The optical, electrical, and structural properties of dislocations and of grain boundaries in semiconductor materials can be determined by experiments performed in a scanning electron microscope. Electron microscopy has been used to investigate cathodoluminescence, electron beam induced current, and diffraction of backscattered electrons.
Extended defects such as dislocations and grain boundaries have a strong influence on the performance of microelectronic devices and on other applications of semiconductor materials. However, it is still under debate how the defect structure determines the band structure, and therefore, the recombination behavior of electron-hole pairs responsible for the optical and electrical properties of the extended defects. The present paper is a survey of procedures for the spatially resolved investigation of structural and of physical properties of extended defects in semiconductor materials with a scanning electron microscope (SEM). Representative examples are given for crystalline silicon. The luminescence behavior of extended defects can be investigated by cathodoluminescence (CL) measurements. They are particularly valuable because spectrally and spatially resolved information can be obtained simultaneously. For silicon, with an indirect electronic band structure, CL measurements should be carried out at low temperatures down to 5 K due to the low fraction of radiative recombination processes in comparison to non-radiative transitions at room temperature. For the study of the electrical properties of extended defects, the electron beam induced current (EBIC) technique can be applied. The EBIC image reflects the local distribution of defects due to the increased charge-carrier recombination in their vicinity. The procedure for EBIC investigations is described for measurements at room temperature and at low temperatures. Internal strain fields arising from extended defects can be determined quantitatively by cross-correlation electron backscatter diffraction (ccEBSD). This method is challenging because of the necessary preparation of the sample surface and because of the quality of the diffraction patterns which are recorded during the mapping of the sample. The spatial resolution of the three experimental techniques is compared.
Det har vært kjent i flere tiår som forlenget defekter innflytelse på den elektroniske struktur av halvledermaterialer 1-3. Effekten av utvidet defekter på resultatene av elektroniske enheter og andre programmer som for eksempel sensorer og solcellematerialer er under omfattende eksperimentell og teoretisk undersøkelse. Ikke desto mindre er det ingen generelt akseptert teori for beregning av de elektroniske tilstander av halvledere i nærvær av utvidet defekter. Dette er på grunn av kompleksiteten av elektroniske struktur beregninger i tilfelle av avvik fra den ideelle krystallgitteret og også det store mangfold av typer og konfigurasjon av utvidede defekter, såvel som de mulige kombinasjoner mellom dem og med 0-dim indre og ytre defekter.
De viktigste typer utvidede defekter er dislokasjoner (en-dimensjonale defekter) og korngrensene (2-dimensjonale defekter). I det følgende vil vi concentrate på begge disse typer utvidede defekter i form av eksperimenter som kan utføres i scanning elektronmikroskop (SEM). De eksperimentelle metodene som presenteres her gir informasjon om strukturelle, optiske og elektriske egenskapene til utvidet defekter og derfor indirekte kunnskap om elektroniske tilstander i halvledermaterialer som inneholder utvidet defekter. Kontrollen av defekten-relaterte elektroniske tilstander er et sentralt tema for anvendelsen av halvledere og drift av halvlederkomponenter.
For den strukturelle etterforskningen av utvidet defekter, kan elektronet backscatter diffraksjon (EBSD) teknikk brukes. Vanligvis er en EBSD måling utført ved punkt kartlegging med en stasjonær elektronstråle ved hvert punkt. EBSD gir da informasjon om den krystallografiske orientering av krystallgitteret av prøven i tilfelle av enkelt-krystallinsk materiale og av kornene i polykrystallinske materialer. for dette formål den eksperimentelt bestemte diffraksjonsmønstrene som dannes av bandene Kikuchi må analyseres ved sammenligning med simulerte mønster bestemt fra krystall romgruppen av materialet. Hvis programvaren for evaluering av orienteringsdata er i stand til å beregne feilorientering vinkelen mellom de krystallografiske koordinatsystemene av nabo kartlegging punkter, kan den typen av korngrense mellom dem bestemmes. Dersom feilorientering vinkelen er mindre enn 15 °, en lav vinkel korngrense (LAGB) er til stede; ellers er det en høy vinkel korn grense (HAGB). Den type HAGB er preget av sin Σ verdi der Σ -1 er brøkdel av gitterpunkter som ligger på en tilfeldighet gitter. Så, Σ = 3 står for svært symmetriske tvilling grensen fire. Hvis EBSD-mapping på to plan av prøvens overflate kan måles med en nøyaktig kunnskap om posisjonene til kartlegginger, type korngrenseplanet with Miller indekser hkl kan også bli vurdert av en metode foreslått av Randle 5.
