Name: Bir Hareketli Platform Görüntüleme Zaman çoğullama Süper Çözme Tekniği (Video) | JoVE Journal
Uploaded: 2014-02-12T22:00:00.000+00:00
Duration: 6 min 25 s
Description: Keşfedin, hareketli bir görüntüleme platformu kullanarak optik faz geri kazanımı ve sistem kaydırma yöntemiyle sentetik mercek açıklığı artırma tekniğini. Bu pasif süper çözüm yöntemi, karmaşık kodlama desenleri olmadan yüksek çözünürlüklü görüntüleme sağlar.

ai_agent_IP

ai_agent

maintenance

instantTrialDurationMinutes

isBiopharma

enableNewMyJoveSectionDesign

educationFeatures

seoMetaApi

ai_copilot_institution_blacklist

ai_chat_institution_blacklist

freeAccessWindow

ssoRoleCapture

scheduledMaintenanceBanner

joveLabsFeatures

disable_autoplay_for_bots

extended_trial_duration

5 minutes

playerTrialDesktop

1.. Kurulum Hizalama <ol><li> Kabaca aynı eksen üzerinde lazer, ışın Expender, lens ve kamera hizalayarak başlayın, bu optik eksen olacaktır. </li><li> (USAT hedef olmadan) lazer açın ve hafif lens merkezinden geçer emin olun. Doğrulamak için bir diyafram iris kullanın. </li><li> Kamerayı açın ve ışık kameranın ortasına odaklanır emin olun. </li><li> Lineer z sahne kullanarak, kamerayı geri kayması. Sistem odak dışına olduğundan, ışığın nokta büyüyecek. Nokta merkez aynı lateral pozisyonda kalır emin olun. Eğer değilse, dikkatli görüntüleme sisteminin konumunu değiştirmek ve spot piksel seviyesine kadar, aynı uzamsal konumda kalana kadar bu adımı tekrarlayın. </li></ol> 2. Üç Odakdışı Düzlemlerde at Görüntüleme <ol><li> Kiriş Expender önünde test hedefine yerleştirin. Içinden geçen ışık inci geçecek, böylece hedef yerleştirinLensin kaba merkezi. </li><li> Bir görüntü yakalamak. Bu görüntü bir çapa noktası olacak ve konumu z 0 olacak, x 0 (tüm diğer görüntüler konumu referans olacaktır). Bu görüntü I 1, b olacaktır. </li><li> (Lineer z sahne kullanarak) dz = 5.08 mm (veya 0.2) bir mesafe kamera geri kayması ve görüntü yakalamak. Bu görüntü I 2, b olacak. </li><li> Kamera DZ = 5.08 mm başka bir mesafe (z 0 göreli 10.16 mm) geri kayması ve görüntü yakalamak. Bu görüntü I 3, b olacaktır. </li><li> Geri z 0 gidin. </li></ol> 3. Diyafram taranıyor <ol><li> (Lineer x sahne kullanarak) yanal dx = 2.5 mm&#39;lik bir mesafe tüm görüntüleme sistemi Shift ve görüntüsünü yakalayabilir. Bu görüntü I 1, bir olacaktır. </li><li> Protokol 2 işlemi tekrarlayın. (Lineer z sahne kullanarak) Kamera DZ = 5.08 mm&#39;lik bir mesafe geri kayması ve bir görüntü yakalamak (I 2, a). Th geri kaymasıe kamera dz = 5.08 mm başka bir mesafe ve bir görüntü yakalamak (I 3, a). </li><li> Şimdi, diğer taraf için tekrarlayın. Görüntüleme sistemi dx = -2.5 mm&#39;lik bir mesafe Shift ve üç z pozisyonlarında üç görüntülerin bir dizi yakalamak (ben 1-3 c). </li><li> Z 0, x 0 geri dön. </li></ol> 4. Faz Alma (Sayısal Hesaplama) <ol><li> Üç kere yöntemi 14 ve görüntü I 1-3, b kullanarak, 1, b. Alındığı fazı kullanarak, B, Q 1 tanımlayan görüntünün optik fazı almak. </li><li> Iteratif süreç yakinsar doğrulamak için 2, | q 1, b | I 1 a, b ve arasındaki korelasyon katsayısı izleyin. Bunu yapmak için, MATLAB &#39;corr2&#39; işlevini kullanın. </li><li> I 1-3 a ve I 1-3, c faz alma işlemini tekrarlayın. </li></ol> 5. Süper Çözülmüş Görüntü (Sayısal Hesaplama) <ol><li> Uİntegral 15, geri mercek düzlemine tarlalar q 1, ac yaymak Fresnel boş alan yayılma (FSP) şarkı. Bu alanlar Ê lens, ac + olacaktır. </li><li> Geri lens geçmek amacıyla, exp (+ πix 0 2) / λf) tarafından elde edilen tarlalar Ê lens, ac + çarpın. - Bu alanlar Ê lens, ac olacaktır. </li><li> Alan Ê lens yerleştirmek için olarak, orijinal konumunda, yanal olarak dx = 2.5 mm&#39;lik bir mesafe kayması. </li><li> Yanal dx = -2.5 mm&#39;lik bir mesafe vardiya, orijinal pozisyonuna c, alan Ê mercek yerleştirmek için. </li><li> Bunları birleştirmek, ve sentetik diyafram boyutunu artırmak amacıyla üç Alanlar E lens, ac, Sum. </li><li> (-Πix 0 2) / λf) exp çıkan alanını çarpın, ve boş alan resim düzlemine bunu yaymak. </li><li> Bir faktör o tarafından bir çözünürlük iyileştirmetarama yönünde f 3 tanık olmalıdır. </li></ol>

