En grunnleggende Positron Emission Tomography System Konstruert Finn en radioaktiv kilde i et Bi-dimensjonale Space

Engineering

Your institution must subscribe to JoVE's Engineering section to access this content.

Fill out the form below to receive a free trial or learn more about access:

 

Cite this Article

Copy Citation | Download Citations

Montaño-Zetina, L. M., Villalobos-Mora, O. A Basic Positron Emission Tomography System Constructed to Locate a Radioactive Source in a Bi-dimensional Space. J. Vis. Exp. (108), e52272, doi:10.3791/52272 (2016).

Please note that all translations are automatically generated.

Click here for the english version. For other languages click here.

Abstract

En enkel Positron Emission Tomography (PET) prototype har blitt konstruert for å fullt ut preger dets grunnleggende arbeidsprinsipper. PET-prototypen ble laget ved kobling av plast scintillatorkrystallene til fotomultiplikatorer eller PMT-er som er plassert ved motstående posisjoner for å påvise to gammastråler som utsendes fra en radioaktiv kilde, som er plassert i det geometriske sentrum av PET-oppsett. Prototypen består av fire detektorer plassert geometrisk på en 20 cm diameter sirkel, og en radioaktiv kilde i midten. Ved å flytte den radioaktive kilden centimeter fra midten av systemet man er i stand til å detektere forskyvning ved å måle flukttiden forskjellen mellom hvilke som helst to PMT, og med denne informasjonen, kan systemet beregne en virtuell posisjon i et grafisk grensesnitt. På denne måten reproduserer prototype hovedprinsippene for en PET system. Det er i stand til å bestemme den virkelige posisjonen til kilden med intervaller på 4 cm i 2 linjer av detelse tar mindre enn 2 min.

Introduction

Positronemisjonstomografi er en ikke-invasiv avbildningsteknikk som brukes for å oppnå digitale bilder av indre vev og organer i kroppen. Ulike ikke-invasive teknikker eksisterer som tillater en å få bilder og informasjon om den interne driften av en pasient som Computer Axial Tomography (TAC) og Magnetic Resonance Imaging (MRI). Begge gir god romlig oppløsning og er i tillegg brukt for applikasjoner i anatomiske og fysiologiske studier. Selv om forholdsvis PET gir mindre romlig oppløsning, det gir mer informasjon vedrørende metabolisme forekommer i sonen av interesse. PET er mye brukt for å oppnå funksjonelle og morfologiske informasjon; sine viktigste kliniske anvendelser er innen onkologi, nevrologi og kardiologi. Dessuten kan PET-bilder hjelpe leger gi bedre diagnoser, for eksempel, etablere svulst behandling planlegging.

Den grunnleggende virkemåte av PET-systemer er deteksjon av to photonn eller gammastråler som kommer fra et positron-elektron utslettelse pair, både flyr i motsatt retning mot detektorene, som vanligvis består av scintillatorkrystallene kombinert med PMTs. De scintillatorkrystallene omdanne gamma-stråling til synlig lys, som går til en PMT som omdanner lyset signal til en elektrisk puls ved hjelp av en fotoelektrisk prosess. Inne i PMT elektroniske enheter kalt dynodes er til stede, noe som øker omfanget av elektrisk ladning før du sender den til en lese-out system. Disse to detekterte fotoner ble skapt når et positron (positivt ladet elektron) som sendes ut fra en isotop fluid som ble injisert inn i blodstrømmen i kroppen, annihilates med en elektron i kroppen. Utlesningsenheten systemtiltak i tilfeldighet ankomsttid av de to back-to-back fotoner med hensyn til tidsreferanse og videre det substrater begge ganger for å få forskjellen. Systemet bruker denne tidsforskjellen å beregne plass posisjons where strålingskilden utsendes både fotoner, og dermed hvor den elektron-positron tilintetgjørelse oppstod.

Noen funksjoner i PET-systemer må defineres for å optimalisere kvaliteten på bildet og for å øke romlig og tidsoppløsning. En funksjon for å vurdere er Line of Response (LOR), definert som avstanden at de to fotoner reise etter utslettelse prosessen. En annen funksjon å vurdere er Time of Flight (TOF). Kvaliteten på bildene er også avhengig av eksterne funksjoner, hovedsakelig de kroppslige organer og pasientens bevegelser i løpet av behandlingsrunde 1. Isotoper brukes i PET-systemer er kalt Beta + emittere. Disse isotoper har en kort halveringstid (i størrelsesorden sekunder). De er produsert i partikler akseleratorer (syklotron) når stabile elementer blir bombardert med protoner eller deuteroner forårsaker kjernereaksjoner. Slike reaksjoner omdanne stabile elementer inn i ustabile isotoper, slik som C-11, N-13, O-15, F-18 bl.a.2.