Nylig ble en ny fremgangsmåte for evaluering av elektron diffraksjonsmønster som oppebæres av Wilkinson et al. 6, som tillater beregning av alle komponentene i den komplette lokal belastningstensor, f.eks., Absoluttverdiene for de tre normal belastning og de tre skjærtøyningen komponenter. Denne beregningen blir utført for hvert målepunkt i en kartlegging fra det tilsvarende diffraksjonsmønster i forhold til et referansemønster tatt på et uanstrengt krystall regionen med det samme krystallografiske orientering. Denne evalueringen er basert på måling av små forskyvninger av karakteristiske trekk ved EBSD mønster ved hjelp av krysskorrelasjonsteknikk som gir navnet ccEBSD. I forhold til et valgt referansepunkt, kan strekk komponenter og gitter rotasjoner måles med presiseringer av 10 -4 og 0,006 & #176 ;, henholdsvis 7. Påføring ccEBSD målinger på linje avsøker på tvers av korngrenser eller langs arrangementer av dislokasjoner, kan man bestemme lokalt mengden så vel som omfanget av strekk felt av disse utvidede defekter.
De optiske egenskapene til forskyvninger og korngrensene kan undersøkes ved spektral og bilde katodeluminisens (CL) teknikker. Den luminescens signal er forårsaket av strålings rekombinasjon av elektron-hull-par som er generert i halvledermateriale av den primære elektronstråle av SEM. Intensiteten av luminescens er proporsjonal med strålingen rekombinasjon effektivitet som er forholdet mellom den totale minoritetsbærer levetid til at strålingen rekombinasjon tid. Når dette forholdet er påvirket lokalt av defekter, kan en kontrast i den luminescens fordelingen bli observert i CL bildene. Normalt utvidet defekter fungere som non-strålingen rekombinasjon sentre og derfor luminescence fra båndbånd rekombinasjon er redusert i nærheten av utvidede defekter i forhold til den uforstyrrede halvledere. Imidlertid, i tilfelle av Si, Ge og enkelte sammensatte halvleder materialer, ved dislokasjoner så vel som på korngrensene, karakteristiske luminescens Bånd observeres viser fotonenergier som er lavere enn den for (direkte eller ikke-direkte) bånd-til-bånd rekombinasjon i bulkmaterialet 8-10. Som et eksempel, omfattende CL undersøkelser av bundet silisiumskiver og multi-krystallinsk silisium av Sekiguchi og medarbeidere 11-13 viste at forskyvninger og LAGBs er ansvarlig for opptreden av grunne og dype nivåer i bandet gap. De tilsvarende strålings overganger er betegnet som D-linjer i CL-spektra. Ikke desto mindre er fremdeles kontroversiell for interpretat rollen av stammen felt medfølgende arrangementer av forskyvninger og forvridning av forurensning med oksygen utfelling og overgangsmetallforurensningerion av D-linjen luminescens. Men hvis en tilordning av energien posisjonen til luminescens linje til en tydelig forlenget defekt med hell kan gjøres, da forekomsten av denne bestemt linje i den luminescens spekteret kan tas som et signal for tilstedeværelsen av denne defekten. For å øke intensiteten luminescens, det vil si., Strålings rekombinasjon i forhold til den ikke-strålings en, CL undersøkelser må utføres ved lave temperaturer (cryo-CL) for halvledermaterialer med indirekte båndstrukturer.
De elektriske egenskaper av de forlengede defekter anses her er kjennetegnet ved avbilding av elektronstrålen induserte strøm (EBIC) i SEM. Denne strømmen kan observeres når elektron-hull-par generert av den primære elektronstråle er atskilt med en innebygd elektrisk felt. Dette felt kan genereres av det elektriske potensial av den utvidede defekter selv eller ved Schottky-kontakter på prøvens overflate. Den EBIC bildekontrast resultater fra lokale variasjoner av lade-samling effektivitet på grunn av varierende rekombinasjon atferd på elektrisk aktive defekter. Den utvidede defekter vanligvis viser en økt bærer rekombinasjon slik at de vises mørkere i et EBIC bilde enn defekt frie regioner. Innenfor rammen av fysisk baserte modeller av defekter 14, en kvantitativ evaluering av den romlige avhengighet av EBIC signalet, noe som kalles kontrastprofilen, muliggjør bestemmelse av minoritetsbærer diffusjonslengden og levetid, så vel som overflaten rekombinasjon hastighet. Fordi disse parametere er avhengige av temperatur, bør EBIC undersøkelser også utføres ved lav temperatur (cryo-EBIC) for å oppnå et forbedret signal-til-støy-forholdet. Alternativt kan temperaturavhengige EBIC målinger muliggjøre bestemmelse av konsentrasjonen av urenheter dypt nivå på dislokasjoner i henhold til en modell som ble foreslått av Kittler og medarbeidere 15,16.