<ol><li>De Loor, G. P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Possibilities+and+uses+of+radar+and+thermal+infrared+systems%5BTitle%5D)+AND+%22Photogrammetria%22%5BJournal%5D)">Possibilities and uses of radar and thermal infrared systems.</a> Photogrammetria. 24, 43-58 (1969).</li>
<li>Simonett, D. S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Remote+sensing+with+imaging+radar%3A+A+review%5BTitle%5D)+AND+%22Geoforum%22%5BJournal%5D)">Remote sensing with imaging radar: A review.</a> Geoforum. , 61-74 (1970).</li>
<li>Born, M., Wolf, E. <a target="_blank" href="http://scholar.google.com/scholar?hl=en&safe=off&q=author%3aBorn%2C+M+%22Principles+of+optics%3A+electromagnetic+theory+of+propagation%2C+interference+and+diffraction+of+light%22">Principles of optics: electromagnetic theory of propagation, interference and diffraction of light</a>. , Cambridge University Press. (1999).</li>
<li>Wiley, C. A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Synthetic+aperture+radars-a+paradigm+for+technology+evolution%5BTitle%5D)+AND+%22IEEE+Trans.+Aerospace+Elec.+Sys%22%5BJournal%5D)">Synthetic aperture radars-a paradigm for technology evolution.</a> IEEE Trans. Aerospace Elec. Sys. 21, 440-443 (1985).</li>
<li>Brown, W., Porcello, L. <a target="_blank" href="http://scholar.google.com/scholar?hl=en&safe=off&q=author%3aBrown%2C+W+%22An+introduction+to+synthetic-aperture+radar%22">An introduction to synthetic-aperture radar</a>. , Spectrum, IEEE. 52-62 (1969).</li>
<li>Cheney, M., Borden, B. Fundamentals of Radar Imaging. Siam. , (2008).</li>
<li>Otto, R., Fritz, L. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Die+lehre+von+der+bildentstehung+im+mikroskop+von+Ernst+Abbe%5BTitle%5D)+AND+%22Vieweg+Braunschweig%22%5BJournal%5D)">Die lehre von der bildentstehung im mikroskop von Ernst Abbe.</a> Vieweg Braunschweig. , (1910).</li>
<li>Gerchberg, W. R., Saxton, W. O. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((A+practical+algorithm+for+the+determination+of+phase+from+image+and+diffraction+plane+pictures%5BTitle%5D)+AND+%22Optik%22%5BJournal%5D)">A practical algorithm for the determination of phase from image and diffraction plane pictures.</a> Optik. 35, 237-246 (1972).</li>
<li>Misell, D. L. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((A+method+for+the+solution+of+the+phase+problem+in+electron+microscopy%5BTitle%5D)+AND+%22J.+Phys.+D+Appl.+Phys%22%5BJournal%5D)">A method for the solution of the phase problem in electron microscopy.</a> J. Phys. D Appl. Phys. 6, (1973).</li>
