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Engineering

Un sistema fotónico para generar fotones enredados de polarización incondicional basados en interferencias cuánticas múltiples

Published: September 5, 2019 doi: 10.3791/59705
Automatic Translation
1, 1, 1, 1, 1, 1, 1, 1
1Department of Physics, Tokyo University of Science

Summary

Describimos un sistema óptico para la generación de fotones enredados con polarización incondicional basado en múltiples efectos de interferencia cuántica con un esquema de detección para estimar la fidelidad experimental de los fotones enredados generados.

Abstract

Presentamos una fuente de alto rendimiento de fotones entrelazados por polarización incondicional que tienen una alta tasa de emisiones, una distribución de banda ancha, son degenerados y sin postselección. La propiedad de la fuente se basa en el efecto de interferencia cuántica múltiple con una configuración de ida y vuelta de un interferómetro Sagnac. Los efectos de interferencia cuántica permiten utilizar la eficiencia de alta generación de los fotones enredados con polarización para procesar la conversión descendente paramétrica, y separar los pares de fotones degenerados en diferentes modos ópticos sin una selección posterior Requisito. El principio del sistema óptico fue descrito y utilizado experimentalmente para medir la fidelidad y los parámetros de Bell, y también para caracterizar los fotones con polarización generados a partir de un mínimo de seis combinaciones de datos correlacionados con polarización. La fidelidad obtenida experimentalmente y los parámetros Bell superaron el límite de correlación local clásica y son evidencia clara de la generación de fotones entrelazados con polarización incondicional.

Introduction

El estado enredado de los fotones ha suscitado un considerable interés en el estudio del realismo local en la teoría cuántica y las aplicaciones novedosas de la criptografía cuántica1,la codificación cuántica densa2, el repetidor cuántico3y el cuántico teletransportación4. La conversión descendente paramétrica espontánea (SPDC) es un proceso no lineal de segundo orden que se ha introducido para producir directamente pares de fotones enredados en los estados de polarización. Debido al reciente desarrollo de técnicas de emparejamiento cuasi-fase, el KTiOPO 4 (ppKTP) y el LiNbO 3 (ppLN) periódicamente poled KTiOPO4 (ppKTP) y LiNbO3 (ppLN) se han convertido en una técnica estándar5. Varios tipos de fuentes de entrelazamiento se desarrollan combinando estos cristales no lineales con un interferómetro Sagnac6,7,8. En particular, el esquema con pares de fotones polarizados ortogonalmente obtenidos por SPDC tipo II permite generar fotones enredados con polarización incondicional y también pares de fotones desengizados por polarización degenerados en diferentes pares ópticos modos sin detección postselectiva7.

Por el contrario, el SPDC tipo 0 tiene la ventaja de una configuración simple y una relación de alta emisión de pares de fotones9. Además, los pares de fotones generados en SPDC tipo 0 muestran un ancho de banda mucho más amplio que los fotones del SPDC de tipo II. La tasa total de producción de par de fotones por unidad de potencia de la bomba es dos órdenes de magnitud mayor debido a su gran ancho de banda8. Un gran ancho de banda de pares de fotones correlacionados permite un tiempo de coincidencia muy corto entre los pares de fotones detectados. Esta propiedad ha dado lugar a varias aplicaciones potenciales como la tomografía de coherencia óptica cuántica10,para lograr correlaciones temporales ultracortas a través de interacciones no lineales con el flujo de fotones enredados11,metrología métodos que utilizan la inmersión muy estrecha en la interferencia cuántica12, sincronización de reloj cuántico13, medición de enredo de frecuencia de tiempo14y enredo de frecuencia multimodo15. Sin embargo, el esquema con SPDC de tipo 0 ordinario requiere esquemas de detección condicional6 o filtrado de longitud de onda8 o filtrado de modo espacial para separar los fotones enredados entrelazados por polarización generados16.

Nos dimos cuenta de un esquema que satisface las propiedades de tipo 0 y tipo II SPDC simultáneamente basado en múltiples procesos de interferencia cuántica17. Los detalles del sistema óptico fueron descritos y utilizados experimentalmente para medir los parámetros que caracterizan los fotones enredados de polarización generados utilizando un número mínimo de datos experimentales.

