קביעת מגבלות על שימוש במודלים פשוטה סימטריית

1Department of Physics and Astronomy, University College London, 2CERN, 3Physics Division, Lawrence Berkeley National Laboratories
Published 11/15/2013
0 Comments
  CITE THIS  SHARE 
Engineering

Your institution must subscribe to JoVE's Engineering section to access this content.

Fill out the form below to receive a free trial or learn more about access:

Welcome!

Enter your email below to get your free 10 minute trial to JoVE!





By clicking "Submit", you agree to our policies.

 

Summary

מסמך זה מדגים פרוטוקול ללשכתב את גבולות מודל פשוטים ניסיוניים לגבולות שמרניים ואגרסיביים במודל פיסיקה חדש שרירותי. ניתן לשכתב תוצאות ניסוי ה-LHC זמינות לציבור באופן זה לגבולות כמעט על כל מודל פיסיקה חדש עם חתימה כמו סופר סימטריה.

Cite this Article

Copy Citation

Gütschow, C., Marshall, Z. Setting Limits on Supersymmetry Using Simplified Models. J. Vis. Exp. (81), e50419, doi:10.3791/50419 (2013).

Please note that all translations are automatically generated.

Click here for the english version. For other languages click here.

Abstract

גבולות ניסיוניים בסופר סימטריה ותאוריות דומות שקשה להגדיר בגלל המרחב העצום זמין פרמטר וקשה להכליל בגלל המורכבות של נקודות בודדות. לכן, מודלים הפנומנולוגית יותר, פשוטים יותר הופכים פופולריים להצבת גבולות ניסיוניים, כפי שיש להם פרשנויות פיזיות ברורות יותר. השימוש במגבלות מודל פשוטים הבאות כדי להגדיר מגבלה אמיתית על תיאורית בטון לא, לעומת זאת, כבר הוכיחו. מאמר זה recasts מגבלות מודל פשוטות למגבלות על מודל סופר סימטריה מסוים ושלם, כבידה מינימאלית. גבולות שהושגו תחת הנחות פיזיות שונות הם דומים לאלה המיוצרים על ידי חיפושים בבימויו. מרשם ניתן לחישוב גבולות שמרניים ואגרסיביים על תאוריות נוספות. שימוש בטבלאות קבלה ויעילות יחד עם המספרים הצפויים והנצפים של אירועים באזורים שונים אות, ניתן לבנות מחדש את תוצאות ניסוי ה-LHC בma זהnner כמעט לכל מסגרת תיאורטית, כוללים תאוריות nonsupersymmetric עם חתימות כמו סופר סימטריה.

Introduction

אחת הסיומות המבטיחות ביותר של המודל הסטנדרטי, סופר הסימטריה (סוזי) 1-14, הוא המוקד המרכזי של חיפושים רבים על ידי ניסויי ה-LHC ב-CERN. נתונים שנאספו בשנת 2011 כבר מספיק כדי לדחוף את הגבולות של פיסיקה החדשה מעבר לאלו של כל מאיץ קודם 15-22. נתונים חדשים מגיעים וההכללות נדחפות עדיין רחוק יותר, זה יהיה יותר ויותר חשוב לתקשורת לקהילת הפיזיקה מה אזורים של מרחב הפרמטרים הסימטרי הנרחב הורחק בצורה ברורה. גבולות הנוכחיים נקבעים בדרך כלל על מטוסים דו ממדים מוגבלים, אשר לעתים קרובות אינו מייצגים את מרחב פרמטרים המגוון זמין סוזי וקשה להבנה כמגבלות על המונים פיזיים או שברים הסתעפות. קבוצה גדולה של דגמים פשוטים 23, 24 הוצעו לסיוע בהבנה של מגבלות אלה, ושניהם ATLAS ו-CMS סיפקו תוצאות הרחקה לכמה מן המודלים האלה 15-20.

מסמך זה מדגים את היישום של מודל הכללות פשוטות אלה למודל פיסיקה חדש מלא באמצעות הדוגמא של כבידה המינימלית (MSUGRA, הידוע גם CMSSM) 25-30. מודל זה נבחר כדי להשוות את המגבלות שנקבעו תוך שימוש במודלים פשוטים יותר לאלה שפורסמו באופן עצמאי על ידי הניסויים. ההליך הוא כללי מספיק כדי להיות להארכה לכל מודל פיסיקה חדש (NPM). כמו זה מייצג את הניסיון הראשון "לסגור את הלולאה" ולהגדיר מגבלות על סוזי באמצעות מודלים מפושטים, מספר ההנחות לגבי תחולת מגבלות על מודלים מופשטים בפרט נחקר, וכתוצאה ממתכונים לקביעת מגבלות שמרניות ואגרסיביות על תאוריות שיש לי לא נבדק על ידי ניסויי ה-LHC.

לקביעת גבול בNPM, שלוש פעולות נפרדות נדרשות. ראשית, NPM חייב להיות מפורק לחתיכות המרכיבות אותה, מפריד את produ השוניםמצבי ction ומצבי ריקבון לכל החלקיקים החדשים במודל. שנית, קבוצה של מודלים פשוטים יש לבחור לשחזר את קינמטיקה וטופולוגיות אירוע רלוונטיות בNPM. שלישית, המגבלות הזמינות בדגמים פשוטים אלה חייבים להיות משולבים כדי לייצר מגבלות על NPM. שלושת הליכים אלה מתוארים בפרוטוקול. כמה קירובים נוספים ניתנים גם שעשויה להרחיב את תחולתם של דגמים פשוטים יותר שכבר זמינים למגוון רחב יותר של טופולוגיות אירוע.

NPM מלא כרוך בדרך כלל מצבי ייצור רבים ורבים דועך הבא אפשרי. הפירוק של מודלים פיסיקה החדשים למרכיביהם והיישום של מגבלות מודל מופשטים לרכיבים אלה מאפשר הבנייה של הדרה להגביל באופן ישיר. לכל אזור אות, המגבלה השמרנית ביותר ניתן להגדיר באמצעות P שבריר ייצור (a, b) (שבו, ב מייצג את ספא מודל הפשוטמצב ייצור סעיף מלחמה) של אירועים זהים למודל פשוט אני ושבריר ההסתעפות לsparticles הופק לריקבון באופן שתואר על ידי † המודל הפשוט, BR → i x BR B → i. המספר הצפוי של אירועים באזור אות נתון מטופולוגיות פשוטות אלה אז יכול להיות כפי שנכתב

משוואת 1
שבו הסכום הוא מעל מודלים מפושטים, טוט σ הוא החתך הכולל של נקודת NPM, int L הוא הזוהר המשולב בשימוש בחיפוש, וAE, B → היא i הקבלה זמני יעילות לאירועי מודל הפשוט ב אזור אות נשקלים. מספר זה יכול להיות בהשוואה לגבול העליון ברמת ביטחון של 95% הצפויים במספר אירועים לא פיסיקה החדשהo בחר את אזור החיפוש האופטימלי. המודל אז ניתן לשלול אם N הוא גדול יותר מהמספר שנצפה אירועי פיסיקה חדשים נכללו ברמת ביטחון 95%. הכללות באזורי nonoverlapping עשויות להיות משולבות אם מידע על המתאמים של חוסר הוודאות שלהם זמין. אם מידע זה אינו זמין, באזור הטוב ביותר האות או הניתוח המספק את המגבלה הצפויה הטוב ביותר ניתן להשתמש כדי לנסות להוציא את המודל.