<li>Misell, D. L. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((An+examination+of+an+iterative+method+for+the+solution+of+the+phase+problem+in+optics+and+electron+optics%3A+I.+Test+calculations%5BTitle%5D)+AND+%22J.+Phys.+D+Appl.+Phys%22%5BJournal%5D)">An examination of an iterative method for the solution of the phase problem in optics and electron optics: I. Test calculations.</a> J. Phys. D Appl. Phys. 6, 2200-2216 (1973).</li>
<li>Misell, D. L. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((An+examination+of+an+iterative+method+for+the+solution+of+the+phase+problem+in+optics+and+electron+optics%5BTitle%5D)+AND+%22II.+Sources+of+error.+J.+Phys.+D+Appl.+Phys%22%5BJournal%5D)">An examination of an iterative method for the solution of the phase problem in optics and electron optics.</a> II. Sources of error. J. Phys. D Appl. Phys. 6, 2217-2225 (1973).</li>
<li>Fienup, J. R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Reconstruction+of+an+object+from+the+modulus+of+its+Fourier+transform%5BTitle%5D)+AND+%22Optics+Lett%22%5BJournal%5D)">Reconstruction of an object from the modulus of its Fourier transform.</a> Optics Lett. 3, 27-29 (1978).</li>
<li>Fienup, J. R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Phase+retrieval+algorithms%3A+a+comparison%5BTitle%5D)+AND+%22Appl.+Optics%22%5BJournal%5D)">Phase retrieval algorithms: a comparison.</a> Appl. Optics. 21, 2758-2769 (1982).</li>
<li>Gur, E., Zalevsky, Z. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Image+deblurring+through+static+or+time-varying+random+perturbation+medium%5BTitle%5D)+AND+%22J.+Electron.+Imaging%22%5BJournal%5D)">Image deblurring through static or time-varying random perturbation medium.</a> J. Electron. Imaging. 18, 033016-03 (2009).</li>
<li>Goodman, J. W. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Introduction+to+Fourier+Optics%5BTitle%5D)+AND+%22Roberts+%26+Company%22%5BJournal%5D)">Introduction to Fourier Optics.</a> Roberts & Company. , (2005).</li>
<li>Tippie, A. E., Kumar, A., Fienup, J. R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((High-resolution+synthetic-aperture+digital+holography+with+digital+phase+and+pupil+correction%5BTitle%5D)+AND+%22Optics+Express%22%5BJournal%5D)">High-resolution synthetic-aperture digital holography with digital phase and pupil correction.</a> Optics Express. 19, 12027-12038 (2011).</li>
<li>Lim, S., Choi, K., Hahn, J., Marks, D. L., Brady, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Image-based+registration+for+synthetic+aperture+holography%5BTitle%5D)+AND+%22Optics+Express%22%5BJournal%5D)">Image-based registration for synthetic aperture holography.</a> Optics Express. 19, 11716-11731 (2011).</li>
</ol>