El vector Jones del estado de polarización horizontal (H) Equation 1 Equation 2 y vertical (V) se puede escribir como y . Todos los estados de polarización pura posibles se construyen a partir de superposiciones coherentes de estos dos estados de polarización. Por ejemplo, la luz diagonal(D), anti-diagonal(A), circular derecha (R) y circular izquierda (L), respectivamente, están representadas por:

Equation 3,

Equation 4, (1)

Equation 5Y

Equation 6,

H y V se denominan bases de polarización rectilínea. D y A se denominan bases de polarización diagonal. R y L se denominan bases de polarización circular. Estos estados puros y también mixtos de la polarización pueden ser representados por matrices de densidad basadas en las bases de polarización H y V18.

El principio de funcionamiento del esquema se muestra en la Figura 1a-e. El láser se inyecta en un interferómetro Sagnac de polarización compuesto por un divisor de haz polarizador (PBS), dos placas de media onda establecidas en 45o (HWP1) y 22,5o (HWP2), un cristal ppKTP y espejos. La óptica de polarización con esta configuración funciona tanto para la longitud de onda del campo láser de la bomba como para los fotones convertidos hacia abajo.

El componente H del láser de la bomba pasa a través del PBS como se muestra en la Figura 1a y los viajes de ida y vuelta de la configuración en el sentido de las agujas del reloj (CW). La polarización del láser de la bomba se invirtió en el estado diagonal (D) a través de HWP2. Aquí el componente V del láser de la bomba funciona para la conversión hacia abajo, y los fotones generados son V-polarizados con tipo-0 SPDC. El estado de polarización SPDC de los pares de fotones generados se puede representar como:

Equation 7.  (2)

Los pares de fotones convertidos hacia abajo se polarizan H a través del HWP1 fijado a 45o como se muestra en el cuadro 1b,y el estado de polarización se convierte en:

Equation 8. (3)

El rayo láser de la bomba volvió a inyectar los pares de fotones invertidos en el ppKTP. Los pares de fotones generados del segundo SPDC son v polarizados y superpuestos con los pares de fotones generados por el primer SPDC para un modo óptico colineal como se muestra en la figura 1c. El estado de polarización de los pares de fotones después del segundo SPDC se representa como:

Equation 9(4)

donde Equation 10 está la fase relativa entre el par de fotones del primer y segundo SPDC. La fase no varía con el tiempo porque está determinada por la dispersión del material del HWP1 entre el láser de la bomba y los fotones convertidos hacia abajo, y ajustable por la inclinación de HWP1. El estado de polarización H (V) de los fotones convertidos hacia abajo se invirtió al estado A (D) como se muestra en (1). El estado de polarización del par de fotones de salida de HWP2 se representa como:

Equation 11(5)

Cuando la Equation 12 fase se establece inclinando HWP1, sólo el primer término del estado (5) permanece como se muestra en la Figura 1d. Este es el proceso de interferencia cuántica que corresponde al proceso de interferencia inversa Hong-Ou-Mandel (HOM) de las bases de polarización19. Cuando el h-fotón pasa a través del PBS y el V-fotón es reflejado por el Equation 13 PBS, el estado de polarización de los pares del fotón de salida del PBS se representa en cuanto al modo óptico1 y 2 tal y como se muestra en del cuadro 1e.

Por el contrario, el componente en V del láser de la bomba fue reflejado por PBS como se muestra en la Figura 1f y se ha disparado en sentido contrario a las agujas del reloj (CCW). A través de procesos SPDC de tipo 0 similares y transformaciones unitarias, el estado de polarización de la salida de PBS se convierte Equation 14 en . Cuando el estado de polarización del láser de la bomba se preparó en estado diagonal (D), la fase relativa entre los componentes H y V del láser de la bomba era cero. Por lo tanto, el estado de salida de los fotones generados de las direcciones CW y CCW se superpone con las mismas amplitudes y se representa como:

Equation 15.  (6)

El estado de salida es un estado enredado de polarización conocido como uno de los estados Bell y se puede convertir a otros tres estados utilizando los elementos de la óptica de polarización7. Utilizando la relación mostrada en Equation 16 (1), el estado de salida se puede representar mediante bases de polarización diagonal como:

Equation 17y por bases de Equation 18 polarización circular como: .