על מנת לבנות גבולות בטון בשיטה זו, לדגמים פשוטים שונים חייב להיות זמין על ידי ניסויי ה-LHC. CMS והאטלס שניהם פרסמו את נתונים עם למספר דגמים, וכמה מהדמויות זמינים באתר HepData יום 31. על מנת להדגים את הערך של פרסום כל השולחנות כאלה, אנחנו מרגישים שזה חשוב לספק גבולות בטון שדומים לאלה שפורסמו כבר. לכן אנחנו משתמשים (וdescribדואר בפרוטוקול כצעד אופציונלי) סימולציה גלאי מהירות לחקות את ההשפעה של האטלס או גלאי CMS. נגזר מהסימולציה די טובה (PGS) 32 הוא בהשוואה לזו שפורסמה על ידי אטלס ברשת מודל פשוטה באיור 1. תוצאות אלו הן מספיק קרובים אחד לשני (בתוך בערך 25%) ש, ולא לחכות לכל התוצאות תהיה ציבוריות, תוצאות לרשתות שנותרו נגזרות באמצעות PGS ולהשתמש ישירות בשארית נייר זה. ככל שמספר תוצאות מודל פשוט זמינות לציבור גדל, הצורך בקירובים כאלה צריכים להיות מופחתים באופן משמעותי.

שתי הנחות שמרניות לאפשר הכללת מספר רבה יותר של מצבי ייצור וריקבון בגבול. הראשון הוא שלייצור קשור הניסיוני הוא לפחות גבוה ככל לרעה של שני מצבי הייצור. עבורחיפושים כלול, זה בדרך כלל הנחה טובה. המספר המינימאלי הצפוי של אירועים יהיה אז

משוואה 2
שבו הסכום הראשון רץ על כל מצבי הייצור, ורק אלה שבהם A ו-B הם אלה חלקיקים בדיוק מהמודל הפשוט כלולים במשוואת 1. בדומה לכך, ניתן להניח לדועך עם רגליים שונות כדי להיות לפחות גבוה ככל לרעה של שתי רגליים. כלומר,

משוואה 3
שם דיאגרמות עם דועך שונה בכל צד יש עכשיו כבר כלולה.

שתי הנחות נוספות תאפשר ההגדרה של strגבולות icter. אפשר להניח כי הניסיוני לכל מצבי הייצור בתאוריה דומה לAε הממוצע למצבי הייצור המכוסים בדגמים פשוטים יותר. במקרה זה, המספר הצפוי של אירועים יכול במקום להיות כפי שנכתב

משוואה 4
שבו הסכומים שניהם על רק אלה מצבי הייצור מכוסים על ידי מודלים פשוטים. אפשר עוד להניח שAε לכל מצבי הריקבון בתאוריה דומה לAε הממוצע עבור אלה אירועים המשותפים לטופולוגיות מודל פשוטות. ואז המספר הצפוי של אירועים יכול להיות כפי שנכתב:

משוואה 5
איפה האגאבסכומים המנוהלים רק על המודלים המופשטים. באופן ברור, את מגבלת MSUGRA האגרסיבית ביותר מסופקת תחת הנחה זו, וגבול שנקבע באופן זה סיכונים בטענה הדרה לאזורים שלא הייתי, למעשה, להיות שלילי ברמת ביטחון 95% על ידי חיפוש ייעודי. למרות הדיוק של שני קירובים אלה עשוי להיות חשוד, אם קינמטיקה האירוע הכוללת של המודלים פשוטים להשוות לטובה לנקודת מרחב פרמטרי סוזי שלמה, הם לא יכולים להיות בלתי סבירים.

† כמה דגמים פשוטים המשמשים כעת ב-LHC כוללים ייצור קשור. אמנם לא באופן מפורש שנדון כאן, המשוואות ניתן להאריך חסרות חשיבות כדי לאפשר למקרה זה.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Protocol

1. דקונסטרוקציה מודל

  1. ליצור אירועי התנגשות פרוטון פרוטון כיסוי מטוס במרחב הפרמטרים של NPM. ניתן להשתמש בכל מחולל אירוע תצורה שכוללת מקלחת פרטון ומודל hadronization. במקרה של MSUGRA למשל, את הספקטרום ההמוני נוצרים באמצעות Isasugra 33, ושברי ההסתעפות ורוחב ריקבון מחושבים באמצעות MSSMCalc 34. עבור דור האירוע עצמו, MadGraph 5 1.3.9 34 עם פונקציות צפיפות פרטון CTEQ 6L1 35 משמש להפקת אירועי מטריקס, אלמנט, שכן הוא כולל קרינה נוספת באלמנט המטריצה, אשר יכול להיות חשוב לתרחישים המוניים פיצול קטנים. על מנת לחקות את הבחירות "ניסויי ה-LHC בגנרטורים מסדר המוביל לMSUGRA, קרינה נוספת באלמנט מטריצת MadGraph מושבתת בעת יצירת אירועי MSUGRA. פיתיה 6.425 36 לאחר מכן נעשה שימוש לחלקיקי סוזי ריקבון (sparticle), מקלחת פרטון,וhadronization. תיעוד מקיף לכל התוכניות הללו הוא זמין באינטרנט.
  2. על מנת לחקות גלאי ה-LHC, להעביר את האירועים דרך PGS עם כרטיס פרמטר LHC-גלאי. כרטיסי גלאי האטלס ו-CMS כלולים בMadGraph 5 34 ביצוע מספיק טוב לניתוח הישג ​​ידם חיפוש. איפה זמין, parameterizations 'הניסויים של זיהוי וביצועים בציבור עם כמה ניתוחים ניתן להשתמש בם. באופן אידיאלי, הניסויים יספק מפות מלאה של קבלה ויעילות למספר רשתות מודל פשוטות, ובמקרה זה אלה יכולים לשמש באופן ישיר ושלב זה הוא מיותר.
  3. על מנת לנתח את התוצאות במהירות, נתונים בפורמט קל משקל ביניים רצוי. חילוץ המטוסים, פטונים יציבים, אנרגיה רוחבית חסרה, וכל חפצי גמר מדינה נחוצים אחרים מתפוקת PGS (למשל באמצעות ExRootAnalysis 34) בפורמט נוח מומלץ.
  4. בt סדרo לסווג את התוצאות, לתאם את תוצאות אירוע PGS עם החלק של שיא האירוע המחולל יש לסווג ייצור sparticle ומצבי ריקבון לכל אירוע. לעקוב אחר כל המוני החלקיקים, מנגנוני ייצור, ושרשרות דעיכה, כמו גם הסעיפים המיוחסים להם כדי להיות מסוגל לחשב שבריר ההסתעפות המקביל שלהם.
  5. לחשב את החישובים הטובים ביותר קיימים ייצור החתך למודל של עניין. במקרה של MSUGRA, ניתן לחשב הבא מובילים לחתכים על מנת שכל נקודה באמצעות Prospino 2.1 37 עם 38 NLL-מהיר באמצעות CTEQ 6.6 קבצי PDF NLO.