<p class = "jove_content"> Det bør bemerkes at de optiske og elektriske egenskapene til utvidet defekter i halvledere kan påvirkes i betydelig grad av forurensning og ved 0-dim indre defekter 17 som ikke kan løses ved elektronmikroskopi. Men kombinasjonen av de eksperimentelle metoder, ccEBSD, CL og EBIC, tilbyr muligheten til å visualisere de utvidede defekter og å kvantifisere deres grunnleggende egenskaper i SEM. For fremtidige søknader, der ikke bare feil analyse, men også hoppe av kontroll og feil teknikk er ment, vil dette kraftige verktøyet spille en viktig rolle i forbedring av ytelsen av halvlederkomponenter.SEM tilbyr muligheten til å lokalisere utvidede defekter i halvledermateriale, samt for å karakterisere deres strukturelle, optiske og elektriske egenskaper ved anvendelse av ccEBSD, CL og EBIC undersøkelser. Generelt er det ikke mulig å utføre alle tre metodene samtidig på den samme prøve. Men en kombinasjon av resultatene oppnådd i de forskjellige komplementære undersøkelsesmetoder, når den utføres i en rimelig sekvens, fører til en dypere forståelse av den fysiske naturen av effekter forårsaket av utvidede defekter.
For CL målinger som gir informasjon om de optiske egenskaper til utvidet defekter, et kritisk trinn i protokollen er prøveposisjoneringsprosedyre (trinn 1.6) på grunn av uønsket gløding av feil i prøven under oppvarming av indium folie (som sikrer en god termisk og elektrisk kontakt av prøven med prøveholder). Et alternativ til fremgangsmåten foreslåtter å montere prøven på prøveholderen av ledende sølvpasta ved RT. Imidlertid, av erfaring er det kjent at det organiske løsningsmiddel i pastaen kan føre karbon forurensning på prøvens overflate under skanningen i SEM. Forurensningen forringer kvaliteten på CL bilder så vel som av de EBSD diffraksjonsmønstre. I tillegg har trinnet 4.21 krever spesiell oppmerksomhet, hvor en brå økning av luminescens intensiteten av silisium kan forekomme under nedkjølings av prøven. Dette kan skade ytelsen til fotomultiplikatoren. Tvert imot, for tilfelle av uventet lav luminescens intensitet for den aktuelle prøve, bør man forsøke å forbedre justering av lys-oppsamlings speil (protokoll No. 4,23) fordi den innledende speilet justeringen ble utført på en testprøve ved RT i en litt annen rekke bølgelengde.
Angå instrumentale begrensninger metoden, må man ta hensyn til at ved svært lave Temperatures scenen med prøven kan flyttes kun ved ± 5 mm i x- og y-retningene som begrenser arealet av prøvene som skal undersøkes. Denne begrensningen er på grunn av faren for sprøbrudd av han overføringsrøret. Prøve dimensjoner for kryo-eksperimentene gitt i 1.1 og 1.2 er også begrenset av eksperimentelle forhold. Slik at overflatearealet av prøvene bør justeres til størrelsen på prøveholderen for å sikre en optimal termisk kontakt med kjøleribben. Den lave anbefalte tykkelsen på silisium prøvene begrenser temperaturgradient i utvalget for kryo-eksperimenter. For et utvalg tykkelse på 200 um, ble temperaturen i midten av interaksjonen volum for de primære elektroner i overflateregionen funnet å økes med mindre enn 5 K i forhold til temperaturen som er målt ved overflaten av prøveholderen. Den høye skannehastighet og lav forstørrelse slått bare for nedkjøling prosedyren i trinn 4.5 og 4.17, sikre at the region av interesse holdes rent. Dette er på grunn av varmeoverføring ved skanning-elektronstråle som opprettholder en temperatur som alltid er litt over temperaturen i resten av prøven regionene som virker som kondensfelle for restgass i den SEM kammeret. Vanligvis er alle parameterne oppført i trinn 4,24 til CL-spektroskopi optimalisert for måling av den såkalte D-linjen luminescens i bulk silisium ved den eksperimentelle satt opp i henhold til utstyrsliste. Parametrene må tilpasses hvis undersøkelser av den luminescens som skal utføres på andre halvledermaterialer.