Det finnes to typer av PET. (1) Konvensjonell: Dette bruker TOF informasjon til å identifisere den linjen der utslettelse skjedde, men det er ikke i stand til å fastslå opprinnelsen stedet for de to fotoner. Det krever ekstra analytisk eller iterativ rekonstruksjon algoritmer for å beregne dette. (2) TOF PET: utnytter TOF forskjell å finne utslettelse posisjon slippes positron. Den tidsoppløsning brukes i gjenoppbyggingen algoritme som en kjerne for en lokalisering sannsynlighetsfunksjon tre.

Hovedmålet er å demonstrere de primære funksjonene til PET, som brukes til å lokalisere en strålingskilde i rommet. Rektor omfanget av PET-systemet sett foreslått her er å gi en grunnleggende PET byggingen guide for akademisk publikum, og for å forklare på en enkel måte, de viktigste egenskapene.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Protocol

1. Klargjøring av PET Setup

  1. Forbered PMT er kombinert med plast scintillator stykker. Avhengig av typen av PMT (størrelse, form fotokatode) bygge opp en tilstrekkelig scintillator stykke for å passe sammen med den fotokatode av PMT.
    1. Pakk scintillatoren stykker med svart tape. La den ene siden avdekket, som det vil være kombinert med PMT lys inngang.
      MERK: Det er viktig at disse brikkene er tidligere polert for å unngå lette akkumulering tap.
  2. Rengjør PMT lys entré med alkohol (kommersiell alkoholkonsentrasjon på 70%) da gjelde optisk fett til det og scintillatoren er udekket ansikt. Sammen PMT ansikt med scintillator og pakk dem med mer svart tape.
    1. Koble PMT til kildespenningen (en kabel er inkludert for hver PMT, i dette tilfelle forspenningen 14 V forspenning og 0,5 V for spenningsstyring). Identifisere de signalene som kommer fra PMT ved å koblePMT signalkabelen til en standard digital oscilloskop kanal (en signalkabel er også inkludert for hver PMT). Observere variasjoner i amplitude av signalene når du slår på / av lyset i laboratoriet, for å verifisere det er ingen lette tap. Gjenta dette trinnet for hver av de fire detektorene, der en detektor betyr scintillator pluss PMT.
  3. Bygge et sammentreff system ved å plassere scintillator en del av en detektor over den tilsvarende del av en annen detektor. Sett to NIM (Nuclear Instrument Module) instrumenter kalt Diskriminerende og logikk enhet moduler i et NIM kasse.
  4. Koble utgangssignalene fra detektorene til inngangene på en diskriminator modul. Bruk en logisk enhet i OG-modus ved å velge denne logikken tilfelle i logikkenheten frontpanelet. Koble de to Diskriminerende utganger i logikk enhetens innganger.
    MERK: OG er en logisk operasjon som velger når to kvadratiske signaler kommer på samme tid eller på tilfeldigheter.
  5. Connect logikkenheten utgangssignal i en scaler modul (som teller digitale signaler) til å telle hendelser (skapt av de kosmiske strålene treffer på tilfeldigheter både detektorer).