Protocol

El procedimiento adoptado comprende cuatro etapas principales utilizando la configuración experimental global que se muestra en la Figura 2. La primera etapa fue la preparación del láser de la bomba para SPDC. En la segunda etapa, el interferómetro óptico - interferómetro De Sagnac fue construido utilizando un cristal no lineal y componentes de polarización óptica. El procedimiento de medición de coincidencias utilizando los componentes eléctricos que se muestran en la Figura 3 se describió en la tercera etapa. Por último, los datos de correlación de fotones reales que se muestran en la Figura 4 se utilizaron para estimar la fidelidad y los parámetros de Bell de los fotones enredados con polarización incondicional generados.

1. Configuración del láser de la bomba

  1. Encienda el diodo láser de una sola frecuencia estabilizado por rejilla de 405 nm. Ajuste la potencia de salida a unos pocos mW reduciendo la corriente eléctrica de entrada al diodo láser y mediante filtros de densidad neutra.
  2. Construir una cavidad externa entre la superficie del diodo láser y la rejilla holográfica (3.600 mmn.o 1)para realizar una operación de una sola frecuencia conocida como espectrómetro. Coloque la rejilla holográfica alrededor de 45o contra la superficie del diodo láser y mueva lentamente el tornillo para ajustar el grado, y maximice la potencia de salida de la cavidad refiriéndose a la imagen del haz.
  3. Acople un láser a la fibra óptica de mantenimiento de polarización (PMF) para ejecutar una sola operación de modo espacial. Ajuste los tornillos del acoplador de fibra para maximizar la potencia de salida de PMF utilizando un medidor de potencia.
  4. Colisionar el láser de salida del PMF con una lente acoplador de fibra. Canalice el láser de salida a través de un isolator en el centro de la placa de media onda (HWP), una placa de cuarto de onda (QWP) y un espejo dicroico de paso corto (DM) como se muestra en la Figura 2. Con el fin de generar los fotones enredados de polarización con el estado como en (6), establezca el estado de polarización del láser de la bomba con diagonal (D) estableciendo el HWP en 22,5o, y QWP en 0o.

2. Construcción de la configuración interferométrica

  1. Coloque un espejo dicoico (DM), un espejo normal, un PBS y un cristal ppKTP con dimensiones: 10 mm de largo (eje xcristalográfico), 10 mm de ancho (ejey)y 1 mm de espesor (ejez)como se muestra en la Figura 2. El PBS opera tanto a la longitud de onda del láser (405 nm) como a la de los fotones convertidos hacia abajo (810 nm). El período de poling del cristal ppKTP Equation 19 es 3.425 que está diseñado para el SPDC de tipo 0 colineal con bomba láser de 405 nm y tiene un recubrimiento antirreflejo en ambas longitudes de onda.
  2. Ajuste el PBS y los espejos utilizando el láser de la bomba (405 nm) y un láser de referencia (810 nm). Dado que la longitud desde la entrada hasta la salida del interferómetro es de unos 600 mm, haga que la luz transmitida y reflejada de PBS sea paralela para más de 600 mm (deseable para unos pocos metros) para hacer coincidencias de modo espacial.
  3. Coloque HWP1 y HWP2 en la configuración. Funcionan a longitudes de onda de 405 nm y 810 nm. Ajuste los HWP para que sean perpendiculares a la luz incidente utilizando la luz reflejada de la superficie. Ajuste el ángulo de HWP1 a 45o y HWP2 a 22,5o
  4. Coloque un retrorreflector en la configuración. Ajuste la posición del retrorreflector de modo que las vigas de referencia en el sentido de las agujas del reloj (CW) y en el sentido contrario a las agujas del reloj (CCW) estén en el mismo modo espacial. Coloque las cámaras de dispositivo acoplado a carga (CCD) en los modos 1 y 2 de la Figura 2 para referir las imágenes de perfilado de haz de la salida del interferómetro. Ajuste el espejo y el retrorreflector para que el modo espacial coincida haciendo referencia a las imágenes de perfilado en la cámara.
  5. Coloque una lente de enfoque entre QWP para láser y DM. Dado que la longitud desde la entrada hasta la salida del interferómetro es de unos 600 mm, seleccione una lente con una longitud de enfoque de 300 mm. Ajuste empíricamente el punto focal de la bomba láser de entrada para que no esté en el punto medio exacto del interferómetro, sino que esté alrededor de la generación pos ition del segundo SPDC para hacer la eficiencia de generación del mismo nivel de fotones convertidos hacia abajo entre el primer y el segundo SPDC.
  6. Quite la cámara CCD y coloque QWPs, polarizadores (POL), filtros de interferencia (IF) con un centro de 810 nm y ancho de banda de 3 nm en el modo 1 y 2 como se muestra en la Figura 2. Ajuste los elementos ópticos para que sean perpendiculares a la luz incidente utilizando la luz reflejada. Acople los rayos láser de referencia a las fibras multimodo utilizando acopladores de fibra para la detección.
  7. Coloque una lente de enfoque de 300 mm entre DM y QWP en el modo 1 y el modo 2. Haga que los rayos láser de referencia de salida colisionen para su detección.
  8. Conecte las fibras multimodo a los módulos de recuento de un solo fotón (SPCM) construidos a partir de fotodiodos de avalancha de silicio (Si). Apague el láser de referencia. Encienda los SPCM en una condición de cuarto oscuro y cuente los fotones convertidos hacia abajo.
  9. Ajuste la temperatura del cristal ppKTP montado en un controlador de temperatura haciendo referencia a las tasas de recuento de fotones convertidos hacia abajo. La temperatura adecuada es típicamente de 25-30 oC.
  10. Ajuste el ángulo de inclinación de HWP1 para maximizar las tasas de recuento de los fotones convertidos hacia abajo. Si las tasas de recuento son demasiado débiles, mida los recuentos sin los elementos ópticos en los modos 1 y 2.