2. שחזור דגם

  1. בהתבסס על ההתפלגות מפירוק המודל, לבחור מילון של דגמים פשוטים יותר כך שיכסו לפחות 50% ממצבי ייצור וריקבון הפתוחים של NPM. בגלל החתך במהירות הנפילה של רוב דגמי ה-BSM במסה, בפקטור של שניים בtypi קבלהמלקק מייצג רק 20-50 GeV בגבול, מה שהופך את זה מספיק קרוב ללהיות בתוך חוסר הוודאות הניסיונית ותיאורטית. הריקבון ביותר, הישיר ביותר ודגמי ריקבון צעד אחד, כוללים דועך off-shell/three-body, כבר נחשבו על ידי ניסויי ה-LHC. CMS אסף מספר תוצאות הדרת מודל פשוטות בנייר אחד 21. גם אטלס ו-CMS שניהם נחשבים למספר דגמים פשוטים יותר כבד טעם. הרשימה המלאה של דגמים לא נעשתה זמינה לציבור במקום אחד. עם זאת, התוצאות זמינות מדפי האינטרנט של שני הניסויים הציבוריים 39, 40. אלה הם מודלים פשוטים שיש לבחור לשיקום של NPM.
  2. על מנת לבדוק את איכות כיסוי המודל הפשוט, להשוות קינמטיקה של כמה נקודות NPM נציג עם אלה הנובעים ממודלים פשוטים המשמשים לשחזר נקודה זו. לנקודת NPM נתון, לבנות מודלים מופשטים הרלוונטיים עםהמונים מתאימים.
  3. קבע משקל לכל סוג מודל הכולל את החלק יחסי הייצור מיוצג על ידי שפעמי מודל שבריר ההסתעפות הפשוטה לריקבון מיוצג על ידי מודל זה.
  4. לייצור קשור, אם מודלים זוג ייצור רק פשוט יותר נחשבים, לחלק את המשקל בין שני דגמים פשוטים יותר רלוונטיים.
  5. מומלץ ליישם סט של הפשטה פיזי מוטיבציה לטופולוגיות אירוע NPM כדי ייצור וריקבון-מצבים דומים בקבוצה.
  6. לנרמל את הסכום של המשקולות לכל דגמים פשוטים יותר לאחדות.
  7. לחשב את הפצות kinematic לנקודתי נציג NPM באמצעות הליך דור אירוע המתואר בפרוטוקול הקודם.
  8. אם קינמטיקה של נקודת NPM לאחר בחירות אות טיפוסיות שונה על ידי יותר מ σ (30%) מאלו של שילוב המודלים מפושטים, כוללים דגמים פשוטים נוספים כדי לשפר את הייצור וריקבוןכיסוי שלב חלל. יש פערים ברמת 15% השפעה זניחה על תוצאות ההרחקה הסופיות בגלל החתכים במהירות נופלים ברוב הדגמים של פיסיקה החדשה.

3. הגבל את הבנייה

  1. השג את הזמינים ורלוונטי ו95% גבול עליון רמת ביטחון במספר אירועי פיסיקה חדשות לדגמים פשוטים נשקלים בכל אזור אות ניסיוני שיכול להיות מיושם.
  2. החל משוואות 1 ו 3-5 לNPM של עניין בכל נקודת מרחב פרמטרים כדי לקבוע תחתיו (אם בכלל) הנחות לנקודה לא תיכלל.
  3. השתמש במגבלה שנקבעה על ידי אזור האות עם הביצועים הצפויים הטוב ביותר, אלא אם כן קשר בין אי ודאויות הרקע 'אזורי האות זמין, כך שניתן לשלב את האזורים כראוי ‡.
  4. עם ההשוואה של קינמטיקה הופיעה עם הפרוטוקול הקודם וההתפשטות של קווי המתאר ההוצאה מן הכלל, לקבוע את range בי ההדרה הניסיונית צריכה לשקר.

‡ בשלב נוכחי, אין מתאמים כאלה זמינים.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Representative Results

לאחר שיישם את שלב פירוק המודל לנקודה במרחב הפרמטרים של MSUGRA, פירוט הפלט ניתן דמיינו הטוב ביותר על ידי ספירה עד מצבי ייצור וריקבון השונים לכל אירוע שנוצר והתוויית שיעורי הייצור המתאים והסתעפות שברים פי תדרים יחסית. השברים ההסתעפות למצבי ייצור וריקבון השונים לנקודות MSUGRA נציג מומחשים באיורים 2 ו -3. מספר גדול של דמויות דומות לנקודות אחרות במרחב פרמטרי סוזי הם 41 זמינים באינטרנט.