2. Innhente Signaler med PET

  1. Plasser begge detektorer i motsatte hjørner av firkantet område definert før, så de står overfor hverandre, og er 20 cm fra hverandre, og gjør den samme øvelsen som 1.4 og 1.5, men denne gangen, i stedet for å bruke kosmisk stråling (kosmisk stråling fungert som en foreløpig naturlig radioaktiv kilde), bruker Na-22 strålekilde.
    1. Plasser den radioaktive kilden i en mellomdistansen mellom begge detektorene og foreta datainnsamling gjennom skalering modulen. Systemet satt opp og den skjematiske anordning av den logiske blokken benyttes for å oppnå en tilfeldighet kan sees i figurene 1, 2 og 3.
  2. Måle tidsforskjellen for signalene som ankommer ved å koble de to diskriminere PMT utganger ogtilfeldighet produksjon i oscilloskop. Hver av de tre signaler som går til et oscilloskop inngang; vil det være tre kvadratiske signaler i oscilloskopskjermen. Med den horisontale skalaen (tidsskala) å måle tidsforskjellen mellom de to diskriminere signaler.
    MERK: Når den radioaktive kilden er direkte midt mellom begge detektorene vil det være lite eller ingen separasjon eller tidsforskjell mellom torget diskriminere signaler i gjennomsnitt, og når den radioaktive kilden er ut av sentrum og nær en av PMT deretter vil det være tidsforskjellen i gjennomsnitt.
  3. Sende disse tidsstyringssignaler til en av de åtte kanaler av CAMAC (Computer Automated måling og kontroll) TDC (Tid til Digital Converter) modul. For å gjøre dette, koble utgangen av logikk og til TDC innspill kaller "START" og deretter koble detektoren diskriminere utganger til TDCs inngangene som er kalt "STOP". AND signalet må være forsinket gjennom en Delay Module av noen nanosekunder for at dette signal for å komme frem før de andre to stoppsignaler (se figur 4).
  4. Kalibrere TDC telleenhetene vs tid viste ved oscilloskop gjennom et program (se trinnene i avsnitt 3). Gjør denne kalibreringen ved hjelp av avstanden avstanden mellom radioaktive kilden og en av detektorene, å måle den gjennomsnittlige tidsforskjellen (trinn 2.3) i hver posisjon. Etablere en programvare kommunikasjon mellom de ulike modulene og datamaskinen via en standard buss GPIB (General Purpose Instrumentation Bus) for å gjøre denne kalibreringen.

3. Bygge Virtual Instrument Interface

  1. Laste ned og bruke en LabView programvare eller noe lignende programvare.
    MERK: Hvis du vil arbeide med LabVIEW, er det nødvendig å ha en viss kunnskap om "G programmeringsspråk". I dette språket, har ingen kode for å bli skrevet, og alle handlinger som utføres kan gjøres fra et verktøy blektte. En enkel guide med praktiske eksempler kan finnes i hjelpeverktøy.
  2. Velg matrisen verktøyet fra frontpanelet verktøypaletten (programmering variabler containere) for å lagre TDCs utdata.
    MERK: "front panel" er det grafiske grensesnittet av virtuelt instrument til brukeren og "blokkdiagram" brukes for programmering.
  3. Plotte datafangst (time data fra TDC) ved å velge en logikk instrument fra tomter menyen. Identifiser tomter data relatert med hver posisjon av kilden. Gjør dette ved å variere kilden avstand fra detektorene linje med noen centimeter.
  4. Ta gjennomsnittet av data ved hjelp av statistiske funksjoner (gjennomsnitt) fra den matematiske menyen verktøyet, og velge et intervall av verdier sentrert i mellom. Deretter, i henhold til den programmeringslogikk som følges ved å bruke de nødvendige verktøy fra matrisen menyen for å fjerne alle data med verdier utenfor dette intervallet.
  5. Velg indikatorer fra the blokkdiagram verktøypaletten for å vise antall data som er lagret i hver matrise og identifisere noen containere med det største antall av data lagret.
  6. Få gjennomsnittet av dataene i hver matrise er valgt i trinn 3.5, og bruke denne informasjonen til å etablere et sett av tidsintervaller verdier for hver kildeposisjon ved hjelp av for dette LabView blokkdiagram verktøypaletten.
  7. Velg en rekke indikatorer fra frontpanelet verktøypaletten for å lagre den midlere oppnådd i trinn 3.6 for en sekvens av målinger.
  8. Velg en sak strukturen fra blokkdiagram verktøypaletten til å forholde seg hver posisjon med sin respektive intervall fra trinn 3.7, og knytte hver intervall til ett virtuelt LED i en matrise fra frontpanelet verktøypaletten.
  9. Legg merke til den tiden hvert signal tar for å komme frem til TDC kanaler: når den radioaktive kilden beveges fra midten nærmere en detektor, observere en bevegelse av det virtuelle kilde ved programmering rekke lysdioder (se Figur 5
  10. Inkluder en kontroll (variabel programmering element) fra frontpanelet verktøypaletten for den totale tiden oppkjøpet.
    MERK: Effektiviteten til posisjonering vil være avhengig av denne kontrolltid verktøyet: jo mer tid kjøpet tar, jo mer presist det virtuelle objektet simulere den radioaktive kilden gi riktig posisjon.