Uavhengig av energiområdet av den luminescens observert en ytterligere begrensning av de CL målingsresultatene fra den lystoppsamlings speil fordi lys som kommer fra strålings rekombinasjonsprosesser i hele rekombinasjon volum er samlet inn av speilet og således bestemmer den grå verdien av det tilsvar CL bilde pixel som er assigned til plasseringen av elektronstrålen på prøvens overflate. På grunn av at diameteren av rekombinasjon volum (som er sammenlignbar med eksitasjon volum) er større enn pikselstørrelsen selv ved lav forstørrelse, fører denne virkning en romlig smearing av luminescens signal, og derfor begrenser romlig oppløsning. Ikke desto mindre gjør det mulig for CL undersøkelse en avbildning av den lokale fordeling av mono- eller pankromatiske luminescens med et medium spektral oppløsning, og kan kombineres med photoluminescence undersøkelser for å gi en større spektral oppløsning. Nylig, som et alternativ eksperimentelle metoden til CL-målinger, ble en mikroskopisk og spektroskopisk kartlegging av forvridning relatert photoluminescence foreslått av gruppen av Tajima og medarbeidere 26. Den romlige oppløsning av photoluminescence kartleggingen er klart lavere enn i CL bilder, men de photoluminescence undersøkelsene gjør i tillegg polarisasjonen av det dypt nivå emisjonsbånd tilsvarrelatert til dislokasjoner skal fastsettes i LAGBs med twist og tilt strukturer 27,28.
I tilfelle av EBIC undersøkelser, som gir innblikk i de elektriske egenskapene til utvidet defekter, det ikke finnes alternative metoder for avbildning av den lokalt varierende kostnad-samling effektivitet i halvledermaterialer med en forhold romlig oppløsning. Men også for EBIC målinger, blir kritiske trinn er inkludert i protokollen. Så i trinnet 5.13, er variasjonen av den EBIC bilde med synkende temperatur antas å oppstå fra den temperaturavhengige egenskaper av de utvidede defekter. Imidlertid kan kvaliteten av kontaktene endres ved temperaturer under romtemperatur og følgelig påvirke EBIC bildet. Temperaturen påvirker Schottky kontakt, laget med et passende lag av Al i tilfelle av p-type og med Au i tilfelle av n-type silisium, på grunn av de forskjellige varmeutvidelseskoeffisienter som skiller kontaktlaget fra silicon underlaget. Dessuten er ikke stabil ved temperaturer under 160 K. Normalt den ohmske kontakten gjennom en gallium-indium eutektikum, reduksjon av kontaktkvaliteten fører til en sterkt redusert EBIC signal for store områder. I dette tilfelle kontaktene må fornyes. For EBIC undersøkelser ved romtemperatur, er det også tenkelig at kontaktene for de EBSD målinger kan gjøres ved binding av prøven til et passende bærerkortet. En annen medvirkende begrensning av EBIC målinger er forårsaket av den utstikk av kontaktspissen holderne over prøvens overflate. For å unngå en kollisjon mellom kontaktspissen og holderen polstykket av SEM WD bør være minst 15 mm.
I den eksperimentelle fremgangsmåte for ccEBSD undersøkelser som kan brukes for å estimere den langtrekkende stamme felt utvidede defekter, kan fremgangsmåten er kritisk. Den mest utfordrende delen av forsøket er prøveopparbeidelse, spesielt den siste poler prosedyren (protocol No. 3.1), som må utføres forsiktig for å unngå dannelsen av ytterligere overflatedefekter. Hvis det ikke kan oppnås noen Kikuchi mønster, er ofte kvaliteten på prøvens overflate ikke er tilstrekkelig. Imidlertid, blant silisiumenkeltkrystaller med slip linjer på overflaten etter plastisk deformasjon, en god diffraksjonsmønster kunne oppnås som var godt egnet for ccEBSD evalueringen. Overflateruheten av disse prøvene ble analysert ved atomkraftmikroskopi, hvilket ga en høyde variasjon i området opp til 500 nm. Derfor er ekstremt høye indre stammer eller amorfe overflatesjikt synes å være ansvarlig for uskarpe diffraksjonsmønstre i stedet for den ufullkomne glatthet av prøvens overflate. Et ytterligere problem kan være et lavt signal fra den sammenhengende spredte elektroner i forhold til bakgrunnen. Da en økning av sondestrømmen ved konstant akselerasjon av spenning og / eller en mer nøyaktig bestemmelse av bakgrunnssignalet (protokoll trinn No. 6,12) are nyttig. For å minimere prøven bevegelse under en langvarig ccEBSD måling, anbefales det å fikse prøven mekanisk (protokoll nr 3.2).
