Summary
والهدف العام لهذه الطريقة هو تحديد هيكل منخفض الطاقة الالكترونية من المواد الصلبة في درجات الحرارة المنخفضة جدا باستخدام التحليل الطيفي زاوية-حل مع إصدار ضوئي الإشعاع السنكروتروني.
Abstract
يتم تعريف الخصائص الفيزيائية للمادة من هيكلها الإلكترونية. وتتميز الإلكترونات في المواد الصلبة من الطاقة (ω) والزخم (ك)، واحتمال للعثور عليهم في دولة معينة مع ω معين ويوصف ك بواسطة الدالة الطيفية A. (ك، ω) ويمكن قياس هذه الوظيفة مباشرة في تجربة تعتمد على تأثير الكهروضوئي المعروفة، لتعليل ألبرت أينشتاين الذي حصل على جائزة نوبل في عام 1921. في ضوء التأثير الكهروضوئي أشرق على سطح إخراج الإلكترونات من مادة. وفقا لآينشتاين، والحفاظ على الطاقة يسمح احد لتحديد طاقة الإلكترون داخل العينة، وفرت طاقة الفوتون الضوء والطاقة الحركية للالضوئية الصادرة المعروف و. حفظ الزخم يجعل من الممكن أيضا أن تقدير ك ربطها مؤمنتوم الضوئية من خلال قياس الزاوية التي على اليسار الضوئية السطح. يسمى نسخة حديثة من هذه التقنية زاوية التحليل الطيفي إصدار ضوئي-حل (ARPES) ويستغل كل قوانين الحفظ من أجل تحديد هيكل الالكترونية، أي الطاقة والزخم من الالكترونات داخل الصلبة. من أجل حل حاسم لفهم تفاصيل المشاكل الموضعية للفيزياء المادة المكثفة، وثلاث كميات تحتاج إلى أن يكون الحد الأدنى: * عدم اليقين في طاقة الفوتون، وعدم اليقين في الطاقة الحركية من الالكترونات الضوءيه ودرجة حرارة العينة.
في نهجنا ونحن الجمع بين ثلاثة إنجازات الأخيرة في مجال الإشعاع السنكروتروني العلوم السطح، وفيزياء درجات الحرارة المتدنية. نستخدم السنكروترون الإشعاع مع الانضباطي طاقة الفوتون المساهمة في عدم التيقن من أجل من 1 إلكترون فولت، محلل الطاقة الإلكترون الذي يكتشف الطاقات الحركية مع دقة من أجل من 1 إلكترون فولت ومنذ 3 WH ناظم البردالتراث الثقافي غير المادي يسمح لنا للحفاظ على درجة حرارة العينة أقل من 1 K. نناقش النتائج التي تم الحصول عليها على بلورات نموذجية واحدة من SR-2 RuO 4 و بعض المواد الأخرى. يمكن تحديد التركيب الإلكتروني لهذه المواد مع وضوح لم يسبق لها مثيل.
Introduction
يستخدم بشكل واسع في الوقت الحاضر ARPES لتحديد التركيب الإلكتروني للمواد الصلبة. عادة، يتم تعريف أشكال مختلفة من هذه الطريقة من قبل مصدر الإشعاع اللازمة لإثارة الإلكترونات. نستخدم السنكروترون الإشعاع لأنه يقدم فرصة فريدة لضبط الاستقطاب وطاقة الفوتون الإثارة في مجموعة واسعة الطاقة ويتميز كثافة عالية، عرض النطاق الترددي صغيرة (HN عدم اليقين في الطاقة)، ويمكن أن تركز على حزمة ضيقة لجمع الالكترونات الضوءيه من بقعة من بضع عشرات من ميكرون. يتم إنشاء السنكروترون الإشعاع في حلقات التخزين الإلكترون مما اضطر الإلكترونات تدور في حلقة مع الطاقة من أجل من 2 جيف ** لتمرير من خلال ترتيبات للمغناطيس قوي الدوري (undulators). المجال المغناطيسي ينحرف الإلكترونات الإلكترونات بسرعة وعندما مثل تغيير اتجاهها تنبعث من الإشعاع. بالضبط ثم توجه هذه الإشعاعات إلى ما يسمى beamline حيث monochromatized كذلكمقضب الحيود من قبل، وركزت على سطح العينة بواسطة المرايا عدة. هناك العديد من هذه المرافق في جميع أنحاء العالم. يوجد لدينا محطة نهاية في واحد من beamlines من الحلبة التخزين بيسي الذي ينتمي إلى برلين هيلمهولتز-ZENTRUM.