Ifşa hiçbir şey yok.

Bu yazıda sunulan optik Yapay Açıklıklı Radar (OSAR) kavramı tarama yönünde bir nesnenin uzaysal çözünürlüğü artırmak amacıyla GS algoritması ve tarama tekniği kullanan yeni bir süper çözümlenir yaklaşımdır. Görüntüleme platformu hareketi kendi ürettiği bir hava veya uydu platformu kullanırken olabilir. Birçok zaman çoklama SR teknikleri farklı olarak, bu yöntem, görüntüleme işlemi sırasında sabit olduğu gerçeği dışında herhangi bir nesne önsel bilgi gerektirmez. Önerilen teknik, tarama yönünde, bir 3 faktör il...

Radar görüntüleme, nabız Radyo Frekans (RF) bir dar açılı ışın bir platform üzerine monte edilmiş bir anten kullanılarak aktarılır. Radar sinyal yüzey 1,2 doğru bir yan görünümlü yönde iletir. Yansıyan sinyal yüzeyden saçılan ve aynı anteni 2 tarafından alınır. Alınan sinyaller bir radar görüntüye dönüştürülür. Gerçek Açıklıklı Radar (RAR) azimut yönünde çözünürlük diyafram boyut 3 dalga boyu ile orantılı ve ters orantılıdır. Bu nedenle, daha büyük bir anten azimut yüksek çözünürlük gereklidir. Ancak bu uçak ve uydu gibi bir hareket eden platformlar büyük antenini zordur. 1951 yılında Wiley 4 görüntüleme platformu hareketi tarafından oluşturulan Doppler etkisini kullanır (SAR) Sentetik Açıklıklı Radar adı verilen yeni bir radar tekniği önerdi. SAR olarak, genlik hem de alınan sinyalin faz 5 kaydedilir </sup&gt;. SAR optik frekans yaklaşık 1-100 GHz 6 ve faz platformun üstüne monte edilmiş bir referans yerel rezonatör kullanılarak kaydedilir olduğu için bu mümkündür. Optik görüntüleme, daha kısa dalga boyları gibi görünür gibi, kullanılmış olan yaklaşık 1 um olan yakın enfraruj (NIR), yaklaşık olarak 10 ila 14 Hz arasında frekansı, yani. Alan şiddeti, yerine alan kendisi, standart silikon bazlı dedektörler kullanılarak saptanması için çok hızlı, optik faz değiştiği tespit ediliyor. Bir optik sistem aracılığıyla bir nesne görüntüleme da, optik açıklık, bir düşük-geçiş filtresi olarak hizmet vermektedir. Bu yüzden, nesnenin yüksek frekans alan bilgi 7 kaybolur. Bu yazıda faz kaybetti ve kırınım sınırı etkisi, yani ayrı ayrı yukarıda belirtilen konuların her çözmek hedefliyoruz. Gerchberg ve Saxton (GS) 8 optik faz retrie olabilir önerditekrarlanan bir işlem kullanarak ved. Misell 9-11 herhangi iki giriş ve çıkış uçaklar için algoritma genişletmiştir. Bu yaklaşımlar minimal ortalama kare hata (MSE) 12,13 ile bir faz dağılımının yakınsama kanıtlanmıştır. Gür ve Zalevsky 14 Misell algoritma geliştiren üç uçakları yöntem sundu. Biz SAR uygulamada anten ile yapıldığı gibi, görüntüleme lens kayması sırasında faz geri bize sentetik tarama ekseni boyunca açıklık etkin boyutunu artırmak ve sonuç olarak ortaya görüntü çözünürlüğünü geliştirmek için izin teklif ve deneysel olarak göstermektedir. Interferometrik ve holografiyi kullanılarak optik görüntüleme içinde SAR uygulama 16,17 iyi bilinmektedir. Ancak, önerilen yöntem (örneğin yan görünümlü hava platformu olarak) insicamsız görüntüleme için uygun hale, bir tarama görüntüleme platformu taklit hedeflenmektedir. Böylece, holografi kavramı, WHIch, bir referans ışını kullanan böyle bir uygulama için uygun değildir. Bunun yerine, revize Gerchberg-Saxton&#39;dan algoritması fazı almak için kullanılır.