4. grafiske resultater

  1. For kalibreringsformål ved å plassere kilden i en hvilken som helst mellomliggende stilling i forhold til en av de sammenkoblede par av detektorer. Ta målinger i 30 minutter, og med data ervervet, ta gjennomsnittet av verdiene akkumulerte hvert 2 min. Gjenta denne prosessen for ulike kildeposisjoner og plott gjennomsnittsverdien fra hver detektor i alle posisjoner (se figur 6 og 7). Forskjellene av detektorene verdier er plottet i figur 8.
  2. For å få bedre resuLTS, å velge to detektorer som har lignende dataverdier danner et par. For å teste dette, sette PMT styrespenningen til sin lavere verdi, i dette tilfellet 0,5 V. Begynn å måle antall oppdagede hendelser med scaler modul for en fast tid ved å koble detektoren utgang til skalering innspill. Øke spenningen ved 0,01 V og måle igjen. Gjenta denne fremgangsmåten for å oppnå maksimal mulig kontrollverdi, i dette tilfelle 0,9 V.
    1. Plotte antall detekterte hendelser versus styrespenningen i semi logaritmiske skalaer (se figur 9). Par parene av detektorene som har lignende distribusjoner.
  3. For å teste følsomheten til systemet, plasserer den radioaktive kilde i enkelte lik avstand mellomstillinger langs linjene, i dette tilfellet er det fem. Innhenting av data for 5 min i hver posisjon, og plotte gjennomsnittlig og median av verdiene oppnådd for hver detektor uavhengig (se figur 10 og 11).

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Representative Results

To viktigste resultater er oppnådd med denne PET system. Først: en effektiv synkronisering mellom visuelle effektene av den virtuelle radioaktive kilden når du flytter den virkelige radioaktive prøven. Med dette programmet brukerne har kontroll av ervervet tid, antall repetisjoner i samme stilling, variasjonen av intervallet rundt anskaffelse av data betyr, blant andre. For det andre: bygging av en enkel struktur av tilfeldig logikk for å oppnå tidsforskjellen mellom to signaler, å omdanne denne tidsforskjellen til avstand for å beregne den endelige posisjonen til kilden.

I en påvisning linje, er det nok til å bruke bare en logikk modul "OG", for å diskriminere signalet kommer fra en tilfeldighet eller ekstern støy. I dette tilfellet er det to deteksjonslinjer som begge krever sine logiske moduler. Hvis antallet detektorer øker, er det nødvendig å inkludereen annen deteksjons linje og også omfatte "eller" moduler (se figur 3).

En annen funksjon for å ta i betraktning er sammenligningen mellom TOF PET-systemet og det konvensjonelle PET-systemet ligger i alle stillinger hver 5 min. Figurene 6 og 7 viser responsen av systemet målt for et par detektorer for ulike posisjoner. For hver posisjon av kilden, er det et diagram som viser responsen TDC. For hvert sett av målinger, er lineær oppførsel forventet, og gjør det mulig å etablere en relasjon mellom posisjon og tid. Selv om det finnes variasjoner eller overlappende, er det et stabilitetsforbedring så lenge innhentingstiden øker.

Figurene 10 og 11 viser fordelene ved å ta differansen av akkumulert data gjennomsnittet for å oppnå en bedre kalibrering av system. Ved hjelp av den gjennomsnittlige, resultatene blir mer stabil, og separering av TDC enheter øker og gir en bedre posisjonering av den virtuelle radioaktive kilden. Vår endelige resultat blir oppnådd ved å gjenta 30 målinger i løpet av 2 min. For å skille de to linjene med oppkjøpet, ble de kalt ij og EF linjer. For erverv linje ij, er en gjennomsnittlig virkningsgrad på rundt 90% funnet, mens linjen ef nådde rundt 87%. For hele systemet, er effektiviteten oppnådd var rundt 85%.

Figur 1
Figur 1. Plasser av PMTs. Et todimensjonalt oppsett av 4 PMTs er vist. Hver PMT er plassert 10 cm fra det geometriske sentrum. I midten av bildet, produserer Na-22 radioisotop et par back-to-back fotoner. Ved å påvise disse fotoner i sammentreff, kan den radioaktive kilden plasseres.72 / 52272fig1large.jpg "target =" _ blank "> Klikk her for å se en større versjon av dette tallet.

Figur 2
Figur 2. Detection System. NIM moduler som brukes til å få signalet plasseringen av radioaktiv kilde, inkludert diskriminatoren, forsinker moduler, og logikker enheter. Nedenfor ligger en CAMAC kasse med TDC og GPIB kontrollmodulen dem. Klikk her for å se en større versjon av dette tallet.