למקרה של MSUGRA, כמה מגמות על פני שטח השלב נמצאות, כפי שמודגמים באיור 4. ייצור Squark שולט באזור 1/2 גבוה מ 'הנמוך מ 0, וייצור gluino שולט באזור 1/2 נמוך מ גבוה מ 0. באזורשבו ייצור squark שולט, squark הישיר דועך לחלקיקים הקלים הסימטריים (LSP) הם העדיפו. באזורים בהם שולטים ייצור gluino, לעומת זאת, דועך ישיר של gluino לLSP לא מהווים יותר מ ~ 30% מכלל שטח שלב דעיכה. באזור interjacent, ייצור chargino ישיר עושה את תרומת nonnegligible, במיוחד לכיוון גבוה מ 0 וגבוה מ 1/2 שבו גךוויטינו וgluinos כל כבדים. מטוס MSUGRA זה, אם כן, יכול להיות מכוסה על ידי חמישה מודל תרחישים (SM) פשוטים:

  • זוג ייצור של גךוויטינו, אשר ישירות ריקבון לLSP באמצעות הפליטה של ​​קווארק (SM 1);
  • זוג ייצור של gluinos, אשר ישירות ריקבון לLSP באמצעות הפליטה של ​​שני קווארקים (SM 2);
  • זוג ייצור של גךוויטינו, שריקבון בצעד אחד לLSP. Squark דועך לchargino באמצעות הפליטה של קווארק, וchargino דועך לLSP באמצעות פליטה של W-בוסו n (SM 3);
  • זוג ייצור של gluinos, שריקבון בצעד אחד לLSP. Gluino דועך לchargino באמצעות הפליטה של שני קווארקים, וchargino דועך לLSP באמצעות פליטה של W-בוזון (4 SM); ו
  • זוג ייצור של charginos, אשר ישירות ריקבון לLSP באמצעות הפליטה של W-בוזון (SM 5).

את החלק היחסי של אירועי MSUGRA סווגו כשייך לאחד מחמשת דגמים פשוטים אלה מוצג באיור 5. לדוגמא MSUGRA, קירובי פישוט נוספים הבאים עשויים: כאשר squark דועך לgluino, ריקבון gluino נספר בסיווג טופולוגיה האירוע, והדעיכה של squark לgluino נספר כמטוס נוסף במקרה ("מטוסי פלוס"), כאילו היו זהים לראשונה, או קרינת גמר מדינה. כאשר gluino דועך דרך squarkiles/ftp_upload/50419/50419gtilde.jpg "/> q → qtilde , qtilde → q עם זאת, המצב הסופי של הריקבון עדיין נראה כאילו gluino ייצר שני מטוסים ונרקב באופן ישיר, תוך השמטת squark הצעד, להציל את הבדלים מסוימים (קטנים) בקינמטיקה. במקרים אלה, אם כן, שרשרת הריקבון מסווגת כאילו gluino רקובים באמצעות הפליטה של ​​זוג קווארקים ללא squark ביניים ( gtilde → QQ ), ולא לסיווגו כריקבון squark עםסילון כמו קרינה ראשונית או גמר מדינה נוסף ( qtilde → q בתוספת הזרקת (ים)). ייצור squark-gluino קשור מחולק באופן שווה בין הדגמים פשוטים squark וgluino. עם קירובים אלה, ניתן לסווג חלק גדול מאירועי סוזי כאחד מחמשת דגמים פשוטים יותר בחשבון. זהו הצעד הראשון בדרך לשיקום למופת.

קינמטיקה האירוע לשתי נקודות בחלל פרמטר MSUGRA, יחד עם שילוב של מודלים פשוטים המשמשים לחקות אותם, מוצגות איורים 6, 7, ו -8. שתי נקודות אלה מפורקים בשיטה שתוארה לעיל, וחמישה דגמים נבחרים פשוטים בנויים ומשולבים לפי הספקטרום ההמוני, שיעורי ייצור, והסתעפות שברים של הנקודות. אירועי המודל פשוטים נוצרו ונותחו באופן זהה לאירועי MSUGRA. הנה, ארבעה ממשתני kinematic המפתח המשמשים בחיפושי סימטריית LHC מוצגים: מומנטום מוביל רוחבי סילון (T p), T p lepton, אנרגיה רוחבית חסרה, ומסה אפקטיבית, מוגדר כסכום סקלרי של התנע הרוחבי של ארבעה המובילים מטוסים וlepton. שתי תכונות נראות במסה האפקטיבית, מובילות סילון, וחסר הפצות אנרגיה רוחבית, המקביל לייצור ייצור וweakino החזק. בהפצות כוללניות הללו, כמה פערים ניכרים לעין. זנב lepton T הנמוך עמ ', למשל, הוא בעיקר בתהליכי דעיכת טאו שאינם מכוסים על ידי כל אחד מהדגמים פשוטים יותר. האנרגיה רוחבית החסרה הנמוכה, אזור מסה אפקטיבי נמוך הוא בחלק מייצור LSP-X קשור, שאינו על פי הדגם. תכונות kinematic ביותר מתוארותמספיק טוב על ידי PGS לצורך חיפוש במרחב פרמטרים עם רקע יורד במהירות. השיעורים מזויפים טאו יישארו אתגר משמעותי לparameterization של תוצאות ניתוח טאו, ולהתייחס לנושא שלחלוטין הוא מעבר להיקף של פרוטוקול זה.

עם זאת, הקיצוץ של אזורי האות ביותר בשימוש ב-LHC הוא כאלה שטופולוגיות ריקבון פשוט נבחרו על האירועים מורכבים יותר, לעתים קרובות רכים יותר או גבוהים יותר ריבוי. לפיכך, בחירת אזור האות נוטה לשפר את התיאור של קינמטיקה אירוע על ידי מודלים פשוטים. השוואה באזור-פטון אחד דומה לזה המשמש בחיפוש ATLAS סוזי האחרון 16 מוצגות איורים 7 ו -8. הסכם בשני צורה וזנבות הוא טוב יותר באופן משמעותי. קינמטיקה לדגמים פשוטים יותר להשוות גם לקינמטיקה מודל סוזי כלול, המצביעה על כך את היעילות והקבלה לנקודת סוזי שלמה יכולים להיות מתוארת גםעל ידי שילוב מוגבל של דגמים פשוטים יותר. כמובן, קינמטיקה של רק אלה אירועי סוזי המתאימים לטופולוגיות שתוארו על ידי המודלים פשוטים זהה לעמיתיהם המודל פשוטים שלהם. זה משמש כאישור לכך שהאירועים אלה אינם מכוסים על ידי מודלים פשוטים אלה הם גם חלק קטן של האירועים הכולל או kinematically דומה לאלה שאינם מכוסים. זה משלים את שלב שיקום המודל במקרה של MSUGRA.

