Summary
جيل فعال من الظواهر غير الخطية المتعلقة المرتبة الثالثة البصرية قابلية غير الخطية Χ (3) ويرد التفاعلات في المجهرية السيليكا الرنانة ثلاثة أسباب في هذه الورقة. التفاعلات هنا ذكرت هي: حفز رامان نثر (SRS)، وأربع عمليات موجة خلط تضم بتنشيط مكافحة ستوكس رامان نثر (سارس).
Abstract
يمكن المجهرية عازلة تحصر الضوء والصوت لفترة من الزمن من خلال الجودة العالية عامل يهمس سائط معرض (WGM). يمكن اعتبار المجهرية الزجاج كمخزن للطاقة مع مجموعة كبيرة من التطبيقات: مصادر الليزر المدمجة، وأجهزة الاستشعار الحيوية حساسة للغاية والظواهر غير الخطية. ويرد بروتوكول لتصنيع كل من المجهرية ونظام اقتران. ومقرنة الموصوفة هنا هي الألياف مدبب. جيل فعال من الظواهر غير الخطية المتعلقة المرتبة الثالثة البصرية قابلية غير الخطية Χ (3) ويرد التفاعلات في المجهرية السيليكا الرنانة ثلاثة أسباب في هذه الورقة. التفاعلات هنا ذكرت هي: حفز رامان نثر (SRS)، وأربع عمليات موجة خلط تضم بتنشيط مكافحة ستوكس رامان نثر (سارس). ويرد دليل على ظاهرة محسنة تجويف بسبب عدم وجود ارتباط بين المضخة، إشارة والمهمل: وضع الرنانة ديه في الوجود من أجل الحصول على زوجإشارة والمهمل. في حالة التذبذبات hyperparametric (خلط أربعة موجة وحفز مكافحة ستوكس رامان نثر)، يجب على وسائل الوفاء الحفاظ على الطاقة والزخم، وأخيرا وليس آخرا، يوجد بينهما تداخل المكاني جيد.
Introduction
يهمس المرنانات وضع معرض (WGMR) تظهر اثنين من خصائص فريدة من نوعها، وعمر الفوتون طويلة وحجم الوضع الصغيرة التي تسمح بتخفيض عتبة الظواهر غير الخطية 1-3. يهمس وسائط معرض وسائط البصرية التي تقتصر على واجهة الهواء عازلة بواسطة الانعكاس الكلي الداخلي. ويرجع ذلك إلى الحبس مكانية عالية حجم صغير وضع في حين يرتبط الحبس الزمني لس عامل الجودة من تجويف. WGMR يمكن أن يكون هندستها مختلفة، وهناك تقنيات تصنيع مختلفة مناسبة للحصول على ارتفاع المرنانات س 4-6 تجاويف التوتر السطحي مثل المجهرية السيليكا المعرض قرب خشونة نطاق الذرية، والذي يترجم في العوامل ذات جودة عالية. كلا النوعين من الحبس تقلل إلى حد كبير عتبة التأثيرات اللاخطية بسبب تراكم الطاقة قوي داخل WGMR. كما يسمح مستمرة موجة (CW) غير الخطية البصريات.
ويمكن وصف WGMR باستخدام الالبريد أعداد الكم ن، ل، م والدولة استقطابها، في تشابه قوي مع ذرة الهيدروجين 7. التناظر الكروي يسمح للفصل في شعاعي وتبعيات الزاوي. ونظرا لحل شعاعي بواسطة وظائف بسل، تلك الزاوية من قبل التوافقيات كروية 8.