قلب هذا المرفق ARPES هو محلل الطاقة الإلكترون (الشكل 1). منذ ونحن مهتمون في مجال الطاقة على حد سواء الحركية والزاوية التي تترك الإلكترونات السطح، وأنها مريحة جدا لكشفها في واحدة القياس. مبدأ بسيط جدا يجعل هذا النهج إلى واقع. كما هو الحال في التجربة الأساسية مع عدسة بصرية، والذي يركز موجة الطائرة في نقطة في المستوى البؤري الخلفي أداء بالتالي المكانية فورييه التحول، الإلكترون البصرية عدسة مشاريع الإلكترونات التي تترك السطح في زاوية خاصة لنقطة في المستوى البؤري ( الشكل 1). في مثل هذه الطريقة ونحن الحصول على الزخم، أي المعاملة بالمثل، والفضاء. وdistanم من الاتجاه إلى الأمام في المستوى البؤري يتوافق مع زاوية وبالتالي على زخم الضوئية. الآن يجب أن تكون الإلكترونات تحليل من حيث الطاقة. لهذا الغرض يتم وضع فتحة مدخل محلل نصف كروية تماما في المستوى البؤري للعدسة البصرية الإلكترون. ويتم اختيار الفولتية على نصفين بحيث سيتم توجيه الإلكترونات فقط مع الطاقة الحركية معين (تمرير الطاقة) بالضبط في منتصف نصفين والأرض على خط وسط لكشف ثنائية الأبعاد. وتلك التي هي أسرع ضرب كاشف أقرب إلى نصف الكرة الخارجي، وسيتم نحيد تلك التي تكون أبطأ نحو نصف الكرة الداخلية. في مثل هذه الطريقة يمكن أن نحصل على توزيع كثافة إصدار ضوئي بوصفها وظيفة من الطاقة الحركية وزاوية في وقت واحد.
والميزة الرئيسية لنهجنا القائم على الطرق هو استخدام cryomanipulator 3 و. هناك سببين على الأقل لتنفيذ أوور القياسات في درجات الحرارة المنخفضة. وارتفاع درجة حرارة المواد، وأكثر من طخت الولايات الإلكترونية أصبحت في الطاقة والزخم. لتحديد التركيب الإلكتروني مع دقة عالية درجة الحرارة هذه لابد من توسيع تجنبها. أيضا، العديد من الخصائص الفيزيائية تعتمد درجة الحرارة، وبعض الظواهر المحددة في ترتيب في درجات الحرارة المنخفضة ومعرفة التركيب الإلكتروني في الحالة الأرضية للنظام، أي في T = 0، تعتبر ذات أهمية جوهرية. واحدة من أكثر الطرق فعالية لتهدئة العينة وصولا الى أعشار من كلفن هو لتسييل الغاز منذ 3. في العديد من التجارب التوصل إلى شبه كلفن درجة الحرارة ليست مشكلة، لأن الإشعاع الحراري، العدو الرئيسي للدرجات الحرارة المنخفضة جدا، ويمكن محمية على نحو فعال. للأسف، هذا ليس هو الحال في تجارب إصدار ضوئي. نحن بحاجة إلى توفير حرية الوصول للضوء واردة والإلكترونات الصادرة. ويتحقق ذلك من خلال الشقوق المصممة خصيصا في ثلاثة راdiation الدروع، وجود درجات حرارة مختلفة. من أجل التعويض عن الحمل الحراري الناجم عن شعاع الفوتون والإشعاع درجة حرارة الغرفة، وينبغي أن قوة التبريد للناظم البرد تكون عالية جدا. ويتحقق ذلك من خلال سرعة كبيرة جدا ضخ مضختين التي تقلل من ضغط البخار فوق السائل و3، وبالتالي تبريد الاصبع الباردة والعينة. مواصفات تصميم النظام لدينا 3 وجعله في مختلف أنحاء العالم أقوى. ربما يكون المكان الوحيد على وجه الأرض حيث يمكن مشاهدة سطح 1 K الباردة من خلال نافذة غرفة درجة الحرارة، و"أبرد مرئية".