3. Procedimiento de medición del recuento de coincidencias

  1. Seleccione las bases de polarización en los modos 1 y 2 para medir los fotones enredados entrelazados con polarización incidente utilizando PL y QWP como se muestra en la Figura 3. Para la medición del fotón incidente con la base H (V), establezca el QWP en 0o y el POL en 0o (90o). Para la medición del fotón incidente con la base D (A), establezca el QWP en 0o y el POL en 45o (-45o). Para la medición del fotón incidente con la base R (L), establezca el QWP en 45o (-45o) y el POL en 0o.
  2. Conecte la señal lógica transistor-transistor (TTL) generada desde el SPCM en el modo 2 a la entrada de señal de inicio de un convertidor de tiempo a amplitud (TAC), y la señal en el modo 1 a la entrada de señal de parada después de que haya pasado a través de la línea de retardo eléctrico (Retardo). Tac genera señales eléctricas de 0 a 10 V correspondientes al retardo de tiempo entre dos señales.
    1. En este experimento, establezca el retardo de tiempo st como 50 ns seleccionando los pines de línea de retardo. Fije la visualización del PC para mostrar el rango de tiempo 100 ns fijando el dial del TAC. Entonces el TAC genera las señales de 5 V como tiempo de retardo 50 ns dado por la línea de retardo eléctrica. Por lo tanto las señales de 5 V corresponden a las coincidencias en el tiempo de retardo 0 ns de los pulsos reales que vienen de los SPCM. Las coincidencias en 0 ns de tiempo de retardo aparecen en el centro del intervalo de tiempo de visualización como se muestra en la Figura 3.
  3. Haga clic en el botón de inicio del software, llamado MAESTRO-32, para medir la distribución de la altura del pulso y registrar la distribución con un analizador multicanal (MCA) controlado por ordenador (PC). En este experimento, fije el tiempo de medición del TAC para 30 s. Analice la distribución de la altura de los pulsos TAC de 0 a 10 V que correspondió a un tiempo de retardo de -50 a 50 ns entre los fotones incidentes y los SPCM por la configuración descrita en el paso 3.2.
  4. Después de registrar la distribución de la altura del pulso, obtenga los datos de distribución de la altura del pulso para varias bases de polarización como se muestra en la Figura 4. Seleccione la ventana de tiempo que se debe tener en cuenta para los recuentos de coincidencias para el análisis de los datos. Puesto que la anchura del pico del pulso está determinada por el tiempo de resolución del SPCM de 1 ns, la ventana de tiempo de coincidencia es necesaria para ser mayor que el tiempo de resolución.
    1. En este experimento, elija la ventana de tiempo de coincidencia para que sea 10 ns. Estimar los recuentos de coincidencias integrando el área de la ventana de tiempo.