زجاج السيليكا هو centrosymmetric، وبالتالي الظواهر الدرجة الثانية تتعلق Χ ممنوعة (2) التفاعلات. في سطح microsphere، هو كسر قلب من التماثل وΧ (2) ظواهر يمكن ملاحظتها 1. ومع ذلك، وظروف مطابقة مرحلة لتوليد تردد من الدرجة الثانية هي أكثر تعقيدا من ما يعادل في توليد تردد من الدرجة الثالثة، وخاصة لأن موجات المعنية هي مختلفة تماما، ودور تشتت يمكن أن تكون هامة جدا. التفاعلات من الدرجة الثانية ضعيفة للغاية. موازين الطاقة المولدة مع س 3 في حين لثيأجل الثالثة تفاعل موازين الطاقة المولدة مع س 4. 9 ولهذا السبب، فإن التركيز على هذا العمل هو ثالث ترتيب البصرية قابلية غير الخطية Χ (3) التفاعلات مثل حفز رامان نثر (SRS) ومحفز Antistokes رامان نثر (سارس) ، ويجري السارس التفاعل أقل استكشاف 10،11. تشانغ 12 و 13 كامبايلو رائدة في دراسات الظواهر غير الخطية باستخدام قطرات من المواد غير الخطية للغاية كما WGMR كنه نابض الليزر مضخة بدلا من الأسلحة الكيميائية. المجهرية السيليكا 14،10 وmicrotoroids 15 قدمت منصات أكثر استقرارا وقوية بالمقارنة مع قطرات صغيرة، والحصول على الكثير من الاهتمام في العقود الأخيرة. بشكل خاص، المجهرية السيليكا هي سهلة جدا لصنع والتعامل معها.
SRS هو عملية اكتساب النقية التي لا يمكن أن يتحقق بسهولة في السيليكا WGMR 14،15، منذ وصولها إلى عتبة يكفي. في هذه الحالة، circulati عاليةنانوغرام كثافة داخل WGMR يضمن رامان الليزرة، ولكن لالتذبذبات حدودي غير كاف. في هذه الحالات، التذبذبات فعالة تتطلب المرحلة ومطابقة الوضع والطاقة وقانون الحفاظ على الزخم والتداخل المكاني جيد للجميع وسائط الرنانة التي ينبغي الوفاء بها 16-18. هذا هو الحال بالنسبة لمرض السارس وFWM بشكل عام.
Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.
Protocol
1. تصنيع فوق العالي عامل من الجزئي الجودة
- تجريد حوالي 1-2 سم من معيار واحد واسطة (SMF) الألياف السيليكا قبالة طلاء الاكريليك لها باستخدام متجرد البصرية.
- تنظيف الجزء جردت مع الأسيتون ويلتصق به.
- إدخال طرف المشقوق في ذراع واحدة من الربط الانصهار وإنتاج سلسلة من عمليات التصريف القوس الكهربائي باستخدام وحدة تحكم جهاز الربط. حدد "التشغيل اليدوي" من القائمة تحكم الربط، تعيين قيم لمستوى طاقة قوس وقوس المدة إلى 60 و 800 ميللي ثانية، على التوالي؛ حدد "القوس"، ودفع القاع "+".
- مرة واحدة في المجال يتشكل، ووقف، وتناوب على الألياف بنسبة 90 درجة وكرر الخطوة 1.3.
- كرر الخطوة 1.3 4 مرات على الأقل للحصول على microsphere من حوالي 160 ميكرون. كرر 16 مرة للحصول على microsphere من حوالي 260 ميكرون.
ملاحظة: إن التصريف القوس الكهربائية تنتج ارتفاع درجة حرارة انصهار اللازمة لصهر الزجاج السيليكا. وsurfacوه التوتر رسم كروي من طرف الألياف ثائرة. حجم مجالات يتناسب طرديا مع عدد من الطلقات قوس، تشبع في قطرها حوالي 350 ميكرون، كما يمكن أن نرى في الشكل 1 19. تناوب يضمن الشكل الكروي للمرنان.
2. رسم الألياف مستدق
ملاحظة: مطلوب الألياف مدبب أيضا لاقتران الضوء في microresonators. فإن حجم microsphere تحديد الخصر من تفتق. لأقطار المجال أكبر من 125 ميكرون، وقطرها من تفتق يمكن أن يكون حوالي 3-4 ميكرون. لأصغر، قطر تفتق يجب أن يكون أصغر، ويقول 1-2 ميكرون. من اجل الحفاظ على خسائر على مستوى منخفض والحصول على وضع واحد فقط في قسم مدبب (واحد أساسي)، ومستدق يجب أن يكون ثابت الحرارة (التحول التدريجي من سميكة لقطر رقيقة). ويبلغ طول نموذجي من قسم مدبب ثابت الحرارة حوالي 2 سم. فيقوإعادة 2 يدل على جهاز محلية الصنع لسحب الألياف والشكل 3A يظهر microphoto منطقة الخصر نموذجية.