הליך הצבת גבולות לפי סעיף 3 מוחלים אז למטוס MSUGRA עם β שיזוף = 10, 0 = 0 וμ> 0, תוך שימוש באזורי אות מחיפוש אפס lepton ATLAS 16. חמישה אזורי אות כלולים בחיפוש זה, ובאזור האות עם המגבלה הצפויה ביותר משמש עבור כל נקודה. נקודה נחשבת להיות שלילי אם מספר אירועי סוזי הצפויות באזור האות האופטימלי עולה על רמת הביטחון של 95% שנצפתהגבול עליון על אירועי פיסיקה חדשים באזור זה אות. התוצאות של הדרת המודל הפשוטה הן בהשוואה להדרת אפס lepton בלי אי ודאויות שיטתיות באות, כפי שנדונו בעבר, באיור 9. ארבע עקומות הדרת מודל פשוטות מוצגות, המקביל למשוואות 1 ו 3-5. בהשוואה למגבלת הכללת אפס לפטון, הגישה המבוססת על מודל פשוט יותר השמרנית ביותר עושה די רעה באזור הנשלט על ידי qtildegtilde וweakino קשורים ייצור, חסר הגבול הנכון של עד ~ 100 GeV. גם זה הוא בחלקו בשל הריקבון המסובך יחסית של gluino (CF המספר הגדול של מצבים פתוחים באיור 3). הכיסוי הוא הרבה יותר קרוב למגבלה האמיתיתלאזור נשלט על ידי qtildeqtilde ו - gtildegtilde ייצור, שעבורו הגבול שמקורם במודל פשוטה הוא בתוך 40 GeV של המגבלה האמיתית.

מרשם זה משמיט את הטיפול בחוסר הוודאות תיאורטית על מודל האות. למעשה, ניסויי LHC כרגע לא מתייחסים לאי ודאויות אלה באופן עקבי, ולא נמצאים כל גורמי אי הוודאות כלולים. אין ניסוי, למשל, כולל אי ​​ודאות כלשהי בחישוב של המונים גלויים מהפרמטרים בקנה מידה מעיים. מגבלות הבמוצגים כאן, אם כן, צריך להיות צפוי להיות שונים מהגבולות שפורסמו. באיור 10, גבולות הדרת האטלס שפורסמו בערוץ אפס lepton הם בהשוואה לאלו שהושגו כאן ללא כל ודאות שיטתית על האות. המגבלה בלי אי ודאויות אות היא גבוהה מהגבול שפורסם באופן ברור. לשארית הנייר, הגבול בלי אי ודאויות שיטתיות על האות יילקח כ" תשובה הנכונה "להגיעה תוך שימוש במודלים פשוטים. חוסר הוודאות התיאורטית ניתן להוסיף לשניהם באותה הדרך ותשפיע גם מגבלות בכ באותה הדרך.

על מנת להציג את תוצאות השגה עם משאבים הנוכחיים בצורה מדויקת ככל האפשר, נקודות מודל פשוטות נוצרות על רשת המקבילה פחות או יותר לזה שכבר נמצא בשימוש על ידי ניסוי ATLAS 17. בין שתי הנקודות האלה, הוא אינטרפולציה במ דו ממדיםsquark / מ 'gluino = מ' רשת LSP. בגלל SM 3 ו -4 SM הם שלוש רשתות ממדיות, וכי אין זה סביר כי ניסויים יספק Aε תלת ממדים מלאים, שלושה ערכים של מסת chargino ביניים משמשים: chargino מ '= x × (squark מ' / gluino - LSP מ ') + מ 'LSP, x = 0.25, 0.5, ו0.75. לשרבב בין שלושת מטוסים דו ממדים אלה, משמש פשוט בכושר ריבועית. כאשר מתקרבים לגבולות LSP = chargino מ 'מ' וsquark / gluino מ ', מצבי הריקבון באופן טבעי לכבות, מה שהופך אינטרפולציה יותר מסובכת מיותרת.

מהשוואת עקומות ההדרה, אפשר אכן לראות שמגבלת הדרה שמרנית להגדיר באמצעות EQ. 1 כדלקמן מגבלת ההדרה "נכונה" די טוב באזורים של שטח בשלב שאינו מכוסים היטב על ידי מצב פשוט יותרls (איור השווה 5). באזורים שאינם מכוסים, כמו גם, EQ. 3 עדיין מספק מגבלה שמרנית. המגבלה האגרסיבית שנקבעה על ידי EQ. 5 מגזים בהערכת ההדרה עד 40 GeV באזור הנשלט על ידי squark ובאזור הנשלט על gluino של מרחב שלב עד 100 GeV, כי ההנחה ששרשרות דעיכת gluino הארוכות הן דגם היטב על ידי השרשראות קצרות של דגמים פשוטים הוא לא חוקיים ברמה מסוימת. מבחינת כיסוי פרמטר החלל, המגבלות השמרניות תחת כיסוי של 20%, שתי מגבלות האמצע מתחת לכיסוי על ידי 10%, ואת המגבלה האגרסיבית יתר על מכסה של 10%. באופן טבעי, הרחבת המילון של דגמים פשוטים יותר זמין תשפר את המגבלה השמרנית ולצמצם את המגבלה האגרסיבית כמו נכון יותר כלולים ליותר מצבי ייצור וריקבון. עם זאת, אפילו עם מספר קטן של דגמים פשוטים יותר, להציב גבולות השמרניים קרובים לתוצאה "נכון".

למטרות הפגנתיות, גבולות הם גם הניחו על אזור אות MSUGRA בβ שיזוף הגבוה. הגבולות מוצגים באיור 11. על פי הסכם שנצפה באיור 10, ההדרה הניסיונית צריכה לשכב קצת מעבר להרחקה שנקבעה על ידי EQ. 3.

בחיוץ תאוריות לאקזוטיות יותר, או אפילו בהרחבת תחולתה של רשימה קטנה של דגמים פשוטים לסוזי תאוריות, כמה קירובים יכולים להתבצע:

  1. שהמטוסים כבד הטעם זהים למטוסי טעם אור לחיפושים שאינם כוללים תיוג טעם;
  2. שהפוטונים זהים למטוסים לחיפושים שאינו לזהות פוטונים;
  3. כי יותר ממחצית הזמן, chargino (הניוטרלינו) דועך לLSP באמצעות פליטה של W-בוזון (Z-וזון) לייצר חתימה תפקודית זהה לgluino דועכת באמצעות פליטה של שני קווארקים.
t "> קירובים כאלה פיזי הניעו היטב וצריכים לגרום לגבולות, כי הם עדיין בהסכם עם תוצאות ניסוי מלאים.

איור 1
איור 1. שמאל, הציבורי לATLAS שלוש סילון אזור "רופף" אחד לפטון אות 17. ימני, אותה לשכפל בMadGraph ההתקנה + פיתיה + PGS משמשת כאן. הבדלים חלקם צפויים מהמחוללים השונים ונתונים הסטטיסטיים גבוהים יותר בשימוש כאן, אבל שני עוקבים זה אחר זה באופן הדוק. לחצו כאן כדי להציג דמות גדולה.