يظهر رسم لإصدار ضوئي التجربة الحديثة في الشكل 1. شعاع السنكروترون (متقطع الخط الأخضر) تضيء سطح 1 K الباردة من العينة والالكترونات الضوءيه يثير. ومن المتوقع أن الإلكترونات إلى فتحة مدخل محلل نصف كروي، مرتبة من حيث زاوية (الأصفر والأرجواني والسماوي آثار تتوافق مع احويتم تحليل زوايا الخيمة NT) ثم من حيث الطاقة الحركية. ويبين الشكل 2 توزيع كثافة نموذجية بوصفها وظيفة من زاوية الخيمة والطاقة الحركية. ومن المتوقع بالفعل مثل هذا التوزيع كثافة والمقارنة مع هيكل الحسابات عصابة من هذه المواد تظهر (اللوحة اليمنى). هذا هو نافذتنا إلى الفضاء متبادلة.
عن طريق المسح الضوئي الفولتية على العدسة ونصفي الكرة الأرضية وتدوير العينة حول محور عمودي (زاوية القطبية) يمكننا استكشاف واسعة النطاق طاقة الربط وكذلك مناطق واسعة من الفضاء متبادلة مع التفاصيل لم يسبق لها مثيل. على وجه الخصوص، بالتآمر كثافة على مستوى فيرمي بوصفها وظيفة من كل مكونات الزخم في الطائرة، وتحسب من زوايا الخيمة والقطبية، لدينا إمكانية الوصول المباشر إلى سطح فيرمي (FS).
* تحت عنوان "عدم اليقين" نحن نفهم أفضل تقدير المجرب لمدى كمية تجريبية قد يكون من الصحيح "قيمة ".
ويمكن للخاتم ** المنخفضة الطاقة لديها طاقة من 0.8 ~ جيف، واحدة ذات الطاقة العالية - ما يصل إلى 8 جيف.
Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.
Protocol
1. تركيب نموذج
- هذه التجربة يستخدم الإشعاع السنكروتروني التي تنتجها الحلقة التخزين بيسي من هيلمهولتز-ZENTRUM برلين. الفوتونات السفر beamline لمحطة نهايتنا حيث يتم تحميل عينة.
- تبدأ الكريستال واحد من المواد التي سيتم التحقيق فيها، هنا ruthenate السترونتيوم. استخدام الفضة على أساس الايبوكسي لالغراء العينة لصاحب العينة. والايبوكسي الفضة على أساس يضمن جيدة الاتصال الحرارية والكهربائية.
- الغراء مصنوع من الألومنيوم أعلى آخر إلى السطح من الكريستال واحدة. سيتم استخدام آخر أعلى لأخذ عينات من يلتصق فائقة في فراغ لفضح سطح نظيف بالذرة.
- تحميل صاحب العينة في القفل التحميل.
2. تحقيق فائق فراغ وعزل حراري
- بدء اخلاء قفل تحميل للحد من التلوث من فراغ الغرفة عالية جدا.
- مراقبة الضغط. وبمجرد ضغط من حوالي 10 -8 ميليبارتحقيق، ونقل الجمعية إلى الدائرة إعداد، ومن ثم إلى الاصبع الرئيسية chamber.The الباردة وحامل العينة تم تصميمها خصيصا لضمان اتصال أفضل وجه ممكن الحراري مع الهيليوم وعاء.
- هذه الإصدارات مظاهرة تبين كيف يتم تحقيق ذلك عن طريق استخدام الأسطح المخروطية لزيادة مساحة للإتصال به. يتم ضغط الأسطح المخروطية ضد بعضها البعض، ورسخت صاحب العينة والاصبع في مكان بارد باستخدام الجوز والترباس التيتانيوم.
3. تحديد المواقع وتبريد عينة
- الخطوة التالية هي عينة المشرق في الاصبع الباردة على طول الذراع باستخدام السمت النقل. إصلاح الموقف من العينة من خلال تشديد الجوز أثناء تطبيق قوة معادلة مع دعم الذراع تعلق على الجانب الآخر من الغرفة.
- يلتصق العينة عن طريق تحريك تتلاعب صعودا بحيث تتم إزالة الجزء العلوي من بعد التفاعل مع الذراع الداعمة.
- مع مصراع شعاع مغلقة، نقل العينة إلى موقف في beamline باستخدام مناور. مرة واحدة في العينة في مكان، تأكد من إغلاق cryoshields بشكل صحيح.