Figur 3
Figur 3. Logic blokken. I dette skjema er vist fire PMTs, navngitt i, j, e og f, som er koblet til fire 'OR' moduler som er koblet til en felles "OG" modul. Operasjonen er enkel: Når et signal er sent av en av de PMTs, 3 av "OR" moduler sende et signal, men dette er ikke tilstrekkelig for drift kravene til "OG" modul, og skjer bare når mer enn en PMT sender et signal (dvs. det var en tilfeldighet). Klikk her for å se en større versjon av dette tallet.

Figur 4
Figur 4. System ordningen. I øvre høyre hjørne av radioisotop er plassert mellom PMTs, som sender et signal til diskriminatoren som konverterer fra signalet fra analog til en digital puls. Pulsen går så gjennom den logiske blokken. Det samme signalet sendes til forsinkelsen moduler, for å måle tidsforskjellen. Klikk her for å seen større versjon av dette tallet.

Figur 5
Figur 5. programvare-grensesnittet består av en rekke lysdioder som simulerer posisjonen til den radioaktive kilden. Når programmet er ferdig kjøpet, er en LED-PÅ for å indikere posisjonen til kilden. På toppen av bildet er det andre typer LED representerer linjene av utslipp. Klikk her for å se en større versjon av dette tallet.

Figur 6
Figur 6. Kalibrering ved bruk av PMT kalles i. Etterfølgende målinger ble utført, og gjennomsnittet av de samlede data ble tatt. Hver måling varte i 2 min. Hver farge correspsekunder for hver posisjon mellom detektorene. Etter en tid ble det en veldefinert separasjon av signal oppnås, noe som betyr at plasseringen av kilden er godt kjent. Klikk her for å se en større versjon av dette tallet.

Figur 7
. Figur 7. Kalibrering ved hjelp av PMT kalt j Denne grafen som den forrige viser gjennomsnittet for j PMT. Klikk her for å se en større versjon av dette tallet.

Figur 8
Figur 8. Kalibrering ved hjelp av forskjellen mellom den akkumulerte data gjennomsnittet. Hver farge tilsvarer en position i registreringslinjen. Klikk her for å se en større versjon av dette tallet.

Figur 9
Figur 9. Plateau kurve. I denne grafen den "platå" kurve for ulike PMTs vises. Her styrespenningen varierer fra 0,5 til 0,9 V. Kurven begynner å bøye seg rundt 0,6 V; noen har brattere kurver svarende til større stabilitet; på den annen side verdiene av noen kurver som appelsiner linje nå høyere verdier. Klikk her for å se en større versjon av dette tallet.

Figur 10
Figur 10. Kobling respons. Here størrelsen av middelverdien og median fra PMTs e og f, å plassere den radioaktive kildeposisjonen i fem forskjellige steder langs linjen deteksjons er vist. Statistikken innhentet bruke data innhentet i 5 min. Kurven skal være så loddrett som mulig. Klikk her for å se en større versjon av dette tallet.

Figur 11
Figur 11. Kobling respons. Her analog informasjon, men nå for andre par PMTs i og j er vist. En relativt horisontal linje er observert, noe som betyr at den forrige PMT paret er bedre, i form av romlig oppløsning. Klikk her for å se en større versjon av dette tallet.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Discussion

Et viktig aspekt ved dette system er å ha en meget god kontroll med romlig og tids oppløsninger. Den romlige oppløsning av PET er begrenset av de fysiske egenskapene av radioaktiv nedbrytning og tilintetgjørelse, men også av tekniske aspekter ved sammentreff registrering (trinn 1.1 og 1.2), og av eksterne kilder til feil, for eksempel objektbevegelse under undersøkelsen 5. Således vil den nøyaktige posisjonen målt avhengig av TOF forskjellen (trinn 2.4). En teknikk for å oppnå en god tidsoppløsning er å måle hele bredden halvparten maksimum (FWHM) av fordelingen av TOF 6.

Hver PMT ble karakterisert ved å skaffe seg sin kurve kalt "platå" 7,8. Denne kurven representerer antallet av hendelser som detekteres av PMT vs. styrespenningen i en semi-logaritmisk skala. Den flateste del svarer til en sone med stor stabilitet (se figur 9). Et annet kjennetegn å ta into konto er stabiliteten av de spenningsverdier i dette platået sonen. I dette tilfelle 0,82 V, ble brukt som styrespenning (trinn 4.2).

For å velge antall mellomposisjoner mellom hvert par av detektorer en enkel test ble gjort som består i å vurdere effektiviteten over forskjellige posisjoner. Kilden ble plassert på forskjellige steder mellom detektorene, og dataene ble tatt i 5 min (se figurene 10 og 11). For denne testen, ble 5-stillingene valgt; ledningen har 20 centimeter grad, slik at hver posisjon er i 2, 6, 10, 14 og 18 cm i forhold til en PMT.