- قطاع 3-4 سم من معيار واحد واسطة (SMF) الألياف السيليكا قبالة طلاء الاكريليك لها باستخدام متجرد البصرية، وتوصيل الألياف تنتهي ليزر (المدخلات) والسلطة متر (المخرجات). مما لا شك فيه أن المنطقة جردت تقريبا في منتصف الألياف، وليس في نهاية واحدة. استخدام فاصل الألياف عارية من أجل أن تكون قادرة على توصيل الألياف ينتهي إلى متر الليزر والطاقة. وضع الليزر والسلطة متر على قمة مقاعد البدلاء العمل.
- وضع الألياف جردت داخل اسطوانة الألومينا قصيرة، وينتهي المغلفة للألياف إلى مرحلتين الترجمة التي تحفيز وقت واحد أثناء عملية سحب.
- حرارة الاسطوانة الألومينا (الذي يقوم بدور الفرن) من خلال لهب الأوكسجين البوتان تصل إلى درجة حرارة قريبة من درجة انصهار من السيليكا (حوالي 2100 درجة مئوية).
- استنتاج adiabaticity من تفتق من observation للانتقال من ضوء الليزر التي تعمل على 635 نانومتر. تأكد من أن في الانتاج والحفاظ على بقعة دائرية متجانسة في حين مستدق، مشيرا إلى أنه لا توجد طريقة الهرولة يحدث. وقف سحب والتقاعد اللهب عندما توقف القدرة المرسلة تتأرجح، وثابتة مع مرور الوقت.
- الغراء الألياف مدبب إلى شريحة المجهر والزجاج على شكل في شكل U لاستيعاب تفتق (انظر الشكل 3B). استخدام شريحة ميكروسكوب الأبعاد 76x26x1.2 مم.
3. تصنيع المجهرية الصغيرة
ملاحظة: المجهرية الصغيرة بأقطار أقل من حجم الألياف القياسية يرتدون تتطلب مستدق السابق من الألياف. الحد الأدنى لقطر تم الحصول عليها باستخدام هذه الطريقة حوالي 25 ميكرون.
- باتباع الباب 2، رسم الألياف مدبب، وسحب حتى وقوعه.
- اتبع كافة الخطوات من القسم 1 (تلفيق المجهرية UHQ) ولكن في الخطوة 1.3، تعديل القيم على التعاون الربطntroller على النحو التالي: السلطة قوس 20، ومدة القوس 1200 ميللي ثانية.
4. اقتران الضوء في Microsphere
ملاحظة: نحن نستخدم تفتق للضوء زوجين في microsphere وقياس الرنين من ميكروريسوناتور.
- 4.1. إعداد بولي كلوريد الفينيل حامل / الألومنيوم على شكل حرف T مع قناة في الوسط. إصلاح الجذعية الألياف المتبقية من microsphere مع قطعة من السحر سكوتش أو شريط لاصق ورقة إلى حامل. المشبك حامل مع اثنين من البراغي في مرحلة الترجمة مع المحركات كهرضغطية ودقة تحديد المواقع من 20 نانومتر.
- إصلاح تفتق لصقها على شريحة زجاجية في مرحلة الترجمة آخر مع الطائرة شريحة وضع عمودي على الساق الألياف microsphere. لصق نهايات مستدقة لكابلات الألياف إنهاؤها. قم بتوصيل أحد ليزر ديود الانضباطي وغيرها من واحد إلى الثنائي الضوئي InGaAs كاشف.
- استخدام أنبوب المجهر مع مسافة العمل الطويلة (> 20 ملم) للمشاركةntrol الفجوة بين تفتق وmicrosphere. من أجل مراقبة النظام في المكان الاتجاه الآخر مرآة في 45 درجة فيما يتعلق باتجاه أنبوب بحيث الموقف تفتق نسبة إلى خط الاستواء من microsphere يمكن السيطرة عليها.