4. Procedimiento de estimación de los parámetros Fidelity y Bell

  1. Determinar las correlaciones polarizadas de segundo orden y Equation 21 las correlaciones de segundo orden polarizadas cruzadas, Equation 22 donde Equation 23 se refiere a los estados de polarización H, D y R, y Equation 24 se refiere a los estados de polarización cruzada V, A y L. Obtener estos funciones dividiendo los Equation 25 recuentos de Equation 26 coincidencia medidos por el nivel de fondo. La Figura 4 muestra la distribución de altura de pulso realmente medida de la coincidencia cuenta con varias bases de polarización para 30s.
    NOTA: Por ejemplo, la coincidencia cuenta la Equation 27 base de polarización HH da recuento/30 s para la ventana de coincidencia 10 ns. El nivel medio del suelo trasero para la ventana de coincidencia se calcula como 4,3 conteo/30 s. Dado que las correlaciones Equation 28 de segundo orden son dadas por , las Equation 29 funciones de correlación de segundo orden polarizado con la base de polarización HH se convierte en . Del mismo modo, las funciones de correlación Equation 31 de segundo orden con otras bases Equation 32 de Equation 33 polarización se dan como: Equation 30 , y las funciones de correlación de segundo orden polarizadas cruzadas como: y .
  2. Determinar el grado de correlación de polarización entre dos fotones para tres bases de polarización definidas por20,21:
    Equation 34(7)
    donde Equation 35 se refiere a las bases de polarización de las bases rectilíneas (H y V), diagonales (D y A) y circulares (R y L). Las funciones de correlación de segundo orden medidas Equation 36 proporcionan Equation 37 el grado de cada base de polarización de la siguiente manera: , y .
  3. Determinar la fidelidad de los fotones enredados generados. Calcular la fidelidad del estado enredado por polarización con respecto al estado (6) en tres bases20,21:
    Equation 38
    Los grados medidos Equation 39 de correlación de polarización fueron . El número superó el límite de correlación de polarización clásica de 0,50.
  4. Determine los parámetros de campana de los fotones enredados generados21. Calcular los parámetros a partir de las correlaciones de polarización de la siguiente manera 19,20:
    Equation 40
    Equation 41
    Equation 42
    Las bases medidas de Equation 43 correlación de polarización fueron . Estos números superan el límite de parámetros clásicos de 2 y violan la desigualdad de Bell.

Representative Results

Se discutió el sistema óptico para generar fotones entrelazados incondicionales para estados de polarización basados en múltiples interferencias cuánticas y esquemas de detección para estimar la fidelidad experimental por correlación de polarización de pares de fotones generados. La fidelidad estimada de los fotones generados superó el límite de correlación local clásica de 0,50. Los parámetros de Bell medidos superaron el límite de parámetros clásicos de 2 y violaron la desigualdad de Bell. En este documento, se utilizaron mediciones de coincidencia obtenidas de un mínimo de seis combinaciones de bases de polarización para evaluar estos parámetros. Además, es posible reconstruir completamente la matriz de densidad de los fotones enredados de polarización generados a través de la tomografía de estado cuántico, que requiere mediciones de coincidencia de 16 combinaciones de bases de polarización18.

Figure 1
Figura 1 : Esquema de un interferómetro Sagnac polarización de doble pasada integrado. (a) La generación de pares de fotones después de la primera conversión descendente paramétrica espontánea (SPDC). (b) Rotación de polarización de los pares de fotones por una placa de media onda (HWP1). (c) La generación de pares de fotones después del segundo SPDC. (d) La interferencia cuántica entre los pares de fotones del primer y segundo SPDC por HWP2. (e) Los pares de fotones de salida producidos en el sentido de las agujas del reloj (CW). (f) Los pares de fotones de salida producidos en sentido contrario a las agujas del reloj (CCW). Haga clic aquí para ver una versión más grande de esta figura.

Figure 2
Figura 2:Sistema óptico general para generar fotones enredados entrelazados con polarización incondicional. La primera placa de media onda (HWP) y una placa de cuarto de onda (QWP) se utilizan para establecer el estado de polarización del láser de la bomba que pasa a través de la fibra óptica (PMF) que mantiene la polarización. Los fotones de salida se pasaron a través de lentes, QWPs, polarizadores (POL) y filtros de interferencia (IF) en los modos 1 y 2, y fueron detectados por los módulos de conteo de fotones únicos (SPCM). Haga clic aquí para ver una versión más grande de esta figura.