Instrumental begrensninger for ccEBSD undersøkelser kan oppstå dersom vippe av prøveoverflaten i forhold til hendelsen elektronstråle er realisert ved vinkelen på scenen. Det er så sterke begrensninger for bevegelse av prøven på grunn av en kollisjonsrisiko med polstykket og kammerveggene. Videre er det sterkt anbefalt å bruke bare linje skanninger som er parallelle med tilt aksen (og dermed vises horisontalt på SEM-skjermen), fordi det første vertikale skanner har en stor sum feil for de interne belastninger på grunn av feil på prøven tilt. For det andre løpet EBSD, er lateral oppløsning høyere (faktor på ca 3 for 70 ° tilt) langs vippeaksen enn vinkelrett på den. Den nedre grense for verdien av belastningstensor komponentene beregnet for Si fra ccEBSD undersøkelser er ca.2 x 10 -4, som er den tilfeldige feil. I tillegg må det understrekes at ccEBSD teknikken ikke kan brukes i nærvær av store gitter rotasjoner (> 4 °) henviser til referansepunktet eller svært nær korngrensene, hvor EBSD mønstre fra ulike korn overlapper hverandre. Den fysiske begrensning av ccEBSD undersøkelser vedrørende den romlige oppløsning av stammen bestemmelse er på grunn av omfanget av elektrondiffraksjon som ble funnet å være omtrent 50 nm langs prøven vippeaksen. I sammenligning med røntgendiffraksjons-forsøk for bestemmelse av indre påkjenninger, er det en klar fordel på grunn av den betydelig større interaksjonen volum av røntgenstråler selv i tilfelle av røntgen-diffraksjon μ. For halvledermaterialer, kan undersøkelsen av forstyrrelser av den isotropiske brytningsindeksen ved en polarscope også anvendes for bestemmelse av indre spenninger, men den romlige oppløsning av denne fremgangsmåte er lavere ennnoen hundre nm 29. En alternativ fremgangsmåte for bestemmelse av romlig løst tredimensjonale belastning tilstand i krystallene er basert på spalting av høyere orden Laue soner (HOLZ) linjer. Denne fremgangsmåte må utføres i et transmisjons-elektronmikroskop (TEM) ved hjelp av en elektron biprism for elektron interferometri 30. Men i motsetning til de ccEBSD undersøkelser i SEM, krever TEM undersøkelse fremstilling av en folie fra prøven som endrer de indre belastninger som skyldes relaksasjonseffekter.
I fremtidige studier, vil ccEBSD målinger også bli utført ved lave temperaturer. Dette vil tillate undersøkelsen de strukturelle, optiske og elektriske egenskaper, ikke bare på det samme utvidede defekten, men også ved den samme temperatur.
The authors have nothing to disclose.
Support of this work by the German Research Foundation (DFG) within the framework of the Research Training Group 1621 is gratefully acknowledged by Paul Chekhonin. All authors are grateful to Dietmar Temmler (Fraunhofer FEP Dresden) for providing the electron beam processed Si samples showing liquid phase re-crystallisation. Special thanks go to Stefan Saager and Jakob Holfeld for the preparation of the figures for the SEM equipment and the EBSD set-up. We thank Michael Stavola for detailed discussions and help with this work.