- ضع خط الاستواء من microsphere في اتصال مع الألياف مدبب.
- بدوره على الليزر والتحقق من الطيف انتقال من النظام microsphere-تفتق في الذبذبات.
- ضبط الليزر CW تعمل على 1550 نانومتر حتى تظهر الأصداء. ويمكن تحديد الأصداء كما شكل Lorentzian الانخفاضات في الطيف.
- قياس linewidth الرنين (الكامل نصف كحد أقصى عرض للتراجع Lorentzian شكل). حساب معامل س كما تردد من مضخة مقسوما على linewidth الرنين.
- تقليل / زيادة الفجوة بين المجال وتفتق، وتغيير كل من عرض الرنين وعمق لزيادة / خفض كفاءة اقتران.
- إدراج الإربيوم مخدر الألياف مكبر للصوت (EDFA) بين الليزر CW تعمل على 1550 نانومتر والمخفف. يعمل EDFA في نطاق الطول الموجي لل1،530-1،570 نانومتر. ملاحظة: سيؤدي هذا إلى تعزيز قوة الليزر، ليصل الحد الأقصى لانتاج الطاقة من 2 الآثار دبليو اللاخطية تحتاج القوى مدخلات عالية يبين الشكل 4 رسما تخطيطيا للانشاء التجريبية.
- ربط واحدة من نهاية تفتق مع كابلات الألياف إنهاء لالخائن 3 ديسيبل. ربط واحدة من الألياف الانتاج التقسيم إلى محلل الطيف الضوئي وغيرها من واحد إلى جهاز الكشف عن الصورة التي يتصل بها الذبذبات.
- تم العثور على لحن ليزر من الأعلى إلى ترددات منخفضة حتى صدى مع الانجراف الحرارية مقارنة مع الطول الموجي سرعة المسح الضوئي لليزر. عندما يتحقق الحرارية تأمين الذاتي 20 توسيع نطاق صدى يمكن أن ينظر إليه على الذبذبات.
- تحقق انتاج الطاقة التي تنتقل من خلال تفتقإلى محلل الطيف الضوئي. زيادة قوة حتى يظهر خط ليزر رامان. وdetuned أنه من الطول الموجي ضخ حوالي 13.5 THz لل.
Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.
Representative Results
ملفقة العوامل س من المجهرية بعد بروتوكول وصف أعلاه هي ما يزيد على 10 8 (الشكل 5) لأقطار كبيرة (> 200 ميكرون)، والتي تزيد عن 10 6 لأقطار صغيرة (<50 ميكرون). على النقيض صدى تزيد عن 95٪ (على مقربة من اقتران حرج) يمكن ملاحظتها بسهولة. لشدة تعميم عالية، والآثار غير الخطية التالية في منطقة الأشعة تحت الحمراء ويمكن ملاحظة: حفز رامان نثر (SRS)، تتالي SRS 21، حفز مكافحة ستوكس رامان نثر (سارس) وأربعة موجة خلط (FWM) ونحط FWM. تضخيم مكاسب رامان بطريقة متساوية على ضوء السفر في الأمام وباتجاه الوراء، خلق موجات دائمة لSRS وتتالي SRS. FWM أزواج يسافرون الأمواج. مثال على القياسات يمكن أن ينظر في أرقام 6 و 7.