Fra tidligere tester, ble størrelsesorden fra hver TDC måling evaluert. Som et første valg, ble alle data som lied langt fra denne størrelsesorden forkastet, og den gjennomsnittlige ble beregnet. En ytterligere utvalg ble gjort av vurdere et intervall rundt gjennomsnittsdata beregnet før, og data utenfor dette intervallet var discarded. På denne måten støysignalet var under kontroll.

Det er verdt å si at bare 2 minutter er nødvendig for å lokalisere radioaktiv kilde med utmerket virkningsgrad (se resultater). Ikke desto mindre, når tiden er redusert fra 2 for å 1 min eller til og med 30 sek, minsker effektiviteten av å lokalisere kilden. I det øyeblikk, består dette PET system av fire detektorer, men det er mulig å øke antallet av detektorer for å forbedre effektiviteten og romlig oppløsning. Men med denne prototypen, ble det viktigste målet for dette arbeidet oppfylt 9, 10.

Den største fordelen med dette satt opp er at det ble bygget med elektroniske enheter som er felles for alle lab dedikert til instrumentering i enkelte områder som for eksempel høyt energifysikk. Når noen av disse enhetene er allerede til stede i laboratoriet er det ikke er for vanskelig eller kostbart å fullføre hele forsøks satt opp. Som det ble nevnt før, med denne PET system professorer og studenter har i possibility å forstå de grunnleggende egenskapene for lokalisering av en radioaktiv kilde i rommet, som er den grunnleggende arbeidsfunksjon PET. I fremtiden kan man forbedre mange av de ulike elementene i dette systemet, og bruke den, ikke bare for faglig, men også for forskningsformål.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Materials

Name Company Catalog Number Comments
Low threshold Discriminator CAEN N845
Logic Units Lecroy 365AL
Time delay CAEN N108A
Oscilloscope Tektronic TDS3014C
Quad Scaler and preset counter CAEN N1145
TDC Lecroy 2228
PMT’s Hamamatsu H5783p
Power Chasis Lecroy 1403
GPIB Interface Lecroy 8901A
NIM Power Supply Lecroy 1002B
CAMAC Crate Borer-co 1902A
Scintillator Crystals Bicron 408 1 cm x 2 cm x 5 cm
Power Supply Agilent E3631
Na 22 Radioactive Source activity 2 μCi
Software LabView 7.1 National intruments
lemo cables connectors 2 nsec, 3 nsec and 8 nsec
isolator film

DOWNLOAD MATERIALS LIST

References

  1. Cerello, P., Pennazio, F., et al. An innovative detector concept for hybrid 4D-PET/MRI. Imaging. Nucl. Instr. Meth. Phys. Res. 702, 1-3 (2013).
  2. Muehllerher, G., Karp, J. S. Positron tomography emission. Phys. Med. Biol. 51, R117-R137 (2006).
  3. Conti, M. State of the art and challenges of time of flight PET. Physica Medica. 25, (1), 1-11 (2008).
  4. Abreu, Y., Piñera, I., et al. Simulation of a PET system and study of some geometry parameters. AIP conference. 1032, 219-221 (2008).
  5. Langner, J. Development of a parallel Computing optimized head movement correction method in PET. University of Applied Sciences in Dresden. Saxony, Germany. (2003).
  6. Budinger, T. F. Time-of-flight PET. J. Nucl Med. 28, (3), 73-78 (1983).
  7. Leo, W. R. Techniques for Nuclear and Particle Physics Experiments. second, Springer-Verlag. Germany. (1987).
  8. Budinger, T. F. Instrumentation trends in nuclear medicine. Semin Nucl Med. 7, (4), 285-297 (1977).
  9. Burnham, C., Bradshaw, J., Kaufmann, D., Chesler, D., Browner, G. L. A Positron tomography employing a one dimension BGO scintillation camera. IEEE Trans. Nucl. Sci. 30, (1), 661-664 (1983).
  10. Burnham, C., Bradshaw, J., Kaufmann, D., Chesler, D., Steams, C. W., Browner, G. L. Design of a cylindrical shape scintillation camera for positron tomographs. IEEE Trans. Nucl. Sci. 32, (1), 889-893 (1985).

Comments

0 Comments


    Post a Question / Comment / Request

    You must be signed in to post a comment. Please or create an account.

    Usage Statistics