<table><tbody><tr><td>Kırmızı Lazer Modülü</td><td>Thorlabs</td><td><a href="http://thorlabs.com/thorProduct.cfm?partNumber=LDM635">LDM635</a></td><td></td></tr><tr><td>10X Galilean Işın Genişletici</td><td>Thorlabs</td><td><a href="http://thorlabs.com/thorProduct.cfm?partNumber=BE10M-A">BE10M-A</a></td><td></td></tr><tr><td>Negatif 1951 USAF Test Hedefi</td><td>Thorlabs</td><td><a href="http://thorlabs.com/thorProduct.cfm?partNumber=R3L3S1N">R3L3S1N</a></td><td></td></tr><tr><td>Kare Filtrelerde 2 kişilik filtre tutucu</td><td>Thorlabs</td><td><a href="http://thorlabs.com/thorProduct.cfm?partNumber=FH2">FH2</a></td><td></td></tr><tr><td>1 Doğrusal Çeviri Aşamasında</td><td>Thorlabs</td><td><a href="http://thorlabs.com/thorProduct.cfm?partNumber=PT1">PT1</a></td><td>2x</td></tr><tr><td>&oslash için lens yuvası; 1 in Optik:</td><td>Thorlabs</td><td><a href="http://thorlabs.com/thorProduct.cfm?partNumber=LMR1">LMR1</a></td><td></td></tr><tr><td>Lens f = 100.0 mm</td><td>Thorlabs</td><td><a href="http://thorlabs.com/thorProduct.cfm?partNumber=AC254-100-A">AC254-100-A</a></td><td></td></tr><tr><td>Dereceli Halkayla Etkinleştirilen İris Diyaframı</td><td>Thorlabs</td><td><a href="http://www.thorlabs.com/thorproduct.cfm? Parça Numarası=SM1D12C">SM1D12C</A></td><td></td></tr><tr><td>2,5 mm x 2,5 mm Diyafram açıklığı ve eğiklik; 1 in</td><td>İç Mekan Prodüksiyonu</td><td></td><td></td></tr><tr><td>Yüksek Çözünürlüklü CMOS Kamera</td><td>Thorlabs</td><td><a href="http://thorlabs.com/thorProduct.cfm?partNumber=DCC1545M">DCC1545M</a></td><td></td></tr></tbody></table>

bir hareketli platform görüntüleme zaman çoğullama süper Çözme tekniği

Time Multiplexing Super Resolving Technique for Imaging from a Moving Platform

Biz, bir nesnenin çözünürlüğünü artırmak ve bu tür bir havada kalan bir platformun ya da uydu gibi bir hareket eden görüntüleme sistemi, üzerine yerleştirilmiş bir optik sistemin bir kırılma sınırı aşılması için bir yöntem önermektedir. Çözünürlük geliştirme iki aşamalı bir süreçte elde edilir. İlk olarak, üç düşük çözünürlük farklı defocused görüntüleri esir ediliyor ve optik faz geliştirilmiş iteratif Gerchberg-Saxton&#39;dan tabanlı algoritma kullanılarak alınır. Faz alma sayısal geri diyafram düzlemine alanını yaymak için izin verir. İkinci olarak, görüntüleme sistemi kaydırılır ve ilk adımı tekrar edilir. Diyafram düzlemde edilen optik alanlar birleştirilir ve bir sentetik delik merceği artan daha yüksek görüntü çözünürlüğü, sonuçta hareket yönü boyunca oluşturulur. Bir yöntem olup, mikrodalga rejimden iyi bilinen bir yaklaşım, anten büyüklüğü sentetik platformu boyunca artan edildiği Sentetik Diyafram Radar (SAR) olarak benzeryayılma yönü. Önerilen yöntem, laboratuvar deneyi ile gösterilmiştir.

<html> Dokuz çekilen görüntülerin (üç yan pozisyonlarında üç odak dışı görüntüler) için bir örnek Şekil 3&#39;de gösterilmiştir. GS yakınsama için bir örneği, Şekil 4&#39;te gösterilmiştir. I 1 merkezi görüntü için korelasyon katsayısı, b 0.95 üzerinde ve yan görüntüleri I 1 için korelasyon katsayısı, a, ve 1, c (tüm 0,99 geçirilen tüm sayısal simülasyonda) 0.85 üzerindedir. S...

Optik kırılma limiti aşmak için bir yöntem sunulmuştur. Optik tekrarlayıcı Gerchberg-Saxton&#39;dan algoritması kullanılarak faz alma ve ilk aşamanın tekrar takip görüntüleme sistemi vites: Bu yöntem, iki aşamalı bir süreci içerir. Bir sentetik lens açıklığı artan daha yüksek görüntü çözünürlüğü verimli, hareket yönü boyunca oluşturulur.

Bir Hareketli Platform Görüntüleme Zaman çoğullama Süper Çözme Tekniği

We propose a method for increasing the resolution of an object and overcoming the diffraction limit of an optical system installed on top of a moving ...