شملت رقمه 6 يظهر اثنين من SRS خطوط مفصولة 100 نانومتر (1608 نانومتر و 1708 نانومتر) وعلى مقربة من مضخة وتتالي أربعة الفوتون عملية حدودي على أساس استقامة كير الإلكترونية من وسيلة، لmicrosphere من حوالي 50 ميكرون من قطر، ضخت في 1،546.6 نانومتر. في هذه الحالة تحولت FWM، واثنين من الفوتونات من مضخة تولد إشارة والمهمل الفوتون. وقد تم الحصول على نتائج مماثلة من قبل ضخ microsphere من حوالي 98 ميكرون من قطر في 1551 نانومتر (الشكل 7). هنا، يمكن أن ينظر مشط رامان تركز في 1،666.2 نانومتر، ويمكن رؤية خطوط الثانوية في المنطقة المجاورة للمضخة مع الكفاءة المنخفضة (تحولت FWM). أيضا، يتم توسيط خط مكافحة ستوكس في 1451 نانومتر، ويتم فصل اثنين sidebands متماثل بنسبة 10 نانومتر. في هذه الحالة، يتم المبنية في المجالات مضخة وستوكس بما فيه الكفاية، ولكن ما يعوق كفاءة السارس من عدم تطابق المرحلة بسبب مرحلة التشكيل عبر (XPM) من بين المجالات التفاعلية (مضخة، ستوكس ومكافحة ستوكس). في حالة في fect مرحلة المطابقة، فإن ستوكس والمكونات المضادة للستوكس مرآة بعضها البعض.
تم الكشف عن السارس دائما في وجود استراتيجية الاعتماد على الذات، وأبدا في غياب استراتيجية الاعتماد على الذات، وذلك بالاتفاق مع نظرية Bloembergen وشين 22. ومما يعزز شدة المرض خاصة عندما تردد السارس هو الملاذ الاخير مع وضع تجويف والمرحلة المتطابقة مع مضخة وإشارة SRS الشكل 8 مثال على ذلك. فإنه يدل على خط SRS والسارس مفصولة 90 نانومتر (1629 نانومتر و 1459 نانومتر، على التوالي) وخطوط SRS أخرى تركز على 1،613.8 نانومتر، 1،645.6 نانومتر، 1710 نانومتر، 1،727.6 نانومتر و 1،745.8 نانومتر الشكل 9 يدل على حالة من الكمال مطابقة المرحلة لmicrosphere من 65 ميكرون قطر ضخت في 1572 نانومتر. وتتركز خط ستوكس في 1640 نانومتر، ويتركز Antistokes في 1490 نانومتر (فصل في تواتر عن 347 سم -1).
ليه / ftp_upload / 53938 / 53938fig1.jpg "/>
الشكل 1. أبعاد Microsphere. حجم المجهرية تنتج في غيض من معيار 125 ميكرون الألياف الاتصالات، بوصفها وظيفة من الطلقات قوس في الربط الألياف الانصهار. وقد تم تعديل هذا الرقم من [18]. الرجاء انقر هنا لعرض نسخة أكبر من هذا الرقم.
الشكل 2. رسم الألياف تفتق. التجريبية مجموعة المتابعة لرسم الألياف مدبب. يقام الألياف من قبل اثنين من المشابك الألياف، والتي تقع على كتلة انزلاق، وعلى رأس اثنين من القضبان. هيكل هو محمول. على متصل كتلة المسمار الذي تشد الألياف عن بعضها البعض. الرجاء انقر هنا لعرض نسخة أكبر من هذاالشكل.
الشكل 3. الألياف تفتق. (A) صورة مجهرية ضوئية من الخصر تفتق. هو اللون الأخضر يرجع إلى آثار التدخل، وتجانسها يشير إلى التجانس في السمك على طول القسم مدبب. (ب) تفتق لصقها على دعم من الزجاج على شكل حرف U لها. الرجاء انقر هنا لعرض نسخة أكبر من هذا الرقم.
انشاء الشكل 4. التجريبية: إشارة من ليزر ديود الانضباطي (TDL) يتم تضخيمه من قبل EDFA، وبعد تمرير المخفف والمستقطب، وبدأت في WGMR عن طريق الألياف مدبب. يتم تقسيم إشارة خرج وأرسل إلىبصري محلل الطيف (OSA) والثنائي الضوئي لمراقبة إشارة إلى الذبذبات. الرجاء انقر هنا لعرض نسخة أكبر من هذا الرقم.
الرقم 5. الرنين. WGM صدى الكرة السيليكا التي يبلغ قطرها 250 ميكرون بالإضافة إلى الألياف مدبب 4 ميكرون الخصر. الخط الأحمر هو الأنسب باستخدام وظيفة لورنتز. الرجاء انقر هنا لعرض نسخة أكبر من هذا الرقم.