Figure 3
Figura 3 : Sistema general de detección de coincidencias para los fotones enredados con polarización generados. Las señales eléctricas del SPCM se utilizaron para iniciar y detener la señal del convertidor de tiempo a amplitud (TAC) a través de una línea de retardo eléctrico (Delay). La distribución de la altura del pulso obtenida de la diferencia de tiempo se analizó con un analizador multicanal (MCA) controlado por ordenador (PC). Haga clic aquí para ver una versión más grande de esta figura.

Figure 4
Figura 4 : Distribuciones de diferencia de tiempo medidas con ajustes de polarizador paralelo y ortogonal. Las combinaciones son horizontales (H), verticales (V), diagonales (D), antidiagonales (A), circulares a la derecha (R) y bases de polarización circularizquierda izquierda (L). Haga clic aquí para ver una versión más grande de esta figura.

Discussion

El paso crítico dentro del protocolo es cómo maximizar la fidelidad de los fotones enredados de polarización generados. La fidelidad estimada y los parámetros de Bell son actualmente limitados, principalmente porque utilizamos fibras multimodo para recoger los fotones enredados generados. La inclinación de HWP1 afectó a la diferencia de altura de los modos espaciales entre los fotones del primer y segundo SPDC y causó una discordancia de modo espacial en la salida del interferómetro Sagnac. Se espera que la fidelidad sea mayor cuando se utilizan fibras de modo único que filtran el área de superposición de modo espacial de los fotones SPDC primero y segundo generados. Además, el efecto de birefringencia del cristal ppKTP afectó a la discordancia de modo entre el primer y el segundo fotones SPDC. En el futuro, posiblemente podemos mejorar los parámetros mediante el uso de cristales de compensación adicionales.

La importancia del protocolo es realizar varias propiedades simultáneamente con respecto al método existente. La fuente de la polarización enredó fotones con el protocolo tienen una alta tasa de emisiones, son degenerados, tienen una distribución de banda ancha y son libres de post-selección. La ventaja característica del protocolo se basa en la interferencia cuántica múltiple utilizando un interferómetro Sagnac de polarización de doble pasada. El sistema fotónico permite utilizar la gran eficiencia de generación de fotones enredados de polarización y separar los pares de fotones degenerados en diferentes modos ópticos sin necesidad de postselección. El sistema de polarización de alto rendimiento enredado fotones se puede aplicar para nuevas tecnologías de información cuántica fotónica1,2,3,4.

Disclosures

Los autores no tienen nada que revelar.

Acknowledgments

Esta investigación fue apoyada por Research Foundation for Opto-Science and Technology, Japón. Agradecemos al Dr. Tomo Osada las útiles discusiones.

Materials

Name Company Catalog Number Comments
300mm fous lens Thorlabs. INC. AC254-300-B
405nm LD Digi-Key Electronics NV4V31SF-A-ND
Delay line Ortec INC. DB463
Dichroic mirror (DM) Midwest Optical Systems INC. SP650-25.4
Half-wave plate (HWP) for 405nm Thorlabs. INC. WPH05M-405
Half-wave plate (HWP) for dual wavelengths Meadowlark Co. DHHM-100-0405/0810?
Interference filter (IF) IDEX Health & Science, LLC LL01-808-12.5
Multi-channel analyzer (MCA) Ortec INC. EASY-MCA-2K MAESTRO-32 software
Polarization-maintaining fiber Thorlabs. INC. P1-405BPM-FC-1
Polarizer (POL) Meadowlark Co. G335743000
ppKTP crystal RAICOL CRYSTAL LTD. Type-0, 3.425 microns period
Quarter-wave plate (QWP) for 808nm Thorlabs. INC. WPQ05M-808
Quarter-wave plate (QWP) for 405nm Thorlabs. INC. WPQ05M-405
Retroreflector Newport Co. U-BER 1-1S
Single photon counting Module (SPCM) Laser Cpmponents LTD. Count -100C-FC FC connecting
Time-to-amplitude converter (TAC) Ortec INC. 567

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Terashima, H., Sato, Y., Kobayashi, S., Tsubakiyama, T., Nozaki, R., Kubo, S., Osada, T., Sanaka, K. A Photonic System for Generating Unconditional Polarization-Entangled Photons Based on Multiple Quantum Interference. J. Vis. Exp. (151), e59705, doi:10.3791/59705 (2019).

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