- بدء ضخ على القدر 1-K وتعميم غاز الهيليوم-3 وذلك لتبريد درجة حرارة العينة إلى قاعدة. وتقاس درجة الحرارة بالقرب من العينة ولن تتغير أثناء التجربة.
- فتح مصراع شعاع من beamline. استخدام مسامير ميكرومتر على جهاز لضبط الموقف من العينة بحيث يكون في بؤرة العدسة محلل. هذا التعديل أمر بالغ الأهمية.
4. جمع البيانات
- وبمجرد أن الإعداد هو على استعداد، والتحول إلى وضع الزاوية حل للمحلل وتسجيل الطيف في وضع اجتاحت. وهذا توليد البيانات لقطع الطاقة الزاوية ثنائي الأبعاد.
- بناء خريطة سطح فيرمي باستخدام البيانات. حدد الزوايا القطبية التي تتوافق مع مستوى فيرمي المعابر لدراسة سوبrconducting فجوة ruthenate السترونتيوم.
- سجل الأطياف عالية الدقة في زوايا القطبية اختيار فوق وتحت درجة حرارة التحول فائق التوصيل من السترونتيوم ruthenate للتحقيق في سلوك الفجوة فائقة التوصيل.
Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.
Representative Results
درجات الحرارة منخفضة للغاية من الإعداد لدينا مع ارتفاع القرار من beamline ومحلل يسمح لنا لتسجيل الأطياف لقرار العام عالية جدا. ويتضح ذلك في الشكل 3. الاختبار المعتاد من القرار هو قياس الطاقة عرض حافة فيرمي من المعدن. في هذه الحالة هو فيلم الإنديوم تبخرت طازجة. العرض الكامل في أقصى نصف (FWHM) من التمويه، والتي عندما معقد مع وظيفة خطوة يصف بدقة الحافة، هو من أجل من 2 إلكترون فولت. أكثر أهمية لدراسات مفصلة للهيكل الإلكترونية منخفضة الطاقة من المواد الصلبة هو الطيف الزاوية حل لميزة تفريق. ويرد مثال على ذلك في لوحة منتصف الشكل 3. ويلاحظ ذروة حادة جدا فائقة التوصيل في موصل جيد للكهرباء LiFeAs الحديد يستند 1 تمثل واحدة من أكبر من أي وقت مضى من قبل الكشف عن الميزات ARPES. وينطبق ذلك على القرار الزخم. وFWHM من 0،23 ° هو Record قيمة لوضع والزاوي واسعة من أجهزة تحليل الطاقة الإلكترون. وقد تم تصميم نظام للجمع بين ثلاثة إنجازات، 1 إلكترون فولت من عرض النطاق الترددي beamline، 1 إلكترون فولت قرار من محلل و 1 درجة الحرارة K من العينة. أعطى هذا الهدف الاسم إلى نظامنا "1-مكعبة ARPES". إذا تم تصغير كافة المكونات الثلاثة، يتوقع المرء أن FWHM ~ 1،4 إلكترون فولت. قياساتنا الحالية تظهر أنه لا يمكن تحقيق حل شامل للنظام من 2 إلكترون فولت.