الشكل 6. الطيف غير الخطية المجهرية الصغيرة. الطيف التجريبية من FWM وتتالي رامانخطوط في microsphere من 50 ميكرون قطر. المضخة هو ذروة في 1،546.6 نانومتر، تتالي القمم FWM هي الخطوط المتناسقة التي تظهر بالقرب من مضخة (فصل 13 نانومتر)، في حين أن خطوط رامان تتالي فصل بنحو 13.5 THz لل(أو حوالي 100 نانومتر) من المضخة ومن أنفسهم (1608 السطر الأول نانومتر، 1708 السطر الثاني نانومتر). الرجاء انقر هنا لعرض نسخة أكبر من هذا الرقم.
الشكل 7. الخطية الطيف المجهرية س عالية جدا. الطيف التجريبية من السارس، FWM في المنطقة المجاورة للمضخة وSRS مشط في microsphere من 98 ميكرون قطر. المضخة هو ذروة تركزت في 1551 نانومتر، تحولت ينظر FWM قريب لضخ. وتتركز خط SRS مفصولة 100 نيوتن متر عند 1646 نانومتر، والسارس المقابلة هو جدخلت في 1،451.5 نانومتر. وتحولت خطوط متماثلة اثنين على مقربة من خط السارس FWM. وتتركز مشط رامان في 1،666.2 نانومتر. الرجاء انقر هنا لعرض نسخة أكبر من هذا الرقم.
الرقم 8. تجويف تعزيز السارس الطيف. الطيف التجريبية من السارس في microsphere من 40 ميكرون قطر. وتتركز مضخة في 1،539.4 نانومتر، وتتركز على خط SRS في 1،629.6 نانومتر، ويتركز السارس المقابلة في 1459 نانومتر. وتتركز الخطوط SRS أخرى في 1،613.8 نانومتر، 1،645.6 نانومتر، 1710 نانومتر، 1،727.6 1،745.8 نانومتر، ونانومتر. الرجاء انقر هنا لعرض نسخة أكبر من هذا الرقم.
Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.
Discussion
المجهرية مدمجة وكفاءة مؤشرات التذبذب غير الخطية وأنها سهلة جدا لصنع والتعامل معها. الألياف مدبب يمكن استخدامها لتوصيل واستخراج الضوء في / من مرنان. صدى المقابل تصل إلى 95٪ والعوامل س من حوالي 3 × 10 8 ويمكن الحصول على.
القيد الرئيسي لتقنيات تصنيع هذه هو الإنتاج الضخم والتكامل. النظافة من الألياف مهمة لكلا المجهرية والتناقص التدريجي، وذلك هو الرطوبة. يجب أن تبقى كلا الجهازين في بيئة جافة لحياة مختبر طويلة الأمد. جدا التناقص التدريجي رقيقة هشة. يجب توخي الحذر الشديد عند اقتران. وفيما يتعلق بالعامل س، يمكن أن حجم microsphere ستكون حاسمة. في المجهرية بأقطار تتراوح 50-500 ميكرون، أثبتت س الصورة التي تزيد عن 10 10 في فراغ 23. يتم تحديد س جوهري من microsphere من مساهمات عدة أنواع من الخسائر: انحناء جوهريخسائر (س راد)، رامان التشتت ورايلي خسائر نثر على سطح التجانس المتبقية (وهذه الأخيرة هي حجم يعتمد، وانخفاض قطر وارتفاع خسائر 22)، خسائر مادية جوهرية، والخسائر التي أدخلها الملوثات السطحية. س راد -1 تختفي مع تزايد حجم: أنه يقلل بشكل أسرع من R -5/2 24 لدينا المجهرية التي تتراوح بين اقطار 25-250 ميكرون لها س عوامل عدة مقادير أقل من قيمة فراغ في نهاية المطاف من العوامل س س والتي تم الحصول عليها تراوحت بين 5 × 10 6 يصل إلى 3 × 10 8.