"Src =" 19/50419fig2highres.jpg / files/ftp_upload/50419/50419fig2.jpg "/>
איור 2. מסעף יחסים למנגנוני ייצור סוזי ומצבי ריקבון במרחב פרמטרי MSUGRA. השורה העליונה '0 = 300 GeV, 1 מ' / 2 = 600 GeV, השזוף (β) = 10, 0 = 0 GeV, וμ> 0 ) אופייני לאזור בחלל פרמטר שהוא נשלט על ידי ייצור squark, והשורה התחתונה 0 = 1,000 GeV, 1 מ '/ 2 = 350 GeV, שזוף (β) = 10, 0 = 0 GeV, וμ > 0) הוא אופייני לאזור במרחב פרמטרים משקרים במידה מסוימת בין שני הקצוות. לשם בהירות, מצבי ייצור וריקבון מופיעים רק אם חלק קטן ההסתעפות שלהם הוא גדול יותר מאשר 0.5%. התוויות "SM" עם מספר ניתנות למצבי ריקבון המקבילים לדגמים פשוטים יותר שנדונו בפרוטוקול שיקום מודל."Target =" _blank les/ftp_upload/50419/50419fig3large.jpg "> לחץ כאן כדי להציג דמות גדולה.

איור 3
איור 3. מסעף יחסים למנגנוני ייצור סוזי ומצבי ריקבון במרחב פרמטרי MSUGRA. השורה העליונה '0 = 300 GeV, 1 מ' / 2 = 500 GeV, השזוף (β) = 25, 0 = 1,500 GeV, ו μ> 0) הוא אופייני לאזור בחלל פרמטר שהוא נשלט על ידי ייצור squark, והשורה התחתונה 0 = 2,100 GeV, 1 מ '/ 2 = 100 GeV, השזוף (β) = 45, 0 = 500 GeV , וμ> 0) הוא אופייני לאזור נשלט על ידי ייצור gluino. לשם בהירות, מצבי ייצור וריקבון מופיעים רק אםשבריר ההסתעפות שלהם הוא גדול יותר מאשר 0.5%. התוויות "SM" עם מספר ניתנות למצבי ריקבון המקבילים לדגמים פשוטים יותר שנדונו בפרוטוקול שיקום מודל. המודלים באזורים הלבנים לא היו אירועים שתוארו על ידי מודלים פשוטים יותר, עם נתונים סטטיסטיים מונטה קרלו מוגבלים. לחצו כאן כדי להציג דמות גדולה.

איור 4
איור 4. וריאציה של יחסי הסתעפות, באחוזים, של מצבי ייצור סוזי וריקבון העיקריים במרחב פרמטרי MSUGRA עם השיזוף (β) = 10, 0 וμ> 0. הפינה הימנית העליונה, שבו sparticles החזק הן כבד, כולל contr משמעותי ibution מייצור weakino. המודלים באזורים הלבנים לא היו אירועים שתוארו על ידי מודלים פשוטים יותר, עם נתונים סטטיסטיים מונטה קרלו מוגבלים. לחצו כאן כדי להציג דמות גדולה.

איור 5
איור 5. אחוז מאירועי MSUGRA סווגו כשייך לאחד מחמשת הדגמים פשוטים נחשבים במאמר זה, עבור נמוך שיזוף (β) (משמאל) ו-high-tan (β) (מימין). לחץ כאן כדי להציג דמות גדולה .

"Src =" 419fig6highres.jpg / files/ftp_upload/50419/50419fig6.jpg "/>
איור 6. קינמטיקה של נקודת MSUGRA בשליטת squark ייצור 0 = 300 GeV, GeV 1/2 = 600 מ ', השיזוף (β) = 10, 0 = 0 GeV, וμ> 0) ומערכת של חמישה דגמים פשוטים נבנים באמצעות אותו הספקטרום ההמוני. בכיוון השעון מהפינה השמאלית העליונה, והוביל T p הסילון, מוביל T p המיואון, מסה אפקטיבית, וחסר אנרגיה רוחבית. אין בחירת אות הוחל. לחץ כאן כדי להציג דמות גדולה.

איור 7
איור 7. קינמטיקה של squark-produ(0 = 300 GeV מ ', 1 מ' / 2 = 600 GeV, שזוף (β) = 10, 0 = 0 GeV, וμ> 0) נקודת MSUGRA נשלט-ction וקבוצה של חמישה מודלים מפושטים שנבנו תוך שימוש באותה המסה ספקטרום. בכיוון השעון מהפינה השמאלית העליונה, T p הסילון מוביל, T p המיואון המוביל, מסה אפקטיבית, ואנרגיה רוחבית חסרה. בחירת אות דומה לחיפוש ATLAS סוזי "ההדוק" חד lepton ארבעה הסילון הוחל. לחץ כאן כדי להציג דמות גדולה.

איור 8
איור 8. קינמטיקה של נקודת MSUGRA מורכבת 0 = 1,000 GeV, 1 מ '/ 2 =350 GeV, השזוף (β) = 10, 0 = 0 GeV, וμ> 0) וקבוצה של חמישה מודלים מפושטים שנבנתה תוך שימוש באותו הספקטרום המוני. בכיוון השעון מהפינה השמאלית העליונה, והוביל T p הסילון, מוביל T p המיואון , מסה אפקטיבית, ואנרגיה רוחבית חסרה. בחירת אות דומה לחיפוש ATLAS סוזי "ההדוק" חד lepton ארבעה הסילון הוחל. לחץ כאן כדי להציג דמות גדולה.

איור 9
איור 9. בשילוב גבולות הדרת אפס lepton עבור דגמי MSUGRA עם β השיזוף = 10, 0 = 0 וμ> 0 (10a) בהשוואה למגבלת ההדרהשהושג תוך שימוש במודלים פשוטים (10b). אזור אות מתן המגבלה הצפויה ביותר הוא נלקח רק לנקודה מסוימת במרחב פרמטרים. 95% גבול רמת הביטחון הצפוי מוצג כקו כחול מקווקו, ואת המגבלה שנצפתה מוצגת כקו אדום מוצק. תוצאות מחיפושים קודמים גם מוצגות לצורך השוואה 42-48, למרות שחלקם של גבולות אלה הופקו באמצעות בחירות פרמטר שונות במקצת. מגבלות המודל פשוטות נוצרות תוך שימוש בארבעת קבוצות שונות של הנחות, המקביל למשוואות הגבול בטקסט הראשי. לחץ כאן כדי להציג דמות גדולה.