نتيجة أخرى هو ممثل تحقيقنا للهيكل الإلكترونية من RuO موصل جيد للكهرباء 2 ريال سعودي 4 مع درجة الحرارة الحرجة K. 1،35 هذه المواد هو أكسيد المعروفة التي تمتلك مجموعة واسعة من الخصائص الفيزيائية للاهتمام. وكان هذا اول اكتشاف أكسيد فائقة التوصيل بعد cuprates 2. حالته فائقة التوصيل غير المعتاد: الإلكترونات في جانب زوجا لها يدور على التوجه في نفس الاتجاه. هذا هو ما يسمى ثلاثية الموصلية الفائقة. من الأمراض المنقولة جنسيايظل غير مفهومة جيدا ليرة لبنانية والمشكلة الرئيسية هي تحديد التماثل من أجل المعلمة فائقة التوصيل. من أجل القيام بذلك، ينبغي تحديد الفجوة الطاقة فائقة التوصيل بوصفها وظيفة من الزخم - المهمة الدقيقة لARPES. لأن درجات الحرارة المنخفضة مثل الموصلية الفائقة اللازمة للم تكن في متناول التجارب في إصدار ضوئي من قبل، لم يكن من الممكن لمعالجة هذه المشكلة. هنا نجعل محاولة للقيام بذلك. بادئ ذي بدء، يحتاج المرء لتحديد سطح فيرمي. لهذا الغرض وقد سجلنا العديد من التخفيضات في زوايا مختلفة القطبية. وتظهر بعض منهم التوضيح في الشكل 4. الآن، إذا أخذنا في الاعتبار كثافة فقط في محيط مستوى فيرمي، ورسم ذلك بوصفها وظيفة من كل الزوايا، وسوف نحصل على موضع من العزم فيرمي، أي خريطة سطح فيرمي. يظهر سطح فيرمي هذه الخارطة في الشكل 5 مع سطح فيرمي محسوبة 3. الاتفاق هو جيد جدا، ولكن التجريبيةتشير البيانات إلى العديد من الميزات. بعضها غير متوقع وغير عادية 4. الآن يمكننا أن محاولة قياس الفجوة فائقة التوصيل. لهذا لدينا لتسجيل الأطياف فوق وتحت درجة الحرارة الحرجة، أي 1،35 K. في الشكل 6 أزواج نعرض مثل هذه الأطياف. نلاحظ بالفعل بعض التغييرات، متوافق مع افتتاح فجوة الطاقة، ولكن حتى هذا القرار الطاقة الحالية (أو ربما أيضا درجة الحرارة، والتي يمكن أن تكون أعلى الحق على سطح العينة) لا تسمح لنا لرسم استنتاج نهائي كما لفجوة الطاقة في SR-2 RuO 4.
الشكل 1. التخطيطي للإعداد التجريبية.
الشكل 2. اللوحة اليسرى. امتحانالتنوير القائل التوزيع كثافة إصدار ضوئي بوصفها وظيفة من الطاقة الحركية وزاوية. وينظر مباشرة بنية عصابة من المادة الصلبة. اللوحة اليمنى. نتائج الحسابات هيكل الفرقة لنفس المادة. يتم أخذ البيانات النظرية من 5.
الشكل 3. أداء حافة التجريبية فيرمي نهاية المحطة. اللوحة اليمنى. من فيلم الإنديوم تبخرت طازجة. لوحة الأوسط. الطاقة منحنى التوزيع (EDC) في عينة فائقة التوصيل من LiFeAs. يتم أخذ بيانات من 1. اللوحة اليمنى. الزخم منحنى التوزيع (MDC) على مستوى فيرمي من ZrTe 3. وأعرب القرار المتوقعة الطاقة الشامل للنظام بواسطة الصيغة (= 0،0862 MEV 1K). وperfo الفعليةrmance من هذا النظام هو قريب جدا من احد ونحن تهدف في البداية ل. اضغط هنا لمشاهدتها بشكل اكبر شخصية .
الشكل 4. الطاقة الزخم تخفيضات سجلت في زوايا مختلفة القطبية (الخطوة 10) ل2 ريال RuO 4. اضغط هنا لمشاهدتها بشكل اكبر شخصية .
الشكل 5. فيرمي سطح الخريطة SR-2 4 RuO التي يتم التقاطها باستخدام 80 فولت الاستقطاب خطياضوء في 1K ~. اضغط هنا لمشاهدتها بشكل اكبر شخصية .
الشكل 6. لطيف ب، نموذجية المتخذة لدراسة الفجوة فائقة التوصيل من 2 ريال RuO 4. السهم الأحمر يشير إلى الزخم المقابلة لمنحنى التوزيع الطاقة واحد (EDC). T = 970 MK. ج، د التحول من الحافة الأمامية للEDC متكاملة. ويمثل نافذة الزخم من عرض السهم الأحمر. الفجوة يتوافق مع نقطة FS على شريط BZ بالقرب من التحول. ه قطري من EDC KF بوصفها وظيفة من درجة الحرارة من نقطة أخرى على FS. و السلوك درجة الحرارة النموذجية للطاقة الربط من حافة الرائدة في المنطقة المجاورة لل عبور اثنين من FSS.
Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.