الأساليب الأخرى المستخدمة لتصنيع المجهرية تنطوي على استخدام CO 2 أو البوتان / N 2 O الشعلة. في جميع الإجراءات، فإن التوتر السطحي رسم السيليكا انصهر كروي. هنا، واختيار أداة لذوبان الألياف من الناحية الاقتصادية فقط. CO 2 الليزر باهظة الثمن، المشاعل أو splicers موجودة في جميع المختبرات باستخدامالألياف. ويمكن أيضا أن تكون ملفقة التناقص التدريجي من الهيدروفلوريك حمض (HF) تآكل الكسوة الزجاج والأساسية. هذا الأسلوب هو طويل للغاية. هناك حاجة لحوالي 5 ساعات للرقيق الألياف 125 ميكرون إلى تفتق 4 ميكرون. عيب آخر هو عدم وجود adiabaticity، سوف HF تآكل كل الزجاج في نفس المعدل.
يجب أن تظهر التناقص التدريجي خسائر منخفضة؛ وإلا فإنه سيكون من الصعب مراقبة التأثيرات اللاخطية. اقتران الكفاءة هو أيضا مهم جدا. فإن الفجوة بين تفتق وmicrosphere تحديد نظام اقتران. بواسطة تغيير مباشر من هذه الفجوة، و / أو detuning طفيف عن الرنين، وتأثير غير الخطية يمكن إما تعزيز أو انخفض.
WGMR يمكن أن يمهد الطريق لجيل ضوء غير الكلاسيكية لتطبيقات الحوسبة الكمومية. ذرات يمكن المحاصرين قرب سطوحها للتجارب الديناميكا الكهربائية الكمومية والألياف تفتق سوف تسمح للمواصلات فعال في البيئات الصعبة. SRS والسارس ويمكن استخدام الإشعاعلقياس الطيفية وأيضا للاستشعار نشاطا من حيث ثبت مؤخرا 25.
Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.
Materials
| Name | Company | Catalog Number | Comments |
| Optical Fiber | Corning | SMF28 | |
| Fiber coating stripper | Thorlabs | T06S13 | Available from other vendors as well |
| Fiber cleaver | Fitel | S325A | Available from other vendors as well |
| Fusion splicer | Furakawa | S177A-1R | Available from other vendors as well |
| Butane and Oxygen Gas | n/a | any vendor | |
| Microscope tube | Navitar | Zoom 6000 | Modular Kit |
| CCD camera | n/a | N/A | any will fit |
| Monitor | n/a | N/A | any monitor is valid |
| 3-Axis Stage | PI Instruments, Thorlabs, Melles | ||
| Assorted posts and mounts | Thorlabs | Available from other vendors as well | |
| Polarization control | Thorlabs | FPC030 | Available from other vendors as well |
| Attenuator | Throlabs | VOA50 | |
| Photodiode | Thorlabs | PDA400 | discontinued, replaced by PDA10CS-EC |
| Oscilloscope | Tektronix | DPO7104 | |
| Optical spectrum analyzer | Ando | AQ6317B | |
| Erbium Doped Fiber Amplifier | IPG Photonics | EAD-2K-C | |
| Tunable Laser | Yenista | TUNICS |
References
- Kozyreff, G., Dominguez-Juarez, J. L., Martorell, J. Non linear optics in spheres: from second harmonic scattering to quasi-phase matched generation in whispering gallery modes. Laser Photon. Rev. 5 (6), (2011).
- Farnesi, D., Barucci, A., Righini, G. C., Berneschi, S., Soria, S., Nunzi Conti, G. Optical frequency generation in silica microspheres. Phys. Rev. Lett. 112 (9), 093901 (2014).
- Liang, W., et al. Miniature multioctave light source based on a monolithic microcavity. Optica. 2 (1), 40-47 (2015).
- Maker, A. J., Armani, A. M. Fabrication of Silica Ultra High Quality Factor Microresonators. J. Vis. Exp. (65), e4164 (2012).
- Coillet, A., Henriet, R., Phan Huy, K., Jacquot, M., Furfaro, L., Balakireva, I., et al. Microwave Photonics Systems Based on Whispering-gallery-mode Resonators. J. Vis. Exp. (78), e50423 (2013).
