plástica
Determinando a força mecânica dos metais ultra-finos
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Xu, J., Wang, Y., Yan, J., Chen, B.… More

Xu, J., Wang, Y., Yan, J., Chen, B. Determining the Mechanical Strength of Ultra-Fine-Grained Metals. J. Vis. Exp. (177), e61819, doi:10.3791/61819 (2021).

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