Discussion
كما هو مبين أعلاه، وطريقة تنفيذ فعال جدا في دراسة هيكل منخفض الطاقة الالكترونية من هذه البلورات. حولت التحسينات الأخيرة دور فعال ARPES من مجرد توصيف ورسم الخرائط أداة النطاق الطيفي في العديد من الجسم متطورة. A التجربة الحديثة يتضمن معلومات عن هيكل الالكترونية من المواد الصلبة أو نانو مع وجوه مستوى جديد من الدقة. وصول إلى السطح فيرمي في حالة وجود المعدن والثغرات الطاقة من أشباه الموصلات والعوازل، الولايات سطحها، والهياكل الفرقة وتعتمد السرعات الزخم فيرمي يسمح احد لوصف هيكل الالكترونية على المستوى العام. مقارنة مع AB-منذ البداية حسابات عائدات النطاق الترددي وسرعة فيرمي renormalizations وبالتالي يحدد مدى تعقيد المواد من حيث قوة الارتباط. الهياكل الدقيقة بالقرب من مستوى فيرمي كثيرا ما توفر إمكانية للكشف عن البصمات للتفاعل بين الكهربائيةNS ودرجات أخرى من الحرية، مثل الفونونات، البلازمونات، يمكن تدور تقلبات الخ دراسات منهجية تعتمد الزخم تحديد التفاعل المهيمن والخروج واحد، على سبيل المثال، الوسيط في الاقتران فائقة التوصيل أو أنظمة موجة الكثافة. التحقيقات أشمل تتضمن تحديد التماثل للمعلمة النظام، وبالتالي توفير اختبارات حاسمة للالنظريات القائمة أو النهج الجديد على تحفيز مستوى أساسي.
كما هو الحال في كل المنهج التجريبي، وهناك عيوب معينة. من المعروف أن تنتشر بقوة داخل الالكترونات الضوءيه الكريستال، وبالتالي غير مرن وجود قصيرة نسبيا متوسط المسار الحر. ونتيجة لذلك، لا يمكن للعمق الهروب تكون صغيرة جدا، وصولا الى ثوابت شعرية عديدة. هذا يحدد حساسية الطريقة إلى السطح، وفي بعض الحالات هيكل الالكترونية لسطح يختلف في الواقع من ال 6 بالجملة. ومع ذلك، يوفر العديد من الأدوات ARPES لرصد هذه الحالة. واحدة من الم هو استخدام مختلف الطاقات الفوتون الإثارة. كما ذكر سابقا، وذلك لإعطاء طاقة الفوتون من الممكن أيضا تقدير مكون من الزخم عمودي إلى السطح. لاحظ الهياكل الدورية في أطياف ARPES تسمح لأحد لتحديد المطلقة ك Z والقرار يعطي زخما المقابلة عدم التيقن من هذه الكمية. يمكن في مثل هذه الطريقة يمكن تقدير قيمة تجريبية من عمق الهروب من حالة عدم اليقين المبدأ δ ك Z * δ Z ~ 1. الأداة القادمة للسيطرة على الحساسية سطح الأسلوب هو متغير الاستقطاب للضوء. وقد تجلى ذلك في وقت سابق أن استخدام الضوء المستقطب دائريا أنه من الممكن التمييز بين السطح والمساهمات الأكبر للإشارة إصدار ضوئي 7. ميزة أخرى لاستخدام مختلف الاستقطابات والطاقات الفوتون أدلى به مصدر ضوء السنكروترون هو إمكانيةفصل الآثار عنصر مصفوفة من ميزات حقيقية من وظيفة الطيفية. العنصر مصفوفة احتمال انتقال الإشارات التي يمكن أن قمع إصدار ضوئي في مناطق معينة من الفضاء الزخم ونتيجة سوء فهم في ل8-10 أطياف ARPES.
ومن الواضح أن الطريقة ليست مناسبة جدا للمواد 3D بقوة، التي يصعب يلتصق في الموقع والحصول على الأسطح نظيفة بالذرة ومسطحة. وأخيرا، ARPES على العوازل أكثر تعقيدا لأنه من الضروري لتعويض شحن تحدث لأنه لا يمكن تدفق الإلكترونات المنتهية ولايته على تعويض عن طريق الاتصال الكهربائية مع صاحب العينة 11.
Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.
Disclosures
الإعلان عن أي تضارب في المصالح.