- Han, K., Kim, K. H., Kim, J., Lee, W., Liu, J., Fan, X., et al. Fabrication and Testing of Microfluidic Optomechanical Oscillators. J. Vis. Exp. (87), e51497 (2014).
- Arnold, S. Microspheres, Photonic Atoms, and the Physics of Nothing. American Scientist. 89 (5), 414-421 (2001).
- Chiasera, A., et al. Spherical whispering gallery mode microresonators. Laser Photon. Rev. 4 (3), 457-482 (2010).
- Helt, L. G., Liscidini, M., Sipe, J. E. How does it scale? Comparing quantum and classical nonlinear optical processes in integrated devices. J. Opt. Soc. Am. B. 29 (8), 2199-2212 (2012).
- Leach, D. H., Chang, R. K., Acker, W. P. Stimulated anti-Stokes Raman scattering in microdroplets. Opt. Lett. 17 (6), 387-389 (1992).
- Farnesi, D., Cosi, F., Trono, C., Righini, G. C., Nunzi Conti, G., Soria, S. Stimulated Antistokes Raman scattering resonantly enhanced in silica microspheres. Opt. Lett. 39 (20), 5993-5996 (2014).
- Qian, S. X., Chang, R. K. Multiorder Stokes emission from micrometer size droplets. Phys. Rev. Lett. 56 (9), 926-929 (1986).
- Lin, H. B., Campillo, A. J. CW nonlinear optics in droplet microcavities displaying enhanced gain. Phys. Rev. Lett. 73 (18), 2440-2443 (1994).
- Spillane, S. M., Kippenberg, T. J., Vahala, K. J. Ultralow threshold Raman laser using a spherical dielectric microcavity. Nature. 415 (6872), 621-623 (2002).
- Kippenberg, T. J., Spillane, S. M., Vahala, K. J. Kerr-Nonlinearity optical parametrical oscillation in an ultrahigh Q toroid microcavity. Phys. Rev. Lett. 93 (8), 083904 (2004).
- Hill, S. C., Leach, D. H., Chang, R. K. Third order sum frequency generation in droplets: model with numerical results for third-harmonic generation. J. Opt. Soc. Am. B. 10 (1), 16-33 (1993).
- Kozyreff, G., Dominguez Juarez, J. L., Martorell, J. Whispering gallery mode phase matching for surface second order nonlinear optical processes in spherical microresonators. Phys. Rev. A. 77 (4), 043817 (2008).
- Jouravlev, M. V., Kurizki, G. Unified theory of Raman and parametric amplification in nonlinear microspheres. Phys. Rev. A. 70 (5), 053804 (2004).
- Brenci, M., Calzolai, R., Cosi, F., Nunzi Conti, G., Pelli, S., Righini, G. C. Microspherical resonators for biophotonic sensors. Proc. SPIE. 6158, 61580S (2006).
- Carmon, T., Yang, L., Vahala, K. J. Dynamical thermal behavior and thermal self-stability of microcavities. Opt. Express. 12 (20), 4742-4750 (2004).
- Kippenberg, T. J., Spillane, S. M., Min, B., Vahala, K. J. Theoretical and experimental study of stimulated and cascaded Raman scattering in ultrahigh Q optical microcavities. J. Sel. Quantum Electron. 10 (5), 1219-1228 (2004).
- Bloembergen, N., Shen, Y. R. Coupling between vibrations and light waves in Raman laser media. Phys. Rev. Lett. 12 (18), 504-507 (1964).
- Gorodestky, M. L., Pryamikov, A. D., Ilchenko, V. S. Rayleigh scattering in high Q microspheres. J. Opt. Soc. Am. B. 17 (6), 1051-1057 (2000).
- Arnold, S., Ramjit, R., Keng, D., Kolchenko, V., Teraoka, I. Microparticle photophysics illuminates viral bio-sensing. Faraday Discuss. 137, 65-83 (2008).
- Ozdemir, S. K., et al. Highly sensitive detection of nanoparticle with a self referenced and self-heterodyned whispering gallery Raman microlaser. Proc. Natl. Acad. Sci USA. 11 (37), E3836-E3844 (2014).