Bu prosedürün genel amacı, bir taramalı görüntüleme platformunun lens açıklığını sentetik olarak artırmaktır. Bu, öncelikle sistemin optik ekseni boyunca hareket ederken bir hedefin farklı şekilde odak dışı bırakılmış üç düşük çözünürlüklü görüntüsünün yakalanmasıyla gerçekleştirilir. İkinci adım, tüm görüntüleme sistemini dik olarak kaydırmak ve ardından hedefin üç odak dışı görüntüsünü almaktır.Ardından, görüntüleme sistemini optik eksenin diğer tarafına kaydırın ve hedefin üç adet daha odak dışı görüntüsünü yakalayın. Son adım, optik alanları belirlemek için optik fazların sayısal olarak geri getirilmesi ve ardından süper çözünürlüklü bir görüntü elde etmek için bunların uygun şekilde birleştirilmesidir. Sonuç olarak, hareket yönü boyunca sentetik olarak artırılmış bir lens açıklığı oluşturularak daha yüksek görüntüleme çözünürlüğü sağlanır.Önerilen tekniğin diğer zaman çoklamalı süper çözünürlüklü yaklaşımlara göre temel avantajı, tekniğimizin pasif olması ve bu nedenle süper çözünürlüklü görüntüyü elde etmek için daha sonra kullanılmayan kodlama desenlerinin projeksiyonuna ihtiyaç duymamasıdır. Bu deney normalde göreceli karanlıkta gerçekleştirilir. Ancak, protokolün daha iyi

time-multiplexing-super-resolving-technique-for-imaging-from-moving

Research

JoVE Journal

Engineering

Mühendislik

Lensfree optik tomografi &lt;1 um arasındaki konumsal bir çözünürlüğe sahip bir üç-boyutlu mikroskopi tekniktir x &lt;1 um x 15-100 mm arasında geniş bir görüntüleme-hacmi içinde, sırasıyla, x, y ve z, boyutları, içinde &lt;3...

Çok açılı Aydınlatma ve Pixel Super çözünürlüklü istihdam Lensfree On-chip Tomografik Mikroskopi

Iki renkli floresan mikroskop için çift kamera emisyon bölme sistemleri olağanüstü optik ve zamansal çözünürlük, paralel plaka akış odası yapışma deneyleri dahil olmak üzere bazı canlı hücre deneyleri bir şartı ile gerçek-zamanlı görüntü dizileri oluşturmak. Yazılım aynı anda kazanılmış emisyon kanalları görüntüleri birleştirmek için kullanıldığı zaman, yalancı görüntü dizileri üretilir.

Eşzamanlı Dual Kamera Emisyon Yarma Sisteminin Kullanılması İki Emisyon Kanallarda Gerçek zamanlı yakalama Görüntüleri: Uygulamalar Yapışma Hücre

Hücreler içinde birden fazla floresan etiketli molekül türünü aynı anda görüntülemek için floresan fotoaktivasyon lokalizasyon mikroskobunun (FPALM) kullanımını gösteriyoruz. Açıklanan teknikler, tek hücreler içinde onlarca nanometrelik bir hassasiyetle binlerce ila yüz binlerce ayrı floresan etiketli proteinin lokalizasyonunu sağlar.

Floresan Fotoaktivasyon Lokalizasyon Mikroskobu ile Biyolojik Yapıların Eş Zamanlı Çok Renkli Görüntülenmesi

Floro etiketli antikorların ardışık bağlanması ve elüsyonunu kullanarak heterojen nano yapılardaki çoklu molekülleri tek molekül doğruluğu ile görüntüleme yöntemi gösteriyoruz.

Madstorm kullanarak T hücrelerinin çok yönlü, süper çözünürlüklü görüntüsü

Lökosit ve trombositlerin işe alınması, arteriyogenez sırasında kollateral arterlerin etkili büyümesi için gerekli olan önemli bir bileşeni oluşturur. Multifoton mikroskopisi, arteriyogenez sırasında lökosit alımını ve ekstravazasyonunu incelemek için in vivo yüksek uzay-zamansal çözünürlüğe ve daha az foto-toksisiteye sahip hücre dinamiklerini izlemek için etkili bir araçtır.