Acknowledgments
نحن نعترف بامتنان مساعدة من Follath رولف، Hübel رولاند، مولر K.، Inosov دميترو، فينك يورغ، Koitzsch أندرياس، بوخنر بيرند، Varykhalov اندريه اميل Rienks، أوليفر ريدر، Thirupathaiah Setti، Vyalikh دينيس، سيرغي Molodtsov، Laubschat كليمنس، رامونا ويبر، هيرمان الدر، إيبرهارت فولفغانغ يونج المسيحية، بلوم توماس، Reichardt جيرد، باتشيلور ديفيد، Godehusen كاي، Knupfer مارتن، Leßny ستيفان، Lindackers ديرك، ليجيه ستيفان، Voigtländer رالف، Schönfelder روني، الذي ابتكر "1-مكعبة" مشروع وتصميمها وبناؤها وكلف beamline ومحطة نهاية، فضلا عن توفير الدعم التنظيمي والمستخدم.
مشروع "1-مكعبة ARPES" تم بتمويل من منحة BMBF "ARPES أعلى دقة"، وكذلك مباشرة من قبل BESSYII وIFW دريسدن. وأيد هذا العمل من قبل برنامج معين الأولوية DFG SPP1458، يمنح ZA 654/1-1، وBO1912/3-1 BO1912/2-2. EC وال BPDعنخ كلية العلوم في جامعة جوهانسبرغ للتمويل السفر. AV، RF وMC الاعتراف بدعم من الاتحاد الأوروبي في إطار اتفاق -FP7/2007-2013 منحة N. 264098 - MAMA.
Materials
| Name | Company | Catalog Number | Comments |
| Single crystals of ZrTe3 and TiSe2 | grown by Dr Helmut Berger, EPFL, Lausanne | ||
| Single crystals of Sr2RuO4 | grown by the group of Dr Antonio Vecchione | ||
| SAMPLES ZrTe3, TiSe2, Sr2RuO4 |
|||
References
- Borisenko, S. V. One-Sign Order Parameter in Iron Based Superconductor. Symmetry. 4, 251-264 (2012).
- Maeno, Y., Hashimoto, H., Yoshida, K., Nishizaki, S., Fujita, T., Bednorz, J. G., Lichtenberg, F. Superconductivity in a layered perovskite without copper. Nature (London). 372, 532 (1994).
- Singh, D. J. Relationship of Sr2RuO4 to the superconducting layered cuprates. Phys. Rev. B. 52, 1358 (1995).
- Zabolotnyy, V. B. Surface and bulk electronic structure of the unconventional superconductor Sr2RuO4: unusual splitting of the β band. New Journal of Physics. 14, 63039 (2012).
- Stöwe, K., Wagner, F. Crystal Structure and Calculated Electronic Band Structure of ZrTe3. Journal of Solid State Chemistry. 138, 160-168 (1998).
- Zabolotnyy, V. B. Momentum and temperature dependence of renormalization effects in the high-temperature superconductor YBa2Cu3O7-δ. Phys. Rev. B. 76, 064519 (2007).
- Zabolotnyy, V. B. Disentangling surface and bulk photoemission using circularly polarized light. Phys. Rev. B. 76, 024502 (2007).
- Kordyuk, A. A., Borisenko, S. V., Kim, T. K., Nenkov, K. A., Knupfer, M., Fink, J., Golden, M. S., Berger, H., Follath, R. Origin of the Peak-Dip-Hump Line Shape in the Superconducting-State (π,0) Photoemission Spectra of Bi2Sr2CaCu2O8. Phys. Rev. Lett. 89, 077003 (2002).
- Inosov, D. S., Fink, J., Kordyuk, A. A., Borisenko, S. V., Zabolotnyy, V. B., Schuster, R., Knupfer, M., B?chner, B., Follath, R., D?rr, H. A., Eberhardt, W., Hinkov, V., Keimer, B., Berger, H. Momentum and Energy Dependence of the Anomalous High-Energy Dispersion in the Electronic Structure of High Temperature Superconductors. Phys. Rev. Lett. 99, 237002 (2007).
- Inosov, D. S., Schuster, R., Kordyuk, A. A., Fink, J., Borisenko, S. V., Zabolotnyy, V. B., Evtushinsky, D. V., Knupfer, M., B?chner, B., Follath, R., Berger, H. Excitation energy map of high-energy dispersion anomalies in cuprates. Phys. Rev. B. 77, 212504 (2008).
- Hüfner, S. Photoelectron Spectroscopy, Principles and Applications. , 2nd Edition, Springer Verlag. Heidelberg. (1996).