איור 10
איור 10. גבולות הדרת אפס lepton משולב עבורהמודלים MSUGRA עם β שיזוף = 10, 0 = 0 וμ> 0 16 (משמאל) בהשוואה למגבלת ההוצאה שהושגה באמצעות PGS וללא חוסר ודאות שיטתית על האות. אזור אות מתן המגבלה הצפויה ביותר הוא נלקח ל ניתנו נקודה במרחב פרמטר. 95% גבול רמת הביטחון הצפוי מוצג כקו כחול מקווקו, ואת המגבלה שנצפתה מוצגת כקו אדום מוצק. תוצאות מחיפושים קודמים גם מוצגות לצורך השוואה 42-48, למרות שחלקם של גבולות אלה הופקו באמצעות בחירות פרמטר שונות במקצת. לחצו כאן כדי להציג דמות גדולה.

איור 11
Figure 11. גבולות הרחקה לדגמי MSUGRA עם β שיזוף = 40, 0 = -500 GeV וμ> 0 (משמאל) וβ השיזוף = 20, 0 = 500 GeV וμ> 0 (מימין) שהושגו תוך שימוש במודלים פשוטים בלבד . גבולות בשילוב מתקבלים על ידי שימוש באזור האות שיוצר מגבלה הצפויה ביותר בכל נקודה במרחב פרמטרים. מגבלות המודל פשוטות נוצרות תוך שימוש בארבעת קבוצות שונות של הנחות, המקביל למשוואות הגבול בטקסט הראשי. לחץ כאן כדי להציג דמות גדולה.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Discussion

היישום של מגבלות מודל פשוטות כדי לייצר קווי המתאר הדרה במודל פיסיקה חדש מלא הודגם. למרות המורכבות, לכאורה, של נקודות מרחב פרמטרי MSUGRA, ניתן לשחזר היטב קינמטיקה על ידי שילוב של מספר קטן בלבד של דגמים פשוטים יותר. הסכם kinematic הוא השתפר עוד יותר כאשר מסתכלים בתוך אזור אות מסוים, שכן החיפושים עד כה שנערכו ב-LHC נוטים לטובת טופולוגיות אירוע פשוטות כמו מודל עם (יחסית) מספר קטן של אובייקטי T-high-p.

קווי המתאר ההדרה נגזרים ממודלים פשוטים יותר להשוות לטובה עם אלה שכבר פורסמו עם חיפושים ייעודיים. עם הליך זה, ניתן לבנות מחדש חסר חשיבות תוצאות הרחקה לתאוריות אקזוטיות יותר סוזי, או אפילו לתאוריות nonSUSY עם חתימות מכוסות בדגמים פשוטים יותר. שיטה זו בנוסף מאפשרת מסלול פשוט לשמירה על הנתוניםnd יישום של חיפושים הנוכחיים לתיאוריות עתיד.

למעשה, גישה זו אומרת שמשאב משמעותי חיסכון לניסויי ה-LHC, ויתרון גדול של תיאורטיקנים וphenomenologists-LHC. על ידי לשכתב תאוריות באמצעות מידע זמין מאלמנט המטריצה ​​והסתברויות ריקבון, לא סימולציה מחשוב עתיר של המודל חייב להיעשות. במקום זאת, הניסויים חופשיים לספק תוצאות הדרה בצורה ישירה במגוון רחב של מודלים תיאורטיים הכוללים - אבל לא יכול להיות מכוסה לחלוטין על ידי - חתימות מצב סופיות פשוטות. בדומה לכך, תיאורטיקנים לא צריכים לחכות לניסויי ה-LHC לייצר גבולות במודל המועדף עליהם. למרות שהדגמים פשוטים לא יכולים לכסות את כל מצבי הייצור וריקבון של מודל, עם מספר קטן יחסית של דגמים פשוטים יותר אפשר לכסות טווח רחב למדי של אפשרויות. ההכללות שנרכשו באופן זה לא בדיוק חופפות את התוצאות של ניסויים מלאיםחיפוש נפשי. בעידן חיפוש LHC הנוכחי, לעומת זאת, הם נותנים הערכה ביקורתית ומדויקת להפליא של כמה מקום התאוריה כבר נשלל על ידי החיפושים כבר ערכו, וכמה עדיין עשוי להיות פתוחים לגילוי.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Disclosures

המחברים הן חברים בשיתוף פעולת ATLAS. עם זאת, אין משאבי אטלס פנימיים, כספיים או אחר, ששימשו בהשלמת עבודה זו.

Acknowledgements

המחברים מבקשים להודות לג'יי וואקר לדיון משמעותי של דגמים פשוטים יותר ואת החסרונות פוטנציאליים. תודה רבות גם למקס Baak ועד Eifert לביקורת ועידוד בכל פעם שהיה צורך קונסטרוקטיבי. הודות לתכנית הקיץ לסטודנטים CERN לביצוע שיתוף פעולה זה אפשרי.