Bir Murin Arka Bacak Modelinde Arteriyogenez Sırasında Lökosit Alımını İzlemek için Multifoton İntravital Görüntüleme

Uyarılmış Raman saçılması (SRS) mikroskopisi, biyomoleküllerin spesifik kimyasal bağların içsel titreşimine dayanarak etiketsiz görüntülenmesini sağlar. Bu protokolde, canlı farelerin omuriliğindeki hücresel yapıları görselleştirmek için entegre bir SRS ve iki fotonlu floresan mikroskobun enstrümantal kurulumu açıklanmaktadır.

İn vivo Kombine İki Foton Floresan ve Stimüle Raman Saçılma Mikroskobu ile Biyolojik Dokuların Görüntülenmesi

Geniş bant uyarılmış Raman saçılma (SRS) mikroskobu ile kimyasal görüntüler elde etmek için bir protokol sunuyoruz. Diferansiyel çok kanallı kilitleme tespiti ile çalışan bir SRS mikroskobuna dayanan protokol, numune hazırlamayı, SRS cihazının ayarlanmasını ve kimyasal olarak heterojen numunelerin farklı bileşenlerini çözmek için kemometriyi açıklar.

Geniş Bant Uyarılmış Raman Saçılma Mikroskobuna Dayalı Multipleks Kimyasal Görüntüleme

Çok katlı barkodlama görüntü analizi son zamanlarda tümör mikroçevresinin karakterizasyonunu geliştirmiş ve hücre kompozisyonu, fonksiyonel durum ve hücre-hücre etkileşimleri hakkında kapsamlı çalışmalara izin vermiştir. Burada, oligonükleotid konjuge antikorların barkodlamasını ve siklus görüntülemeyi kullanarak, yüksek boyutlu bir görüntü analiz tekniğinin kullanılmasına izin veren bir boyama ve görüntüleme protokolünü tanımlıyoruz.

Parafin doku örneklerinin tek hücreli analizinde immünoprofilleme ve mekansal haritalama karakterizasyonu için çoklanmış barkodlama görüntü analizi

Bu makale, peritoneal metastazların üç boyutlu mimarisini karakterize etmek için optimize edilmiş bir multipleks immünofloresan protokolünü açıklamaktadır.

Yinelemeli Beyazlatma Genişletilmiş Çokluk Yaklaşımı kullanılarak tümör taşıyan dokunun üç boyutlu görüntülenmesi

Bu protokol, optik foton yeniden atamalı olan dönen disk konfokal mikroskobu kullanarak derin, tam hücre tek moleküllü lokalizasyon mikroskopisi (SMLM) uygulanma prosedürünü özetler; böylece özel optik veya karmaşık aydınlatmaya ihtiyaç olmadan DNA-PAINT görüntüleme mümkün olur.

Optik foton yeniden atamalı dönen disk konfokal üzerinde DNA-PAINT ile tüm hücre süper çözünürlüklü görüntüleme

Bu protokol, yüksek çözünürlüklü hücresel ve alt hücresel görüntüleme için çoklu dizi dedektörüyle entegre edilmiş lazer taramalı konfokal mikroskop sisteminin gelişmiş görüntüleme uygulamalarını ve paylaşılan kaynak yönetimini detaylandırır. Bu iş akışı, tek bir platform içinde konfokalden süper çözünürlükle (~120 nm) çok modal görüntülemeyi mümkün kılarak nano ölçekli görselleştirmeyi daha erişilebilir kılar.

Süper Çözünürlüklü Görüntüleme ve Paylaşılan Yönetim: Multiplex Algılama ile Konfokal Mikroskopi İçin Bir Protokol

Keşfedin, hareketli bir görüntüleme platformu kullanarak optik faz geri kazanımı ve sistem kaydırma yöntemiyle sentetik mercek açıklığı artırma tekniğini. Bu pasif süper çözüm yöntemi, karmaşık kodlama desenleri olmadan yüksek çözünürlüklü görüntüleme sağlar.

Bir Hareketli Platform Görüntüleme Zaman çoğullama Süper Çözme Tekniği

Daha fazla video keşfet