cryogenic liquids: | Linde http://www.linde-gas.de, Air Liquide http://www.airliquide.de/ | ||
liquid helium ( LHe ) | for cooling of the cryostat | ||
liquid nitrogen ( LN2 ) | for cooling of the PMT R5509-73 | ||
indium wire | chemPUR http://chempur.de/ | 900898 | CL sample preparation: for good electrical and thermal coupling between cryostat and sample |
mica | plano GmbH http://www.plano-em.de/ | V3 | isolation of EBIC sample holder and good thermal coupling to the cryostat |
aluminium wire, gold wire | chemPUR http://chempur.de/ | 009013, 900891 | purity 99.99 %, material for formation of Schottky contact for EBIC measurements |
Indium-Gallium eutectic solution | Alfa Aesar | 12478 | to form ohmic contact on the backside of the sample for EBIC measurements |
liquid chemicalsVLSI Selectipur (de-ionized water, acetone, ethanol) |
VWR | 52182674, 51152090 |
for sample preparation: cleaning and surface treatment |
hydrofluoric acid | VWR | 1,003,382,500 | necessary to remove surface oxide layer on Silicon samples immediately before investigation; follow safety precautions! |
MicroCloth | Buehler http://www.buehler.com/ | 40-7222 | polishing cloth |
MasterMet 1 (0.02µm) | Buehler http://www.buehler.com/ | 40-6380-006 | SiO2 polishing suspension |
scanning electron microscope (SEM) | Carl Zeiss AG http://www.zeiss.de/microscopy/ | Ultra 55 | field emission gun |
SEM-CL system | EMSystems | Customized, following equipment belongs to CL system: | |
SEM stage for cryostat | Kammrath & Weiss http://www.kammrath-weiss.com | ||
KONTI cryostat | Cryovac http://www.cryovac.de/ | 3-06-4609C-7674 | cooling of sample |
liquid He transfer line for KONTI cryostat | Cryovac http://www.cryovac.de/ | 3-01-3506C-SO | |
cryogenic Temperature Controller | Cryovac http://www.cryovac.de/ | TIC-304 MA | controlling the flow rate of cryogenic |
Photomultiplier Tube (PMT) | Hamamatsu http://www.hamamatsu.com | R5509-73 | for NIR spectral range |
PMT housing and cooler | Hamamatsu http://www.hamamatsu.com | C9940-2 | |
HV power supply | Heinzinger electronic GmbH http://www.heinzinger.de/ | LNC 3000-10 neg | for operating of the PMT |
Monochromator | Sol Instruments Ltd. http://www.solinstruments.com | MS2004i | |
PMT | Hamamatsu http://www.hamamatsu.com | R3896 | for visible spectral range |
CCD digital camera | Proscan GmbH, Proscan Special Instruments Ltd. http://www.proscan.de | HS 101 H | for visible spectral range |
control program | Proscan GmbH, Proscan Special Instruments Ltd. http://www.proscan.de | PSI line | for controlling spectral CL measurements with CCD or PMT detectors |
laptop | Dell | Latitude 110L | hardware for running the control program |
LHe dewar | cryotherm http://www.cryotherm.de/ | Stratos 100 SL | container for cryogenic |
LN2 dewar | container for cryogenic | ||
protective glasses | pulsafe | protective equipment | |
protective gloves | tempex | Protect line Mod. 4081052 | protective equipment |
heating tape | Thermocax Isopad GmbH http://www.isopad-solutions.com | IT-TeMS 6 | to prevent or reduce icing of the flexible hoses during cooling |
diaphragm pump | Vacuubrand GmbH & Co KG http://www.vacuubrand.com | ME4 | to provide the flow rate of the cryogenic |
vacuum accessoires: flexible hoses, seals, locking rings | connectors for cryogenic CL or EBIC set-up | ||
specimen current EBIC amplifier | KE developments / Deben http://deben.co.uk/ | Type 31 | Measuring the EBIC current |
high vacuum chamber with metal evaporation | customized | formation of Schottky contact for EBIC measurements | |
heating plate | Retsch GmbH http://www.retsch.de | SG1 | CL sample preparation |
EBSD detector Nordlys | HKL | no more available; can be replaced by the Oxford EBSD detectors NordlysMax3 or NordlysNano | |
EBSD acquisition and evaluation software Channel 5 | HKL | no more available; can be replaced by the Oxford EBSD Software AZtecHKL | |
ccEBSD program ccEBSD_v1.07.exe | in house written program | for use please contact authors | |
EBSD interface with remote control system | Carl Zeiss AG http://www.zeiss.de/microscopy/ | necessary for the electron beam control and parameter transfer between EBSD system and SEM | |
Vibromet2 | Buehler, http://www.buehler.com/ | 671635160 | vibratory polisher |