References

  1. Miyazawa, H. Baryon Number Changing Currents. Prog. Theor. Phys. 36, 1266-1276 (1966).
  2. Ramond, P. Dual Theory for Free Fermions. Phys. Rev. D. 3, 2415-2418 (1971).
  3. Gol'fand, Y. A., Likhtman, E. P. Extension of the Algebra of Poincare Group Generators and Violation of P invariance. JETP Lett. 13, 323-326 (1971).
  4. Neveu, A., Schwarz, J. H. Factorizable dual model of pions. Nucl. Phys. B. 31, 86-112 (1971).
  5. Gervais, J. L., Sakita, B. Field theory interpretation of supergauges in dual models. Nucl. Phys. B. 34, 632-639 (1971).
  6. Neveu, A., Schwarz, J. H. Quark Model of Dual Pions. Phys. Rev. D. 4, 1109-1111 (1971).
  7. Volkov, D. V., Akulov, V. P. Is the neutrino a goldstone particle. Phys. Lett. B. 46, 109-110 (1973).
  8. Wess, J., Zumino, B. A lagrangian model invariant under supergauge transformations. Phys. Lett. B. 49, 52-54 (1974).
  9. Wess, J., Zumino, B. Supergauge transformations in four dimensions. Nucl. Phys. B. 70, 39-50 (1974).
  10. Fayet, P. Supersymmetry and Weak, Electromagnetic and Strong Interactions. Phys. Lett. B. 64, 159-162 (1976).
  11. Fayet, P. Spontaneously Broken Supersymmetric Theories of Weak, Electromagnetic and Strong Interactions. Phys. Lett. B. 69, 489-494 (1977).
  12. Farrar, G. R., Fayet, P. Phenomenology of the Production, Decay, and Detection of New Hadronic States Associated with Supersymmetry. Phys. Lett. B. 76, 575-579 (1978).
  13. Fayet, P. Relations Between the Masses of the Superpartners of Leptons and Quarks, the Goldstino Couplings and the Neutral Currents. Phys. Lett. B. 84, 416-420 (1979).
  14. Dimopoulos, S., Georgi, H. Softly Broken Supersymmetry and SU(5. Nucl. Phys. B. 193, 150-162 (1981).
  15. The ATLAS Collaboration. Search for squarks and gluinos with the ATLAS detector in final states with jets and missing transverse momentum using 4.7 fb-1 of √s = 7TeV proton-proton collisions. Phys. Rev. D. Forthcoming Forthcoming.
  16. The ATLAS Collaboration. Search for squarks and gluinos using final states with jets and missing transverse momentum with the ATLAS detector in √s = 7TeV proton-proton collisions. Phys. Lett. B. 710, 67-85 (2012).
  17. The ATLAS Collaboration. Further search for supersymmetry at √s=7 TeV in final states with jets, missing transverse momentum and isolated leptons with the ATLAS detector. Phys. Rev. D. Forthcoming Forthcoming.
  18. The CMS Collaboration. Search for new physics in the multijet and missing transverse momentum final state in proton-proton collisions at sqrt(s) = 7 TeV. Phys. Rev. Lett. 109, 171803 (2012).
  19. The CMS Collaboration. Search for supersymmetry in pp collisions at √s=7 TeV in events with a single lepton, jets, and missing transverse momentum. J. High Energy Phys. 08, 165 (2011).
  20. The CMS Collaboration. Search for supersymmetry in events with b-quark jets and missing transverse energy in pp collisions at 7 TeV. Phys. Rev. D. 86, 072010 (2012).
  21. The CMS Collaboration. 2012 Report No.: CMS-PAS-SUS-11-016. Interpretation of Searches for Supersymmetry. CERN. Geneva (Switzerland). (2012).
  22. The CMS Collaboration. Search for new physics in events with opposite-sign leptons, jets, and missing transverse energy in pp collisions at sqrt(s = 7 TeV. Phys. Lett. B. 718, 815 (2012).
  23. Alves, D., et al. Where the Sidewalk Ends: Jets and Missing Energy Search Strategies for the 7 TeV LHC. JHEP. 1110, 012 (2011).
  24. Alves, D., et al. Simplified Models for LHC New Physics Searches. J. Phys. G.: Nucl. Part. Phys. 39, 105005 (2012).
  25. Chamseddine, A. H., et al. Locally Supersymmetric Grand Unification. Phys. Rev. Lett. 49, 970-974 (1982).
  26. Barbieri, R., et al. Gauge models with spontaneously broken local supersymmetry. Phys. Lett. B. 119, 343-347 Forthcoming.
  27. Ibanez, L. E. Locally supersymmetric SU(5) grand unification. Phys. Lett. B. 118, 73 (1982).
  28. Hall, L. J., et al. Supergravity as the messenger of supersymmetry breaking. Phys. Rev. D. 27, 2359-2378 (1983).
  29. Ohta, N. Grand Unified Theories Based on Local Supersymmetry. PTP. 70, 542-549 (1983).
  30. Chung, D. J. H., et al. The soft supersymmetry-breaking Lagrangian: theory and applications. J. Phys. Rept. 407, 1-203 (2005).
  31. HepData search [Internet]. Available from: http://hepdata.cedar.ac.uk (2013).
  32. PGS 4 - general info [Internet]. Available from: http://physics.ucdavis.edu/~conway/research/software/pgs/pgs4-general.htm (2013).
  33. [hep-ph/0312045] ISAJET 7.69: A Monte Carlo Event Generator for pp, $\bar pp$, and $e^=e^-$ Reactions [Internet]. Available from: http://arxiv.org/abs/hep-ph/0312045 (2013).
  34. Alwall, J. MadGraph 5: Going Beyond. JHEP. 1106, 128 (2011).
  35. Pumplin, J. New Generation of Parton Distributions with Uncertainties from Global QCD Analysis. JHEP. 0207, 012 (2002).
  36. Sjöstrand, T., Mrenna, S., Skands, P. Pythia 6.4 Physics and Manual. JHEP. 05, 026 (2006).
  37. [hep-ph/9611232] PROSPINO: A Program for the Production of Supersymmetric Particles in Next-to-leading Order QCD [Internet]. Available from: http://arxiv.org/abs/hep-ph/9611232 (2013).
  38. SquarksandGluinos < Kraemer < TWiki [Internet]. Available from: http://web.physik.rwth-aachen.de//service/wiki/bin/view/Kraemer/SquarksandGluinos (2013).
  39. PhysicsResultsSUS < CMSPublic < TWiki [Internet]. Available from: https://twiki.cern.ch/twiki/bin/view/CMSPublic/PhysicsResultsSUS Forthcoming.
  40. SupersymmetryPublicResults < AtlasPublic < TWiki [Internet]. Available from: https://twiki.cern.ch/twiki/bin/view/AtlasPublic/SupersymmetryPublicResults (2013).
  41. Setting limits on supersymmetry using simplified models · Christian Gütschow & Zachary Marshall [Internet]. Available from: http://cgutscho.web.cern.ch/cgutscho/susy/ (2013).
  42. Collaboration, D. 0 Search for Squarks and Gluinos in pp̄ collisions at √s=1.8TeV. Phys. Rev. Lett. 75, 618-623 (1995).
  43. Collaboration, C. D. F. Search for Gluinos and Scalar Quarks in pp̄ collisions at √s=1.8TeV using the Missing Energy plus Multijets Signature. Phys. Rev. Lett. 88, 041801 (2002).
  44. Collaboration, C. D. F. Inclusive Search for Squark and Gluino Production in pp̄ Collisions at√s=1.96TeV. Phys. Rev. Lett. 102, 121801 (2009).
  45. Collaboration, D. 0 Search for squarks and gluinos in events with jets and missing transverse energy using 2.1fb-1 of pp̄ collision data at √s=1.96TeV. Phys. Lett. B. 660, 449-457 (2008).
  46. Collaboration, D. E. L. P. H. I. Searches for supersymmetric particles in e+e-collisions up to 208 GeV and interpretation of the results within the MSSM. Eur. Phys. J. C. 31, 421-479 (2003).
  47. Collaboration, L. 3 Search for Scalar Leptons and Scalar Quarks at LEP. Phys. Lett. B. 580, 37-49 (2004).
  48. Collaboration, A. T. L. A. S. Search for squarks and gluinos using final states with jets and missing transverse momentum with the ATLAS detector in √s=7TeV proton-proton collisions. Phys. Lett. B. 701, 186-203 (2011).

Comments

0 Comments


    Post a Question / Comment / Request

    You must be signed in to post a comment. Please or create an account.

    Video Stats